Диамагнети́зм (от греч. «dia…» — расхождение и «магнетизм») — один из видов магнетизма, проявляющийся в намагничивании вещества в направлении, противоположном действующему на него внешнему магнитному полю[1].
Эффект обусловлен тем, что в процессе внесения тела в магнитное поле или создания поля в месте нахождения тела орбита каждого находящегося в теле электрона оказывается «контуром», пронизываемым переменным магнитным потоком. По закону электромагнитной индукции Фарадея в таком случае должны возникать индуцированные («наведённые») круговые токи, то есть добавочное круговое движение электронов вокруг направления магнитного поля. Эти токи создают в каждом атоме индуцированный магнитный момент, направленный, согласно правилу Ленца, навстречу внешнему полю. Таким образом, диамагнетизм имеет фундаментальную природу и является микроскопическим проявлением того же закона Фарадея, который ответственен за возникновение электродвижущей силы в электротехнике.
Некоторые аспекты диамагнетизма, однако, нельзя описать с позиции только классической физики, и требуется привлечение квантовой механики[2].
Диамагнетизм присущ любым средам, независимо от того, имелся ли первоначально собственный магнитный момент у частиц среды или нет и как он был ориентирован. Однако диамагнетизм слаб и перекрывается полями другой природы, если собственным магнитные моменты наличествуют в системе.
Электроны, обеспечивающие индукционный ток, могут быть свободными, то есть перемещающимися по телу в целом (в металлах, полупроводниках, плазме), или связанными, то есть принадлежащими конкретному атому (в диэлектриках, частично в полупроводниках).
В случае свободных электронов имеет место искажение их траекторий — в металлах такой механизм называется диамагнетизмом Ландау.