Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску

Нулевой кельвин (-273,15 ° C) определяется как абсолютный ноль.

Абсолютный ноль - это нижний предел термодинамической шкалы температур , состояние, при котором энтальпия и энтропия охлажденного идеального газа достигают своего минимального значения, принимаемого за ноль градусов Кельвина . Фундаментальные частицы природы обладают минимальным колебательным движением, сохраняя только квантово-механическое движение частиц, вызванное нулевой энергией . Теоретическая температура определяется экстраполяцией закона идеального газа ; по международному соглашению за абсолютный ноль принимается -273,15 ° по шкале Цельсия ( Международная система единиц ), [1] [2]что равняется -459,67 ° по шкале Фаренгейта ( общепринятые единицы США или имперские единицы ). [3] Соответствующие температурные шкалы Кельвина и Ренкина по определению устанавливают свои нулевые точки на абсолютный ноль.

Это обычно считается самой низкой возможной температурой, но это не самое низкое возможное состояние энтальпии , потому что все реальные вещества начинают отличаться от идеального газа при охлаждении, когда они приближаются к изменению состояния в жидкое, а затем в твердое; а сумма энтальпии парообразования (от газа к жидкости) и энтальпии плавления (от жидкости к твердому) превышает изменение энтальпии идеального газа до абсолютного нуля. В квантово-механическом описании материя (твердое тело) при абсолютном нуле находится в основном состоянии , точке наименьшей внутренней энергии .

В законах термодинамики показывают , что абсолютный нуль не может быть достигнут с использованием только термодинамические средств, так как температура вещества при охлаждении приближается к температуре охлаждающего агента асимптотический , [4] и систему при абсолютном нуле все еще обладает квантово - механической энергией нулевой точки , энергия его основного состояния при абсолютном нуле. Кинетическая энергия основного состояния не может быть удалена.

Ученые и технологи обычно достигают температур, близких к абсолютному нулю, когда материя проявляет квантовые эффекты, такие как конденсат Бозе – Эйнштейна , сверхпроводимость и сверхтекучесть .

Термодинамика около абсолютного нуля [ править ]

При температурах около 0 К (-273,15 ° C; -459,67 ° F) почти все молекулярные движения прекращаются и Δ S  = 0 для любого адиабатического процесса , где S - энтропия . В таких обстоятельствах чистые вещества могут (в идеале) образовывать идеальные кристаллы при T → 0. Сильная форма третьего закона термодинамики Макса Планка гласит, что энтропия идеального кристалла исчезает при абсолютном нуле, в котором идеальный кристалл отсутствует. Оригинальный Нернст тепло теорема делает слабее и менее спорное утверждение , что энтропия изменения для любого изотермического процесса стремится к нулю Т → 0:

Подразумевается, что энтропия идеального кристалла приближается к постоянному значению.

В Нернсте постулат идентифицирует изотермы Т = 0 при совпадающем с адиабатой S = 0, хотя другие изотермы и адиабаты различны. Поскольку никакие две адиабаты не пересекаются, никакая другая адиабата не может пересекать изотерму T = 0. Следовательно, никакой адиабатический процесс, инициированный при ненулевой температуре, не может привести к нулевой температуре. (≈ Каллен, стр. 189–190)

Совершенный кристалл - это кристалл, в котором структура внутренней решетки непрерывно простирается во всех направлениях. Совершенный порядок может быть представлен трансляционной симметрией по трем (обычно не ортогональным ) осям . Каждый элемент решетки структуры находится на своем месте, будь то отдельный атом или молекулярная группа. Для веществ , которые существуют в два (или более) стабильных кристаллических формах, такие как алмаз и графит для углерода , есть вид химического вырождения . Остается вопрос, могут ли оба иметь нулевую энтропию при T  = 0, даже если каждый из них совершенно упорядочен.

Совершенные кристаллы на практике никогда не встречаются; несовершенства и даже целые включения аморфного материала могут и действительно «замораживаются» при низких температурах, поэтому переходов в более стабильные состояния не происходит.

Используя модель Дебая , теплоемкость и энтропия чистого кристалла пропорциональны T  3 , в то время как энтальпия и химический потенциал пропорциональны T  4 . (Гуггенхайм, стр. 111) Эти величины падают к своим  предельным значениям T = 0 и приближаются с нулевым наклоном. По крайней мере, для удельной теплоемкости само предельное значение определенно равно нулю, что подтверждается экспериментами до температуры ниже 10 К. Даже менее подробная модель Эйнштейнапоказывает это любопытное падение удельной плавки. Фактически, при абсолютном нуле исчезают все удельные теплоемкости, а не только кристаллы. То же самое для коэффициента теплового расширения . Соотношения Максвелла показывают, что исчезают и другие различные величины. Эти явления были неожиданными.

Поскольку связь между изменениями свободной энергии Гиббса ( G ), энтальпии ( H ) и энтропии имеет вид

таким образом, когда T уменьшается, Δ G и Δ H приближаются друг к другу (пока Δ S ограничено). Экспериментально установлено, что все самопроизвольные процессы (включая химические реакции ) приводят к уменьшению G по мере приближения к равновесию . Если Δ S и / или T малы, условие Δ G  <0 может означать, что Δ H  <0, что указывало бы на экзотермическую реакцию. Однако этого не требуется; эндотермические реакции могут протекать самопроизвольно, если T Δ S срок достаточно большой.

Более того, наклоны производных Δ G и Δ H сходятся и равны нулю при T  = 0. Это гарантирует, что Δ G и Δ H почти одинаковы в значительном диапазоне температур и оправдывает приближенный эмпирический принцип Томсена. и Бертло, который утверждает, что состояние равновесия, к которому переходит система, - это то состояние, при котором выделяется наибольшее количество тепла , т. е. реальный процесс является наиболее экзотермическим . (Каллен, стр. 186–187)

Одной из моделей, оценивающих свойства электронного газа при абсолютном нуле в металлах, является ферми-газ . Электроны, будучи фермионами , должны находиться в разных квантовых состояниях, что приводит к тому, что электроны получают очень высокие типичные скорости даже при абсолютном нуле. Максимальная энергия, которую электроны могут иметь при абсолютном нуле, называется энергией Ферми . Температура Ферми определяется как максимальная энергия, деленная на постоянную Больцмана, и составляет порядка 80 000 К для типичных концентраций электронов, обнаруживаемых в металлах. При температурах значительно ниже температуры Ферми электроны ведут себя почти так же, как при абсолютном нуле. Это объясняет несостоятельность классической теоремы о равнораспределении. для металлов, которые ускользнули от классических физиков в конце 19 века.

Связь с конденсатом Бозе – Эйнштейна [ править ]

Данные о распределении скоростей газа атомов рубидия при температуре в пределах нескольких миллиардных долей градуса выше абсолютного нуля. Слева: непосредственно перед появлением конденсата Бозе – Эйнштейна. В центре: сразу после появления конденсата. Справа: после дальнейшего испарения остается образец почти чистого конденсата.

Конденсат Бозе-Эйнштейна (БЭК) представляет собой состояние вещества разреженного газа слабо взаимодействующих бозонов ограниченных во внешнем потенциале и охлаждают до температуры очень близко к абсолютному нулю. В таких условиях большая часть бозонов занимает самое низкое квантовое состояние внешнего потенциала, и в этот момент квантовые эффекты становятся очевидными в макроскопическом масштабе . [5]

Это состояние вещества было впервые предсказано Сатьендрой Нат Бозом и Альбертом Эйнштейном в 1924–1925 годах. Боз первым отправил Эйнштейну статью о квантовой статистике световых квантов (теперь называемых фотонами ). Эйнштейн был впечатлен, перевел статью с английского на немецкий и отправил ее для Бозе в Zeitschrift für Physik , которая ее опубликовала. Затем Эйнштейн в двух других статьях распространил идеи Бозе на материальные частицы (или материю). [6]

Семьдесят лет спустя, в 1995 году, первый газовый конденсат был произведен Эриком Корнеллом и Карлом Виманом в Университете Колорадо в Боулдере в лаборатории NIST - JILA с использованием газа атомов рубидия, охлажденного до 170  нанокельвинов ( нК ) [7] (1,7 × 10 −7  К ). [8]

Рекордная холодная температура 450 ± 80 пикокельвинов (пК) (4,5 × 10 -10  K ) в БЭК атомов натрия была получена в 2003 году исследователями из Массачусетского технологического института (MIT). [9] Соответствующая длина волны черного тела (пиковая излучательная способность) в 6400 километров примерно равна радиусу Земли.

Абсолютные температурные шкалы [ править ]

Абсолютная, или термодинамическая , температура обычно измеряется в кельвинах ( приращения по шкале Цельсия ) и по шкале Ренкина ( приращения по шкале Фаренгейта ) с возрастающей редкостью. Измерение абсолютной температуры однозначно определяется мультипликативной константой, которая определяет размер градуса , поэтому отношения двух абсолютных температур, T 2 / T 1 , одинаковы во всех шкалах. Наиболее прозрачное определение этого стандарта происходит от распределения Максвелла – Больцмана . Его также можно найти в статистике Ферми – Дирака.(для частиц с полуцелым спином ) и статистики Бозе – Эйнштейна (для частиц с целым спином). Все они определяют относительное количество частиц в системе как убывающие экспоненциальные функции энергии (на уровне частиц) по kT , где k представляет постоянную Больцмана, а T представляет температуру, наблюдаемую на макроскопическом уровне. [1]

Отрицательные температуры [ править ]

Температуры, которые выражаются отрицательными числами на знакомых шкалах Цельсия или Фаренгейта, просто холоднее, чем нулевые точки этих шкал. Некоторые системы могут достигать действительно отрицательных температур; то есть их термодинамическая температура (выраженная в градусах Кельвина) может иметь отрицательную величину. Система с действительно отрицательной температурой не холоднее абсолютного нуля. Скорее система с отрицательной температурой более горячая, чем любая система с положительной температурой, в том смысле, что если система с отрицательной температурой и система с положительной температурой вступают в контакт, тепло перетекает от отрицательной к системе с положительной температурой. [10]

Большинство знакомых систем не могут достичь отрицательных температур, потому что добавление энергии всегда увеличивает их энтропию . Однако у некоторых систем есть максимальное количество энергии, которое они могут удерживать, и по мере приближения к этому максимуму их энтропия фактически начинает уменьшаться. Поскольку температура определяется соотношением между энергией и энтропией, температура такой системы становится отрицательной, даже если энергия добавляется. [10] В результате фактор Больцмана для состояний системы при отрицательной температуре увеличивается, а не уменьшается с увеличением энергии состояния. Следовательно, никакая полная система, то есть включая электромагнитные моды, не может иметь отрицательные температуры, поскольку нет состояния с наивысшей энергией, [ цитата необходима ]так что сумма вероятностей состояний расходится при отрицательных температурах. Однако для квазиравновесных систем (например, спинов из равновесия с электромагнитным полем) этот аргумент неприменим, и отрицательные эффективные температуры достижимы.

3 января 2013 года физики объявили, что они впервые создали квантовый газ, состоящий из атомов калия с отрицательной температурой в двигательных степенях свободы. [11]

История [ править ]

Роберт Бойль - пионер идеи абсолютного нуля

Одним из первых, кто обсудил возможность абсолютной минимальной температуры, был Роберт Бойль . Его « Новые эксперименты и наблюдения, касающиеся холода» 1665 года сформулировали спор, известный как primum frigidum . [12] Эта концепция была хорошо известна среди естествоиспытателей того времени. Некоторые утверждали, что абсолютный минимум температуры наблюдается внутри Земли (как одного из четырех классических элементов ), другие - в воде, третьи - в воздухе, а некоторые совсем недавно - в селитре . Но все они, казалось, согласились с тем, что «существует какое-то тело, которое по своей природе является в высшей степени холодным и при участии которого все другие тела получают это качество». [13]

Ограничьте "степень холода" [ править ]

Вопрос о том, существует ли предел возможной степени холода, и если да, то где должен быть помещен ноль, впервые был задан французским физиком Гийомом Амонтоном в 1702 году в связи с его усовершенствованиями в воздушном термометре . Его прибор указывал температуру по высоте, на которой определенная масса воздуха поддерживала столб ртути - объем или «пружину» воздуха, изменяющуюся в зависимости от температуры. Поэтому Амонтонс утверждал, что ноль его термометра будет той температурой, при которой пружина воздуха сводится к нулю. Он использовал шкалу, отмеченную точку кипения воды при +73 и точке плавления льда при температуре + 51 12 , так что ноль был эквивалентен примерно −240 по шкале Цельсия. [14] Амонтонс считал, что абсолютный ноль не может быть достигнут, поэтому никогда не пытался вычислить его явно. [15] Значение –240 ° C, или «431 деление [в градуснике Фаренгейта] ниже холодной ледяной воды» [16], было опубликовано Джорджем Мартином в 1740 году.

Это близкое приближение к современному значению -273,15 ° C [1] для нуля воздушного термометра было дополнительно улучшено в 1779 году Иоганном Генрихом Ламбертом , который заметил, что -270 ° C (-454,00 ° F; 3,15 K) может считаться абсолютным холодом. [17]

Однако значения этого порядка для абсолютного нуля не были общепринятыми в этот период. Пьер-Симон Лаплас и Антуан Лавуазье в своем трактате 1780 года о тепле пришли к значениям в диапазоне от 1500 до 3000 ниже точки замерзания воды и считали, что в любом случае она должна быть как минимум на 600 градусов ниже. Джон Дальтон в своей « Химической философии» дал десять расчетов этого значения и, наконец, принял -3000 ° C в качестве естественного нуля температуры.

Работа лорда Кельвина [ править ]

После того, как Джеймс Джоуль определил механический эквивалент тепла, Лорд Кельвин подошел к вопросу с совершенно другой точки зрения, а в 1848 г. разработал шкалу абсолютной температуры , которая не зависит от свойств любого конкретного вещества и был основан на Карно ' теория движущей силы тепла и данные, опубликованные Анри Виктором Рено . [18] Из принципов, по которым была построена эта шкала, следовало, что ее ноль находился при -273 ° C, почти в той же точке, что и ноль воздушного термометра. [14]Это значение было принято не сразу; значения в диапазоне от -271,1 ° C (-455,98 ° F) до -274,5 ° C (-462,10 ° F), полученные из лабораторных измерений и наблюдений за астрономической рефракцией , продолжали использоваться в начале 20-го века. [19]

Гонка к абсолютному нулю [ править ]

Памятная доска в Лейдене

Обладая лучшим теоретическим пониманием абсолютного нуля, ученые стремились достичь этой температуры в лаборатории. [20] К 1845 году Майкл Фарадей сумел сжижить большинство газов, о существовании которых тогда было известно, и достиг нового рекорда по самым низким температурам, достигнув -130 ° C (-202 ° F; 143 K). Фарадей считал, что некоторые газы, такие как кислород, азот и водород , являются постоянными газами и не могут быть сжижены. [21] Спустя десятилетия, в 1873 году, голландский ученый-теоретик Йоханнес Дидерик ван дер Ваальс продемонстрировал, что эти газы можно сжижать, но только в условиях очень высокого давления и очень низких температур. В 1877 году Луи Поль Кайлетет во Франции иРаулю Пикте из Швейцарии удалось получить первые капли жидкого воздуха -195 ° C (-319,0 ° F; 78,1 K). Затем в 1883 году польские профессора Зигмунт Врублевский и Кароль Ольшевский произвели жидкий кислород при температуре −218 ° C (−360,4 ° F; 55,1 K) .

Шотландский химик и физик Джеймс Дьюар и голландский физик Хайке Камерлинг-Оннес взяли на себя задачу сжижать оставшиеся газы, водород и гелий . В 1898 году, после 20 лет усилий, Дьюар первым стал сжижать водород, достигнув нового низкотемпературного рекорда -252 ° C (-421,6 ° F; 21,1 K). Однако его соперник Камерлинг-Оннес был первым, кто в 1908 году стал сжижать гелий, используя несколько стадий предварительного охлаждения и цикл Хэмпсона – Линде . Он снизил температуру гелия до точки кипения -269 ° C (-452,20 ° F; 4,15 K). Уменьшая давление жидкого гелия, он достиг еще более низкой температуры, около 1,5 К. Это были самые низкие температуры, достигнутые на Земле.в то время, и его достижения принесли ему Нобелевскую премию в 1913 году. [22] Камерлинг-Оннес продолжил изучение свойств материалов при температурах, близких к абсолютному нулю, впервые описав сверхпроводимость и сверхтекучие жидкости .

Очень низкие температуры [ править ]

Быстрое расширение газов, покидающих туманность Бумеранг , биполярную нитевидную, вероятно, протопланетарную туманность в Центавре, вызывает самую низкую наблюдаемую температуру за пределами лаборатории: 1 К.

Средняя температура Вселенной сегодня составляет примерно 2,73 кельвина (-270,42 ° C; -454,76 ° F), основываясь на измерениях космического микроволнового фонового излучения. [23] [24]

Абсолютный ноль не может быть достигнут, хотя можно достичь близких к нему температур с помощью криокулеров , холодильников разбавления и ядерного адиабатического размагничивания . Использование лазерного охлаждения позволило получить температуру менее одной миллиардной кельвина. [25] При очень низких температурах, близких к абсолютному нулю, вещество проявляет множество необычных свойств, включая сверхпроводимость , сверхтекучесть и конденсацию Бозе – Эйнштейна . Чтобы изучить такие явления , ученые работали над получением еще более низких температур.

  • Текущий мировой рекорд был установлен в 1999 году на уровне 100 пикокельвинов (pK), или 0,0000000001 градуса Кельвина, путем охлаждения ядерных спинов в куске металлического родия . [26]
  • В ноябре 2000 г. в ходе эксперимента, проведенного в лаборатории низких температур Хельсинкского технологического университета в Эспоо , Финляндия, сообщалось о спиновых температурах ядер ниже 100 пК . Однако это была температура одной конкретной степени свободы - квантового свойства, называемого ядерным спином, - а не общая средняя термодинамическая температура для всех возможных степеней свободы. [27] [28]
  • В феврале 2003 года наблюдалось , что туманность Бумеранг выделяет газы со скоростью 500 000 км / ч (310 000 миль в час) в течение последних 1500 лет. Это охладило его примерно до 1 К, как было установлено астрономическими наблюдениями, что является самой низкой естественной температурой из когда-либо зарегистрированных. [29]
  • В мае 2005 года Европейское космическое агентство предложило провести исследование в космосе для достижения фемтокельвиновых температур. [30]
  • В мае 2006 года Институт квантовой оптики при Ганноверском университете подробно рассказал о технологиях и преимуществах исследований фемтокельвинов в космосе. [31]
  • В январе 2013 года физик Ульрих Шнайдер из Мюнхенского университета в Германии сообщил, что в газах достигаются температуры формально ниже абсолютного нуля (« отрицательная температура »). Газ искусственно вытесняется из равновесия в состояние с высоким потенциалом энергии, которое, однако, остается холодным. Когда он затем излучает излучение, он приближается к равновесию и может продолжать излучать, несмотря на достижение формального абсолютного нуля; таким образом, температура формально отрицательна. [32]
  • В сентябре 2014 года ученые из коллаборации CUORE в Laboratori Nazionali del Gran Sasso в Италии охладили медный сосуд объемом в один кубический метр до 0,006 кельвина (-273,144 ° C; -459,659 ° F) в течение 15 дней, установив рекорд. для самой низкой температуры в известной Вселенной в таком большом прилегающем объеме. [33]
  • В июне 2015 года физики-экспериментаторы из Массачусетского технологического института охладили молекулы в газе натрий-калий до температуры 500 нанокельвинов, и ожидается, что это проявит экзотическое состояние вещества, немного охладив эти молекулы. [34]
  • В 2017 году Лаборатория холодного атома (CAL), экспериментальный прибор, был разработан для запуска на Международную космическую станцию (МКС) в 2018 году. [35] Прибор создал чрезвычайно холодные условия в условиях микрогравитации на МКС, что привело к образованию Конденсаты Бозе – Эйнштейна , которые на порядок холоднее тех, которые создаются в лабораториях на Земле. В космической лаборатории была достигнута температура всего в 1 пикокельвин ( К), что привело нас к дальнейшему исследованию неизвестных квантово-механических явлений и проверило некоторые из самых фундаментальных законов физики . [36][37]

См. Также [ править ]

  • Абсолютно горячий
  • Закон Чарльза
  • Высокая температура
  • Международная температурная шкала 1990 г.
  • По порядку величины (температура)
  • Планковская температура
  • Термодинамическая температура
  • Тройная точка
  • Ультрахолодный атом
  • Кинетическая энергия
  • Энтропия

Ссылки [ править ]

  1. ^ a b c «Единица термодинамической температуры (кельвин)» . Брошюра СИ, 8-е издание . Bureau International des Poids et Mesures. 13 марта 2010 г. [1967]. Раздел 2.1.1.5. Архивировано из оригинального 7 -го октября 2014 года . Проверено 20 июня 2017 года . Примечание : тройная точка воды составляет 0,01 ° C, а не 0 ° C; таким образом, 0 K составляет -273,15 ° C, а не -273,16 ° C.
  2. Перейти ↑ Arora, CP (2001). Термодинамика . Тата МакГроу-Хилл. Таблица 2.4, стр. 43. ISBN 978-0-07-462014-4.
  3. Zielinski, Сара (1 января 2008 г.). «Абсолютный ноль» . Смитсоновский институт. Архивировано из оригинала на 1 апреля 2013 года . Проверено 26 января 2012 года .
  4. ^ Масанес, Луис; Оппенгейм, Джонатан (14 марта 2017 г.), «Общий вывод и количественная оценка третьего закона термодинамики», Nature Communications , 8 (14538): 14538, Bibcode : 2017NatCo ... 814538M , doi : 10.1038 / ncomms14538 , PMC 5355879 , PMID 28290452  
  5. ^ Донли, Элизабет А .; Claussen, Neil R .; Корниш, Саймон Л .; Робертс, Джейкоб Л .; Корнелл, Эрик А .; Виман, Карл Э. (2001). «Динамика схлопывания и взрыва конденсатов Бозе – Эйнштейна». Природа . 412 (6844): 295–299. arXiv : cond-mat / 0105019 . Bibcode : 2001Natur.412..295D . DOI : 10.1038 / 35085500 . PMID 11460153 . S2CID 969048 .  
  6. ^ Кларк, Рональд В. «Эйнштейн: жизнь и времена» (Avon Books, 1971), стр. 408–9 ISBN 0-380-01159-X 
  7. ^ «Новое состояние материи, близкое к абсолютному нулю» . NIST. Архивировано из оригинала на 1 июня 2010 года.
  8. ^ Леви, Барбара Госс (2001). «Корнелл, Кеттерле и Виман разделили Нобелевскую премию по конденсатам Бозе-Эйнштейна» . Поиск и открытие . Физика сегодня онлайн. Архивировано из оригинального 24 -го октября 2007 года . Проверено 26 января 2008 года .
  9. ^ Leanhardt, AE; Pasquini, TA; Саба, М; Schirotzek, A; Шин, Y; Килпински, Д; Pritchard, DE; Кеттерле, В. (2003). "Охлаждение конденсатов Бозе – Эйнштейна ниже 500 пикокельвинов" (PDF) . Наука . 301 (5639): 1513–1515. Bibcode : 2003Sci ... 301.1513L . DOI : 10.1126 / science.1088827 . PMID 12970559 . S2CID 30259606 .   
  10. ^ a b Чейз, Скотт. «Ниже абсолютного нуля - что означает отрицательная температура?» . Часто задаваемые вопросы по физике и теории относительности . Архивировано из оригинального 15 августа 2011 года . Проверено 2 июля 2010 года .
  11. ^ Мерали, Zeeya (2013). «Квантовый газ опускается ниже абсолютного нуля». Природа . DOI : 10.1038 / nature.2013.12146 . S2CID 124101032 . 
  12. ^ Стэнфорд, Джон Фредерик (1892). Стэнфордский словарь англизированных слов и фраз .
  13. ^ Бойл, Роберт (1665). Новые эксперименты и наблюдения, касающиеся холода .
  14. ^ a b Чизхолм, Хью, изд. (1911). «Холодный»  . Британская энциклопедия (11-е изд.). Издательство Кембриджского университета.
  15. ^ Talbot, GR; Пейси, AC (1972). «Предшественники термодинамики в работе Гийома Амонтона». Центавр . 16 (1): 20–40. Bibcode : 1972Cent ... 16 ... 20T . DOI : 10.1111 / j.1600-0498.1972.tb00163.x .
  16. ^ Очерки медицинские и философские , стр. PA291, в Google Книгах
  17. ^ Ламберт, Иоганн Генрих (1779). Пирометрия . Берлин. OCLC 165756016 . 
  18. ^ Томсон, Уильям (1848). «На абсолютной термометрической шкале, основанной на теории движущей силы тепла Карно и рассчитанной на основе наблюдений Реньо» . Труды Кембриджского философского общества . 1 : 66–71.
  19. Перейти ↑ Newcomb, Simon (1906), A Compendium of Spherical Astronomy , New York: The Macmillan Company, p. 175, OCLC 64423127 
  20. ^ "АБСОЛЮТНЫЙ НОЛЬ - ДОКУМЕНТАЛЬНЫЙ ФИЛЬМ PBS NOVA (полная длина)" . YouTube . Проверено 23 ноября 2016 года .
  21. ^ Криогеника . Scienceclarified.com. Проверено 22 июля 2012 года.
  22. ^ "Нобелевская премия по физике 1913: Хайке Камерлинг-Оннес" . Nobel Media AB . Проверено 24 апреля 2012 года .
  23. ^ Kruszelnicki, Карл С. (25 сентября 2003). «Самое холодное место во Вселенной 1» . Австралийская радиовещательная корпорация . Проверено 24 сентября 2012 года .
  24. ^ "Какая температура в космосе?" . Прямой допинг. 3 августа 2004 . Проверено 24 сентября 2012 года .
  25. ^ Кэтчпол Хизер (4 сентября 2008). «Cosmos Online - На грани абсолютного нуля» . Архивировано из оригинального 22 ноября 2008 года.
  26. ^ «Мировой рекорд низких температур» . Архивировано 18 июня 2009 года . Проверено 5 мая 2009 года .
  27. ^ Knuuttila, Tauno (2000). Ядерный магнетизм и сверхпроводимость в родии . Эспоо, Финляндия: Хельсинкский технологический университет. ISBN 978-951-22-5208-4. Архивировано из оригинального 28 апреля 2001 года . Проверено 11 февраля 2008 года .
  28. ^ "Мировой рекорд низких температур" (пресс-релиз). Лаборатория низких температур, Текниллинен Коркеакулу. 8 декабря 2000 года. Архивировано 18 февраля 2008 года . Проверено 11 февраля 2008 года .
  29. ^ Сахай, Рагвендра; Найман, Ларс-Оке (1997). «Туманность Бумеранг: самая холодная область Вселенной?». Астрофизический журнал . 487 (2): L155 – L159. Bibcode : 1997ApJ ... 487L.155S . DOI : 10.1086 / 310897 . hdl : 2014/22450 .
  30. ^ "Научные перспективы будущей программы ЕКА в области биологических и физических наук в космосе" (PDF) . esf.org . Архивировано из оригинального (PDF) 6 октября 2014 года . Проверено 28 марта 2014 .
  31. ^ "Атомные квантовые сенсоры в космосе" (PDF) . Калифорнийский университет в Лос-Анджелесе .
  32. ^ «Атомы достигают рекордной температуры, холоднее абсолютного нуля» . livescience.com .
  33. ^ «CUORE: Самое холодное сердце в известной Вселенной» . Пресс-релиз INFN . Проверено 21 октября 2014 года .
  34. ^ «Команда Массачусетского технологического института создает ультрахолодные молекулы» . Массачусетский технологический институт, Массачусетс, Кембридж . Архивировано из оригинального 18 августа 2015 года . Проверено 10 июня 2015 года .
  35. ^ "Самая крутая наука когда-либо направлялась на космическую станцию" . Наука | AAAS . 5 сентября 2017 . Проверено 24 сентября 2017 года .
  36. ^ "Миссия лаборатории холодного атома" . Лаборатория реактивного движения . НАСА. 2017 . Проверено 22 декабря 2016 .
  37. ^ "Лаборатория холодного атома создает атомный танец" . Новости НАСА . 26 сентября 2014 . Проверено 21 мая 2015 года .

Дальнейшее чтение [ править ]

  • Герберт Б. Каллен (1960). «Глава 10» . Термодинамика . Нью-Йорк: Джон Вили и сыновья. ISBN 978-0-471-13035-2. OCLC  535083 .
  • Герберт Б. Каллен (1985). Термодинамика и введение в термостатистику (второе изд.). Нью-Йорк: Джон Вили и сыновья. ISBN 978-0-471-86256-7.
  • Е. А. Гуггенхайм (1967). Термодинамика: передовое лечение для химиков и физиков (Пятое изд.). Амстердам: Издательство Северной Голландии. ISBN 978-0-444-86951-7. OCLC  324553 .
  • Джордж Стэнли Рашбрук (1949). Введение в статистическую механику . Оксфорд: Clarendon Press. OCLC  531928 .

Внешние ссылки [ править ]

  • "Абсолютный ноль" : двухсерийный эпизод NOVA, показанный в январе 2008 года.
  • "Что такое абсолютный ноль?" Lansing State Journal