Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску

В физике , А плазмонный является квантовым из плазменных колебаний . Как свет (оптическое колебание) состоит из фотонов , так и плазменное колебание состоит из плазмонов. Плазмон можно рассматривать как квазичастицу, поскольку он возникает в результате квантования плазменных колебаний, точно так же, как фононы являются квантованием механических колебаний. Таким образом, плазмоны представляют собой коллективные (дискретное число) колебания плотности свободного электронного газа . Например, на оптических частотах плазмоны могут соединяться с фотоном, чтобы создать другую квазичастицу, называемую плазмоном.поляритон .

Вывод [ править ]

Плазмон был первоначально предложен в 1952 году Дэвидом Пайнсом и Дэвидом Бомом [1], и было показано, что он возникает из гамильтониана для дальнодействующих электрон-электронных корреляций. [2]

Поскольку плазмоны представляют собой квантование классических плазменных колебаний, большинство их свойств могут быть получены непосредственно из уравнений Максвелла . [3]

Объяснение [ править ]

В классической картине плазмоны можно описать как колебания электронной плотности относительно закрепленных положительных ионов в металле . Чтобы визуализировать плазменное колебание, представьте себе металлический куб, помещенный во внешнее электрическое поле, направленное вправо. Электроны будут двигаться влево (открывая положительные ионы с правой стороны), пока они не нейтрализуют поле внутри металла. Если электрическое поле убрать, электроны движутся вправо, отталкиваясь друг от друга и притягиваясь к положительным ионам, оставшимся обнаженными справа. Они колеблются взад и вперед с плазменной частотой, пока энергия не будет потеряна в каком-то сопротивлении.или демпфирование . Плазмоны - это квантование этого вида колебаний.

Роль [ править ]

Плазмоны играют большую роль в оптических свойствах металлов и полупроводников. Частоты света ниже плазменной частоты будут отражены материалом , поскольку электроны в материале экрана электрического поля света. Свет с частотами выше плазменной частоты передается материалом, потому что электроны в материале не могут реагировать достаточно быстро, чтобы экранировать его. У большинства металлов плазменная частота находится в ультрафиолетовом диапазоне , что делает их блестящими (отражающими) в видимом диапазоне. Некоторые металлы, такие как медь [4] и золото , [5]имеют электронные межзонные переходы в видимом диапазоне, в результате чего поглощаются определенные энергии света (цвета), что дает их отчетливый цвет. В полупроводниках , то валентный электрон - плазмонная частота, как правило , в глубоком ультрафиолете, а их электронные переходы междузонных находятся в видимом диапазоне, при этом специфическая световой энергии (цвет) поглощается, получая их отчетливый цвет [6] [7] , поэтому они отражают. Было показано, что частота плазмонов может возникать в средней инфракрасной и ближней инфракрасной областях, когда полупроводники находятся в форме наночастиц с сильным легированием. [8] [9]

В модели свободных электронов энергию плазмона часто можно оценить как

E п знак равно {\ displaystyle E_ {p} =} ℏ {\ displaystyle \ hbar} п е 2 м ϵ 0 знак равно {\ displaystyle {\ sqrt {\ frac {ne ^ {2}} {m \ epsilon _ {0}}}} =} ℏ {\ displaystyle \ hbar} ω п , {\ displaystyle \ omega _ {p},}

где это электронов проводимости плотность, является элементарный заряд , является масса электрона , диэлектрическая проницаемость свободного пространства , с уменьшенной постоянной Планка и на частоте плазмонного .

Поверхностные плазмоны [ править ]

Поверхностные плазмоны - это те плазмоны, которые ограничены поверхностями и которые сильно взаимодействуют со светом, что приводит к поляритону . [10] Они возникают на границе раздела материала, демонстрирующего положительную действительную часть их относительной диэлектрической проницаемости, то есть диэлектрической проницаемости., (например, вакуум, воздух, стекло и другие диэлектрики) и материал, реальная часть диэлектрической проницаемости которого отрицательна на данной частоте света, обычно это металл или сильно легированные полупроводники. В дополнение к противоположному знаку действительной части диэлектрической проницаемости, величина реальной части диэлектрической проницаемости в области отрицательной диэлектрической проницаемости обычно должна быть больше, чем величина диэлектрической проницаемости в области положительной диэлектрической проницаемости, в противном случае свет не привязан к поверхность (т.е. поверхностные плазмоны не существуют), как показано в знаменитой книге Хайнца Ретера . [11]При длине волны видимого света, например при длине волны 632,8 нм, обеспечиваемой гелий-неоновым лазером, интерфейсы, поддерживающие поверхностные плазмоны, часто образуются металлами, такими как серебро или золото (отрицательная действительная диэлектрическая проницаемость), которые контактируют с диэлектриками, такими как воздух или диоксид кремния. Конкретный выбор материалов может сильно повлиять на степень удержания света и расстояние распространения из-за потерь. Поверхностные плазмоны также могут существовать на интерфейсах, отличных от плоских поверхностей, таких как частицы или прямоугольные полосы, v-образные канавки, цилиндры и другие структуры. Многие структуры были исследованы благодаря способности поверхностных плазмонов удерживать свет ниже дифракционного предела. Одна простая структура, которая была исследована, представляла собой многослойную систему меди и никеля. Mladenovic et al.Сообщите об использовании многослойных материалов, как если бы это был один плазмонный материал. [12] Оксид меди предотвращается добавлением слоев никеля. Это простой путь интеграции плазмоники для использования меди в качестве плазмонного материала, потому что это наиболее распространенный выбор для металлического покрытия наряду с никелем. Многослойные слои служат дифракционной решеткой для падающего света. Благодаря многослойной системе при нормальном падении может быть достигнуто пропускание до 40 процентов в зависимости от соотношения толщины меди и никеля. Таким образом, использование уже популярных металлов в многослойной структуре оказалось решением для плазмонной интеграции.

Поверхностные плазмоны могут играть роль в спектроскопии комбинационного рассеяния света с усилением поверхности и , среди прочего, в объяснении аномалий дифракции на металлических решетках ( аномалии Вуда ). Поверхностный плазмонный резонанс используется биохимиками для изучения механизмов и кинетики связывания лигандов с рецепторами (т.е. связывания субстрата с ферментом ). Многопараметрический поверхностный плазмонный резонанс можно использовать не только для измерения молекулярных взаимодействий, но и для измерения свойств нанослоев или структурных изменений в адсорбированных молекулах, слоях полимера или, например, графена.

Поверхностные плазмоны могут также наблюдаться в рентгеновских эмиссионных спектрах металлов. Получено дисперсионное соотношение для поверхностных плазмонов в рентгеновских эмиссионных спектрах металлов (Харш и Агарвал). [13]

Готические витражи розы окна из Нотр-Дам де Пари . Некоторые цвета были достигнуты коллоидами наночастиц золота.

Совсем недавно поверхностные плазмоны стали использовать для управления цветом материалов. [14] Это возможно, поскольку контроль формы и размера частицы определяет типы поверхностных плазмонов, которые могут взаимодействовать и распространяться по ней. Это, в свою очередь, контролирует взаимодействие света с поверхностью. Эти эффекты иллюстрируются историческими витражами, которые украшают средневековые соборы. Некоторые цвета цветных витражей создаются металлическими наночастицами фиксированного размера, которые взаимодействуют с оптическим полем, придавая стеклу яркий красный цвет. В современной науке эти эффекты были разработаны как для видимого света, так и для микроволнового излучения.. Многие исследования сначала ведутся в микроволновом диапазоне, потому что на этой длине волны поверхности материалов и образцы могут быть получены механическим способом, поскольку рисунки обычно имеют размер порядка нескольких сантиметров. Создание поверхностных плазмонных эффектов оптического диапазона включает создание поверхностей с характеристиками <400  нм . Это намного сложнее, и только недавно стало возможно сделать это надежным и доступным способом.

Недавно было показано, что графен вмещает поверхностные плазмоны, наблюдаемые с помощью методов ближнепольной инфракрасной оптической микроскопии [15] [16] и инфракрасной спектроскопии. [17] Потенциальные применения графеновой плазмоники в основном касались терагерцовых и средних инфракрасных частот, таких как оптические модуляторы, фотодетекторы, биосенсоры. [18]

Возможные приложения [ править ]

Положение и интенсивность пиков поглощения и излучения плазмонов зависит от молекулярной адсорбции , которая может использоваться в молекулярных сенсорах . Например, был создан прототип полностью работоспособного устройства для обнаружения казеина в молоке, основанного на обнаружении изменения абсорбции золотого слоя. [19] Локализованные поверхностные плазмоны металлических наночастиц могут использоваться для обнаружения различных типов молекул, белков и т. Д.

Плазмоны рассматриваются как средство передачи информации на компьютерных микросхемах , поскольку плазмоны могут поддерживать гораздо более высокие частоты (в диапазоне 100  ТГц , в то время как обычные провода становятся очень теряющими в десятках ГГц ). Однако для практической реализации электроники на основе плазмонов необходимо создать усилитель на основе плазмонов , аналогичный транзистору , называемый плазмонстором . [20]

Плазмоны также были предложены как средство литографии и микроскопии с высоким разрешением из-за их чрезвычайно малых длин волн; оба этих приложения были успешно продемонстрированы в лабораторных условиях.

Наконец, поверхностные плазмоны обладают уникальной способностью ограничивать свет очень маленькими размерами, что может открыть множество новых приложений.

Поверхностные плазмоны очень чувствительны к свойствам материалов, по которым они распространяются. Это привело к их использованию для измерения толщины монослоев на коллоидных пленках, таких как скрининг и количественная оценка событий связывания белков . Такие компании, как Biacore , продают инструменты, работающие на этих принципах. L'Oréal и другие исследуют оптические поверхностные плазмоны с целью улучшения макияжа . [21]

В 2009 году корейская группа исследователей нашла способ значительно улучшить эффективность органических светодиодов с помощью плазмонов. [22]

Группа европейских исследователей во главе с IMEC начала работу по повышению эффективности и стоимости солнечных элементов за счет внедрения металлических наноструктур (с использованием плазмонных эффектов), которые могут улучшить поглощение света различными типами солнечных элементов: кристаллический кремний (c-Si), высокий -показатели III-V, органические и сенсибилизированные красителем.[23] Однако для оптимального функционирования плазмонных фотоэлектрических устройств необходимы сверхтонкие прозрачные проводящие оксиды . [24] Были продемонстрированы полноцветные голограммы с использованием плазмоники [25] .

Плазмон-Солитон [ править ]

Плазмонный - Солитон математически относится к гибридному решению нелинейного уравнения амплитуды , например , для металла-нелинейных сред с учетом как режима плазмонного и одиночным решением. С другой стороны, солиплазмонный резонанс рассматривается как квазичастица, сочетающая моду поверхностного плазмона с пространственным солитоном в результате резонансного взаимодействия. [26] [27] [28] [29] Для достижения одномерного одиночного распространения в плазмонном волноводе, в то время как поверхностные плазмоны должны быть локализованы на границе раздела, поперечное распределение огибающей поля также должно быть неизменным.
Графенволновод является подходящей платформой для поддержки гибридных плазмонных солитонов из-за большой эффективной площади и огромной нелинейности. [30] Например, распространение уединенных волн в гетероструктуре графен-диэлектрик может проявляться в виде солитонов более высокого порядка или дискретных солитонов, возникающих в результате конкуренции между дифракцией и нелинейностью. [31] [32]

См. Также [ править ]

  • Поверхностный плазмонный резонанс
  • Многопараметрический поверхностный плазмонный резонанс
  • Волны в плазме
  • Плазменные колебания
  • Спинплазмоника
  • Трансформационная оптика
  • Исключительная оптическая передача
  • Фонон
  • Список статей по плазме (физике)
  • Плазмоника графена

Сноски [ править ]

  1. ^ Сосны, Дэвид; Бом, Дэвид (15 января 1952). "Коллективное описание электронных взаимодействий: II. Коллективные и индивидуальные аспекты взаимодействия частиц". Физический обзор . 85 (2): 338–353. Bibcode : 1952PhRv ... 85..338P . DOI : 10.1103 / PhysRev.85.338 .Цитируется по: Дрор Сарид; Уильям Челленер (6 мая 2010 г.). Современное введение в поверхностные плазмоны: теория, математическое моделирование и приложения . Издательство Кембриджского университета. п. 1. ISBN 978-0-521-76717-0.
  2. Дэвид Бом, Дэвид Пайнс (1 ноября 1953 г.). «Кулоновские взаимодействия в вырожденном электронном газе» . Phys. Ред . Коллективное описание электронных взаимодействий. III. 92 (3): 609–625. Полномочный код : 1953PhRv ... 92..609B . DOI : 10.1103 / Physrev.92.609 . S2CID 55594082 . Цит. По: Н. Я. Шевчик (1974). «Альтернативный вывод теории Бома-Пайнса электрон-электронного взаимодействия». J. Phys. C: Физика твердого тела . 7 (21): 3930–3936. Bibcode : 1974JPhC .... 7.3930S . DOI : 10.1088 / 0022-3719 / 7/21/013 .
  3. ^ Джексон, JD (1975) [1962]. «10.8 Колебания плазмы» . Классическая электродинамика (2-е изд.). Нью-Йорк: Джон Вили и сыновья . ISBN 978-0-471-30932-1. OCLC  535998 .
  4. ^ Бердик, Гленн (1963). «Энергетическая зонная структура меди». Физический обзор . 129 (1): 138–150. Bibcode : 1963PhRv..129..138B . DOI : 10.1103 / PhysRev.129.138 .
  5. ^ S.Zeng; и другие. (2011). «Обзор функционализированных наночастиц золота для биосенсорных приложений». Плазмоника . 6 (3): 491–506. DOI : 10.1007 / s11468-011-9228-1 . S2CID 34796473 . 
  6. Перейти ↑ Kittel, C. (2005). Введение в физику твердого тела (8-е изд.). Джон Вили и сыновья . п. 403, таблица 2.
  7. ^ Бур, KW (2002). Обзор физики полупроводников . 1 (2-е изд.). Джон Вили и сыновья . п. 525.
  8. ^ Синь Лю; Марк Т. Свихарт (2014). «Сильно легированные нанокристаллы коллоидных полупроводников и оксидов металлов: новый класс плазмонных наноматериалов» . Chem. Soc. Ред . 43 (11): 3908–3920. DOI : 10.1039 / c3cs60417a . PMID 24566528 . S2CID 18960914 .  
  9. ^ Сяодун Pi, Christophe Делерит (2013). «Расчеты сильной связи оптического отклика оптимально легированных P-нанокристаллов Si: модель локализованного поверхностного плазмонного резонанса». Письма с физическим обзором . 111 (17): 177402. Bibcode : 2013PhRvL.111q7402P . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.111.177402 . PMID 24206519 . 
  10. ^ Цзэн, Шувен; Ю, Ся; Ло, Винг-Чунг; Чжан, Ятин; и другие. (2013). «Зависимость от размера поверхностного плазмонного резонанса, усиленного Au NP, на основе измерения дифференциальной фазы» . Датчики и исполнительные механизмы B: химические . 176 : 1128–1133. DOI : 10.1016 / j.snb.2012.09.073 .
  11. ^ Ретера, Heinz (1988). Поверхностные плазмоны на гладких и шероховатых поверхностях и решетках . Springer. п. 119. ISBN 978-3540173632.
  12. ^ Младенович, I .; Jakšić, Z .; Обрадов, М .; Вукович, С .; Isić, G .; Танаскович, Д .; Ламовец, Дж. (17 апреля 2018 г.). «Субволновые никель-медные мультислои как альтернативный плазмонный материал». Оптическая и квантовая электроника . 50 (5). DOI : 10.1007 / s11082-018-1467-3 . S2CID 125180142 . 
  13. ^ Суровый, О. К.; Агарвал Б.К. (1988). "Зависимость дисперсии поверхностных плазмонов в спектрах рентгеновского излучения полубесконечного прямоугольного металла, ограниченного плоскостью". Physica В + С . 150 (3): 378–384. Bibcode : 1988PhyBC.150..378H . DOI : 10.1016 / 0378-4363 (88) 90078-2 .
  14. ^ «Светодиоды работают как крылья бабочки» . BBC News . 18 ноября 2005 . Проверено 22 мая 2010 года .
  15. ^ Jianing Чен, Микела Badioli, Пабло Алонсо Гонсалес, Sukosin Thongrattanasiri, Флориан Хут, Иоганн Осмонд, Марко Spasenović, Alba Centeno, Amaia Pesquera, Филипп Godignon, Amaia Zurutuza Elorza, Николя Камара, Ф. Хавьер Гарсия де Абахо, Rainer Hillenbrand, Франк Х.Л. Коппенс (5 июля 2012 г.). «Оптическое наноизображение перестраиваемых затвором графеновых плазмонов». Природа . 487 (7405): 77–81. arXiv : 1202,4996 . Bibcode : 2012Natur.487 ... 77C . DOI : 10.1038 / nature11254 . PMID 22722861 . S2CID 4431470 .  CS1 maint: использует параметр авторов ( ссылка )
  16. ^ З. Фей, А.С. Родин, Г.О. Андреев, В. Бао, А.С. Маклеод, М. Вагнер, Л. М. Чжан, З. Чжао, М. Тименс, Г. Домингес, М. М. Фоглер, А. Х. Кастро Нето, К. Н. Лау, Ф. Кейльманн , Д.Н. Басов (5 июля 2012 г.). «Настройка затвора графеновых плазмонов, обнаруженная с помощью инфракрасного наноизображения». Природа . 487 (7405): 82–85. arXiv : 1202,4993 . Bibcode : 2012Natur.487 ... 82F . DOI : 10.1038 / nature11253 . PMID 22722866 . S2CID 4348703 .  CS1 maint: использует параметр авторов ( ссылка )
  17. ^ Хуген Ян, Тони Лоу, Вэньцзюань Чжу, Янцин Ву, Маркус Фрейтаг, Сюэсон Ли, Франсиско Гвинея, Федон Авурис, Фенньян Ся (2013). «Демпфирующие пути плазмонов среднего инфракрасного диапазона в графеновых наноструктурах». Природа Фотоника . 7 (5): 394–399. arXiv : 1209.1984 . Bibcode : 2013NaPho ... 7..394Y . DOI : 10.1038 / nphoton.2013.57 .CS1 maint: использует параметр авторов ( ссылка )
  18. ^ Тони Лоу, Федон Авурис (2014). "Плазмоника графена для приложений терагерцового и среднего инфракрасного диапазонов". ACS Nano . 8 (2): 1086–1101. arXiv : 1403.2799 . Bibcode : 2014arXiv1403.2799L . DOI : 10.1021 / nn406627u . PMID 24484181 . S2CID 8151572 .  CS1 maint: использует параметр авторов ( ссылка )
  19. ^ Хейп, HM; и другие. (2007). «Иммуносенсор на основе локального поверхностного плазмонного резонанса для обнаружения казеина в молоке» . Наука и технология перспективных материалов . 8 (4): 331–338. Bibcode : 2007STAdM ... 8..331M . DOI : 10.1016 / j.stam.2006.12.010 .
  20. ^ Левотски, Кристин (2007). «Обещание плазмоники». SPIE Professional . DOI : 10.1117 / 2.4200707.07 .
  21. ^ «Премия L'Oréal Art & Science of Color - обладатели седьмой премии» .
  22. ^ "Проф. Чой представляет метод повышения эффективности излучения OLED" . КАИСТ . 9 июля 2009 года Архивировано из оригинала 18 июля 2011 года.
  23. ^ "Партнеры ЕС рассматривают металлические наноструктуры для солнечных батарей" . ElectroIQ . 30 марта 2010 года Архивировано из оригинала 8 марта 2011 года.
  24. ^ Гвамури и др. (2015). «Ограничения сверхтонких прозрачных проводящих оксидов для интеграции в тонкопленочные солнечные фотоэлектрические устройства с плазмонным усилением» . Материалы для возобновляемых и устойчивых источников энергии . 4 (12). DOI : 10.1007 / s40243-015-0055-8 .CS1 maint: использует параметр авторов ( ссылка )
  25. ^ Кавата, Сатоши. «Новая техника озаряет создание голограмм» . Phys.org . Проверено 24 сентября 2013 года .
  26. ^ Ferrando, Альберт (9 января 2017). «Нелинейное плазмонное усиление за счет диссипативных солитонно-плазмонных резонансов». Physical Review . 95 (1): 013816. arXiv : 1611.02180 . Bibcode : 2017PhRvA..95a3816F . DOI : 10.1103 / PhysRevA.95.013816 . S2CID 119203392 . 
  27. ^ Фейгенбаум, Эяль; Оренштейн, Меир (15 февраля 2007 г.). «Плазмон-солитон». Письма об оптике . 32 (6): 674–6. arXiv : физика / 0605144 . Bibcode : 2007OptL ... 32..674F . DOI : 10.1364 / OL.32.000674 . PMID 17308598 . 
  28. ^ Milián, C .; Себальос-Эррера, Делавэр; Скрябин, ДВ; Феррандо, А. (5 октября 2012 г.). "Солитонно-плазмонные резонансы как нелинейные связанные состояния Максвелла" (PDF) . Письма об оптике . 37 (20): 4221–3. DOI : 10.1364 / OL.37.004221 . PMID 23073417 .  
  29. ^ Блиох, Константин Ю .; Блиох, Юрий П .; Феррандо, Альберт (9 апреля 2009 г.). «Резонансное плазмонно-солитонное взаимодействие». Physical Review . 79 (4): 041803. arXiv : 0806.2183 . Bibcode : 2009PhRvA..79d1803B . DOI : 10.1103 / PhysRevA.79.041803 . S2CID 16183901 . 
  30. ^ Нестеров, Максим Л .; Браво-Абад, Хорхе; Никитин Алексей Юрьевич; Гарсия-Видаль, Франсиско Дж .; Мартин-Морено, Луис (март 2013 г.). «Графен поддерживает распространение субволновых оптических солитонов». Обзоры лазеров и фотоники . 7 (2): L7 – L11. arXiv : 1209,6184 . Bibcode : 2013LPRv .... 7L ... 7N . DOI : 10.1002 / lpor.201200079 . S2CID 44534095 . 
  31. ^ Блудов, Ю. V .; Смирнова, Д.А.; Кившарь, Ю. S .; Перес, ЯМР; Василевский М.И. (21 января 2015 г.). «Дискретные солитоны в графеновых метаматериалах». Physical Review B . 91 (4): 045424. arXiv : 1410.4823 . Bibcode : 2015PhRvB..91d5424B . DOI : 10.1103 / PhysRevB.91.045424 . S2CID 8245248 . 
  32. Шариф, Мортеза А. (январь 2019). «Пространственно-временная модуляционная неустойчивость поверхностных плазмон-поляритонов в графен-диэлектрической гетероструктуре». Physica E: Низкоразмерные системы и наноструктуры . 105 : 174–181. arXiv : 2009.05854 . Bibcode : 2019PhyE..105..174S . DOI : 10.1016 / j.physe.2018.09.011 . S2CID 125830414 . 

Ссылки [ править ]

  • Стефан Майер (2007). Плазмоника: основы и приложения . Springer. ISBN 978-0-387-33150-8.
  • Майкл Г. Коттэм и Дэвид Р. Тилли (1989). Введение в поверхностные и сверхрешеточные возбуждения . Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-0-521-32154-9.
  • Хайнц Рэтер (1980). Возбуждение плазмонов и межзонных переходов электронами . Springer-Verlag. ISBN 978-0-387-09677-3.
  • Барнс, WL; Dereux, A .; Эббесен, Томас В. (2003). «Субволновая оптика поверхностных плазмонов». Природа . 424 (6950): 824–830. Bibcode : 2003Natur.424..824B . DOI : 10.1038 / природа01937 . PMID  12917696 . S2CID  116017 .
  • Заяц, Анатолий В .; Смольянинов, Игорь И .; Марадудин, Алексей А. (2005). «Нанооптика поверхностных плазмон-поляритонов». Отчеты по физике . 408 (3–4): 131–314. Bibcode : 2005PhR ... 408..131Z . DOI : 10.1016 / j.physrep.2004.11.001 .
  • Этуотер, Гарри А. (2007). «Обещание плазмоники». Scientific American . 296 (4): 56–63. Bibcode : 2007SciAm.296d..56A . DOI : 10.1038 / Scientificamerican0407-56 . PMID  17479631 .
  • Озбай, Экмель (2006). "Плазмоника: слияние фотоники и электроники в наномасштабах" (PDF) . Наука . 311 (5758): 189–193. Bibcode : 2006Sci ... 311..189O . DOI : 10.1126 / science.1114849 . hdl : 11693/38263 . PMID  16410515 . S2CID  2107839 .
  • Шуллер, Джон; Барнард, Эдвард; Цай, Вэньшань; Джун, Янг Чул; и другие. (2010). «Плазмоника для экстремальной концентрации света и манипуляции» . Материалы природы . 9 (3): 193–204. Bibcode : 2010NatMa ... 9..193S . DOI : 10.1038 / nmat2630 . PMID  20168343 . S2CID  15233379 .
  • Бронгерсма, Марк; Шалаев, Владимир (2010). «Дело плазмоники». Наука . 328 (5977): 440–441. Bibcode : 2010Sci ... 328..440B . DOI : 10.1126 / science.1186905 . PMID  20413483 . S2CID  206525334 .

Внешние ссылки [ править ]

  • Подборка бесплатно загружаемых статей по плазмонике в New Journal of Physics
  • https://web.archive.org/web/20070109022245/http://www.plasmonicfocus.com/
  • http://www.sprpages.nl
  • https://web.archive.org/web/20030423045410/http://www.qub.ac.uk/mp/con/plasmon/sp1.html
  • http://www.nano-optics.org.uk
  • Плазмонные компьютерные чипы приближаются
  • Прогресс в Стэнфорде для использования в компьютерах
  • Slashdot : плазмонная революция компьютерных чипов?
  • Микроскоп от Flatland Physical Review Focus , 24 января 2005 г.
  • Викиновости: Щит невидимости получил чертеж
  • http://www.plasmonanodevices.org
  • https://web.archive.org/web/20190118050044/http://www.eu-pleas.org/
  • https://web.archive.org/web/20070221041909/http://www.plasmocom.org/
  • Проверьте пределы плазмонной технологии
  • http://www.activeplasmonics.org
  • http://www.plaisir-project.eu
  • http://www.reactiveplasmonics.org