В физике , натяжение описываются как тянущее усилие , передаваемого в осевом направлении с помощью средства струны, кабеля, цепи или подобного одномерного непрерывного объекта, или на каждом конце стержня, стропильного элемент или подобного трехмерного объект; натяжение можно также описать как пару сил действие-противодействие, действующих на каждом конце указанных элементов. Напряжение могло быть противоположным сжатию .
На атомном уровне, когда атомы или молекулы отделяются друг от друга и получают потенциальную энергию с сохраняющейся восстанавливающей силой , восстанавливающая сила может создать то, что также называется напряжением. Каждый конец струны или стержня при таком натяжении может тянуть за объект, к которому он прикреплен, чтобы восстановить длину струны / стержня в расслабленном состоянии.
В физике натяжение как передаваемая сила, как пара сил действие-противодействие или как восстанавливающая сила может быть силой и имеет единицы силы, измеряемые в ньютонах (или иногда фунтах-силе ). Концы струны или другого объекта, передающего натяжение, будут оказывать силы на объекты, к которым привязана струна или стержень, в направлении струны в точке прикрепления. Эти силы, вызванные напряжением, также называются «пассивными силами». Существуют две основные возможности для систем объектов, удерживаемых струнами: [1] либо ускорение равно нулю, и система, следовательно, находится в равновесии, либо есть ускорение и, следовательно, результирующая сила присутствует в системе.
Напряжение в одном измерении [ править ]
Натяжение в струне - неотрицательная скалярная величина . Нулевое напряжение - слабина. Струна или веревка часто идеализируются как одно измерение, имеющее длину, но не имеющее массы и нулевое поперечное сечение . Если струна не изгибается, как это происходит при вибрациях или шкивах , тогда натяжение струны является постоянным, равным величине сил, прилагаемых к концам струны. Согласно третьему закону Ньютона , это те же силы, которые действуют на концы струны со стороны объектов, к которым концы прикреплены. Если струна изгибается вокруг одного или нескольких шкивов, она все равно будет иметь постоянное натяжение по всей длине в идеализированной ситуации, когда шкивы безмассовые ибез трения . А вибрирующая струна вибрирует с набором частот , которые зависят от натяжения струны. Эти частоты могут быть получены из законов движения Ньютона . Каждый микроскопический сегмент струны натягивается и натягивается соседними сегментами с силой, равной натяжению в этом положении вдоль струны.
Если струна имеет кривизну, то два натяжения на сегменте двумя соседями не будут складываться в ноль, и на этот сегмент струны будет действовать суммарная сила , вызывающая ускорение. Эта результирующая сила является возвращающей силой , и движение струны может включать поперечные волны, которые решают центральное уравнение теории Штурма – Лиувилля :
где - силовая постоянная на единицу длины [единицы силы на площадь] и - собственные значения для резонансов поперечного смещения струны [2] с решениями, которые включают различные гармоники на струнном инструменте .
Напряжение трех измерений [ править ]
Натяжение также используется для описания силы, прилагаемой к концам трехмерного непрерывного материала, такого как стержень или элемент фермы . Такой стержень при растяжении удлиняется. Величина удлинения и нагрузка , которая вызовет разрушение, зависят от силы, приходящейся на площадь поперечного сечения, а не только от силы, поэтому напряжение = осевое усилие / площадь поперечного сечения более полезно для инженерных целей, чем растяжение. Напряжение представляет собой матрицу 3x3, называемую тензором , а элементом тензора напряжений является сила растяжения на площадь или сила сжатия на площадь, обозначаемая как отрицательное число для этого элемента, если стержень сжимается, а не удлиняется.
Таким образом, можно получить скаляр, аналогичный растяжению, взяв след тензора напряжений.
Система в равновесии [ править ]
Система находится в равновесии, когда сумма всех сил равна нулю.
- [1]
Например, рассмотрим систему, состоящую из объекта, который опускается вертикально струной с натяжением T с постоянной скоростью . Система имеет постоянную скорость и, следовательно, находится в равновесии, потому что натяжение струны, которая натягивает объект, равно весовой силе , мг («m» - масса, «g» - ускорение, вызванное гравитация Земли ), которая тянет вниз на объект.
- [1]
Система под действием чистой силы [ править ]
Система имеет чистую силу, когда на нее действует неуравновешенная сила, другими словами, сумма всех сил не равна нулю. Ускорение и чистая сила всегда существуют вместе.
- [1]
Например, рассмотрим ту же систему, что и выше, но предположим, что теперь объект опускается вниз с нарастающей скоростью (положительное ускорение), следовательно, где-то в системе существует результирующая сила. В этом случае на это указывает отрицательное ускорение .
- [1]
В другом примере предположим, что два тела A и B, имеющих массы и , соответственно, соединены друг с другом нерастяжимой струной через шкив без трения. На тело А действуют две силы: его вес ( ), тянущий вниз, и натяжение струны, тянущее вверх. Таким образом, результирующая сила на тело А , так . В расширяемой строке применяется закон Гука .
Струны в современной физике [ править ]
Струноподобные объекты в релятивистских теориях, такие как струны, используемые в некоторых моделях взаимодействий между кварками , или те, которые используются в современной теории струн , также обладают натяжением. Эти струны анализируются с точки зрения их мирового листа , и тогда энергия обычно пропорциональна длине струны. В результате натяжение таких струн не зависит от степени натяжения.
См. Также [ править ]
Викискладе есть медиафайлы по теме напряженности . |
В Викицитатнике есть цитаты, связанные с: Напряжением |
- Механика сплошной среды
- Фактор падения
- Поверхностное натяжение
- Предел прочности
- Гидростатическое давление
Ссылки [ править ]
- ^ a b c d e Физика для ученых и инженеров с современной физикой , Раздел 5.7. Седьмое издание, Brooks / Cole Cengage Learning, 2008 г.
- ^ А. Феттер и Дж. Валецка. (1980). Теоретическая механика частиц и сплошных сред . Нью-Йорк: Макгроу-Хилл.