Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску
Калия Фарадей фильтр спроектирован, построен и сфотографировали Jonas Hedin для изготовления дневных измерений LIDAR в обсерватории Аресибо. [1]

Линейный фильтр атомный (ALF) является более эффективным , оптический полосовой фильтр , используемый в физических науках для фильтрации электромагнитного излучения с высокой точностью, точностью и минимальными потерями мощности сигнала. Атомные линейные фильтры работают через абсорбционные или резонансные линии атомных паров, поэтому их также можно назвать фильтрами атомного резонанса (ARF) . [2]

Три основных типа фильтров атомных линии ALFS поглощения повторно выбросов , фильтры Фарадея и фильтры Фохта . [3] Абсорбционно-реэмиссионные фильтры были первым типом разработанных фильтров, поэтому их обычно называют просто «атомными линейными фильтрами»; два других типа обычно именуются конкретно «фильтрами Фарадея» или «фильтрами Фойгта». В атомных линейных фильтрах используются разные механизмы и конструкции для разных применений, но всегда используется одна и та же базовая стратегия: используя преимущества узких линий поглощения или резонанса в металлическом паре, определенная частота света обходит серию фильтров, которые блокируют все другой свет. [4]

Атомарные линейные фильтры можно рассматривать как оптический эквивалент синхронных усилителей ; они используются в научных приложениях, требующих эффективного обнаружения узкополосного сигнала (почти всегда лазерного света), который в противном случае был бы закрыт широкополосными источниками, такими как дневной свет . [3] Они регулярно используются в лазерных системах обнаружения и определения дальности ( LIDAR ) и изучаются на предмет их потенциального использования в системах лазерной связи. [5] Атомарные линейные фильтры превосходят обычные диэлектрические оптические фильтры, такие как интерференционные фильтры и фильтры Лио., но их большая сложность делает их практичными только при обнаружении с ограничением фона, когда слабый сигнал обнаруживается при подавлении сильного фона. [6] По сравнению с эталонами , другим оптическим фильтром высшего класса, фильтры Фарадея значительно прочнее и могут быть в шесть раз дешевле, примерно по 15 000 долларов США за единицу. [7] [8]

История [ править ]

Предшественником атомного линейного фильтра был инфракрасный квантовый счетчик , разработанный в 1950-х годах Николаасом Блумбергеном . Это был квантово-механический усилитель, по теории Джозефа Вебера он обнаруживал инфракрасное излучение с очень небольшим шумом. [9] [10] Нулевое спонтанное излучение уже было возможно для усилителей рентгеновского и гамма-излучения, и Вебер решил применить эту технологию в инфракрасном спектре. Блумберген подробно описал такое устройство и назвал его «инфракрасный квантовый счетчик». [11]

Средами этих устройств были кристаллы с примесями ионов переходных металлов , поглощающие низкоэнергетический свет и переизлучающие его в видимом диапазоне. [11] К 1970-м годам атомные пары использовались в квантовых счетчиках атомных паров для обнаружения инфракрасного электромагнитного излучения, поскольку было обнаружено, что они превосходят использованные соли и кристаллы металлов . [12]

Принципы, которые до сих пор применялись в инфракрасном усилении, были объединены в пассивную натриевую ALF. [13] Эта конструкция и последующие за ней были примитивными и страдали низкой квантовой эффективностью и малым временем отклика. Поскольку это была оригинальная конструкция для ALF, во многих источниках используется только обозначение «атомный линейный фильтр», чтобы конкретно описать конструкцию с поглощением и повторной эмиссией. В 1977 году Гельбвакс, Кляйн и Вессель создали первый активный атомный линейный фильтр. [2]

Фильтры Фарадея, разработанные где-то до 1978 года, были «существенным улучшением» по сравнению с атомными линейными фильтрами с поглощением и переизлучением того времени. [3] Фильтр Фойгта, запатентованный Джеймсом Х. Мендерсом и Эриком Дж. Коревааром 26 августа 1992 г. [14], был более продвинутым. Фильтры Фойгта были более компактными и «[могли быть] легко сконструированы для использования с постоянным магнитом». [3] К 1996 году для LIDAR использовались фильтры Фарадея. [3]

Свойства [ править ]

Техническое определение атомного линейного фильтра - это «сверхузкополосный изотропный оптический фильтр с большим углом приема ». [2] «Ультра-узкая полоса» определяет тонкий диапазон частот, который может принимать ALF; ALF обычно имеет полосу пропускания порядка 0,001 нанометра. То, что атомные линейные фильтры также имеют широкий угол приема (около 180 °), является еще одной важной характеристикой устройств; Обычные диэлектрические фильтры, основанные на расстоянии между отражающими или преломляющими слоями, изменяют свое эффективное расстояние, когда свет проникает под углом.

Точные параметры (температура, напряженность магнитного поля, длина и т. Д.) Любого фильтра могут быть настроены для конкретного применения. Эти значения рассчитываются компьютерами из-за чрезвычайной сложности систем. [15]

Ввод / вывод [ править ]

Атомные линейные фильтры могут работать в ультрафиолетовой , видимой и инфракрасной областях электромагнитного спектра . [2] В ALF с поглощением-переизлучением частота света должна быть сдвинута для того, чтобы фильтр работал, а в пассивном устройстве этот сдвиг должен быть на более низкую частоту (т. Е. Смещение в красный цвет) просто из-за сохранения энергии. . Это означает, что пассивные фильтры редко могут работать с инфракрасным светом, потому что выходная частота будет непрактично низкой. Если используются фотоэлектронные умножители (ФЭУ), то «длина волны на выходе АРФ должна находиться в спектральной области, в которой коммерческие долгоживущие ФЭУ большой площади [sic] обладают максимальной чувствительностью». [13]В таком случае активные ALF будут иметь преимущество перед пассивными ALF, поскольку они с большей готовностью «генерируют выходные длины волн в ближнем УФ, спектральной области, в которой хорошо развитые фотокатоды обладают самой высокой чувствительностью». [16]

В пассивном ALF входная частота должна почти точно соответствовать естественным линиям поглощения паровой ячейки. Однако активные ARF гораздо более гибкие, так как пар может быть стимулирован таким образом, что он будет поглощать свет других частот. [17] [18]

Фильтры Фарадея и Фойгта не изменяют частоту или длину волны светового сигнала.

Время отклика и скорость передачи [ править ]

Время отклика атомного линейного фильтра с переизлучением и поглощением напрямую влияет на скорость передачи информации от источника света к приемнику. Следовательно, минимальное время отклика является важным свойством этих ALF. Время отклика такой ALF в значительной степени зависит от спонтанного распада возбужденных атомов в паровой ячейке. В 1988 году Джерри Гелбвакс цитировал: «Типичное время быстрого спонтанного излучения составляет ~ 30  нс , что предполагает, что верхний предел скорости передачи информации составляет примерно 30 МГц ». [16]

Разработано множество методов уменьшения времени отклика ALF. Даже в конце 1980-х годов некоторые газы использовались, чтобы катализировать распад электронов паровой ячейки. В 1989 году Эрик Кореваар разработал свою конструкцию Fast ALF, которая обнаруживала излучаемую флуоресценцию без светочувствительных пластин. [3] При использовании таких методов легко достижимы частоты гигагерц. [16]

Эффективность [ править ]

Эффективность [ править ]

График передачи относительной длины волны в калия FADOF с центром в точке перехода D1 из 770.1093  нм . График приведен для одной поляризации, поэтому максимальное пропускание составляет 0,5. Выделенная область обычно используется как спектр передачи FADOF. Никаких оптических потерь не показано.

Фильтры атомной линии по своей природе очень эффективные фильтры, как правило , классифицируются как «сверхвысокой-Q» , как их Q - фактор находится в 10 5 до 10 6 диапазона. [2] Это частично связано с тем, что «скрещенные поляризаторы ... служат для блокировки фонового света с коэффициентом подавления лучше, чем 10 −5 ». [19] Полоса пропускания типичного фильтра Фарадея может составлять несколько ГГц. [17] Общий выход фильтра Фарадея может составлять около 50% от общей интенсивности входящего света. Потерянный свет отражается или поглощается несовершенными линзами, фильтрами и окнами. [20]

Band-pass [ править ]

Полоса пропускания атомного линейного фильтра обычно равна доплеровскому профилю паровой ячейки, естественному диапазону частот, на котором паровая ячейка будет возбуждаться чистым источником света. Доплеровский профиль - это ширина спектра излучения с доплеровским смещением, испускаемого паровой ячейкой из-за ее теплового движения . Это значение меньше для более крупных атомов при более низких температурах, система считается более идеальной.

В некоторых случаях это не так, и желательно сделать ширину линии перехода больше, чем доплеровский профиль. Например, при отслеживании быстро ускоряющегося объекта полоса пропускания ALF должна включать в себя максимальное и минимальное значения для отраженного света. Принятый метод увеличения полосы пропускания включает размещение инертного газа в паровой ячейке. Этот газ расширяет спектральную линию и увеличивает скорость пропускания фильтра. [6]

Источники шума [ править ]

При всей своей эффективности атомные линейные фильтры не идеальны; в данной системе есть много источников ошибок или «шума». Они проявляются как электромагнитное излучение, не зависящее от рабочих процессов фильтра и интенсивности светового сигнала. Одним из источников ошибок является тепловое излучение самого ALF и внутри него. Некоторое тепловое излучение исходит непосредственно от фильтра и попадает в полосу пропускания второго широкополосного фильтра. Если фильтр предназначен для вывода в инфракрасном диапазоне, создается больше шума, поскольку большая часть теплового излучения будет находиться в этом спектре. Эти выбросы могут стимулировать пар и создавать излучение, которое он пытается обнаружить в первую очередь. [16]

Активные атомарные линейные фильтры с большей вероятностью создают шум, чем пассивные, потому что активные не имеют «избирательности по состоянию»; источник накачки может случайно возбудить атомы, пораженные неправильным светом, до критического уровня энергии, спонтанно испуская излучение. [6]

Другие ошибки могут быть вызваны тем, что линии атомного поглощения / резонанса не нацелены, но все еще активны. Хотя большинство «ближних» переходов находятся на расстоянии более 10 нанометров (достаточно далеко, чтобы их блокировали широкополосные фильтры), тонкая и сверхтонкая структура целевой линии поглощения может поглощать неправильные частоты света и пропускать их к выходному датчику. [6]

Соответствующие явления [ править ]

Штарковское расщепление в водороде . Собственные значения энергии штарковских сдвигов показаны здесь как функция напряженности электрического поля .

Улавливание излучения в атомном линейном фильтре может серьезно повлиять на производительность и, следовательно, на настройку ALF. В первоначальных исследованиях атомных линейных фильтров в 1970-х и начале 1980-х было «большое завышение [ширины полосы сигнала]». Позже было изучено, проанализировано улавливание излучения и оптимизированы ALF для его учета. [21]

Во всех атомных линейных фильтрах положение и ширина резонансных линий паровой ячейки являются одними из наиболее важных свойств. Благодаря эффекту Штарка и зеемановскому расщеплению базовые линии поглощения могут быть разбиты на более тонкие. «Настройка Старка и Зеемана ... может использоваться для настройки детектора». [12] Следовательно, манипуляции с электрическими и магнитными полями могут изменять другие свойства фильтра (т. Е. Сдвигать полосу пропускания). [22]

Типы [ править ]

Эта векторная графика изображает абстракцию методологии ALF с повторным излучением поглощения: как только узкополосный фильтр может обойти два широкополосных фильтра и создать очень точный и точный фильтр. Здесь осторожное изменение частоты падающего света может быть преобразовано в пространственный перевод. Аналогичная стратегия используется как в фильтрах Фарадея, так и в фильтрах Фойгта, хотя в этих фильтрах смещается поляризация света, а не частота.

Поглощение-реэмиссия [ править ]

Атомный линейный фильтр поглощения-переизлучения поглощает свет с желаемой длиной волны и излучает свет в обход широкополосных фильтров. В ALF с пассивным поглощением и повторным излучением фильтр верхних частот блокирует весь входящий свет с низкой энергией. Паровая ячейка поглощает сигнал, который совпадает с тонкой линией поглощения пара, и атомы ячейки возбуждаются. Затем паровая ячейка повторно излучает сигнальный свет, подвергаясь флуоресценции на более низкой частоте. Фильтр низких частот блокирует излучение выше частоты флуоресцентного света. В активной ALF оптическая или электрическая накачкаиспользуется для возбуждения этих атомов, чтобы они поглощали или излучали свет с разными длинами волн. Для активных ALF могут потребоваться другие системы обычных фильтров. [23]

Поляризация света фильтром Фарадея.

Фильтр Фарадея [ править ]

Фарадея фильтр, магнито-оптический фильтр , FADOF или EFADOF ( Е xcited Fa Рэдей D ispersive O ptical F ILTER) работает путем поворота поляризации света , проходящего через ячейку пара. Это вращение происходит вблизи его атомных линий поглощения за счет эффекта Фарадея и аномальной дисперсии . Вращается только свет на резонансной частоте пара, а поляризованные пластины блокируют другое электромагнитное излучение. [24] Этот эффект связан с эффектом Зеемана и усиливается им., или расщепление атомных линий поглощения в магнитном поле. [25] [26] Свет на резонансной частоте пара выходит из FADOF около своей исходной силы, но с ортогональной поляризацией.

В соответствии с законами , которые регулируют эффект Фарадея, вращение целевого излучения прямо пропорционально силу магнитного поля, ширина ячейки пары и постоянная Верде (которое зависит от температуры ячейки, длинами волны из света, а иногда и напряженности поля) [27] пара в ячейке. Эта связь представлена ​​следующим уравнением:

[28]

Фильтр Фойгта [ править ]

Фильтр Фойгта представляет собой фильтр Фарадея, магнитное поле которого смещено перпендикулярно направлению света и под углом 45 ° к поляризации поляризованных пластин. [29] В фильтре Фойгта паровая ячейка действует как полуволновая пластина , задерживая одну поляризацию на 180 ° за счет эффекта Фойгта . [19]

Общие компоненты [ править ]

Схема частей фильтра Фарадея. В фильтре Фойгта магнитное поле будет повернуто на 90 градусов. Обратите внимание, что две пластины поляризатора перпендикулярны по направлению поляризации.

Перед атомным линейным фильтром может быть коллиматор , который выпрямляет падающие световые лучи для последовательного прохождения через остальную часть фильтра; однако коллимированный свет не всегда необходим. [8] [30] После коллиматора фильтр верхних частот блокирует почти половину падающего света (свет слишком большой длины). В фильтрах Фарадея и Фойгта первая поляризационная пластина используется здесь для блокировки света.

Следующим компонентом атомного линейного фильтра является паровая ячейка ; это общее для всех атомных линейных фильтров. Он либо поглощает и повторно излучает падающий свет, либо вращает его поляризацию за счет эффекта Фарадея или Фойгта. За паровой ячейкой следует фильтр нижних частот, предназначенный для блокирования всего света, который не пропускал первый фильтр, за исключением света определенной частоты, исходящего от флуоресценции. В фильтрах Фарадея и Фойгта здесь используется вторая поляризационная пластина.

Для практичности другие системы могут использоваться вместе с остальной частью атомарного линейного фильтра. Например, поляризаторы, используемые в фактическом фильтре Фарадея, не блокируют большую часть излучения, «потому что эти поляризаторы работают только в ограниченном диапазоне длин волн ... широкополосный интерференционный фильтр используется вместе с фильтром Фарадея». [19] Полоса пропускания интерференционного фильтра может быть в 200 раз больше, чем у фактического фильтра. [20] Фотоэлектронные умножители также часто используются для увеличения интенсивности выходного сигнала до приемлемого уровня. Вместо ФЭУ можно использовать более эффективные лавинные фотоумножители . [2] [8]

Ячейка с паром [ править ]

Хотя каждая реализация каждого типа ALF отличается, паровая ячейка в каждом из них относительно схожа. Термодинамические свойства паровых ячеек в фильтрах тщательно контролируются, поскольку они определяют важные качества фильтра, например необходимую силу магнитного поля. [31] Свет попадает в эту паровую камеру и выходит из нее через два окна с низким коэффициентом отражения, изготовленных из такого материала, как фторид магния . Другие стороны ячейки могут быть из любого непрозрачного материала, хотя обычно используется жаростойкий металл или керамика, так как пар обычно поддерживается при температуре выше 100 ° C.

В большинстве паровых ячеек ALF используются щелочные металлы из-за их высокого давления пара; многие щелочные металлы также имеют линии поглощения и резонанс в желаемых спектрах. [29] Обычными материалами для паровых ячеек являются натрий , калий и цезий . Обратите внимание, что могут использоваться неметаллические пары, такие как неон . [18] [32] Поскольку первые квантовые счетчики использовали твердотельные ионы металлов в кристаллах, вполне вероятно, что такая среда может быть использована в современных ALF. По-видимому, этого не делается из-за превосходства в этом качестве атомарных паров. [12]

Приложения [ править ]

[Атомные линейные фильтры] идеально подходят для приложений, в которых слабые лазерные сигналы обнаруживаются на непрерывном фоне [2]

Атомные линейные фильтры чаще всего используются в лидарах и других упражнениях по отслеживанию и обнаружению лазеров, поскольку они способны фильтровать дневной свет и эффективно распознавать слабые узкополосные сигналы; однако их можно использовать для фильтрации теплового фона Земли [33], измерения эффективности антибиотиков [34] и общих применений фильтрации.

Чертеж приемной части системы лазерного слежения из US 5202741 

Лазерное слежение и связь [ править ]

Без атомного линейного фильтра лазерное отслеживание и связь могут быть затруднены. Обычно камеры с усиленными устройствами с зарядовой связью должны использоваться в сочетании с простыми диэлектрическими оптическими фильтрами (например, интерференционными фильтрами) для обнаружения лазерного излучения на расстоянии. ПЗС-матрицы с усилением неэффективны и требуют использования импульсного лазерного излучения в видимом спектре. С превосходной системой фильтрации ALF неусиленный ПЗС может использоваться с лазером непрерывного действия более эффективно. «[Атомные линейные фильтры] с полосой пропускания около 0,001 нм были разработаны для улучшения подавления фона лазерных приемников с традиционной фильтрацией». [3]Общее энергопотребление последней системы «в 30-35 раз меньше», чем у первой [35], поэтому была предложена и разработана космическая, подводная и гибкая лазерная связь с ALF. [2] [29]

ЛИДАРНЫЙ лазер Starfire Optical Range .

ЛИДАР [ править ]

Дополнительная информация: ЛИДАР и атмосферный лидар

ЛИДАР включает в себя запуск лазеров в соответствующих частях атмосферы, где свет рассеивается обратно . Анализируя отраженный лазерный луч на предмет доплеровских сдвигов , можно вычислить скорость и направление ветра в целевой области. Таким образом, можно изучать термическую структуру, суточные / полусуточные приливы и сезонные изменения в области мезопаузы . Это ценный факультет для метеорологов и климатологов , поскольку эти свойства могут иметь большое значение. [5]

Однако без возможности эффективного отслеживания слабых лазерных сигналов сбор атмосферных данных будет ограничен временем дня, когда электромагнитное излучение солнца не заглушает сигнал лазера. Добавление атомного линейного фильтра к оборудованию LIDAR эффективно фильтрует помехи для сигнала лазера до точки, где данные LIDAR могут быть собраны в любое время суток. [5] В течение последнего десятилетия для этого использовались фильтры Фарадея. Следовательно, сегодня ученые знают о средней атмосфере Земли значительно больше, чем до появления FADOF. [36] [37]

См. Также [ править ]

  • Вынужденное излучение
  • Обсерватория Аресибо
  • Ферромагнитный резонанс
  • Линии фраунгофера
  • Рэлеевское рассеяние

Ссылки [ править ]

  1. Перейти ↑ Hedin 2002 , p. 2
  2. ^ a b c d e f g h Gelbwachs 1988 , стр. 1266
  3. ^ a b c d e f g США 5731585 
  4. ^ Oehry, Schupita & Sumetsberger 1994
  5. ^ a b c Hedin 2002 , стр. 8
  6. ^ a b c d Gelbwachs 1988 , стр. 1270
  7. ^ США 5513032 
  8. ^ а б в Фрике-Бегеманн, Альперс и Хёффнер 2002 .
  9. ^ Вебер 1957
  10. ^ Гудвин 1974
  11. ^ а б Блумберген 1958 , стр. 84
  12. ^ a b c Gelbwachs, Klein & Wessel 1977 , стр. 77
  13. ^ a b Gelbwachs 1988 , стр. 1268
  14. ^ Интернет-словарь Вебстера 2006
  15. Перейти ↑ Hedin 2002 , p. 26 год
  16. ^ a b c d Gelbwachs 1988 , стр. 1269
  17. ^ a b Popescu & Walther 2005 , стр. 1
  18. ^ a b Gelbwachs 1988 , стр. 1267
  19. ^ a b c США 5710652 
  20. ^ а б Хедин 2002 , стр. 33
  21. ^ Молиш & Oehry 1998 , стр. 366
  22. ^ Gelbwachs, Klein & Весселя 1979 , стр. 137
  23. ^ Молиш & Oehry 1998 , стр. 361
  24. ^ Фридман 2005
  25. Перейти ↑ Hedin 2002 , p. 25
  26. ^ Фитцпатрик 2014
  27. Перейти ↑ Bass 1995 , p. 35,45
  28. Перейти ↑ Hedin 2002 , p. 16
  29. ^ a b c США 7058110 
  30. Перейти ↑ Hedin 2002 , p. 24
  31. ^ Мендерс, Сирси и Росс 1993
  32. ^ Эндо и др. 1978 г.
  33. ^ Gelbwachs 1988 , стр. 1276
  34. ^ США 5573927 
  35. ^ США 5202741 
  36. ^ Hoffner & Фрике-Begemann 2005 .
  37. ^ Шерман 2005

Библиография [ править ]

  • Басс, Майкл (1995), Справочник по оптике , II , McGraw-Hill, ISBN 0-07-047974-7
  • Блумберген, Николаас (1958), "Твердотельные инфракрасные квантовые счетчики", Physical Review Letters , 2 (3): 84–85, Bibcode : 1959PhRvL ... 2 ... 84B , doi : 10.1103 / PhysRevLett.2.84.
  • Endo, T .; Ябузаки, Т .; Китано, М .; Сато, Т .; Огава, Т. (1978), "Синхронизация частоты непрерывного лазера на красителях с линиями поглощения неона фильтром Фарадея", IEEE Journal of Quantum Electronics , QE-14 (12): 977–982, Bibcode : 1978IJQE .. .14..977E , DOI : 10,1109 / JQE.1978.1069734.
  • Фитцпатрик, Ричард (2014), Аномальная дисперсия и резонансное поглощение , получено 10 февраля 2017 г..
  • Фрике-Бегеманн, Корд; Альперс, Матиас; Хёффнер, Йозеф (2002), "Подавление дневного света с новым приемником для лидаров калиевого резонанса температуры", Optics Letters , 27 (21): 1932–1934, Bibcode : 2002OptL ... 27.1932F , doi : 10.1364 / OL.27.001932 , PMID  18033406.
  • Фридман, Джонатан С. (2005), Ультра-узкополосный магнитооптический фильтр для дневных наблюдений за мезосферным слоем калия , Семинар обсерватории Аресибо, заархивировано из оригинала 23 августа 2006 г. , извлечено 18 июня 2006 г..
  • Gelbwachs, Jerry A .; Кляйн, Кристофер Ф .; Вессел, Джон Э. (1977), "Инфракрасное обнаружение квантовым счетчиком атомных паров", IEEE Journal of Quantum Electronics , QE-14 (2): 77–79.
  • Gelbwachs, Jerry A .; Кляйн, Кристофер Ф .; Вессел, Джон Э. (1979), "Штарковская настройка квантового счетчика атомных паров", IEEE Journal of Quantum Electronics , QE-16 (2): 137–142.
  • Гелбвакс, Джерри А. (1988), «Фильтры атомного резонанса», Журнал квантовой электроники IEEE , QE-24 (7): 1266–1277, Bibcode : 1988IJQE ... 24.1266G , doi : 10.1109 / 3.963.
  • Goodwin, DW (1974), Advances in Quantum Electronics , 1 , London and New York: Academic Press..
  • Хедин, Йонас (2002), Проектирование и строительство калиевого фильтра Фарадея для дневной работы калиевой лидарной системы в обсерватории Аресибо (PDF) , БИБЛИОТЕКА УНИВЕРСИТЕТА ЛУЛЕО , получено 25 марта 2006 г..
  • Хёффнер, Йозеф; Фрике-Бегеманн, Корд (2005), «Точные лидарные температуры с узкополосными фильтрами», Optics Letters , 30 (8): 890–892, Bibcode : 2005OptL ... 30..890H , doi : 10.1364 / OL.30.000890 , PMID  15865389.
  • Menders, J .; Сирси, Пол; Росс, Дэвид; и другие. (1993), "Стробируемый синий цезиевый атомный линейный фильтр Фарадея", Технический отчет NASA Sti / Recon A , 95 : 254, Bibcode : 1993STIA ... 9587745M.
  • Молиш, Андреас Ф .; Ори, Бернард П. (1998), Улавливание радиации в атомных парах , Оксфорд: Oxford University Press, ISBN 0-19-853866-9, получено 18 июня 2006 г..
  • Oehry, Bernard P .; Шупита, Вальтер; Sumetsberger, Brigitte (1994), "Экспериментальная оценка атомного линейного фильтра для космического применения", Proc. SPIE , 2310 : 51-62, Bibcode : 1994SPIE.2310 ... 51O , DOI : 10,1117 / 12,195873 , S2CID  95854459.
  • Попеску, Александру; Вальтер, Томас (2005), "О возможностях оптического фильтра с аномальной дисперсией Фарадея в качестве краевых фильтров высокого разрешения", Laser Physics , 15 (1): 55–60.
  • Шерман, Джим (2005), Одновременные измерения температуры в области мезопаузы, зонального и меридионального ветра с помощью модернизированного лидара флуоресценции натрия (PDF) , заархивировано из оригинала (PDF) 23 августа 2006 г. , получено 27 апреля 2006 г..
  • Вебер, Джозеф (1957), "Рассмотрение мазерного шума", Physical Review , 108 (3): 537, Bibcode : 1957PhRv..108..537W , doi : 10.1103 / PhysRev.108.537.
  • Вебер, Марвин Дж. (2003), Справочник по оптическим материалам , Бока-Ратон: CRC Press LLC, ISBN 0-8493-3512-4, получено 18 июня 2006 г..
  • Интернет-словарь Вебстера (2006 г.), Изобретение: фильтр Фойгта , заархивировано из оригинала 30 сентября 2007 г. , получено 18 июня 2006 г..

Патенты [ править ]

  • Патент США 5029999 , Кремер, Ричард и Кореваар, Эрик, «Лазерное радарное устройство», опубликован 1991-07-09, выдан 1991-07-09, переуступлен Thermo Electron Tech. 
  • Патент США 5202741 , Снайдер, Джеймс Дж. «Система активной визуализации с фильтром Фарадея», опубликован 13 апреля 1993 г., выдан 13 апреля 1993 г., переуступлен US Energy. 
  • Патент США 5513032 , Billmers, Richard I; Контарино, Винсент М. и Аллокка, Дэвид М. и др., "Оптический фильтр Фарадея с активной накачкой", опубликован 30 апреля 1996 г., выпущен 30 апреля 1996 г., передан армии США. 
  • Патент США 5573927 , Nelson, Wilfred H, «Тест на чувствительность к антибиотикам», опубликован 11-11-12, выдан 12 ноября 1996 г. 
  • Патент США 5710652 , Bloom, Scott H; Кореваар, Эрик и Чан, Виктор и др., "Лазерный приемопередатчик и система связи", опубликовано 20 января 1998 г., выпущено 20 января 1998 г., передано Trex Communications 
  • Патент США 5731585 , Menders James H & Korevaar, Eric, "Voigt filter", опубликованный 24 марта 1998 г., выдан 24 марта 1998 г., переуступлен Thermotrex Corp. 
  • Патент США 7058110 , Zhao, Zhong-Quan; Лефевр, Майкл Джозеф и Лесли, Даниэль Х, "Атомные линейные фильтры возбужденного состояния", опубликовано 06.06.2006, выпущено 06.06.2006, передано Trex Enterprises Corp. 

Дальнейшее чтение [ править ]

  • Х. Чен, М.А. Уайт, Д.А. Крюгер и С.Ю. Ше. Дневные измерения температуры мезопаузы с помощью натрий-дисперсионного фильтра Фарадея в лидарном приемнике. Опт. Letters, 21 (15): 1093–1095, 1996.
  • Х. Чен, С. Ю. Ше, П. Сирси и Э. Кореваар. Натриево-паровой дисперсионный фильтр Фарадея. Optics Letters, 18: 1019–1021, июнь 1993 г.