CLEO был детектором частиц общего назначения на Корнельском электронном накопительном кольце (CESR) и именем коллаборации физиков, которые работали с детектором. Название CLEO не является аббревиатурой; это сокращение от Клеопатры и было выбрано вместе с CESR (произносится как Цезарь ). [1] CESR был ускорителем частиц, предназначенным для столкновения электронов и позитронов с энергией в центре масс примерно 10 ГэВ . Энергия ускорителя была выбрана до того, как в 1977 году были обнаружены первые три нижних кварковых ипсилонных резонанса между 9,4 ГэВ и 10,4 ГэВ.[2] Четвертый резонанс Υ, (4S), был немного выше порога, и, следовательно, идеален для изучения образования B-мезона .
CLEO был герметичным детектором, который во всех своих версиях состоял из системы слежения внутри соленоидного магнита, калориметра , систем идентификации частиц и мюонного детектора. [3] [4] [5] [6] В течение тридцатилетнего срока службы детектор претерпел пять основных модернизаций, как для расширения возможностей детектора, так и для оптимизации его для исследования B-мезонов. Детектор CLEO I начал сбор данных в октябре 1979 г. [7], а CLEO-c завершил сбор данных 3 марта 2008 г.
CLEO первоначально измерила свойства резонансов Υ (1–3S) ниже порога образования B-мезонов. Все больше времени на ускорителе проводилось на Υ (4S) по мере того, как коллаборация все больше интересовалась изучением B-мезонов. После того, как эксперимент CUSB был прекращен в конце 1980-х, CLEO провела большую часть своего времени на Υ (4S) [8] и измерила многие важные свойства B-мезонов. [9] Пока CLEO изучала B-мезоны, она также смогла измерить свойства D-мезонов и тау-лептонов и открыть много новых очаровательных адронов . [10] Когда в начале 2000-х фабрики BaBar и Belle B начали собирать большие объемы данных, CLEO больше не могла проводить конкурентные измерения B-мезонов. [11] CLEO пересмотрела резонансы Υ (1-3S), а затем прошла последнюю модернизацию до CLEO-c. CESR работал при более низких энергиях, а CLEO измерял многие свойства ψ-резонансов и D-мезонов. CLEO был самым продолжительным экспериментом в истории физики элементарных частиц. [12] [13]
История
Предложение и строительство
Корнельский университет построил серию синхротронов с 1940-х годов. Синхротрон на 10 ГэВ, действовавший в 1970-х годах, провел ряд экспериментов, но он работал на гораздо более низкой энергии, чем линейный ускоритель на 20 ГэВ в SLAC. [14] Еще в октябре 1974 года Корнелл планировал модернизировать синхротрон, чтобы достичь энергии 25 ГэВ, и построить новый синхротрон, чтобы достичь энергии 40 ГэВ. [15] После того, как открытие J / в ноябре 1974 г. [16] [17] продемонстрировало, что интересная физика может быть реализована с помощью электрон-позитронного коллайдера, Корнелл в 1975 г. представил предложение о электрон-позитронном коллайдере, работающем до центра. с энергией 16 ГэВ с использованием существующего синхротронного туннеля. Ускоритель на 16 ГэВ будет исследовать область энергии между ускорителем SPEAR и ускорителями PEP и PETRA . [18] CESR и CLEO были утверждены в 1977 году [19] и в основном закончены к 1979 году. [20] CLEO был построен в большом экспериментальном зале в южной части CESR; Детектор меньшего размера, названный CUSB (от Колумбийского университета в Стоуни-Брук), был построен в северной области взаимодействия. Между предложением и созданием CESR и CLEO Фермилаб обнаружил Υ-резонансы и предположил, что существует целых три состояния. [2] (1S) [21] [22] и Υ (2S) [23] [24] были подтверждены на ускорителе DORIS. Первым делом после того, как CESR заработала, было найти s. CLEO и CUSB нашли (1S) вскоре после начала сбора данных и использовали разницу масс из DORIS, чтобы быстро найти Υ (2S). Более высокие энергии пучка CESR позволили CLEO [25] и CUSB [26] найти более массивный Υ (3S) и обнаружить Υ (4S). [27] [28] Кроме того, наличие избытка электронов [29] и мюонов [30] на Υ (4S) указывало на его распад на B-мезоны. CLEO опубликовала более шестидесяти статей с использованием оригинальной конфигурации детектора CLEO I. [31]
У CLEO были конкуренты в измерении B-мезонов, особенно у коллаборации ARGUS . [32] Коллаборация CLEO была обеспокоена тем, что детектор ARGUS в DESY будет лучше, чем CLEO, поэтому они начали планировать модернизацию. В усовершенствованном детекторе будет использоваться новая дрейфовая камера для отслеживания и измерений dE / dx, калориметр из иодида цезия внутри нового соленоидного магнита, счетчики времени пролета и новые мюонные детекторы. Новая дрейфовая камера (DR2) имела тот же внешний радиус, что и исходная дрейфовая камера, что позволяло установить ее до того, как будут готовы другие компоненты. [32]
CLEO собирала данные в течение двух лет в конфигурации CLEO IV: новая дрейфовая камера, десятислойный вершинный детектор (VD) внутри дрейфовой камеры, вставка дрейфовой камеры с трехслойной трубкой (IV) внутри VD и прототип калориметра CsI, заменяющий один из оригинальные датчики ливня с наконечником мачты. [33] Кульминационным моментом эпохи CLEO IV было наблюдение полулептонных распадов B в окончательные состояния без очарования, [34] представленные менее чем за три недели до аналогичного наблюдения ARGUS. [35] Прекращение работы установки DR2 позволило ARGUS превзойти CLEO в наблюдении смешивания B, которое было наиболее цитируемым измерением среди всех симметричных экспериментов B. [36]
CLEO II
CLEO была закрыта в апреле 1988 года, чтобы начать оставшуюся часть установки CLEO II, и завершила модернизацию в августе 1989 года. [37] Шестислойный прецизионный трекер с трубчатой камерой (PT) заменил IV и времяпролетные детекторы, Были установлены калориметр CsI, соленоидный магнит, железная и мюонная камеры. Это будет конфигурация детектора CLEO II. В эпоху CLEO II коллаборация наблюдала, как нейтральный ток с изменением аромата распадается на B +, 0 → K * +, 0 γ [38] и b → s γ. [39] Распады B-мезонов на два бесчарованных мезона были также обнаружены во время CLEO II. [40] [41] Эти распады представляли интерес из-за возможности наблюдения CP-нарушения в таких распадах, как K ± π 0 , [42], хотя такое измерение потребовало бы большого количества данных.
Наблюдение зависящей от времени асимметрии в производстве определенных флейвор-симметричных конечных состояний (таких как J / Ψ K0
ю.ш.) был более простым способом обнаружить CP-нарушение в B-мезонах как теоретически, так и экспериментально. [43] Асимметричный ускоритель, в котором электроны и позитроны имели разные энергии, был необходим для измерения разницы во времени между распадами B 0 и B 0 . CESR и CLEO представили предложение построить низкоэнергетическое кольцо в существующем туннеле и модернизировать детектор CLEO II за счет средств NSF . SLAC также представил предложение о строительстве завода B на средства Министерства энергетики . Первоначальные проекты были впервые рассмотрены в 1991 году, но Министерство энергетики и NSF согласились с тем, что для строительства любого объекта было недостаточно средств, и решение о том, какой из них строить, было отложено. Предложения были пересмотрены в 1993 году, на этот раз оба предприятия конкурировали за деньги Министерства энергетики. В октябре 1993 года было объявлено, что завод B будет построен в SLAC. [44]
После проигрыша в конкурентной борьбе за завод B CESR и CLEO приступили к реализации плана, состоящего из двух частей, по модернизации ускорителя и детектора. Первым этапом была модернизация конфигурации CLEO II.V в период с мая по октябрь 1995 года, которая включала кремниевый детектор для замены PT и изменение газовой смеси в дрейфовой камере с аргон-этановой смеси на гелий-пропановую. смешивание. [45] Кремниевый детектор обеспечивает отличное разрешение по вершинам, что позволяет точно измерять время жизни D 0 , D + , D s и τ, а также D-смешение. Камера дрейфа имела лучшую эффективность и разрешение по импульсу.
CLEO III
Второй этап модернизации включал новые сверхпроводящие квадруполи возле детектора. Детекторы VD и DR2 необходимо будет заменить, чтобы освободить место для квадрупольных магнитов. Новый кремниевый детектор и камера для идентификации частиц также будут включены в конфигурацию CLEO-III.
Обновленный CLEO III заменил дрейфовую камеру и кремниевый детектор и добавил черенковский детектор с кольцевым отображением ( RICH ) для улучшенной идентификации частиц. [46] Дрейфовая камера CLEO III (DR3) достигла того же разрешения по импульсу, что и дрейфовая камера CLEO II.V, несмотря на то, что у нее было более короткое плечо рычага для размещения детектора RICH. Масса концевых пластин CLEO III также была уменьшена, чтобы обеспечить лучшее разрешение в концевых калориметрах. [47]
CLEO II.V прекратил сбор данных в феврале 1999 года. Детектор RICH был установлен в июне 1999 года, а DR3 был установлен сразу после этого. Следующим должен был быть установлен кремниевый детектор, но он все еще строился. Технический прогон проводился до тех пор, пока кремниевый детектор не был готов к установке в феврале 2000 года. [48] CLEO III собрал 6 фб -1 данных на 2 (4S) и еще 2 фб -1 ниже Υ (4S).
С появлением экспериментов с высокой светимостью BaBar и Belle , CLEO больше не могла проводить конкурентные измерения большинства свойств B-мезонов. CLEO решила изучить различные состояния дна и очаровательных кваркониев, а также очарованных мезонов. Программа началась с повторного посещения состояний ниже порога B-мезона, и последние данные, собранные детектором CLEO-III, относились к резонансам (1-3S).
CLEO-c
CLEO-c был последней версией детектора, и он был оптимизирован для сбора данных при пониженных энергиях пучка, необходимых для исследования очарованного кварка. Он заменил кремниевый детектор CLEO III, эффективность которого была ниже ожидаемой, на шестислойную стереокамеру (ZD). CLEO-c также работал с соленоидным магнитом при пониженном магнитном поле 1 Тл, чтобы улучшить обнаружение заряженных частиц с низким импульсом. Низкая множественность частиц при этих энергиях позволила эффективно реконструировать D-мезоны. CLEO-c измерил свойства D-мезонов, которые служили исходными данными для измерений, проводимых B-фабриками. Он также измерил многие из состояний кваркониев, которые помогли проверить расчеты решеточной КХД.
Детектор
Субдетекторы CLEO выполняют три основные задачи: отслеживание заряженных частиц, калориметрию нейтральных частиц и электронов и определение типа заряженных частиц.
Отслеживание
CLEO всегда использовала соленоидный магнит для измерения заряженных частиц. Первоначальная конструкция CLEO предусматривала создание сверхпроводящего соленоида, но было ясно, что его невозможно построить вовремя. Сначала был установлен обычный соленоид 0,42 Тл, а затем его заменил сверхпроводящий магнит в сентябре 1981 года. Сверхпроводящая катушка была спроектирована для работы при 1,2 Тл, но никогда не работала выше 1,0 Тл. [49] Для CLEO был построен новый магнит. II и помещался между калориметром и мюонным детектором. Он работал при 1,5 Тл до CLEO-c, когда магнитное поле было уменьшено до 1,0 Тл.
Проволочные камеры
В оригинальном детекторе CLEO использовались три отдельные камеры слежения. Самая внутренняя камера (IZ) представляла собой трехслойную пропорциональную проволочную камеру, которая занимала область радиусом от 9 до 17 см. Каждый слой имел 240 анодных проволок для измерения азимута дорожки и 144 обруча катодных лент шириной 5 мм внутри и снаружи анодных проволок (всего 864 катодных ленты) для измерения дорожки z. [50]
Дрейфовая камера (DR) CLEO I находилась непосредственно за пределами IZ и занимала область радиусом от 17,3 см до 95 см. Он состоял из семнадцати слоев ячеек 11,3 мм × 10,0 мм с 42,5 мм между слоями, всего 5304 ячейки. Для каждого слоя сенсорных проводов было два слоя полевых проводов. Слои с нечетными номерами были осевыми слоями, а слои с четными номерами были чередующимися стереослоями. [51]
Последней камерой слежения CLEO I была плоская внешняя Z дрейфовая камера (OZ) между соленоидным магнитом и камерами dE / dx. Он состоял из трех слоев, разделенных радиально на 2,5 см. Самый внутренний слой был перпендикулярен каналу пучка, а два внешних слоя располагались под углом ± 10 ° относительно самой внутренней камеры, чтобы обеспечить некоторую информацию об азимутальном слежении. Каждый октант был оборудован камерой OZ. [52]
Новая дрейфовая камера DR2 была построена взамен оригинальной дрейфовой камеры. Новая дрейфовая камера имела тот же внешний радиус, что и исходная, поэтому ее можно было установить до того, как будут готовы остальные обновления CLEO II. DR2 был 51-слойным детектором с осевым / стереослойным расположением 000 + 000-. DR2 имел только один слой полевых проводов между каждым слоем сенсорных проводов, что позволяло разместить гораздо больше слоев в отведенном пространстве. Осевые сенсорные провода имели смещение на половину ячейки, чтобы помочь разрешить лево-правую двусмысленность исходной камеры дрейфа. Внутренний и внешний полевые слои камеры представляли собой катодные полоски для измерения продольной координаты треков. DR2 был также разработан для выполнения измерений dE / dx в дополнение к измерениям слежения. [53]
Камера IZ была заменена десятислойной дрейфовой камерой (VD) в 1984 году. Когда радиус лучевой трубки был уменьшен с 7,5 до 5,0 см в 1986 году, была построена трехслойная соломенная камера (IV), которая заняла новое доступное пространство. IV был заменен во время модернизации CLEO II на пятислойную соломенную трубу с внутренним радиусом 3,5 см.
Дрейфовая камера CLEO III (DR3) была спроектирована так, чтобы иметь такие же характеристики, как и дрейфовая камера CLEO II / II.V, хотя она будет меньше, чтобы обеспечить место для детектора RICH. Самые внутренние шестнадцать слоев были осевыми, а самый внешний 31 слой был сгруппирован в чередующиеся стереофонические четырехслойные суперслои. Внешняя стенка дрейфовой камеры была оснащена катодными площадками шириной 1 см для обеспечения дополнительных измерений z. [6]
Последней дрейфовой камерой, построенной для CLEO, была внутренняя дрейфовая камера ZD для модернизации CLEO-c. Его шестиуровневая, полностью стереослойная конструкция обеспечивала бы продольные измерения треков с низким импульсом, которые не достигли бы стереослоев основной дрейфовой камеры. За исключением большего угла стерео и меньшего размера ячейки, конструкция ZD была очень похожа на конструкцию DR3. [54]
Кремниевые детекторы
CLEO создала свой первый кремниевый вершинный детектор для обновления CLEO II.V. Кремниевый детектор представлял собой трехслойное устройство, расположенное по октантам. Самый внутренний слой имел радиус 2,4 см, а самый внешний слой имел радиус 4,7 см. Всего было использовано 96 кремниевых пластин с 26208 каналами считывания. [55]
Обновление CLEO III включало новый четырехслойный двусторонний кремниевый вершинный детектор. Он был сделан из 447 идентичных пластин размером 1 дюйм × 2 с шагом полосы 50 микрометров на стороне r-φ и шагом 100 микрометров на стороне z. После установки кремниевый детектор достиг эффективности 85%, но вскоре начал страдать от все более значительной неэффективности. Неэффективность была обнаружена в примерно полукруглых областях на пластинах. [56] Кремниевый детектор был заменен на CLEO-c из-за его плохой производительности, меньшей потребности в возможности вершинного сканирования и желания минимизировать количество материала вблизи лучевой трубки. [57]
Калориметрия
CLEO У меня было три отдельных калориметра. Все использованные слои пропорциональных трубок перемежаются листами свинца. Детекторы октантного ливня находились вне времяпролетных детекторов в каждом из октантов. Каждый октантный детектор имел 44 слоя пропорциональных трубок, чередующихся параллельно и перпендикулярно лучевой трубке. Провода были собраны вместе, чтобы уменьшить количество каналов считывания до 774 групп. [58] Детекторы октантного ливня представляли собой шестнадцатислойные устройства, размещенные на обоих концах камер dE / dx. Слои следовали азимутальному, положительному стерео, азимутальному, отрицательному стерео шаблону. Стерео провода были параллельны наклонным сторонам детектора. Слои были объединены в группы аналогично датчикам октантного ливня. [59] Детектор ливня на конце полюса был помещен между концами дрейфовой камеры и полюсными наконечниками возвратного магнитного потока. Детектор ливня на наконечнике столба имел 21 слой с семью группами вертикальных слоев + 120 °, -120 °. Детектор ливня с каждой стороны состоял из двух половин, обеспечивающих доступ к трубке. [60]
Калориметрия была значительно улучшена во время обновления CLEO II. В новом электромагнитном калориметре использовано 7784 кристалла CsI, легированного таллием. Каждый кристалл имел глубину примерно 30 см и грань 5 см × 5 см. Центральная область калориметра представляла собой цилиндр, расположенный между дрейфовой камерой и соленоидным магнитом, а два торцевых калориметра были размещены на обоих концах дрейфовой камеры. Кристаллы в заглушке были ориентированы параллельно линии луча. Кристаллы в центральном калориметре обращены к точке, смещенной от точки взаимодействия как в продольном, так и в поперечном направлении на несколько сантиметров, чтобы избежать неэффективности из-за прохождения частиц между соседними кристаллами. [61] Калориметр в основном измерял энергию фотонов или электронов, однако он также использовался для обнаружения антинейтронов. [62] Все версии детекторов от CLEO-II до CLEO-c использовали калориметр CsI.
Идентификация частиц
В CLEO производятся пять типов долгоживущих заряженных частиц: электроны, пионы, мюоны, каоны и протоны. Правильная идентификация каждого из этих типов значительно расширяет возможности детектора. Идентификация частиц производилась как специальными субдетекторами, так и калориметром и дрейфовой камерой.
Внешняя часть детектора CLEO была разделена на независимые октанты, которые в первую очередь предназначались для идентификации заряженных частиц. [63] Не было достигнуто четкого консенсуса по выбору технологии для идентификации частиц, поэтому два октанта были оборудованы ионизационными камерами dE / dx, два октанта были оснащены черенковскими детекторами высокого давления, а четыре октанта были оснащены черенковскими газовыми детекторами низкого давления. детекторы. [64] Система dE / dx продемонстрировала превосходные характеристики идентификации частиц и помогла в отслеживании, поэтому в сентябре 1981 года все восемь октантов были оборудованы камерами dE / dx. [65] [66] Камеры dE / dx измеряли ионизацию заряженных частиц, когда они проходили через многопроволочную пропорциональную камеру (MWPC). [63] : 17 Каждый октант dE / dx состоял из 124 отдельных модулей, и каждый модуль содержал 117 проводов. Группы из десяти модулей были объединены, чтобы минимизировать количество каналов считывания. Первые два и последние два модуля не оснащались инструментами, поэтому в каждом октанте было по двенадцать ячеек. [63] : 33
Времяпролетный детектор находился непосредственно вне камер dE / dx. Он идентифицировал заряженную частицу, измеряя ее скорость и сравнивая ее с измерением импульса от камер слежения. Сцинтилляционные полосы были расположены параллельно линии луча, по шесть полосок для каждой половины октанта. Шесть полосок в каждой половине октанта перекрываются, чтобы избежать необработанных областей. Сцинтилляционные фотоны регистрировались фотоэлектронными умножителями. Каждый стержень был 2,03 м × 0,312 м × 0,025 м. [67]
Камеры дрейфа мюонов CLEO I были крайними детекторами. Два слоя мюонных детекторов находились вне магнита на обоих концах CLEO. В области ствола было два дополнительных слоя мюонных камер после 15 и 30 см магнитного железа. Мюонные детекторы имели глубину от 4 до 10 радиационных длин и были чувствительны к мюонам с энергией не менее 1-2 ГэВ. Ярмо магнита весило 580 тонн, а каждая из четырех подвижных тележек в каждом углу детектора весила 240 тонн, всего 1540 тонн. [68]
В CLEO II использовались времяпролетные детекторы между дрейфовой камерой и калориметром, один в области ствола, другой в области торцевой крышки. Область ствола состояла из 64 бикронных стержней со световодами, ведущими к фотоумножителям за пределами области магнитного поля. Аналогичная система охватывала область торца. Система TOF имела временное разрешение 150 см. Комбинированные центральный и торцевой детекторы TOF покрывали 97% телесного угла. [4]
Мюонный детектор CLEO I находился достаточно далеко от области взаимодействия, так что распады пионов и каонов в полете были существенным фоном. [32] Более компактная структура детектора CLEO II позволяла перемещать мюонные детекторы ближе к точке взаимодействия. За слоями железных поглотителей располагались три слоя мюонных детекторов. Счетчики стримеров считывались с каждого конца для определения положения z. [4]
Обновление CLEO III включало добавление субдетектора RICH, специального субдетектора идентификации частиц. Детектор RICH должен был быть меньше 20 см в радиальном направлении между дрейфовой камерой и калориметром и меньше 12% радиационной длины. Детектор RICH использовал черенковское излучение заряженных частиц для измерения их скорости. В сочетании с измерением импульса отслеживающими детекторами можно было определить массу частицы и, следовательно, ее идентичность. Заряженные частицы излучали черенковский свет, проходя через окно LiF. Четырнадцать колец из тридцати кристаллов LiF составляли излучатель RICH, а четыре самых центральных кольца имели пилообразную форму, чтобы предотвратить полное внутреннее отражение фотонов Черенкова. Фотоны прошли через расширяющийся объем азота, что позволило точно определить угол конуса. Фотоны регистрировались катодными площадками 7,5 мм × 8,0 мм в многопроволочной камере, содержащей газовую смесь метантриэтиламин. [46]
Программа по физике
CLEO опубликовала более 200 статей в Physical Review Letters [69] и более 180 статей в Physical Review . [70] Сообщения об инклюзивном [39] и исключительном [38] b → s γ были процитированы более 500 раз. [71] B-физика обычно была главным приоритетом CLEO, но это сотрудничество провело измерения по широкому спектру вопросов физики элементарных частиц.
B-мезоны
В наиболее цитируемой статье CLEO сообщается о первом измерении затухания нейтрального тока, изменяющего аромат, b → sγ. [39] Измерение хорошо согласуется со Стандартной моделью и налагает значительные ограничения на многие предложения помимо Стандартной модели , такие как заряженный Хиггс и аномальные связи WWγ. Аналогичный эксклюзивный распад B +, 0 → K * +, 0 γ также был измерен. [38] CLEO и ARGUS сообщили о почти одновременных измерениях инклюзивных полулептонных распадов B-мезонов без очарования, которые непосредственно установили ненулевое значение матричного элемента CKM | V ub |. [34] [35] Эксклюзивные бесчарованные полулептонные распады B-мезонов были впервые обнаружены CLEO шесть лет спустя в модах B → πlν, ρlν, [72] и использовались для определения | V ub |. [73] [74] [75] [76] CLEO также обнаружила многие адронные аналоги: B +, 0 → K (892) + π - , [77] φ K (*) , [78] K + π 0 , K 0 π 0 , π + π - , [79] π + ρ 0 , π + ρ - , π + ω [80] η K * , [81] η ′ K [82] и K 0 π + , K + π - . [41] Эти бесчарованные моды адронного распада могут исследовать CP-нарушение и чувствительны к углам α и γ треугольника унитарности. Наконец, CLEO наблюдала множество эксклюзивных очарованных распадов B-мезонов, в том числе несколько, чувствительных к | V cb |: B → D (*) K * - , [83] B 0 → D * 0 π 0 [84] B → Λ+
cp π - , Λ+
cp π + π - , [85] B 0 → D * 0 π + π + π - π - , [86] B 0 → D * ρ ′ - , [87] B 0 → D * - p p π + , D * - p n , [62] B → J / φ K, [88] B 0 → D * + D * - , [89] и B + → D 0 K + . [90]
Очарование адронов
Хотя CLEO работал в основном рядом с (4S) для изучения B-мезонов, он также был конкурентоспособным с экспериментами, предназначенными для изучения очарованных адронов. Первым измерением свойств очарованного адрона с помощью CLEO было наблюдение D s . [91] CLEO измеряет массу 1970 ± 7 МэВ, что значительно ниже, чем в предыдущих наблюдениях при 2030 ± 60 МэВ [92] и 2020 ± 10 МэВ. [93] CLEO обнаружила D sJ (2573) [94] и D sJ (2463). [95] CLEO был первым экспериментом по измерению дважды подавленного Кабиббо распада D 0 → K + π - , [96] и CLEO выполнили анализ Далица D 0, + в нескольких режимах распада. [97] [98] [99] [100] [101] [102] CLEO изучила D * (2010) + , сделав первое измерение его ширины и наиболее точное измерение разности масс D * -D 0 . [103] CLEO-c сделал многие из наиболее точных измерений отношений ветвления D-мезонов в инклюзивных каналах, [104] [105] μ + ν μ, [106] полулептонных распадов, [107] [108] и адронных распадов. [109] [110] [111] Эти фракции ветвления являются важными входными данными для измерений B-мезонов в BaBar и Belle. CLEO впервые наблюдала чисто лептонный распад D+
с→ μ + ν , [112] что позволило экспериментально измерить постоянную затухания f D s . CLEO-c произвел наиболее точные измерения f D + [106] и f D s . [103] Эти константы затухания, в свою очередь, являются ключевыми входными данными для интерпретации других измерений, таких как B-смешение. [113] Другое D+
смоды распада, обнаруженные CLEO, - это p n , [114] ωπ + , [115] η ρ + , η'ρ + , φρ + , [116] η π + , η'π + , [117] и φ l ν. [118] CLEO открыла много очарованных барионов и открыла или улучшила измерения многих мод распада очарованных барионов. До того, как BaBar и Belle начали открывать новые очаровательные барионы в 2005 году, CLEO открыла тринадцать из двадцати известных очаровательных барионов: Ξ0
c, [119] Ξ0, +
c(2790), [120] Ξ0, +
c(2815), [121] Ξ'0, +
c, [122] Σ0, +, ++
c(2520), [123] [124] Ξ+
c(2645), [125] Ξ0
c(2645), [126] и Λ+
c(2593). [127] Очарованные моды распада барионов, обнаруженные в CLEO, равны Ω0
c→ Ω - e + ν e ; [128] Λ+
c→ p K 0 η, Ληπ + , Σ + η, Σ * + η, Λ K 0 K + , [129] Σ + π 0 , Σ + ω, [130] Λπ + π + π - π 0 , Λωπ + ; [131] и Ξ+
c→ Ξ 0 e + ν e . [132]
Кварконий
Состояния кваркония обеспечивают экспериментальные данные для расчетов решеточной КХД и нерелятивистской КХД. CLEO изучал Υ-систему до конца экспериментов CUSB и CUSB-II [133], затем вернулся к-системе с детектором CLEO III. CLEO-c изучал ψ-состояния с меньшей массой. CLEO [25] и CUSB [26] опубликовали свои первые статьи подряд , сообщая о наблюдении первых трех состояний Υ. Более ранние утверждения Υ (3S) [134] основывались на совпадении одного пика с тремя компонентами; Наблюдение CLEO и CUSB трех хорошо разделенных пиков развеяло все оставшиеся сомнения в существовании Υ (3S). Υ (4S) был открыт вскоре после этого CLEO [25] и CUSB [28] и интерпретирован как распадающийся на B-мезоны из-за его большой ширины распада . Избыток электронов [29] и мюонов [30] на Υ (4S) продемонстрировал существование слабых распадов и подтвердил интерпретацию распада Υ (4S) на B-мезоны. CLEO [135] и CUSB [136] позже сообщили о существовании состояний (5S) и Υ (6S).
CLEO I - CLEO II имели значительную конкуренцию в Υ физике, в первую очередь из экспериментов CUSB, Crystal Ball и ARGUS. Однако CLEO удалось наблюдать ряд распадов Υ (1S): τ + τ - , [137] J / Ψ X [138] и γ X X с X = π + , π 0 , [139] 2π + , π + K + , π + p, 2K + , 3π + , 2π + K + и 2π + p. [140] Радиационные распады чувствительны к образованию глюболов .
CLEO собрала больше данных в резонансах Υ (1-3S) в конце эры CLEO III. CLEO III обнаружил состояние Υ (1D), [141] переходы χ b1,2 (2P) → ωΥ (1S), [142] и Υ (3S) → τ + τ - распад [143] среди других.
CLEO-c измерил многие свойства состояний чармония. Основные моменты включают подтверждение η c ', [144] подтверждение Y (4260), [145] псевдоскалярно-векторных распадов ψ (2S), [146] ψ (2S) → J / ψ распадов, [147] наблюдение тринадцати новые адронные распады ψ (2S), [148] наблюдение h c ( 1 P 1 ), [149] [150] и измерение массы [151] и долей ветвления [152] η в ψ (2S) → Распад J / ψ.
Тау лептоны
CLEO обнаружила шесть мод распада τ:
- τ → K - π 0 ν τ , [153] [154]
- e - ν τ ν e γ, [155]
- π - π - π + η ν τ , π - π 0 π 0 η ν τ , f 1 π ν τ, [156]
- K - η ν τ [157] и K - ων τ . [158]
CLEO трижды [159] [160] [161] измерил время жизни τ с точностью, сравнимой или лучшей, чем любые другие измерения того времени. CLEO также дважды измерил массу τ. [162] [163] CLEO несколько раз устанавливал ограничения на массу ν τ , хотя предел CLEO никогда не был самым строгим. [163] [164] [165] [166] [167] Измерения параметров Мишеля [168], проведенные CLEO, были самыми точными для своего времени, многие со значительным отрывом.
Прочие измерения
CLEO изучает двухфотонную физику , в которой и электрон, и позитрон излучают фотон. Два фотона взаимодействуют с образованием либо векторного мезона, либо адрон-антиадронных пар. CLEO опубликовал измерения как векторного мезонного процесса [169] [170] [171] [144] [172] [173], так и адрон-антиадронного процесса. [174] [175] [176]
CLEO провела сканирование энергии центра масс от 7 до 10 ГэВ, чтобы измерить отношение поперечных сечений адронов . [177] CLEO провела первые измерения электромагнитных форм-факторов π + и K + выше Q 2 > 4 ГэВ 2 . [178]
Наконец, CLEO выполнила поиск частиц Хиггса и не только частиц СМ: бозонов Хиггса, [179] [180] аксионов, [181] магнитных монополей, [182] нейтралино, [183] дробно заряженных частиц, [184] нижних скварков, [185] ] и фамилоны. [186]
Сотрудничество
Первоначальная разработка детектора для южной области взаимодействия CESR началась в 1975 году. Физики из Гарвардского университета, Сиракузского университета и Университета Рочестера работали на синхротроне Корнелла и были естественным выбором в качестве сотрудников Корнелла. К ним присоединились группы из Университета Рутгерса и Университета Вандербильта, а также сотрудники из Колледжа ЛеМойн и Колледжа Итаки. [187] Дополнительные учреждения получили ответственность за компоненты детекторов, когда они присоединились к сотрудничеству. Корнелл назначил физика для наблюдения за разработкой части детектора внутри магнита, вне магнита и самого магнита. [188] Структура сотрудничества была разработана, чтобы избежать явных недостатков в SLAC, где физики SLAC, как считалось, доминировали над операциями в силу их доступа к ускорителю и детектору, а также к вычислительным и машинным средствам. [189] Соавторы могли свободно работать над анализом по своему выбору, а утверждение результатов для публикации происходило путем голосования в рамках всего коллаборации. Пресс-секретарь (позже представители) также были выбраны путем всеобщего голосования, включая аспирантов. [190] Другие офицеры в коллаборации были координатором анализа и менеджером выполнения, а позже также координатором программного обеспечения. [191]
В первом документе CLEO было перечислено 73 автора из восьми учреждений. [27] Корнельский университет, Сиракузский университет и Рочестерский университет были членами CLEO на протяжении всей ее истории, и 42 учреждения были членами CLEO одновременно. [192] [193] Коллаборация была самой большой в 1996 году и насчитывала 212 участников, [194] до того, как сотрудники начали переходить к экспериментам BaBar и Belle. [195] Наибольшее количество авторов, появившихся в статье CLEO, было 226. [196] [197] В статье, опубликованной примерно в то время, когда CLEO перестала собирать данные, было 123 автора. [198]
Заметки
- ^ Беркельман (2004) стр. 24
- ^ a b Herb, S .; и другие. (1977). «Наблюдение димюонного резонанса при энергии 9,5 ГэВ в столкновениях протонов с ядрами с энергией 400 ГэВ». Письма с физическим обзором . 39 (5): 252–255. Bibcode : 1977PhRvL..39..252H . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.39.252 . ОСТИ 1155396 .
- ^ CLEO I NIM
- ^ a b c CLEO II NIM
- ^ Hopman, P .; и другие. (1996). «Оптимизация конструкции кремниевого микрополоскового детектора для CLEO III». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях Раздел A . 383 (1): 98–103. Bibcode : 1996NIMPA.383 ... 98H . DOI : 10.1016 / S0168-9002 (96) 00662-6 .
- ^ а б Петерсон, Д. (1998). «Построение системы слежения CLEOIII: кремниевый вершинный детектор и дрейфовая камера». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях Раздел A . 409 (1–3): 204–209. Bibcode : 1998NIMPA.409..204P . DOI : 10.1016 / S0168-9002 (98) 00078-3 .
- ^ Беркельман (2004) стр. 30
- ^ Беркельман (2004) стр. 71
- ^ Berkelman (2004)стр. 142-146
- ^ Berkelman (2004)стр. 136-141
- ^ Беркельман (2004) стр. 116
- ^ Хонсайд, К. "CESR и CLEO" (PDF) . В Jaros, JA; Пескин, МЭ (ред.). Материалы 19-го Международного симпозиума по взаимодействию фотонов и лептонов на высоких энергиях LP99 . С. 3–11.
- ^ Беркельман (2004) стр. 96
- ^ Беркельман (2004) стр. 13
- ^ Исследование AIP стр. 104
- ^ Augustin, J .; и другие. (1974). «Открытие узкого резонанса в е + е - аннигиляции» . Письма с физическим обзором . 33 (23): 1406–1408. Bibcode : 1974PhRvL..33.1406A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.33.1406 .
- ^ Обер, Дж .; и другие. (1974). «Экспериментальное наблюдение тяжелой частицы J» . Письма с физическим обзором . 33 (23): 1404–1406. Bibcode : 1974PhRvL..33.1404A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.33.1404 .
- ^ Беркельман (2004) стр. 19
- ^ Беркельман (2004) стр. 26 год
- ^ Беркельман (2004) стр. 28 год
- ^ Berger, C .; и другие. (1978). «Наблюдение узкого резонанса, образующегося при e + e - аннигиляции при 9,46 ГэВ». Физика Письма Б . 76 (2): 243–245. Полномочный код : 1978PhLB ... 76..243B . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (78) 90287-3 .
- ^ Darden, C .; и другие. (1978). «Обнаружение узкого резонанса при 9,46 ГэВ в электрон-позитронной аннигиляции». Физика Письма Б . 76 (2): 246–248. Полномочный код : 1978PhLB ... 76..246D . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (78) 90288-5 .
- ^ Bienlein, J .; и другие. (1978). «Наблюдение узкого резонанса при 10,02 ГэВ в e + e - Аннигиляции». Физика Письма Б . 78 (2–3): 360–363. Полномочный код : 1978PhLB ... 78..360B . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (78) 90040-0 .
- ^ Darden, C .; и другие. (1978). «Свидетельства узкого резонанса при 10,01 ГэВ в электрон-позитронной аннигиляции». Физика Письма Б . 78 (2–3): 364–365. Полномочный код : 1978PhLB ... 78..364D . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (78) 90041-2 .
- ^ а б в Эндрюс, Д .; и другие. (1980). «Наблюдение за тремя ипсилонными состояниями». Письма с физическим обзором . 44 (17): 1108–1111. Bibcode : 1980PhRvL..44.1108A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.44.1108 .
- ^ а б Böhringer, T .; и другие. (1980). «Наблюдение, ϒ ′ и ϒ ′ ′ на Корнельском электронном накопителе». Письма с физическим обзором . 44 (17): 1111–1114. Bibcode : 1980PhRvL..44.1111B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.44.1111 .
- ^ а б Эндрюс, Д .; и другие. (1980). «Наблюдение четвертого состояния ипсилона в e + e - Annihilations». Письма с физическим обзором . 45 (4): 219–221. Bibcode : 1980PhRvL..45..219A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.45.219 .
- ^ а б Finocchiaro, G .; и другие. (1980). «Наблюдение ′ ′ ′ на Корнельском электронном накопителе». Письма с физическим обзором . 45 (4): 222–225. Bibcode : 1980PhRvL..45..222F . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.45.222 .
- ^ а б Мюллер, JJ; и другие. (1981). «Измерение ветвления (2S) → π + π - + Υ (1S)». Письма с физическим обзором . 46 (18): 1181. Полномочный код : 1981PhRvL..46.1181M . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.46.1181 .
- ^ а б Chadwick, K .; и другие. (1981). «Распад адронов с b-вкусом до конечных состояний одиночных мюонов и димюонов». Письма с физическим обзором . 46 (2): 88–91. Полномочный код : 1981PhRvL..46 ... 88C . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.46.88 .
- ^ Berkelman (2004)стр. 134-146
- ^ a b c Беркельман (2004) с. 56
- ^ Беркельман (2004) стр. 57 год
- ^ а б Fulton, R .; и другие. (1990). «Наблюдение полулептонных распадов B-мезонов в незаряженные конечные состояния» . Письма с физическим обзором . 64 (1): 16–20. Bibcode : 1990PhRvL..64 ... 16F . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.64.16 . PMID 10041262 .
- ^ а б Albrecht, H .; и другие. (1991). «Реконструкция полулептонных распадов b → u». Физика Письма Б . 255 (2): 297–304. Bibcode : 1991PhLB..255..297A . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (91) 90251-K .
- ^ Albrecht, H .; и другие. (1987). «Наблюдение за перемешиванием B 0 - B 0 ». Физика Письма Б . 192 (1–2): 245–252. Bibcode : 1987PhLB..192..245A . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (87) 91177-4 .
- ^ Беркельман (2004) стр. 66
- ^ а б в Ammar, R .; и другие. (1993). «Свидетельства распада диаграммы пингвинов: первое наблюдение B → K * (892) γ» . Письма с физическим обзором . 71 (5): 674–678. Bibcode : 1993PhRvL..71..674A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.71.674 . PMID 10055338 .
- ^ а б в Alam, M .; и другие. (1995). «Первое измерение скорости инклюзивного радиационного распада пингвинов b → sγ». Письма с физическим обзором . 74 (15): 2885–2889. Bibcode : 1995PhRvL..74.2885A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.74.2885 . PMID 10058050 .
- ^ Битва, М .; и другие. (1993). «Наблюдение распада B 0 на два бесчарованных мезона» . Письма с физическим обзором . 71 (24): 3922–3926. Bibcode : 1993PhRvL..71.3922B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.71.3922 . PMID 10055109 .
- ^ а б Godang, R .; и другие. (1998). «Наблюдение за эксклюзивными распадами двух тел B на каоны и пионы». Письма с физическим обзором . 80 (16): 3456–3460. arXiv : hep-ex / 9711010 . Bibcode : 1998PhRvL..80.3456G . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.80.3456 .
- ^ Нойберт, М. (1996). «Распад B и нарушение CP». Международный журнал современной физики А . 11 (23): 4173–4240. arXiv : hep-ph / 9604412 . Bibcode : 1996IJMPA..11.4173N . DOI : 10.1142 / S0217751X96001966 . S2CID 1098172 .
- ^ Картер, AB; Санда, AI (1981). «СР-нарушение в распадах B-мезона». Physical Review D . 23 (7): 1567–1579. Bibcode : 1981PhRvD..23.1567C . DOI : 10.1103 / PhysRevD.23.1567 .
- ^ Беркельман (2004) стр. 82-85
- ^ Беркельман (2004) стр. 93
- ^ а б Artuso, M .; и другие. (2005). "Детектор CLEO RICH". Ядерные приборы и методы в физических исследованиях Раздел A . 554 (1–3): 147–194. arXiv : физика / 0506132 . Bibcode : 2005NIMPA.554..147A . DOI : 10.1016 / j.nima.2005.07.056 . S2CID 15607353 .
- ↑ Желтая книга, стр. 155
- ^ Беркельман (2004) стр. 100
- ^ Эндрюс, Д .; и другие. (1982). «Сверхпроводящий соленоид для экспериментов на встречных пучках». Успехи криогенной техники . 27 : 143.
- ^ CLEO I NIM стр. 53
- ^ CLEO I NIM стр. 51
- ^ CLEO I NIM стр. 67
- ^ Cassel, D .; и другие. (1986). «Дизайн и конструкция дрейфовой камеры CLEO II». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях Раздел A . 252 (2–3): 325–330. Bibcode : 1986NIMPA.252..325C . DOI : 10.1016 / 0168-9002 (86) 91201-5 .
- ^ Желтая книга
- ^ Росс, В. (1997). «Кремниевый вершинный детектор CLEO II.V». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях Раздел A . 386 (1): 32–36. Bibcode : 1997NIMPA.386 ... 32R . DOI : 10.1016 / S0168-9002 (96) 01092-3 .
- ^ Vontoerne, E .; и другие. (2003). «Состояние кремниевого трекера CLEO III». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях Раздел A . 511 (1-2): 11-15. Bibcode : 2003NIMPA.511 ... 11V . DOI : 10.1016 / S0168-9002 (03) 01740-6 .
- ↑ Желтая книга, стр. 159
- ^ CLEO I NIM, стр. 62
- ^ CLEO I NIM, стр. 64
- ^ CLEO I NIM, стр. 63
- ^ Блюхер, Э .; и другие. (1986). «Испытания кристаллов иодида цезия для электромагнитного калориметра». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях Раздел A . 249 (2–3): 201–227. Bibcode : 1986NIMPA.249..201B . DOI : 10.1016 / 0168-9002 (86) 90669-8 .
- ^ а б Андерсон, С .; и другие. (2001). «Первое наблюдение распадов B 0 → D * - p p π + и B 0 → D * - p n ». Письма с физическим обзором . 86 (13): 2732–2736. arXiv : hep-ex / 0009011 . Bibcode : 2001PhRvL..86.2732A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.86.2732 . PMID 11290026 . S2CID 37306280 .
- ^ а б в Эрлих, Р .; и другие. (1983). «Идентификация частиц с помощью ионизационных измерений: Описание системы CLEO dE / dx». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях . 211 (1): 17–45. Bibcode : 1983NIMPR.211 ... 17E . DOI : 10.1016 / 0167-5087 (83) 90555-0 .
- ^ Беркельман (2004) стр. 23
- ^ Беркельман (2004) стр. 55
- ^ CLEO I NIM стр. 65
- ^ CLEO I NIM стр. 59
- ^ CLEO I NIM стр. 66
- ^ Количество SPIERS PRL
- ^ Количество SPIERS PRD
- ^ Количество цитирований SPIERS
- ^ Александр, J .; и другие. (1996). «Первое измерение ветвящихся дробей B → πℓν и B → ρ (ω) ℓν». Письма с физическим обзором . 77 (25): 5000–5004. Bibcode : 1996PhRvL..77.5000A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.77.5000 . PMID 10062690 .
- ^ Behrens, B .; и другие. (2000). «Измерение распада B → ρℓν и | V ub |». Physical Review D . 61 (5): 052001. arXiv : hep-ex / 9905056 . Bibcode : 2000PhRvD..61e2001B . DOI : 10.1103 / PhysRevD.61.052001 .
- ^ Bornheim, A .; и другие. (2002). «Улучшенное измерение | V ub | с инклюзивными полулептонными B-распадами». Письма с физическим обзором . 88 (23): 231803. arXiv : hep-ex / 0202019 . Bibcode : 2002PhRvL..88w1803B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.88.231803 . PMID 12059353 .
- ^ Проклятие.; и другие. (2007). "Исследование исключительного бесчувственного полулептонного распада B и | V ub |". Письма с физическим обзором . 99 (4): 041802. arXiv : hep-ex / 0703041 . Bibcode : 2007PhRvL..99d1802A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.99.041802 . PMID 17678351 . S2CID 29808501 .
- ^ Asner, D .; и другие. (2007). "Исследование эксклюзивных бесцеремонных полулептонных распадов B и извлечения | V ub | в CLEO". Physical Review D . 76 (1): 012007. arXiv : hep-ex / 0703042 . Bibcode : 2007PhRvD..76a2007A . DOI : 10.1103 / PhysRevD.76.012007 . S2CID 53466500 .
- ^ Eckhart, E .; и другие. (2002). "Наблюдение от B до K0
ю.ш.π + π - и для доказательства B до K * & plusmn ; π ∓ ». Physical Review Letters . 89 (25): 251801. Arxiv : геп-ех / 0206024 . Bibcode : 2002PhRvL..89y1801E . дои : 10,1103 / PhysRevLett.89.251801 . PMID 12484873 . S2CID 118596678 . - ^ Briere, R .; и другие. (2001). «Наблюдение B → φ K и B → φ K * ». Письма с физическим обзором . 86 (17): 3718–3721. arXiv : hep-ex / 0101032 . Bibcode : 2001PhRvL..86.3718B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.86.3718 . PMID 11329307 .
- ^ Cronin-Hennessy, D .; и другие. (2000). «Исследование двухчастичных распадов B на каоны и пионы: наблюдение распадов B → π + π - , B → K ± π 0 и B → K 0 π 0 ». arXiv : hep-ex / 0001010 .
- ^ Джессоп, С .; и другие. (2000). "Исследование бесчаровательных распадов адронных B-мезонов в конечные состояния псевдоскалярных векторов". Письма с физическим обзором . 85 (14): 2881–2885. arXiv : hep-ex / 0006008 . Bibcode : 2000PhRvL..85.2881J . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.85.2881 . PMID 11005959 . S2CID 12584275 .
- ^ Ричичи, С .; и другие. (2000). «Двухчастичный распад B-мезона на η и η ′: наблюдение B → η K * ». Письма с физическим обзором . 85 (3): 520–524. arXiv : hep-ex / 9912059 . Bibcode : 2000PhRvL..85..520R . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.85.520 . PMID 10991330 . S2CID 10355681 .
- ^ Behrens, BH; и другие. (1998). «Двухчастичный распад B-мезона на η и η ′: наблюдение B → η′K». Письма с физическим обзором . 80 (17): 3710–3714. arXiv : hep-ex / 9801012 . Bibcode : 1998PhRvL..80.3710B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.80.3710 .
- ^ Mahapatra, R .; и другие. (2002). «Наблюдение эксклюзивных B → D * K * - распадов». Письма с физическим обзором . 88 (10): 101803. arXiv : hep-ex / 0112033 . Bibcode : 2002PhRvL..88j1803M . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.88.101803 . PMID 11909343 . S2CID 35762450 .
- ^ Coan, T .; и другие. (2002). «Наблюдение B 0 → D 0 π 0 и B 0 → D * 0 π 0 ». Письма с физическим обзором . 88 (6): 062001. arXiv : hep-ex / 0110055 . Bibcode : 2002PhRvL..88f2001C . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.88.062001 . PMID 11863797 .
- ^ Fu, X .; и другие. (1997). «Наблюдение эксклюзивных распадов B в конечные состояния, содержащие очарованный барион» . Письма с физическим обзором . 79 (17): 3125–3129. Bibcode : 1997PhRvL..79.3125F . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.79.3125 .
- ^ Эдвардс, KW; и другие. (2002). «Первое наблюдение B 0 → D * 0 π + π + π - π - Распадов». Physical Review D . 65 (1): 012002. arXiv : hep-ex / 0105071 . Bibcode : 2002PhRvD..65a2002E . DOI : 10.1103 / PhysRevD.65.012002 . S2CID 119498057 .
- ^ Александр, JP; и другие. (2001). «Первое наблюдение B → D * ρ ′, ρ ′ → ω π - ». Physical Review D . 64 (9): 092001. arXiv : hep-ex / 0103021 . Bibcode : 2001PhRvD..64i2001A . DOI : 10.1103 / PhysRevD.64.092001 . S2CID 197457512 .
- ^ Анастасов, А .; и другие. (2000). «Первое наблюдение распада B → J / ψ φ K». Письма с физическим обзором . 84 (7): 1393–1397. arXiv : hep-ex / 9908014 . Bibcode : 2000PhRvL..84.1393A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.84.1393 . PMID 11017526 . S2CID 10439346 .
- ^ Artuso, M .; и другие. (1999). «Первое наблюдение распада B 0 → D * + D * - ». Письма с физическим обзором . 82 (15): 3020–3024. arXiv : hep-ex / 9811027 . Bibcode : 1999PhRvL..82.3020A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.82.3020 .
- ^ Афанас, М .; и другие. (1998). «Первое наблюдение подавленного Кабиббо распада B + → D 0 K + ». Письма с физическим обзором . 80 (25): 5493–5497. arXiv : hep-ex / 9802023 . Bibcode : 1998PhRvL..80.5493A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.80.5493 . S2CID 10431655 .
- ^ Chen, A .; и другие. (1983). «Свидетельства F-мезона при 1970 МэВ». Письма с физическим обзором . 51 (8): 634–637. Bibcode : 1983PhRvL..51..634C . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.51.634 .
- ^ Бранделик, Р. (1979). «Производственные характеристики F-мезона». Физика Письма Б . 80 (4–5): 412–418. Полномочный код : 1979PhLB ... 80..412B . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (79) 91203-6 .
- ^ Астон, Д. (1981). «Фоторождение очарованных F-мезонов при энергиях γ 20–70 ГэВ» (PDF) . Физика Письма Б . 100 (1): 91–94. Bibcode : 1981PhLB..100 ... 91А . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (81) 90294-X .
- ^ Kubota, Y .; и другие. (1994). «Наблюдение за новым очарованным странным мезоном». Письма с физическим обзором . 72 (13): 1972–1976. arXiv : hep-ph / 9403325 . Bibcode : 1994PhRvL..72.1972K . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.72.1972 . PMID 10055756 . S2CID 119499340 .
- ^ Besson, D .; и другие. (2003). "Наблюдение узкого резонанса с массой 2,46 ГэВ / c 2, распадающейся на D* +
sπ 0 и подтверждение D сек J * (2317) государства». Physical Review D . 68 (3): 032002. Arxiv : геп-ех / 0305100 . Bibcode : 2003PhRvD..68c2002B . дои : 10,1103 / PhysRevD.68.032002 . - ^ Cinabro, D .; и другие. (1994). «Наблюдение D0 → K + π-». Письма с физическим обзором . 72 (10): 1406–1410. Bibcode : 1994PhRvL..72.1406C . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.72.1406 . PMID 10055601 .
- ^ Копп, С .; и другие. (2001). «Анализ Далица распада D 0 → K - π + π 0 ». Physical Review D . 63 (9): 092001. arXiv : hep-ex / 0011065 . Bibcode : 2001PhRvD..63i2001K . DOI : 10.1103 / PhysRevD.63.092001 . S2CID 119358307 .
- ^ Muramatsu, H .; и другие. (2002). "Анализ Далица D 0 → K0
ю.ш.π + π - ». Physical Review Letters . 89 (25): 251802. Arxiv : геп-ех / 0207067 . Bibcode : 2002PhRvL..89y1802M . дои : 10,1103 / PhysRevLett.89.251802 . PMID 12484874 . - ^ Рубин, П .; и другие. (2004). "Первое наблюдение и анализ Далица D 0 → K0
ю.ш.η π 0 Decay». Physical Review Letters . 93 (11): 111801. Arxiv : геп-ех / 0405011 . Bibcode : 2004PhRvL..93k1801R . дои : 10,1103 / PhysRevLett.93.111801 . PMID 15447329 . S2CID 119398303 . - ^ Asner, D .; и другие. (2005). "Поиск смешивания D 0 - D 0 в анализе графика Далица для D 0 → K0
ю.ш.π + π - ». Physical Review D . 72 (1): 012001. Arxiv : геп-ех / 0503045 . Bibcode : 2005PhRvD..72a2001A . дои : 10,1103 / PhysRevD.72.012001 . - ^ Cronin-Hennessy, D .; и другие. (2005). «Поиски CP-нарушения и ππ S-волны в анализе графика Далица для D 0 → π + π - π 0 ». Physical Review D . 72 (3): 031102. arXiv : hep-ex / 0503052 . Bibcode : 2005PhRvD..72c1102C . DOI : 10.1103 / PhysRevD.72.031102 .
- ^ Bonvicini, G .; и другие. (2007). «Анализ графика Далица распада D + → π - π + π + ». Physical Review D . 76 (1): 012001. arXiv : 0704.3954 . Bibcode : 2007PhRvD..76a2001B . DOI : 10.1103 / PhysRevD.76.012001 . S2CID 119312519 .
- ^ а б Анастасов; и другие. (2002). "Первое измерение Γ (D * + ) и прецизионное измерение». Physical Review D . 65 (3): 032003. Arxiv : геп-ех / 0108043 . Bibcode : 2002PhRvD..65c2003A . Дои : 10,1103 / PhysRevD.65.032003 . S2CID 116893453 .
- ^ Проклятие.; и другие. (2006). «Абсолютные измерения фракции ветвления для полулептонных распадов, включающих D + и D 0 ». Письма с физическим обзором . 97 (25): 251801. arXiv : hep-ex / 0604044 . Bibcode : 2006PhRvL..97y1801A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.97.251801 . PMID 17280340 . S2CID 31736098 .
- ^ Хуанг, G .; и другие. (2006). «Измерение инклюзивного производства η, η 'и φ-мезонов в D 0 , D + и D+
сРаспады». Physical Review D . 74 (11): 112005. Arxiv : геп-ех / 0610008 . Bibcode : 2006PhRvD..74k2005H . Дои : 10,1103 / PhysRevD.74.112005 . S2CID 53753695 . - ^ а б Артузо; и другие. (2005). «Улучшенное измерение cal {B} (D + → μ + nu) и псевдоскалярной постоянной распада f D + ». Письма с физическим обзором . 95 (25): 251801. arXiv : hep-ex / 0508057 . Bibcode : 2005PhRvL..95y1801A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.95.251801 . PMID 16384447 .
- ^ Хуанг, G .; и другие. (2005). "Абсолютные измерения фракции разветвления эксклюзивных полулептонных распадов D + ". Письма с физическим обзором . 95 (18): 181801. arXiv : hep-ex / 0506053 . Bibcode : 2005PhRvL..95r1801H . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.95.181801 . PMID 16383892 . S2CID 119481953 .
- ^ Coan, T .; и другие. (2005). "Абсолютные измерения фракции разветвления эксклюзивных полулептонных распадов D 0 ". Письма с физическим обзором . 95 (18): 181802. arXiv : hep-ex / 0506052 . Bibcode : 2005PhRvL..95r1802C . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.95.181802 . PMID 16383893 . S2CID 13873243 .
- ^ Он, Q .; и другие. (2005). "Измерение абсолютных долей разветвления адронов D-мезонов и сечений e + e - → D D при E cm = 3773 МэВ". Письма с физическим обзором . 95 (12): 121801. arXiv : hep-ex / 0504003 . Bibcode : 2005PhRvL..95l1801H . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.95.121801 . PMID 16197064 . S2CID 36759397 .
- ^ Рубин, П .; и другие. (2006). "Новые измерения кабиббо-подавленных распадов D-мезонов в CLEO-c". Письма с физическим обзором . 96 (8): 081802. arXiv : hep-ex / 0512063 . Bibcode : 2006PhRvL..96h1802R . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.96.081802 . PMID 16606168 . S2CID 1782148 .
- ^ Дитман, С .; и другие. (2006). «Ветвящаяся фракция для дважды подавленного Кабиббо распада D + → K + π 0 ». Physical Review D . 74 (7): 071102. arXiv : hep-ex / 0609008 . Bibcode : 2006PhRvD..74g1102D . DOI : 10.1103 / PhysRevD.74.071102 .
- ^ Acosta, D .; и другие. (1994). «Первое измерение Γ (Ds + → μ + ν) Γ (Ds + → φπ +)». Physical Review D . 49 (11): 5690–5700. Bibcode : 1994PhRvD..49.5690A . DOI : 10.1103 / PhysRevD.49.5690 . ЛВП : 1808/15299 . PMID 10016893 .
- ^ Yao, W.-M .; и другие. (2006). «Константа распада псевдоскалярных мезонов» (PDF) . Журнал Physics G . 33 (1): 1. arXiv : astro-ph / 0601168 . Bibcode : 2006JPhG ... 33 .... 1Y . DOI : 10.1088 / 0954-3899 / 33/1/001 .
- ^ Athar, S .; и другие. (2008). "Первое наблюдение распада D+
ск протону антинейтрону ». Physical Review Letters . 100 (18): 181802. arXiv : 0803.1118 . Bibcode : 2008PhRvL.100r1802A . doi : 10.1103 / PhysRevLett.100.181802 . PMID 18518362 . - ^ Balest, R .; и другие. (1997). "Наблюдение за распадом D+
с→ ωπ + ». Physical Review Letters . 79 (8): 1436-1440. Arxiv : геп-ех / 9705006 . Bibcode : 1997PhRvL..79.1436B . Дои : 10,1103 / PhysRevLett.79.1436 . - ^ Avery, P .; и другие. (1992). "Д+
сраспадается на ηρ + , η'ρ + и φρ + ". Physical Review Letters . 68 (9): 1279–1282. Bibcode : 1992PhRvL..68.1279A . doi : 10.1103 / PhysRevLett.68.1279 . PMID 10046126 . - ^ Александр, J .; и другие. (1992). "Д+
сраспадается на ηπ + и η'π + ". Physical Review Letters . 68 (9): 1275–1278. Bibcode : 1992PhRvL..68.1275A . doi : 10.1103 / PhysRevLett.68.1275 . hdl : 1808/1467 . PMID 10046125 . - ^ Александр, J .; и другие. (1990). «Определение B (D+
с→ φπ + ) по наблюдению D+
с→ φl + ν ". Physical Review Letters . 65 (13): 1531–1534. Bibcode : 1990PhRvL..65.1531A . Doi : 10.1103 / PhysRevLett.65.1531 . PMID 10042294 . - ^ Avery, P .; и другие. (1989). «Наблюдение за очарованным странным барионом Ξ0
c». Physical Review Letters . 62 (8):. 863-865 Bibcode : 1989PhRvL..62..863A . Дои : 10,1103 / PhysRevLett.62.863 . ЛВП : 1808/15244 . PMID 10040357 . - ^ Csorna, S .; и другие. (2001). «Свидетельства распада новых государств на Ξ c ′ π». Письма с физическим обзором . 86 (19): 4243–4246. arXiv : hep-ex / 0012020 . Bibcode : 2001PhRvL..86.4243C . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.86.4243 . PMID 11328145 . S2CID 119506430 .
- ^ Александр, J .; и другие. (1999). «Свидетельства распада новых государств Ξ*
c. π» Physical Review Letters . 83 (17):. 3390-3393 Arxiv : геп-ех / 9906013 . Bibcode : 1999PhRvL..83.3390A . дои : 10,1103 / PhysRevLett.83.3390 . S2CID 28626187 . - ^ Джессоп, С .; и другие. (1999). «Наблюдение двух узких состояний, распадающихся на+
cγ и Ξ0
c. γ» Physical Review Letters . 82 (3):. 492-496 Arxiv : геп-ех / 9810036 . Bibcode : 1999PhRvL..82..492J . дои : 10,1103 / PhysRevLett.82.492 . - ^ Бранденбург, Г .; и другие. (1997). «Наблюдение двух возбужденных очарованных барионов, распадающихся на Λ.+
cπ ± ". Physical Review Letters . 78 (12): 2304–2308. Bibcode : 1997PhRvL..78.2304B . doi : 10.1103 / PhysRevLett.78.2304 . - ^ Ammar, R .; и другие. (2001). "Первое наблюдение Σ* +
c Барион и новое измерение Σ+
c. Масс - спектр» Physical Review Letters , . 86 (7):. 1167-1170 Arxiv : геп-ех / 0007041 . Bibcode : 2001PhRvL..86.1167A . Дои : 10,1103 / PhysRevLett.86.1167 . PMID 11178035 . S2CID 17545140 . - ^ Гиббонс, L .; и другие. (1996). "Наблюдение возбужденного очарованного бариона, распадающегося на Ξ0
cπ + ". Physical Review Letters . 77 (5): 810–813. Bibcode : 1996PhRvL..77..810G . doi : 10.1103 / PhysRevLett.77.810 . PMID 10062912 . - ^ Avery, P .; и другие. (1995). «Наблюдение за распадом узкого состояния на+
cπ - .» Physical Review Letters . 75 (24): 4364-4368. Arxiv : геп-ех / 9508010 . Bibcode : 1995PhRvL..75.4364A . дои : 10,1103 / PhysrevLett.75.4364 . PMID 10059890 . - ^ Эдвардс, К .; и другие. (1995). "Наблюдение возбужденных очарованных барионных состояний, распадающихся на Λ.+
cπ + π - ". Physical Review Letters . 74 (17): 3331–3335. Bibcode : 1995PhRvL..74.3331E . doi : 10.1103 / PhysRevLett.74.3331 . PMID 10058174 . - ^ Ammar, R .; и другие. (2002). "Наблюдение за распадом Ω0
С→ Ω - е + ν е ». Physical Review Letters . 89 (17): 171803. Arxiv : геп-ех / 0207078 . Bibcode : 2002PhRvL..89q1803A . Дои : 10,1103 / PhysRevLett.89.171803 . PMID 12398660 . - ^ Ammar, R .; и другие. (1995). «Новые моды распада Λ+
cЗачарованный барион ». Physical Review Letters . 74 (18): 3534–3537. Bibcode : 1995PhRvL..74.3534A . Doi : 10.1103 / PhysRevLett.74.3534 . PMID 10058230 . - ^ Kubota, Y .; и другие. (1993). «Измерение исключительного Λ c распада с Σ + в конечном состоянии». Письма с физическим обзором . 71 (20): 3255–3258. Bibcode : 1993PhRvL..71.3255K . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.71.3255 . PMID 10054927 .
- ^ Cronin-Hennessy, D .; и другие. (2003). «Первое наблюдение эксклюзивных распадов Λ c на Λ π + π + π - π 0 и Λ c на Λ ω π + ». Physical Review D . 67 (1): 012001. arXiv : hep-ex / 0210048 . Bibcode : 2003PhRvD..67a2001C . DOI : 10.1103 / PhysRevD.67.012001 . S2CID 118890292 .
- ^ Александр, JP; и другие. (1994). «Первое наблюдение распада Ξ+
c→ Ξ 0 e + ν e и оценка Ξ+
c Ξ0
cКоэффициент продолжительности жизни ». Physical Review Letters . 74 (16): 3113–3117. Bibcode : 1995PhRvL..74.3113A . Doi : 10.1103 / PhysRevLett.74.3113 . PMID 10058115 . - ^ Беркельман (2004) стр. 44 год
- ^ Ueno, K .; и другие. (1979). «Свидетельства ′ ′ и поиск новых узких резонансов». Письма с физическим обзором . 42 (8): 486–489. Bibcode : 1979PhRvL..42..486U . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.42.486 .
- ^ Besson, D .; и другие. (1985). «Наблюдение новой структуры в сечении e + e - над (4S)». Письма с физическим обзором . 54 (5): 381–384. Bibcode : 1985PhRvL..54..381B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.54.381 . PMID 10031500 .
- ^ Лавлок, DMJ; и другие. (1985). «Массы, ширины и лептонные ширины высших эпсилонных резонансов». Письма с физическим обзором . 54 (5): 377–380. Bibcode : 1985PhRvL..54..377L . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.54.377 . PMID 10031499 .
- ^ Giles, R .; и другие. (1983). «Измерение доли ветвления распада ϒ (1S) → τ + τ - ». Письма с физическим обзором . 50 (12): 877–880. Bibcode : 1983PhRvL..50..877G . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.50.877 .
- ^ Фултон, Р. (1989). «Первое наблюдение инклюзивного образования ψ в распадах ψ». Физика Письма Б . 224 (4): 445–449. Bibcode : 1989PhLB..224..445F . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (89) 91476-7 .
- ^ Анастасов, А .; и другие. (1999). «Первое наблюдение Υ (1S) → γππ». Письма с физическим обзором . 82 (2): 286–290. arXiv : hep-ex / 9807031 . Bibcode : 1999PhRvL..82..286A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.82.286 .
- ^ Fulton, R .; и другие. (1990). «Радиационный ϒ (1S) распадается». Physical Review D . 41 (5): 1401–1409. Bibcode : 1990PhRvD..41.1401F . DOI : 10.1103 / PhysRevD.41.1401 . ЛВП : 1808/15250 . PMID 10012491 .
- ^ Bonvicini, G .; и другие. (2004). «Первое наблюдение состояния Υ (1D)». Physical Review D . 70 (3): 032001. arXiv : hep-ex / 0404021 . Bibcode : 2004PhRvD..70c2001B . DOI : 10.1103 / PhysRevD.70.032001 . S2CID 2106218 .
- ^ Cronin-Hennessy, D .; CLEO Collaboration (2003). «Наблюдение адронных переходов chi b1,2 (2P) → ω Υ (1S)». arXiv : hep-ex / 0311043 .
- ^ Besson, D .; и другие. (2007). «Первое наблюдение (3S) → τ τ и проверка универсальности лептона в распадах». Письма с физическим обзором . 98 (5): 052002. arXiv : hep-ex / 0607019 . Bibcode : 2007PhRvL..98e2002B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.98.052002 . PMID 17358847 . S2CID 14374180 .
- ^ а б Asner, D .; и другие. (2004). "Наблюдение ηпростое число
cПроизводство в гамма - гамма - Fusion в CLEO». Physical Review Letters , . 92 (14): 142001. Arxiv : геп-ех / 0312058 . Bibcode : 2004PhRvL..92n2001A . Дои : 10,1103 / PhysRevLett.92.142001 . PMID 15089529 . S2CID 10006467 . - ^ Coan, T .; и другие. (2006). «Чармониевые распады Y (4260), psi (4160) и psi (4040)». Письма с физическим обзором . 96 (16): 162003. arXiv : hep-ex / 0602034 . Bibcode : 2006PhRvL..96p2003C . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.96.162003 . PMID 16712216 . S2CID 32357992 .
- ^ Проклятие.; и другие. (2005). «Наблюдение за 1 - 0 - конечными состояниями из распадов psi (2S) и e + e - аннигиляции». Письма с физическим обзором . 94 (5): 012005. arXiv : hep-ex / 0407028 . Bibcode : 2005PhRvL..94a2005A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.94.012005 . PMID 15698072 . S2CID 11516742 .
- ^ Проклятие.; и другие. (2005). «Ветвящиеся доли для переходов от psi (2S) к J / psi». Письма с физическим обзором . 94 (23): 232002. arXiv : hep-ex / 0503028 . Bibcode : 2005PhRvL..94w2002A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.94.232002 . PMID 16090461 . S2CID 24246777 .
- ^ Briere, A .; и другие. (2005). «Наблюдение тринадцати новых эксклюзивных многочастичных адронных распадов ψ (2S)». Письма с физическим обзором . 95 (6): 062001. arXiv : hep-ex / 0505101 . Bibcode : 2005PhRvL..95f2001B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.95.062001 . PMID 16090940 . S2CID 15278769 .
- ^ Rosner, J .; и другие. (2005). «Наблюдение за состоянием чармония h c ( 1 P 1 )». Письма с физическим обзором . 95 (10): 102003. arXiv : hep-ex / 0505073 . Bibcode : 2005PhRvL..95j2003R . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.95.102003 . PMID 16196921 . S2CID 118963524 .
- ^ Рубин, П .; и другие. (2005). «Наблюдение за состоянием 1 P 1 чармония». Physical Review D . 72 (9): 092004. arXiv : hep-ex / 0508037 . Bibcode : 2005PhRvD..72i2004R . DOI : 10.1103 / PhysRevD.72.092004 .
- ^ Miller, D .; и другие. (2007). «Измерение массы η - мезона с помощью ψ (2S) → η J / ψ». Письма с физическим обзором . 99 (12): 122002. arXiv : 0707.1810 . Bibcode : 2007PhRvL..99l2002M . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.99.122002 . PMID 17930498 . S2CID 12330667 .
- ^ Lopez, A .; и другие. (2007). «Измерение заметных η-разветвленных фракций». Письма с физическим обзором . 99 (12): 122001. arXiv : 0707.1601 . Bibcode : 2007PhRvL..99l2001L . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.99.122001 . PMID 17930497 . S2CID 9339228 .
- ^ Битва, М .; и другие. (1994). "Измерение Кабиббо-подавленных распадов τ-лептона". Письма с физическим обзором . 73 (8): 1079–1083. arXiv : hep-ph / 9403329 . Bibcode : 1994PhRvL..73.1079B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.73.1079 . PMID 10057619 .
- ^ Бишай, М .; и другие. (1999). «Первое наблюдение распада τ - → K * - ην τ ». Письма с физическим обзором . 82 (2): 281–285. arXiv : hep-ex / 9809012 . Bibcode : 1999PhRvL..82..281B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.82.281 . S2CID 119498677 .
- ^ Bergfeld, T .; и другие. (2000). «Наблюдение радиационного лептонного распада тау-лептона». Письма с физическим обзором . 84 (5): 830–834. arXiv : hep-ex / 9909050 . Bibcode : 2000PhRvL..84..830B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.84.830 . PMID 11017384 . S2CID 119000769 .
- ^ Bergfeld, T .; и другие. (1997). «Первое наблюдение распадов τ → 3πην τ и τ → f 1 πν τ » . Письма с физическим обзором . 79 (13): 2406–2410. arXiv : hep-ex / 9706020 . Bibcode : 1997PhRvL..79.2406B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.79.2406 .
- ^ Bartelt, J .; и другие. (1996). «Первое наблюдение распада τ- → K-ηντ». Письма с физическим обзором . 76 (22): 4119–4123. Bibcode : 1996PhRvL..76.4119B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.76.4119 . PMID 10061206 .
- ^ Оружие, К .; и другие. (2005). «Исследование τ-распадов до четырехадронных конечных состояний с каонами». Письма с физическим обзором . 94 (24): 241802. arXiv : hep-ex / 0501042 . Bibcode : 2005PhRvL..94x1802A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.94.241802 . S2CID 15284065 .
- ^ Baringer, P .; и другие. (1987). «Рождение η- и ω-мезонов при τ-распаде и поиск токов второго сорта». Письма с физическим обзором . 59 (18): 1993–1996. Bibcode : 1987PhRvL..59.1993B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.59.1993 . ЛВП : 1808/15230 . PMID 10035390 .
- ^ Битва, М. (1992). «Измерение времени жизни тау-лептона». Физика Письма Б . 291 (4): 488–495. Bibcode : 1992PhLB..291..488B . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (92) 91409-3 .
- ^ Balest, R .; и другие. (1996). «Измерение времени жизни тау-лептона». Физика Письма Б . 388 (2): 402–408. Bibcode : 1996PhLB..388..402B . DOI : 10.1016 / S0370-2693 (96) 01163-X .
- ^ Balest, R .; и другие. (1993). «Измерение массы τ-лептона». Physical Review D . 47 (9): R3671 – R3675. Bibcode : 1993PhRvD..47.3671B . DOI : 10.1103 / PhysRevD.47.R3671 . hdl : 1808/15295 . PMID 10016050 .
- ^ а б Анастасов, А .; и другие. (1997). «Экспериментальные проверки универсальности лептонов в τ-распаде». Physical Review D . 55 (5): 2559–2576. Bibcode : 1997PhRvD..55.2559A . DOI : 10.1103 / PhysRevD.55.2559 . ЛВП : 1808/15322 .
- ^ Csorna, S .; и другие. (1987). «Ограничение массы тау-нейтрино». Physical Review D . 35 (9): 2747–2751. Bibcode : 1987PhRvD..35.2747C . DOI : 10.1103 / PhysRevD.35.2747 . PMID 9957983 .
- ^ Cinabro, D .; и другие. (1993). «Ограничение на массу тау-нейтрино». Письма с физическим обзором . 70 (24): 3700–3704. Bibcode : 1993PhRvL..70.3700C . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.70.3700 . PMID 10053940 .
- ^ Ammar, R; и другие. (1998). «Предел массы ν τ ». Физика Письма Б . 431 (1-2): 209-218. arXiv : hep-ex / 9803031 . Bibcode : 1998PhLB..431..209C . DOI : 10.1016 / S0370-2693 (98) 00539-5 . S2CID 117952401 .
- ^ Афанас, М .; и другие. (2000). «Предел массы нейтрино тау из τ - → π - π + π - π 0 ν τ ». Physical Review D . 61 (5): 052002. arXiv : hep-ex / 9906015 . Bibcode : 2000PhRvD..61e2002A . DOI : 10.1103 / PhysRevD.61.052002 .
- ^ Александр, JP; и другие. (1997). «Определение параметров Мишеля и спиральности нейтрино τ в распаде τ». Physical Review D . 56 (9): 5320–5329. arXiv : hep-ex / 9705009 . Bibcode : 1997PhRvD..56.5320A . DOI : 10.1103 / PhysRevD.56.5320 . S2CID 119368464 .
- ^ Чен, В. (1990). «Измерение γγ-ширин состояний чармония». Физика Письма Б . 243 (1–2): 169–174. Bibcode : 1990PhLB..243..169C . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (90) 90975-C .
- ^ Dominick, J .; и другие. (1994). «Измерение двухфотонного рождения χc2». Physical Review D . 50 (7): 4265–4271. Bibcode : 1994PhRvD..50.4265D . DOI : 10.1103 / PhysRevD.50.4265 . ЛВП : 1808/15301 . PMID 10018068 .
- ^ Godang, R .; и другие. (1997). «Ограничение на двухфотонное производство кандидата в глюбол f J (2220) в CLEO». Письма с физическим обзором . 79 (20): 3829–3833. arXiv : hep-ex / 9703009 . Bibcode : 1997PhRvL..79.3829G . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.79.3829 . S2CID 204925453 .
- ^ Dobbs, S .; и другие. (2005). «Искать X (3872) в гамма-гамма Fusion и ISR в CLEO». Письма с физическим обзором . 94 (3): 032004. arXiv : hep-ex / 0410038 . Bibcode : 2005PhRvL..94c2004D . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.94.032004 . PMID 15698254 . S2CID 45442005 .
- ^ Dobbs, S .; и другие. (2006). «Двухфотонная ширина хи с2 ». Physical Review D . 73 (7): 071101. arXiv : hep-ex / 0510033 . Bibcode : 2006PhRvD..73g1101D . DOI : 10.1103 / PhysRevD.73.071101 .
- ^ Artuso, M .; и другие. (1994). «Измерение сечения при γγ → pp¯» . Physical Review D . 50 (9): 5484–5490. Bibcode : 1994PhRvD..50.5484A . DOI : 10.1103 / PhysRevD.50.5484 . ЛВП : 1808/15300 . PMID 10018206 .
- ^ Lambrecht, M .; и другие. (1994). «Двухфотонное рождение заряженных пар пионов и каонов». Physical Review D . 50 (5): 3027–3037. arXiv : hep-ph / 9403379 . Bibcode : 1994PhRvD..50.3027D . DOI : 10.1103 / PhysRevD.50.3027 . PMID 10017938 .
- ^ Андерсон, С .; и другие. (1997). « Производство Λ Λ в двухфотонных взаимодействиях в CLEO». Physical Review D . 56 (5): R2485 – R2489. arXiv : hep-ex / 9701013 . Bibcode : 1997PhRvD..56.2485A . DOI : 10.1103 / PhysRevD.56.R2485 . S2CID 116897986 .
- ^ Besson, D .; и другие. (2007). «Измерение полного адронного сечения в e + e - аннигиляции ниже 10,56 ГэВ». Physical Review D . 76 (7): 072008. arXiv : 0706.2813 . Bibcode : 2007PhRvD..76g2008B . DOI : 10.1103 / PhysRevD.76.072008 . S2CID 119133606 .
- ^ Коробейник, Т .; и другие. (2005). «Прецизионные измерения времениподобных электромагнитных форм-факторов пиона, каона и протона». Письма с физическим обзором . 95 (26): 261803. arXiv : hep-ex / 0510005 . Bibcode : 2005PhRvL..95z1803P . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.95.261803 . PMID 16486342 . S2CID 5695154 .
- ^ Besson, D .; и другие. (1986). «Поиск моноэнергетических фотонов из (1S) → γ + X». Physical Review D . 33 (1): 300–302. Полномочный код : 1986PhRvD..33..300B . DOI : 10.1103 / PhysRevD.33.300 . PMID 9956476 .
- ^ Alam, M .; и другие. (1989). «Поиск нейтрального бозона Хиггса в распаде B-мезона» (PDF) . Physical Review D . 40 (3): 712–720. Bibcode : 1989PhRvD..40..712A . DOI : 10.1103 / PhysRevD.40.712 . ЛВП : 1808/15240 . PMID 10011872 .
- ^ Alam, M .; и другие. (1983). «Поиск продукции аксионов в распаде». Physical Review D . 27 (7): 1665–1667. Bibcode : 1983PhRvD..27.1665A . DOI : 10.1103 / PhysRevD.27.1665 .
- ^ Gentile, T .; и другие. (1987). «Поиск магнитно заряженных частиц, рожденных в e + e - аннигиляции при √s = 10,6 ГэВ». Physical Review D . 35 (3): 1081–1084. Bibcode : 1987PhRvD..35.1081G . DOI : 10.1103 / PhysRevD.35.1081 . PMID 9957760 .
- ^ Balest, R .; и другие. (1995). «Υ (1S) → γ + невзаимодействующие частицы». Physical Review D . 51 (5): 2053–2060. Bibcode : 1995PhRvD..51.2053B . DOI : 10.1103 / PhysRevD.51.2053 . ЛВП : 1808/15306 . PMID 10018676 .
- ^ Bowcock, T .; и другие. (1989). «Поиски рождения дробно-заряженных частиц в e + e - аннигиляции при s = 10,5 ГэВ». Physical Review D . 40 (1): 263–266. Bibcode : 1989PhRvD..40..263B . DOI : 10.1103 / PhysRevD.40.263 . hdl : 1808/15241 . PMID 10011682 .
- ^ Савинов, В .; и другие. (2001). «Поиск скалярного нижнего кварка с массой 3,5-4,5 ГэВ / c 2 ». Physical Review D . 63 (5): 051101. arXiv : hep-ex / 0010047 . Bibcode : 2001PhRvD..63e1101S . DOI : 10.1103 / PhysRevD.63.051101 . S2CID 118972108 .
- ^ Ammar, R .; и другие. (2001). "Найдите Фамилон через B ± → π ± X 0 , B ± → K ± X 0 и B 0 → K0
ю.ш.X 0 распады». Physical Review Letters . 87 (27): 271801. Arxiv : геп-ех / 0106038 . Bibcode : 2001PhRvL..87A1801A . Дои : 10,1103 / PhysRevLett.87.271801 . PMID 11800872 . S2CID 36906207 . - ^ Беркельман (2004) стр. 21 год
- ^ Исследование AIP стр. 116
- ^ Исследование AIP стр. 115
- ^ Исследование AIP стр. 117
- ^ Беркельман (2004) стр. 131
- ^ Беркельман (2004) стр. 130
- ^ Справочник сотрудничества
- ^ Беркельман (2004) стр. 132
- ^ Беркельман (2004) стр. 95
- ^ Ammar, R .; и другие. (1997). «Измерение параметров Мишеля в лептонных распадах тау-белка». Письма с физическим обзором . 78 (25): 4686–4690. Bibcode : 1997PhRvL..78.4686A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.78.4686 . hdl : 1808/1416 .
- ^ Список авторов SPIERS
- ^ Adams, G .; и другие. (2007). «χ c0 и χ c2 распадаются на η η, η η 'и η' η 'конечные состояния». Physical Review D . 75 (7): 071101. arXiv : hep-ex / 0611013 . Bibcode : 2007PhRvD..75g1101A . DOI : 10.1103 / PhysRevD.75.071101 . S2CID 7843717 .
Рекомендации
- Эндрюс, Д .; и другие. (1983). «Детектор CLEO». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях . 211 (1): 47–71. Bibcode : 1983NIMPR.211 ... 47А . DOI : 10.1016 / 0167-5087 (83) 90556-2 .
- Kubota, Y .; и другие. (1992). «Детектор CLEO II». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях Раздел A . 320 (1–2): 66–113. Bibcode : 1992NIMPA.320 ... 66K . DOI : 10.1016 / 0168-9002 (92) 90770-5 .
- «Описание проекта CLEO-c (Желтая книга)» . Проверено 16 апреля 2014 года .
- Беркельман, К. (2004). Личная история CESR и CLEO: Корнельское электронное накопительное кольцо и его основной детектор частиц . World Scientific. ISBN 978-981-238-697-7.
- Исследование AIP межведомственного сотрудничества, этап I: физика высоких энергий