Доля массового потока (или переменная Хиршфельдера-Кертисса или переменная Кармана-Пеннера ) представляет собой отношение массового потока определенного химического вещества к общему массовому потоку газовой смеси. Он включает в себя как конвективный поток массы, так и диффузионный поток массы. Он был введен Джозефом О. Хиршфельдером и Чарльзом Ф. Кертиссом в 1948 году [1], а затем Теодором фон Карманом и Солом Пеннером в 1954 году. [2] [3] Доля массового потока вида i определяется как [4 ]
где
- это массовая доля
- - среднемассовая скорость газовой смеси
- - средняя скорость, с которой частицы i диффундируют относительно
- это плотность вида i
- - плотность газа.
Удовлетворяет личность
аналогично массовой доле, но массовая доля потока может принимать как положительные, так и отрицательные значения. Эта переменная используется в задачах устойчивого одномерного горения вместо массовой доли. [5] Для одномерных ( направлением) установившихся течений уравнение сохранения доли массового потока сводится к
где скорость массового производства видов i.
Рекомендации
- ↑ Hirschfelder, JO, & Curtiss, CF (1948, январь). Теория распространения пламени. Часть I: Общие уравнения. В «Симпозиуме по горению, пламени и взрывным явлениям» (том 3, № 1, стр. 121–127). Эльзевир.
- ↑ фон Карман, Т., и Пеннер, СС (1954). Фундаментальный подход к ламинарному распространению пламени.
- ↑ фон Карман, Т., и Пеннер, СС (1954). Тепловая теория дефлаграции при постоянном давлении для глобальных реакций первого порядка.
- ^ Уильямс, FA (2018). Теория горения. CRC Press.
- ^ Пеннер, С. С. (1957). Проблемы химии в реактивных двигателях (Том 1). Pergamon Press.