Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску
Основная статья: Продукт ядерного деления
Долгоживущие продукты деления
Нуклидт 1 / 2Урожай
Энергия распада [a 1]
Режим распада
( Ма )(%) [a 2]( кэВ )
99 Тс0,2116,1385294β
126 Sn0,2300,10844050 [a 3]β γ
79 Se0,3270,0447151β
93 Zr1,535,457591βγ
135 Cs2.36.9110 [a 4]269β
107 Pd6.51,249933β
129 Я15,70,8410194βγ
  1. ^ Энергия распада делится между β, нейтрино и γ, если таковые имеются.
  2. ^ За 65 делений тепловыми нейтронами U-235 и 35 делений Pu-239.
  3. ^ Имеет энергию распада 380 кэВ,
    но продукт распада Sb-126 имеет энергию распада 3,67 МэВ.
  4. ^ Ниже в тепловом реакторе, потому что предшественник поглощает нейтроны.
Среднесрочные жили
продукты деления
Реквизит:
Единица:		t ½
( а )		Доходность
( % )		Q *
( кэВ )		βγ *
155 евро4,760,0803252βγ
85 кр10,760,2180687βγ
113м кд14.10,0008316β
90 Sr28,94,5052826β
137 Cs30,236,3371176β γ
121 м Sn43,90,00005390βγ
151 см88,80,531477β

Ядерное деление расщепляет тяжелое ядро, такое как уран или плутоний, на два более легких ядра, которые называются продуктами деления . Под выходом понимается доля продукта деления, произведенная за одно деление.

Урожайность можно разбить по:

  1. Индивидуальный изотоп
  2. Химический элемент, состоящий из нескольких изотопов с разным массовым числом, но с одинаковым атомным номером .
  3. Ядра заданного массового числа независимо от атомного номера . Известный как «выход цепи» , так как он представляет собой цепочку распада из бета - распада .

Выходы изотопов и элементов будут изменяться по мере того, как продукты деления подвергаются бета-распаду, тогда как выходы цепей не изменяются после завершения нейтронной эмиссии несколькими богатыми нейтронами начальными продуктами деления ( запаздывающими нейтронами ), при этом период полураспада измеряется в секундах.

Некоторые изотопы могут быть получены непосредственно путем деления, но не путем бета-распада, потому что потенциальный предшественник с атомным номером больше на единицу является стабильным и не распадается. Цепные выходы не учитывают эти «затененные» изотопы; однако они имеют очень низкий выход (менее одной миллионной от обычных продуктов деления), потому что они гораздо менее богаты нейтронами, чем исходные тяжелые ядра.

Выход обычно указывается в процентах на деление, так что общая сумма процентов выхода составляет 200%. Реже он указывается в процентах от всех продуктов деления, так что сумма процентов составляет 100%. Тройное деление , составляющее от 0,2% до 0,4% делений, также дает третье легкое ядро, такое как гелий-4 (90%) или тритий (7%).

Кривая зависимости массы от доходности [ править ]

Выход продуктов деления по массе для деления тепловыми нейтронами U-235, Pu-239, комбинации двух типов, типичных для современных ядерных энергетических реакторов, и U-233, используемого в ториевом цикле

Если построить график зависимости массы или мольного выхода продуктов деления от атомного номера осколков, то он будет иметь два пика: от циркония до палладия и от ксенона до неодима . Это связано с тем, что событие деления вызывает асимметричное расщепление ядра [1], поскольку ядра, близкие к магическим числам , более стабильны. [2]

Выход в зависимости от Z - это типичное распределение для деления урана . Обратите внимание, что в расчетах, использованных для построения этого графика, не учитывалась активация продуктов деления, и предполагалось, что деление происходит за один момент, а не за промежуток времени. На этой гистограмме показаны результаты для разного времени охлаждения (время после деления).

Выход в зависимости от Z. Цвета указывают на летучесть фторидов , что важно при ядерной переработке : синие элементы содержат летучие фториды или уже являются летучими; зеленые элементы не содержат летучих хлоридов; красные элементы не имеют ни того, ни другого, но сами элементы летучие при очень высоких температурах. Выход через 10 0,1,2,3 лет после деления , не считая более позднего захвата нейтронов , составляет 100%, а не 200%. Бета-распад Kr-85 → Rb , Sr-90 → Zr , Ru-106 → Pd , Sb-125 → Te , Cs-137 →Видны Ba , Ce-144 → Nd , Sm-151 → Eu , Eu-155 → Gd .

Из-за стабильности ядер с четным числом протонов и / или нейтронов кривая выхода по элементу не является гладкой кривой. Это имеет свойство чередоваться.

В общем, чем выше энергия состояния, в котором происходит ядерное деление, тем более вероятно симметричное деление, следовательно, по мере увеличения энергии нейтронов и / или энергии делящегося атома долина между двумя пиками становится более мелкой; например, кривая выхода по массе для Pu-239 имеет более мелкую впадину, чем наблюдаемая для U-235 , когда нейтроны являются тепловыми нейтронами . Кривые деления более поздних актинидов имеют тенденцию к еще более пологим долинам. В крайних случаях, таких как 259 Fm, виден только один пик.

Выход обычно выражается относительно количества делящихся ядер, а не количества ядер продуктов деления, то есть выходы должны в сумме составлять 200%.

В таблице в следующем разделе («Сортировка по выходу») приведены выходы для заметных радиоактивных (с периодом полураспада более одного года, плюс йод-131 ) продуктов деления и (немногих наиболее поглощающих) продуктов деления нейтронного яда от теплового нейтронное деление U-235 (типичное для ядерных энергетических реакторов), вычисленное из [1] [ постоянная мертвая связь ] .

Сумма урожайности в таблице составляет всего 45,5522%, в том числе 34,8401% с периодом полураспада более одного года:

t ½ в годахурожай
От 1 до 52,7252%
От 10 до 10012,5340%
От 2 до 300 0006,1251%
От 1,5 до 16 миллионов13,4494%

Остаток и не включенные в список 54,4478% распадаются с периодом полураспада менее одного года на нерадиоактивные ядра.

Это делается до учета эффектов любого последующего захвата нейтронов, например:

  • 135 Xe захватывает нейтрон и становится почти стабильным 136 Xe, а не распадается до 135 Cs, который является радиоактивным с периодом полураспада 2,3 миллиона лет
  • Нерадиоактивный 133 Cs захватывает нейтрон и превращается в 134 Cs, который является радиоактивным с периодом полураспада 2 года
  • Многие продукты деления с массой 147 или больше, такие как 147 Pm , 149 Sm , 151 Sm и 155 Eu, имеют значительные поперечные сечения для захвата нейтронов, так что один тяжелый атом продукта деления может подвергаться многократным последовательным захватам нейтронов.

Помимо продуктов деления, существуют другие типы радиоактивных продуктов.

  • плутоний, содержащий 238 Pu , 239 Pu , 240 Pu , 241 Pu и 242 Pu ,
  • второстепенные актиниды, включая 237 Np , 241 Am , 243 Am , изотопы кюрия и, возможно, калифорний
  • переработанный уран, содержащий 236 U и другие изотопы
  • тритий
  • продукты активации захвата нейтронов реактором, конструкцией бомбы или окружающей средой

Продукты деления от U-235 [ править ]

УрожайЭлементИзотопПериод полураспадаКомментарий
6,7896%Цезий 133 Cs → 134 Cs 2,065 годаЗахват нейтронов (29 барн) медленно превращает стабильный 133 Cs в 134 Cs, что само по себе является малопроизводительным, поскольку бета-распад останавливается на 134 Xe; могут быть дополнительно преобразованы (140 амбаров) в 135 Cs .
6,3333%Йод , Ксенон 135 I → 135 Xe 6.57 чСамый главный нейтронный яд ; нейтронный захват превращает 10-50% 135 Xe в 136 Xe; остаток распадается (9,14 ч) до 135 Cs (2,3 млн лет).
6,2956%Цирконий 93 Zr 1.53 Мой
6,1%Молибден 99 Пн 65.94 чЕго дочерний нуклид 99m Tc важен для медицинской диагностики.
6,0899%Цезий 137 Cs 30,17 года
6,0507%Технеций 99 Тс 211 тыс. ЛетКандидат на утилизацию путем ядерной трансмутации .
5,7518%Стронций 90 Sr 28,9 года
2,8336%Йод 131 я 8.02 дн
2,2713%Прометий 147 вечера 2.62 года
1,0888%Самарий 149 см практически стабильный2-й по значимости нейтронный яд .
0,9% [3]Йод 129 Я 15.7 МойКандидат на утилизацию путем ядерной трансмутации .
0,4203%Самарий 151 см 90 летНейтронный яд ; большая часть будет преобразована в стабильные 152 Sm.
0,3912%Рутений 106 руб. 373,6 г
0,2717%Криптон 85 кр 10,78 года
0,1629%Палладий 107 Pd 6.5 Мой
0,0508%Селен 79 Se 327 тыс. Лет
0,0330%Европий , гадолиний 155 Eu → 155 Gd 4.76 годаОба нейтронных яда , большинство из них будут уничтожены, пока топливо все еще используется.
0,0297%Сурьма 125 Сб 2,76 года
0,0236%Банка 126 Sn 230 тыс. Лет
0,0065%Гадолиний 157 Gd стабильныйНейтронный яд .
0,0003%Кадмий 113м кд 14,1 годаНейтронный яд , большая часть которого будет уничтожена, пока топливо еще используется.
Выход через 10 0,1,2,3 лет после деления , вероятно, Pu-239, а не U-235, потому что левый горб смещен вправо, не учитывая более поздний захват нейтронов , доля 100%, а не 200%. Бета-распад Kr-85 → Rb , Sr-90 → Zr , Ru-106 → Pd , Sb-125 → Te , Cs-137 → Ba , Ce-144 → Nd , Sm-151 → Eu , Eu-155 → Gd видимый .

Совокупный выход деления [ править ]

Кумулятивные выходы деления дают количество нуклидов, образовавшихся либо непосредственно при делении, либо в результате распада других нуклидов.

Кумулятивные выходы деления для U-235 (% на деление) [4]
ТоварВыход теплового деленияВыход быстрого деленияВыход деления 14 МэВ
1
1ЧАС
0,00171 ± 0,000180,00269 ± 0,000440,00264 ± 0,00045
2
1ЧАС
0,00084 ± 0,000150,00082 ± 0,000120,00081 ± 0,00012
3
1ЧАС
0,0108 ± 0,00040,0108 ± 0,00040,0174 ± 0,0036
3
2Он
0,0108 ± 0,00040,0108 ± 0,00040,0174 ± 0,0036
4
2Он
0,1702 ± 0,00490,17 ± 0,00490,1667 ± 0,0088
85
35Br
1,304 ± 0,0121,309 ± 0,0431,64 ± 0,31
82
36Kr
0,000285 ± 0,0000760,00044 ± 0,000160,038 ± 0,012
85
36Kr
0,286 ± 0,0210,286 ± 0,0260,47 ± 0,1
85м
36Kr
1,303 ± 0,0121,307 ± 0,0431,65 ± 0,31
90
38Sr
5,73 ± 0,135,22 ± 0,184,41 ± 0,18
95
40Zr
6,502 ± 0,0726,349 ± 0,0835,07 ± 0,19
94
41Nb
0,00000042 ± 0,000000112,90 х 10 -8 ± 7,70 х 10 -90,00004 ± 0,000015
95
41Nb
6,498 ± 0,0726,345 ± 0,0835,07 ± 0,19
95м
41Nb
0,0702 ± 0,00670,0686 ± 0,00710,0548 ± 0,0072
92
42Пн
0 ± 00 ± 00 ± 0
94
42Пн
8,70 х 10 -10 ± 3,20 х 10 -100 ± 06,20 х 10-8 ± 2,50 х 10-8
96
42Пн
0,00042 ± 0,000150,000069 ± 0,0000250,0033 ± 0,0015
99
42Пн
6,132 ± 0,0925,8 ± 0,135,02 ± 0,13
99
43Tc
6,132 ± 0,0925,8 ± 0,135,02 ± 0,13
103
44RU
3,103 ± 0,0843,248 ± 0,0423,14 ± 0,11
106
44RU
0,41 ± 0,0110,469 ± 0,0362,15 ± 0,59
106
45Rh
0,41 ± 0,0110,469 ± 0,0362,15 ± 0,59
121м
50Sn
0,00106 ± 0,000110,0039 ± 0,000910,142 ± 0,023
122
51Sb
0,000000366 ± 0,0000000980,0000004 ± 0,000000140,00193 ± 0,00068
124
51Sb
0,000089 ± 0,0000210,000112 ± 0,0000340,027 ± 0,01
125
51Sb
0,026 ± 0,00140,067 ± 0,0111,42 ± 0,42
132
52Te
4,276 ± 0,0434,639 ± 0,0653,85 ± 0,16
129
53я
0,706 ± 0,0321,03 ± 0,261,59 ± 0,18
131
53я
2,878 ± 0,0323,365 ± 0,0544,11 ± 0,14
133
53я
6,59 ± 0,116,61 ± 0,135,42 ± 0,4
135
53я
6,39 ± 0,226,01 ± 0,184,8 ± 1,4
128
54Xe
0 ± 00 ± 00,00108 ± 0,00048
130
54Xe
0,000038 ± 0,00000980,000152 ± 0,0000550,038 ± 0,014
131м
54Xe
0,0313 ± 0,0030,0365 ± 0,00310,047 ± 0,0049
133
54Xe
6,6 ± 0,116,61 ± 0,135,57 ± 0,41
133м
54Xe
0,189 ± 0,0150,19 ± 0,0150,281 ± 0,049
135
54Xe
6,61 ± 0,226,32 ± 0,186,4 ± 1,8
135м
54Xe
1,22 ± 0,121,23 ± 0,132,17 ± 0,66
134
55CS
0,0000121 ± 0,00000320,0000279 ± 0,00000730,0132 ± 0,0035
137
55CS
6,221 ± 0,0695,889 ± 0,0965,6 ± 1,3
140
56Ба
6,314 ± 0,0955,959 ± 0,0484,474 ± ​​0,081
140
57Ла
6,315 ± 0,0955,96 ± 0,0484,508 ± 0,081
141
58Ce
5,86 ± 0,155,795 ± 0,0814,44 ± 0,2
144
58Ce
5,474 ± ​​0,0555,094 ± 0,0763,154 ± 0,038
144
59Pr
5,474 ± ​​0,0555,094 ± 0,0763,155 ± 0,038
142
60Nd
6,30 х 10 -9 ± 1,70 х 10 -91,70 х 10 -9 ± 4,80 х 10 -100,0000137 ± 0,0000049
144
60Nd
5,475 ± 0,0555,094 ± 0,0763,155 ± 0,038
147
60Nd
2,232 ± 0,042,148 ± 0,0281,657 ± 0,045
147
61Вечера
2,232 ± 0,042,148 ± 0,0281,657 ± 0,045
148
61Вечера
5,00 х 10-8 ± 1,70 х 10-87,40 х 10 -9 ± 2,50 х 10 -90,0000013 ± 0,00000042
148м
61Вечера
0,000000104 ± 0,0000000391,78 х 10 -8 ± 6,60 х 10 -90,0000048 ± 0,0000018
149
61Вечера
1,053 ± 0,0211,064 ± 0,030,557 ± 0,09
151
61Вечера
0,4204 ± 0,00710,431 ± 0,0150,388 ± 0,061
148
62См
0,000000149 ± 0,0000000412,43 х 10 -8 ± 6,80 х 10 -90,0000058 ± 0,0000018
150
62См
0,000061 ± 0,0000220,0000201 ± 0,00000770,00045 ± 0,00018
151
62См
0,4204 ± 0,00710,431 ± 0,0150,388 ± 0,061
153
62См
0,1477 ± 0,00710,1512 ± 0,00970,23 ± 0,015
151
63Европа
0,4204 ± 0,00710,431 ± 0,0150,388 ± 0,061
152
63Европа
3,24 х 10 −10 ± 8,50 x 10 −110 ± 03,30 х 10 -8 ± 1,10 х 10 -8
154
63Европа
0,000000195 ± 0,0000000644,00 х 10 -8 ± 1,10 х 10 -80,0000033 ± 0,0000011
155
63Европа
0,0308 ± 0,00130,044 ± 0,010,088 ± 0,014
Кумулятивный выход деления для Pu-239 (% на деление) [4]
ТоварВыход теплового деленияВыход быстрого деленияВыход деления 14 МэВ
1
1ЧАС
0,00408 ± 0,000410,00346 ± 0,00057-
2
1ЧАС
0,00135 ± 0,000190,00106 ± 0,00016-
3
1ЧАС
0,0142 ± 0,00070,0142 ± 0,0007-
3
2Он
0,0142 ± 0,00070,0142 ± 0,0007-
4
2Он
0,2192 ± 0,0090,219 ± 0,009-
85
35Br
0,574 ± 0,0260,617 ± 0,049-
82
36Kr
0,00175 ± 0,00060,00055 ± 0,0002-
85
36Kr
0,136 ± 0,0140,138 ± 0,017-
85м
36Kr
0,576 ± 0,0260,617 ± 0,049-
90
38Sr
2,013 ± 0,0542,031 ± 0,057-
95
40Zr
4,949 ± 0,0994,682 ± 0,098-
94
41Nb
0,0000168 ± 0,00000450,00000255 ± 0,00000069-
95
41Nb
4,946 ± 0,0994,68 ± 0,098-
95м
41Nb
0,0535 ± 0,00660,0506 ± 0,0062-
92
42Пн
0 ± 00 ± 0-
94
42Пн
3,60 х 10-8 ± 1,30 х 10-84,80 х 10 -9 ± 1,70 х 10 -9-
96
42Пн
0,0051 ± 0,00180,0017 ± 0,00062-
99
42Пн
6,185 ± 0,0565,82 ± 0,13-
99
43Tc
6,184 ± 0,0565,82 ± 0,13-
103
44RU
6,948 ± 0,0836,59 ± 0,16-
106
44RU
4,188 ± 0,0924,13 ± 0,24-
106
45Rh
4,188 ± 0,0924,13 ± 0,24-
121м
50Sn
0,0052 ± 0,00110,0053 ± 0,0012-
122
51Sb
0,000024 ± 0,00000630,0000153 ± 0,000005-
124
51Sb
0,00228 ± 0,000490,00154 ± 0,00043-
125
51Sb
0,117 ± 0,0150,138 ± 0,022-
132
52Te
5,095 ± 0,0944,92 ± 0,32-
129
53я
1,407 ± 0,0861,31 ± 0,13-
131
53я
3,724 ± 0,0784,09 ± 0,12-
133
53я
6,97 ± 0,136,99 ± 0,33-
135
53я
6,33 ± 0,236,24 ± 0,22-
128
54Xe
0,00000234 ± 0,000000850,0000025 ± 0,0000012-
130
54Xe
0,00166 ± 0,000560,00231 ± 0,00085-
131м
54Xe
0,0405 ± 0,0040,0444 ± 0,0044-
133
54Xe
6,99 ± 0,137,03 ± 0,33-
133м
54Xe
0,216 ± 0,0160,223 ± 0,021-
135
54Xe
7,36 ± 0,247,5 ± 0,23-
135м
54Xe
1,78 ± 0,211,97 ± 0,25-
134
55CS
0,00067 ± 0,000180,00115 ± 0,0003-
137
55CS
6,588 ± 0,086,35 ± 0,12-
140
56Ба
5,322 ± 0,0595,303 ± 0,074-
140
57Ла
5,333 ± 0,0595,324 ± 0,075-
141
58Ce
5,205 ± 0,0735,01 ± 0,16-
144
58Ce
3,755 ± 0,033,504 ± 0,053-
144
59Pr
3,756 ± 0,033,505 ± 0,053-
142
60Nd
0,00000145 ± 0,00000040,00000251 ± 0,00000072-
144
60Nd
3,756 ± 0,033,505 ± 0,053-
147
60Nd
2,044 ± 0,0391,929 ± 0,046-
147
61Вечера
2,044 ± 0,0391,929 ± 0,046-
148
61Вечера
0,0000056 ± 0,00000190,000012 ± 0,000004-
148м
61Вечера
0,0000118 ± 0,00000440,000029 ± 0,000011-
149
61Вечера
1,263 ± 0,0321,275 ± 0,056-
151
61Вечера
0,776 ± 0,0180,796 ± 0,037-
148
62См
0,0000168 ± 0,00000460,000039 ± 0,000011-
150
62См
0,00227 ± 0,000780,0051 ± 0,0019-
151
62См
0,776 ± 0,0180,797 ± 0,037-
153
62См
0,38 ± 0,030,4 ± 0,18-
151
63Европа
0,776 ± 0,0180,797 ± 0,037-
152
63Европа
0,000000195 ± 0,000000050,00000048 ± 0,00000014-
154
63Европа
0,000049 ± 0,0000120,000127 ± 0,000043-
155
63Европа
0,174 ± 0,030,171 ± 0,054-
JEFF-3.1Совместно оцененный файл деления и термоядерного синтеза, данные о нейтронных инцидентах,

http://www-nds.iaea.org/exfor/endf00.htm , 2 октября 2006 г .; см. также A. Koning, R. Forrest, M. Kellett, R. Mills, H. Henriksson, Y. Rugama, The JEFF-3.1 Nuclear Data Library, JEFF Report 21, OECD / NEA, Paris, France, 2006, ISBN  92 -64-02314-3 .

Выход через 10 0,1,2,3 лет после деления , вероятно, Pu-239, а не U-235, потому что левый горб смещен вправо, не учитывая более поздний захват нейтронов , доля 100%, а не 200%. Бета-распад Kr-85 → Rb , Sr-90 → Zr , Ru-106 → Pd , Sb-125 → Te , Cs-137 → Ba , Ce-144 → Nd , Sm-151 → Eu , Eu-155 → Gd видимый .

Упорядочено по массовому числу [ править ]

УрожайИзотоп
0,0508%селен-79
0,2717%криптон-85
5,7518%стронций-90 →Иттрий-90
6,2956%цирконий-93 →Ниобий-93
6,0507%технеций-99
0,3912%рутений-106
0,1629%палладий-107
0,0003%кадмий-113m
0,0297%сурьма-125
0,0236%олово-126 →сурьма-126
0,9%йод-129
2,8336%йод-131
6,7896%цезий-133 →цезий-134
6,3333%йод-135 →ксенон-135 →цезий-135
6,0899%цезий-137
2,2713%прометий-147
1,0888%самарий-149
0,4203%самарий-151
0,0330%европий-155 →гадолиний-155
0,0065%гадолиний-157

Периоды полураспада, моды распада и ветвящиеся фракции [ править ]

Периоды полураспада и разветвления продуктов деления
НуклидПериод полураспадаРежим распадаВетвящаяся фракцияИсточникПримечания
85
35Br
2,9 ± 0,06 мβ -1.0ENSDF[1]
85
36Kr
10,752 ± 0,023 годаβ -1.0БИПМ-5
85м
36Kr
4,48 ± 0,008 чЭТО0,214 ± 0,005ENSDF
β -0,786 ± 0,005
90
38Sr
28,8 ± 0,07 годаβ -1.0LNHB
95
40Zr
64,032 ± 0,006 сутβ -1.0LNHB
94
41Nb
(7,3 ± 0,9) х 10 6 днейβ -1.0МАГАТЭ-CRP-XG
95м
41Nb
3,61 ± 0,03 сутβ -0,025 ± 0,001LNHB[2]
ЭТО0,975 ± 0,001
95
41Nb
34,985 ± 0,012 сут.β -1.0МАГАТЭ-CRP-XG
99
43Tc
(2,111 ± 0,012) × 10 5 уβ -1.0ENSDF
103
44RU
39,247 ± 0,013 сут.β -1.0МАГАТЭ-CRP-XG
106
44RU
1,018 ± 0,005 годаβ -1.0МАГАТЭ-CRP-XG
106
45Rh
30,1 ± 0,3 сβ -1.0МАГАТЭ-CRP-XG
121м
50Sn
55 ± 5 летβ -0,224 ± 0,02ENSDF
ЭТО0,776 ± 0,02
122
51Sb
2,7238 ± 0,0002 дEC0,0241 ± 0,0012ENSDF
β -0,9759 ​​± 0,0012
124
51Sb
60,2 ± 0,03 дняβ -1.0ENSDF
125
51Sb
2,7584 ± 0,0006 годаβ -1.0МАГАТЭ-CRP-XG
129
53я
(5,89 ± 0,23) х 10 9 днейβ -1.0МАГАТЭ-CRP-XG
131
53я
8,0233 ± 0,0019 сут.β -1.0БИПМ-5
133
53я
20,87 ± 0,08 чβ -1.0LNHB[3]
135
53я
6,57 ± 0,02 чβ -1.0ENSDF
131м
54Xe
11,930 ± 0,016 сут.ЭТО1.0БИПМ-5
133
54Xe
5,243 ± 0,001 сут.β -1.0ENSDF
133м
54Xe
2,19 ± 0,01 дЭТО1.0ENSDF
135
54Xe
9,14 ± 0,02 чβ -1.0ENSDF
135м
54Xe
15,29 ± 0,05 мβ -0,003 ± 0,003ENSDF[4]
ЭТО0,997 ± 0,003
134
55CS
2,063 ± 0,003 годаEC0,000003 ± 0,000001МАГАТЭ-CRP-XG[5]
β -0,999997 ± 0,000001
137
55CS
30,05 ± 0,08 годаβ -1.0МАГАТЭ-CRP-XG
140
56Ба
12,753 ± 0,004 дняβ -1.0БИПМ-5
140
57Ла
1,67850 ± 0,00017 сутβ -1.0БИПМ-5
141
58Ce
32,508 ± 0,010 сутβ -1.0LNHB
144
58Ce
285,1 ± 0,6 дняβ -1.0МАГАТЭ-CRP-XG
144
59Pr
17,28 ± 0,05 мβ -1.0ENSDF
147
60Nd
10,98 ± 0,01 дβ -1.0ENSDF
147
61Вечера
2,6234 ± 0,0002 годаβ -1.0ENSDF
148м
61Вечера
41,29 ± 0,11 дЭТО0,042 ± 0,007ENSDF
β -0,958 ± 0,007
148
61Вечера
5,368 ± 0,002 дняβ -1.0ENSDF
149
61Вечера
2,2117 ± 0,0021 сут.β -1.0ENSDF
151
61Вечера
1,1833 ± 0,0017 сут.β -1.0ENSDF
151
62См
90 ± 6 летβ -1.0ENSDF
153
62См
1,938 ± 0,010 сут.β -1.0МАГАТЭ-CRP-XG
152
63Европа
(4,941 ± 0,007) × 10 3 дβ -0,279 ± 0,003МАГАТЭ-CRP-XG[6]
EC0,721 ± 0,003
154
63Европа
(3,1381 ± 0,0014) х 10 3 дEC0,00018 ± 0,00013МАГАТЭ-CRP-XG[6]
β -0,99982 ± 0,00013
155
63Европа
4,753 ± 0,016 годаβ -1.0МАГАТЭ-CRP-XG


Рекомендации
БИПМ-5М.-М. Бе, В. Чисте, К. Дулье, Э. Браун, В. Чечев, Н. Кузьменко, Р. Хелмер, А. Николс,

Э. Шёнфельд, Р. Дерш, Монография BIPM-5, Таблица радионуклидов, Vol. 2 - А = 151–242, 2004 г.

LNHBНациональная лаборатория Анри Беккереля, Рекомендуемые данные,

http://www.nucleide.org/DDEP_WG/DDEPdata.htm , 16 января 2006 г.

МАГАТЭ-CRP-XGМ.-М. Бе, В.П. Чечев, Р. Дерш, О.А.М. Хелене, Р.Г. Хелмер, М. Герман, С.Главац,

А. Марцинковски, Г.Л. Мольнар, А.Л. Николс, Э. Шёнфельд, В.Р. Ванин, М.Дж. Вудс, ПКИ МАГАТЭ «Обновление стандартов данных о рентгеновском и гамма-распаде для калибровки детекторов и других приложений», Отчет МАГАТЭ по научно-технической информации STI / PUB / 1287, май 2007 г., Международное агентство по атомной энергии, Вена, Австрия, ISBN 92-0-113606-4 .  

ENSDFФайл оцененных данных о структуре ядра, http://www-nds.iaea.org/ensdf/ , 26 января 2006 г.
Примечания
[1] Ветви β-распада 0,9982 ± 0,0002 для Kr-85m и 0,0018 ± 0,0002 для Kr-85.
[2] Доли разветвления ENSDF: 0,944 ± 0,007 для IT и 0,056 ± 0,007 для β-.
[3] Ветвь β-распада 0,0288 ± 0,0002 на Xe-133m.
[4] Ветвящиеся фракции были усреднены из базы данных ENSDF.
[5] Ветвящиеся фракции взяты из базы данных ENSDF.
[6] Ветвящиеся фракции были взяты из данных LNHB.


Упорядочено по сечению поглощения нейтронов тепловых нейтронов [ править ]

СараиУрожайИзотопт ½Комментарий
2 650 0006,3333% 135 I → 135 Xe 6.57 чСамый главный нейтронный яд ; захват нейтронов быстро превращает 135 Xe в 136 Xe; остаток распадается (9,14 ч) до 135 Cs (2,3 млн лет).
254 0000,0065% 157 Gd∞Нейтронный яд , но низкий выход.
40 1401,0888% 149 см∞2-й по значимости нейтронный яд .
20 6000,0003% 113м кд 14,1 годаБольшинство из них будет уничтожено нейтронным захватом.
15 2000,4203% 151 см 90 летБольшинство из них будет уничтожено нейтронным захватом.
3 950
60 900		0,0330% 155 Eu → 155 Gd 4.76 годаОба нейтронных яда .
962,2713% 147 вечера 2.62 года
802,8336% 131 я 8.02 дн
29
140		6,7896% 133 Cs → 134 Cs∞
2.065 г		Захват нейтронов превращает несколько процентов нерадиоактивного 133 Cs в 134 Cs, который имеет очень низкий прямой выход, поскольку бета-распад останавливается на 134 Xe; дальнейший захват добавит к долгоживущим 135 Cs.
206,0507% 99 Тс 211 тыс. ЛетКандидат на утилизацию путем ядерной трансмутации .
180,6576% 129 Я 15.7 МойКандидат на утилизацию путем ядерной трансмутации .
2,76,2956% 93 Zr 1.53 МойТрансмутация нецелесообразна.
1,80,1629% 107 Pd 6.5 Мой
1,660,2717% 85 кр 10,78 года
0,905,7518% 90 Sr 28,9 года
0,150,3912% 106 руб. 373,6 г
0,116,0899% 137 Cs 30,17 года
0,0297% 125 Сб 2,76 года
0,0236% 126 Sn 230 тыс. Лет
0,0508% 79 Se 327 тыс. Лет

Ссылки [ править ]

  1. ^ "выход деления" . Архивировано из оригинала на 2007-05-28 . Проверено 10 июня 2007 .
  2. ^ Möller, P; Madland, DG; Sierk, AJ; Ивамото, А (15 февраля 2001 г.). «Режимы деления ядер и асимметрии масс осколков в пятимерном деформационном пространстве» . Природа . 409 (6822): 785–790. Bibcode : 2001Natur.409..785M . DOI : 10.1038 / 35057204 . PMID 11236985 . S2CID 9754793 .  
  3. ^ Пуркаястха, Британская Колумбия, и Г. Р. Мартин. «Выходы 129I при естественном и нейтронно-индуцированном делении урана». Канадский химический журнал 34.3 (1956): 293-300.
  4. ^ а б «Кумулятивные выходы деления» . www-nds.iaea.org . МАГАТЭ . Проверено 11 ноября +2016 .

Внешние ссылки [ править ]

  • СПРАВОЧНИК ПО ЯДЕРНЫМ ДАННЫМ ДЛЯ ГАРАНТИЙ: РАСШИРЕНИЕ БАЗЫ ДАННЫХ, АВГУСТ 2008 г.
  • Живая диаграмма нуклидов - цветная карта выходов МАГАТЭ и подробные данные при нажатии на нуклид.