Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску
Не путать с магнитом на основе молекул .

Одной молекулы магнита ( СММ ) представляет собой металл-органическим соединением , которое имеет суперпарамагнитные поведение ниже определенной температуры блокировки на молекулярном уровне. В этом диапазоне температур SMM демонстрирует магнитный гистерезис чисто молекулярного происхождения. [1] [2] В отличие от обычных объемных магнитов и магнетиков на основе молекул , коллективное дальнодействующее магнитное упорядочение магнитных моментов не требуется. [2]

Хотя термин «одномолекулярный магнит» был впервые использован в 1996 году [3], было сообщено о первом одномолекулярном магните [Mn 12 O 12 (OAc) 16 (H 2 O) 4 ] (получившем прозвище «Mn 12 »). в 1991 году [4] [5] [6] Это марганец оксид соединение имеет центральную Mn (IV) , 4 O 4 куба , окруженное кольцом 8 Mn единиц (III) , соединенных через преодоление оксо лигандов , и отображает медленное поведение магнитной релаксации до температуры ок. 4 К. [7] [8]

Усилия в этой области в первую очередь сосредоточены на повышении рабочих температур одномолекулярных магнитов до температуры жидкого азота или комнатной температуры, чтобы сделать возможным применение в магнитной памяти. Наряду с повышением температуры блокировки предпринимаются усилия по разработке SMM с высокими энергетическими барьерами для предотвращения быстрой переориентации спина. [9] Недавнее ускорение в этой области исследований привело к значительному повышению рабочих температур одномолекулярных магнитов до более 70 К. [10] [11] [12] [13]

Измерение [ править ]

Аррениусовское поведение магнитной релаксации [ править ]

Из-за магнитной анизотропии одномолекулярных магнитов магнитный момент обычно имеет только две устойчивые ориентации, антипараллельные друг другу, разделенные энергетическим барьером . Устойчивые ориентации определяют так называемую «легкую ось» молекулы. При конечной температуре существует конечная вероятность того, что намагниченность перевернется и изменит свое направление. Как и в суперпарамагнетике , среднее время между двумя переворотами называется временем релаксации Нееля и определяется следующим уравнением Нееля – Аррениуса: [14]

где:

  • τ - время магнитной релаксации, или среднее время, необходимое для того, чтобы намагниченность молекулы произвольно перевернулась в результате тепловых флуктуаций.
  • τ 0 - период времени, характерный для материала, называемый временем попытки или периодом попытки (его величина, обратная величине, называется частотой попытки ); его типичное значение составляет от 10 -9 до 10 -10 секунд.
  • U eff - это энергетический барьер, связанный с движением намагниченности от своего начального направления легкой оси через «твердую плоскость» к другому направлению легкой оси. Барьер U эфф обычно указывается в см -1 или в кельвинах .
  • k B - постоянная Больцмана
  • T - температура

Это время магнитной релаксации τ может составлять от нескольких наносекунд до лет или намного дольше.

Температура магнитной блокировки [ править ]

Так называемая температура магнитной блокировки , T B , определяется как температура, ниже которой релаксация намагниченности становится медленной по сравнению с временной шкалой конкретной методики исследования. [15] Исторически, температура блокировки для одномолекулярных магнитов определялась как температура, при которой время магнитной релаксации молекулы τ составляет 100 секунд. Это определение является текущим стандартом для сравнения свойств одномолекулярных магнитов, но в остальном не имеет технологического значения. Обычно существует корреляция между повышением температуры блокировки SMM и энергетическим барьером. Средняя температура блокировки для SMM - 4K. [16]Соли Dy-металлоцения - это новейшие SMM, которые достигли самой высокой температуры магнитного гистерезиса, большей, чем у жидкого азота. [9]

Внутримолекулярный магнитный обмен [ править ]

Магнитная связь между спинами ионов металлов опосредуется сверхобменными взаимодействиями и может быть описана следующим изотропным гамильтонианом Гейзенберга :

где - константа связи между спином i (оператор ) и спином j (оператор ). Для положительного J связь называется ферромагнитной (параллельное выравнивание спинов), а для отрицательной J связь называется антиферромагнитной (антипараллельное выравнивание спинов): основное состояние с высоким спином , высокое расщепление в нулевом поле (из-за высокой магнитной анизотропии ). , и пренебрежимо малое магнитное взаимодействие между молекулами.

Комбинация этих свойств может привести к возникновению энергетического барьера , так что при низких температурах система может оказаться в ловушке в одной из ям с высокой спиновой энергией. [2] [17] [18] [19] [20]

Производительность [ править ]

Производительность одиночных молекул магнитов , как правило , определяется двумя параметрами: эффективный барьер для медленной магнитной релаксации, U эфф и магнитной температуры блокировки, T B . Хотя эти две переменные связаны, только последняя переменная, T B , напрямую отражает характеристики одномолекулярного магнита при практическом использовании. Напротив, U eff , тепловой барьер для медленной магнитной релаксации, коррелирует с T B только тогда, когда поведение магнитной релаксации молекулы является совершенно аррениусовским по природе.

В таблице ниже приведены репрезентативные и рекордные температуры магнитной блокировки за 100 с и значения U eff , которые были зарегистрированы для одномолекулярных магнитов.

СложныйТипT B (100-с; K)U эфф (см -1 )Ref.
[Mn 12 O 12 (OAc) 16 (H 2 O) 4 ]кластер3 К42 см -1[6]
[K (18-краун-6) (THF) 2 ] [{[(Me 3 Si) 2 N] 2 (THF) Tb} 2 ( μ - η 2 : η 2 -N 2 )]кластер14 К227 см −1[21]
Tb (Cp iPr5 ) 2одноионный52 К1205 см -1[22]
[Dy (Cp ttt ) 2 ] [B (C 6 F 5 ) 4 ] *одноионный56 К1219 см -1[10] [11] [23]
[Dy (Cp iPr4Me ) 2 ] [B (C 6 F 5 ) 4 ]одноионный62 К1468 см -1[12] [24]
[ t BuPO (NH i Pr) 2 Dy (H 2 O)] [I 3 ]одноионный2,4 К452 см -1[25]
[Dy (Cp iPr4H ) 2 ] [B (C 6 F 5 ) 4 ]одноионный17 К1285 см -1[24]
[Dy (Cp iPr5 ) (Cp Me5 )] [B (C 6 F 5 ) 4 ]одноионный67 К1541 см -1[13] [26]
[Dy (Cp iPr4Et ) 2 ] [B (C 6 F 5 ) 4 ]одноионный59 К1380 см -1[24]
[Dy (Cp iPr5 ) 2 ] [B (C 6 F 5 ) 4 ]одноионный56 К1334 см -1[24]
[Dy (O t Bu) 2 (py) 5 ] [BPh 4 ]одноионный12 К1264 см -1[27]

(Cp ttt = 1,2,4-три ( трет- бутил) циклопентадиенид)

* указывает параметры для образцов с магнитным разбавлением [28]

Типы [ править ]

Металлические кластеры [ править ]

Ферритин

Металлические кластеры легли в основу первого десятилетия исследований одномолекулярных магнитов, начиная с архетипа одномолекулярных магнитов «Mn 12 ». [4] [5] [6] Этот комплекс представляет собой полиметаллический комплекс марганца (Mn), имеющий формулу [Mn 12 O 12 (OAc) 16 (H 2 O) 4 ], где OAc означает ацетат . Он обладает замечательным свойством демонстрировать чрезвычайно медленную релаксацию их намагниченности ниже температуры блокировки. [Mn 12 O 12 (OAc) 16 (H 2 O) 4 ] · 4H2 O · 2AcOH, который называют «Mn 12- ацетатом», является распространенной формой, используемой в исследованиях. [29]

Одномолекулярные магниты также основаны на кластерах железа [15], потому что они потенциально имеют большие спиновые состояния. Кроме того, биомолекула ферритин также считается наномагнитом . В кластере Fe 8 Br катион Fe 8 обозначает [Fe 8 O 2 (OH) 12 (tacn) 6 ] 8+ , где tacn обозначает 1,4,7-триазациклононан .

Комплекс железного куба Fe 4 C 40 H 52 N 4 O 12 (обычно называемый [Fe 4 (sae) 4 (MeOH) 4 ]) был первым примером одномолекулярного магнита, включающего кластер Fe (II), и Ядро этого комплекса представляет собой слегка искаженный куб с чередующимися углами атомов Fe и O. [30] Примечательно, что этот одномолекулярный магнит демонстрирует неколлинеарный магнетизм, при котором атомные спиновые моменты четырех атомов Fe направлены в противоположных направлениях вдоль двух почти перпендикулярных осей. [31]Теоретические расчеты показали, что примерно два магнитных электрона локализованы на каждом атоме Fe, а остальные атомы почти немагнитны, а поверхность потенциальной энергии спин-орбитальной связи имеет три локальных минимума энергии с барьером магнитной анизотропии чуть ниже 3 мэВ. [32]

Приложения [ править ]

Одно из возможных применений SMM - это улучшенные тонкие магнитные пленки для покрытия жестких дисков .

Есть много обнаруженных типов и потенциальных применений. [33] [34] Одномолекулярные магниты представляют собой молекулярный подход к наномагнетикам (наноразмерным магнитным частицам).

Из-за типично большой бистабильной спиновой анизотропии , одномолекулярные магниты обещают реализацию, возможно, наименьшего практического устройства для магнитной памяти и, таким образом, являются возможными строительными блоками для квантового компьютера . [1] Следовательно, многие группы приложили большие усилия для синтеза дополнительных одномолекулярных магнитов. Одномолекулярные магниты рассматриваются как потенциальные строительные блоки для квантовых компьютеров . [35]Одномолекулярный магнит - это система многих взаимодействующих спинов с четко определенными низколежащими энергетическими уровнями. Высокая симметрия одномолекулярного магнита позволяет упростить спины, которыми можно управлять во внешних магнитных полях. Одномолекулярные магниты демонстрируют сильную анизотропию , свойство, которое позволяет материалу принимать вариации свойств в различных ориентациях. Анизотропия гарантирует, что набор независимых спинов будет полезен для приложений квантовых вычислений. Большое количество независимых спинов по сравнению с единичным вращением позволяет создать кубит большего размера и, следовательно, большую способность памяти. Суперпозиция а взаимодействие независимых спинов также позволяет еще больше упростить классические алгоритмы вычислений и запросов.

Теоретически квантовые компьютеры могут преодолеть физические ограничения, представленные классическими компьютерами, путем кодирования и декодирования квантовых состояний. Одномолекулярные магниты использовались в алгоритме Гровера , теории квантового поиска. [36]Задача квантового поиска обычно требует извлечения определенного элемента из неупорядоченной базы данных. Обычно элемент будет извлечен после N / 2 попыток, однако квантовый поиск использует суперпозиции данных для извлечения элемента, теоретически сводя поиск к одному запросу. Одномолекулярные магниты считаются идеальными для этой функции из-за их кластера независимых спинов. В исследовании, проведенном Лойенбергером и Лоссом, специально использовались кристаллы для усиления момента магнитов с одной спиновой молекулой Mn 12 и Fe 8 . Было обнаружено, что Mn 12 и Fe 8 идеально подходят для хранения в памяти со временем извлечения приблизительно 10 -10 секунд. [36]

Другой подход к хранению информации с SMM Fe 4 включает приложение напряжения затвора для перехода состояния от нейтрального к анионному. Использование электрически управляемых молекулярных магнитов дает преимущество контроля над кластером спинов в сокращенном масштабе времени. [35] Электрическое поле может быть приложено к SMM с помощью наконечника туннельного микроскопа или полосовой линии . Соответствующие изменения проводимости не зависят от магнитных состояний, что доказывает, что хранение информации может осуществляться при гораздо более высоких температурах, чем температура блокировки. [16] Конкретный режим передачи информации включает DVD на другой читаемый носитель, как показано на примере молекул Mn 12 на полимерах.[37]

Еще одно применение SMM - магнитокалорийные хладагенты. Подход машинного обучения с использованием экспериментальных данных позволил предсказать новые SMM, которые будут иметь большие изменения энтропии и, следовательно, больше подходят для магнитного охлаждения. Три гипотетический SMMS предложен для экспериментального синтеза: , , . [38] Основные характеристики SMM, которые влияют на энтропийные свойства, включают размерность и координирующие лиганды.

Кроме того, одномолекулярные магниты предоставили физикам полезные испытательные стенды для изучения квантовой механики . Макроскопическое квантовое туннелирование намагниченности было впервые обнаружено в Mn 12 O 12 , характеризующемся равномерно расположенными ступенями на кривой гистерезиса. [39] Периодическое гашение этой скорости туннелирования в соединении Fe 8 было обнаружено и объяснено с помощью геометрических фаз . [40]

См. Также [ править ]

  • Ферромагнетизм
  • Антиферромагнетизм
  • Магнитная анизотропия
  • Одномолекулярный эксперимент
  • Магнетизм
  • Суперпарамагнетизм
  • Магнитохимия

Ссылки [ править ]

  1. ^ а б Христу, Джордж; Гаттески, Данте; Хендриксон, Дэвид Н .; Сессоли, Роберта (2011). «Одномолекулярные магниты». Бюллетень МИССИС . 25 (11): 66–71. DOI : 10.1557 / mrs2000.226 . ISSN  0883-7694 .
  2. ^ a b c Введение в молекулярный магнетизм доктора Йориса ван Слагерена.
  3. ^ Обин, Шейла MJ; Wemple, Майкл У .; Адамс, Дэвид М .; Цай, Хуэй-Лянь; Христу, Джордж; Хендриксон, Дэвид Н. (1996). «Искаженные комплексы MnIVMnIII3Cubane как одномолекулярные магниты». Журнал Американского химического общества . 118 (33): 7746. DOI : 10.1021 / ja960970f .
  4. ^ a b Канески, Андреа; Гаттески, Данте; Сессоли, Роберта; Барра, Энн Лор; Брюнель, Луи Клод; Гийо, Морис (1991). «Восприимчивость к переменному току, сильная намагниченность поля и ЭПР миллиметрового диапазона свидетельствуют об основном состоянии S = ​​10 в [Mn12O12 (Ch3COO) 16 (H2O) 4] .2CH3COOH.4H2O». Журнал Американского химического общества . 113 (15): 5873. DOI : 10.1021 / ja00015a057 .
  5. ^ а б Сессоли, Роберта; Цай, Хуэй Лянь; Schake, Ann R .; Ван, Шейи; Винсент, Джон Б.; Фолтинг, Кирстен; Гаттески, Данте; Христу, Джордж; Хендриксон, Дэвид Н. (1993). «Высокоспиновые молекулы: [Mn12O12 (O2CR) 16 (H2O) 4]». Журнал Американского химического общества . 115 (5): 1804–1816. DOI : 10.1021 / ja00058a027 . ISSN 0002-7863 . 
  6. ^ a b c Sessoli, R .; Gatteschi, D .; Caneschi, A .; Новак, М.А. (1993). «Магнитная бистабильность в металло-ионном кластере». Природа . 365 (6442): 141–143. Bibcode : 1993Natur.365..141S . DOI : 10.1038 / 365141a0 . ISSN 0028-0836 . S2CID 4235125 .  
  7. ↑ Лис, Т. (1980). «Получение, структура и магнитные свойства додеканоядерного карбоксилата марганца смешанной валентности». Acta Crystallographica Раздел B . 36 (9): 2042 года DOI : 10,1107 / S0567740880007893 .
  8. ^ Химия наноструктурированных материалов ; Ян, П., Ред .; World Scientific Publishing: Гонконг, 2003 г.
  9. ^ a b Веселье, Лукас; Попов, Алексей А. (26.02.2019). «Последние достижения в области магнетизма одиночных молекул диспрозия-металлофуллеренов» . Сделки Дальтона . 48 (9): 2861–2871. DOI : 10.1039 / C8DT05153D . ISSN 1477-9234 . PMC 6394203 . PMID 30756104 .   
  10. ^ а б Го, Фу-Шэн; День, Бенджамин М .; Чен, Ян-Конг; Тонг, Мин-Лян; Мансиккамяки, Аксели; Лэйфилд, Ричард А. (11 сентября 2017 г.). "Одномолекулярный магнит из металлоцена диспрозия, функционирующий на осевом пределе" . Angewandte Chemie International Edition . 56 (38): 11445–11449. DOI : 10.1002 / anie.201705426 . PMID 28586163 . 
  11. ^ a b Гудвин, Конрад А. П.; Орту, Фабрицио; Рета, Даниэль; Чилтон, Николас Ф .; Миллс, Дэвид П. (2017). «Молекулярный магнитный гистерезис при 60 К в диспросоцении» (PDF) . Природа . 548 (7668): 439–442. Bibcode : 2017Natur.548..439G . DOI : 10.1038 / nature23447 . ISSN 0028-0836 . PMID 28836589 . S2CID 4454501 .    
  12. ^ a b Randall McClain, K .; Гулд, Колин А .; Чакаравет, Хетпакорн; Соска, Саймон Дж .; Groshens, Thomas J .; Лонг, Джеффри Р .; Харви, Бенджамин Г. (2018). «Высокотемпературная магнитная блокировка и магнитоструктурные корреляции в серии одномолекулярных магнитов из диспрозия (iii) металлоцения» . Химическая наука . 9 (45): 8492–8503. DOI : 10.1039 / C8SC03907K . ISSN 2041-6520 . PMC 6256727 . PMID 30568773 .   
  13. ^ а б Го, Фу-Шэн; День, Бенджамин М .; Чен, Ян-Конг; Тонг, Мин-Лян; Мансиккамяки, Аксели; Лэйфилд, Ричард А. (21 декабря 2018 г.). «Магнитный гистерезис до 80 кельвинов в одномолекулярном металлоценовом магните диспрозия» . Наука . 362 (6421): 1400–1403. Bibcode : 2018Sci ... 362.1400G . DOI : 10.1126 / science.aav0652 . ISSN 0036-8075 . PMID 30337456 .  
  14. ^ Нееля, Л. (1949). "Великолепная теория ферромагнетизма в зернах и плавниках с применением дополнительных блюд". Аня. Геофис . 5 : 99–136.(на французском языке; английский перевод доступен в Kurti, N., ed. (1988). Selected Works of Louis Néel . Gordon and Breach. pp. 407–427. ISBN 978-2-88124-300-4.). [ требуется проверка ]
  15. ^ a b Гаттески, Данте (2000). «Одномолекулярные магниты на основе оксокластеров железа (iii)». Химические коммуникации (9): 725–732. DOI : 10.1039 / a908254i ..
  16. ^ а б Хао, Хуа; Чжэн, Сяохун; Цзя, Тинг; Цзэн, Чжи (2015-06-18). «Устройство памяти комнатной температуры с использованием одномолекулярных магнитов» . RSC Advances . 5 (67): 54667–54671. DOI : 10.1039 / C5RA07774E . ISSN 2046-2069 . 
  17. ↑ Разбитые магниты. Архивировано 14 марта 2008 г. в Wayback Machine , Институт исследований твердого тела и материалов им. Лейбница, Дрезден, Германия.
  18. ^ Веб- страница " Молекулярный магнетизм" .
  19. ^ ScienceDaily (27 марта 2000) статья Несколько Новые одномолекулярной Магниты Обнаруженный .
  20. ^ Национальная физическая лаборатория (Великобритания) На главную> Наука и технологии> Квантовые явления> Нанофизика> Исследовательская статья « Молекулярные магниты» .
  21. ^ Райнхарт, Джеффри Д .; Фанг, Мин; Эванс, Уильям Дж .; Лонг, Джеффри Р. (14 сентября 2011 г.). «AN 2 3– Тербиевый комплекс с радикальными мостиками, проявляющий магнитный гистерезис при 14 К». Журнал Американского химического общества . 133 (36): 14236–14239. DOI : 10.1021 / ja206286h . ISSN 0002-7863 . PMID 21838285 .  
  22. ^ Гулд, Колин. А; Макклейн, К. Рэндалл; Ю, Джейсон М .; Groshens, Thomas J .; Фурче, Филлип; Харви, Бенджамин Дж .; Лонг, Джеффри Р. (2 августа 2019 г.). «Синтез и магнетизм нейтральных, линейных металлоценовых комплексов тербия (II) и диспрозия (II)». Журнал Американского химического общества . 141 (33): 12967–12973. DOI : 10.1021 / jacs.9b05816 . PMID 31375028 . 
  23. ^ Гудвин, Конрад А. П.; Орту, Фабрицио; Рета, Даниэль; Чилтон, Николас Ф .; Миллс, Дэвид П. (2017-08-24). «Молекулярный магнитный гистерезис при 60 К в диспросоцении» . Природа . 548 (7668): 439–442. Bibcode : 2017Natur.548..439G . DOI : 10.1038 / nature23447 . ISSN 1476-4687 . PMID 28836589 . S2CID 4454501 .   
  24. ^ a b c d Макклейн, К. Рэндалл; Гулд, Колин А .; Чакаравет, Хетпакорн; Соска, Саймон Дж .; Groshens, Thomas J .; Лонг, Джеффри Р .; Харви, Бенджамин Г. (21 ноября 2018 г.). «Высокотемпературная магнитная блокировка и магнитоструктурные корреляции в серии одномолекулярных металлоценовых магнитов диспрозия (III)» . Химическая наука . 9 (45): 8492–8503. DOI : 10.1039 / C8SC03907K . ISSN 2041-6539 . PMC 6256727 . PMID 30568773 .   
  25. ^ Гупта, Сандип К .; Раджешкумар, Таялан; Раджараман, Гопалан; Муругавел, Рамасвами (26.07.2016). «Воздухоустойчивый одноионный магнит Dy (III) с высоким барьером анизотропии и температурой блокировки» . Химическая наука . 7 (8): 5181–5191. DOI : 10.1039 / C6SC00279J . ISSN 2041-6539 . PMC 6020529 . PMID 30155168 .   
  26. ^ Го, Фу-Шэн; День, Бенджамин М .; Чен, Ян-Конг; Тонг, Мин-Лян; Мансиккамяки, Аксели; Лэйфилд, Ричард А. (21 декабря 2018 г.). «Магнитный гистерезис до 80 кельвинов в одномолекулярном металлоценовом магните диспрозия» . Наука . 362 (6421): 1400–1403. Bibcode : 2018Sci ... 362.1400G . DOI : 10.1126 / science.aav0652 . ISSN 0036-8075 . PMID 30337456 .  
  27. ^ Дин, Ю-песня; Чилтон, Николас Ф .; Винпенни, Ричард EP; Чжэн, Ян-Чжэнь (2016). "О приближении к пределу молекулярной магнитной анизотропии: почти идеальный пентагональный бипирамидальный одномолекулярный магнит диспрозия (III)" . Angewandte Chemie International Edition . 55 (52): 16071–16074. DOI : 10.1002 / anie.201609685 . ISSN 1521-3773 . PMID 27874236 .  
  28. ^ Giansiracusa, Marcus J .; Костопулос, Андреас К .; Коллисон, Дэвид; Винпенни, Ричард EP; Чилтон, Николас Ф. (13.06.2019). «Взаимосвязь температур блокировки с механизмами релаксации в монометаллических одномолекулярных магнетиках с высокими энергетическими барьерами (Ueff> 600 K)» . Химические коммуникации . 55 (49): 7025–7028. DOI : 10.1039 / C9CC02421B . ISSN 1364-548X . PMID 31066737 .  
  29. ^ Ян, E; Харден, Николас; Вернсдорфер, Вольфганг; Захаров, Лев; Brechin, Euan K .; Rheingold, Arnold L .; Христу, Джордж; Хендриксон, Дэвид Н. (2003). «Одномолекулярные магниты Mn 4 с плоской алмазной сердцевиной и S = ​​9». Многогранник . 22 (14-17): 1857. DOI : 10.1016 / S0277-5387 (03) 00173-6 .
  30. ^ Oshio, H .; Hoshino, N .; Ито, Т. (2000). «Суперпарамагнитное поведение в кубе из железа (II) с алкоксомостиками». Варенье. Chem. Soc . 122 (50): 12602–12603. DOI : 10.1021 / ja002889p .
  31. ^ Oshio, H .; Hoshino, N .; Ито, Т .; Накано, М. (2004). «Одномолекулярные магниты из железных кубиков: структурно контролируемая магнитная анизотропия». Варенье. Chem. Soc . 126 (28): 8805–8812. DOI : 10.1021 / ja0487933 . PMID 15250734 . 
  32. ^ Манц, TA; Шолль, Д.С. (2011). "Методы вычисления точных спиновых моментов атомов для коллинеарного и неколлинеарного магнетизма в периодических и непериодических материалах". J. Chem. Теория вычисл . 7 (12): 4146–4164. DOI : 10.1021 / ct200539n . PMID 26598359 . 
  33. ^ Каваллини, Массимилиано; Факкини, Массимо; Альбонетти, Криштиану; Бискарини, Фабио (2008). «Одномолекулярные магниты: от тонких пленок до наноразмеров». Физическая химия Химическая физика . 10 (6): 784–93. Bibcode : 2008PCCP ... 10..784C . DOI : 10.1039 / b711677b . ЛВП : 11380/963240 . PMID 18231680 . 
  34. ^ Красивые новые одномолекулярные магниты , 26 марта 2008 г. - резюме статьи Milios, Constantinos J .; Пилигкос, Стергиос; Бречин, Юан К. (2008). «Переключение спина в основном состоянии через целенаправленное структурное искажение: скрученные одномолекулярные магниты из дериватизированных салицилальдоксимов». Dalton Transactions (14): 1809–1817. DOI : 10.1039 / b716355j . PMID 18369484 . 
  35. ^ a b Степаненко, Дмитрий; Триф, Мирча; Потеря, Дэниел (2008-10-01). «Квантовые вычисления с молекулярными магнитами» . Inorganica Chimica Acta . Главные герои в химии: Данте Гаттески (Часть II). 361 (14): 3740–3745. arXiv : cond-mat / 0011415 . DOI : 10.1016 / j.ica.2008.02.066 . ISSN 0020-1693 . 
  36. ^ a b Leuenberger, Michael N .; Потеря, Дэниел (2001-04-12). «Квантовые вычисления в молекулярных магнитах» . Природа . 410 (6830): 789–793. arXiv : cond-mat / 0011415 . Bibcode : 2001Natur.410..789L . DOI : 10.1038 / 35071024 . ISSN 1476-4687 . PMID 11298441 . S2CID 4373008 .   
  37. ^ Каваллини, Массимилиано; Гомес-Сегура, Хорди; Руис-Молина, Даниэль; Масси, Массимилиано; Альбонетти, Криштиану; Ровира, Консепсьо; Veciana, Jaume; Бискарини, Фабио (2005). "Хранение магнитной информации на полимерах с помощью узорчатых одномолекулярных магнитов" . Angewandte Chemie . 117 (6): 910–914. DOI : 10.1002 / ange.200461554 . ISSN 1521-3757 . 
  38. ^ Холлейс, Людвиг; Шиварам, Б.С.; Балачандран, Прасанна В. (2019-06-03). «Машинное обучение управляемое проектирование одномолекулярных магнитов для магнитокалорических приложений» . Письма по прикладной физике . 114 (22): 222404. Bibcode : 2019ApPhL.114v2404H . DOI : 10.1063 / 1.5094553 . ISSN 0003-6951 . 
  39. ^ Гаттески, Данте; Сессоли, Роберта (20 января 2003 г.). «Квантовое туннелирование намагниченности и родственных явлений в молекулярных материалах». Angewandte Chemie International Edition . 42 (3): 268–297. DOI : 10.1002 / anie.200390099 . PMID 12548682 . 
  40. ^ Wernsdorfer, W. (1999-04-02). «Квантовая интерференция фаз и эффекты четности в магнитных молекулярных кластерах». Наука . 284 (5411): 133–135. Bibcode : 1999Sci ... 284..133W . DOI : 10.1126 / science.284.5411.133 . PMID 10102810 . 

Внешние ссылки [ править ]

  • Сеть молекулярного магнетизма , Юрген Шнак