Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску
Рис. 1. Типичный спектр суперконтинуума. Синяя линия показывает спектр источника накачки, запущенного в фотонно-кристаллическое волокно, а красная линия показывает результирующий спектр суперконтинуума, генерируемый после распространения по волокну.
Изображение типичного суперконтинуума. Этот суперконтинуум был создан путем фокусировки импульсов с длиной волны 800 нм и длительностью менее 100 фс в кристалле иттрий-алюминиевого граната (YAG), генерирующего сверхширокополосный свет, охватывающий как видимый, так и ближний ИК диапазоны.

В оптике , А суперконтинуум образуются , когда совокупность нелинейных процессов действует совместно при пучке накачки для того , чтобы привести к серьезному расширению спектра исходного пучка накачки, например , с использованием микроструктурированного оптического волокна . В результате получается гладкий спектральный континуум (см. Типичный пример на рисунке 1). Нет единого мнения о том, насколько уширение составляет суперконтинуум; однако исследователи опубликовали работу, в которой утверждается, что у суперконтинуума уширение составляет всего 60 нм. [1] Также нет согласия относительно спектральной равномерности, необходимой для определения ширины полосы источника, причем авторы используют любое значение от 5 дБ до 40 дБ или более. Кроме того, сам термин суперконтинуум не получил широкого распространения до этого столетия, и многие авторы использовали альтернативные фразы для описания своих континуумов в 1970-х, 1980-х и 1990-х годах.

Распространение ультракоротких лазерных импульсов в микроструктурированном оптическом волокне . Входящий лазерный свет (нижняя часть изображения, невидимый до входа в оптоволокно) является ближним инфракрасным светом и генерирует длины волн, покрывающие большую часть видимого спектра .
Генерация суперконтинуума из фотонно-кристаллического оптического волокна (видно как светящаяся нить слева) для постепенного увеличения интенсивности лазера накачки. Справа показан спектр суперконтинуума после прохождения выходного пучка через призму. Чем выше интенсивность накачки, тем шире суперконтинуум. Лазер накачки представляет собой фемтосекундный лазер с длиной волны 800 нм.

В последнее десятилетие разработка источников суперконтинуума превратилась в область исследований. [2] Это во многом связано с новыми технологическими разработками, которые позволили создать более контролируемые и доступные суперконтинуумы. Это обновленное исследование создало множество новых источников света, которые находят применение в самых разных областях, включая оптическую когерентную томографию , [3] [4] частотную метрологию, [5] [6] [7] отображение времени жизни флуоресценции, [ 8] оптическая связь, [1] [9] [10] газовое зондирование [11] [12] [13]и много других. Применение этих источников создало петлю обратной связи, в результате которой ученые, использующие суперконтинуумы, требуют улучшенных настраиваемых континуумов в соответствии с их конкретными приложениями. Это побудило исследователей разработать новые методы получения этих континуумов и разработать теории, чтобы понять их формирование и способствовать будущему развитию. В результате с 2000 года был достигнут быстрый прогресс в разработке этих источников. Хотя генерация суперконтинуума долгое время оставалась прерогативой волокон, в последние годы интегрированные волноводы достигли совершеннолетия, чтобы производить чрезвычайно широкий спектр, открывая дверь для более экономичного использования. , компактные, надежные, масштабируемые и производимые массово источники суперконтинуума. [14] [15]

Исторический обзор [ править ]

1960-е и 1970-е годы [ править ]

В 1964 г. Джонс и Стойчев [16] сообщили об использовании континуума, генерируемого мазером, для исследования наведенного комбинационного поглощения в жидкостях на оптических частотах. В одной из первых публикаций Стойчева [17] отмечалось, что «когда мазерное излучение находилось в одной резкой спектральной линии, все линии комбинационного излучения были резкими; всякий раз, когда мазерное излучение содержало дополнительные компоненты, все линии рамановского излучения, за исключением первой линии Стокса , были значительно уширены, иногда до нескольких сотен см -1 ». [16] Эти слабые континуумы, как они были описаны, позволили провести первую спектроскопию комбинационного поглощения. измерения, которые необходимо сделать.

В 1970 году Альфано и Шапиро сообщили о первых измерениях частотного уширения в кристаллах и стеклах с использованием лазера с двойной синхронизацией мод на неодимовом стекле . Выходные импульсы составляли примерно 4 пс и имели энергию в импульсе 5 мДж. Образованные нити давали первые спектры белого света в диапазоне 400-700 нм, и авторы объяснили их формирование фазовой самомодуляцией и четырехволновым смешением . Сами по себе нити не использовались в качестве источника; тем не менее авторы предположили, что кристаллы могут оказаться полезными в качестве сверхбыстрых световых ворот. [18] [19]Альфано - первооткрыватель и изобретатель суперконтинуума в 1970 году с тремя основополагающими статьями в том же выпуске Phy Rev Letters (24, 592,584,1217 (1970)) об окончательном источнике белого света, теперь называемом суперконтинуумом.

Изучение атомных паров, органических паров и жидкостей с помощью спектроскопии комбинационного поглощения в течение 1960-х и 1970-х годов привело к развитию источников сплошных сред. К началу 1970-х годов континуумы, образованные импульсными лампами наносекундной длительности и инициируемой лазером пробойной искрой в газах, наряду с возбужденными лазером континуумами флуоресценции от сцинтилляционных красителей, использовались для изучения возбужденных состояний. [20] У всех этих источников были проблемы; то, что требовалось, - это источник, производящий широкие непрерывные спектры на высоких уровнях мощности с разумной эффективностью. В 1976 году Лин и Столен сообщили о новом наносекундном источнике, который создавал континуумы ​​с полосой пропускания 110–180 нм с центром на 530 нм при выходной мощности около кВт. [20]В системе использовался лазер на красителях мощностью 10-20 кВт, генерирующий импульсы длительностью 10 нс с полосой пропускания 15-20 нм для накачки кварцевого волокна длиной 19,5 м и диаметром сердцевины 7 мкм. Им удалось добиться только КПД сцепления в районе 5-10%.

К 1978 году Лин и Нгуен сообщили о нескольких континуумах, в первую очередь о длине 0,7–1,6 мкм с использованием световода из диоксида кремния длиной 315 м, легированного GeO, с сердечником 33 мкм. [21]Оптическая установка была похожа на предыдущую работу Лина с Stolen, за исключением того, что в этом случае источником накачки был Nd: YAG-лазер с модуляцией добротности 150 кВт, 20 нс. В самом деле, у них была такая доступная мощность, что две трети были ослаблены, чтобы предотвратить повреждение волокна. 50 кВт, подключенные к оптоволокну, превратились в континуум мощностью 12 кВт. Линии Стокса были четко видны до 1,3 мкм, после чего континуум начал сглаживаться, за исключением больших потерь из-за поглощения воды на 1,38 мкм. Когда они увеличили мощность запуска сверх 50 кВт, они отметили, что континуум простирается вниз в зеленую часть видимого спектра. Однако более высокие уровни мощности быстро повредили их волокно. В той же статье они также накачивали одномодовое волокно с диаметром сердцевины 6 мкм и «длиной в несколько сотен метров».Он генерировал аналогичный континуум в диапазоне от 0,9 мкм до 1,7 мкм с уменьшенными пусковыми и выходными мощностями. Не осознавая этого, они также сгенерировалиоптические солитоны .

1980-е [ править ]

В 1980 году Fujii et al. повторил установку Лина 1978 года с Nd: YAG с синхронизацией мод. [22] Пиковая мощность импульсов сообщалось как более 100 кВт и они достигли более чем на 70% эффективность сцепленияв одномодовый световод с сердечником 10 мкм, легированный германием. Как ни странно, они не сообщали длительность своего пульса. Их спектр охватывал все спектральное окно в кремнеземе от 300 до 2100 нм. Авторы интересовались видимой стороной спектра и определили, что основным механизмом генерации является четырехволновое смешение накачки и рамановского стоксова излучения. Однако были и моды более высокого порядка, которые объяснялись генерацией суммарной частоты между линией накачки и стоксовой линией. Условие фазового синхронизма было выполнено за счет связи преобразованного с повышением частоты света и квазиконтинуума мод оболочки.

О дальнейшем продвижении сообщили Washio et al. [23] в 1980 г., когда они накачали 150 м одномодового волокна Nd: YAG-лазером с модуляцией добротности 1,34 мкм. Это было как раз внутри режима аномальной дисперсии их волокна. В результате получился континуум размером от 1,15 до 1,6 мкм без дискретных линий Стокса.

До этого момента никто не дал подходящего объяснения того, почему континуум сглаживается между линиями Стокса на более длинных волнах в волокнах. В большинстве случаев это объясняется солитонными механизмами; однако о солитонах в волокнах не сообщалось до 1985 года. [24] [25] Было осознано, что фазовая самомодуляция не может объяснить наблюдаемые широкие континуумы, но по большей части мало что было предложено в качестве объяснения.

В 1982 году Смирнов и др. [26] сообщили о результатах, аналогичных результатам, полученным Линем в 1978 году. Используя многомодовые фосфосиликатные волокна с накачкой 0,53 и 1,06 мкм, они увидели нормальные стоксовы компоненты и спектр, который простирался от ультрафиолетового до ближнего инфракрасного. Они подсчитали, что спектральное уширение из -за фазовой самомодуляции должно было составить 910 см -1 , но их континуум был больше 3000 см -1 . Они пришли к выводу, что «оптический континуум нельзя объяснить только фазовой самомодуляцией». Они продолжили, указав на трудности фазового согласования на длинных волокнах для поддержания четырехволнового смешения., и сообщил о необычном механизме повреждения (задним числом это, вероятно, можно было бы рассматривать как предохранитель очень короткого волокна). Они обращают внимание на гораздо более раннее предположение Лоя и Шена [27] о том, что если наносекундные импульсы состояли из субнаносекундных всплесков в наносекундной огибающей, это могло бы объяснить широкий континуум.

Идея об очень коротких импульсах, приводящих к широкому континууму, была изучена год спустя, когда Fork et al. В работе [28] сообщалось об использовании импульсов длительностью 80 фс от встречного лазера с синхронизацией мод. [29] Длина волны лазера составляла 627 нм, и они использовали его для накачки струи этиленгликоля. Они коллимировали полученный континуум и измерили длительность импульса на разных длинах волн, отметив, что красная часть континуума находилась спереди импульса, а синяя - сзади. Сообщили об очень слабом чириканьечерез континуум. Эти и другие наблюдения привели их к выводу, что фазовая самомодуляция с некоторой долей вероятности является доминирующим эффектом. Однако они также отметили, что их расчеты показали, что континуум оставался намного больше, чем позволяла фазовая самомодуляция, предполагая, что также должны присутствовать процессы четырехволнового смешения. Они заявили, что с помощью фемтосекундного источника гораздо проще получить надежный, воспроизводимый континуум . В последующие годы этот источник получил дальнейшее развитие и использовался для исследования других жидкостей. [30]

В том же году Накадзава и Токуда сообщили об использовании двух переходов в Nd: YAG на 1,32 и 1,34 мкм для одновременной накачки многомодового волокна на этих длинах волн. Они приписали непрерывный спектр комбинации принудительного четырехволнового смешения и суперпозиции последовательного вынужденного комбинационного рассеяния света . Основным преимуществом этого было то, что они могли генерировать континуум при относительно низких мощностях накачки в несколько кВт по сравнению с предыдущими работами. [31]

В период с начала до конца 1980-х годов Альфано, Хо, Коркум, Манасса и другие провели множество экспериментов, хотя очень мало из них касались волокон. Большая часть работ была сосредоточена на использовании более быстрых источников (10 пс и ниже) для накачки различных кристаллов, жидкостей, газов и полупроводников с целью создания континуумов в основном в видимой области. [32] Фазовая самомодуляция обычно использовалась для объяснения процессов, хотя с середины 1980-х годов предлагались другие объяснения, включая перекрестную фазовую модуляцию генерации второй гармоники [33] и индуцированную фазовую модуляцию. [34]Действительно, были предприняты попытки объяснить, почему фазовая самомодуляция может привести к гораздо более широким континуумам, в основном за счет модификаций теории, включая такие факторы, как медленно меняющаяся огибающая амплитуды среди других. [35] [36]

В 1987 г. Gomes et al. [37] сообщили о каскадном вынужденном комбинационном рассеянии света в одномодовом волокне на основе фосфосиликата . Они накачивали волокно Nd: YAG с модуляцией добротности и синхронизацией мод, который давал импульсы 130 пс с пиковой мощностью 700 кВт. Они выделили до 56 кВт в волокно, и в результате фосфора достигли гораздо более широкого и плоского континуума, чем это было достигнуто до того момента с кварцевым волокном. Годом позже Gouveia-Neto et al. [38]из той же группы опубликовала статью, описывающую образование и распространение солитонных волн от модуляционной неустойчивости. Они использовали 1,32 мкм Nd: YAG-лазер, который генерировал импульсы 100 пс с пиковой мощностью 200 Вт, для накачки 500 м одномодового волокна с диаметром сердцевины 7 мкм. Длина волны нулевой дисперсии волокна составляла 1,30 мкм, что помещало накачку как раз в режим аномальной дисперсии. Они отметили импульсы, возникающие с длительностью менее 500 фс (солитоны), и по мере увеличения мощности накачки формировался континуум протяженностью от 1,3 до 1,5 мкм.

1990-е [ править ]

Gross et al. в 1992 г. опубликовал работу, моделирующую формирование суперконтинуума (в области аномальной дисперсии групповой скорости) при генерации фемтосекундными импульсами в волокне. На тот момент это была самая полная модель, в которой фундаментальные солитоны и солитонный сдвиг собственной частоты возникали как решения уравнений. [39]

Применимость суперконтинуума для использования в системах с мультиплексированием по длине волны (WDM) для оптической связи интенсивно исследовалась в 1990-х годах. В 1993 году Morioka et al. В [9] описана схема мультиплексирования каналов со 100 длинами волн, которая одновременно генерирует сто импульсов длительностью 10 пс в области спектра 1,224–1,394 мкм со спектральным интервалом 1,9 нм. Они создали суперконтинуум с помощью насоса Nd: YLF с центром на 1,314 мкм, который был синхронизирован по модам для получения импульсов 7,6 пс. Затем они отфильтровали полученный континуум с помощью двулучепреломляющего волокна для создания каналов.

Мориока и Мори продолжали развитие телекоммуникационных технологий с использованием генерации суперконтинуума на протяжении 1990-х годов до наших дней. Их исследования включали: использование суперконтинуума для измерения дисперсии групповой скорости в оптических волокнах; [40] демонстрация системы WDM на основе 1 Тбит / с; [10] и совсем недавно была создана 1000-канальная система плотного мультиплексирования с разделением по длине волны (DWDM), способная к скорости 2,8 Тбит / с, используя суперконтинуум шириной фракционно более 60 нм. [1]

О первой демонстрации волоконного суперконтинуума с накачкой волоконным лазером сообщили Черников и др. [41] в 1997 году они использовали распределенных обратного рассеяния для достижения пассивной модуляцией добротности в одномодовом иттербия и эрбия -легированный волокон. Пассивная модуляция добротности генерировала импульсы с пиковой мощностью 10 кВт и длительностью 2 нс. Полученный континуум растянулся от 1 мкм до края окна из диоксида кремния на 2,3 мкм. Были видны первые три линии Стокса, а континуум растянулся примерно до 0,7 мкм, но при значительно сниженных уровнях мощности.

Прогресс с 2000 года [ править ]

Успехи, достигнутые в 80-е годы, означали, что стало ясно, что для получения наиболее широких континуумов в волокне наиболее эффективна накачка в режиме аномальной дисперсии. Однако было трудно извлечь выгоду из этого с помощью лазеров высокой мощности 1 мкм, поскольку оказалось чрезвычайно сложно достичь длины волны нулевой дисперсии, намного меньшей, чем 1,3 мкм в обычном кварцевом волокне. Решение появилось с изобретением фотонно-кристаллических волокон (ФКВ) в 1996 году Knight et al. [42] Свойства PCF подробно обсуждаются в другом месте, но они обладают двумя свойствами, которые делают PCF превосходной средой для генерации суперконтинуума, а именно: высокая нелинейность и настраиваемая длина волны с нулевой дисперсией. Среди первых был Ранка и др. в 2000 г.,[5], который использовал 75-сантиметровый PCF с нулевой дисперсией на 767 нм и диаметром сердцевины 1,7 мкм. Они накачивали волокно импульсами 100 фс, 800 пДж на длине волны 790 нм, чтобы получить плоский континуум от 400 до 1450 нм.

За этой работой последовала другая накачка ФК-волокна малой длины с нулевой дисперсией около 800 нм с помощью мощных фемтосекундных Ti: сапфировых лазеров. Lehtonen et al. [43] исследовали влияние поляризации на формирование континуумов в двулучепреломляющем ПК-волокне, а также изменение длины волны накачки (728-810 нм) и длительности импульса (70-300 фс). Они обнаружили, что лучшие континуумы ​​формировались внутри аномальной области с импульсами 300 фс. Более короткие импульсы приводили к четкому разделению солитонов, которые были видны на спектральном выходе. Herrmann et al. обеспечили убедительное объяснение развития фемтосекундных суперконтинуумов, в частности, уменьшение солитонов от высоких порядков до фундаментального и образование дисперсионных волн во время этого процесса.[44] [45] С тех пор были разработаны и продемонстрированы полностью интегрированные в оптоволокно фемтосекундные источники. [46] [47]

С 2000 года разрабатывались и другие направления: источники суперконтинуума, работающие в пикосекундном, наносекундном и непрерывном режимах; разработка волокон с включением новых материалов, технологий производства и конусов; новые методы для создания более широких континуумов; новые уравнения распространения для описания суперконтинуума в фотонных нанопроводах [48] и разработка численных моделей для объяснения и помощи в понимании генерации суперконтинуума. К сожалению, подробное обсуждение этих достижений выходит за рамки данной статьи, но читатель может обратиться к отличной обзорной статье Дадли и др. [49]

Генерация суперконтинуума в интегрированных фотонных платформах [ править ]

В то время как оптические волокна были рабочей лошадкой для генерации суперконтинуума с момента его создания, источники суперконтинуума на основе интегрированных волноводов стали активной областью исследований в двадцать первом веке. Эти платформы в масштабе микросхемы обещают миниатюризировать источники суперконтинуума в устройства, которые будут компактными, надежными, масштабируемыми, массовыми и более экономичными. Такие платформы также позволяют проектировать дисперсию за счет изменения геометрии поперечного сечения волновода. Кремниевые основы материалы , такие как диоксид кремния , [50] из нитрида кремния , [51] [52] кристаллическим и аморфным [53] [54]Кремний продемонстрировал генерацию суперконтинуума, охватывающую видимую [55] ближнюю инфракрасную [55] [56] и среднюю инфракрасную [56] [57] области электромагнитного спектра. По состоянию на 2015 год самый широкий суперконтинуум, генерируемый на чипе, простирается от 470 нм в видимом диапазоне до 2130 нм в инфракрасном диапазоне длин волн. [58]

Описание динамики образования континуума в волокне [ править ]

В этом разделе мы кратко обсудим динамику двух основных режимов генерации суперконтинуума в волокне. Как указывалось ранее, суперконтинуум возникает в результате взаимодействия многих нелинейных процессов, вызывающих обширное спектральное уширение. Многие из этих процессов, такие как фазовая самомодуляция, четырехволновое смешение и динамика на основе солитонов, были хорошо изучены по отдельности в течение некоторого времени. Прорыв в последние годы связан с пониманием и моделированием того, как все эти процессы взаимодействуют вместе, чтобы генерировать суперконтинуумы, и как параметры могут быть спроектированы для улучшения и управления формированием континуума. Два основных режима - это режим деления солитонов и режим модуляционной неустойчивости.Можно считать, что физические процессы очень похожи, и описания действительно позволяют нам различать процессы, которые приводят к формированию континуума при различных условиях накачки. Третий режим, прокачка в нормальномобласть рассеивания , также покрыта. Это вполне жизнеспособный способ создания суперконтинуума. Однако с помощью этого метода невозможно создать такую ​​же полосу пропускания.

Режим деления солитонов [ править ]

В режиме солитонного деления короткий мощный фемтосекундный импульс запускается в PCF или другое высоконелинейное волокно. Фемтосекундный импульс можно рассматривать как солитон высокого порядка, следовательно, он быстро уширяется, а затем делится на фундаментальные солитоны. В процессе деления избыточная энергия выделяется в виде дисперсионных волн на коротковолновой стороне. Обычно эти дисперсионные волны не претерпевают дальнейшего сдвига [49], и, таким образом, протяженность до накачки зависит от того, насколько широко солитон расширяется при дыхании. [59] [60]Затем фундаментальные солитоны подвергаются внутриимпульсному комбинационному рассеянию и сдвигаются в сторону более длинных волн (также известного как сдвиг собственной частоты солитона), создавая длинноволновую сторону континуума. Для солитонного рамановского континуума возможно взаимодействие с дисперсионным излучением посредством четырехволнового смешения [61] и кросс-фазовой модуляции. [62] При определенных обстоятельствах эти дисперсионные волны могут быть связаны с солитонами через эффект захвата солитонов. [63] [64]Этот эффект означает, что по мере смещения собственной частоты солитона в сторону более длинных волн связанная дисперсионная волна смещается в сторону более коротких длин волн, что диктуется условиями согласования групповых скоростей. Как правило, этот механизм захвата солитонов позволяет континууму расширяться до более коротких длин волн, чем это возможно с помощью любого другого механизма.

Первый суперконтинуум, созданный в PCF, работал в этом режиме [5], и во многих последующих экспериментах также использовались ультракороткие импульсные фемтосекундные системы в качестве источника накачки. [49] Одним из основных преимуществ этого режима является то, что континуум часто демонстрирует высокую степень временной когерентности, [49] кроме того, можно генерировать широкие суперконтинуумы ​​на очень коротких отрезках ПКФ. К недостаткам можно отнести невозможность масштабирования до очень высоких средних мощностей в континууме, хотя ограничивающим фактором здесь являются доступные источники накачки; и обычно спектр не является гладким из-за локализованного характера спектральных компонентов, которые его генерируют.

Будет ли этот режим доминирующим, можно определить по параметрам импульса и волокна. Мы можем определить длину деления солитона, чтобы оценить длину, на которой достигается максимальное сжатие солитона, так что:

где - характерная дисперсионная длина, - порядок солитона. Поскольку деление имеет тенденцию происходить на этой длине, то при условии, что она короче длины волокна и других характерных масштабов длины, таких как длина модуляционной нестабильности , деление будет преобладать.

Режим модуляции нестабильности [ править ]

Модуляционная неустойчивость (МИ) приводит к разрыву непрерывных волновых (CW) или квазинепрерывных волновых полей, которые становятся цепочкой фундаментальных солитонов. Важно подчеркнуть, что солитоны, генерируемые в этом режиме, имеют фундаментальное значение, поскольку в нескольких статьях по формированию непрерывного и квазинепрерывного суперконтинуума генерация коротковолновой волны была аккредитована для деления солитонов и генерации дисперсионных волн, как описано выше. [65] [66]Подобно режиму деления солитонов длинноволновая сторона континуума генерируется солитонами, претерпевающими внутриимпульсное рамановское рассеяние и собственно-частотный сдвиг в сторону более длинных волн. Поскольку процесс MI управляется шумом, создается распределение солитонов с разными энергиями, что приводит к разным скоростям собственного сдвига частоты. Конечный результат состоит в том, что солитонно-рамановский континуум, управляемый МИ, имеет тенденцию быть спектрально более гладким, чем те, которые генерируются в режиме деления. Коротковолновая генерация осуществляется за счет четырехволнового смешения, особенно для более высоких пиковых мощностей в квазинепрерывном режиме. В режиме чистого непрерывного излучения только недавно была достигнута коротковолновая генерация на длинах волн короче, чем у источника накачки 1 мкм.В этом случае было показано, что захват солитонов играет роль в генерации коротковолновых волн в режиме ИМ.

Континуум будет иметь место только в режиме MI, если параметры волокна и поля таковы, что MI формируется и преобладает над другими процессами, такими как деление. Аналогично режиму деления конструктивно разработать характерный масштаб длины для MI :

где - уровень фонового шума ниже уровня пиковой мощности. Уравнение по существу является мерой длины, необходимой для усиления MI для усиления фонового квантового шума в солитоны. Обычно этот дробовой шум принимается на ~ 200 дБ ниже. Таким образом, при условии, что МИ будет преобладать над делением солитонов в случае квазинепрерывного излучения, и это условие может быть выражено как:

Средний член уравнения - это просто уравнение солитона. Для доминирования МИ нам нужно, чтобы левая часть была намного меньше правой, что означает, что порядок солитонов должен быть намного больше, чем 4. На практике эта граница была установлена ​​как приближенная . [49] Таким образом, мы видим, что именно ультракороткие импульсы приводят к механизму деления солитонов.

Прокачка в режиме нормальной дисперсии [ править ]

Два описанных выше режима предполагают, что насос находится в области аномальной дисперсии. Возможно создание суперконтинуума в нормальной области, и на самом деле многие из ранних результатов, обсуждаемых в историческом обзоре, были накачаны в режиме нормальной дисперсии. Если входные импульсы достаточно короткие, фазовая самомодуляция может привести к значительному уширению, когерентному во времени. Однако, если импульсы не сверхкороткие, то стимулированное комбинационное рассеяние имеет тенденцию преобладать, и обычно появляется серия каскадных дискретных стоксовых линий, пока не будет достигнута длина волны с нулевой дисперсией. В этот момент может образоваться солитонный рамановский континуум. Поскольку накачка аномального излучения намного эффективнее для генерации континуума, большинство современных источников избегают накачки в режиме нормальной дисперсии.

Ссылки [ править ]

  1. ^ a b c Takara, H .; Охара, Т .; Ямамото, Т .; Masuda, H .; Abe, M .; Takahashi, H .; Мориока, Т. (2005). «Полевая демонстрация более 1000-канальной передачи DWDM с суперконтинуумным источником с несколькими несущими». Письма об электронике . Институт инженерии и технологий (ИЭПП). 41 (5): 270-271. DOI : 10.1049 / эл: 20057011 . ISSN  0013-5194 .
  2. ^ Spie (2014). «Роберт Альфано о суперконтинууме: история и приложения будущего». Отдел новостей SPIE . DOI : 10.1117 / 2.3201404.03 .
  3. ^ Hartl, I .; Ли, XD; Чудоба, Ц .; Ганта, РК; Ко, TH; Fujimoto, JG; Ранка, JK; Винделер, RS (2001-05-01). «Оптическая когерентная томография сверхвысокого разрешения с использованием генерации континуума в оптическом волокне с микроструктурой воздух-диоксид кремния». Письма об оптике . Оптическое общество. 26 (9): 608–10. DOI : 10.1364 / ol.26.000608 . ISSN 0146-9592 . PMID 18040398 .  
  4. ^ Сюн, Пей-Линь; Чен, Ю; Ко, Тони Х .; Фудзимото, Джеймс Дж .; де Матос, Кристиано Дж. С.; Попов, Сергей В .; Тейлор, Джеймс Р .; Гапонцев, Валентин П. (2004-11-01). «Оптическая когерентная томография с использованием непрерывного мощного рамановского источника света непрерывного спектра» . Оптика Экспресс . Оптическое общество. 12 (22): 5287–95. DOI : 10.1364 / opex.12.005287 . ISSN 1094-4087 . PMID 19484089 .  
  5. ^ a b c Ранка, Jinendra K .; Windeler, Роберт С .; Стенц, Эндрю Дж. (2000-01-01). «Генерация видимого континуума в световодах с микроструктурой воздух – диоксид кремния с аномальной дисперсией при 800 нм». Письма об оптике . Оптическое общество. 25 (1): 25–7. DOI : 10.1364 / ol.25.000025 . ISSN 0146-9592 . PMID 18059770 .  
  6. ^ Джонс, DJ (2000-04-28). "Управление фазой несущей и огибающей фемтосекундных лазеров с синхронизацией мод и прямой оптический синтез частоты" . Наука . Американская ассоциация развития науки (AAAS). 288 (5466): 635–639. DOI : 10.1126 / science.288.5466.635 . ISSN 0036-8075 . PMID 10784441 .  
  7. ^ Schnatz, H .; Холлберг, LW (2003). «Оптические частотные гребенки: от метрологии частоты к оптическому контролю фазы». IEEE Journal of Selected Topics in Quantum Electronics . Институт инженеров по электротехнике и радиоэлектронике (IEEE). 9 (4): 1041–1058. DOI : 10,1109 / jstqe.2003.819109 . ISSN 1077-260X . 
  8. ^ Дансби, C; Ланиган, ПМП; МакГинти, Дж; Элсон, DS; Requejo-Isidro, J; и другие. (2004-11-20). «Электронно настраиваемый сверхбыстрый лазерный источник, применяемый для флуоресцентной визуализации и микроскопии на протяжении жизни флуоресценции». Журнал физики D: Прикладная физика . IOP Publishing. 37 (23): 3296–3303. DOI : 10.1088 / 0022-3727 / 37/23/011 . ISSN 0022-3727 . S2CID 401052 .  
  9. ^ a b Мориока, Т .; Мори, К .; Саруватари, М. (13 мая 1993 г.). «Генерация пикосекундных оптических импульсов с более чем 100 длинами волн из одного лазерного источника с использованием суперконтинуума в оптических волокнах». Письма об электронике . Институт инженерии и технологий (ИЭПП). 29 (10): 862–864. DOI : 10.1049 / эл: 19930576 . ISSN 1350-911X . 
  10. ^ a b Мориока, Т .; Takara, H .; Kawanishi, S .; Каматани, O .; Takiguchi, K .; и другие. (1996). «Передача OTDM / WDM со скоростью 1 Тбит / с (100 Гбит / с × 10 каналов) с использованием одного источника суперконтинуума WDM». Письма об электронике . Институт инженерии и технологий (ИЭПП). 32 (10): 906-907. DOI : 10.1049 / эл: 19960604 . ISSN 0013-5194 . 
  11. ^ Х. Дельбарре и М. Тассу, Обнаружение следов газа в атмосфере с помощью ультракоротких импульсов или континуума белого света, в Conference on Lasers and Electro-Optics Europe, (2000), p. CWF104.
  12. ^ Сандерс, ST (2002-11-01). «Волоконный лазер с быстрой перестройкой длины волны, использующий дисперсию групповой скорости импульсных сверхконтинуумов и применение в спектроскопии широкополосного поглощения». Прикладная физика B: Лазеры и оптика . ООО "Спрингер Сайенс энд Бизнес Медиа". 75 (6–7): 799–802. DOI : 10.1007 / s00340-002-1044-Z . ISSN 0946-2171 . S2CID 122125718 .  
  13. ^ М. Эре-Tassou, С. Przygodzki, Е. Fertein и H. Delbarre, фемтосекундного лазерного источника в реальном масштабе времени зондирования атмосферного газа в УФ - видимом, Opt. Commun. 220. С. 215–221 (2003).
  14. ^ Девор, ПТС; Солли, Д.Р .; Ropers, C .; Koonath, P .; Джалали, Б. (05.03.2012). «Генерация стимулированного суперконтинуума расширяет пределы расширения кремния». Письма по прикладной физике . 100 (10): 101111. Bibcode : 2012ApPhL.100j1111D . DOI : 10.1063 / 1.3692103 . ISSN 0003-6951 . 
  15. ^ Халир, R .; Okawachi, Y .; Леви, JS; Фостер, Массачусетс; Lipson, M .; Гаэта, А.Л. (15 мая 2012 г.). «Генерация сверхширокополосного суперконтинуума на CMOS-совместимой платформе». Письма об оптике . 37 (10): 1685–7. Bibcode : 2012OptL ... 37.1685H . DOI : 10.1364 / OL.37.001685 . ISSN 1539-4794 . PMID 22627537 .  
  16. ^ а б Джонс, WJ; Стойчев, Б.П. (1964-11-30). «Обратные рамановские спектры: индуцированное поглощение на оптических частотах». Письма с физическим обзором . Американское физическое общество (APS). 13 (22): 657–659. DOI : 10.1103 / physrevlett.13.657 . ISSN 0031-9007 . 
  17. ^ Стойчевым, BP (1963). «Характеристики стимулированного рамановского излучения, генерируемого когерентным светом». Письма по физике . Elsevier BV. 7 (3): 186–188. DOI : 10.1016 / 0031-9163 (63) 90377-9 . ISSN 0031-9163 . 
  18. ^ Альфано, RR; Шапиро, SL (1970-03-16). «Наблюдение фазовой самомодуляции и мелкомасштабных нитей в кристаллах и стеклах». Письма с физическим обзором . Американское физическое общество (APS). 24 (11): 592–594. DOI : 10.1103 / physrevlett.24.592 . ISSN 0031-9007 . 
  19. ^ Альфано, RR; Шапиро, SL (1970-06-01). «Прямое искажение электронных облаков атомов редких газов в сильных электрических полях». Письма с физическим обзором . Американское физическое общество (APS). 24 (22): 1217–1220. DOI : 10.1103 / physrevlett.24.1217 . ISSN 0031-9007 . 
  20. ^ a b Линь, Чинлон; Украденный, RH (1976-02-15). «Новый наносекундный континуум для спектроскопии возбужденных состояний». Письма по прикладной физике . Издательство AIP. 28 (4): 216–218. DOI : 10.1063 / 1.88702 . ISSN 0003-6951 . 
  21. ^ Лин, Чинлон; Nguyen, VT; Французский, WG (1978). «Широкополосный ближний ИК-континуум (0,7–2,1 мкм), создаваемый в оптических волокнах с низкими потерями». Письма об электронике . Институт инженерии и технологий (ИЭПП). 14 (25): 822-823. DOI : 10.1049 / эл: 19780556 . ISSN 0013-5194 . 
  22. ^ Fujii, Y .; Кавасаки, BS; Хилл, КО; Джонсон, округ Колумбия (1980-02-01). «Генерация света на суммарной частоте в оптических волокнах». Письма об оптике . Оптическое общество. 5 (2): 48. DOI : 10,1364 / ol.5.000048 . ISSN 0146-9592 . PMID 19693118 .  
  23. ^ Washio, K .; Inoue, K .; Танигава, Т. (1980). «Эффективная генерация вынужденного рассеяния света в ближнем инфракрасном диапазоне в оптических волокнах с накачкой в ​​области низкой дисперсии на 1,3 мкм». Письма об электронике . Институт инженерии и технологий (ИЭПП). 16 (9): 331-333. DOI : 10.1049 / эл: 19800237 . ISSN 0013-5194 . 
  24. ^ Е. Головченко, Е. М. Дианов, А. Прохоров, В. Серкин, Распад оптических солитонов, Письма в ЖЭТФ. 42 , 87–91 (1985).
  25. ^ Митшке, FM; Молленауэр, LF (1986-10-01). «Открытие собственного сдвига частоты солитона». Письма об оптике . Оптическое общество. 11 (10): 659–61. DOI : 10.1364 / ol.11.000659 . ISSN 0146-9592 . PMID 19738720 .  
  26. ^ В. Григорьянц, В. И. Смирнов, Ю. Чаморовский, Генерация широкополосного оптического континуума в волоконных световодах, Докл. J. Quant. Избрать. 12 , 841–847 (1982).
  27. ^ Лой, М .; Шен, Ю. (1973). «Исследование самофокусировки и мелкомасштабных волокон света в нелинейных средах» . Журнал IEEE по квантовой электронике . Институт инженеров по электротехнике и радиоэлектронике (IEEE). 9 (3): 409–422. DOI : 10,1109 / jqe.1973.1077489 . ISSN 0018-9197 . 
  28. ^ Вилка, RL; Томлинсон, WJ; Хвостовик, CV; Hirlimann, C .; Йен, Р. (1983-01-01). «Фемтосекундные импульсы континуума белого света». Письма об оптике . Оптическое общество. 8 (1): 1–3. DOI : 10.1364 / ol.8.000001 . ISSN 0146-9592 . PMID 19714115 .  
  29. ^ Вилка, RL; Грин, Би-би; Шэнк, CV (1981). «Генерация оптических импульсов короче 0,1 пс за счет синхронизации режимов встречных импульсов». Письма по прикладной физике . Издательство AIP. 38 (9): 671–672. DOI : 10.1063 / 1.92500 . ISSN 0003-6951 . S2CID 45813878 .  
  30. ^ Нокс, WH; Даунер, MC; Вилка, RL; Шэнк, CV (1984-12-01). «Усиленные фемтосекундные оптические импульсы и генерация континуума с частотой повторения 5 кГц». Письма об оптике . Оптическое общество. 9 (12): 552–4. DOI : 10.1364 / ol.9.000552 . ISSN 0146-9592 . PMID 19721665 .  
  31. ^ Накадзава, Масатака; Токуда, Масамицу (20 апреля 1983 г.). «Генерация континуума спектра в многомодовом волокне с использованием двух пучков накачки в области длин волн 1,3 мкм». Японский журнал прикладной физики . Японское общество прикладной физики. 22 (Часть 2, № 4): L239 – L241. DOI : 10.1143 / jjap.22.l239 . ISSN 0021-4922 . 
  32. ↑ RR Alfano, Источник лазера в суперконтинууме: основы с обновленными ссылками (Springer, 2006), 2-е изд.
  33. ^ Альфано, RR; Ван, QZ; Джимбо, Т .; Хо, ПП; Бхаргава, РН; Фитцпатрик, Би Джей (01.01.1987). «Вызванное уширение спектра около второй гармоники, генерируемой интенсивным первичным ультракоротким лазерным импульсом в кристаллах ZnSe». Physical Review . Американское физическое общество (APS). 35 (1): 459–462. DOI : 10.1103 / physreva.35.459 . ISSN 0556-2791 . PMID 9897980 .  
  34. ^ Альфано, RR; Ли, QX; Джимбо, Т .; Manassah, JT; Хо, PP (1986-10-01). «Вызванное уширение спектра слабого пикосекундного импульса в стекле, вызванное интенсивным пикосекундным импульсом». Письма об оптике . Оптическое общество. 11 (10): 626–8. DOI : 10.1364 / ol.11.000626 . ISSN 0146-9592 . PMID 19738709 .  
  35. ^ Manassah, Jamal T .; Альфано, Роберт Р .; Мустафа, Мустафа (1985). «Спектральное распределение сверхбыстрого лазерного источника суперконтинуума». Физика Буквы A . Elsevier BV. 107 (7): 305–309. DOI : 10.1016 / 0375-9601 (85) 90641-3 . ISSN 0375-9601 . 
  36. ^ Manassah, Jamal T .; Мустафа, Мустафа А .; Альфано, Роберт Р .; По, Пинг П. (1985). «Индуцированный суперконтинуум и нарастание сверхбыстрого лазерного импульса». Физика Буквы A . Elsevier BV. 113 (5): 242–247. DOI : 10.1016 / 0375-9601 (85) 90018-0 . ISSN 0375-9601 . 
  37. ^ Гомес, ASL; Да Силва, VL; Тейлор, младший; Эйнсли, Би Джей; Крейг, SP (1987). «Пикосекундное вынужденное комбинационное рассеяние в одномодовом оптическом волокне на основе P 2 O 5 -SiO 2 ». Оптика Коммуникации . Elsevier BV. 64 (4): 373–378. DOI : 10.1016 / 0030-4018 (87) 90254-9 . ISSN 0030-4018 . 
  38. ^ Гувейя-Нето А.С.; Gomes, ASL; Тейлор, младший (1988). "Рамановская генерация фемтосолитонов". Журнал IEEE по квантовой электронике . Институт инженеров по электротехнике и радиоэлектронике (IEEE). 24 (2): 332–340. DOI : 10.1109 / 3.130 . ISSN 0018-9197 . 
  39. ^ Гросс, Барри; Манасса, Джамал Т. (1992-10-01). «Суперконтинуум в области аномальной дисперсии групповых скоростей». Журнал Оптического общества Америки B . Оптическое общество. 9 (10): 1813-1818. DOI : 10,1364 / josab.9.001813 . ISSN 0740-3224 . 
  40. ^ Мори, К .; Мориока, Т .; Саруватари, М. (1995). «Измерение дисперсии групповой скорости в сверхшироком спектральном диапазоне с использованием суперконтинуума в оптическом волокне, накачиваемом компактным лазерным источником 1,5 мкм». IEEE Transactions по приборостроению и измерениям . Институт инженеров по электротехнике и радиоэлектронике (IEEE). 44 (3): 712–715. DOI : 10.1109 / 19.387315 . ISSN 0018-9456 . 
  41. ^ Черников, С.В.; Zhu, Y .; Тейлор, младший; Гапонцев, В.П. (01.03.1997). «Суперконтинуумный иттербиевый волоконный лазер с автоподстройкой добротности». Письма об оптике . Оптическое общество. 22 (5): 298–300. DOI : 10.1364 / ol.22.000298 . ISSN 0146-9592 . PMID 18183181 .  
  42. ^ Рыцарь, JC; Биркс, Т.А.; Russell, P. St.J .; Аткин, Д.М. (1996-10-01). «Одномодовое оптическое волокно из кварцевого стекла с фотонно-кристаллической оболочкой». Письма об оптике . Оптическое общество. 21 (19): 1547–9. DOI : 10.1364 / ol.21.001547 . ISSN 0146-9592 . PMID 19881720 .  
  43. ^ Lehtonen, M .; Genty, G .; Ludvigsen, H .; Кайвола, М. (07.04.2003). «Генерация суперконтинуума в микроструктурированном волокне с сильным двойным лучепреломлением» . Письма по прикладной физике . Издательство AIP. 82 (14): 2197–2199. DOI : 10.1063 / 1.1565679 . ISSN 0003-6951 . 
  44. ^ Husakou, AV; Херрманн, Дж. (2001-10-24). "Суперконтинуум Генерация солитонов высокого порядка делением в волокнах фотонного кристалла". Письма с физическим обзором . Американское физическое общество (APS). 87 (20): 203901. DOI : 10,1103 / physrevlett.87.203901 . ISSN 0031-9007 . PMID 11690475 .  
  45. ^ Herrmann, J .; Griebner, U .; Жаворонков, Н .; Husakou, A .; Никель, Д .; Knight, JC; Wadsworth, WJ; Russell, P. St.J .; Корн, Г. (2002-04-11). «Экспериментальные доказательства генерации суперконтинуума путем деления солитонов высокого порядка в фотонных волокнах». Письма с физическим обзором . Американское физическое общество (APS). 88 (17): 173901. дои : 10,1103 / physrevlett.88.173901 . ISSN 0031-9007 . PMID 12005754 .  
  46. ^ RE Кеннеди, AB Rulkov, JC Трэверс, С. В. Попов, В. П. Гапонцы, и JR Taylor, высокая мощность полностью волокна интегрированы источники супер-континуум, в Proceedings SPIE: волоконные лазеры II: технологии, система и приложении: Ласа: Photonics West , , т. 5709 (SPIE, 2005), т. 5709, стр. 231–241.
  47. ^ Таусенев, Антон В; Крюков П.Г .; Бубнов, ММ; Лихачев МЭ; Романова Э.Ю .; Яшков М.В.; Хопин, В.Ф .; Салганский, М Ю. (31.07.2005). «Эффективный источник фемтосекундных импульсов и его использование для генерации широкополосного суперконтинуума». Квантовая электроника . IOP Publishing. 35 (7): 581–585. DOI : 10,1070 / qe2005v035n07abeh006586 . ISSN 1063-7818 . 
  48. ^ Тран, Чыонг X .; Бьянкалана, Фабио (22 сентября 2009 г.). «Точное уравнение огибающей для распространения света в фотонных нанопроводах: новые нелинейные эффекты» . Оптика Экспресс . Оптическое общество. 17 (20): 17934–49. DOI : 10.1364 / oe.17.017934 . ISSN 1094-4087 . PMID 19907582 .  
  49. ^ a b c d e Дадли, Джон М .; Дженти, Гёри; Коэн, Стефан (04.10.2006). «Генерация суперконтинуума в фотонно-кристаллическом волокне». Обзоры современной физики . Американское физическое общество (APS). 78 (4): 1135–1184. DOI : 10,1103 / revmodphys.78.1135 . ISSN 0034-6861 . 
  50. ^ О, Дон Юн; Продай, Дэвид; Ли, Хансуек; Ян, Ки Юль; Diddams, Scott A .; Вахала, Керри Дж. (2014-02-15). «Генерация суперконтинуума в кварцевом волноводе на кристалле» (PDF) . Письма об оптике . 39 (4): 1046–8. Bibcode : 2014OptL ... 39.1046O . DOI : 10.1364 / OL.39.001046 . ISSN 1539-4794 . PMID 24562274 .   
  51. ^ Джонсон, Adrea R .; Mayer, Aline S .; Кленнер, Александр; Люк, Кевин; Lamb, Erin S .; Ламонт, Майкл RE; Джоши, Чайтанья; Окавачи, Ёситомо; Мудрый, Фрэнк В. (2015-11-01). «Генерация когерентного суперконтинуума с охватом октавы в волноводе из нитрида кремния» . Письма об оптике . 40 (21): 5117–20. Bibcode : 2015OptL ... 40.5117J . DOI : 10.1364 / OL.40.005117 . ISSN 1539-4794 . PMID 26512533 . S2CID 38293802 .   
  52. ^ Лю, Син; Пу, Минхао; Чжоу, Бинбинь; Krückel, Clemens J .; Фюлоп, Аттила; Торрес-Компани, Виктор; Бач, Мортен (15.06.2016). «Генерация суперконтинуума с охватом октавы в нитридном волноводе с высоким содержанием кремния». Письма об оптике . 41 (12): 2719–2722. arXiv : 1606.00568 . Bibcode : 2016OptL ... 41.2719L . DOI : 10.1364 / OL.41.002719 . ISSN 1539-4794 . PMID 27304272 . S2CID 11118520 .   
  53. ^ Safioui, Jassem; Лео, Франсуа; Куйкен, Барт; Горца, Симон-Пьер; Сельвараджа, Шанкар Кумар; Баэтс, Роэль; Эмплит, Филипп; Ролкенс, Гюнтер; Массар, Серж (10 февраля 2014 г.). «Генерация суперконтинуума в волноводах из гидрированного аморфного кремния на телекоммуникационных длинах волн». Оптика Экспресс . 22 (3): 3089–97. Bibcode : 2014OExpr..22.3089S . DOI : 10,1364 / OE.22.003089 . hdl : 1854 / LU-4367636 . ISSN 1094-4087 . PMID 24663599 .  
  54. ^ Дэйв, Утсав Д .; Увин, Сара; Куйкен, Барт; Сельвараджа, Шанкар; Лев, Франсуа; Ролкенс, Гюнтер (30 декабря 2013 г.). «Генерация суперконтинуума в диапазоне от телекоммуникаций до среднего инфракрасного диапазона в волноводах из гидрированного аморфного кремния с использованием источника накачки волоконного лазера, легированного тулием». Оптика Экспресс . 21 (26): 32032–9. Bibcode : 2013OExpr..2132032D . DOI : 10,1364 / OE.21.032032 . hdl : 1854 / LU-4317947 . ISSN 1094-4087 . PMID 24514798 .  
  55. ^ а б Чжао, Хаолань; Куйкен, Барт; Клеммен, Стефан; Лео, Франсуа; Субраманиан, Анант; Дхакал, Ашим; Хелин, Филипп; Севери, Симона; Брэйнис, Эдуард (15 мая 2015 г.). «Генерация суперконтинуума в диапазоне октавы от видимого до ближнего инфракрасного диапазона в волноводе из нитрида кремния» . Письма об оптике . 40 (10): 2177–80. Bibcode : 2015OptL ... 40.2177Z . DOI : 10.1364 / OL.40.002177 . hdl : 1854 / LU-7047222 . ISSN 1539-4794 . PMID 26393693 .  
  56. ^ a b Ettabib, Mohamed A .; Сюй, Линь; Богрис, Адонис; Капсалис, Александрос; Белал, Мохаммад; Лорен, Эмерик; Лабей, Пьер; Николетти, Серджио; Хаммани, Камаль (01.09.2015). «Генерация суперконтинуума от широкополосной связи до среднего инфракрасного диапазона в кремниево-германиевом волноводе с дисперсионной инженерией» (PDF) . Письма об оптике . 40 (17): 4118–21. Bibcode : 2015OptL ... 40.4118E . DOI : 10.1364 / OL.40.004118 . ISSN 1539-4794 . PMID 26368726 .   
  57. ^ Лау, Райан KW; Ламонт, Майкл RE; Гриффит, Остин Дж .; Окавачи, Ёситомо; Липсон, Михал; Гаэта, Александр Л. (2014-08-01). «Генерация суперконтинуума в среднем инфракрасном диапазоне с охватом октавы в кремниевых нановолноводах». Письма об оптике . 39 (15): 4518–21. Bibcode : 2014OptL ... 39.4518L . CiteSeerX 10.1.1.651.8985 . DOI : 10.1364 / OL.39.004518 . ISSN 1539-4794 . PMID 25078217 .   
  58. ^ Эппинг, Йорн П .; Хеллвиг, Тим; Хукман, Марсель; Матеман, Ричард; Лейнсе, Арне; Heideman, René G .; Рис, Альберт ван; Слот, Питер Дж. М. ван дер; Ли, Крис Дж. (27.07.2015). «Встроенная генерация суперконтинуума в диапазоне видимого и инфракрасного излучения со спектральной полосой более 495 ТГц» . Оптика Экспресс . 23 (15): 19596–604. Bibcode : 2015OExpr..2319596E . DOI : 10,1364 / OE.23.019596 . ISSN 1094-4087 . PMID 26367617 .  
  59. ^ Тран, Чыонг X .; Бьянкалана, Фабио (25.06.2009). «Динамика и управление ранней стадией генерации суперконтинуума в оптических волокнах с субмикронной сердцевиной». Physical Review . Американское физическое общество (APS). 79 (6): 065802. DOI : 10,1103 / physreva.79.065802 . ISSN 1050-2947 . 
  60. ^ Кристиани, Илария; Тедиози, Риккардо; Тартара, Лука; Деджоржио, Витторио (2004). «Генерация дисперсионных волн солитонами в микроструктурированных оптических волокнах» . Оптика Экспресс . Оптическое общество. 12 (1): 124–35. DOI : 10.1364 / opex.12.000124 . ISSN 1094-4087 . PMID 19471518 .  
  61. ^ Горбач, А.В.; Скрябин, ДВ; Stone, JM; Найт, JC (2006-10-16). «Четырехволновое смешение солитонов с излучением и квазидисперсные волновые пакеты на коротковолновой границе суперконтинуума» . Оптика Экспресс . Оптическое общество. 14 (21): 9854–63. DOI : 10.1364 / oe.14.009854 . ISSN 1094-4087 . PMID 19529378 .  
  62. ^ Genty, G .; Lehtonen, M .; Людвигсен, Х. (20 сентября 2004 г.). «Влияние кросс-фазовой модуляции на суперконтинуум, генерируемый в микроструктурированных волокнах с импульсами менее 30 фс» . Оптика Экспресс . Оптическое общество. 12 (19): 4614–24. DOI : 10.1364 / opex.12.004614 . ISSN 1094-4087 . PMID 19484014 .  
  63. ^ Горбач, Андрей В .; Скрябин, Дмитрий В. (2007-11-05). «Теория захвата излучения ускоряющими солитонами в оптических волокнах». Physical Review . Американское физическое общество (APS). 76 (5): 053803. arXiv : 0707.1598 . DOI : 10.1103 / physreva.76.053803 . ISSN 1050-2947 . S2CID 13673597 .  
  64. ^ Beaud, P .; Hodel, W .; Zysset, B .; Вебер, Х. (1987). «Распространение ультракоротких импульсов, разрыв импульсов и формирование основных солитонов в одномодовом оптическом волокне». Журнал IEEE по квантовой электронике . Институт инженеров по электротехнике и радиоэлектронике (IEEE). 23 (11): 1938–1946. DOI : 10,1109 / jqe.1987.1073262 . ISSN 0018-9197 . 
  65. ^ Abeeluck, Akheelesh K .; Хедли, Клиффорд (01.01.2005). «Непрерывная накачка в режимах аномальной и нормальной дисперсии нелинейных световодов для генерации суперконтинуума». Письма об оптике . Оптическое общество. 30 (1): 61–3. DOI : 10.1364 / ol.30.000061 . ISSN 0146-9592 . PMID 15648638 .  
  66. ^ Ванхольсбек, Фредерик; Мартин-Лопес, Соня; Гонсалес-Эрраес, Мигель; Коэн, Стефан (22 августа 2005 г.). «Роль некогерентности накачки в генерации непрерывного суперконтинуума» . Оптика Экспресс . Оптическое общество. 13 (17): 6615–25. DOI : 10.1364 / opex.13.006615 . ISSN 1094-4087 . PMID 19498676 .  

Внешние ссылки [ править ]

  • Суперконтинуум в Энциклопедии лазерной физики и техники , Рюдигер Пашотта
  • Генерация суперконтинуума в кремнии и как преодолеть проблему двухфотонного поглощения и поглощения свободных носителей заряда