W- и Z-бозоны

W^±
и
Z⁰
Бозоны
Состав	Элементарная частица
Статистика	Бозонный
Взаимодействия	Слабое взаимодействие
Теоретически	Глэшоу , Вайнберг , Салам (1968)
Обнаруженный	Сотрудничество UA1 и UA2 , ЦЕРН , 1983 г.
Масса	W: 80,379 ± 0,012 ГэВ / c ²^[1] Z:91,1876 ± 0,0021 ГэВ / c ²^[2]
Ширина распада	W: 2,085 ± 0,042 ГэВ / c ²^[1] Z:2,4952 ± 0,0023 ГэВ / c ²^[2]
Электрический заряд	W: ± 1 e Z: 0 e
Вращение	1
Слабый изоспин	Ш: ± 1 З: 0
Слабый гиперзаряд	0

В физике элементарных частиц , то W и Z бозонов являются векторные бозоны , которые вместе известны как слабые бозонов или в более общем плане, как промежуточных векторных бозонов . Эти элементарные частицы посредничать в слабом взаимодействии ; соответствующие символы
W⁺
,
W^-
, и
Z⁰
. В
W^±
бозоны имеют положительный или отрицательный электрический заряд, равный 1 элементарному заряду, и являются античастицами друг друга . В
Z⁰
бозон электрически нейтрален и является собственной античастицей . Спин трех частиц равен 1.
W^±
бозоны обладают магнитным моментом, но
Z⁰
нет ни одного. Все эти три частицы очень недолговечны, с периодом полураспада около3 × 10 ⁻²⁵ с . Их экспериментальное открытие сыграло решающую роль в установлении того , что теперь называется стандартная модель из физики элементарных частиц .

В
W
бозоны были названы в честь ш ЕАК силы. Физик Стивен Вайнберг назвал дополнительную частицу "
Z
частица ", ^[3] и позже объяснил, что это последняя дополнительная частица, необходимая для модели.
W
бозоны уже были названы, и
Z
бозоны были названы имеющей Z эро электрического заряда. ^[4]

Два
W
бозоны являются проверенными медиаторами поглощения и испускания нейтрино . Во время этих процессов
W^±
бозонный заряд вызывает испускание или поглощение электронов или позитронов, вызывая ядерную трансмутацию .

В
Z
бозон обеспечивает передачу импульса, спина и энергии, когда нейтрино упруго рассеиваются от вещества (процесс, который сохраняет заряд). Такое поведение почти так же часто, как неупругие нейтринные взаимодействия, и может наблюдаться в пузырьковых камерах при облучении нейтринными пучками. В
Z
бозон не участвует в поглощении или испускании электронов или позитронов. Всякий раз, когда электрон наблюдается как новая свободная частица, внезапно движущаяся с кинетической энергией, предполагается, что это результат непосредственного взаимодействия нейтрино с электроном, поскольку такое поведение происходит чаще, когда присутствует пучок нейтрино. В этом процессе нейтрино просто ударяет электрон, а затем рассеивается от него, передавая электрону часть импульса нейтрино. ^[а]

Основные свойства [ править ]

Эти бозоны относятся к числу тяжеловесов элементарных частиц. С массами из80,4 ГэВ / c ² и91,2 ГэВ / c ² соответственно,
W
и
Z
бозоны почти в 80 раз массивнее протона и даже тяжелее целых атомов железа .

Их большие массы ограничивают диапазон слабого взаимодействия. В отличие от этого фотон является носителем электромагнитной силы и имеет нулевую массу, что соответствует бесконечному диапазону электромагнетизма ; гипотетический гравитон также должен иметь нулевую массу. (Хотя предполагается, что глюоны также имеют нулевую массу, диапазон цветовой силы ограничен по разным причинам; см . Ограничение цвета .)

Все три бозона имеют спин s = 1. Излучение
W⁺
или же
W^-
бозон либо увеличивает, либо понижает электрический заряд излучающей частицы на одну единицу, а также изменяет спин на одну единицу. В то же время излучение или поглощение
W^±
бозон может изменить тип частицы - например, превратить странный кварк в верхний кварк . Нейтральный Z-бозон не может изменить электрический заряд какой-либо частицы, а также не может изменить любой другой из так называемых « зарядов » (например, странность , барионное число , очарование и т. Д.). Эмиссия или поглощение
Z⁰
бозон может изменять только спин, импульс и энергию другой частицы. (См. Также слабый нейтральный ток .)

Слабая ядерная сила [ править ]

Диаграмма Фейнмана для бета - распада нейтрона на протон, электрон и электронное антинейтрино через промежуточную
W^-
бозон

В
W
и
Z
бозоны - это частицы-носители, которые передают слабое ядерное взаимодействие, так же как фотон является частицей-носителем для электромагнитного взаимодействия.

W-бозоны [ править ]

В
W^±
бозоны наиболее известны своей ролью в ядерном распаде . Рассмотрим, к примеру, бета - распад с кобальтом-60 .

60 27Co → 60 28Ni⁺ +е- + νе

Эта реакция не затрагивает все ядро кобальта-60 , а затрагивает только один из 33 его нейтронов. Нейтрон превращается в протон, а также испускает электрон ( в данном контексте называемый бета-частицей ) и электронный антинейтрино:

п0 → п+ + е- + νе

Опять же , нейтрон не является элементарной частицей , а композит из кварк и два вниз кварки (УДА). Фактически, это один из нижних кварков, который взаимодействует в бета-распаде, превращаясь в верхний кварк с образованием протона (uud). Таким образом, на самом фундаментальном уровне слабое взаимодействие изменяет аромат отдельного кварка:

d → ты +
W^-

за которым сразу следует распад
W^-
сам:

W^-
→ е- + νе

Z-бозоны [ править ]

В
Z⁰
бозон - это собственная античастица . Таким образом, все его ароматные квантовые числа и заряды равны нулю. Обмен
Z
бозон между частицами, называемый взаимодействием нейтрального тока , поэтому не затрагивает взаимодействующие частицы, за исключением передачи спина и / или импульса . ^[b]
Z
бозонные взаимодействия с участием нейтрино имеют отчетливые признаки: они обеспечивают единственный известный механизм упругого рассеяния нейтрино в веществе; нейтрино почти так же склонны к упругому рассеянию (через
Z
бозонный обмен) как неупруго (через W-бозонный обмен). ^[c] Слабые нейтральные токи через
Z
Вскоре после этого (также в 1973 г.) бозонный обмен был подтвержден в нейтринном эксперименте в пузырьковой камере Гаргамеля в ЦЕРНе . ^[7]

Прогнозирование W и Z [ править ]

Диаграмма Фейнмана , показывающая обмен парой
W
бозоны. Это один из основных факторов, способствующих нейтральному колебанию Каона .

После успеха квантовой электродинамики в 1950-х годах были предприняты попытки сформулировать аналогичную теорию слабого ядерного взаимодействия. Это привело к созданию единой теории электромагнетизма и слабых взаимодействий Шелдона Глэшоу , Стивена Вайнберга и Абдуса Салама , за которую они разделили Нобелевскую премию по физике 1979 года . ^[8]^[c] Их теория электрослабого взаимодействия постулировала не только
W
бозоны, необходимые для объяснения бета-распада, но также и новый
Z
бозон, который никогда не наблюдался.

Тот факт, что
W
и
Z
бозоны обладают массой, в то время как фотоны безмассовы, что было основным препятствием в развитии электрослабой теории. Эти частицы точно описываются калибровочной теорией SU (2) , но бозоны в калибровочной теории должны быть безмассовыми. В данном случае фотон безмассовый, потому что электромагнетизм описывается калибровочной теорией U (1). Требуется какой-то механизм, чтобы нарушить симметрию SU (2), придавая массу
W
и
Z
в процессе. Механизм Хиггса , во- первыхи , выдвинутый 1964 PRL нарушения симметрии работ , выполняет эту роль. Это требует существования другой частицы, бозона Хиггса , который с тех пор был обнаружен на Большом адронном коллайдере . Из четырех компонентов бозона Голдстоуна, созданного полем Хиггса, три поглощаются
W⁺
,
Z⁰
, и
W^-
бозоны образуют свои продольные компоненты, а оставшаяся часть выглядит как бозон Хиггса со спином 0.

Комбинация калибровочной теории слабого взаимодействия SU (2), электромагнитного взаимодействия и механизма Хиггса известна как модель Глэшоу – Вайнберга – Салама . Сегодня это широко принято в качестве одного из столпов Стандартной модели физики элементарных частиц, особенно с учетом открытия в 2012 году бозона Хиггса в экспериментах CMS и ATLAS .

Модель предсказывает, что
W^±
и
Z⁰
бозоны имеют следующие массы:

{\ displaystyle {\ begin {align} m _ {{\ text {W}} ^ {\ pm}} & = {\ tfrac {1} {2}} vg \\ m _ {{\ text {Z}} ^ { 0}} & = {\ tfrac {1} {2}} v {\ sqrt {g ^ {2} + {g '} ^ {2}}} \ end {выровнено}}}

где - калибровочная связь SU (2), - калибровочная связь U (1) и - значение ожидания вакуума Хиггса . ${\ displaystyle g}$ $g'$ $v$

Открытие [ править ]

Гаргамель пузырьковая камера , в настоящее время выставлены в ЦЕРН

В отличие от бета-распада, наблюдение взаимодействий нейтрального тока, в которых участвуют частицы, отличные от нейтрино, требует огромных инвестиций в ускорители и детекторы частиц , которые доступны лишь в нескольких лабораториях физики высоких энергий в мире (и то только после 1983 года). Это потому что
Z
бозоны ведут себя примерно так же, как фотоны, но не становятся важными до тех пор, пока энергия взаимодействия не сравнима с относительно огромной массой
Z
бозон.

Открытие
W
и
Z
бозоны считались большим успехом ЦЕРНа. Во-первых, в 1973 году было обнаружено взаимодействие нейтральных токов, предсказанное электрослабой теорией. Огромная пузырьковая камера Гаргамель сфотографировала следы нескольких электронов, которые внезапно начали двигаться, по-видимому, сами по себе. Это интерпретируется как взаимодействие нейтрино с электроном путем обмена невидимым
Z
бозон. В противном случае нейтрино невозможно обнаружить, поэтому единственный наблюдаемый эффект - это импульс, передаваемый электрону в результате взаимодействия.

Открытие
W
и
Z
Сами бозоны должны были дождаться создания достаточно мощного ускорителя частиц, чтобы их произвести. Первой такой машиной, которая стала доступной, был суперпротонный синхротрон , на котором однозначные сигналы W-бозонов были замечены в январе 1983 года во время серии экспериментов, которые стали возможными благодаря Карло Руббиа и Саймону ван дер Мееру . Фактические эксперименты назывались UA1 (под руководством Руббиа) и UA2 (под руководством Пьера Дарриулата ) ^[9] и были совместными усилиями многих людей. Ван дер Меер был движущей силой на стороне акселератора ( стохастическое охлаждение ). UA1 и UA2 нашли
Z
boson несколько месяцев спустя, в мае 1983 года. Руббиа и ван дер Меер были незамедлительно награждены Нобелевской премией по физике 1984 года, что было весьма необычным шагом для консервативного Нобелевского фонда . ^[10]

В
W⁺
,
W^-
, и
Z⁰
бозоны вместе с фотоном (
γ
), Включают в себя четыре калибровочных бозонов на электрослабого взаимодействия .

Распад [ править ]

В
W
и
Z
бозоны распадаются на пары фермионов, но ни
W
ни
Z
бозоны обладают достаточной энергией, чтобы распадаться на топ-кварк с наибольшей массой . Пренебрегая эффектами фазового пространства и поправками более высокого порядка, простые оценки их долей ветвления могут быть вычислены из констант связи .

W-бозоны [ править ]

W
бозоны могут распадаться на лептон и антилептон (один из них заряжен, а другой нейтральный) ^[d] или на кварк и антикварк противоположных типов . Ширина распада от W бозона на пары кварк-антикварк пропорционально соответствующему квадрату ККМ матричного элемента и числа кварковых цветов , N _C = 3. ширин распадов для W ⁺ бозона затем пропорционально:

Лептоны		Вверх кварки		Очаровательные кварки
е⁺ ν _е	1	ты d	3 \| В _уд \| ²	c d	3 \| V _cd \| ²
μ⁺ ν _μ	1	ты s	3 \| В _нас \| ²	c s	3 \| V _cs \| ²
τ⁺ ν _τ	1	ты б	3 \| V _ub \| ²	c б	3 \| V _cb \| ²

Здесь,
е⁺
,
μ⁺
,
τ⁺
обозначают три аромата лептонов (точнее, положительно заряженные антилептоны ).
ν
_е,
ν
_μ,
ν
_τобозначают три аромата нейтрино. Остальные частицы, начиная с
ты
и
d
, все обозначают кварки и антикварки ( применяется множитель N _C ). Различные V _{i j} обозначают соответствующие коэффициенты матрицы CKM .

Унитарность матрицы CKM означает, что | В _уд | ² + | В _нас | ² + | V _ub | ² = | V _cd | ² + | V _cs | ² + | V _cb | ² = 1. Следовательно, лептонные коэффициенты ветвления W-бозона примерно равны B (
е⁺

ν
_е) = B (
μ⁺

ν
_μ) = B (
τ⁺

ν
_τзнак равно 1/9. В коэффициенте ветвления адронов преобладает CKM-предпочтение.
ты

d
и
c

s
конечные состояния. Экспериментально измеренная сумма коэффициентов ветвления адронов равна67,60 ± 0,27% , где B (l ⁺ ν _l ) = 10,80 ± 0,09% . ^[11]

Z-бозоны [ править ]

Z
бозоны распадаются на фермион и его античастицу. Как
Z⁰
бозон представляет собой смесь нарушающих предсимметрию
W⁰
и
B⁰
бозонов (см. слабый угол смешивания ), каждый вершинный фактор включает множитель $T$ ₃ - $Q$ $sin$ ² $θ$ _W , где $T$ ₃ - третья компонента слабого изоспина фермиона («заряд» для слабого взаимодействия), $Q$ - электрический заряд фермиона (в единицах элементарного заряда ), и & $thetas ;$ _W представляет собой угол слабого смешивания . Поскольку слабый изоспин различен для фермионов разной киральности , как левых, так и правых, муфта тоже другая.

В относительных достоинства каждой связи можно оценить, если учесть , что скорость распада включает площадь этих факторов, а также все возможные схемы (например , просуммировать кварков семью, и левые и правые вклады). Приведенные ниже результаты являются лишь оценками, поскольку они включают только трехуровневые диаграммы взаимодействия в теории Ферми .

Частицы		Эффективный заряд ( $Т$ ₃ )		Относительный фактор	Коэффициент разветвления
Имя	Символы	L	р		Прогнозируется для $x$ = 0,23	Экспериментальные измерения ^[12]
Нейтрино (все)	ν _е, ν _μ, ν _τ	1/2	0 ^[e]	3 (1/2) ²	20,5%	20,00 ± 0,06%
Заряженные лептоны (все)	е^- , μ^- , τ^-			3 (-1/2+ $х$ ) ² + 3 $х$ ²	10,2%	10,097 ± 0,003%
Электрон	е^-	-1/2+ $х$	$Икс$	(-1/2+ $х$ ) ² + $х$ ²	3,4%	3,363 ± 0,004%
Мюон	μ^-	-1/2+ $х$	$Икс$	(-1/2+ $х$ ) ² + $х$ ²	3,4%	3,366 ± 0,007%
Тау	τ^-	-1/2+ $х$	$Икс$	(-1/2+ $х$ ) ² + $х$ ²	3,4%	3,367 ± 0,008%
Адроны (кроме * т )					69,2%	69,91 ± 0,06%
Кварки нижнего типа	d , s , б	-1/2 + 1/3 $Икс$	1/3 $Икс$	3 (-1/2 + 1/3 $х$ ) ² + 3 (1/3 $х$ ) ²	15,2%	15,6 ± 0,4%
Кварки типа Up	ты , c	1/2 - 2/3 $Икс$	-2/3 $Икс$	3 (1/2 - 2/3 $х$ ) ² + 3 (-2/3 $х$ ) ²	11,8%	11,6 ± 0,6%

Чтобы сохранить обозначение компактно, использование таблиц

х

=

грех

²

θ

_W .

Здесь L и R обозначают левую или правую киральность фермионов соответственно. ^[e]

* Невозможный распад на пару топ-кварк- антикварк не рассматривается. Масса
т
кварк плюс
т
больше массы
Z
бозон, поэтому у него недостаточно энергии, чтобы распасться на
т

т
кварковая пара.

В 2018 году коллаборация CMS наблюдала первый эксклюзивный распад Z-бозона на ψ-мезон и пару лептон- антиптон. ^[13]

См. Также [ править ]

Статистика Бозе – Эйнштейна - Статистическое описание поведения бозонов.
Список частиц
Математическая формулировка Стандартной модели - Математика модели физики элементарных частиц
W ′ и Z ′ бозоны - гипотетические калибровочные бозоны, возникающие в результате расширений электрослабой симметрии Стандартной модели.
X- и Y-бозоны : аналогичная пара бозонов, предсказанная Теорией Великого Объединения
ZZ дибозон

Сноски [ править ]

^ Поскольку на нейтрино не действуют ни сильное взаимодействие,ни электромагнитная сила , и поскольку гравитационная сила между субатомными частицами незначительна, такое взаимодействие может происходить только через слабое взаимодействие. Поскольку такой электрон не создается из нуклона и остается неизменным, за исключением нового силового импульса, передаваемого нейтрино, это слабое силовое взаимодействие между нейтрино и электроном должно быть опосредовано электромагнитно нейтральной бозонной частицей со слабой силой. Таким образом, это взаимодействие требует
Z⁰
бозон.
^ Тем не менее, см. Изменяющий аромат нейтральный ток для предположения, что редкий
Z
обмен может вызвать изменение вкуса.
^ a b Первое предсказание
Z
бозоны были созданы бразильским физиком Хосе Лейте Лопесом в 1958 году ^[5] , разработав уравнение, которое показало аналогию слабого ядерного взаимодействия с электромагнетизмом. Стив Вайнберг, Шелдон Глэшоу и Абдус Салам позже использовали эти результаты для разработки электрослабого объединения ^[6] в 1973 году.
^ В частности:

W^-
→ заряженный лептон + антинейтрино

W⁺
→ заряженный антилептон + нейтрино
^ a b Правые нейтрино (и левые антинейтрино) не существуют в стандартной модели. Однако некоторые расширения, выходящие за рамки стандартной модели, позволяют их. Если они действительно существуют, то все они имеют $T$ ₃ = 0, что делает их «стерильными» .

Ссылки [ править ]

^ а б М. Танабаши и др. (Группа данных по частицам) (2018). «Обзор физики элементарных частиц» . Physical Review D . 98 (3): 030001. Bibcode : 2018PhRvD..98c0001T . DOI : 10.1103 / PhysRevD.98.030001 .
^ а б М. Танабаши и др. (Группа данных по частицам) (2018). «Обзор физики элементарных частиц» . Physical Review D . 98 (3): 030001. Bibcode : 2018PhRvD..98c0001T . DOI : 10.1103 / PhysRevD.98.030001 .
^ Вайнберг, С. (1967). «Модель лептонов» (PDF) . Phys. Rev. Lett . 19 : 1264–1266. Bibcode : 1967PhRvL..19.1264W . DOI : 10.1103 / physrevlett.19.1264 . Электрослабая унификационная бумага.
^ Вайнберг, Стивен (1993). Мечты об окончательной теории: поиск фундаментальных законов природы . Винтажная пресса. п. 94 . ISBN 978-0-09-922391-7.
Перейти ↑ Lopes, J. Leite (сентябрь 1999 г.). «Сорок лет первой попытки электрослабого объединения и предсказания слабого нейтрального бозона» . Бразильский журнал физики . 29 (3): 574–578. Bibcode : 1999BrJPh..29..574L . DOI : 10.1590 / S0103-97331999000300024 . ISSN 0103-9733 .
^ «Нобелевская премия по физике» . Нобелевский фонд . 1979 . Проверено 10 сентября 2008 года .
^ «Открытие слабых нейтральных токов» . ЦЕРН Курьер.
^ «Нобелевская премия по физике» . Нобелевский фонд. 1979 г.(см. также Нобелевскую премию по физике в Википедии)
^ "Коллекция сотрудничества UA2" .
^ «Нобелевская премия по физике» . Нобелевский фонд. 1984 г.
^ Дж. Берингер; и другие. (2012). «Обзор физики элементарных частиц за 2012 г. - калибровочные бозоны и бозоны Хиггса» (PDF) . Physical Review D . 86 : 1. Bibcode : 2012PhRvD..86a0001B . DOI : 10.1103 / PhysRevD.86.010001 .
^ Амслер, C .; и другие. (Группа данных по частицам) (2010). «Частичное обновление PL B667, 1 (2008 г.) и 2009 г. для издания 2010 г.» (PDF) .
^ Сирунян, AM; и другие. (Сотрудничество с CMS) (2018). «Наблюдение распада Z → ψ ℓ + ℓ− в pp- столкновениях при √ s = 13 ТэВ» . Phys. Rev. Lett . 121 (14): 141801. arXiv : 1806.04213 . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.121.141801 .

Внешние ссылки [ править ]

СМИ, связанные с W- и Z-бозонами, на Викискладе?
Обзор физики элементарных частиц , основной источник информации о свойствах частиц.
Частицы W и Z: личное воспоминание Пьера Дарриула
Когда ЦЕРН увидел конец алфавита Даниэля Денегри
Частицы W и Z в Hyperphysics

[5] Поскольку на нейтрино не действуют ни сильное взаимодействие,ни электромагнитная сила , и поскольку гравитационная сила между субатомными частицами незначительна, такое взаимодействие может происходить только через слабое взаимодействие. Поскольку такой электрон не создается из нуклона и остается неизменным, за исключением нового силового импульса, передаваемого нейтрино, это слабое силовое взаимодействие между нейтрино и электроном должно быть опосредовано электромагнитно нейтральной бозонной частицей со слабой силой. Таким образом, это взаимодействие требует
Z⁰
бозон.

[6] Тем не менее, см. Изменяющий аромат нейтральный ток для предположения, что редкий
Z
обмен может вызвать изменение вкуса.

[Lopes-9] Первое предсказание
Z
бозоны были созданы бразильским физиком Хосе Лейте Лопесом в 1958 году ^[5] , разработав уравнение, которое показало аналогию слабого ядерного взаимодействия с электромагнетизмом. Стив Вайнберг, Шелдон Глэшоу и Абдус Салам позже использовали эти результаты для разработки электрослабого объединения ^[6] в 1973 году.

[leptonic-14] ^ В частности:

W^-
→ заряженный лептон + антинейтрино

W⁺
→ заряженный антилептон + нейтрино

[wronghanded-17] Правые нейтрино (и левые антинейтрино) не существуют в стандартной модели. Однако некоторые расширения, выходящие за рамки стандартной модели, позволяют их. Если они действительно существуют, то все они имеют $T$ ₃ = 0, что делает их «стерильными» .

[PDG2018W-1] а б М. Танабаши и др. (Группа данных по частицам) (2018). «Обзор физики элементарных частиц» . Physical Review D . 98 (3): 030001. Bibcode : 2018PhRvD..98c0001T . DOI : 10.1103 / PhysRevD.98.030001 .

[PDG2018Z-2] а б М. Танабаши и др. (Группа данных по частицам) (2018). «Обзор физики элементарных частиц» . Physical Review D . 98 (3): 030001. Bibcode : 2018PhRvD..98c0001T . DOI : 10.1103 / PhysRevD.98.030001 .

[Ref_-3] Вайнберг, С. (1967). «Модель лептонов» (PDF) . Phys. Rev. Lett . 19 : 1264–1266. Bibcode : 1967PhRvL..19.1264W . DOI : 10.1103 / physrevlett.19.1264 . Электрослабая унификационная бумага.

[SW1993-4] Вайнберг, Стивен (1993). Мечты об окончательной теории: поиск фундаментальных законов природы . Винтажная пресса. п. 94 . ISBN 978-0-09-922391-7.

[Lopes1999-7] Перейти ↑ Lopes, J. Leite (сентябрь 1999 г.). «Сорок лет первой попытки электрослабого объединения и предсказания слабого нейтрального бозона» . Бразильский журнал физики . 29 (3): 574–578. Bibcode : 1999BrJPh..29..574L . DOI : 10.1590 / S0103-97331999000300024 . ISSN 0103-9733 .

[8] «Нобелевская премия по физике» . Нобелевский фонд . 1979 . Проверено 10 сентября 2008 года .

[10] «Открытие слабых нейтральных токов» . ЦЕРН Курьер.

[Ref_a-11] «Нобелевская премия по физике» . Нобелевский фонд. 1979 г.(см. также Нобелевскую премию по физике в Википедии)

[Ref_b-12] "Коллекция сотрудничества UA2" .

[Ref_c-13] «Нобелевская премия по физике» . Нобелевский фонд. 1984 г.

[Beringer2012-15] Дж. Берингер; и другие. (2012). «Обзор физики элементарных частиц за 2012 г. - калибровочные бозоны и бозоны Хиггса» (PDF) . Physical Review D . 86 : 1. Bibcode : 2012PhRvD..86a0001B . DOI : 10.1103 / PhysRevD.86.010001 .

[Ref_e-16] Амслер, C .; и другие. (Группа данных по частицам) (2010). «Частичное обновление PL B667, 1 (2008 г.) и 2009 г. для издания 2010 г.» (PDF) .

[18] Сирунян, AM; и другие. (Сотрудничество с CMS) (2018). «Наблюдение распада Z → ψ ℓ + ℓ− в pp- столкновениях при √ s = 13 ТэВ» . Phys. Rev. Lett . 121 (14): 141801. arXiv : 1806.04213 . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.121.141801 .

[1]