Коэффициент затухания

Относительно «коэффициента затухания» применительно к теории электромагнитного поля и телекоммуникациям см. « Константа затухания» . Для «массового коэффициента затухания» см. Массовый коэффициент затухания .

Линейный коэффициент ослабления , коэффициент затухания , или коэффициент ослабления с узким лучом характеризует как легко объем материала может быть пробит пучком света , звук , частиц или другой энергии или материи . ^[1] Большой коэффициент затухания означает, что луч быстро «затухает» (ослабляется) при прохождении через среду, а небольшой коэффициент затухания означает, что среда относительно прозрачна для луча. Единица СИ коэффициента затухания является обратным метром (м^-1). Коэффициент экстинкции - старый термин для этой величины ^[1], но до сих пор используется в метеорологии и климатологии . ^[2] Чаще всего величина измеряет значение расстояния электронного складывания вниз исходной интенсивности, когда энергия интенсивности проходит через единицу (например, один метр) толщины материала, так что коэффициент затухания составляет 1 м ^-1. означает, что после прохождения 1 метра излучение будет уменьшено в e раз , а для материала с коэффициентом 2 м ^-1 оно уменьшится вдвое на e или e ². В других измерениях может использоваться коэффициент, отличный от е , например, приведенный ниже коэффициент затухания в десятичных долях . Коэффициент ослабления широкого луча учитывает излучение, рассеянное вперед, как переданное, а не как ослабленное, и больше подходит для защиты от излучения .

Обзор [ править ]

Коэффициент ослабления описывает степень уменьшения лучистого потока луча при его прохождении через определенный материал. Он используется в контексте:

Рентгеновские лучи или гамма-лучи , где они обозначены как μ и измеряются в см ^-1 ;
нейтроны и ядерные реакторы , где это называется макроскопическим поперечным сечением (хотя на самом деле это не сечение с точки зрения размеров), обозначается Σ и измеряется в м ^-1 ;
затухание ультразвука , где оно обозначено α и измеряется в дБ ⋅см ⁻¹ MHz ⁻¹ ; ^[3]^[4]
акустика для характеристики гранулометрического состава , где обозначается α и измеряется в м ^-1 .

Коэффициент ослабления называется «коэффициентом ослабления» в контексте

перенос солнечного и инфракрасного излучения в атмосфере , хотя обычно обозначается другим символом (с учетом стандартного использования μ = cos θ для наклонных трасс);

Небольшой коэффициент затухания указывает на то, что рассматриваемый материал относительно прозрачен , тогда как большее значение указывает на большую степень непрозрачности . Коэффициент ослабления зависит от типа материала и энергии излучения. Как правило, для электромагнитного излучения, чем выше энергия падающих фотонов и чем менее плотен рассматриваемый материал, тем ниже будет соответствующий коэффициент ослабления.

Математические определения [ править ]

Коэффициент затухания [ править ]

Коэффициент затухания объема, обозначенный μ , определяется как ^[5]

{\ displaystyle \ mu = - {\ frac {1} {\ Phi _ {\ mathrm {e}}}} {\ frac {\ mathrm {d} \ Phi _ {\ mathrm {e}}} {\ mathrm { d} z}},}

куда

Φ _e - лучистый поток ;
z - длина пути луча.

Коэффициент спектрального полусферического затухания [ править ]

Коэффициент спектрального полусферического ослабления по частоте и спектральный полусферический коэффициент ослабления в длине волны объема, обозначенные соответственно μ _ν и μ _λ , определены как ^[5]

{\ displaystyle \ mu _ {\ nu} = - {\ frac {1} {\ Phi _ {\ mathrm {e}, \ nu}}} {\ frac {\ mathrm {d} \ Phi _ {\ mathrm { e}, \ nu}} {\ mathrm {d} z}},}

{\ displaystyle \ mu _ {\ lambda} = - {\ frac {1} {\ Phi _ {\ mathrm {e}, \ lambda}}} {\ frac {\ mathrm {d} \ Phi _ {\ mathrm { e}, \ lambda}} {\ mathrm {d} z}},}

куда

Φ _{e, ν} - спектральный поток излучения по частоте ;
Φ _{e, λ} - спектральный поток излучения в длине волны .

Коэффициент направленного затухания [ править ]

Коэффициент направленного ослабления объема, обозначаемый μ _Ω , определяется как ^[5]

{\ displaystyle \ mu _ {\ Omega} = - {\ frac {1} {L _ {\ mathrm {e}, \ Omega}}} {\ frac {\ mathrm {d} L _ {\ mathrm {e}, \ Омега}} {\ mathrm {d} z}},}

где L _{e, Ω} - яркость .

Коэффициент направленного спектрального ослабления [ править ]

Коэффициент направленного спектрального ослабления по частоте и коэффициент направленного спектрального ослабления в длине волны объема, обозначаемые μ _{Ω, ν} и μ _{Ω, λ} соответственно, определены как ^[5]

{\begin{aligned}\mu _{\Omega ,\nu }&=-{\frac {1}{L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\nu }}}{\frac {\mathrm {d} L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\nu }}{\mathrm {d} z}},\\\mu _{\Omega ,\lambda }&=-{\frac {1}{L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\lambda }}}{\frac {\mathrm {d} L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\lambda }}{\mathrm {d} z}},\end{aligned}}

куда

L _{e, Ω, ν} - спектральная яркость по частоте ;
L _{e, Ω, λ} - спектральная яркость в длине волны .

Коэффициенты поглощения и рассеяния [ править ]

Когда узкий ( коллимированный ) луч проходит через объем, луч теряет интенсивность из-за двух процессов: поглощения и рассеяния .

Коэффициент поглощения объема, обозначенный μ _a , и коэффициент рассеяния объема, обозначенный μ _s , определяются так же, как и для коэффициента ослабления. ^[5]

Коэффициент ослабления объема складывается из коэффициента поглощения и коэффициента рассеяния: ^[5]

{\begin{aligned}\mu &=\mu _{\mathrm {a} }+\mu _{\mathrm {s} },\\\mu _{\nu }&=\mu _{\mathrm {a} ,\nu }+\mu _{\mathrm {s} ,\nu },\\\mu _{\lambda }&=\mu _{\mathrm {a} ,\lambda }+\mu _{\mathrm {s} ,\lambda },\\\mu _{\Omega }&=\mu _{\mathrm {a} ,\Omega }+\mu _{\mathrm {s} ,\Omega },\\\mu _{\Omega ,\nu }&=\mu _{\mathrm {a} ,\Omega ,\nu }+\mu _{\mathrm {s} ,\Omega ,\nu },\\\mu _{\Omega ,\lambda }&=\mu _{\mathrm {a} ,\Omega ,\lambda }+\mu _{\mathrm {s} ,\Omega ,\lambda }.\end{aligned}}

Просто глядя на сам узкий луч, эти два процесса невозможно различить. Однако, если детектор настроен на измерение луча, уходящего в разных направлениях, или, наоборот, с использованием неузкого луча, можно измерить, какая часть потерянного лучистого потока была рассеянной и какая была поглощена.

В этом контексте «коэффициент поглощения» меры , как быстро луч потеряет поток излучения из - за поглощения в одиночку , в то время как «коэффициент ослабления» измеряет общий потеря интенсивности узкого пучка, в то числе рассеяния , как хорошо. «Коэффициент ослабления узкого луча» всегда однозначно относится к последнему. Коэффициент затухания по крайней мере такой же, как коэффициент поглощения; они равны в идеализированном случае отсутствия рассеяния.

Массовые коэффициенты ослабления, поглощения и рассеяния [ править ]

Массовый коэффициент ослабления , массовый коэффициент поглощения и массовый коэффициент рассеяния определены как ^[5]

{\frac {\mu }{\rho _{m}}},\quad {\frac {\mu _{\mathrm {a} }}{\rho _{m}}},\quad {\frac {\mu _{\mathrm {s} }}{\rho _{m}}},

где ρ _m - массовая плотность .

Наперовские и декадные коэффициенты затухания [ править ]

Десятичный коэффициент ослабления или десятичный коэффициент ослабления узкого луча , обозначаемый μ ₁₀ , определяется как

\mu _{10}={\frac {\mu }{\ln 10}}.

Точно так же, как обычный коэффициент ослабления измеряет количество е- кратных сокращений, которые происходят на единице длины материала, этот коэффициент измеряет, сколько 10-кратных сокращений происходит: декадный коэффициент 1 м ^-1 означает, что 1 м материала снижает излучение. один раз в 10 раз.

μ иногда называют коэффициентом затухания Напьера или коэффициентом затухания узкого луча Непьера, а не просто «коэффициентом затухания». Термины «декада» и «Напье» происходят от основания, используемого для экспоненты в законе Бера – Ламберта для образца материала, в котором участвуют два коэффициента ослабления:

T=e^{-\int _{0}^{\ell }\mu (z)\mathrm {d} z}=10^{-\int _{0}^{\ell }\mu _{10}(z)\mathrm {d} z},

куда

T - коэффициент пропускания материала образца;
ℓ - длина пути луча света через образец материала.

В случае равномерного затухания эти соотношения принимают вид

T=e^{-\mu \ell }=10^{-\mu _{10}\ell }.

Случаи неоднородного затухания встречаются, например, в приложениях, связанных с атмосферой и в теории защиты от излучения .

Коэффициент затухания (Напьера) и декадный коэффициент затухания образца материала связаны с числовой плотностью и количественными концентрациями его ослабляющих азот веществ как

{\begin{aligned}\mu (z)&=\sum _{i=1}^{N}\mu _{i}(z)=\sum _{i=1}^{N}\sigma _{i}n_{i}(z),\\\mu _{10}(z)&=\sum _{i=1}^{N}\mu _{10,i}(z)=\sum _{i=1}^{N}\varepsilon _{i}c_{i}(z),\end{aligned}}

куда

σ _i - сечение ослабления ослабляющего компонента i в образце материала;
n _i - концентрация ослабляющих частиц i в образце материала;
ε _i - молярный коэффициент ослабления ослабляющего вещества i в образце материала;
c _i - количественная концентрация ослабляющих веществ i в образце материала,

по определению поперечного сечения затухания и молярного коэффициента затухания.

Сечение затухания и молярный коэффициент затухания связаны соотношением

\varepsilon _{i}={\frac {N_{\text{A}}}{\ln {10}}}\,\sigma _{i},

а числовую плотность и количественную концентрацию на

c_{i}={\frac {n_{i}}{N_{\text{A}}}},

где N _A - постоянная Авогадро .

Полураспада слой (ВЛ) представляет собой толщину слоя материала требуется , чтобы уменьшить поток излучения передаваемого излучения до половины ее падающей величины. Слой половинной величины составляет около 69% (ln 2) глубины проникновения . Инженеры используют эти уравнения, чтобы определить, какая толщина экранирования требуется для ослабления излучения до приемлемых или нормативных пределов.

Коэффициент затухания также обратно пропорционален длине свободного пробега . Более того, это очень тесно связано с сечением затухания .

Единицы радиометрии СИ [ править ]

Блоки радиометрии СИ
v
т
е
Количество		Единица измерения		Измерение	Примечания
Имя	Символ ^{[nb 1]}	Имя	Символ	Символ	Примечания
Энергия излучения	Q _e^{[nb 2]}	джоуль	J	M ⋅ L ² ⋅ T ⁻²	Энергия электромагнитного излучения.
Плотность лучистой энергии	ж _е	джоуль на кубический метр	Дж / м ³	M ⋅ L ⁻¹ ⋅ T ⁻²	Лучистая энергия на единицу объема.
Сияющий поток	Φ _e^{[nb 2]}	ватт	W = Дж / с	M ⋅ L ² ⋅ T ⁻³	Излучаемая, отраженная, переданная или полученная энергия излучения в единицу времени. Иногда это также называют «сияющей силой».
Спектральный поток	Φ _{e, ν}^{[nb 3]}	ватт на герц	Вт / Гц	M ⋅ L ² ⋅ T ⁻²	Лучистый поток на единицу частоты или длины волны. Последний обычно измеряется в Вт⋅нм ^-1 .
Спектральный поток	Φ _{e, λ}^{[nb 4]}	ватт на метр	Вт / м	M ⋅ L ⋅ T ⁻³
Сияющая интенсивность	I _{e, Ω}^{[nb 5]}	ватт на стерадиан	Вт / ср	M ⋅ L ² ⋅ T ⁻³	Излучаемый, отраженный, передаваемый или принимаемый поток излучения на единицу телесного угла. Это направленная величина.
Спектральная интенсивность	I _{e, Ω, ν}^{[nb 3]}	ватт на стерадиан на герц	W⋅sr ⁻¹ ⋅Hz ⁻¹	M ⋅ L ² ⋅ T ⁻²	Интенсивность излучения на единицу частоты или длины волны. Последний обычно измеряется в Вт⋅ср ⁻¹ нм ⁻¹ . Это направленная величина.
Спектральная интенсивность	I _{e, Ω, λ}^{[nb 4]}	ватт на стерадиан на метр	W⋅sr ⁻¹ ⋅m ⁻¹	M ⋅ L ⋅ T ⁻³
Сияние	L _{e, Ω}^{[nb 5]}	ватт на стерадиан на квадратный метр	W⋅sr ⁻¹ ⋅m ⁻²	M ⋅ T ⁻³	Лучистый поток, излучаемый, отраженный, передаваемый или принимаемый поверхностью , на единицу телесного угла на единицу площади проекции. Это направленная величина. Иногда это также ошибочно называют «интенсивностью».
Спектральное сияние	L _{e, Ω, ν}^{[nb 3]}	ватт на стерадиан на квадратный метр на герц	W⋅sr ⁻¹ ⋅m ⁻² ⋅Hz ⁻¹	M ⋅ T ⁻²	Яркость поверхности на единицу частоты или длины волны. Последний обычно измеряется в Вт⋅sr ⁻¹ m ⁻² nm ⁻¹ . Это направленная величина. Иногда это также ошибочно называют «спектральной интенсивностью».
Спектральное сияние	L _{e, Ω, λ}^{[nb 4]}	ватт на стерадиан на квадратный метр, на метр	W⋅sr ⁻¹ ⋅m ⁻³	M ⋅ L ⁻¹ ⋅ T ⁻³
Энергия излучения Плотность потока	E _e^{[nb 2]}	ватт на квадратный метр	Вт / м ²	M ⋅ T ⁻³	Лучистый поток , полученный с помощью поверхности на единицу площади. Иногда это также ошибочно называют «интенсивностью».
Спектральная освещенность Спектральная плотность потока	E _{e, ν}^{[nb 3]}	ватт на квадратный метр на герц	Вт⋅м ⁻² ⋅Гц ⁻¹	M ⋅ T ⁻²	Освещенность поверхности на единицу частоты или длины волны. Иногда это также ошибочно называют «спектральной интенсивностью». Единицы измерения спектральной плотности потока, не относящиеся к системе СИ, включают янский (1 Ян = 10 ⁻²⁶ Вт⋅м ⁻² Гц ⁻¹ ) и единицу солнечного потока (1 sfu = 10 ⁻²² Вт⋅м ⁻² ⋅Гц ⁻¹ = 10 ^4). Jy).
Спектральная освещенность Спектральная плотность потока	E _{e, λ}^{[nb 4]}	ватт на квадратный метр, на метр	Вт / м ³	M ⋅ L ⁻¹ ⋅ T ⁻³
Лучистость	J _e^{[nb 2]}	ватт на квадратный метр	Вт / м ²	M ⋅ T ⁻³	Лучистый поток покидает (испускается, отражается и проходит) поверхность на единицу площади. Иногда это также ошибочно называют «интенсивностью».
Спектральное излучение	J _{e, ν}^{[nb 3]}	ватт на квадратный метр на герц	Вт⋅м ⁻² ⋅Гц ⁻¹	M ⋅ T ⁻²	Сияние поверхности на единицу частоты или длины волны. Последний обычно измеряется в Вт⋅м ⁻² нм ⁻¹ . Иногда это также ошибочно называют «спектральной интенсивностью».
Спектральное излучение	J _{e, λ}^{[nb 4]}	ватт на квадратный метр, на метр	Вт / м ³	M ⋅ L ⁻¹ ⋅ T ⁻³
Сияющая выходность	M _e^{[nb 2]}	ватт на квадратный метр	Вт / м ²	M ⋅ T ⁻³	Лучистый поток , излучаемый на поверхности на единицу площади. Это излучаемый компонент излучения. «Излучение излучения» - старый термин для обозначения этой величины. Иногда это также ошибочно называют «интенсивностью».
Спектральная выходность	M _{e, ν}^{[nb 3]}	ватт на квадратный метр на герц	Вт⋅м ⁻² ⋅Гц ⁻¹	M ⋅ T ⁻²	Излучение поверхности на единицу частоты или длины волны. Последний обычно измеряется в Вт⋅м ⁻² нм ⁻¹ . «Спектральный коэффициент излучения» - старый термин для обозначения этой величины. Иногда это также ошибочно называют «спектральной интенсивностью».
Спектральная выходность	M _{e, λ}^{[nb 4]}	ватт на квадратный метр, на метр	Вт / м ³	M ⋅ L ⁻¹ ⋅ T ⁻³
Сияющее воздействие	H _e	джоуль на квадратный метр	Дж / м ²	M ⋅ T ⁻²	Лучистая энергия, получаемая поверхностью на единицу площади, или, что эквивалентно, освещенность поверхности, интегрированная по времени облучения. Иногда это также называют «сияющим флюенсом».
Спектральная экспозиция	H _{e, ν}^{[nb 3]}	джоуль на квадратный метр на герц	Дж⋅м ⁻² ⋅Гц ⁻¹	M ⋅ T ⁻¹	Излучение поверхности на единицу частоты или длины волны. Последний обычно измеряется в Дж⋅м ⁻² нм ⁻¹ . Иногда это также называют «спектральной плотностью энергии».
Спектральная экспозиция	H _{e, λ}^{[nb 4]}	джоуль на квадратный метр, на метр	Дж / м ³	M ⋅ L ⁻¹ ⋅ T ⁻²
Полусферический коэффициент излучения	ε	N / A		1	Излучение поверхности , деленное на выход черного тела при той же температуре, что и эта поверхность.
Спектральная полусферическая излучательная способность	ε _ν или ε _λ	N / A		1	Спектральная светимость поверхности , деленная на светимость черного тела при той же температуре, что и эта поверхность.
Направленная излучательная способность	ε _Ω	N / A		1	Излучение , излучаемый на поверхности , разделенные , что излучаемый черного тела при той же температуре , как эта поверхность.
Спектрально-направленная излучательная способность	ε _{Ω, ν} или ε _{Ω, λ}	N / A		1	Спектральное свечение , излучаемое на поверхность , деленное на том , что из черного тела при той же температуре , как эта поверхность.
Полусферическое поглощение	А	N / A		1	Лучистый поток поглощается на поверхность , деленный на которые получены этой поверхность. Не следует путать с « поглощением ».
Спектральное полусферическое поглощение	A _ν или A _λ	N / A		1	Спектральный поток поглощается на поверхности , деленная на которые получены этой поверхности. Это не следует путать со « спектральным поглощением ».
Направленное поглощение	А _Ом	N / A		1	Излучение поглощается на поверхности , деленной на сияния падающего на эту поверхность. Не следует путать с « поглощением ».
Спектральное направленное поглощение	A _{Ω, ν} или A _{Ω, λ}	N / A		1	Спектральный сияния поглощается на поверхности , деленной на спектральной энергетической яркости падающего на эту поверхность. Это не следует путать со « спектральным поглощением ».
Полусферическое отражение	р	N / A		1	Лучистый поток, отраженный от поверхности , делится на поток , принимаемый этой поверхностью.
Спектральная полусферическая отражательная способность	R _ν или R _λ	N / A		1	Спектральный поток отражается на поверхности , деленная на которые получены этой поверхности.
Направленное отражение	R _Ом	N / A		1	Излучение отражается на поверхности , деленной на том , что полученные с помощью этой поверхности.
Спектральная отражательная способность	R _{Ω, ν} или R _{Ω, λ}	N / A		1	Спектральное сияние отражается на поверхность , деленный на которые получены этой поверхность.
Полусферический коэффициент пропускания	Т	N / A		1	Лучевой поток передается по поверхности , деленная на которые получены этой поверхности.
Спектральное полусферическое пропускание	T _ν или T _λ	N / A		1	Спектральный поток передается по поверхности , деленная на которые получены этой поверхности.
Направленное пропускание	Т _Ом	N / A		1	Излучение передается по поверхности , деленная на которые получены этой поверхности.
Спектрально-направленное пропускание	T _{Ω, ν} или T _{Ω, λ}	N / A		1	Спектральное сияние передается по поверхности , деленный на которые получены этой поверхность.
Полусферический коэффициент затухания	μ	обратный счетчик	м ⁻¹	L ⁻¹	Поток излучения, поглощаемый и рассеиваемый на объем на единицу длины, деленный на полученный этим объемом.
Коэффициент спектрального полусферического ослабления	μ _ν или μ _λ	обратный счетчик	м ⁻¹	L ⁻¹	Спектральный лучистого потока поглощается и рассеивается по объему на единицу длины, деленное на том , что полученные этим объемом.
Коэффициент направленного затухания	μ _Ом	обратный счетчик	м ⁻¹	L ⁻¹	Сияние поглощается и рассеивается на объем на единицу длины, деленный на полученное этим объемом.
Коэффициент направленного спектрального ослабления	μ _{Ω, ν} или μ _{Ω, λ}	обратный счетчик	м ⁻¹	L ⁻¹	Спектральная яркость поглощается и рассеивается на объем на единицу длины, деленный на полученное этим объемом.
См. Также: SI · Радиометрия · Фотометрия.

^ Организации по стандартизации рекомендуютобозначатьрадиометрические величины суффиксом «e» (от «энергетический»), чтобы избежать путаницы с фотометрическими или фотонными величинами.
^ a b c d e Иногда можно увидеть альтернативные символы: W или E для лучистой энергии, P или F для лучистого потока, I для энергетической освещенности, W для лучистой светимости.
^ a b c d e f g Спектральные величины, заданные на единицу частоты , обозначаются суффиксом « ν » (греческий) - не путать с суффиксом «v» (от «визуальный»), обозначающим фотометрическую величину.
^ a b c d e f g Спектральные величины, заданные на единицу длины волны , обозначаются суффиксом « λ » (греческий).
^ a b Направленные величины обозначаются суффиксом « Ω » (греческий).

См. Также [ править ]

Поглощение (электромагнитное излучение)
Сечение поглощения
Спектр поглощения
Акустическое затухание
Затухание
Длина затухания
Закон Бера – Ламберта
Сканирование грузов
Комптоновский край
Комптоновское рассеяние
Расчет ослабления радиоволн в атмосфере
Поперечное сечение (физика)
Серая атмосфера
Рентгеновские лучи высоких энергий
Коэффициент ослабления массы
Длина свободного пробега
Постоянная распространения
Длина излучения
Теория рассеяния
Пропускание

Ссылки [ править ]

^ a b ИЮПАК , Сборник химической терминологии , 2-е изд. («Золотая книга») (1997). Онлайн-исправленная версия: (2006–) « Коэффициент затухания ». DOI : 10,1351 / goldbook.A00516
^ "2-е издание Глоссария метеорологии" . Американское метеорологическое общество . Проверено 3 ноября 2015 .
^ ISO 20998-1: 2006 «Измерение и определение характеристик частиц акустическими методами»
^ Духин, А.С. и Гетц, П.Дж. "Ультразвук для характеристики коллоидов", Elsevier, 2002
^ a b c d e f g «Теплоизоляция. Передача тепла излучением. Физические величины и определения» . ISO 9288: 1989 . Каталог ISO . 1989 . Проверено 15 марта 2015 .

Внешние ссылки [ править ]

Коэффициенты поглощения α строительных материалов и отделки
Коэффициенты звукопоглощения для некоторых распространенных материалов
Таблицы массовых коэффициентов ослабления рентгеновского излучения и массовых коэффициентов поглощения энергии от 1 кэВ до 20 МэВ для элементов с Z = от 1 до 92 и 48 дополнительных веществ, представляющих дозиметрический интерес
ИЮПАК , Сборник химической терминологии , 2-е изд. («Золотая книга») (1997). Онлайн-исправленная версия: (2006–) « Коэффициент поглощения ». DOI : 10,1351 / goldbook.A00037

[note-suffix-e-6] Организации по стандартизации рекомендуютобозначатьрадиометрические величины суффиксом «e» (от «энергетический»), чтобы избежать путаницы с фотометрическими или фотонными величинами.

[note-alternative-symbol-radiometric-7] Иногда можно увидеть альтернативные символы: W или E для лучистой энергии, P или F для лучистого потока, I для энергетической освещенности, W для лучистой светимости.

[note-suffix-nu-8] Спектральные величины, заданные на единицу частоты , обозначаются суффиксом « ν » (греческий) - не путать с суффиксом «v» (от «визуальный»), обозначающим фотометрическую величину.

[note-suffix-lambda-9] Спектральные величины, заданные на единицу длины волны , обозначаются суффиксом « λ » (греческий).

[note-suffix-omega-10] Направленные величины обозначаются суффиксом « Ω » (греческий).

[GoldBook-1] ИЮПАК , Сборник химической терминологии , 2-е изд. («Золотая книга») (1997). Онлайн-исправленная версия: (2006–) « Коэффициент затухания ». DOI : 10,1351 / goldbook.A00516

[AMSGlossary-2] "2-е издание Глоссария метеорологии" . Американское метеорологическое общество . Проверено 3 ноября 2015 .

[ReferenceA-3] ISO 20998-1: 2006 «Измерение и определение характеристик частиц акустическими методами»

[autogenerated2002-4] Духин, А.С. и Гетц, П.Дж. "Ультразвук для характеристики коллоидов", Elsevier, 2002

[ISO_9288-1989-5] «Теплоизоляция. Передача тепла излучением. Физические величины и определения» . ISO 9288: 1989 . Каталог ISO . 1989 . Проверено 15 марта 2015 .

[1]