Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску
Для сценария столкновений между объектами на низкой околоземной орбите, вызывающих цепную реакцию столкновения обломков с дополнительными объектами, производящими больше обломков, см. Синдром Кесслера .
Компьютерное моделирование классической молекулярной динамики каскада столкновений в Au, вызванного самоотдачей Au 10 кэВ . Это типичный случай каскада столкновений в режиме теплового выброса. Каждая маленькая сфера показывает положение атома в поперечном сечении трехмерной ячейки моделирования толщиной в 2 атома. Цвета показывают (в логарифмической шкале) кинетическую энергию атомов, белый и красный - высокую кинетическую энергию от 10 кэВ вниз, а синий - низкую.

Столкновения каскад (также известный как каскад смещения или шип смещения) представляет собой набор смежных поблизости от энергетических (гораздо выше , чем у обычных тепловые энергии) столкновений атомов , индуцированных энергичная частица в твердом или жидком. [1] [2]

Если максимальная энергия атома или иона в каскаде столкновений выше, чем пороговая энергия смещения материала (десятки эВ или более), столкновения могут навсегда смещать атомы из узлов их решетки и вызывать дефекты . Первоначальный энергичный атом может быть, например, ионом из ускорителя частиц , атомной отдачей, создаваемой проходящим нейтроном , электроном или фотоном высокой энергии , или производимой, когда радиоактивное ядро ​​распадается и дает атому энергию отдачи.

Природа каскадов столкновений может сильно различаться в зависимости от энергии и массы падающего иона отдачи и плотности материала ( тормозной способности ).

Линейные каскады [ править ]

Схематическое изображение независимых бинарных столкновений между атомами

Когда начальная масса отдачи / иона мала, и материал, в котором возникает каскад, имеет низкую плотность (т. Е. Комбинация материала отдачи имеет низкую тормозную способность ), столкновения между начальной отдачей и атомами образца происходят редко и могут быть хорошо понимается как последовательность независимых бинарных столкновений между атомами. Этот вид каскада теоретически может быть хорошо обработан с использованием подхода моделирования приближения двоичных столкновений (BCA). Например, можно ожидать, что ионы H и He с энергиями ниже 10 кэВ приведут к чисто линейным каскадам во всех материалах.

Схематическое изображение линейного каскада столкновений. Толстой линией показано положение поверхности, а более тонкой линией показаны траектории баллистического движения атомов от начала до остановки в материале. Фиолетовый круг - это входящий ион. Красные, синие, зеленые и желтые кружки показывают соответственно первичную, вторичную, третичную и четвертичную отдачу. Между баллистическими столкновениями ионы движутся по прямой траектории.

Наиболее часто используемый BCA-код SRIM [3] может использоваться для моделирования каскадов линейных столкновений в неупорядоченных материалах для всех ионов во всех материалах вплоть до энергии ионов 1 ГэВ . Обратите внимание, однако, что SRIM не обрабатывает такие эффекты, как повреждение из-за воздействия электронной энергии или повреждение, вызванное возбужденными электронами. Используемые ядерные и электронные тормозные способности являются усредненными для экспериментов и, следовательно, также не совсем точны. Электронная тормозная способность может быть легко включена в приближение бинарных столкновений [4] или моделирование молекулярной динамики (МД). В МД моделирования они могут быть включены либо как сила трения [5] [6] [7][8] [9] [10] [11] [12] или более продвинутым способом, также отслеживая нагрев электронных систем и связывая электронные и атомные степени свободы. [13] [14] [15] Однако остается неуверенность в том, каков соответствующий низкоэнергетический предел электронной тормозной способности или электрон-фононной связи. [12] [16]

В линейных каскадах набор возникающих в образце отдачи можно описать как последовательность генераций отдачи в зависимости от того, сколько шагов столкновения прошло с момента первоначального столкновения: первичные ударные атомы (PKA), вторичные ударные атомы (SKA). , третичные ударные атомы (TKA) и т. д. Поскольку крайне маловероятно, что вся энергия будет передана ударному атому, каждое поколение атомов отдачи имеет в среднем меньше энергии, чем предыдущее, и, в конечном итоге, ударное воздействие энергии атома опускаются ниже пороговой энергии смещения для производства повреждений, после чего повреждение больше не может быть произведено.

Пики тепла (тепловые пики) [ править ]

Когда ион тяжелый и достаточно энергичный, а материал плотный, столкновения между ионами могут происходить настолько близко друг к другу, что их нельзя считать независимыми друг от друга. В этом случае процесс превращается в сложный процесс взаимодействия многих тел между сотнями и десятками тысяч атомов, который нельзя обработать с помощью BCA, но можно смоделировать с помощью методов молекулярной динамики . [1] [17]

То же, что и выше, но посередине область столкновений стала настолько плотной, что несколько столкновений происходят одновременно, что называется тепловым всплеском. В этой области ионы движутся по сложным траекториям, и невозможно различить числовой порядок отдачи - поэтому атомы окрашены в смесь красного и синего цветов.

Обычно всплеск тепла характеризуется образованием переходной области пониженной плотности в центре каскада и области повышенной плотности вокруг нее. [1] [18] После каскада сверхплотная область становится межузельными дефектами , а разреженная область обычно становится областью вакансий .

Если кинетическую энергию атомов в области плотных столкновений пересчитать в температуру (используя основное уравнение E = 3/2 · N · k B T), можно обнаружить, что кинетическая энергия в единицах температуры изначально имеет порядок из-за этого область может считаться очень горячей и поэтому называется тепловым всплеском или тепловым всплеском (эти два термина обычно считаются эквивалентными). Тепловой всплеск остывает до температуры окружающей среды за 1–100 пс, поэтому «температура» здесь не соответствует температуре термодинамического равновесия. Однако было показано, что примерно после трех колебаний решетки распределение кинетической энергии атомов в тепловом всплеске имеет распределение Максвелла – Больцмана :[19], в которых использование понятия температуры несколько оправдано. Более того, эксперименты показали, что всплеск тепла может вызвать фазовый переход, который, как известно, требует очень высокой температуры [20], показывая, что концепция (неравновесной) температуры действительно полезна для описания каскадов столкновений.

Во многих случаях одни и те же условия облучения представляют собой комбинацию линейных каскадов и тепловых всплесков. Так , например, 10 МэВ Cu бомбардирующих ионов Cu будет первоначально двигаться в решетке в линейном режиме каскада, так как ядерная сила остановки является низкой. Но как только ион Cu достаточно замедлится, ядерная тормозная способность увеличится и возникнет всплеск тепла. Более того, многие из первичной и вторичной отдачи падающих ионов, вероятно, будут иметь энергию в диапазоне кэВ и, таким образом, вызвать всплеск тепла.

Например, при облучении меди медью при энергии отдачи около 5–20 кэВ почти гарантированно возникают тепловые всплески. [21] [22] При более низких энергиях энергия каскада слишком мала для образования жидкой зоны. При гораздо более высоких энергиях ионы Cu, скорее всего, сначала приведут к линейному каскаду, но отдача может привести к всплескам тепла, как и первоначальный ион, когда он достаточно замедлится. Понятие « пороговая энергия пробоя субкаскада» означает энергию, выше которой отдача в материале может вызвать несколько изолированных тепловых всплесков, а не один плотный.

Анимации каскадов столкновений в режиме теплового выброса, основанные на компьютерном моделировании, доступны на YouTube. [23]

Быстрые тепловые всплески тяжелых ионов [ править ]

Быстрые тяжелые ионы , то есть тяжелые ионы с МэВ и ГэВ, которые вызывают повреждение из-за очень сильного электронного торможения , также можно рассматривать как вызывающие тепловые пики [24] [25] в том смысле, что они приводят к сильному нагреву решетки и переходной неупорядоченной зоне атома. . Однако, по крайней мере, начальную стадию повреждения можно было бы лучше понять с точки зрения механизма кулоновского взрыва . [26] Независимо от механизма нагрева, хорошо известно, что быстрые тяжелые ионы в изоляторах обычно образуют ионные треки, образующие длинные цилиндрические зоны повреждения [24] [27] пониженной плотности. [28] [29]

Шкала времени [ править ]

Чтобы понять природу каскада столкновений, очень важно знать соответствующий временной масштаб. Баллистическая фаза каскада, когда начальный ион / отдача и его первичная отдача и отдача более низкого порядка имеют энергии, значительно превышающие пороговую энергию смещения , обычно длится 0,1–0,5 пс. Если образуется всплеск тепла, он может прожить от 1 до 100 пс, пока температура всплеска не снизится практически до температуры окружающей среды. [30] Охлаждение каскада происходит за счет решеточной теплопроводности и электронной теплопроводности после того, как горячая ионная подсистема нагревает электронную подсистему посредством электрон-фононной связи.. К сожалению, скорость электрон-фононного взаимодействия горячей и неупорядоченной ионной системы не очень хорошо известна, поскольку ее нельзя рассматривать в равной степени с довольно хорошо известным процессом передачи тепла от горячих электронов к неповрежденной кристаллической структуре. [31] Наконец, фаза релаксации каскада, когда образовавшиеся дефекты, возможно, рекомбинируют и мигрируют, может длиться от нескольких пс до бесконечного времени, в зависимости от материала, его свойств миграции и рекомбинации дефектов и температуры окружающей среды.

Эффекты [ править ]

Последовательность изображений временного развития каскада столкновений в режиме теплового пика, вызванного воздействием иона Xe с энергией 30 кэВ на Au в условиях каналирования . Изображение получено путем классического молекулярно-динамического моделирования каскада столкновений. На изображении показано поперечное сечение двух атомных слоев в центре трехмерной ячейки моделирования. Каждая сфера показывает положение атома, а цвета показывают кинетическую энергию каждого атома, как показано на шкале справа. В итоге остаются как точечные дефекты, так и дислокационные петли.

Производство повреждений [ править ]

Поскольку кинетическая энергия в каскаде может быть очень высокой, он может локально вывести материал далеко за пределы термодинамического равновесия. Обычно это приводит к дефекту . Дефекты могут быть, например, точечными дефектами, такими как пары Френкеля , упорядоченные или неупорядоченные дислокационные петли, дефекты упаковки [32] или аморфные зоны. [33] Продолжительное облучение многих материалов может привести к их полной аморфизации, эффекту, который регулярно происходит во время легирования кремниевых чипов ионной имплантацией . [34]

Образование дефектов может быть вредным, например, в реакторах ядерного деления и термоядерного синтеза, где нейтроны медленно ухудшают механические свойства материалов, или полезный и желаемый эффект модификации материалов, например, когда ионы вводятся в полупроводниковые структуры с квантовыми ямами для ускорения работа лазера. [35] или для упрочнения углеродных нанотрубок. [36]

Любопытная особенность каскадов столкновений заключается в том, что окончательное количество нанесенного ущерба может быть намного меньше, чем количество атомов, первоначально затронутых тепловыми всплесками. Особенно в чистых металлах, окончательное образование повреждений после фазы теплового всплеска может быть на несколько порядков меньше, чем количество атомов, смещенных в всплеске. [1] С другой стороны, в полупроводниках и других ковалентно связанных материалах образование повреждений обычно аналогично количеству смещенных атомов. [1] [22] Ионные материалы могут вести себя как металлы или полупроводники в отношении доли рекомбинированных повреждений. [37]

Другие последствия [ править ]

Каскады столкновений вблизи поверхности часто приводят к распылению как в режиме линейного выброса, так и в режиме теплового выброса. [21] Пики тепла возле поверхности также часто приводят к образованию кратеров. [38] [39] Этот кратер вызван жидким потоком атомов [40], но если размер снаряда превышает примерно 100 000 атомов, механизм образования кратеров переключается на тот же механизм, что и макроскопические кратеры, образованные пулями или астероидами. [41]

Тот факт, что многие атомы перемещаются каскадом, означает, что ионы можно использовать для преднамеренного смешивания материалов, даже для материалов, которые обычно термодинамически несмешиваемы. Этот эффект известен как смешивание ионного пучка . [42]

Неравновесный характер облучения также может быть использован для вывода материалов из термодинамического равновесия и, таким образом, образования новых видов сплавов. [43]

См. Также [ править ]

  • Ливень частиц , набор бинарных столкновений между частицами высоких энергий, часто включающий ядерные реакции
  • Радиационное материаловедение
  • КОСИРЕС конференция
  • Конференция REI

Ссылки [ править ]

  1. ^ a b c d e Р. С. Авербек и Т. Диас де ла Рубиа (1998). «Повреждение смещения в облученных металлах и полупроводниках». В Х. Эренфесте; Ф. Спапен (ред.). Физика твердого тела . 51 . Академическая пресса . С. 281–402.
  2. ^ Р. Смит, изд. (1997). Столкновения атомов и ионов в твердых телах и на поверхностях: теория, моделирование и приложения . Издательство Кембриджского университета . ISBN 0-521-44022-X.
  3. ^ Веб-сайт SRIM
  4. Перейти ↑ Robinson, MT (1974). «Компьютерное моделирование каскадов атомных смещений в твердых телах в приближении двойных столкновений». Phys. Rev. B . 9 (12): 12. Полномочный код : 1974PhRvB ... 9.5008R . DOI : 10.1103 / Physrevb.9.5008 .
  5. ^ Нордлунд, К. (1995). «Молекулярно-динамическое моделирование пробегов ионов в диапазоне энергий 1 - 100 кэВ». Comput. Матер. Sci . 3 (4): 448. DOI : 10.1016 / 0927-0256 (94) 00085-кв .
  6. ^ Beardmore, К. (1998). «Схема эффективной молекулярной динамики для расчета профилей легирующих примесей из-за ионной имплантации». Phys. Rev. E . 57 (6): 7278. arXiv : Physics / 9901054 . Bibcode : 1998PhRvE..57.7278B . DOI : 10.1103 / PhysRevE.57.7278 .
  7. ^ Caturla, М. (1996). «Ионно-лучевая обработка кремния при кэВ энергии: исследование молекулярной динамики». Phys. Rev. B . 54 (23): 16683–16695. Bibcode : 1996PhRvB..5416683C . DOI : 10.1103 / PhysRevB.54.16683 . PMID 9985796 . S2CID 38579564 .  
  8. ^ Hobler, G. (2001). «О полезной области применения моделирования молекулярной динамики в приближении взаимодействия отдачи». Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. B . 180 (1–4): 203. Bibcode : 2001NIMPB.180..203H . DOI : 10.1016 / s0168-583x (01) 00418-9 .
  9. ^ Смит, Р. (1997). «Молекулярно-динамическое моделирование ионной бомбардировки Ni {100} с энергией 0,1 - 2 кэВ». Рад. Эфф. Def. In Sol . 141 (1-4): 425. DOI : 10,1080 / 10420159708211586 .
  10. ^ Duvenbeck, A. (2007). «Продвижение электронов и электронное трение в каскадах атомных столкновений» . New J. Phys . 9 (2): 38. Bibcode : 2007NJPh .... 9 ... 38D . DOI : 10,1088 / 1367-2630 / 9/2/038 .
  11. Перейти ↑ Hou, M. (2000). «Осаждение кластеров AuN на поверхности Au (111). I. Моделирование в атомном масштабе». Phys. Rev. B . 62 (4): 2825. Bibcode : 2000PhRvB..62.2825H . DOI : 10.1103 / PhysRevB.62.2825 . S2CID 123595658 . 
  12. ^ a b Бьоркас, С. (2009). «Оценка связи между смешиванием ионного пучка, электрон-фононным взаимодействием и образованием повреждений в Fe». Nucl. Instrum. Методы Phys. Res. B . 267 (10): 1830. Bibcode : 2009NIMPB.267.1830B . DOI : 10.1016 / j.nimb.2009.03.080 .
  13. ^ Pronnecke, S. (1991). «Влияние потерь электронной энергии на динамику тепловых всплесков в Cu» (PDF) . Журнал материаловедения . 6 (3): 483. Bibcode : 1991JMatR ... 6..483P . DOI : 10,1557 / jmr.1991.0483 .
  14. ^ Даффи, DM (2007). «Включая эффекты электронного торможения и электрон-ионных взаимодействий в моделировании радиационных повреждений». J. Phys .: Condens. Материя . 17 (1): 016207. Bibcode : 2007JPCM ... 19a6207D . DOI : 10.1088 / 0953-8984 / 19/1/016207 . S2CID 122777435 . 
  15. Перейти ↑ Tamm, A. (2016). «Электрон-фононное взаимодействие в рамках классической молекулярной динамики». Phys. Rev. B . 94 (1): 024305. Bibcode : 2016PhRvB..94a4305L . DOI : 10.1103 / PhysRevB.94.014305 .
  16. Перейти ↑ Sand, AE (2014). «Производство радиационных повреждений в массивных каскадах, инициированных термоядерными нейтронами в вольфраме». J. Nucl. Матер . 455 (1–3): 207. Bibcode : 2014JNuM..455..207S . DOI : 10.1016 / j.jnucmat.2014.06.007 .
  17. ^ Дж. Гибсон; А. Голанд; М. Милгрэм; Г. Виноградник (1960). «Динамика радиационного поражения». Физический обзор . 120 (4): 1229. Bibcode : 1960PhRv..120.1229G . DOI : 10.1103 / PhysRev.120.1229 .
  18. ^ Ф. Зейтц; Дж. С. Келер (1956). «Смещение атомов при облучении». У Ф. Зейтца; Д. Тернбулл (ред.). Физика твердого тела. 2 . Академическая пресса . п. 307.
  19. ^ Т. де ла Рудиа; Р. Авербак; Р. Бенедек; У. Кинг (1987). «Роль тепловых всплесков в энергетических каскадах вытеснения». Письма с физическим обзором . 59 (17): 1930–1933. Bibcode : 1987PhRvL..59.1930D . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.59.1930 . PMID 10035371 . 
  20. ^ А. Мелдрам; SJ Zinkle; Л.А. Ботнер; Р. К. Юинг (1998). «Переходная жидкообразная фаза в каскадах вытеснения циркона, гафнона и торита» (PDF) . Природа . 395 (6697): 56. Bibcode : 1998Natur.395 ... 56M . DOI : 10.1038 / 25698 . ЛВП : 2027,42 / 62853 .
  21. ^ а б Р. Адержан; Х. Урбассек (2000). «Молекулярно-динамическое исследование кратеров, образовавшихся в результате удара энергетического кластера Cu на Cu». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях Раздел B . 164–165: 697–704. Bibcode : 2000NIMPB.164..697A . DOI : 10.1016 / S0168-583X (99) 01111-8 .
  22. ^ а б К. Нордлунд; и другие. (1998). «Производство дефектов в столкновительных каскадах в элементарных полупроводниках и ГЦК-металлах». Physical Review B . 57 (13): 7556–7570. Bibcode : 1998PhRvB..57.7556N . DOI : 10.1103 / PhysRevB.57.7556 . S2CID 55789148 . 
  23. ^ Поиск "каскад смещения" , YouTube.com
  24. ^ а б А. Мефтах; и другие. (1994). «Образование треков в кварце SiO 2 и механизм термических пиков». Physical Review B . 49 (18): 12457–12463. Bibcode : 1994PhRvB..4912457M . DOI : 10.1103 / PhysRevB.49.12457 . PMID 10010146 . 
  25. ^ К. Траутманн; С. Клаумюнцер; Х. Тринкаус (2000). «Влияние напряжения на образование следов в аморфном железо-борном сплаве: ионные следы как упругие включения» . Письма с физическим обзором . 85 (17): 3648–51. Bibcode : 2000PhRvL..85.3648T . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.85.3648 . PMID 11030972 . 
  26. ^ Э. Бринга; Р. Джонсон (2002). «Кулоновский взрыв и тепловые всплески». Письма с физическим обзором . 88 (16): 165501. arXiv : cond-mat / 0103475 . Bibcode : 2002PhRvL..88p5501B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.88.165501 . PMID 11955237 . 
  27. ^ D. Kanjijal (2001). «Быстрая модификация, индуцированная тяжелыми ионами, и образование треков в материалах» (PDF) . Современная наука . 80 : 1560.
  28. ^ П. Клут; и другие. (2008). «Тонкая структура следов быстрых тяжелых ионов в аморфном SiO 2 ». Письма с физическим обзором . 101 (17): 175503. Bibcode : 2008PhRvL.101q5503K . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.101.175503 . ЛВП : 10440/862 . PMID 18999762 . 
  29. ^ Д. Альбрехт; и другие. (1985). «Исследование дефектных структур в изоляторах, образованных тяжелыми ионами, методом малоуглового рассеяния». Прикладная физика . 37 (1): 37–46. Bibcode : 1985ApPhA..37 ... 37А . DOI : 10.1007 / BF00617867 .
  30. ^ А. Стручбери; Е. Безакова (1999). «Время жизни теплового всплеска от предравновесных эффектов пикосекундной длительности в сверхтонких магнитных полях после ионной имплантации». Письма с физическим обзором . 82 (18): 3637. Bibcode : 1999PhRvL..82.3637S . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.82.3637 .
  31. ↑ I. Koponen (1993). «Передача энергии между электронами и ионами в плотных каскадах смещения». Physical Review B . 47 (21): 14011–14019. Bibcode : 1993PhRvB..4714011K . DOI : 10.1103 / PhysRevB.47.14011 . PMID 10005739 . 
  32. ^ К. Нордлунд; Ф. Гао (1999). «Формирование тетраэдров дефектов упаковки в каскадах столкновений». Письма по прикладной физике . 74 (18): 2720. Bibcode : 1999ApPhL..74.2720N . DOI : 10.1063 / 1.123948 .
  33. ^ MO Ruault; Ж. Шомон; JM Penisson; А. Бурре (1984). «Высокое разрешение и исследование дефектов в Si, облученном Bi». Философский журнал . 50 (5): 667. Bibcode : 1984PMagA..50..667R . DOI : 10.1080 / 01418618408237526 .
  34. ^ Э. Чэсон; и другие. (1997). «Ионные пучки в обработке кремния и характеризации» (PDF) . Журнал прикладной физики . 81 (10): 6513–6561. Bibcode : 1997JAP .... 81.6513C . DOI : 10.1063 / 1.365193 . Архивировано из оригинального (PDF) 23 июня 2010 года.
  35. ^ VDS Дакка; и другие. (2006). «Сверхбыстрая динамика Ni + -облученных и отожженных множественных квантовых ям GaInAs / InP». Журнал Physics D . 39 (13): 2659–2663. Bibcode : 2006JPhD ... 39.2659D . DOI : 10.1088 / 0022-3727 / 39/13/004 . S2CID 55536038 . 
  36. ↑ А. Кис; и другие. (2004). «Армирование пучков однослойных углеродных нанотрубок межтрубным мостиком». Материалы природы . 3 (3): 153–7. Bibcode : 2004NatMa ... 3..153K . DOI : 10.1038 / nmat1076 . PMID 14991016 . 
  37. ^ К. Траченко (2004). «Понимание устойчивости к аморфизации при радиационном поражении». Журнал физики: конденсированное вещество . 16 (49): R1491 – R1515. Bibcode : 2004JPCM ... 16R1491T . DOI : 10.1088 / 0953-8984 / 16/49 / R03 .
  38. ^ Р. Уэбб; Д. Харрисон (1983). «Компьютерное моделирование ямок в металлах ионной бомбардировкой». Письма с физическим обзором . 50 (19): 1478. Bibcode : 1983PhRvL..50.1478W . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.50.1478 . hdl : 10945/44927 .
  39. ^ W. Jager; К.Л. Меркл (1988). «Образование кластеров дефектов в каскадах высокой плотности энергии в золоте». Философский журнал . 57 (3): 479. Bibcode : 1988PMagA..57..479J . DOI : 10.1080 / 01418618808204681 .
  40. ^ М. Гали; Р. Авербак (1994). «Влияние вязкого течения на ионное повреждение вблизи твердых поверхностей». Письма с физическим обзором . 72 (3): 364–367. Bibcode : 1994PhRvL..72..364G . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.72.364 . PMID 10056412 . 
  41. ^ Дж. Самела; К. Нордлунд (2008). «Атомистическое моделирование перехода от атомистического кратера к макроскопическому». Письма с физическим обзором . 101 (2): 027601. Bibcode : 2008PhRvL.101b7601S . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.101.027601 . PMID 18764228 . S2CID 15787700 .  
  42. ^ Т. Пугачева; Ф. Гюрабекова; С. Хвалиев (1998). «Эффекты каскадного смешения, распыления и диффузии при облучении нитрида бора световыми ионами высокой дозой». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях Раздел B . 141 (1–4): 99–104. Bibcode : 1998NIMPB.141 ... 99p . DOI : 10.1016 / S0168-583X (98) 00139-6 .
  43. ^ Пугачева, Т; Гюрабекова, Ф; Хвалиев, С (1998). «Эффекты каскадного смешения, распыления и диффузии при облучении нитрида бора световыми ионами высокой дозой». Ядерные приборы и методы в физических исследованиях Раздел B . 141 (1–4): 99–104. Bibcode : 1998NIMPB.141 ... 99p . DOI : 10.1016 / S0168-583X (98) 00139-6 .

Внешние ссылки [ править ]

  • СМИ, связанные с каскадом столкновений на Викискладе?