Из Википедии, бесплатной энциклопедии
  (Перенаправлено из InGaAs )
Перейти к навигации Перейти к поиску

Арсенид индия-галлия (InGaAs) (альтернативно арсенид галлия-индия, GaInAs) представляет собой тройной сплав ( химическое соединение ) арсенида индия (InAs) и арсенида галлия (GaAs). Индий и галлий являются элементами ( группа III ) периодической таблицы Менделеева, а мышьяк - элементом ( группы V ). Сплавы этих химических групп называются соединениями «III-V». InGaAs имеет промежуточные свойства между GaAs и InAs. InGaAs - это полупроводник, работающий при комнатной температуре, который применяется в электронике и фотонике .

Принципиальное значение GaInAs - это его применение в качестве высокоскоростного и высокочувствительного фотодетектора, используемого для оптоволоконных телекоммуникаций. [1]

Номенклатура [ править ]

Арсенид индия-галлия (InGaAs) и арсенид галлия-индия (GaInAs) взаимозаменяемы. Согласно стандартам IUPAC [2] предпочтительной номенклатурой сплава является Ga x In 1-x As, где элементы III группы появляются в порядке увеличения атомного номера, как в соответствующей системе сплава Al x Ga 1-x As. Безусловно, наиболее важным составом сплава с технологической и коммерческой точек зрения является Ga 0,47 In 0,53 As, который может быть нанесен в виде монокристалла на фосфид индия (InP).

Синтез материалов [ править ]

GaInAs не встречается в природе. Монокристаллический материал необходим для электронных и фотонных устройств. Пирсолл с соавторами были первыми, кто описал эпитаксиальный рост монокристаллов In 0.53 Ga 0.47 As на (111) -ориентированных [3] и (100) -ориентированных [4] подложках InP. Монокристаллический материал в тонкопленочной форме может быть выращен путем эпитаксии из жидкой фазы (LPE), паровой фазы (VPE), молекулярно-лучевой эпитаксии (MBE) и химического осаждения из паровой фазы (MO-CVD). [5] Сегодня большинство коммерческих устройств производится MO-CVD или MBE.

Оптические и механические свойства InGaAs можно изменять, изменяя соотношение InAs и GaAs, In
1-хGa
ИксКак . [6] Большинство устройств InGaAs выращивают на подложках из фосфида индия (InP). Чтобы соответствовать постоянной решетки InP и избежать механической деформации, In
0,53Ga
0,47Как используется. Этот состав имеет край оптического поглощения при 0,75 эВ, что соответствует длине волны отсечки λ = 1,68  мкм при 295 К.

За счет дальнейшего увеличения мольной доли InAs по сравнению с GaAs можно увеличить длину волны отсечки примерно до λ = 2,6 мкм. В этом случае необходимо принять специальные меры, чтобы избежать механической деформации из-за различий в постоянных решетки .

Решетка GaAs рассогласована с германием (Ge) на 0,08%. При добавлении в сплав 1,5% InAs, In 0,015 Ga 0,985 As становится решетчато-согласованным с подложкой Ge, снижая напряжение при последующем осаждении GaAs.

Электронные и оптические свойства [ править ]

Рис.1 Энергетическая щель в зависимости от состава галлия для GaInAs

InGaAs имеет параметр решетки, который линейно увеличивается с концентрацией InAs в сплаве. [7] Фазовая диаграмма жидкость-твердое тело [3] показывает, что во время затвердевания из раствора, содержащего GaAs и InAs, GaAs поглощается с гораздо большей скоростью, чем InAs, истощая раствор GaAs. Во время роста из раствора состав первого затвердевшего материала богат GaAs, в то время как последний затвердевающий материал богаче InAs. Эта особенность была использована для производства слитков InGaAs с изменяющимся составом по длине слитка. Однако деформация, вызванная изменением постоянной решетки, приводит к тому, что слиток становится поликристаллическим и ограничивает определение несколькими параметрами, такими какширина запрещенной зоны и постоянная решетки с погрешностью из-за непрерывного изменения состава в этих образцах.

Рис.2 Параметр решетки GaInAs в зависимости от содержания сплава GaAs
Рис.3 Фотолюминесценция GaInAs n-типа и p-типа [8]

Свойства монокристалла GaInAs [ править ]

Монокристалл GaInAs [ править ]

Монокристаллические эпитаксиальные пленки GaInAs могут быть нанесены на монокристаллическую подложку из полупроводника III-V, имеющего параметр решетки, близкий к параметру решетки конкретного синтезируемого сплава арсенида галлия и индия. Можно использовать три подложки: GaAs, InAs и InP. Для сохранения свойств монокристалла требуется хорошее совпадение постоянных решетки пленки и подложки, и это ограничение допускает небольшие изменения в составе, порядка нескольких процентов. Следовательно, свойства эпитаксиальных пленок из сплавов GaInAs, выращенных на GaAs, очень похожи на GaAs, а пленки, выращенные на InAs, очень похожи на InAs, поскольку деформация рассогласования решеток обычно не допускает значительного отклонения состава от чистой бинарной подложки.

Ga
0,47В
0,53Как и сплав, параметр решетки которого совпадает с параметром решетки InP при 295 К. Решетка GaInAs, согласованная с InP, является полупроводником со свойствами, совершенно отличными от GaAs, InAs или InP. Он имеет ширину запрещенной зоны 0,75 эВ, эффективную массу электронов 0,041 и подвижность электронов, близкую к 10 000 см 2 · В −1 · с −1 при комнатной температуре, и все это более благоприятно для многих электронных и фотонных устройств. по сравнению с GaAs, InP или даже Si. [1] Измерения ширины запрещенной зоны и подвижности электронов монокристаллического GaInAs были впервые опубликованы Такедой и его сотрудниками. [9]

СвойствоЗначение при 295 КСсылка
Параметр решетки5,869 Å[4]
Band Gap0,75 эВ[9]
Эффективная масса электрона0,041[10]
Эффективная масса световой дыры0,051[11]
Электронная подвижность10,000 см 2 · В −1 · с −1[12]
Подвижность отверстия250 см 2 · В −1 · с −1[12]

Параметр решетки FCC [ править ]

Как и у большинства материалов, параметр решетки GaInAs зависит от температуры. Измеренный коэффициент теплового расширения [13] составляет5,66 × 10 −6  К −1 . Это значительно больше, чем коэффициент для InP, который составляет4.56 × 10 −6  К −1 . Пленка, решетка которой точно соответствует InP при комнатной температуре, обычно выращивается при 650 ° C с несоответствием кристаллической решетки +6,5 × 10 −4 . Такая пленка имеет мольную долю GaAs = 0,47. Чтобы добиться согласования решетки при температуре роста, необходимо увеличить мольную долю GaAs до 0,48.

Энергия запрещенной зоны [ править ]

Энергия запрещенной зоны GaInAs может быть определена по пику в спектре фотолюминесценции при условии, что общая концентрация примесей и дефектов меньше, чем5 × 10 16  см −3 . Энергия запрещенной зоны зависит от температуры и увеличивается с понижением температуры, как видно на рис. 3 для образцов как n-типа, так и p-типа. Энергия запрещенной зоны при комнатной температуре составляет 0,75 эВ и находится между Ge и Si. По совпадению запрещенная зона GaInAs идеально подходит для фотоприемников и лазеров для длинноволнового окна передачи (C-диапазон и L-диапазон) для волоконно-оптической связи .

Эффективная масса [ править ]

Эффективная масса электрона из GaInAs м * / м ° = 0,041 [10] является наименьшим для любого полупроводникового материала с большей энергией запрещенной зоны , чем 0,5 эВ. Эффективная масса определяется из кривизны отношения энергии-импульса: более сильная кривизна приводит к меньшей эффективной массе и большему радиусу делокализации. На практике низкая эффективная масса напрямую ведет к высокой мобильности носителя, благоприятствуя более высокой скорости транспортировки и пропускной способности по току. Меньшая эффективная масса носителя также способствует увеличению туннельного тока, что является прямым результатом делокализации.

Валентная зона имеет два типа носителей заряда: легкие дырки: m * / m ° = 0,051 [11] и тяжелые дырки: m * / m ° = 0,2. [14] В электрических и оптических свойствах валентной зоны преобладают тяжелые дырки, потому что плотность этих состояний намного больше, чем у легких дырок. Это также отражается на подвижности дырок при 295 К, что в 40 раз ниже, чем у электронов.

Рис.4 Подвижность электронов и дырок в GaInAs в зависимости от концентрации примеси при 295 К. [12]

Подвижность электронов и дырок [ править ]

Подвижность электронов и подвижность дырок являются ключевыми параметрами для дизайна и производительности электронных устройств. Такеда и его сотрудники первыми измерили подвижность электронов в эпитаксиальных пленках InGaAs на подложках InP. [9] Измеренные подвижности носителей для электронов и дырок показаны на рисунке 4.

Подвижность носителей в Ga
0,47В
0,53Как необычна в двух отношениях:

  • Очень высокое значение подвижности электронов
  • Необычно большое соотношение подвижности электронов и дырок.

Подвижность электронов при комнатной температуре для достаточно чистых образцов Ga
0,47В
0,53По мере приближения10 × 10 3  см 2 · В −1 · с −1 , что является самым большим из всех технологически важных полупроводников, хотя и значительно меньше, чем у графена .

Подвижность пропорциональна проводимости носителей. По мере увеличения мобильности увеличивается и допустимая нагрузка транзисторов по току. Более высокая мобильность сокращает время отклика фотоприемников . Большая мобильность снижает последовательное сопротивление, что повышает эффективность устройства и снижает уровень шума и энергопотребление.

Константа диффузии неосновных носителей прямо пропорциональна их подвижности. Константа диффузии электронов при комнатной температуре при250 см 2 · с -1 значительно больше, чем у Si, GaAs, Ge или InP, и определяет сверхбыстрый отклик Ga
0,47В
0,53В качестве фотоприемников.

Отношение подвижности электронов к подвижности дырок является самым большим из используемых в настоящее время полупроводников.

Приложения [ править ]

Рис.5 вверху: Ge-фотодиод внизу: GaInAs-фотодиод в диапазоне длин волн от 1 мкм до 2 мкм. [15]

Фотоприемники [ править ]

Основное применение GaInAs - инфракрасный детектор . Спектральный отклик фотодиода GaInAs показан на рисунке 5. Фотодиоды GaInAs являются предпочтительным выбором в диапазоне длин волн 1,1 мкм <λ <1,7 мкм. Например, по сравнению с фотодиодами, изготовленными из Ge, фотодиоды GaInAs имеют более быстрое время отклика, более высокую квантовую эффективность и более низкий темновой ток для той же области сенсора. [16] Фотодиоды на основе GaInAs были изобретены Пирсолом в 1977 году. [17]

Лавинные фотодиоды дают преимущество в виде дополнительного выигрыша за счет времени отклика. Эти устройства особенно полезны для обнаружения одиночных фотонов в таких приложениях, как квантовое распределение ключей, где время отклика не критично. Для лавинных фотоприемников требуется специальная конструкция для уменьшения обратного тока утечки из-за туннелирования. Первые практические лавинные фотодиоды были разработаны и продемонстрированы в 1979 году [18].

В 1980 году Пирсолл разработал дизайн фотодиода, в котором используется уникально короткое время диффузии высокой подвижности электронов в GaInAs, что приводит к сверхбыстрому времени отклика. [19] [20] Эта структура получила дальнейшее развитие и впоследствии была названа UTC, или фотодиод с односторонним движением несущей. [21] В 1989 году Вей и его сотрудники [22] разработали и продемонстрировали штыревые фотодиоды на основе GaInAs / InP с временем отклика менее 5 пикосекунд для поверхности детектора размером 5 мкм x 5 мкм.

Другие важные нововведения включают интегрированный фотодиод-приемник на полевых транзисторах [23] и конструкцию решеток фокальной плоскости на основе GaInAs. [24]

Лазеры [ править ]

Полупроводниковые лазеры - важное применение GaInAs после фотодетекторов. GaInAs может использоваться в качестве лазерной среды. Были сконструированы устройства, которые работают на длинах волн 905 нм, 980 нм, 1060 нм и 1300 нм. Квантовые точки InGaAs на GaAs также изучались как лазеры. [25] GaInAs / InAlAs -лазеры с квантовыми ямами могут быть настроены для работы в окне с низкими потерями и дисперсией λ = 1500 нм для оптоволоконных телекоммуникаций. [26] В 1994 году квантовые ямы GaInAs / AlInAs использовались Жеромом Фейстом и коллеги [27]который изобрел и продемонстрировал новый вид полупроводникового лазера, основанный на испускании фотонов электроном, совершающим оптический переход между подзонами в квантовой яме. Они показали, что области излучения фотонов можно каскадировать последовательно, создавая квантовый каскадный лазер (ККЛ). Энергия испускания фотона составляет часть энергии запрещенной зоны. Например, ККЛ GaInAs / AlInAs работает при комнатной температуре в диапазоне длин волн 3 мкм <λ <8 мкм. Длину волны можно изменить, изменив ширину квантовой ямы GaInAs. [28] Эти лазеры широко используются для химического зондирования и контроля загрязнения.

Фотогальваника и транзисторы [ править ]

GaInAs используется в фотовольтаике с тройным переходом, а также для генерации термофотоэлектрической энергии. [29]

В
0,015Ga
0,985As может использоваться в качестве промежуточной запрещенной зоны в многопереходных фотоэлектрических элементах с идеальной решеткой, соответствующей Ge. Идеальное соответствие решетки Ge снижает плотность дефектов, повышая эффективность ячеек. [ необходима цитата ]

HEMT- устройства, использующие каналы InGaAs, являются одними из самых быстрых типов транзисторов [30] [ необходима ссылка ]

В 2012 году исследователи Массачусетского технологического института объявили о создании самого маленького транзистора, когда-либо созданного не из кремния, а из другого материала. [31] Металл оксид - полупроводник полевой транзистор ( MOSFET ) имеет длину 22 нанометров. Это многообещающее достижение, но необходимы дополнительные исследования, чтобы показать, что уменьшенный размер приводит к улучшенным характеристикам электроники по сравнению с кремниевыми или транзисторами на основе GaAs.

В 2014 году исследователи из Пенсильванского государственного университета разработали прототип нового устройства, предназначенного для тестирования нанопроволок, изготовленных из сложных полупроводников, таких как InGaAs. [32] Цель этого устройства состояла в том, чтобы увидеть, сохранит ли составной материал свою превосходную подвижность при наноразмерных размерах в конфигурации устройства FinFET. Результаты этого теста побудили ту же группу исследователей провести дополнительные исследования транзисторов из InGaAs, которые показали, что с точки зрения постоянного тока при более низком напряжении питания InGaAs работает очень хорошо по сравнению с существующими кремниевыми устройствами.

В феврале 2015 года Intel заявила, что может использовать InGaAs для своего 7-нанометрового CMOS-процесса в 2017 году [33].

Безопасность и токсичность [ править ]

При синтезе GaInAs, как и GaAs, чаще всего используется арсин ( AsH
3), чрезвычайно токсичный газ. В синтезе InP также чаще всего участвует фосфин ( PH
3). Вдыхание этих газов нейтрализует поглощение кислорода кровотоком и может привести к летальному исходу в течение нескольких минут при превышении токсичных доз. Для безопасного обращения необходимо использовать чувствительную систему обнаружения токсичных газов и автономный дыхательный аппарат. [34]

Когда GaInAs нанесен в виде тонкой пленки на подложку, он в основном инертен и устойчив к истиранию, сублимации или растворению в обычных растворителях, таких как вода, спирты или ацетон . В виде устройства объем GaInAs обычно меньше1000  мкм 3 , и им можно пренебречь по сравнению с объемом поддерживающей подложки, InP или GaAs.

Национальный институт здравоохранения изучил эти материалы и нашел: [35]

  • Нет доказательств канцерогенной активности арсенида галлия у самцов крыс F344 / N, подвергшихся воздействию 0,01, 0,1 или1,0 мг / м 3
  • Канцерогенная активность у самок крыс F344 / N
  • Нет доказательств канцерогенной активности у самцов или самок мышей B6C3F1, подвергшихся воздействию 0,1, 0,5 или 1,0 мг / м 3 .

В Всемирной организации здравоохранения «S Международное агентство по изучению рака обзор» х токсикологии исследования NIH заключенном: [36]

  • Доказательств канцерогенности арсенида галлия у людей недостаточно.
  • Имеются ограниченные доказательства канцерогенности арсенида галлия на экспериментальных животных.
  • Фрагмент галлия может быть ответственным за рак легких, наблюдаемый у самок крыс.

REACH ( Регистрация, оценка, авторизация и ограничение химических веществ ) - это европейская инициатива по классификации и регулированию материалов, которые используются или производятся (даже как отходы) в производстве. REACH рассматривает три токсичных класса: канцерогенные, репродуктивные и мутагенные.

Процедура классификации REACH состоит из двух основных этапов. На первом этапе определяются опасности, присущие материалу, без учета того, как материал может быть использован или встречен на рабочем месте или потребителем. На втором этапе рассматривается риск вредного воздействия наряду с процедурами, которые могут снизить воздействие. И GaAs, и InP находятся на этапе 1 оценки. Основной риск воздействия возникает во время подготовки подложки, когда при шлифовке и полировке образуются частицы GaAs и InP микронного размера. То же самое относится и к нарезке пластин для изготовления отдельных устройств. Эти частицы пыли могут абсорбироваться при вдыхании или проглатывании. Увеличенное отношение площади поверхности к объему таких частиц увеличивает их химическую активность.

Токсикологические исследования основаны на экспериментах на крысах и мышах. Никакие сопоставимые исследования не проверяют влияние попадания пыли GaAs или InP в жидкую суспензию.

Процедура REACH, действуя в соответствии с принципом предосторожности , интерпретирует «недостаточные доказательства канцерогенности» как «возможный канцероген». В результате Европейское химическое агентство классифицировало InP в 2010 году как канцероген и репродуктивный токсин: [37]

  • Классификация и маркировка в соответствии с Директивой 67/548 / EEC
  • Классификация: Carc. Кот. 2; R45
  • Repr. Кот. 3; R62

и ECHA классифицировали GaAs в 2010 году как канцероген и репродуктивный токсин:

  • Классификация и маркировка в соответствии с Директивой 67/548 / EEC:
  • Классификация 3: Carc. Кот. 1; R45
  • Репро. Кот. 2; R60

См. Также [ править ]

  • Арсенид галлия
  • Арсенид индия
  • Фосфид индия-галлия
  • Оксид индия, галлия, цинка

Ссылки [ править ]

  1. ^ а б Пирсолл, Т. (1980). «Ga 0,47 In 0,53 As: тройной полупроводник для фотоприемников». Журнал IEEE по квантовой электронике . Институт инженеров по электротехнике и радиоэлектронике (IEEE). 16 (7): 709–720. DOI : 10,1109 / jqe.1980.1070557 . ISSN  0018-9197 .
  2. ^ "Международный союз чистой и прикладной химии: Главная" . ИЮПАК . Проверено 22 сентября 2013 .
  3. ^ a b Pearsall, TP; Хопсон, RW (1977). «Выращивание и характеризация согласованных решеток эпитаксиальных пленок Ga x In 1-x As / InP жидкофазной эпитаксией». Журнал прикладной физики . Издательство AIP. 48 (10): 4407–4409. DOI : 10.1063 / 1.323399 . ISSN 0021-8979 . 
  4. ^ a b Pearsall, TP; Bisaro, R .; Ansel, R .; Меренда, П. (1978-04-15). «Рост Ga x In 1-x As на (100) InP жидкофазной эпитаксией». Письма по прикладной физике . Издательство AIP. 32 (8): 497–499. DOI : 10.1063 / 1.90100 . ISSN 0003-6951 . 
  5. ^ Hirtz, JP; Лариваин, JP; Duchemin, JP; Pearsall, TP; Бонне М. (1980). «Рост Ga 0,47 In 0,53 As на InP методом МСВД низкого давления». Письма об электронике . Институт инженерии и технологий (ИЭПП). 16 (11): 415–416. DOI : 10.1049 / эл: 19800290 . ISSN 0013-5194 . 
  6. ^ "Технология: что такое InGaAs?" . Sensorsinc.com . Проверено 2 декабря 2013 .
  7. ^ Джон В. Вагнер. «Приготовление и свойства объемных сплавов In1 - x Ga x As: ТВЕРДЫЕ НАУКИ - Технические документы» . Jes.ecsdl.org . Проверено 2 декабря 2013 .
  8. ^ Pearsall, TP; Карниз, Л .; Портал, JC (1983). «Фотолюминесценция и концентрация примесей в сплавах GaxIn1-xAsyP1-y, согласованная по решетке с InP». Журнал прикладной физики . 54 (2): 1037. Bibcode : 1983JAP .... 54.1037P . DOI : 10.1063 / 1.332122 .
  9. ^ a b c Ю. Такеда, А. Сасаки, Ю. Имамура и Т. Такаги, "Подвижность электронов и запрещенная зона In
    0,53    Ga
    0,47    Как     на подложке InP », J. of Appl. Physics 47 , 5405-7 (1976); https://doi.org/10.1063/1.322570
  10. ^ a b Николас, RJ; Портал, JC; Houlbert, C .; Perrier, P .; Пирсолл, Т.П. (15 апреля 1979 г.). «Экспериментальное определение эффективных масс для сплавов Ga x In 1-x As y P 1-y, выращенных на InP». Письма по прикладной физике . Издательство AIP. 34 (8): 492–494. DOI : 10.1063 / 1.90860 . ISSN 0003-6951 . 
  11. ^ а б Герман, Клодин; Пирсолл, Томас П. (1981-03-15). «Оптическая накачка и эффективная масса валентной зоны легких дырок в Ga x In 1 − x As y P 1 − y (y≃2.2x)». Письма по прикладной физике . Издательство AIP. 38 (6): 450–452. DOI : 10.1063 / 1.92393 . ISSN 0003-6951 . 
  12. ^ a b c Пирсолл, Т.П .; Хиртц, JP (1981). « Подвижности носителей в Ga 0,47 In 0,53, выращенные методами металлоорганического химического осаждения из паровой фазы и жидкофазной эпитаксии». Журнал роста кристаллов . Elsevier BV. 54 (1): 127–131. DOI : 10.1016 / 0022-0248 (81) 90258-х . ISSN 0022-0248 . 
  13. ^ Bisaro, R .; Merenda, P .; Пирсолл, Т.П. (1979). «Параметры теплового расширения некоторых сплавов Ga x In 1-x As y P 1-x ». Письма по прикладной физике . Издательство AIP. 34 (1): 100–102. DOI : 10.1063 / 1.90575 . ISSN 0003-6951 . 
  14. ^ Lin, SY (1989). "Циклотронный резонанс двумерных дырок в структуре с квантовыми ямами напряженного слоя (100) In0.20Ga0.80As / GaAs" (PDF) . Письма по прикладной физике . 55 (7): 666–668. Bibcode : 1989ApPhL..55..666L . DOI : 10.1063 / 1.101816 .
  15. ^ TP Pearsall, "InGaAs Photodetectors" в свойствах решеточно-согласованного и деформированного арсенида индия-галлия , изд. П. Бхаттачарья, (Лондон, IEE Press, 1993), стр. 267-77.
  16. ^ Pearsall, TP; Поллак, Массачусетс (3 июня 1985 г.). Цанг, WT (ред.). Фотодиоды для оптоволоконной связи . ПОЛУПРОВОДНИКИ И ПОЛУПРОВОДНИКИ . 17 . Академическая пресса. С. 174–246. ISBN 978-0-08-086417-4.
  17. ^ TP Pearsall and RW Hopson, Jr, Electronic Materials Conference, Cornell University, 1977, опубликовано в J. Electron. Мат. 7 , стр.133-146, (1978)
  18. ^ Нишид, Катсухико~d (1979). «Лавинные фотодиоды на гетероструктуре InGaAsP с высоким лавинным усилением». Письма по прикладной физике . 35 (3): 251–253. Bibcode : 1979ApPhL..35..251N . DOI : 10.1063 / 1.91089 .
  19. ^ Pearsall, Т. (1981). «Гетерофотодиод Ga 0,47 In 0,53 As / InP с пониженным темновым током». Журнал IEEE по квантовой электронике . 17 (2): 255–259. Bibcode : 1981IJQE ... 17..255P . DOI : 10,1109 / JQE.1981.1071057 .
  20. ^ Pearsall, TP; Логан, РА; Бетея, CG (1983). «ПИН-детекторы GaInAs / InP с большой полосой пропускания (> 2 ГГц)». Письма об электронике . Институт инженерии и технологий (ИЭПП). 19 (16): 611–612. DOI : 10.1049 / эл: 19830416 . ISSN 0013-5194 . 
  21. ^ Симидзу, Н. (1998). «Фотодиод InP-InGaAs с одной бегущей несущей с улучшенной полосой пропускания 3 дБ более 150 ГГц». Письма IEEE Photonics Technology Letters . 10 (3): 412–414. Bibcode : 1998IPTL ... 10..412S . DOI : 10.1109 / 68.661427 .
  22. ^ Wey, YG; Кроуфорд, DL; Гибони, К .; Бауэрс, Дж. Э .; Родвелл, MJ; Silvestre, P .; Хафич, MJ; Робинсон, Дж. (1991-05-13). «Сверхбыстрый градиентный фотодиод на основе двойной гетероструктуры GaInAs / InP». Письма по прикладной физике . Издательство AIP. 58 (19): 2156–2158. DOI : 10.1063 / 1.104991 . ISSN 0003-6951 . 
  23. ^ Ветеран, JL (1982). «Измерения барьера Шоттки на p-типе In 0,53 Ga 0,47 As». Тонкие твердые пленки . 97 (2): 187–190. Bibcode : 1982TSF .... 97..187V . DOI : 10.1016 / 0040-6090 (82) 90227-9 .
  24. ^ "Неограниченные датчики - InGaAs ближние и коротковолновые инфракрасные (SWIR) камеры, массивы и фотодиоды" . Sensorsinc.com . Проверено 22 сентября 2013 .
  25. ^ Бимберг, Д .; Kirstaedter, N .; Леденцов Н.Н. Алферов Ж.И .; Копьев П.С.; Устинов, В.М. (1997). «Лазеры на квантовых точках InGaAs-GaAs». IEEE Journal of Selected Topics in Quantum Electronics . Институт инженеров по электротехнике и радиоэлектронике (IEEE). 3 (2): 196–205. DOI : 10.1109 / 2944.605656 . ISSN 1077-260X . 
  26. ^ К. Алави, Х. Темкин, А.Ю. Чо и Т.П. Пирсолл, "Лазеры с несколькими квантовыми ямами AlInAs-GaInAs, излучающие на длине волны 1,55 мкм", Appl. Phys. Lett. 4244 , 845-847 (1983)
  27. ^ Faist, J .; Capasso, F .; Sivco, DL; Сиртори, C .; Hutchinson, AL; Чо, AY (1994-04-22). «Квантово-каскадный лазер». Наука . Американская ассоциация развития науки (AAAS). 264 (5158): 553–556. DOI : 10.1126 / science.264.5158.553 . ISSN 0036-8075 . 
  28. ^ J. Faist, Quantum Cascade Laser (Oxford, Oxford University Press, 2013)
  29. ^ M.Tan, L.Ji, Y.Wu, P.Dai, Q.Wang, K.Li, T.Yu, Y.Yu, S.Lu и H.Yang, "Исследование термофотовольтаических ячеек InGaAs под излучением черного тела ", Экспресс прикладной физики 7 , с. 096601 (2014), https://doi.org/10.7567/APEX.7.096601
  30. ↑ [1] Архивировано 4 января 2006 г., в Wayback Machine.
  31. ^ «Крошечный составной полупроводниковый транзистор может бросить вызов господству кремния» .
  32. ^ Thathachary, Арун V .; Агравал, Нидхи; Лю, Лу; Датта, Суман (1 января 2014 г.). "Электронный транспорт в многозатворных полевых транзисторах InxGa1 – x в виде нанопроволоки: от диффузионного к баллистическому режимам при комнатной температуре". Нано-буквы . 14 (2): 626–633. Bibcode : 2014NanoL..14..626T . DOI : 10.1021 / nl4038399 . PMID 24382089 . 
  33. ↑ Себастьян Энтони (23 февраля 2015 г.). «Intel продвигается к 10-нм техпроцессу, отказываясь от кремния на 7-нм» . Ars Technica . Проверено 28 ноя 2019 .
  34. ^ Были рассмотрены аспекты окружающей среды, здоровья и безопасности источников арсенида индия-галлия (таких как триметилгаллий , триметилиндий и арсин ) и исследования промышленной гигиены стандартного MOVPE . Шенай-Хатхате, ДВ; и другие. (2004). «Вопросы окружающей среды, здоровья и безопасности для источников, используемых при выращивании сложных полупроводников MOVPE». Журнал роста кристаллов . 272 (1–4): 816–821. Bibcode : 2004JCrGr.272..816S . DOI : 10.1016 / j.jcrysgro.2004.09.007 .
  35. ^ "Технический отчет NTP по токсикологии и исследованиям канцерогенеза арсенида галлия" (PDF) . Ntp.niehs.nih.gov . Проверено 22 сентября 2013 .
  36. ^ «Монографии МАИР по оценке канцерогенных рисков для людей» (PDF) . Monographs.iarc.fr . Проверено 22 сентября 2013 .
  37. ^ "Домашняя страница - ECHA" . Echa.europa.eu . Проверено 22 сентября 2013 .

Внешние ссылки [ править ]

  • Архив данных НСМ в Институте Иоффе, Санкт-Петербург, Россия