Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску
Эта статья про элементарную частицу и ее античастицу. Для использования в других целях, см Кварк (значения) .

Кварк
Три цветных шара (символизирующие кварки), соединенные попарно пружинами (символизирующими глюоны), все внутри серого круга (символизирующего протон). Цвета шаров - красный, зеленый и синий, чтобы соответствовать цветному заряду каждого кварка. Красный и синий шары обозначены буквой «u» («верхний» кварк), а зеленый - «d» («нижний» кварк).
Протон состоит из двух верхних кварков , один вниз кварка , и глюонов , которые обеспечивают силы «связывание» их вместе. Назначение цвета отдельных кварков произвольно, но все три цвета должны присутствовать.
СочинениеЭлементарная частица
СтатистикаФермионный
Поколение1-й, 2-й, 3-й
ВзаимодействияЭлектромагнетизм , гравитация , сильный , слабый
Символ
q
АнтичастицаАнтикварк (
q
)
Теоретически
ОбнаруженныйSLAC (1968 г.)
Типы6 ( вверх , вниз , странно , очарование , внизу и вверху )
Электрический заряд+ 2 / 3  е , - 1 / 3  е
Цвет зарядада
Вращение1 / 2
Барионное число1 / 3

Кварка ( / к ш ɔːr к , к ш ɑːr к / ) представляет собой тип элементарной частицы и фундаментальная составляющая материи . Кварки объединяются в составные частицы, называемые адронами , наиболее стабильными из которых являются протоны и нейтроны , составляющие атомные ядра . [1] Все обычно наблюдаемое вещество состоит из верхних кварков, нижних кварков и электронов. Из-за явления, известного как ограничение цвета, кварки никогда не встречаются изолированно; они могут быть обнаружены только в адронах, включая барионы (такие как протоны и нейтроны) и мезоны , или в кварк-глюонной плазме . [2] [3] [nb 1] По этой причине многое из того, что известно о кварках, было почерпнуто из наблюдений за адронами.

Кварки обладают различными внутренними свойствами , включая электрический заряд , массу , цветной заряд и спин . Они являются единственными элементарными частицами в стандартной модели в физике элементарных частиц , чтобы испытать все четыре фундаментальные взаимодействия , также известный как фундаментальные силы ( электромагнетизм , гравитация , сильное взаимодействие и слабое взаимодействие ), а также только известные частицы, электрические заряды не целые кратные элементарного заряда.

Есть шесть видов, известные как ароматизаторы , кварки: вверх , вниз , обаяние , странные , верхние и нижние . [4] Верхние и нижние кварки имеют самую низкую массу из всех кварков. Более тяжелые кварки быстро превращаются в верхние и нижние кварки в процессе распада частиц : переход от состояния с большей массой к состоянию с меньшей массой. Из-за этого верхние и нижние кварки обычно стабильны и являются наиболее распространенными во Вселенной , тогда как странные, очаровательные, нижние и верхние кварки могут образовываться только в столкновениях с высокими энергиями (например, в столкновениях с участиемкосмические лучи и в ускорителях частиц ). Для каждого кваркового аромата существует соответствующий тип античастицы , известный как антикварк , который отличается от кварка только тем, что некоторые из его свойств (например, электрический заряд) имеют одинаковую величину, но противоположный знак .

Модель кварков была независимо предложена физиками Мюрреем Гелл-Манном и Джорджем Цвейгом в 1964 году. [5] Кварки были введены как часть схемы упорядочения адронов, и до экспериментов по глубоконеупругому рассеянию в Стэнфордском университете не было доказательств их физического существования. Центр линейных ускорителей в 1968 году. [6] [7] Эксперименты с ускорителями предоставили доказательства для всех шести ароматов. Топ-кварк, впервые обнаруженный в Фермилабе в 1995 году, был обнаружен последним. [5]

Классификация [ править ]

См. Также: Стандартная модель
Шесть частиц в Стандартной модели - это кварки (показаны фиолетовым цветом). Каждый из первых трех столбцов образует порождение материи.

Стандартная модель является теоретической основой описания все известные в настоящее время элементарных частиц . Эта модель содержит шесть ароматов кварков (
q
), названный вверх (
ты
), вниз (
d
), странный (
s
), очарование (
c
), снизу (
б
), а сверху (
т
). [4] Античастицы кварков называются антикварками и обозначаются чертой над символом соответствующего кварка, например
ты
для антикварка. Как и антивещество в целом, антикварки имеют ту же массу, среднее время жизни и спин, что и их соответствующие кварки, но электрический заряд и другие заряды имеют противоположный знак. [8]

Кварки спин- 1 / 2 частицы, подразумевая , что они являются фермионами по спин-статистике теорема . На них действует принцип исключения Паули, согласно которому никакие два идентичных фермиона не могут одновременно находиться в одном и том же квантовом состоянии . В этом отличие от бозонов (частиц с целым спином), любое количество которых может находиться в одном и том же состоянии. [9] В отличие от лептонов , кварки обладают цветным зарядом , который заставляет их вступать в сильное взаимодействие.. Возникающее в результате притяжение между различными кварками вызывает образование составных частиц, известных как адроны (см. « Сильное взаимодействие и цветной заряд » ниже).

Кварки, определяющие квантовые числа адронов, называются валентными кварками ; Помимо этого, любой адрон может содержать неопределенное количество виртуальных « морских » кварков, антикварков и глюонов , которые не влияют на его квантовые числа. [10] Есть два семейства адронов: барионы с тремя валентными кварками и мезоны с валентным кварком и антикварком. [11] Наиболее распространенными барионами являются протон и нейтрон, строительные блоки атомного ядра . [12] Известно большое количество адронов (см. Список барионов исписок мезонов ), большинство из которых различаются по своему кварковому составу и свойствам, которые придают эти составляющие кварки. Существование «экзотических» адронов с большим количеством валентных кварков, таких как тетракварки (
q

q

q

q
) и пентакварки (
q

q

q

q

q
), предполагалось с самого начала кварковой модели [13], но не было открыто до начала 21 века. [14] [15] [16] [17]

Элементарные фермионы делятся на три поколения , каждое из которых состоит из двух лептонов и двух кварков. Первое поколение включает в себя верхние и нижние кварки, второе - странные и очаровательные кварки, а третье - нижние и верхние кварки. Все поиски четвертого поколения кварков и других элементарных фермионов потерпели неудачу [18] [19], и есть убедительные косвенные доказательства того, что существует не более трех поколений. [nb 2] [20] [21] [22] Частицы более высоких поколений обычно имеют большую массу и меньшую стабильность, что приводит к их распаду на частицы более низкого поколения за счет слабых взаимодействий.. Обычно в природе встречаются только кварки первого поколения (верхние и нижние). Более тяжелые кварки могут образовываться только при столкновениях с высокими энергиями (например, при столкновении с космическими лучами ) и быстро распадаться; однако считается, что они присутствовали в течение первых долей секунды после Большого взрыва , когда Вселенная находилась в чрезвычайно горячей и плотной фазе ( эпоха кварков ). Исследования более тяжелых кварков проводятся в искусственно созданных условиях, например, в ускорителях частиц . [23]

Обладая электрическим зарядом, массой, цветным зарядом и ароматом, кварки являются единственными известными элементарными частицами, которые участвуют во всех четырех фундаментальных взаимодействиях современной физики: электромагнетизм, гравитация, сильное взаимодействие и слабое взаимодействие. [12] Гравитация слишком слаба, чтобы иметь отношение к взаимодействиям отдельных частиц, за исключением крайних значений энергии ( планковская энергия ) и шкалы расстояний ( планковское расстояние ). Однако, поскольку не существует успешной квантовой теории гравитации , гравитация не описывается Стандартной моделью.

См. Таблицу свойств ниже для более полного обзора свойств шести разновидностей кварка.

История [ править ]

Мюррей Гелл-Манн (2007)
Джордж Цвейг (2015)

Модель кварка была независимо предложена физиками Мюрреем Гелл-Манном [24] и Джорджем Цвейгом [25] [26] в 1964 году. [5] Это предложение появилось вскоре после формулировки Гелл-Манном в 1961 году системы классификации частиц, известной как Восьмеричный путь. - или, говоря более техническим языком, симметрия аромата SU (3) , упорядочивающая его структуру. [27] В том же году физик Ювал Нееман независимо разработал схему, аналогичную Восьмеричному Пути. [28] [29] Ранняя попытка конституирующей организации была доступна в модели Сакаты .

На момент зарождения теории кварков « зоопарк частиц » включал, помимо других частиц, множество адронов . Гелл-Манн и Цвейг утверждали, что они не являются элементарными частицами, а состоят из комбинаций кварков и антикварков. Их модель включает в себя три ароматов кварков, вверх , вниз , и странно , к которым они приписаны таким свойствам , как спин и электрический заряд. [24] [25] [26] Первоначальная реакция физического сообщества на это предложение была неоднозначной. Были особые споры о том, был ли кварк физическим объектом или простой абстракцией, используемой для объяснения концепций, которые не были полностью поняты в то время. [30]

Менее чем через год были предложены расширения модели Гелл-Манна-Цвейга. Шелдон Ли Глэшоу и Джеймс Бьоркен предсказали существование четвертого аромата кварка, который они назвали очарованием . Добавление было предложено, потому что оно позволяло лучше описать слабое взаимодействие (механизм, который позволяет кваркам распадаться), уравнивало количество известных кварков с количеством известных лептонов и подразумевало формулу массы, которая правильно воспроизводила массы известные мезоны . [31]

В 1968 году эксперименты по глубоконеупругому рассеянию в Стэнфордском центре линейных ускорителей (SLAC) показали, что протон содержит гораздо более мелкие точечные объекты и, следовательно, не является элементарной частицей. [6] [7] [32] В то время физики неохотно твердо отождествляли эти объекты с кварками, вместо этого называя их « партонами » - термин, введенный Ричардом Фейнманом . [33] [34] [35] Объекты, которые наблюдались в SLAC, позже будут идентифицированы как верхние и нижние кварки, когда будут обнаружены другие ароматы. [36]Тем не менее, «партон» по-прежнему используется как собирательный термин для составляющих адронов (кварков, антикварков и глюонов ).

Фотография события, приведшего к открытию Σ++ cbaryon , в Брукхейвенской национальной лаборатории в 1974 г.

Существование странного кварка было косвенно подтверждено экспериментами SLAC по рассеянию: он не только был необходимым компонентом трехкварковой модели Гелл-Манна и Цвейга, но и обеспечил объяснение для каона (
K
) и пион (
π
) адроны открыты в космических лучах в 1947 году [37].

В статье 1970 года Глэшоу, Джон Илиопулос и Лучано Майани представили так называемый механизм GIM для объяснения экспериментального отсутствия наблюдения нейтральных токов, изменяющих аромат . Эта теоретическая модель требовала существования еще неоткрытого очаровательного кварка . [38] [39] Число предполагаемых кварковых ароматов выросло до нынешних шести в 1973 году, когда Макото Кобаяси и Тошихиде Маскава отметили, что экспериментальное наблюдение CP-нарушения [nb 3] [40] можно было бы объяснить, если бы существовала еще одна пара кварки.

Очаровательные кварки были произведены почти одновременно двумя группами в ноябре 1974 г. (см. « Ноябрьская революция» ) - одной в SLAC под руководством Бертона Рихтера и одной в Брукхейвенской национальной лаборатории под руководством Сэмюэля Тинга . Очарованные кварки наблюдались связанными с очаровательными антикварками в мезонах. Обе стороны присвоили обнаруженному мезону два разных символа: J и ψ ; таким образом, он стал официально известен какДж / ψмезон . Открытие окончательно убедило физическое сообщество в справедливости кварковой модели. [35]

В последующие годы появился ряд предложений по расширению кварковой модели до шести кварков. Из них в 1975 году в работе Хаима Харари [41] были впервые введены термины « верх» и « низ» для дополнительных кварков. [42]

В 1977 году нижний кварк наблюдала группа специалистов Фермилаба во главе с Леоном Ледерманом . [43] [44] Это был сильный индикатор существования верхнего кварка: без верхнего кварка нижний кварк был бы без партнера. Однако только в 1995 г. топ-кварк был наконец обнаружен группами CDF [45] и DØ [46] в Фермилабе. [5] Его масса была намного больше, чем предполагалось [47], почти такой же, как у атома золота . [48]

Этимология [ править ]

В течение некоторого времени Гелл-Манн не мог определиться с фактическим написанием термина, который он намеревался ввести, пока не нашел слово кварк в книге Джеймса Джойса 1939 года « Поминки по Финнегану» : [49]

- Три кварка для Muster Mark!
Конечно, у него не так уж много лая.
И, конечно, у него есть все, что нужно.

Слово кварк сам по себе является славянским заимствованием на немецком языке и обозначает молочный продукт , [50] , но также разговорный термин для «мусора». [51] [52] Гелл-Манн более подробно остановился на названии кварка в своей книге 1994 года «Кварк и ягуар» : [53]

В 1963 году, когда я назвал «кварк» фундаментальным составляющим нуклона, у меня сначала был звук без написания, которое могло быть «kwork». Затем, во время одного из моих случайных прочтений Джеймса Джойса « Поминки по Финнегану », я наткнулся на слово «кварк» во фразе «Три кварка для марки Muster». Поскольку слово «кварк» (означающее, во-первых, крик чайки) явно предназначалось для рифмы с «Марк», а также с «лай» и другими подобными словами, мне пришлось найти предлог, чтобы произнести это слово как «kwork». ". Но книга представляет собой мечту мытаря по имени Хамфри Чимпден Эрвикер. Слова в тексте обычно берутся сразу из нескольких источников, например, « портмоне ».слова в Зазеркалье. Время от времени в книге встречаются фразы, частично определяемые призывами выпить в баре. Поэтому я утверждал, что, возможно, одним из многочисленных источников крика «Три кварка для марки Muster» может быть «Три кварта для мистера Марка», и в этом случае произношение «kwork» не будет полностью необоснованным. В любом случае, число три идеально соответствует тому, как кварки встречаются в природе.

Цвейг предпочел имя ace для частицы, которую он теоретизировал, но терминология Гелл-Манна стала известна после того, как модель кварков стала общепринятой. [54]

Ароматизаторы кварка получили свое название по нескольким причинам. Верхние и нижние кварки названы в честь восходящих и нижних компонентов изоспина , которые они несут. [55] Странные кварки получили свое название, потому что они были обнаружены как компоненты странных частиц, обнаруженных в космических лучах за много лет до того, как была предложена кварковая модель; эти частицы были сочтены «странными», потому что у них был необычно долгий срок жизни. [56] Глэшоу, который предложил очарованный кварк вместе с Бьоркеном, цитируется: «Мы назвали нашу конструкцию« очарованным кварком », потому что мы были очарованы и довольны симметрией, которую она привнесла в субядерный мир». [57]Названия «нижний» и «верхний», придуманные Харари, были выбраны потому, что они являются «логическими партнерами для верхних и нижних кварков». [41] [42] [56] В прошлом нижний и верхний кварки иногда назывались «красотой» и «истиной» соответственно, [прим. 4], но эти имена несколько вышли из употребления. [61] Хотя «правда» так и не прижилась, ускорительные комплексы, посвященные массовому производству нижних кварков, иногда называют « фабриками красоты ». [62]

Свойства [ править ]

Электрический заряд [ править ]

См. Также: Электрический заряд

Кварки имеют дробные значения электрического заряда - или (- 1 / 3 ) или (+ 2 / 3 ) раза элементарный заряд (е), в зависимости от вкуса. Вверх, шарм, и верхние кварки (совместно именуемые кварки до типа ) имеют заряд + 2 / 3  е, а вниз, странно, а нижние кварки ( вниз-типа кварков ) есть - 1 / 3  е. Антикварки имеют заряд, противоположный их соответствующим кваркам; до типа антикварки имеют заряды - 2 / 3  х и вниз-типа антикварки имеют заряды + 1 /3  е. Поскольку электрический заряд адрона представляет собой сумму зарядов составляющих кварков, все адроны имеют целочисленные заряды: комбинация трех кварков (барионов), трех антикварков (антибарионов) или кварка и антикварка (мезоны) всегда дает в целочисленных расходах. [63] Например, адронные составляющие атомных ядер, нейтроны и протоны, имеют заряды 0 e и +1 e соответственно; нейтрон состоит из двух нижних кварков и одного верхнего кварка, а протон - из двух верхних кварков и одного нижнего кварка. [12]

Спин [ править ]

См. Также: Spin (физика)

Спин является внутренним свойством элементарных частиц, и его направление является важной степенью свободы . Иногда это визуализируется как вращение объекта вокруг собственной оси (отсюда и название « спин »), хотя это представление несколько ошибочно на субатомных масштабах, поскольку элементарные частицы считаются точечными . [64]

Спин может быть представлен вектором , длина которого измеряется в единицах приведенной постоянной Планка ħ (произносится как «h bar»). Для кварков, измерение спинового вектора компонента по любой оси может только дает значение + ħ / 2 или - ħ / 2; по этой причине кварки классифицируются как спин - 1 / 2 частиц. [65] Компонент спина вдоль заданной оси - по соглашению г ось - часто обозначается стрелкой вверх ↑ для значения + 1 / 2 , и стрелка вниз ↓ для значения - 1 / 2, помещается после символа аромата. Например, кварк со спином + 1 / 2 вдоль г оси обозначим через и ↑. [66]

Слабое взаимодействие [ править ]

Основная статья: Слабое взаимодействие
Диаграмма Фейнмана из бета - распада со временем течет вверх. Матрица CKM (обсуждается ниже) кодирует вероятность этого и других распадов кварков.

Кварк одного аромата может превратиться в кварк другого аромата только через слабое взаимодействие, одно из четырех фундаментальных взаимодействий в физике элементарных частиц. Поглощая или испуская W-бозон , любой кварк восходящего типа (верхний, очаровательный и верхний кварки) может превратиться в любой кварк нижнего типа (нижний, странный и нижний кварки) и наоборот. Этот механизм трансформации аромата вызывает радиоактивный процесс бета-распада , в котором нейтрон (
п
) «расщепляется» на протон (
п
), электрон (
е-
) и электронного антинейтрино (
ν
е) (см. рисунок). Это происходит, когда один из нижних кварков нейтрона (
ты

d

d
) распадается на ап-кварк, испуская виртуальный
W-
 бозон, превращающий нейтрон в протон (
ты

ты

d
). В
W-
затем бозон распадается на электрон и электронное антинейтрино. [67]

 
п
→ 
п
+
е-
+
ν
е		(Бета-распад, обозначения адронов)

ты

d

d
→
ты

ты

d
+
е-
+
ν
е		(Бета-распад, обозначения кварков)

Как бета-распад, так и обратный процесс обратного бета-распада обычно используются в медицинских приложениях, таких как позитронно-эмиссионная томография (ПЭТ), и в экспериментах, связанных с обнаружением нейтрино .

В сильных слабых взаимодействиях между шестью кварками. «Интенсивности» линий определяются элементами матрицы CKM .

Хотя процесс преобразования аромата одинаков для всех кварков, каждый кварк предпочитает превращаться в кварк своего собственного поколения. Относительные тенденции всех преобразований аромата описываются математической таблицей , называемой матрицей Кабиббо – Кобаяши – Маскавы (матрица CKM). Обеспечивая унитарность , приблизительные величины элементов матрицы CKM следующие: [68]

где V ij представляет собой тенденцию кварка аромата i превращаться в кварк аромата j (или наоборот). [№ 5]

Существует эквивалентная матрица слабого взаимодействия для лептонов (правая часть W-бозона на приведенной выше диаграмме бета-распада), называемая матрицей Понтекорво – Маки – Накагавы – Сакаты (матрица PMNS). [69] Вместе матрицы CKM и PMNS описывают все преобразования вкусов, но связи между ними еще не ясны. [70]

Сильное взаимодействие и цветной заряд [ править ]

См. Также: Цветовой заряд и Сильное взаимодействие.
Все типы адронов имеют нулевой общий цветной заряд.
Схема сильных зарядов для трех цветов кварка, трех антикварков и восьми глюонов (с двумя перекрывающимися нулевыми зарядами).

Согласно квантовой хромодинамике (КХД) кварки обладают свойством, называемым цветным зарядом . Существует три типа цветных зарядов, условно обозначенных синим , зеленым и красным . [nb 6] Каждый из них дополнен антицветом - антисиним , антизеленым и антикрасным . Каждый кварк имеет цвет, а каждый антикварк - антицвет. [71]

Система притяжения и отталкивания между кварками, заряженными различными комбинациями трех цветов, называется сильным взаимодействием , которое обеспечивается частицами, несущими силу, известными как глюоны ; это подробно обсуждается ниже. Теория, описывающая сильные взаимодействия, называется квантовой хромодинамикой (КХД). Кварк, который будет иметь одно значение цвета, может образовывать связанную систему с антикварком, несущим соответствующий антицвет. Результатом двух притягивающих кварков будет цветовая нейтральность: кварк с цветным зарядом ξ плюс антикварк с цветным зарядом ξ приведет к цветному заряду 0 (или «белый» цвет) и образованиюмезон . Это аналог аддитивной цветовой модели в базовой оптике . Точно так же комбинация трех кварков, каждый с разными цветными зарядами, или трех антикварков, каждый с антицветными зарядами, приведет к одинаковому «белому» цветному заряду и образованию бариона или антибариона . [72]

В современной физике элементарных частиц калибровочные симметрии - своего рода группа симметрий - связывают взаимодействия между частицами (см. Калибровочные теории ). Цвет SU (3) (обычно сокращенно SU (3) c ) - это калибровочная симметрия, которая связывает цветовой заряд в кварках и является определяющей симметрией для квантовой хромодинамики. [73] Так же, как законы физики не зависят от того, какие направления в пространстве обозначены x , y и z., и остаются неизменными, если оси координат поворачиваются в новую ориентацию, физика квантовой хромодинамики не зависит от того, какие направления в трехмерном цветовом пространстве идентифицируются как синий, красный и зеленый. Преобразования цвета SU (3) c соответствуют «поворотам» в цветовом пространстве (которое, говоря математически, является сложным пространством ). Каждый кварковый аромат f , каждый с подтипами f B , f G , f R, соответствующими цветам кварков, [74] образует триплет: трехкомпонентное квантовое поле, которое преобразуется в соответствии с фундаментальным представлением SU (3) c. [75] Требование, чтобы SU (3) c был локальным, т. Е. Чтобы его преобразования могли изменяться в зависимости от пространства и времени, определяет свойства сильного взаимодействия. В частности, это подразумевает существование восьми типов глюонов, которые действуют как переносчики его силы. [73] [76]

Масса [ править ]

Текущие массы кварков для всех шести вкусов в сравнении в виде шариков пропорциональных объемов. Протон (серый) и электрон  (красный) показаны в нижнем левом углу для шкалы.
Смотрите также: Инвариантная масса

Для обозначения массы кварка используются два термина: текущая масса кварка относится к массе самого кварка, а составляющая масса кварка относится к текущей массе кварка плюс массе поля глюонных частиц, окружающих кварк. [77] Эти массы обычно имеют очень разные значения. Большая часть массы адрона происходит от глюонов, которые связывают составляющие кварки вместе, а не от самих кварков. Хотя глюоны по своей природе безмассовые, они обладают энергией - точнее, энергией связи квантовой хромодинамики (QCBE) - и именно она так сильно влияет на общую массу адрона (см. Массу в специальной теории относительности). Например, протон имеет массу приблизительно 938  МэВ / c 2 , из которых масса покоя его трех валентных кварков дает только около 9 МэВ / c 2 ; большая часть остатка может быть отнесена к энергии поля глюонов. [78] [79] См. Нарушение киральной симметрии . Стандартная модель утверждает, что элементарные частицы получают свои массы из механизма Хиггса , который связан с бозоном Хиггса . Есть надежда, что дальнейшие исследования причин большой массы топ-кварка ~ 173 ГэВ / c 2 , почти масса атома золота, [78] [80]может больше узнать о происхождении массы кварков и других элементарных частиц. [81]

Размер [ править ]

В КХД кварки считаются точечными сущностями с нулевым размером. По состоянию на 2014 год экспериментальные данные показывают, что они не больше, чем в 10 -4 раза больше протона, то есть менее 10-19 метров. [82]

Таблица свойств [ править ]

См. Также: Flavor (физика частиц)

В следующей таблице приведены основные свойства шести кварков. Квантовые числа аромата ( изоспин ( I 3 ), очарование ( C ), странность ( S , не путать со спином), вершина ( T ) и низость ( B ')) присваиваются определенным кварковым ароматам и обозначают качества кварковые системы и адроны. Барионный число ( В ) равно + 1 / 3 для всех кварков, поскольку барионы состоят из трех кварков. Для антикварков электрический заряд ( Q) и все ароматические квантовые числа ( B , I 3 , C , S , T и B ') имеют противоположный знак. Масса и полный угловой момент ( Дж ; равный спину для точечных частиц) не меняют знака для антикварков.

Ароматические свойства творога [78]
ЧастицыМасса ( МэВ / c 2 ) *JBQ ( e )Я 3CSТB ′Античастица
ИмяСимволИмяСимвол
Первое поколение
вверх
ты
2,3 ± 0,7  ± 0,51 / 2+ 1 / 3+ 2 / 3+ 1 / 20000Antiup
ты
вниз
d
4,8 ± 0,5  ± 0,31 / 2+ 1 / 3- 1 / 3- 1 / 20000анти-пух
d
Второе поколение
очарование
c
1275 ± 251 / 2+ 1 / 3+ 2 / 30+1000антихарм
c
странный
s
95 ± 51 / 2+ 1 / 3- 1 / 300−100противозаконный
s
Третье поколение
верх
т
173 210 ± 510 ± 710 *1 / 2+ 1 / 3+ 2 / 3000+10противник
т
Нижний
б
4180 ± 301 / 2+ 1 / 3- 1 / 30000−1противо дна
б

J = полный угловой момент , B = барионное число , Q = электрический заряд ,
I 3 = изоспин , C = очарование , S = странность , T = вершина , B '= низость .

* Обозначения, такие как173 210 ± 510  ± 710 в случае топ-кварка обозначает два типа неопределенности измерения : первая неопределенность является статистической по своей природе, а вторая - систематической .

Взаимодействующие кварки [ править ]

Смотрите также: удержание цвета и глюон

Согласно квантовой хромодинамике , сильное взаимодействие между кварками обеспечивается глюонами, безмассовыми векторными калибровочными бозонами . Каждый глюон несет один цветной заряд и один антицветный заряд. В стандартной схеме взаимодействия частиц (часть более общей формулировки, известной как теория возмущений ), глюоны постоянно обмениваются между кварками через виртуальнуюэмиссионно-абсорбционный процесс. Когда глюон переносится между кварками, изменение цвета происходит в обоих; например, если красный кварк испускает красно-антизеленый глюон, он становится зеленым, а если зеленый кварк поглощает красно-антизеленый глюон, он становится красным. Поэтому, хотя цвет каждого кварка постоянно меняется, их сильное взаимодействие сохраняется. [83] [84] [85]

Поскольку глюоны несут цветной заряд, они сами могут испускать и поглощать другие глюоны. Это вызывает асимптотическую свободу : по мере приближения кварков друг к другу хромодинамическая сила связи между ними ослабевает. [86] И наоборот, с увеличением расстояния между кварками сила связи усиливается. Цветовое поле становится напряженным, как эластичная лента при растяжении, и спонтанно создаются новые глюоны соответствующего цвета, чтобы усилить поле. Выше определенного энергетического порога создаются пары кварков и антикварков . Эти пары связываются с разделяющимися кварками, вызывая образование новых адронов. Это явление известно как ограничение цвета : кварки никогда не появляются изолированно. [87][88] Этот процесс адронизации происходит до того, как кварки, образовавшиеся в результате столкновения высоких энергий, смогут взаимодействовать любым другим способом. Единственным исключением является топ-кварк, который может распасться до того, как адронизируется. [89]

Морские кварки [ править ]

Адроны содержат наряду с валентными кварками (
q
v), которые дают вклад в их квантовые числа , виртуальный кварк-антикварк (
q

q
) пары, известные как морские кварки (
q
s). Морские кварки образуются при расщеплении глюона цветового поля адрона; этот процесс также работает в обратном направлении: при аннигиляции двух морских кварков образуется глюон. Результатом является постоянный поток расщеплений и творений глюонов, которые в просторечии называют «морем». [90] Морские кварки гораздо менее стабильны, чем их валентные аналоги, и они обычно аннигилируют друг друга внутри адрона. Несмотря на это, морские кварки могут адронизироваться в барионные или мезонные частицы при определенных обстоятельствах. [91]

Другие фазы кварковой материи [ править ]

Основная статья: вопрос КХД
Качественная визуализация фазовой диаграммы кварковой материи. Точные детали диаграммы являются предметом текущих исследований. [92] [93]

В достаточно экстремальных условиях кварки могут выйти из связанных состояний и распространяться как термализованные «свободные» возбуждения в большей среде. В процессе асимптотической свободы сильное взаимодействие ослабевает при повышении температуры. В конце концов, ограничение цвета будет эффективно потеряно в чрезвычайно горячей плазме свободно движущихся кварков и глюонов. Эта теоретическая фаза вещества называется кварк-глюонной плазмой . [94]

Точные условия, необходимые для возникновения этого состояния, неизвестны и были предметом множества спекуляций и экспериментов. По оценке, необходимая температура составляет(1,90 ± 0,02) × 10 12 кельвинов . [95] Хотя состояние полностью свободных кварков и глюонов никогда не было достигнуто (несмотря на многочисленные попытки ЦЕРНа в 1980-х и 1990-х годах), [96] недавние эксперименты на коллайдере релятивистских тяжелых ионов дали доказательства того, что кварковая материя жидкого типа демонстрирует «почти идеальное» плавное движение . [97]

Кварк-глюонная плазма характеризовалась бы значительным увеличением числа более тяжелых кварковых пар по сравнению с числом пар кварков вверх и вниз. Считается, что в период до 10 -6 секунд после Большого взрыва ( кварковая эпоха ) Вселенная была заполнена кварк-глюонной плазмой, поскольку температура была слишком высокой для стабильности адронов. [98]

Предполагается, что при достаточно высокой барионной плотности и относительно низких температурах - возможно, сравнимых с температурой нейтронных звезд - кварковая материя вырождается в ферми-жидкость из слабо взаимодействующих кварков. Эта жидкость будет характеризоваться конденсацией куперовских пар цветных кварков , что нарушит локальную симметрию SU (3) c . Поскольку кварковые куперовские пары несут цветной заряд, такая фаза кварковой материи будет цветной сверхпроводящей ; то есть цветной заряд мог бы проходить через него без сопротивления. [99]

См. Также [ править ]

  • Блокировка цвета и вкуса
  • Магнитный момент нейтрона
  • Преоны
  • Кварконий
  • Кварковая звезда
  • Кварк-лептонная дополнительность

Примечания [ править ]

  1. ^ Существует также теоретическая возможность более экзотических фаз кварковой материи .
  2. ^ Главное свидетельство основано на ширины резонанса изZ0бозон , который заставляет нейтрино 4-го поколения иметь массу больше ~45 ГэВ / c 2 . Это будет сильно контрастировать с нейтрино трех других поколений, массы которых не могут превышать2 МэВ / c 2 .
  3. ^ CP-нарушение - это явление, которое заставляет слабые взаимодействия вести себя по-разному, когда левые и правые меняются местами ( P-симметрия ) и частицы заменяются соответствующими им античастицами ( C-симметрия ).
  4. ^ «Красота» и «правда» противопоставляются в последних строкахстихотворения Китса 1819 года « Ода греческой урне », и, возможно, они были источником этих имен. [58] [59] [60]
  5. ^ Фактическая вероятность распада одного кварка на другой является сложной функцией (среди других переменных) массы распадающегося кварка, масс продуктов распада и соответствующего элемента матрицы СКМ. Эта вероятность прямо пропорциональна (но не равна) квадрату величины (| V ij  | 2 ) соответствующей записи CKM.
  6. ^ Несмотря на название, цветовой заряд не связан с цветовым спектром видимого света.

Ссылки [ править ]

  1. ^ «Кварк (субатомная частица)» . Encyclopdia Britannica . Проверен 29 июня 2 008 .
  2. ^ Р. Нейв. «Заключение кварков» . Гиперфизика . Государственный университет Джорджии , факультет физики и астрономии . Проверен 29 июня 2 008 .
  3. ^ Р. Нейв. «Мешковая модель удержания кварка» . Гиперфизика . Государственный университет Джорджии , факультет физики и астрономии . Проверен 29 июня 2 008 .
  4. ^ а б Р. Нейв. «Кварки» . Гиперфизика . Государственный университет Джорджии , факультет физики и астрономии . Проверен 29 июня 2 008 .
  5. ^ а б в г Б. Каритерс; П. Граннис (1995). «Открытие верхнего кварка» (PDF) . Линия луча . 25 (3): 4–16 . Проверено 23 сентября 2008 года .
  6. ^ а б Э. Д. Блум; и другие. (1969). «Неупругое e - p рассеяние высоких энергий при 6 ° и 10 °» . Письма с физическим обзором . 23 (16): 930–934. Bibcode : 1969PhRvL..23..930B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.23.930 .
  7. ^ а б М. Брейденбах; и другие. (1969). «Наблюдаемое поведение сильно неупругого рассеяния электронов на протонах» . Письма с физическим обзором . 23 (16): 935–939. Bibcode : 1969PhRvL..23..935B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.23.935 . ОСТИ 1444731 . S2CID 2575595 .  
  8. ↑ SSM Wong (1998). Вводная ядерная физика (2-е изд.). Wiley Interscience . п. 30. ISBN 978-0-471-23973-4.
  9. ^ KA Peacock (2008). Квантовая революция . Издательская группа «Гринвуд» . п. 125 . ISBN 978-0-313-33448-1.
  10. ^ Б. Повх; К. Шольц; К. Рит; Ф. Цетше (2008). Частицы и ядра . Springer . п. 98. ISBN 978-3-540-79367-0.
  11. ^ Раздел 6.1. в PCW Davies (1979). Силы природы . Издательство Кембриджского университета . ISBN 978-0-521-22523-6.
  12. ^ a b c М. Муновиц (2005). Зная . Издательство Оксфордского университета . п. 35 . ISBN 978-0-19-516737-5.
  13. ^ W.-M. Яо; и другие. ( Группа данных по частицам ) (2006). «Обзор физики элементарных частиц: обновление пентакварка» (PDF) . Журнал Physics G . 33 (1): 1–1232. arXiv : astro-ph / 0601168 . Bibcode : 2006JPhG ... 33 .... 1Y . DOI : 10.1088 / 0954-3899 / 33/1/001 .
  14. ^ С.-К. Чой; и другие. ( Коллаборация Belle ) (2008). «Наблюдение резонансной структуры в
    π±
    Ψ ′ Распределение масс в эксклюзивном B → K
    π±
    Распады ф '». Physical Review Letters . 100 (14): 142001. Arxiv : 0708,1790 . Bibcode : 2008PhRvL.100n2001C . Дои : 10,1103 / PhysRevLett.100.142001 . PMID  18518023 . S2CID  119138620 .
  15. ^ «Белль открывает новый тип мезона» (пресс-релиз). КЕК . 2007. Архивировано из оригинала 22 января 2009 года . Проверено 20 июня 2009 года .
  16. ^ Р. Аайдж; и другие. ( Коллаборация LHCb ) (2014). «Наблюдение резонансного характера Z (4430) - состояния». Письма с физическим обзором . 112 (22): 222002. arXiv : 1404.1903 . Bibcode : 2014PhRvL.112v2002A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.112.222002 . PMID 24949760 . S2CID 904429 .  
  17. ^ Р. Аайдж; и другие. ( Коллаборация LHCb ) (2015). «Наблюдение J / ψp-резонансов, согласующихся с пентакварковыми состояниями в Λ.0 б→ J / ψK - p распадается » . Physical Review Letters . 115 (7): 072001. arXiv : 1507.03414 . Bibcode : 2015PhRvL.115g2001A . Doi : 10.1103 / PhysRevLett.115.072001 . PMID  26317714 .
  18. ^ К. Амслер; и другие. ( Группа данных по частицам ) (2008). «Обзор физики элементарных частиц: кварки b ′ (4-го поколения), поиски» (PDF) . Физика Письма Б . 667 (1): 1–1340. Bibcode : 2008PhLB..667 .... 1A . DOI : 10.1016 / j.physletb.2008.07.018 .
  19. ^ К. Амслер; и другие. ( Группа данных по частицам ) (2008). «Обзор физики элементарных частиц: кварки t ′ (4-го поколения), поиски» (PDF) . Физика Письма Б . 667 (1): 1–1340. Bibcode : 2008PhLB..667 .... 1A . DOI : 10.1016 / j.physletb.2008.07.018 .
  20. ^ Д. Декамп; и другие. ( Сотрудничество АЛЕФ ) (1989). «Определение количества легких нейтрино видов» (PDF) . Физика Письма Б . 231 (4): 519. Bibcode : 1989PhLB..231..519D . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (89) 90704-1 .
  21. ↑ А. Фишер (1991). «В поисках начала времени: космическая связь» . Популярная наука . 238 (4): 70.
  22. ↑ JD Barrow (1997) [1994]. «Сингулярность и другие проблемы». Происхождение Вселенной (Переиздание ред.). Основные книги . ISBN 978-0-465-05314-8.
  23. ^ DH Perkins (2003). Астрофизика элементарных частиц . Издательство Оксфордского университета . п. 4 . ISBN 978-0-19-850952-3.
  24. ^ а б М. Гелл-Манн (1964). «Схематическая модель барионов и мезонов». Письма по физике . 8 (3): 214–215. Bibcode : 1964PhL ..... 8..214G . DOI : 10.1016 / S0031-9163 (64) 92001-3 .
  25. ^ а б Г. Цвейг (1964). "Модель SU (3) для симметрии сильного взаимодействия и ее нарушения" (PDF) . ЦЕРН-TH-401 .
  26. ^ а б Г. Цвейг (1964). "Модель SU (3) для симметрии сильного взаимодействия и ее нарушения: II" . ЦЕРН-TH-412 .
  27. ^ М. Гелл-Манн (2000) [1964]. «Восьмеричный путь: теория симметрии сильного взаимодействия». В M. Gell-Mann, Y. Ne'eman (ed.). Восьмеричный путь . Westview Press . п. 11. ISBN 978-0-7382-0299-0.
    Оригинал: М. Гелл-Манн (1961). «Восьмеричный путь: теория симметрии сильного взаимодействия» . Отчет синхротронной лаборатории CTSL-20 . Калифорнийский технологический институт . DOI : 10.2172 / 4008239 .
  28. ^ Ю. Нееман (2000) [1964]. «Вывод сильных взаимодействий из калибровочной инвариантности». В M. Gell-Mann, Y. Ne'eman (ed.). Восьмеричный путь . Westview Press . ISBN 978-0-7382-0299-0.
    Оригинал Ю. Неемана (1961). «Вывод сильных взаимодействий из калибровочной инвариантности». Ядерная физика . 26 (2): 222. Bibcode : 1961NucPh..26..222N . DOI : 10.1016 / 0029-5582 (61) 90134-1 .
  29. ^ RC Olby; Г. Н. Кантор (1996). Товарищ по истории современной науки . Тейлор и Фрэнсис . п. 673. ISBN 978-0-415-14578-7.
  30. ^ А. Пикеринг (1984). Конструирование кварков . Издательство Чикагского университета . С. 114–125. ISBN 978-0-226-66799-7.
  31. ^ BJ Bjorken; С.Л. Глэшоу (1964). «Элементарные частицы и SU (4)». Письма по физике . 11 (3): 255–257. Bibcode : 1964PhL .... 11..255B . DOI : 10.1016 / 0031-9163 (64) 90433-0 .
  32. ^ JI Фридман. «Дорога к Нобелевской премии» . Huế University . Архивировано из оригинала 25 декабря 2008 года . Проверено 29 сентября 2008 года .
  33. ^ RP Фейнман (1969). "Столкновения адронов очень высоких энергий" (PDF) . Письма с физическим обзором . 23 (24): 1415–1417. Bibcode : 1969PhRvL..23.1415F . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.23.1415 .
  34. ^ С. Крецер; HL Lai; FI Olness; WK Tung (2004). «Распределения партонов CTEQ6 с масс-эффектами тяжелых кварков». Physical Review D . 69 (11): 114005. arXiv : hep-ph / 0307022 . Bibcode : 2004PhRvD..69k4005K . DOI : 10.1103 / PhysRevD.69.114005 . S2CID 119379329 . 
  35. ^ а б Д. Дж. Гриффитс (1987). Введение в элементарные частицы . Джон Вили и сыновья . п. 42 . ISBN 978-0-471-60386-3.
  36. ^ М.Е. Пескин; Д.В. Шредер (1995). Введение в квантовую теорию поля . Аддисон-Уэсли . п. 556 . ISBN 978-0-201-50397-5.
  37. ^ В. Ежели (1996). Физика элементарных частиц . Springer . п. 2. ISBN 978-1-56396-642-2.
  38. ^ SL Glashow; Х. Илиопулос; Л. Майани (1970). «Слабые взаимодействия с лептон-адронной симметрией». Physical Review D . 2 (7): 1285–1292. Bibcode : 1970PhRvD ... 2.1285G . DOI : 10.1103 / PhysRevD.2.1285 .
  39. ↑ DJ Griffiths (1987). Введение в элементарные частицы . Джон Вили и сыновья . п. 44 . ISBN 978-0-471-60386-3.
  40. ↑ М. Кобаяши; Т. Маскава (1973). "CP-нарушение в перенормируемой теории слабого взаимодействия" . Успехи теоретической физики . 49 (2): 652–657. Bibcode : 1973PThPh..49..652K . DOI : 10.1143 / PTP.49.652 . hdl : 2433/66179 .
  41. ^ а б Х. Харари (1975). «Новая кварковая модель для адронов». Физика Письма Б . 57 (3): 265. Полномочный код : 1975PhLB ... 57..265H . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (75) 90072-6 .
  42. ^ a b К. В. Стейли (2004). Доказательства существования топ-кварка . Издательство Кембриджского университета . С. 31–33. ISBN 978-0-521-82710-2.
  43. ^ SW Herb; и другие. (1977). «Наблюдение димюонного резонанса при энергии 9,5 ГэВ в столкновениях протонов с ядрами с энергией 400 ГэВ». Письма с физическим обзором . 39 (5): 252. Bibcode : 1977PhRvL..39..252H . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.39.252 . ОСТИ 1155396 . 
  44. ^ М. Bartusiak (1994). Позитрон по имени Присцилла . Национальная академия прессы . п. 245 . ISBN 978-0-309-04893-4.
  45. ^ Ф. Абэ; и другие. ( Сотрудничество CDF ) (1995). "Наблюдение за образованием топ-кварка в
    п

    п
    Столкновения с Collider Detector в Fermilab». Physical Review Letters , . 74 (14):. 2626-2631 Arxiv : геп-ех / 9503002 . Bibcode : 1995PhRvL..74.2626A . Дои : 10,1103 / PhysRevLett.74.2626 . PMID  10057978 . S2CID  119451328 .
  46. ^ С. Абачи; и другие. ( Сотрудничество DØ ) (1995). «Наблюдение за верхним кварком». Письма с физическим обзором . 74 (14): 2632–2637. arXiv : hep-ex / 9503003 . Bibcode : 1995PhRvL..74.2632A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.74.2632 . PMID 10057979 . S2CID 42826202 .  
  47. ^ KW Staley (2004). Доказательства существования топ-кварка . Издательство Кембриджского университета . п. 144. ISBN 978-0-521-82710-2.
  48. ^ «Новое прецизионное измерение массы топ-кварка» . Новости Брукхейвенской национальной лаборатории . 2004. Архивировано из оригинала 5 марта 2016 года . Проверено 3 ноября 2013 года .
  49. ^ Дж. Джойс (1982) [1939]. Поминки по Финнегану . Книги пингвинов . п. 383 . ISBN 978-0-14-006286-1.
  50. ^ С. Пронк-Титхофф (2013). Германские заимствования в праславянском языке . Родопы . п. 71. ISBN 978-9401209847.
  51. ^ "Какое отношение" кварк "имеет к поминкам по Финнегану?" . Мерриам-Вебстер . Проверено 17 января 2018 .
  52. ^ GEP Gillespie. «Почему Джойс отвечает и не несет ответственности за кварк в современной физике» (PDF) . Статьи о Джойсе 16 . Проверено 17 января 2018 .
  53. ↑ М. Гелл-Манн (1995). Кварк и ягуар: приключения в простом и сложном . Генри Холт и Ко . п. 180. ISBN 978-0-8050-7253-2.
  54. ^ Дж. Глейк (1992). Гений: Ричард Фейнман и современная физика . Маленький Браун и компания . п. 390. ISBN 978-0-316-90316-5.
  55. ^ JJ Sakurai (1994). С.Ф. Туан (ред.). Современная квантовая механика (перераб.). Аддисон-Уэсли . п. 376 . ISBN 978-0-201-53929-5.
  56. ^ а б Д. Х. Перкинс (2000). Введение в физику высоких энергий . Издательство Кембриджского университета . п. 8 . ISBN 978-0-521-62196-0.
  57. ^ М. Риордан (1987). Охота на кварк: правдивая история современной физики . Саймон и Шустер . п. 210 . ISBN 978-0-671-50466-3.
  58. ^ Ролник, Уильям Б. (2003). Остатки грехопадения: откровения о тайнах частиц . World Scientific Pub Co Inc. стр. 136 . ISBN 978-9812380609. Проверено 14 октября 2018 года . кварк китс правда красота.
  59. ^ Ми, Николас (2012). Сила Хиггса: разбитая космическая симметрия . Quantum Wave Publishing. ISBN 978-0957274617. Проверено 14 октября 2018 года .
  60. ^ Гуден, Филип (2016). Можем ли мы позаимствовать ваш язык ?: Как английский крадет слова со всего мира . Голова Зевса. ISBN 978-1784977986. Проверено 14 октября 2018 года .
  61. Перейти ↑ F. Close (2006). Новый космический лук . CRC Press . п. 133. ISBN 978-1-58488-798-0.
  62. ^ JT Volk; и другие. (1987). «Письмо о намерениях для фабрики красоты Тэватрон» (PDF) . Предложение Фермилаб № 783.
  63. ^ С. Квигг (2006). «Частицы и стандартная модель». В Г. Фрейзере (ред.). Новая физика двадцать первого века . Издательство Кембриджского университета . п. 91. ISBN 978-0-521-81600-7.
  64. ^ "Стандартная модель физики элементарных частиц" . BBC. 2002 . Проверено 19 апреля 2009 года .
  65. Перейти ↑ F. Close (2006). Новый космический лук . CRC Press . С. 80–90. ISBN 978-1-58488-798-0.
  66. ^ Д. Линкольн (2004). Понимание Вселенной . World Scientific . п. 116 . ISBN 978-981-238-705-9.
  67. ^ «Слабые взаимодействия» . Виртуальный центр посетителей . Стэнфордский центр линейных ускорителей . 2008 . Проверено 28 сентября 2008 года .
  68. ^ К. Накамура; и другие. ( Группа данных по частицам ) (2010). "Обзор физики частиц: матрица кваркового смешения CKM" (PDF) . Журнал Physics G . 37 (7A): 075021. Bibcode : 2010JPhG ... 37g5021N . DOI : 10.1088 / 0954-3899 / 37 / 7A / 075021 .
  69. ↑ Z. Maki; М. Накагава; С. Саката (1962). «Замечания к единой модели элементарных частиц» . Успехи теоретической физики . 28 (5): 870. Bibcode : 1962PThPh..28..870M . DOI : 10.1143 / PTP.28.870 .
  70. ^ BC Чаухан; М. Пикариелло; Дж. Пулидо; Э. Торренте-Лухан (2007). "Кварк-лептонная комплементарность, нейтрино и данные стандартной модели предсказывают θPMNS
    13     знак равно 9 °+ 1 °
    −2 °    ». Европейский физический журнал . C50 (3):. 573-578 Arxiv : геп-фот / 0605032 . Bibcode : 2007EPJC ... 50..573C . Дои : 10,1140 / epjc / s10052-007-0212-г . S2CID  118107624 .
  71. ^ Р. Нейв. «Сила цвета» . Гиперфизика . Государственный университет Джорджии , факультет физики и астрономии . Проверено 26 апреля 2009 года .
  72. ^ BA Schumm (2004). Вещи в глубине души . Издательство Университета Джона Хопкинса . С.  131–132 . ISBN 978-0-8018-7971-5.
  73. ^ а б Часть III М. Е. Пескина; Д.В. Шредер (1995). Введение в квантовую теорию поля . Аддисон-Уэсли . ISBN 978-0-201-50397-5.
  74. ^ В. Icke (1995). Сила симметрии . Издательство Кембриджского университета . п. 216 . ISBN 978-0-521-45591-6.
  75. Перейти ↑ MY Han (2004). История света . World Scientific . п. 78 . ISBN 978-981-256-034-6.
  76. ^ С. Саттон. «Квантовая хромодинамика (физика)» . Энциклопедия Britannica Online . Проверено 12 мая 2009 года .
  77. Перейти ↑ A. Watson (2004). Квантовый кварк . Издательство Кембриджского университета . С. 285–286. ISBN 978-0-521-82907-6.
  78. ^ a b c К. А. Оливия; и другие. ( Группа данных по частицам ) (2014). «Обзор физики элементарных частиц» . Китайская физика C . 38 (9): 1–708. Bibcode : 2014ChPhC..38i0001O . DOI : 10.1088 / 1674-1137 / 38/9/090001 . PMID 10020536 . 
  79. ^ W. Weise; А. М. Грин (1984). Кварки и ядра . World Scientific . С. 65–66. ISBN 978-9971-966-61-4.
  80. Перейти ↑ D. McMahon (2008). Демистификация квантовой теории поля . Макгроу – Хилл . п. 17 . ISBN 978-0-07-154382-8.
  81. Перейти ↑ SG Roth (2007). Прецизионная электрослабая физика на электрон-позитронных коллайдерах . Springer . п. VI. ISBN 978-3-540-35164-1.
  82. ^ Меньше, чем маленький: в поисках чего-то нового с LHC, Дон Линкольн, PBS Nova, 28 октября 2014 г.
  83. ^ RP Фейнман (1985). QED: Странная теория света и материи (1-е изд.). Издательство Принстонского университета . стр.  136 -137. ISBN 978-0-691-08388-9.
  84. Перейти ↑ M. Veltman (2003). Факты и загадки в физике элементарных частиц . World Scientific . С.  45–47 . ISBN 978-981-238-149-1.
  85. ^ Ф. Вильчек; Б. Дивайн (2006). Фантастические реалии . World Scientific . п. 85 . ISBN 978-981-256-649-2.
  86. ^ Ф. Вильчек; Б. Дивайн (2006). Фантастические реалии . World Scientific . С. 400 и далее. ISBN 978-981-256-649-2.
  87. Перейти ↑ M. Veltman (2003). Факты и загадки в физике элементарных частиц . World Scientific . С.  295–297 . ISBN 978-981-238-149-1.
  88. ^ Т. Yulsman (2002). Происхождение . CRC Press . п. 55. ISBN 978-0-7503-0765-9.
  89. ^ Группа данных по частицам (1 июня 2020 г.). «Топ-кварк» (PDF) . Успехи теоретической и экспериментальной физики . 2020 : 083C01.
  90. Перейти ↑ J. Steinberger (2005). Изучение частиц . Springer . п. 130 . ISBN 978-3-540-21329-1.
  91. ^ C.-Y. Вонг (1994). Введение в столкновения тяжелых ионов высоких энергий . World Scientific . п. 149. ISBN 978-981-02-0263-7.
  92. ^ С.Б. Рюстер; В. Верт; М. Бубалла; И.А. Шовковый; Д.Х. Ришке (2005). «Фазовая диаграмма нейтрального кваркового вещества: самосогласованная трактовка кварковых масс». Physical Review D . 72 (3): 034003. arXiv : hep-ph / 0503184 . Bibcode : 2005PhRvD..72c4004R . DOI : 10.1103 / PhysRevD.72.034004 . S2CID 10487860 . 
  93. ^ MG Alford; К. Раджагопал; Т. Шефер; А. Шмитт (2008). «Цветная сверхпроводимость в плотной кварковой материи». Обзоры современной физики . 80 (4): 1455–1515. arXiv : 0709.4635 . Bibcode : 2008RvMP ... 80.1455A . DOI : 10.1103 / RevModPhys.80.1455 . S2CID 14117263 . 
  94. ^ С. Mrowczynski (1998). «Кварк-глюонная плазма». Acta Physica Polonica Б . 29 (12): 3711. arXiv : nucl-th / 9905005 . Bibcode : 1998AcPPB..29.3711M .
  95. ^ З. Фодор; С.Д. Кац (2004). «Критическая точка КХД при конечных T и μ, результаты на решетке для физических масс кварков» . Журнал физики высоких энергий . 2004 (4): 50. arXiv : hep-lat / 0402006 . Bibcode : 2004JHEP ... 04..050F . DOI : 10.1088 / 1126-6708 / 2004/04/050 .
  96. ^ У. Хайнц; М. Джейкоб (2000). «Свидетельства нового состояния материи: оценка результатов программы CERN Lead Beam». arXiv : nucl-th / 0002042 .
  97. ^ "Ученые RHIC обслуживают" идеальную "жидкость" . Брукхейвенская национальная лаборатория . 2005. Архивировано из оригинального 15 апреля 2013 года . Проверено 22 мая 2009 года .
  98. ^ Т. Yulsman (2002). Происхождение: поиски наших космических корней . CRC Press . п. 75. ISBN 978-0-7503-0765-9.
  99. ^ А. Седракян; Дж. В. Кларк; MG Alford (2007). Спаривание в фермионных системах . World Scientific . стр.  2 -3. ISBN 978-981-256-907-3.

Дальнейшее чтение [ править ]

  • А. Али; Г. Крамер (2011). "JETS и QCD: Исторический обзор открытия кварковых и глюонных струй и их влияние на QCD". Европейский физический журнал H . 36 (2): 245. arXiv : 1012.2288 . Bibcode : 2011EPJH ... 36..245A . DOI : 10.1140 / epjh / e2011-10047-1 . S2CID  54062126 .
  • Р. Боули; Э. Коупленд. «Кварки» . Шестьдесят символов . Brady Харан для Ноттингемского университета .
  • Ди-джей Гриффитс (2008). Введение в элементарные частицы (2-е изд.). Wiley – VCH . ISBN 978-3-527-40601-2.
  • И. С. Хьюз (1985). Элементарные частицы (2-е изд.). Издательство Кембриджского университета . ISBN 978-0-521-26092-3.
  • Р. Ортер (2005). Теория почти всего: стандартная модель, невоспетый триумф современной физики . Pi Press . ISBN 978-0-13-236678-6.
  • А. Пикеринг (1984). Построение кварков: социологическая история физики элементарных частиц . Издательство Чикагского университета . ISBN 978-0-226-66799-7.
  • Б. Повх (1995). Частицы и ядра: введение в физические концепции . Springer-Verlag . ISBN 978-0-387-59439-2.
  • М. Риордан (1987). Охота на кварк: правдивая история современной физики . Саймон и Шустер . ISBN 978-0-671-64884-8.
  • Б.А. Шумм (2004). Вещи в глубине души: захватывающая красота физики элементарных частиц . Издательство Университета Джона Хопкинса . ISBN 978-0-8018-7971-5.

Внешние ссылки [ править ]

  • Лекция Мюррея Гелл-Манна, лауреата Нобелевской премии по физике, 1969 г.
  • Лекция Бертона Рихтера о присуждении Нобелевской премии по физике 1976 года
  • Лекция Сэмюэля Ч. Тинга о Нобелевской премии по физике 1976 г.
  • Лекция Макото Кобаяши, лауреата Нобелевской премии по физике
  • Лекция Тошихиде Маскавы, лауреата Нобелевской премии по физике, 2008 г.
  • Топ-кварк и частица Хиггса. Автор Т.А. Хеппенгеймер  . Описание эксперимента ЦЕРН по подсчету семейств кварков.