Кварк-глюонная плазма или КГП представляет собой взаимодействующую локализованную совокупность кварков и глюонов, находящихся в тепловом (локальном кинетическом) и (близком к) химическом (по содержанию) равновесии. Слово « плазма» сигнализирует о том, что разрешены бесплатные цветные заряды. В обзоре 1987 года Леон ван Хов указал на эквивалентность трех терминов: кварк-глюонная плазма, кварковая материя и новое состояние материи. [2] Поскольку температура выше температуры Хагедорна- и, следовательно, выше шкалы массы легкого u, d-кварка - давление демонстрирует релятивистский формат Стефана-Больцмана, управляемый четвертой степенью температуры и многими практически свободными от массы кварковыми и глюонными составляющими. Можно сказать, что КГП возникает как новая фаза сильно взаимодействующей материи, которая проявляет свои физические свойства в терминах почти свободной динамики практически безмассовых глюонов и кварков. И кварки, и глюоны должны присутствовать в условиях, близких к химическому (выходному) равновесию, с их цветным зарядом, открытым для нового состояния вещества, которое называется КГП.
Кварк-глюонная плазма заполнила всю Вселенную до образования вещества. Теории, предсказывающие существование кварк-глюонной плазмы, были разработаны в конце 1970-х - начале 1980-х годов. [3] Дискуссии вокруг экспериментов с тяжелыми ионами последовали его примеру [4] [5] [6] [7] [8], и первые предложения по эксперименту были выдвинуты в ЦЕРНе [9] [10] [11] [12] [13] [14] и BNL [15] [16] в последующие годы. Кварк-глюонная плазма [17] [18] была впервые обнаружена в лаборатории ЦЕРН в 2000 году. [19] [20] [21]
Общее введение
Кварк-глюонная плазма - это состояние вещества, в котором элементарные частицы, составляющие адроны барионной материи, освобождаются от сильного притяжения друг к другу при чрезвычайно высоких плотностях энергии . Эти частицы - кварки и глюоны , из которых состоит барионная материя. [22] В нормальной материи кварки ограничены ; в КГП являются кварки деконфайнментом . В классической КХД кварки являются фермионными компонентами адронов ( мезонов и барионов ), а глюоны считаются бозонными компонентами таких частиц. Глюоны являются переносчиками силы или бозонами цветовой силы КХД, в то время как кварки сами по себе являются их коллегами из фермионной материи.
Мы изучаем кварк-глюонную плазму, чтобы воссоздать и понять условия высокой плотности энергии, преобладающие во Вселенной, когда материя образовалась из элементарных степеней свободы (кварков, глюонов) примерно через 20 мкс после Большого взрыва . Экспериментальные группы исследуют на «большом» расстоянии (де) ограничивающую структуру квантового вакуума, современный релятивистский эфир, который определяет преобладающую форму материи и законы природы. Эксперименты дают представление о происхождении материи и массы: материя и антивещество создаются, когда кварк-глюонная плазма «адронизируется», а масса вещества возникает в структуре ограничивающего вакуума. [19]
Как кварк-глюонная плазма вписывается в общую схему физики
КХД является частью современной теории физики элементарных частиц, называемой Стандартной моделью . Другие части этой теории имеют дело с электрослабыми взаимодействиями и нейтрино . Теория электродинамики была проверена и нашла правильно несколько частей в миллиард. Теория слабых взаимодействий была протестирована и обнаружили , правильно нескольких частей на тысячу. Пертурбативные формы КХД проверены на несколько процентов. [23] Пертурбативные модели предполагают относительно небольшие изменения от основного состояния, то есть относительно низкие температуры и плотности, что упрощает вычисления за счет общности. Напротив, непертурбативные формы КХД практически не тестировались. Изучение QGP, обладающего высокой температурой и плотностью, является частью этих усилий по консолидации великой теории физики элементарных частиц.
Изучение QGP также является испытательной площадкой для теории конечного температурного поля , раздела теоретической физики, который стремится понять физику элементарных частиц в условиях высокой температуры. Такие исследования важны для понимания ранней эволюции нашей Вселенной: первых сотен микросекунд или около того. Это критически важно для физических целей нового поколения наблюдений за Вселенной ( WMAP и его последователи). Это также имеет отношение к Теориям Великого Объединения, которые стремятся объединить три фундаментальные силы природы (исключая гравитацию).
Причины изучения образования кварк-глюонной плазмы.
Общепринятая модель образования Вселенной гласит, что это произошло в результате Большого взрыва . В этой модели в интервале времени 10 −10 –10 −6 с после Большого взрыва материя существовала в виде кварк-глюонной плазмы. Воспроизвести плотность и температуру материи того времени в лабораторных условиях можно для изучения характеристик самой ранней Вселенной. Пока единственная возможность - столкновение двух тяжелых атомных ядер, разогнанных до энергий более сотни ГэВ. Используя результат лобового столкновения в объеме, примерно равном объему атомного ядра, можно смоделировать плотность и температуру, существовавшие в первые мгновения жизни Вселенной.
Отношение к нормальной плазме
Плазмы материя , в которой заряды являются скринингом из - за присутствие других мобильных платежей. Например: закон Кулона подавляется экранированием, чтобы получить заряд, зависящий от расстояния,, т.е. заряд Q уменьшается экспоненциально с расстоянием, деленным на длину экранирования α. В КГП, то цвет заряд из кварков и глюонов просеивают. QGP имеет и другие аналогии с нормальной плазмой. Также есть различия, потому что цветной заряд неабелев , тогда как электрический заряд абелев. Вне конечного объема QGP цветное электрическое поле не экранируется, так что объем QGP все еще должен быть нейтральным по цвету. Следовательно, оно, как и ядро, будет иметь целочисленный электрический заряд.
Из-за задействованных чрезвычайно высоких энергий кварк-антикварковые пары образуются путем образования пар, и, таким образом, QGP представляет собой примерно равную смесь кварков и антикварков разного вкуса с небольшим избытком кварков. Это свойство не является общей характеристикой обычной плазмы, которая может быть слишком холодной для образования пар (см., Однако, сверхновую с нестабильностью пар ).
Теория
Одним из следствий этого различия является то, что цветовой заряд слишком велик для пертурбативных вычислений, которые являются основой КЭД . В результате основным теоретическим инструментом для изучения теории КГП является калибровочная теория на решетке . [25] [26] Температура перехода (приблизительно175 МэВ ) была впервые предсказана калибровочной теорией решетки. С тех пор калибровочная теория решетки использовалась для предсказания многих других свойств этого типа материи. Гипотеза соответствия AdS / CFT может дать понимание QGP, более того, конечная цель соответствия жидкости / силы тяжести - понять QGP. Считается, что QGP является фазой QCD, которая полностью локально термализована и, таким образом, подходит для эффективного описания гидродинамики.
Производство
Производство QGP в лаборатории достигается путем столкновения тяжелых ядер атомов (называемых тяжелыми ионами, поскольку в ускорителе атомы ионизируются) при релятивистской энергии, при которой вещество нагревается значительно выше температуры Хагедорна T H = 150 МэВ на частицу, что составляет температуры , превышающей 1,66 × 10 12 K . Этого можно добиться, столкнув два больших ядра с высокой энергией (обратите внимание, что175 МэВ - это не энергия встречного пучка). Ядра свинца и золота использовались для таких столкновений в CERN SPS и BNL RHIC соответственно. Ядра ускоряются до ультрарелятивистских скоростей ( сокращая свою длину ) и направляются друг к другу, создавая «огненный шар» в редких случаях столкновения. Гидродинамическое моделирование предсказывает, что этот огненный шар будет расширяться под собственным давлением и остывать при расширении. Тщательно изучив сферический и эллиптический поток , экспериментаторы проверили теорию.
Диагностические инструменты
Имеются неопровержимые доказательства образования кварк-глюонной плазмы в столкновениях релятивистских тяжелых ионов. [27] [28] [29] [30] [31]
Важными классами экспериментальных наблюдений являются:
- Производство странностей
- Эллиптический поток
- Струйная закалка
- J / ψ плавление
- Эффект Ханбери Брауна и Твисса и корреляции Бозе – Эйнштейна
- Спектры одиночных частиц ( фотоны и дилептоны )
Ожидаемые свойства
Термодинамика
Температура перехода от нормального адрона к фазе КГП составляет около 175 МэВ . Этот «кроссовер» на самом деле может быть не только качественной особенностью, но вместо этого он может иметь отношение к истинному фазовому переходу (второго рода), например, к классу универсальности трехмерной модели Изинга . Происходящие явления соответствуют плотности энергии чуть меньше1 ГэВ / фм 3 . Для релятивистской материи давление и температура не являются независимыми переменными, поэтому уравнение состояния - это связь между плотностью энергии и давлением. Это было обнаружено с помощью решетчатых вычислений , и по сравнению как теории возмущений и теории струн . Это все еще предмет активных исследований. В настоящее время вычисляются функции отклика, такие как удельная теплоемкость и различное количество кварков.
Поток
Открытие идеальной жидкости стало поворотным моментом в физике. Эксперименты в RHIC позволили получить обширную информацию об этом замечательном веществе, которое, как мы теперь знаем, является QGP. [32] Ядерное вещество при «комнатной температуре», как известно, ведет себя как сверхтекучая жидкость . При нагревании ядерная жидкость испаряется и превращается в разбавленный газ нуклонов, а при дальнейшем нагревании - в газ барионов и мезонов (адронов). При критической температуре T H адроны плавятся, и газ снова превращается в жидкость. Эксперименты RHIC показали, что это самая совершенная жидкость, когда-либо наблюдаемая в любом лабораторном эксперименте любого масштаба. Новая фаза вещества, состоящая из растворенных адронов, проявляет меньшее сопротивление потоку, чем любое другое известное вещество. Эксперименты на RHIC уже в 2005 году показали, что Вселенная в самом начале была однородно заполнена этим типом материала - сверхжидкостью, которая, когда Вселенная остыла ниже T H, испарилась в газ адронов. Детальные измерения показывают, что эта жидкость представляет собой кварк-глюонную плазму, в которой кварки, антикварки и глюоны текут независимо. [33]
Короче говоря, кварк-глюонная плазма течет, как брызги жидкости, и, поскольку она не «прозрачна» по отношению к кваркам, она может ослаблять струи, испускаемые столкновениями. Более того, однажды сформированный шар кварк-глюонной плазмы, как и любой горячий объект, передает тепло внутрь за счет излучения. Однако, в отличие от обычных объектов, имеется достаточно энергии, чтобы глюоны (частицы, опосредующие сильное взаимодействие ) сталкивались и производили избыток тяжелых (т.е. высокоэнергетических ) странных кварков . Принимая во внимание, что, если бы QGP не существовало и имело место чистое столкновение, та же самая энергия была бы преобразована в неравновесную смесь, содержащую даже более тяжелые кварки, такие как очарованные кварки или нижние кварки . [34] [35]
Уравнение состояния является важным входом в уравнения потока. Скорость звука (скорость колебаний КГП плотности) в настоящее время исследуется в решеточных вычислений. [36] [37] [38] длина свободного пробега кварков и глюонов были вычислены с использованием теории возмущений , а также теорию струн . Вычисления решетки здесь были медленнее, хотя первые вычисления транспортных коэффициентов были завершены. [39] [40] Это указывает на то, что среднее время свободного пробега кварков и глюонов в КГП может быть сравнимо со средним расстоянием между частицами: следовательно, КГП является жидкостью по своим свойствам текучести. Это очень активная область исследований, и эти выводы могут быстро измениться. Включение диссипативных явлений в гидродинамику - еще одна активная область исследований. [41] [42] [43]
Эффект гашения струи
В конце 1970-х годов были сделаны подробные прогнозы по производству струй на Супер протонно-антипротонном синхротроне ЦЕРН . [44] [45] [46] [47] UA2 обнаружил первое свидетельство образования струй в адронных столкновениях в 1981 г. [48], которое вскоре было подтверждено UA1 . [49]
Позднее эта тема была возрождена в RHIC. Одним из наиболее ярких физических эффектов, получаемых при энергиях RHIC, является эффект гашения струй. [50] [51] [52] На первом этапе взаимодействия сталкивающихся релятивистских ядер партоны сталкивающихся ядер порождают вторичные партоны с большим поперечным импульсом ≥ 3–6 ГэВ / с. Проходя через сильно нагретую сжатую плазму, партоны теряют энергию. Величина потери энергии партоном зависит от свойств кварк-глюонной плазмы (температуры, плотности). Кроме того, необходимо также учитывать тот факт, что цветные кварки и глюоны являются элементарными объектами плазмы, что отличается от потерь энергии партоном в среде, состоящей из бесцветных адронов . В условиях кварк-глюонной плазмы потери энергии партонами из-за энергий RHIC оцениваются как dE / dx = 1 ГэВ / фм. Этот вывод подтверждается сравнением относительного выхода адронов с большим поперечным импульсом в столкновениях нуклон-нуклон и ядро-ядро при одинаковой энергии столкновения. Потери энергии партонами с большим поперечным импульсом в нуклон-нуклонных столкновениях намного меньше, чем в ядерно-ядерных столкновениях, что приводит к уменьшению выхода адронов высоких энергий в ядерно-ядерных столкновениях. Этот результат предполагает, что ядерные столкновения нельзя рассматривать как простую суперпозицию нуклон-нуклонных столкновений. На короткое время ~ 1 мкс и в конечном объеме кварки и глюоны образуют некую идеальную жидкость. Коллективные свойства этой жидкости проявляются во время ее движения как целого. Поэтому при перемещении партонов в этой среде необходимо учитывать некоторые коллективные свойства этой кварк-глюонной жидкости. Потери энергии зависят от свойств кварк-глюонной среды, от плотности партонов в образующемся файерболе и от динамики его расширения. Потери энергии легкими и тяжелыми кварками при пролете огненного шара оказываются примерно одинаковыми. [53]
В ноябре 2010 года ЦЕРН объявил о первом прямом наблюдении гашения струи на основе экспериментов со столкновениями тяжелых ионов. [54] [55] [56] [57]
Прямые фотоны и дилептоны
Прямые фотоны и дилептоны, возможно, являются наиболее доступными инструментами для изучения столкновений релятивистских тяжелых ионов. Они создаются различными механизмами, охватывающими пространственно-временную эволюцию сильно взаимодействующего огненного шара. В принципе, они дают моментальный снимок и на начальном этапе. Их сложно расшифровать и интерпретировать, поскольку большая часть сигнала исходит от распада адронов спустя много времени после того, как огненный шар QGP распался. [58] [59] [60]
Гипотеза глазмы
С 2008 года обсуждается гипотетическое состояние-предшественник кварк-глюонной плазмы, так называемая «глазма», где одетые частицы конденсируются в какое-то стеклообразное (или аморфное) состояние ниже подлинного перехода между ограниченное состояние и плазменная жидкость. [61] Это было бы аналогично образованию металлических стекол или их аморфных сплавов ниже истинного начала жидкого металлического состояния.
Хотя экспериментальные высокие температуры и плотности, предсказанные как создание кварк-глюонной плазмы, были реализованы в лаборатории, полученное вещество не ведет себя как квазиидеальное состояние свободных кварков и глюонов, а, скорее, как почти идеальная плотная жидкость. . [62] Фактически, тот факт, что кварк-глюонная плазма еще не будет «свободной» при температурах, реализуемых на нынешних ускорителях, был предсказан в 1984 г. как следствие остаточных эффектов конфайнмента. [63] [64]
Формирование деконфайнтов в лабораторных условиях
Кварк-глюонная плазма (КГП) [65] или кварковый суп [66] [67] - это состояние вещества в квантовой хромодинамике (КХД), которое существует при чрезвычайно высокой температуре и / или плотности . Считается, что это состояние состоит из асимптотически свободных сильно взаимодействующих кварков и глюонов , которые обычно ограничены цветовыми ограничениями внутри атомных ядер или других адронов . Это по аналогии с обычной плазмой , где ядра и электроны, ограниченные внутри атомов с помощью электростатических сил в условиях окружающей среды, могут свободно перемещаться. Эксперименты по созданию искусственной кварковой материи начались в ЦЕРНе в 1986/7, в результате чего первые заявления были опубликованы в 1991 году. [68] [69] Потребовалось несколько лет, прежде чем идея была принята в сообществе физиков-ядерщиков и физиков элементарных частиц. Об образовании нового состояния вещества в столкновениях Pb-Pb было официально объявлено в ЦЕРН ввиду убедительных экспериментальных результатов, представленных в эксперименте CERN SPS WA97 в 1999 г. [70] [31] [71], а затем разработанных Брукхейвенской национальной лабораторией. Релятивистский коллайдер тяжелых ионов . [72] [73] [30] Кварковая материя может быть произведена только в ничтожных количествах, она нестабильна и невозможна для сдерживания, и будет радиоактивно распадаться за доли секунды на стабильные частицы в результате адронизации ; затем могут быть обнаружены образовавшиеся адроны или продукты их распада и гамма-лучи . На фазовой диаграмме кварковой материи QGP помещен в режим высокой температуры и высокой плотности, тогда как обычная материя представляет собой холодную и разреженную смесь ядер и вакуума, а гипотетические кварковые звезды будут состоять из относительно холодной, но плотной кварковой материи. . Считается, что до нескольких микросекунд (от 10 −12 до 10 −6 секунд) после Большого взрыва, известного как кварковая эпоха , Вселенная находилась в состоянии кварк-глюонной плазмы.
Сила цветовой силы означает, что в отличие от газоподобной плазмы кварк-глюонная плазма ведет себя как почти идеальная ферми-жидкость , хотя исследования характеристик потока продолжаются. [74] Жидкость или даже почти идеальный поток жидкости с почти отсутствием сопротивления трения или вязкости был заявлен исследовательскими группами RHIC [75] и детектором компактных мюонных соленоидов LHC . [76] QGP отличается от «свободного» события столкновения несколькими особенностями; например, содержание в нем частиц указывает на временное химическое равновесие, производящее избыток странных кварков средней энергии по сравнению с неравновесным распределением, смешивающим легкие и тяжелые кварки («производство странности»), и оно не позволяет струям частиц проходить через ( «струйная закалка»).
Эксперименты в CERN «s Супер протонный синхротрон экспериментов (SPS) начал создавать КГП в 1980 - х и 1990 - х годах: результаты привели ЦЕРН объявить доказательства„новое состояние материи“ [77] в 2000 году [78] Ученые из Брукхейвенских Лабораторный коллайдер релятивистских тяжелых ионов объявил, что они создали кварк-глюонную плазму путем столкновения ионов золота почти со скоростью света, достигнув температуры 4 триллиона градусов Цельсия. [79] В настоящее время эксперименты (2017 г.) В настоящее время национальная лаборатория Brookhaven «s релятивистский коллайдер тяжелых ионов (RHIC) на Лонг - Айленде (Нью - Йорк, США) и в ЦЕРН недавнем Большом адронном коллайдере близ Женевы (Швейцария) продолжают эту работу, [80] [81] путем столкновения релятивистски ускоренного золота и других типов ионов (на RHIC) или свинца (на LHC) друг с другом или с протонами. [81] Три эксперимента, запущенные на Большом адронном коллайдере ЦЕРНа (LHC), на спектрометрах ALICE , [82] ATLAS и CMS , продолжили изучение свойств QGP. ЦЕРН временно прекратил столкновение протонов и начал сталкиваться с ионами свинца для эксперимента ALICE в 2011 году, чтобы создать QGP. [83] Новый рекорд температуры был установлен ALICE: Эксперимент на большом ионном коллайдере в ЦЕРНе в августе 2012 года в диапазоне 5,5 триллионов (5,5 × 10 12 ) кельвинов, как заявлено в их Nature PR. [84]
Образование кварк-глюонной плазмы происходит в результате сильного взаимодействия между партонами ( кварками , глюонами ), составляющими нуклоны сталкивающихся тяжелых ядер, называемых тяжелыми ионами. Поэтому эксперименты называют экспериментами по столкновению релятивистских тяжелых ионов. Теоретические и экспериментальные работы показывают, что образование кварк-глюонной плазмы происходит при температуре T ≈ 150–160 МэВ, температуре Хагедорна и плотности энергии ≈ 0,4–1 ГэВ / фм 3 . Хотя сначала ожидался фазовый переход, современные теоретические интерпретации предлагают фазовое превращение, подобное процессу ионизации нормального вещества в ионную и электронную плазму. [85] [86] [87] [88] [30]
Кварк-глюонная плазма и начало деконфайнмента
Центральным вопросом образования кварк-глюонной плазмы является исследование начала деконфайнмента . С самого начала исследований образования QGP вопрос заключался в том, может ли быть достигнута плотность энергии в ядерно-ядерных столкновениях. Это зависит от того, сколько энергии теряет каждый нуклон. Влиятельной картиной реакции было решение масштабирования, представленное Бьоркеном . [89] Эта модель применима к столкновениям сверхвысоких энергий. В экспериментах, проведенных в CERN SPS и BNL RHIC, возникла более сложная ситуация, обычно разделенная на три этапа: [90]
- Столкновения первичных партонов и остановка барионов в момент полного перекрытия сталкивающихся ядер.
- Перераспределение энергии частиц и новые частицы, рожденные в огненном шаре QGP.
- Огненный шар вещества КГП уравновешивается и расширяется перед адронизацией.
Все больше и больше экспериментальных данных указывают на силу механизмов образования QGP, действующих даже в протон-протонных столкновениях в масштабе энергии LHC. [28]
дальнейшее чтение
Книги
- Плавление адронов, кипение кварков : от температуры Хагедорна до ультрарелятивистских столкновений тяжелых ионов в ЦЕРНе: дань уважения Рольфу Хагедорну, изд. Я. Рафельски , 2016. [91]
- Термодинамика и уравнения состояния вещества: от идеального газа до кварк-глюонной плазмы, В. Е. Фортов, 2016. [92]
- Кварк-глюонная плазма: теоретические основы: аннотированный сборник переизданий, под ред. Я. Капуста, Б. Мюллер , Я. Рафельски , 2003 г. [17]
- Кварк-глюонная плазма: от большого взрыва до маленького взрыва, Косуке Яги, Тецуо Хацуда, Ясуо Миаке, 2005. [93]
- Феноменология ультрарелятивистских столкновений тяжелых ионов, Войцех Флорковский, 2010. [94]
- Физика кварк-глюонной плазмы: вводные лекции, ред. Сурав Саркар, Хельмут Сац, Бикаш Синха, 2010. [95]
- Релятивистская физика тяжелых ионов. Ландольт-Бёрнштейн - Элементарные частицы, ядра и атомы группы I. 23, 2010. [96]
- Кварк-глюонная плазма и физика адронов, ред. П. К. Саху, С. К. Фатак, Йогендра Патхак Вийоги, 2009 г. [97]
- Адроны и кварк-глюонная плазма, J. Letessier, J. Rafelski , 2002. [90]
- Физика кварк-глюонной плазмы, Б. Мюллер , 1985. [98]
Обзорные статьи с исторической точки зрения данной области.
- Краткая история поиска критических структур в столкновениях тяжелых ионов, Марек Газджицки, Марк Горенштейн, Питер Сейбот, 2020. [99]
- Открытие кварк-глюонной плазмы: дневники странностей, Иоганн Рафельски, 2020. [100]
- Феноменологический обзор кварк-глюонной плазмы: концепции и наблюдения, Роман Пасечник, Михал Шумбера, 2017. [101]
- Кварковая материя: начало, Хельмут Сац, Рейнхард Сток, 2016. [102]
- Четыре эксперимента с тяжелыми ионами на CERN-SPS: путешествие по переулку памяти, Эмануэле Кверчи, 2012. [14]
- К истории образования многочастиц в столкновениях высоких энергий, Марек Газдзицки, 2012. [103]
- Странность и кварк-глюонная плазма: тридцать лет открытий, Берндт Мюллер, 2012. [104]
- От SPS к RHIC: Морис и программа тяжелых ионов ЦЕРН, Ульрих В. Хайнц, 2008. [105]
- RHIC: От мечты к лучам за два десятилетия, Гордон Бэйм, 2002. [106]
Смотрите также
- Ограничение цвета
- Цветно-стеклянный конденсат
- Адроны (то есть мезоны и барионы )
- Адронизация
- Температура Хагедорна
- Список статей по плазме (физике)
- Нейтронные звезды
- Физика плазмы
- КХД имеет значение
- Квантовая электродинамика
- Квантовая хромодинамика
- Квантовая гидродинамика
- Релятивистская плазма
- Релятивистское ядерное столкновение
- Производство странностей
- Странное дело
- Список нерешенных проблем физики
Рекомендации
- ^ Bhalerao, Раджив С. (2014). «Релятивистские столкновения тяжелых ионов». В Mulders, M .; Кавагое, К. (ред.). 1-я Азиатско-Европейско-Тихоокеанская школа физики высоких энергий . Желтые отчеты ЦЕРН: Школьные труды. CERN-2014-001, KEK-Proceedings-2013–8. Женева: ЦЕРН. С. 219–239. DOI : 10,5170 / CERN-2014-001 . ISBN 9789290833994. OCLC 801745660 . S2CID 119256218 .
- ^ Ван Хов, Леон Шарль Прудент (1987). Теоретическое предсказание нового состояния материи, «кварк-глюонной плазмы» (также называемой «кварковой материей») .
- ^ Сац, Х. (1981). Статистическая механика кварки и адроны: Труды Международного симпозиума , состоявшегося в университете Билефельда, ФРГ, август 24-31, 1980 . Северная Голландия. ISBN 978-0-444-86227-3.
- ^ Коккони, Г. (январь 1974 г.). «Разработки в ЦЕРНе». Отчет семинара по ГэВ-нуклонным столкновениям тяжелых ионов: как и почему, 29 ноября - 1 декабря 1974 г., Беар-Маунтин, Нью-Йорк . п. 78. ОСТИ 4061527 .
- ^ Уэбб, К. (1979). Первый семинар по ультрарелятивистским ядерным столкновениям, LBL, 21-24 мая 1979 г. (Отчет). LBL-8957. ОСТИ 5187301 .
- ^ Накаи, Коджи; Goldhaber, AS; Синкокаи, Нихон Гакудзюцу; Фонд (США), Национальная наука (1980). Высокоэнергетические ядерные взаимодействия и свойство плотной ядерной материи: Труды семинара Хаконэ (Совместный семинар Япония-США) , проходивший в Хаконэ, с 7 июля по 11, 1980 . Токио: Хаяси-Кобо.
- ^ Дармштадт), Workshop on Future Relativistic Heavy Ion Experiments (1980 (1981). Proceedings: GSI Darmstadt, 7-10 October 1980. GSI.
- ^ 5-е исследование тяжелых ионов высоких энергий, 18-22 мая 1981 г .: материалы . LBL-12652. Лаборатория Лоуренса Беркли, Калифорнийский университет. 1981. ОСТИ 5161227 .
- ^ ЦЕРН. Женева. Протонный синхротронный и синхроциклотронный комитет, под ред. (1980). Письмо о намерениях: изучение образования частиц и фрагментации мишеней в центральной 20 {\ displaystyle ^ {20}} Реакции Ne на Pb при энергии 12 ГэВ на нуклон внешнего пучка ЦЕРН PS .
- ^ ЦЕРН. Женева. Протонный синхротронный и синхроциклотронный комитет, под ред. (1982). Изучение релятивистских ядерно-ядерных реакций, индуцированных 16 {\ displaystyle ^ {16}} О пучки 9-13 ГэВ на нуклон на ЦЕРН . Женева: ЦЕРН.
- ^ Мидделкоп, Виллем Корнелис (1982). Замечания о возможном использовании SPS для 16 {\ displaystyle ^ {16}} 0 ионных пучков . ЦЕРН. Женева. Экспериментальный комитет SPS. Женева: ЦЕРН.
- ^ ЦЕРН. Женева. Комитет по экспериментам SPS / Под ред. (1983). Предложение для SPSC: использование Ω ′ {\ displaystyle \ Omega '} установка для р-, α {\ displaystyle \ alpha} -, а также 16 {\ displaystyle ^ {16}} 0-урановые столкновения (CERN-SPSC-83-54) . Женева: ЦЕРН.
- ^ Олброу, MG (1983). «Эксперименты с ядерными пучками и мишенями». В Маннелли, Итало (ред.). Семинар по физике SPS с неподвижной мишенью в 1984-1989 годах, ЦЕРН, Женева, Швейцария, 6-10 декабря 1982 года . ЦЕРН-83-02. 2 . Женева: ЦЕРН. С. 462–476. DOI : 10,5170 / ЦЕРН-1983-002-V 2,462 .
- ^ а б Кверчи, Э. (2012). «Четыре эксперимента с тяжелыми ионами на CERN-SPS: путешествие по дороге памяти» . Acta Physica Polonica Б . 43 (4): 771. DOI : 10,5506 / APhysPolB.43.771 . ISSN 0587-4254 .
- ^ «Отчет рабочей группы по физике релятивистских тяжелых ионов» . Ядерная физика . 418 : 657–668. 1984. Bibcode : 1984NuPhA.418..657. . DOI : 10.1016 / 0375-9474 (84) 90584-0 .
- ^ Лаборатория, Брукхейвенская национальная (1983). Предложение по установке тяжелых ионов с энергией 15 А ГэВ в Брукхейвене . BNL 32250. Брукхейвенская национальная лаборатория.
- ^ а б Капуста, JI; Müller, B .; Рафельски, Иоганн, ред. (2003). Кварк-глюонная плазма: теоретические основы . Амстердам: Северная Голландия. ISBN 978-0-444-51110-2.
- ^ Джейкоб, М .; Тран Тхань Ван, Дж. (1982). «Образование кварковой материи и столкновения тяжелых ионов» . Отчеты по физике . 88 (5): 321–413. DOI : 10.1016 / 0370-1573 (82) 90083-7 .
- ^ а б в Рафельский, Иоганн (2015). «Плавящиеся адроны, кипящие кварки». Европейский физический журнал . 51 (9): 114. arXiv : 1508.03260 . Bibcode : 2015EPJA ... 51..114R . DOI : 10.1140 / epja / i2015-15114-0 . ISSN 1434-6001 . S2CID 119191818 .
- ^ Хайнц, Ульрих; Джейкоб, Морис (2000-02-16). «Свидетельства нового состояния материи: оценка результатов программы CERN Lead Beam». arXiv : nucl-th / 0002042 .
- ^ Гланц, Джеймс (2000-02-10). «Физики элементарных частиц приближаются к взрыву, с которого все началось» . Нью-Йорк Таймс . ISSN 0362-4331 . Проверено 10 мая 2020 .
- ^ «Инфоцентр ILGTI: Индийская инициатива по теории решетчатых датчиков» . Архивировано из оригинального 12 февраля 2005 года . Проверено 20 мая 2005 года .
- ^ Танабаши, М .; Hagiwara, K .; Hikasa, K .; Накамура, К .; Сумино, Ю. Takahashi, F .; Tanaka, J .; Агаше, К .; Aielli, G .; Amsler, C .; Антонелли, М. (2018). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF) . Physical Review D . 98 (3): 1–708. Bibcode : 2018PhRvD..98c0001T . DOI : 10.1103 / PhysRevD.98.030001 . ISSN 2470-0010 . PMID 10020536 .
- ^ Gutbrod, Hans H .; Рафельски, Иоганн, ред. (1993). Производство частиц в сильно возбужденном веществе . Серия НАТО ASI. 303 . Бостон, Массачусетс: Springer США. DOI : 10.1007 / 978-1-4615-2940-8 . ISBN 978-1-4613-6277-7.
- ^ Карш, Ф. (1995). «Фазовый переход в кварк-глюонную плазму: последние результаты расчетов на решетке». Ядерная физика . 590 (1–2): 367–381. arXiv : hep-lat / 9503010 . Bibcode : 1995NuPhA.590..367K . DOI : 10.1016 / 0375-9474 (95) 00248-Y . S2CID 118967199 .
- ^ Сац, Гельмут (2011). «Кварк-глюонная плазма». Ядерная физика . 862–863 (12): 4–12. arXiv : 1101.3937 . Bibcode : 2011NuPhA.862 .... 4S . DOI : 10.1016 / j.nuclphysa.2011.05.014 . S2CID 118369368 .
- ^ Busza, Wit; Раджагопал, Кришна; ван дер Ши, Вилке (2018). «Столкновения тяжелых ионов: общая картина и большие вопросы» . Ежегодный обзор ядерной науки и физики элементарных частиц . 68 (1): 339–376. arXiv : 1802.04801 . Bibcode : 2018ARNPS..68..339B . DOI : 10.1146 / annurev-nucl-101917-020852 . ISSN 0163-8998 . S2CID 119264938 .
- ^ а б ALICE Collaboration (2017). «Повышенное рождение многостранных адронов в протон-протонных столкновениях с большой множественностью» . Физика природы . 13 (6): 535–539. arXiv : 1606.07424 . Bibcode : 2017NatPh..13..535A . DOI : 10.1038 / nphys4111 . ISSN 1745-2473 .
- ^ Кох, Питер; Мюллер, Берндт; Рафельский, Иоганн (2017). «От увеличения странности до открытия кварк-глюонной плазмы». Международный журнал современной физики А . 32 (31): 1730024–272. arXiv : 1708.08115 . Bibcode : 2017IJMPA..3230024K . DOI : 10.1142 / S0217751X17300241 . ISSN 0217-751X . S2CID 119421190 .
- ^ а б в Ludlam, T .; Аронсон, С. (2005). Охота на кварк-глюонную плазму (PDF) (Отчет). Брукхейвенская национальная лаборатория. DOI : 10.2172 / 15015225 . БНЛ-73847-2005.
- ^ а б Сотрудничество WA97 (2000). «Поперечные масс-спектры странных и мультистранных частиц в столкновениях Pb – Pb при 158 A ГэВ / c» . Европейский физический журнал C . 14 (4): 633–641. Bibcode : 2000EPJC ... 14..633W . DOI : 10.1007 / s100520000386 . ISSN 1434-6044 . S2CID 195312472 .
- ^ «Празднование десятилетия совершенства пивоварения» . Брукхейвенская национальная лаборатория . 26 июня 2015. Архивировано 28 июня 2017 года . Проверено 15 апреля 2020 .
Берндт Мюллер, заместитель директора лаборатории ядерной физики и физики элементарных частиц Брукхейвенской лаборатории.
- ^ Письмо Берндт Мюллер Иоганн Рафелски, воспроизведенный в «Открытии КГП: Странность Дневников». Специальные темы Европейского физического журнала. 229 (1): pp.40–41 doi: 10.1140 / epjst / e2019-900263-x . ISSN 1951-6401.
- ^ а б Оллитро, Жан-Ив (1992). «Анизотропия как признак поперечного коллективного потока». Physical Review D . 46 (1): 229–245. Bibcode : 1992PhRvD..46..229O . DOI : 10.1103 / PhysRevD.46.229 . ISSN 0556-2821 . PMID 10014754 .
- ^ Боргини, Николас; Динь, Фыонг Май; Оллитро, Жан-Ив (2001). «Анализ потока на основе многочастичных азимутальных корреляций». Physical Review C . 64 (5): 054901. arXiv : nucl-th / 0105040 . Bibcode : 2001PhRvC..64e4901B . DOI : 10.1103 / PhysRevC.64.054901 . ISSN 0556-2813 . S2CID 119069389 .
- ^ Борсани, Сабольч; Эндроди, Гергей; Фодор, Золтан; Яковац, Антал; Katz, Sándor D .; Криг, Стефан; Ратти, Клаудиа; Сабо, Кальман К. (2010). «Уравнение состояния КХД с динамическими кварками». Журнал физики высоких энергий . 2010 (11): 77. arXiv : 1007.2580 . Bibcode : 2010JHEP ... 11..077B . DOI : 10.1007 / JHEP11 (2010) 077 . ISSN 1029-8479 . S2CID 55793321 .
- ^ Базавов, А .; Бхаттачарья, Танмой; DeTar, C .; Ding, H.-T .; Готтлиб, Стивен; Гупта, Раджан; Hegde, P .; Heller, UM; Карш, Ф .; Laermann, E .; Левкова, Л. (2014). «Уравнение состояния в КХД (2 + 1) аромата». Physical Review D . 90 (9): 094503. arXiv : 1407.6387 . Bibcode : 2014PhRvD..90i4503B . DOI : 10.1103 / PhysRevD.90.094503 . ISSN 1550-7998 . S2CID 116984453 .
- ^ Borsanyi, S .; Fodor, Z .; Guenther, J .; Kampert, K.-H .; Кац, SD; Kawanai, T .; Ковач, Т.Г.; Маги, SW; Pasztor, A .; Pittler, F .; Редондо, Дж. (2016). «Расчет массы аксиона на основе высокотемпературной решеточной квантовой хромодинамики» . Природа . 539 (7627): 69–71. Bibcode : 2016Natur.539 ... 69В . DOI : 10,1038 / природа20115 . ISSN 0028-0836 . PMID 27808190 . S2CID 2943966 .
- ^ Хирано, Тецуфуми; Гюлассы, Миклош (2006). «Совершенная текучесть ядра кварк-глюонной плазмы через его диссипативную адронную корону». Ядерная физика . 769 : 71–94. arXiv : nucl-th / 0506049 . Bibcode : 2006NuPhA.769 ... 71H . DOI : 10.1016 / j.nuclphysa.2006.02.005 . S2CID 13047563 .
- ^ Харзеев Дмитрий; Тучин, Кирилл (2008). «Объемная вязкость вещества КХД вблизи критической температуры» . Журнал физики высоких энергий . 2008 (9) : 093. arXiv : 0705.4280 . Bibcode : 2008JHEP ... 09..093K . DOI : 10.1088 / 1126-6708 / 2008/09/093 . ISSN 1029-8479 . S2CID 20224239 .
- ^ Blaizot, JP; Оллитро, JY (1987). «Структура гидродинамических течений в расширяющейся кварк-глюонной плазме». Physical Review D . 36 (3): 916–927. Bibcode : 1987PhRvD..36..916B . DOI : 10.1103 / PhysRevD.36.916 . ISSN 0556-2821 . PMID 9958246 .
- ^ Gardim, Fernando G .; Грасси, Фредерик; Лузум, Мэтью; Оллитро, Жан-Ив (2012). «Отображение гидродинамического отклика на исходную геометрию в столкновениях тяжелых ионов». Physical Review C . 85 (2): 024908. arXiv : 1111.6538 . Bibcode : 2012PhRvC..85b4908G . DOI : 10.1103 / PhysRevC.85.024908 . ISSN 0556-2813 . S2CID 119187493 .
- ^ Гейл, Чарльз; Чон, Сангён; Шенке, Бьорн (2013). «Гидродинамическое моделирование столкновений тяжелых ионов». Международный журнал современной физики А . 28 (11): 1340011. arXiv : 1301.5893 . Bibcode : 2013IJMPA..2840011G . DOI : 10.1142 / S0217751X13400113 . ISSN 0217-751X . S2CID 118414603 .
- ^ Джейкоб, М .; Ландсхоф, П.В. (1978). «Большой поперечный импульс и струйные исследования» . Отчеты по физике . 48 (4): 285–350. Bibcode : 1978PhR .... 48..285J . DOI : 10.1016 / 0370-1573 (78) 90177-1 .
- ^ Джейкоб, М. (1979). «Струи при столкновении высоких энергий». Physica Scripta . 19 (2): 69–78. Bibcode : 1979PhyS ... 19 ... 69J . DOI : 10.1088 / 0031-8949 / 19/2/001 . ISSN 0031-8949 .
- ^ Horgan, R .; Джейкоб, М. (1981). «Производство струй на энергии коллайдера» . Ядерная физика Б . 179 (3): 441–460. Bibcode : 1981NuPhB.179..441H . DOI : 10.1016 / 0550-3213 (81) 90013-4 .
- ^ Джейкоб, М .; Ландсхоф П.В. (1986). «Миниджеты: происхождение и полезность» . Современная физика Буква A . 01 (12): 657–663. Bibcode : 1986MPLA .... 1..657J . DOI : 10.1142 / S021773238600083X . ISSN 0217-7323 .
- ^ Баннер, М .; Bloch, Ph .; Bonaudi, F .; Бурильщик, К .; Боргини, М .; Chollet, J.-C .; Clark, AG; Conta, C .; Darriulat, P .; Di Lella, L .; Динес-Хансен, Дж. (1982). «Наблюдение очень больших струй с поперечным импульсом на p-коллайдере ЦЕРН» . Физика Письма Б . 118 (1–3): 203–210. Bibcode : 1982PhLB..118..203B . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (82) 90629-3 .
- ^ Arnison, G .; Astbury, A .; Обер, Б .; Bacci, C .; Bernabei, R .; Bézaguet, A .; Böck, R .; Bowcock, TJV; Calvetti, M .; Carroll, T .; Кац, П. (1983). «Наблюдение джетов в событиях с высокой поперечной энергией на протонно-антипротонном коллайдере ЦЕРН» . Физика Письма Б . 123 (1–2): 115–122. Bibcode : 1983PhLB..123..115A . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (83) 90970-X .
- ^ Adcox, K .; Адлер, СС; Афанасьев, С .; Aidala, C .; Аджитананд, штат Нью-Йорк; Akiba, Y .; Аль-Джамель, А .; Александр, J .; Amirikas, R .; Aoki, K .; Aphecetche, L. (2005). «Формирование плотной партонной материи в релятивистских ядерно-ядерных столкновениях на RHIC: экспериментальная оценка коллаборации PHENIX». Ядерная физика . 757 (1–2): 184–283. arXiv : nucl-ex / 0410003 . Bibcode : 2005NuPhA.757..184A . DOI : 10.1016 / j.nuclphysa.2005.03.086 . S2CID 119511423 .
- ^ Adams, J .; Аггарвал, ММ; Ахаммед, З .; Amonett, J .; Андерсон, Б.Д .; Архипкин, Д .; Аверичев, Г.С.; Бадьял, СК; Bai, Y .; Balewski, J .; Баранникова, О. (2005). «Экспериментальные и теоретические проблемы в поисках кварк-глюонной плазмы: критическая оценка свидетельств столкновений RHIC, проведенная коллаборацией STAR». Ядерная физика . 757 (1–2): 102–183. arXiv : nucl-ex / 0501009 . Bibcode : 2005NuPhA.757..102A . DOI : 10.1016 / j.nuclphysa.2005.03.085 . S2CID 119062864 .
- ^ Назад, BB; Бейкер, доктор медицины; Ballintijn, M .; Barton, DS; Беккер, Б .; Betts, RR; Бикли, АА; Bindel, R .; Будзановский, А .; Busza, W .; Кэрролл, А. (2005). «Взгляд PHOBOS на открытия в RHIC». Ядерная физика . 757 (1–2): 28–101. arXiv : nucl-ex / 0410022 . Bibcode : 2005NuPhA.757 ... 28В . DOI : 10.1016 / j.nuclphysa.2005.03.084 .
- ^ Шукрафт, Юрген (2010). АЛИСА — 'Little Bang': Первые 3 недели ... (PDF) .
- ^ «Эксперименты на LHC открывают новое понимание первозданной вселенной» (пресс-релиз). ЦЕРН . 26 ноября 2010 . Проверено 2 декабря 2010 года .
- ^ Aad, G .; и другие. (Сотрудничество ATLAS) (13 декабря 2010 г.). «Наблюдение зависящей от центральности асимметрии Диджета в столкновениях свинец-свинец при √ s NN = 2,76 ТэВ с детектором ATLAS на LHC» . Письма с физическим обзором . 105 (25): 252303. DOI : 10,1103 / physrevlett.105.252303 . PMID 21231581 .
- ^ Чатрчян, С .; и другие. (Сотрудничество с CMS) (12 августа 2011 г.). «Наблюдение и исследование гашения струи в столкновениях Pb-Pb при √ s NN = 2,76 ТэВ» . Physical Review C . 84 (2): 024906. DOI : 10,1103 / physrevc.84.024906 .
- ^ ЦЕРН (18 июля 2012 г.). «Тяжелые ионы и кварк-глюонная плазма» .
- ^ Albrecht, R .; Антоненко, В .; Awes, TC; Barlag, C .; Berger, F .; Bloomer, M .; Blume, C .; Bock, D .; Bock, R .; Bohne, E.-M .; Бухер, Д. (1996). "Пределы рождения прямых фотонов при 200 A ГэВ S 32 + A u столкновениях" . Письма с физическим обзором . 76 (19): 3506–3509. Bibcode : 1996PhRvL..76.3506A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.76.3506 . ISSN 0031-9007 . PMID 10060985 .
- ^ Аггарвал, ММ; Агнихотри, А .; Ахаммед, З .; Angelis, ALS; Антоненко, В .; Арефьев, В .; Астахов, В .; Авдейчиков, В .; Awes, TC; Баба, ПВКС; Бадьял, СК (2000). «Наблюдение прямых фотонов в центральных 158 A ГэВ P 208 b + P 208 b столкновениях». Письма с физическим обзором . 85 (17): 3595–3599. arXiv : nucl-ex / 0006008 . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.85.3595 . ISSN 0031-9007 . PMID 11030959 . S2CID 119386387 .
- ^ Acharya, S .; Акоста, FT- .; Adamová, D .; Adolfsson, J .; Аггарвал, ММ; Aglieri Rinella, G .; Agnello, M .; Agrawal, N .; Ахаммед, З .; Ан, СУ; Айола, С. (2019). «Прямое рождение фотонов при малом поперечном импульсе в протон-протонных столкновениях при s = 2,76 и 8 ТэВ» . Physical Review C . 99 (2): 024912. DOI : 10,1103 / PhysRevC.99.024912 . ISSN 2469-9985 .
- ^ Венугопалан, Раджу (2008). «От глазмы к кварковой глюонной плазме в столкновениях тяжелых ионов». Журнал физики G: Ядерная физика и физика элементарных частиц . 35 (10): 104003. arXiv : 0806.1356 . Bibcode : 2008JPhG ... 35j4003V . DOI : 10.1088 / 0954-3899 / 35/10/104003 . S2CID 15121756 .
- ^ WA Zajc (2008). «Жидкая природа кварк-глюонной плазмы». Ядерная физика . 805 (1–4): 283c – 294c. arXiv : 0802.3552 . Bibcode : 2008NuPhA.805..283Z . DOI : 10.1016 / j.nuclphysa.2008.02.285 . S2CID 119273920 .
- ^ Plümer, M .; Раха, С. и Вайнер, Р.М. (1984). «Насколько свободна кварк-глюонная плазма». Nucl. Phys. . 418 : 549–557. Bibcode : 1984NuPhA.418..549P . DOI : 10.1016 / 0375-9474 (84) 90575-X .
- ^ Plümer, M .; Раха, С. и Вайнер, Р.М. (1984). «Влияние удержания на скорость звука в кварк-глюонной плазме». Phys. Lett. B . 139 (3): 198–202. Bibcode : 1984PhLB..139..198P . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (84) 91244-9 .
- ^ Ван, Синь-Нянь (2016). Кварк-глюонная плазма 5 . World Scientific. Bibcode : 2016qgpf.book ..... W . DOI : 10,1142 / 9533 . ISBN 978-981-4663-70-0.
- ^ Харрис, Джон В .; Мюллер, Берндт (1996). «Поиски кварк-глюонной плазмы» . Ежегодный обзор ядерной науки и физики элементарных частиц . 46 (1): 71–107. arXiv : hep-ph / 9602235 . Bibcode : 1996ARNPS..46 ... 71H . DOI : 10.1146 / annurev.nucl.46.1.71 . ISSN 0163-8998 . S2CID 2213461 .
- ^ Бор, Хенрик; Нильсен, HB (1977). «Производство адронов из кипящего кваркового супа: кварковая модель, предсказывающая соотношение частиц в адронных столкновениях». Ядерная физика Б . 128 (2): 275. Bibcode : 1977NuPhB.128..275B . DOI : 10.1016 / 0550-3213 (77) 90032-3 .
- ^ Abatzis, S .; Антинори, Ф .; Барнс, РП; Benayoun, M .; Beusch, W .; Бладворт, Эй Джей; Бравар, А .; Карни, JN; Ди Бари, Д .; Dufey, JP; Эванс, Д. (1991). «Производство многочастотных барионов и антибарионов во взаимодействиях серы и вольфрама при 200 ГэВ / c на нуклон» . Физика Письма Б . 259 (4): 508–510. Bibcode : 1991PhLB..259..508A . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (91) 91666-J .
- ^ Abatzis, S .; Антинори, Ф .; Барнс, РП; Benayoun, M .; Beusch, W .; Бладворт, Эй Джей; Бравар, А .; Карни, JN; де ла Крус, В .; Ди Бари, Д .; Dufey, JP (1991). «производство при взаимодействии серы и вольфрама при 200 ГэВ / c на нуклон» . Физика Письма Б . 270 (1): 123–127. DOI : 10.1016 / 0370-2693 (91) 91548-A .
- ^ Андерсен, Э .; Антинори, Ф .; Арменис, Н .; Bakke, H .; Bán, J .; Barberis, D .; Beker, H .; Beusch, W .; Бладворт, Эй Джей; Böhm, J .; Калиандро, Р. (1999). «Повышение странности на средних скоростях в столкновениях Pb – Pb при 158 A ГэВ / c» . Физика Письма Б . 449 (3–4): 401–406. Bibcode : 1999PhLB..449..401W . DOI : 10.1016 / S0370-2693 (99) 00140-9 .
- ^ Мюллер, Берндт (2016), «Новая фаза материи: кварк-глюонная плазма за пределами критической температуры Хагедорна», в Рафельски, Иоганн (редактор), плавление адронов, кипение кварков - от температуры Хагедорна до ультрарелятивистских тяжелых ионов Столкновения в ЦЕРН , Springer International Publishing, стр. 107–116, DOI : 10.1007 / 978-3-319-17545-4_14 , ISBN 978-3-319-17544-7, S2CID 119120988
- ^ «Теоретики Дьюка участвуют в поисках сверхгорячей« кварк-глюонной плазмы » » . EurekAlert! . Проверено 17 марта 2020 .
- ^ Жакак, Барбара; Стейнберг, Питер (2010). «Создание идеальной жидкости при столкновении тяжелых ионов». Физика сегодня . 63 (5): 39–43. Bibcode : 2010PhT .... 63e..39J . DOI : 10.1063 / 1.3431330 . ISSN 0031-9228 .
- ^ «Кварк-глюонная плазма переходит в жидкое состояние» . Physicsworld.com . Проверено 4 марта 2016 .
- ^ "BNL Newsroom | Ученые RHIC готовят" идеальную "жидкость" . www.bnl.gov . Проверено 21 апреля 2017 .
- ^ Элеонора Имстер. «LHC создает жидкость из Большого взрыва | Человеческий мир» . EarthSky . Проверено 4 марта 2016 .
- ^ «Новое состояние материи создано в ЦЕРНе» . ЦЕРН . 10 февраля 2000 . Проверено 25 марта 2020 .
- ^ «30 лет тяжелых ионов: ... что дальше?» . Индико . ЦЕРН. 9 ноября 2016 . Проверено 7 апреля 2020 .
- ^ Прощай, Деннис (15.02.2010). «В Брукхейвенском коллайдере, ненадолго нарушая закон природы» . Нью-Йорк Таймс . ISSN 0362-4331 . Проверено 21 апреля 2017 .
- ^ "RHIC | Релятивистский коллайдер тяжелых ионов" . Bnl.gov . Проверено 4 марта 2016 .
- ^ a b http://www.bnl.gov/rhic/news2/news.asp?a=1074&t=pr Жидкость Perfect, достаточно острая, чтобы быть супом из творога
- ^ «Эксперимент Алисы: Портал ALICE» . Архивировано из оригинального 13 февраля 2006 года . Проверено 12 июля 2005 года .
- ^ «LHC вступает в новую фазу» . Проверено 23 ноября 2016 года .
- ^ «Горячий материал: физики ЦЕРНа создают рекордный субатомный суп: новостной блог» . Blogs.nature.com. 2012-08-13 . Проверено 4 марта 2016 .
- ^ Хва, Рудольф К.; Ван, Синь-Нянь (2010). Кварк-глюонная плазма 4 . World Scientific. Bibcode : 2010qgp4.book ..... H . DOI : 10,1142 / 7588 . ISBN 978-981-4293-28-0.
- ^ Мангано, Микеланджело (2020). «БАК 10: наследие физики» . ЦЕРН Курьер . 60 (2): 40–46. arXiv : 2003.05976 . Bibcode : 2020arXiv200305976M .
- ^ Шуряк, Эдвард (2017). «Сильно связанная кварк-глюонная плазма в столкновениях тяжелых ионов» . Обзоры современной физики . 89 (3): 035001. Bibcode : 2017RvMP ... 89c5001S . DOI : 10.1103 / RevModPhys.89.035001 . ISSN 0034-6861 .
- ^ Пасечник, Роман; Шумбера, Михал (2017). «Феноменологический обзор кварк-глюонной плазмы: концепции vs. наблюдения» . Вселенная . 3 (1): 7. arXiv : 1611.01533 . Bibcode : 2017Univ .... 3 .... 7P . DOI : 10.3390 / вселенная3010007 . ISSN 2218-1997 . S2CID 17657668 .
- ^ Бьоркен, JD (1983). «Высокорелятивистские столкновения ядер с ядрами: центральная область быстроты». Physical Review D . 27 (1): 140–151. Bibcode : 1983PhRvD..27..140B . DOI : 10.1103 / PhysRevD.27.140 . ISSN 0556-2821 .
- ^ а б Летесье, Жан; Рафельски, Иоганн (30 мая 2002 г.). Адроны и кварк-глюонная плазма . Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-1-139-43303-7.
- ^ Рафельский, Иоганн, изд. (2016). Плавящие адроны, кипящие кварки - от температуры Хагедорна до ультрарелятивистских столкновений тяжелых ионов в ЦЕРНе . Чам: Издательство Springer International. Bibcode : 2016mhbq.book ..... R . DOI : 10.1007 / 978-3-319-17545-4 . ISBN 978-3-319-17544-7.
- ^ Э, Фортов Владимир (2016). Термодинамика и уравнения состояния вещества: от идеального газа до кварк-глюонной плазмы . World Scientific. ISBN 978-981-4749-21-3.
- ^ Яги, Косуке; Хацуда, Тецуо; Миаке, Ясуо (2005). Кварк-глюонная плазма: от большого до малого взрыва . Кембриджские монографии по физике элементарных частиц, ядерной физике и космологии. Кембридж: Cambridge Univ. Нажмите. ISBN 978-0-521-56108-2.
- ^ Флорковский, Войцех (2010). Феноменология ультрарелятивистских столкновений тяжелых ионов . Сингапур: World Scientific. ISBN 978-981-4280-66-2.
- ^ Банерджи, Дебасиш; Nayak, Jajati K .; Венугопалан, Раджу (2010). Саркар, Сурав; Сац, Гельмут; Синха, Бикаш (ред.). Физика кварк-глюонной плазмы: вводные лекции . Лект. Примечания Phys. 785 . Берлин, Гейдельберг. С. 105–137. arXiv : 0810.3553 . DOI : 10.1007 / 978-3-642-02286-9 . ISBN 978-3-642-02285-2.
- ^ Stock, R., ed. (2010). Релятивистская физика тяжелых ионов . Ландольт-Бёрнштейн - Элементарные частицы, ядра и атомы группы I. 23 . Берлин, Гейдельберг: Springer Berlin Heidelberg. CiteSeerX 10.1.1.314.4982 . DOI : 10.1007 / 978-3-642-01539-7 . ISBN 978-3-642-01538-0.
- ^ Саху, ПК; Фатак, Южная Каролина; Вийоги, Йогендра Патхак (2009). Кварк-глюонная плазма и физика адронов . Издательство Нароса. ISBN 978-81-7319-957-8.
- ^ Физика кварк-глюонной плазмы . Конспект лекций по физике. 225 . Берлин, Гейдельберг: Springer Berlin Heidelberg. 1985. DOI : 10.1007 / bfb0114317 . ISBN 978-3-540-15211-8.
- ^ Газджицки, Марек; Горенштейн, Марк; Сейбот, Питер (2020). «Краткая история поиска критических структур в столкновениях тяжелых ионов». Acta Physica Polonica Б . 51 (5): 1033. arXiv : 2004.02255 . Bibcode : 2020AcPPB..51.1033G . DOI : 10.5506 / APhysPolB.51.1033 . S2CID 214802159 .
- ^ Рафельский, Иоганн (2020). «Открытие кварк-глюонной плазмы: дневники странностей». Специальные темы Европейского физического журнала . 229 (1): 1–140. arXiv : 1911.00831 . Bibcode : 2020EPJST.229 .... 1R . DOI : 10.1140 / epjst / e2019-900263-х . ISSN 1951-6401 . S2CID 207869782 .
- ^ Пасечник, Роман; Шумбера, Михал (2017). "Феноменологический обзор кварк-глюонной плазмы: концепции и наблюдения" . Вселенная . 3 (1): 7. arXiv : 1611.01533 . Bibcode : 2017Univ .... 3 .... 7P . DOI : 10.3390 / вселенная3010007 . ISSN 2218-1997 . S2CID 17657668 .
- ^ Сац, Гельмут; Шток, Рейнхард (2016). «Кварковая материя: начало». Ядерная физика . 956 : 898–901. Bibcode : 2016NuPhA.956..898S . DOI : 10.1016 / j.nuclphysa.2016.06.002 .
- ^ Газджицки, М. (2012). «К истории образования множественных частиц при столкновениях высоких энергий» . Acta Physica Polonica Б . 43 (4): 791. arXiv : 1201.0485 . Bibcode : 2012arXiv1201.0485G . DOI : 10.5506 / APhysPolB.43.791 . ISSN 0587-4254 . S2CID 118418649 .
- ^ Мюллер, Б. (2012). «Странности и кварк-глюонная плазма: тридцать лет открытий» . Acta Physica Polonica Б . 43 (4): 761. arXiv : 1112.5382 . DOI : 10.5506 / APhysPolB.43.761 . ISSN 0587-4254 . S2CID 119280137 .
- ^ Хайнц, Ульрих (2008). "От SPS к RHIC: Морис и программа тяжелых ионов ЦЕРН" . Physica Scripta . 78 (2): 028005. arXiv : 0805.4572 . Bibcode : 2008PhyS ... 78b8005H . DOI : 10.1088 / 0031-8949 / 78/02/028005 . ISSN 0031-8949 . S2CID 13833990 .
- ^ Байм, Г. (2002). «RHIC: От мечты к лучам за два десятилетия». Ядерная физика . 698 (1–4): xxiii – xxxii. arXiv : hep-ph / 0104138 . Bibcode : 2002NuPhA.698D..23B . DOI : 10.1016 / S0375-9474 (01) 01342-2 . S2CID 12028950 .
Внешние ссылки
- СМИ, связанные с кварк-глюонной плазмой, на Викискладе?
- Коллайдер релятивистских тяжелых ионов в Брукхейвенской национальной лаборатории
- Эксперимент Алисы в ЦЕРНе
- Индийская инициатива по теории решетчатых датчиков
- Quark обзоры материи: 2004 теории , 2004 эксперимента
- Обзоры кварк-глюонной плазмы: теория 2011 г.
- Обзоры решеток: 2003 , 2005
- Статья BBC с упоминанием результатов Brookhaven (2005)
- Статья Physics News Update о кварк-глюонной жидкости со ссылками на препринты
- Читайте бесплатно: "Адроны и кварк-глюонная плазма" Жана Летесье и Иоганна Рафельски, издательство Кембриджского университета (2002) ISBN 0-521-38536-9 , Кембридж, Великобритания;