Внутри массивного сверхпроводника не может проникнуть слабое магнитное поле - явление, известное как эффект Мейснера . Когда приложенное магнитное поле становится слишком большим, сверхпроводимость нарушается. В зависимости от того, как происходит пробой, сверхпроводники можно разделить на два типа. В сверхпроводниках типа I сверхпроводимость внезапно разрушается посредством фазового перехода первого рода, когда напряженность приложенного поля превышает критическое значение H c . Этот тип сверхпроводимости обычно проявляют чистые металлы, например алюминий, свинец и ртуть. Единственный известный до сих пор сплав, демонстрирующий сверхпроводимость I типа, - это TaSi 2.. [1] ковалентную сверхпроводник SiC: B, карбид кремния сильно легированного бором, также типа I. [2]
В зависимости от коэффициента размагничивания можно получить промежуточное состояние. Это состояние, впервые описанное Львом Ландау , представляет собой разделение фаз на макроскопические несверхпроводящие и сверхпроводящие домены, образующие Q-представление Хусими . [3]
Это поведение отличается от сверхпроводников второго типа, которые проявляют два критических магнитных поля. Первое, более низкое критическое поле возникает, когда вихри магнитного потока проникают в материал, но материал остается сверхпроводящим вне этих микроскопических вихрей. Когда плотность вихрей становится слишком большой, весь материал становится несверхпроводящим; это соответствует второму, более высокому критическому полю.
Отношение лондонской глубины проникновения λ к длине сверхпроводящей когерентности ξ определяет, относится ли сверхпроводник к типу I или типу II. Сверхпроводники типа I - это те, у которых 0 < λ / ξ <1 / √2, а сверхпроводники типа II - это те, у которых λ / ξ > 1 / √2. [4]
Ссылки [ править ]
- ^ У. Готтлиб; JC Lasjaunias; JL Tholence; О. Лаборде; О. Томас; Р. Мадар (1992). «Сверхпроводимость в монокристаллах TaSi 2 ». Phys. Rev. B . 45 (9): 4803–4806. Bibcode : 1992PhRvB..45.4803G . DOI : 10.1103 / Physrevb.45.4803 . PMID 10002118 .
- ^ Kriener, M; Muranaka, T; Като, Дж; Ren, ZA; Акимицу, Дж; Маэно, Y (2008). «Сверхпроводимость в сильно легированном бором карбиде кремния» . Sci. Technol. Adv. Матер . 9 (4): 044205. arXiv : 0810.0056 . Bibcode : 2008STAdM ... 9d4205K . DOI : 10.1088 / 1468-6996 / 9/4/044205 . PMC 5099636 . PMID 27878022 .
- ^ Ландау, LD (1984). Электродинамика сплошных сред . 8 . Баттерворт-Хайнеманн. ISBN 0-7506-2634-8.
- ^ Тинкхи, М. (1996). Введение в сверхпроводимость, второе издание . Нью-Йорк, штат Нью-Йорк: Макгроу-Хилл. ISBN 0486435032.
См. Также [ править ]
- Сверхпроводник II типа - сверхпроводник, характеризующийся образованием магнитных вихрей в приложенном магнитном поле.
- Обычный сверхпроводник - материалы, демонстрирующие сверхпроводимость, как описано в теории БКШ или ее расширениях.
- Ковалентный сверхпроводник - сверхпроводящие материалы, в которых атомы связаны ковалентными связями.
- Высокотемпературная сверхпроводимость - сверхпроводящее поведение при температурах намного выше абсолютного нуля.
- Список сверхпроводников
- Классификация сверхпроводников - различные типы сверхпроводников
- Технологические приложения сверхпроводимости
- Сверхпроводник типа 1.5 - Многокомпонентные сверхпроводники, характеризующиеся двумя или более длинами когерентности.
- Нетрадиционный сверхпроводник - сверхпроводящие материалы, не объясненные существующими установленными теориями.
