Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску

Методика колебательного анализа с помощью сканирующей зондовой микроскопии позволяет исследовать колебательные свойства материалов в субмикрометровом масштабе и даже отдельных молекул. [1] [2] [3] Это достигается путем интеграции сканирующей зондовой микроскопии (СЗМ) и колебательной спектроскопии ( комбинационное рассеяние света и / или инфракрасная спектроскопия с преобразованием Фурье., FTIR). Эта комбинация обеспечивает гораздо более высокое пространственное разрешение, чем может быть достигнуто с помощью обычных приборов Рамановского / FTIR. Этот метод также является неразрушающим, требует небольшой подготовки образца и обеспечивает больший контраст, такой как контраст по интенсивности, контраст поляризации и контраст по длине волны, а также обеспечивает одновременное получение конкретной химической информации и изображений топографии .

История [ править ]

Раман-НСОМ [ править ]

Сканирующая оптическая микроскопия ближнего поля (NSOM) была описана в 1984 г. [4] и с тех пор используется во многих приложениях. [5] Комбинация комбинационного рассеяния света и методов NSOM была впервые реализована в 1995 году, когда она была использована для визуализации кристалла KTP, легированного Rb, с пространственным разрешением 250 нм. [6]

NSOM использует два разных метода для сбора и анализа данных: метод апертуры на конце волокна и метод безапертурного металлического кончика. [1] NSOM с апертурными зондами имеет меньшую апертуру, что может увеличить пространственное разрешение NSOM; однако передача света на образец и эффективность сбора рассеянного / испускаемого света также уменьшаются. [7] Безапертурная сканирующая микроскопия ближнего поля (ANSOM) была разработана в 1990-х годах. ANSOM использует металлизированный наконечник вместо оптоволоконного зонда. Характеристики ANSOM сильно зависят от коэффициента усиления электрического поля металлизированного наконечника. Этот метод основан на поверхностном плазмонном резонансе (SPR), который является предшественником рамановского рассеяния с усилением иглы (TERS) иповерхностно-усиленное комбинационное рассеяние света (SERS).

В 1997 году Мартин и Жирар теоретически продемонстрировали, что электрическое поле под металлическим или диэлектрическим наконечником (относящимся к безапертурной технике NSOM) может быть сильно увеличено, если падающее поле направлено вдоль оси наконечника. С тех пор несколько групп сообщили об усилении комбинационного рассеяния света или флуоресценции в ближнепольной оптической спектроскопии с помощью безапертурной микроскопии. [8] В 2000 г. T. Kalkbrenner et al. использовал одиночную частицу золота в качестве зонда для сканирования без апертуры и представил изображения алюминиевой пленки с отверстиями 3 мкм на стеклянной подложке. [9] Разрешение этого безапертурного метода составляло 100 нм, что сравнимо с разрешением систем на основе волокна. [9] Недавно были созданы углеродные нанотрубки.(CNT), имеющий конический конец, помеченный наночастицами золота, применяли в качестве наконечника оптического зонда с нанометровым разрешением для NSOM. [10] Изображения NSOM были получены с пространственным разрешением ~ 5 нм, что демонстрирует потенциал наконечника зонда из композитных УНТ для получения оптических изображений с наноразмерным разрешением.

Рамановское рассеяние, усиленное наконечником [ править ]

Есть два варианта реализации безапертурного метода NSOM-Raman: TERS и SERS. TERS часто используется для рамановского рассеяния без апертуры и может значительно улучшить пространственное разрешение. Для этого метода требуется металлический наконечник для усиления сигнала образца. Вот почему металлический наконечник АСМ обычно используется для усиления электрического поля для возбуждения молекул. Рамановская спектроскопия была объединена с АСМ в 1999 году. [11] [12] Для получения относительно высокого пространственного разрешения требовалось очень узкое отверстие наконечника; такая апертура уменьшала сигнал, и ее было трудно подготовить. В 2000 году Stȍckle et al. [13]впервые разработал установку, сочетающую методы NSOM без апертуры, Рамана и АСМ, в которой на острие была нанесена гранулированная серебряная пленка толщиной 20 нм. Они сообщили о большом увеличении интенсивности комбинационного рассеяния пленки красителя ( блестящий крезиловый синий ), нанесенного на стеклянную подложку, если наконечник АСМ с металлическим покрытием был поднесен очень близко к образцу. Было достигнуто примерно 2000-кратное усиление комбинационного рассеяния света и пространственное разрешение ~ 55 нм. [14]

Аналогичным образом Nieman et al . [15] использовали освещенный наконечник АСМ, покрытый золотой пленкой толщиной 100 нм для усиления рамановского рассеяния от образцов полимеров, и достигли разрешения 100 нм. В ранних исследованиях TERS наиболее часто используемыми материалами покрытия наконечника зонда были серебро и золото. [14] [15] Пространственные карты рамановских сигналов с высоким разрешением были получены с помощью этого метода из молекулярных пленок таких соединений, как бриллиантовый крезиловый синий , изотиоцианат малахитового зеленого и родамин 6G , [16], а также отдельных углеродных нанотрубок. [17]

IR-NSOM и AFM [ править ]

ИК-сканирующая оптическая микроскопия в ближнем поле (IR-NSOM) - мощный спектроскопический инструмент, поскольку он обеспечивает субволновое разрешение в ИК-спектроскопии. Ранее ИК-БС был реализован с применением твердой иммерсионной линзы с показателем преломлением от п , что сокращает длину волны ( Л ) до ( λ / п ), по сравнению с ИК - Фурье-ИК на основе микроскопии. [18] В 2004 году ИК-СБОМ достиг пространственного разрешения ~ λ / 7, что составляет менее 1 мкм. [18] Это разрешение было дополнительно улучшено примерно до λ / 60, что составляет 50–150 нм для образца тонкой пленки нитрида бора . [19]

IR-NSOM использует AFM для обнаружения реакции поглощения материала на модулированное инфракрасное излучение от FTIR-спектрометра и поэтому также называется AFM / FTIR-спектроскопией. Для измерения реакции полимерных систем на поглощение инфракрасного излучения использовались два подхода. Первый режим основан на контактном режиме АСМ, а второй режим работы использует зонд сканирующей термомикроскопии (изобретенный в 1986 году [20] ) для измерения повышения температуры полимера. В 2007 году АСМ была объединена с инфракрасной спектроскопией ослабленного полного отражения (ИК-НПВО) для изучения процесса растворения мочевины в растворе циклогексана / бутанола с высоким пространственным разрешением.[21]

Теория и инструментарий [ править ]

Раман-НСОМ [ править ]

Существует два режима работы техники NSOM [5] [22] с апертурой и без нее. Эти два режима также были объединены с рамановской спектроскопией в ближней зоне. [7] [23] [24] Апертура ближнего поля должна быть наноразмерной, что усложняет процесс изготовления зонда. [25] Кроме того, апертурный метод обычно дает очень слабый сигнал из-за слабого возбуждения и сигнала комбинационного рассеяния света. В целом, эти факторы снижают отношение сигнал / шум в методе NSOM / Рамана на основе температуры. Пробники без апертуры основаны на наконечнике с металлическим покрытием и обеспечивают более сильный сигнал. [26]

Обнаружение на основе апертуры [ править ]

Хотя безапертурный режим более перспективен, чем апертурный, последний более широко используется из-за более простой настройки и эксплуатации прибора. Для получения рамановской микрофотографии / спектра высокого разрешения должны быть выполнены следующие условия: (1) размер апертуры должен быть порядка длины волны возбуждающего света. (2) Расстояние от наконечника зонда до образца должно быть меньше длины волны возбуждения. (3) Инструмент должен оставаться стабильным в течение длительного времени. Важной особенностью АСМ является возможность точно контролировать расстояние между образцом и наконечником зонда, что является причиной того, почему комбинация АСМ-Рамана предпочтительнее для реализации Рамана-NSOM.

Режим без диафрагмы [ править ]

Основным недостатком апертурного режима является то, что малый размер апертуры снижает интенсивность сигнала и сложен в изготовлении. В последнее время исследователи сосредоточились на безапертурном режиме, который использует теорию SPR для получения более сильных сигналов. Этот режим поддерживается двумя способами: SERS и TERS.

Техника TERS [ править ]

Теория и аппаратура Рамана / АСМ и ИК / АСМ сочетают в себе теорию ППР (АСМ и НСОМ) и комбинационное рассеяние, и эта комбинация основана на TERS. В TERS электрическое поле источника возбуждения индуцирует ППР на кончике зонда. Если вектор электрического поля падающего света перпендикулярен ( s-поляризован ) оси металлического наконечника, свободные электроны перемещаются в стороны, боковые от наконечника. Если он параллелен (p-поляризован) оси иглы, свободные электроны на поверхности металла ограничиваются концом вершины иглы. Как следствие, происходит очень большое усиление электрического поля, которое воспринимается близкими молекулами, что приводит к более сильному сигналу. [26]

Типичный подход в эксперименте TERS состоит в том, чтобы сфокусировать лазерный луч на металлическом наконечнике со светом, поляризованным вдоль оси наконечника, с последующим сбором рамановского рассеянного света с усиленной поверхностью от образца в зоне усиления наконечника с помощью оптики. [14]

В зависимости от образца и эксперимента в экспериментах TERS применялась разная геометрия освещения, как показано на рисунке 4. При падающем свете с p-поляризацией (параллельно нормали к поверхности) возбуждение плазмона на острие является наиболее эффективным. Если линза фокусирующего объектива также используется для сбора рассеянных фотонов (геометрия обратного рассеяния), оптимальный угол составляет около 55 ° по отношению к нормали к поверхности. Это связано с тем, что лепесток рассеяния максимален в этой конфигурации и обеспечивает значительно улучшенный сигнал. [27] Установка, показанная на рисунке 4 (A), обычно используется для больших толстых образцов. Установка (B) работает с полупрозрачными или прозрачными образцами, такими как отдельные клетки, образцы тканей и биополимеры. [14]Схема, показанная на рисунке 4 (C), предпочтительна для непрозрачных образцов, поскольку весь свет будет фокусироваться параболическим зеркалом .

Рис. 2. S- и p-поляризация при лазерном возбуждении. [28]Рис. 3. Установка TERS с использованием режима обратного возбуждения. [28]Рис. 4. Установка TERS: (A) боковое освещение (p поляризация); (Б) линейное освещение (объектив, s-поляризация); (C) линейное освещение ( параболическое зеркало ). [28]
Сравнение TERS и SERS [ править ]

И TERS, и SERS полагаются на локализованный поверхностный плазмон для усиления слабого сигнала комбинационного рассеяния. [29] Единственное различие между ними состоит в том, что образец в SERS имеет шероховатую поверхность, что затрудняет применение острого наконечника, подобного АСМ. TERS, с другой стороны, использует наконечник с металлическим покрытием, имеющий некоторую шероховатость на наноуровне. [30] [31] Теория «горячих точек» [32] очень популярна при объяснении большого усиления сигнала. То есть сигнал от «горячих точек» на поверхности образца преобладает над общим сигналом от образца. [33] Это также подтверждается тем фактом, что расстояние между наночастицами и образцом является важным фактором в получении высокого сигнала комбинационного рассеяния.

Рамановская / АСМ аппаратура [ править ]

Рис. 5. Система TERS, сочетающая АСМ и комбинационное рассеяние. [17]

Метод Рамана / АСМ имеет два подхода: апертурный и безапертурный, а безапертурный режим реализуется с помощью SERS и TERS. На рис. 5 показан пример интегрированной системы TERS. Он показывает, что есть пять основных компонентов для всей интегрированной системы TERS (без апертуры). Эти компоненты: микроскоп, одна линза объектива, одна интегрированная головка AFM, рамановский спектрометр и CCD. Лазер фокусируется на образце, на пьезоэлементе и наконечнике АСМ путем перемещения лазерного луча вдоль наконечника. Перемещение лазерного луча осуществляется зеркалом в верхнем левом углу. Пьезоэлемент XYZ в левом нижнем углу удерживает образец. В этой конструкции лазерный луч фокусируется на образце через линзу объектива, а рассеянный свет собирается той же линзой.

В этой установке используется низкое контактное давление, чтобы уменьшить повреждение наконечника АСМ и образца. [21] Мощность лазера обычно ниже 1 мВт. [21] Режекторный фильтр может фильтровать рэлеевское рассеяние от возбуждающего лазерного света с задней стороны кантилевера. Луч лазера фокусируется на вершине покрытого золотом наконечника АСМ и на образец. Лазерное сканирование завершается перемещением зеркала по приближающемуся кончику. Небольшое усиление фона происходит, когда лазерное пятно фокусируется на области наконечника. Перемещение пьезоэлемента XYZ завершает сканирование образца. Широкий красный сигнал - это рамановский сигнал, который собирается через линзу объектива. Эта же линза также используется для возбуждения образца и сбора рамановского сигнала.

NSOM / FTIR, AFM / FTIR и AFM-IR [ править ]

Из-за дифракционного предела разрешающей способности обычных микроскопов с линзами, а именно D = 0,61 λ / нсинθ, [34] максимальное разрешение, достигаемое с помощью оптического микроскопа, составляет ~ 200 нм. Новый тип линз, использующий многократное рассеяние света, позволил повысить разрешение примерно до 100 нм. [35] За последние несколько десятилетий было разработано несколько новых методов микроскопии с субнанометровым разрешением, например электронная микроскопия ( SEM и TEM) и сканирующей зондовой микроскопии (НСОМ, СТМ и АСМ). SPM отличается от других методов тем, что возбуждение и сбор сигналов находятся очень близко (меньше расстояния дифракционного предела) к образцу. Вместо использования обычного объектива для получения увеличенных изображений образцов СЗМ сканирует образец очень острым зондом. В то время как SEM и TEM обычно требуют вакуума и тщательной подготовки образца, измерения SPM можно проводить в атмосферных или жидких условиях.

Несмотря на достижимое разрешение в атомном масштабе для методов AFM и NSOM, он не предоставляет химической информации об образце. Инфракрасная часть электромагнитного спектра охватывает молекулярные колебания, которые могут характеризовать химические связи в образце. [36]

Комбинируя SPM и колебательную спектроскопию, AFM / IR-NSOM и AFM-IR стали полезными инструментами определения характеристик, которые объединяют возможности высокого пространственного разрешения AFM с ИК-спектроскопией. [37] [38] [39] [40] [41] [42] [43] [44] [45] Этот новый метод можно назвать AFM / FTIR и NSOM / FTIR. AFM и NSOM могут использоваться для обнаружения отклика, когда модулированное инфракрасное излучение, генерируемое FTIR-спектрометром, поглощается материалом. В AFM-IRМетодика: поглощение излучения образцом вызовет быструю волну теплового расширения, которая будет передана колебательным модам кантилевера AFM. В частности, волна теплового расширения вызывает вертикальное смещение наконечника банкомата (рис. 6). [46] Затем можно получить локальный спектр ИК-поглощения путем измерения амплитуды кантилевера, которая является функцией длины волны ИК-источника. Например, когда длина волны излучения лазера настроена на резонансную частоту с частотой поглощения колебаний образца, интенсивность смещения кантилевера будет увеличиваться до тех пор, пока длина волны лазера не достигнет максимума поглощения образца. [46]Затем смещение кантилевера будет уменьшаться, поскольку длина волны лазера перестраивается за пределы максимума поглощения. Этот подход может отображать химический состав за пределами разрешающей способности дифракционного предела, а также может предоставлять трехмерную топографическую, термическую и механическую информацию в наномасштабе. В целом, он преодолевает предел разрешения традиционной ИК-спектроскопии и добавляет химическое и механическое картирование к АСМ и NSOM.

Рисунок 6. Принципиальная схема эффектов деформации поверхности, вызывающих смещение кантилевера.

Источник инфракрасного света [ править ]

Идеальный источник ИК-излучения должен быть монохроматическим и настраиваться в широком диапазоне длин волн. Согласно T ∝ d 4 / λ 4 , где T - коэффициент пропускания, d - диаметр апертуры, а λ - длина волны, передача NSOM / FTIR на основе апертуры еще более ограничена из-за большой длины волны инфракрасного излучения; [47] [48] поэтому необходим источник интенсивного ИК-излучения, чтобы компенсировать низкое пропускание через оптическое волокно. Наиболее распространенными источниками яркого ИК-света являются лазер на свободных электронах (ЛСЭ), [2] [39] [45] лазеры на центрах окраски, CO 2.лазеры и лазерные диоды . ЛСЭ - отличный источник ИК-излучения со спектральным диапазоном 2–20 мкм, [49] [50] короткими импульсами (пикосекунда) и высокой средней мощностью (0,1–1 Вт). В качестве альтернативы можно использовать настольный пикосекундный параметрический генератор (OPO), который дешевле, но имеет ограниченную настраиваемость и меньшую выходную мощность. [44] [51]

Экспериментальная установка NSOM / FTIR [ править ]

Суть NSOM / FTIR заключается в том, что он позволяет обнаруживать нераспространяющиеся затухающие волны в ближнем поле (менее одной длины волны от образца), что обеспечивает высокое пространственное разрешение. В зависимости от режимов обнаружения этих нераспространяющихся затухающих волн доступны два прибора NSOM / FTIR: NSOM / FTIR без апертуры и NSOM / FTIR на основе апертуры.

NSOM / FTIR на основе апертуры

В NSOM / FTIR на основе апертуры зонд представляет собой волновод с заостренным кончиком с очень маленькой апертурой, размер которой меньше длины волны. Когда апертура помещается в ближнее поле, она собирает нераспространяющийся свет и направляет его к детектору. Как правило, существует два режима сканирования апертуры по образцу: режим освещения и режим сбора (рис. 7).

Рисунок 7. Принципиальная схема (1) режима сбора и (2) режима освещения.

Высококачественный наконечник инфракрасного волокна очень важен для реализации техники NSOM / FTIR. Существует несколько типов волокон, таких как сапфир , халькогенидное стекло , фторидное стекло и полые направляющие из диоксида кремния. [52] Халькогенидные стекла широко используются из-за их высокого коэффициента пропускания в широком ИК-диапазоне от 2 до 12 мкм. [53] Фторидные волокна также демонстрируют низкие потери на пропускание, превышающие 3,0 мкм.

Безапертурный NSOM / FTIR

Зонд представляет собой острый металлический наконечник, заканчивающийся одним или несколькими атомами. Образец освещен из дальнего поляи излучение фокусируется в области контакта между зондом и образцом. Когда этот наконечник приближается к образцу, обычно в пределах 10 нм, падающее электромагнитное поле усиливается из-за резонансного возбуждения поверхностной плазмы, а также из-за горячих точек на остром наконечнике. Дипольное взаимодействие между зондом и образцом превращает нераспространяющиеся волны в распространяющиеся путем рассеяния, и детектор собирает сигнал в дальней зоне. NSOM / FTIR без апертуры обычно имеет лучшее разрешение (~ 5–30 нм) по сравнению с NSOM / FTIR на основе апертуры (~ 50–150 нм). Одной из основных проблем в безапертурной NSOM / FTIR является сильный фоновый сигнал, потому что рассеяние происходит как в ближней зоне, так и в удаленной области зонда. Таким образом, небольшой вклад в сигнал ближнего поля должен быть извлечен из фона.Одно из решений - использовать очень плоский образец только с оптическими пространственными флуктуациями.[54] Другим решением является применение сканирования в режиме постоянной высоты или в режиме псевдопостоянной высоты. [55]

Экспериментальная схема апертурного НСОМ / FTIR

На рис. 8 показана экспериментальная установка, использованная в NSOM / FTIR в режиме внешнего отражения. Источник ЛСЭ фокусируется на образце из дальней зоны с помощью зеркала. Расстояние между зондом и образцом во время сканирования поддерживается на уровне нескольких нанометров.

Рисунок 8: Общая настройка NSOM / FTIR.

На рисунке 9 показано поперечное сечение прибора NSOM / FTIR. Как показано ниже, образец помещается на пьезоэлектрический трубчатый сканер, в котором xy-трубка состоит из четырех частей, а именно x +, x-, y + и y-. Боковые (плоскость xy) колебания конца волокна индуцируются приложением переменного напряжения к пьезосканеру сглаживания . Кроме того, наконечник волокна прикреплен к биморфному пьезосканеру, так что амплитуду колебаний наконечника можно контролировать с помощью сканера.

Рисунок 9: Поперечное сечение NSOM / FTIR [56]

Настройка AFM / FTIR [ править ]

Пространственное разрешение

Пространственное разрешение прибора AFM / FTIR связано с площадью контакта между зондом и образцом. [57] Площадь контакта определяется как 3 = 3 PR / 4 E * и 1 / E * = (1- n 1 2 ) / E 1 + (1- n 2 2 ) / E 2 , где P - сила, приложенная к зонду, n 1 и n 2 представляют собой коэффициенты Пуассона образца и зонда соответственно, а E 1 и E 2- модули упругости материалов образца и зонда соответственно. [58] Как правило, AFM / FTIR имеет разрешение 50–400 нм, например, 100 нм, [43] λ / 150, [40] и λ / 400. [41]

Приборы

В AFM / FIIR зонд AFM используется для измерения реакции поглощения образца на инфракрасное излучение. Общий подход к AFM / FTIR показан на рисунке 10. [59]

Рисунок 10. Общий подход, используемый для AFM-FTIR. Выходной сигнал зонда напоминает интерферограмму и подвергается преобразованию Фурье для получения инфракрасного спектра поглощения образца.

Существует несколько различных экспериментальных установок, когда инфракрасное излучение проецируется на образец, как показано ниже: верхняя, боковая и нижняя установки освещения (Рисунок 11). [3]

Рис. 11. Установки освещения, используемые в спектроскопии AFM / FTIR.

В частности, образец устанавливается на прозрачную для инфракрасного излучения призму из селенида цинка для целей возбуждения (рис. 12), затем на молекулы, подлежащие исследованию прибором, излучается перестраиваемый оптический параметрический осциллятор (ОПГ). Подобно традиционной спектроскопии НПВО, ИК-луч освещает образец посредством механизма полного внутреннего отражения (рис. 12). Образец нагревается, поглощая излучение, что вызывает быстрое тепловое расширение поверхности образца. [40] [44] Это расширение увеличит резонансные колебания кантилевера АСМ в характерном шаблоне вызывного сигнала (паттерны вызывного сигнала означают экспоненциальное затухание колебаний кантилевера по своей природе [44]). С помощью анализа преобразования Фурье можно выделить сигнал для получения амплитуд и частот колебаний. Амплитуды кантилевера предоставляют информацию о спектрах локального поглощения, тогда как частоты колебаний зависят от механической жесткости образца (рисунок 12). [43] [44]

Рис. 12. Метод AFM / FTIR сочетает в себе AFM с ИК-спектрометром, как показано на этой схеме.

Плюсы и минусы [ править ]

NSOM в сочетании с технологиями FTIR / Raman может предоставить местную химическую информацию вместе с топографическими данными. Этот метод является неразрушающим и может работать в различных средах (жидкостях), например, при обнаружении отдельных биомолекул. [18] [58] [60] [61] Освещенная область образца относительно велика, около 1 мкм. Однако площадь выборки составляет всего ~ 10 нм. Это означает, что сильный фон от нечистого наконечника вносит вклад в общий сигнал, затрудняя анализ сигнала. [55]

Рамановская спектроскопия в целом может занять много времени из-за низкой эффективности рассеяния (<1 из 107 фотонов). Обычно для накопления обычного рамановского спектра требуется несколько минут, и это время могло бы быть намного больше в рамановском-NSOM; например, 9 часов для изображения размером 32 × 32 пикселя. [6] [19] Что касается ближнего поля ИК / АСМ, высокие оптические потери в водной среде (вода сильно поглощает в ИК-диапазоне) снижает отношение сигнал / шум. [18] [62]

Приложения [ править ]

Улучшение разрешения и усовершенствование инструментов с помощью удобного для пользователя аппаратного и программного обеспечения сделает AFM / NSOM в сочетании с IR / Raman полезным инструментом для определения характеристик во многих областях, включая биомедицину, материалы и науки о жизни. [63] Например, этот метод был использован для обнаружения тонкой пленки поли (диметилсилоксана) с полистиролом, полученной центрифугированием, путем сканирования иглы по образцу. Форма и размер фрагментов полистирола регистрировались с высоким пространственным разрешением из-за его высокого поглощения на определенных резонансных частотах. [64] Другие примеры включают определение характеристик тонких пленок неорганического нитрида бора с помощью IR-NSOM. [16] Изображения одиночной молекулы родамина 6G(Rh-6G) был получен с пространственным разрешением 50 нм. [65] Эти методы также могут использоваться во многих биологических приложениях, включая анализ растительного сырья, костей и отдельных клеток. Биологическое применение было продемонстрировано путем обнаружения деталей конформационных изменений холестерилолеата, вызванных облучением ЛСЭ, с пространственным разрешением ниже дифракционного предела. [66] Исследователи также использовали Раман / NSOM для отслеживания образования энергосберегающего полимера полигидроксибутирата у бактерий Rhodobacter capsulatus . [67]

Этот инструмент для определения характеристик может также помочь в кинетических исследованиях физических и химических процессов на самых разных поверхностях, определяющих химическую специфичность с помощью ИК-спектроскопии, а также получения изображений с высоким разрешением с помощью АСМ. [18] Например, исследование водородного окончания поверхности Si (100) было выполнено путем изучения поглощения связи Si-O для характеристики реакции между поверхностью кремния и атмосферным кислородом. [68]Также были проведены исследования реакционной способности полимера, поли (трет-бутилметакрилата) (ПТБМА) толщиной 1000 нм в сочетании с фотохимически модифицированным поли (метакриловой кислотой) (ПМАК) толщиной 500 нм, с изображением водяного пара. различные полосы поглощения до и после поглощения воды полимером. Наблюдалось не только повышенное набухание ПМАК (280 нм), но также различная поглощающая способность воды была продемонстрирована разным пропусканием ИК-света при гораздо меньшем размере (<500 нм). Эти результаты относятся к исследованиям полимеров, химических и биологических сенсоров, тканевой инженерии и искусственных органов. [69]Благодаря высокому пространственному разрешению, методы NSOM / AFM-Raman / IR могут использоваться для измерения ширины многослойных пленок, включая слои, которые слишком малы (в направлениях x и y), чтобы их можно было исследовать с помощью традиционной ИК или рамановской спектроскопии. [39]

Ссылки [ править ]

  1. ^ а б Драгня, Богдан; Леоне, Стивен (2001). «Достижения в области химической визуализации субмикронных инфракрасных колебательных полос» . Международные обзоры по физической химии . 20 (1): 59–92. Bibcode : 2001IRPC ... 20 ... 59D . DOI : 10.1080 / 01442350010012557 . S2CID  9166775 .
  2. ^ a b Воборник, Душан (2005). «Сканирующая ближнепольная инфракрасная микроскопия и спектромикроскопия применительно к наносистемам и клеткам» . DOI : 10,5075 / EPFL-тезис-3296 . Проверено 15 июля 2013 года . Цитировать журнал требует |journal=( помощь )
  3. ^ a b Boerio, FJ; Старр, MJ (2008). "AFM / FTIR: новый метод определения характеристик материалов" . Журнал адгезии . 84 (10): 872–895. DOI : 10.1080 / 00218460802445308 . S2CID 85439894 . 
  4. ^ Осиканэ, Ясуси; Катаока, Тошихико; Окуда, Мицуру; Хара, Сейджи; Иноуэ, Харуюки; Накано, Мотохиро (2007). «Наблюдение наноструктуры с помощью сканирующего ближнепольного оптического микроскопа с малым сферическим зондом» . Наука и технология перспективных материалов . 8 (3): 181–185. Bibcode : 2007STAdM ... 8..181O . DOI : 10.1016 / j.stam.2007.02.013 . S2CID 3891418 . 
  5. ^ a b Вебстер, S (1998). «Рамановская микроскопия с использованием сканирующего ближнепольного оптического зонда». Колебательная спектроскопия . 18 : 51–59. DOI : 10.1016 / S0924-2031 (98) 00037-X .
  6. ^ a b Jahncke, CL; Paesler, MA; Халлен, HD (1995). «Рамановская визуализация с помощью сканирующей оптической микроскопии в ближнем поле» . Письма по прикладной физике . 67 (17): 2483. Bibcode : 1995ApPhL..67.2483J . DOI : 10.1063 / 1.114615 . S2CID 34846438 . 
  7. ^ a b Петтингер, Бруно (2010). "Одномолекулярная спектроскопия комбинационного рассеяния на поверхности и острие". Молекулярная физика . 108 (16): 2039–2059. Bibcode : 2010MolPh.108.2039P . DOI : 10.1080 / 00268976.2010.506891 . S2CID 220376286 . 
  8. ^ JJ Wang; и другие. (2003). «Безапертурная рамановская спектроскопия ближнего поля». Журнал микроскопии . 210 (3): 330–333. DOI : 10.1046 / j.1365-2818.2003.01166.x . PMID 12787109 . 
  9. ^ a b Калькбреннер, Т .; Рамштайн, М .; Mlynek, J .; Сандогдар, В. (2001). «Одиночная золотая частица как зонд для безапертурной сканирующей ближнепольной оптической микроскопии» . Журнал микроскопии . 202 (Pt 1): 72–76. DOI : 10.1046 / j.1365-2818.2001.00817.x . PMID 11298873 . S2CID 33056571 .  
  10. ^ Наката, Тошихико; Ватанабэ, Масахиро (2011). «Оптический зонд с нанометровым разрешением, использующий углеродную нанотрубку, интеркалированную металлическими наночастицами». Журнал прикладной физики . 109 (1): 013110–013110–5. Bibcode : 2011JAP ... 109a3110N . DOI : 10.1063 / 1.3511437 .
  11. ^ Иноуэ, Ясуши (1999). "Сканирующий оптический микроскоп ближнего поля с использованием металлизированного кантилевера для наноспектроскопии". 3791 : 40–48. DOI : 10.1117 / 12.363860 . S2CID 136975757 .  Цитировать журнал требует |journal=( помощь )
  12. ^ Андерсон, Марк S .; Пайк, Уильям Т. (2002). "Рамановский атомно-силовой микроскоп для безапертурной ближнепольной спектроскопии и оптического захвата". Обзор научных инструментов . 73 (3): 1198. Bibcode : 2002RScI ... 73.1198A . DOI : 10.1063 / 1.1445864 .
  13. ^ Stöckle, R (2000). «Наноразмерный химический анализ с помощью спектроскопии комбинационного рассеяния света с зондом». Письма по химической физике . 318 (1–3): 131–136. Bibcode : 2000CPL ... 318..131S . DOI : 10.1016 / S0009-2614 (99) 01451-7 .
  14. ^ a b c d Бруно Петтингер, Рамановская спектроскопия с усилением наконечника (TERS)
  15. ^ a b Nieman, Linda T .; Krampert, Gerhard M .; Мартинес, Роберт Э. (2001). "Сканирующий оптический микроскоп ближнего поля без апертуры и его применение для спектроскопии комбинационного рассеяния света с усилением поверхности и построения изображений многофотонной флуоресценции". Обзор научных инструментов . 72 (3): 1691. Bibcode : 2001RScI ... 72.1691N . DOI : 10.1063 / 1.1347975 .
  16. ^ a b Элфик, Алистер, Полицейский; Доунс, Эндрю Р .; Моура, Рабах (2009). "Развитие оптической спектроскопии с зондом для биологических приложений: обзор". Аналитическая и биоаналитическая химия . 396 (1): 45–52. DOI : 10.1007 / s00216-009-3223-9 . PMID 19876621 . S2CID 44849038 .  
  17. ^ a b Чан, К.Л. Эндрю; Казарян, Сергей Г (2011). «Рамановское картирование с улучшенным наконечником и АСМ с верхним освещением» . Нанотехнологии . 22 (17): 175701. Bibcode : 2011Nanot..22q5701C . DOI : 10.1088 / 0957-4484 / 22/17/175701 . PMID 21411920 . S2CID 26859123 .  
  18. ^ a b c d e Масаки, Тацухиро; Иноуэ, Ясуши; Кавата, Сатоши (2004). «Инфракрасная микроскопия субмикронного разрешения с использованием сканирующего оптического микроскопа ближнего поля с кантилевером с отверстиями». Обзор научных инструментов . 75 (10): 3284–3287. Bibcode : 2004RScI ... 75.3284M . DOI : 10.1063 / 1.1784567 .
  19. ^ а б Воборник, Д; Маргаритондо, G; Сангера, Дж; Thielen, P; Аггарвал, I; Иванов, Б; Толк, N; Manni, V; и другие. (2005). «Спектроскопическая инфракрасная сканирующая ближнепольная оптическая микроскопия (ИК-СБОМ)» . Журнал сплавов и соединений . 401 (1–2): 80–85. DOI : 10.1016 / j.jallcom.2005.02.057 .
  20. ^ Уильямс, CC; Wickramasinghe, HK (1986). «Сканирующий термопрофайлер». Письма по прикладной физике . 49 (23): 1587. Bibcode : 1986ApPhL..49.1587W . DOI : 10.1063 / 1.97288 .
  21. ^ a b c Brucherseifer, Мартин; Кранц, Кристина; Мизайкофф, Борис (2007). "Комбинированная атомно-силовая микроскопия in situ - спектроскопия полного отражения в инфракрасном диапазоне". Аналитическая химия . 79 (22): 8803–8806. DOI : 10.1021 / ac071004q . PMID 17939644 . 
  22. ^ Hecht, Берт; Больной, Беате; Wild, Urs P .; Декерт, Фолькер; Зеноби, Ренато; Мартин, Оливье Дж. Ф.; Поль, Дитер В. (2000). «Сканирующая ближнепольная оптическая микроскопия с апертурными зондами: основы и приложения» . Журнал химической физики . 112 (18): 7761. Bibcode : 2000JChPh.112.7761H . DOI : 10.1063 / 1.481382 .
  23. ^ Пески, HS; Demangeot, F .; Bonera, E .; Webster, S .; Bennett, R .; Хейворд, ИП; Marchi, F .; Смит, Д.А.; и другие. (2002). «Разработка комбинированного конфокального и сканирующего рамановского микроскопа ближнего поля для возбуждения глубокого УФ-лазера». Журнал Рамановской спектроскопии . 33 (9): 730–739. Bibcode : 2002JRSp ... 33..730S . DOI : 10.1002 / jrs.909 .
  24. ^ Верма, Прабхат; Ямада, Кохей; Ватанабэ, Хироюки; Иноуэ, Ясуши; Кавата, Сатоши (2006). "Исследование остаточных эффектов на молекулах C60 методом комбинационного рассеяния света в ближнем поле". Physical Review B . 73 (4): 045416. Bibcode : 2006PhRvB..73d5416V . DOI : 10.1103 / PhysRevB.73.045416 .
  25. ^ Новотный, Л .; Pohl, DW; Хехт, Б. (1995). «Сканирующий оптический зонд ближнего поля со сверхмалым размером пятна». Письма об оптике . 20 (9): 970. Bibcode : 1995OptL ... 20..970N . DOI : 10.1364 / OL.20.000970 . PMID 19859393 . 
  26. ^ a b Qian, X.-M .; Не, С.М. (2008). «Одномолекулярные и одиночные наночастицы SERS: от фундаментальных механизмов до биомедицинских приложений». Обзоры химического общества . 37 (5): 912–20. DOI : 10.1039 / B708839F . PMID 18443676 . 
  27. ^ Rendell, R .; Скалапино, Д. (1981). «Поверхностные плазмоны, удерживаемые микроструктурами на туннельных переходах». Physical Review B . 24 (6): 3276–3294. Bibcode : 1981PhRvB..24.3276R . DOI : 10.1103 / PhysRevB.24.3276 .
  28. ^ а б в АСМ-микроРаман и наноРаманTM
  29. ^ [Что может делать микроскопия TERS, SERS не может. То, что может делать микроскопия TERS, не может SERS] Сатоши Кавата, Департамент прикладной физики, Университет Осаки, Суита, Осака и RIKEN, Вако, Сайтама, Япония
  30. ^ Кавата, Сатоши; Иноуэ, Ясуши; Верма, Прабхат (2009). «Плазмоника для ближнеполевого наноизображения и суперлинзирования». Природа Фотоника . 3 (7): 388–394. Bibcode : 2009NaPho ... 3..388K . DOI : 10.1038 / nphoton.2009.111 .
  31. ↑ Яно, Така-аки; Верма, Прабхат; Сайто, Юика; Ичимура, Таро; Кавата, Сатоши (2009). «Рамановская визуализация с усилением давления с помощью наконечника с разрешением в несколько нанометров» . Природа Фотоника . 3 (8): 473–477. Bibcode : 2009NaPho ... 3..473Y . DOI : 10.1038 / nphoton.2009.74 . S2CID 54837097 . 
  32. ^ Ichimura, таро; Хаядзава, Норихико; Хашимото, Мамору; Иноуэ, Ясуши; Кавата, Сатоши (2004). «Когерентное антистоксово комбинационное рассеяние света с усилением наконечника для вибрационного наноизображения» . Письма с физическим обзором . 92 (22): 220801. Bibcode : 2004PhRvL..92v0801I . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.92.220801 . PMID 15245207 . S2CID 29726570 .  
  33. ^ Петтингер Б. Темы Прил. Phys. , 103 , 217–240 (2006)
  34. ^ Л. Рэйли, Фил. Mag. . 8 , 261–274 (1879)
  35. ^ EG van Putten; Д. Акбулут; Дж. Бертолотти; WL Vos; А. Лагендейк и А.П. Моск (2011). «Рассеивающие линзы разрешают структуры размером менее 100 нм с помощью видимого света». Письма с физическим обзором . 106 (19): 193905. arXiv : 1103.3643 . Bibcode : 2011PhRvL.106s3905V . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.106.193905 . PMID 21668161 . S2CID 15793849 .  
  36. ^ RM Silverstein, GC Bassler, TC Morill, Spectrometric Identification of Organic Compounds, 5th edition , Wiley, New York (1991) ISBN 0-471-39362-2. 
  37. ^ Hammiche, A .; Pollock, HM; Чтение, М .; Claybourn, M .; Тернер, PH; Джюкс, К. (1999). "Фототермическая ИК-Фурье-спектроскопия: шаг к ИК-Фурье микроскопии с разрешением лучше, чем предел дифракции". Прикладная спектроскопия . 53 (7): 810–815. Bibcode : 1999ApSpe..53..810H . DOI : 10.1366 / 0003702991947379 . S2CID 93359289 . 
  38. ^ Hammiche, A .; Bozec, L .; Conroy, M .; Pollock, HM; Миллс, G .; Уивер, JMR; Цена, DM; Чтение, М .; и другие. (2000). «Локализованная термическая, механическая и спектроскопическая характеристика полимеров с использованием миниатюрных термозондов» . Журнал вакуумной науки и техники В . 18 (3): 1322. Bibcode : 2000JVSTB..18.1322H . DOI : 10.1116 / 1.591381 . S2CID 55856483 . 
  39. ^ a b c Брем, Маркус; Таубнер, Томас; Хилленбранд, Райнер; Кейльманн, Фриц (2006). «Инфракрасное спектроскопическое картирование одиночных наночастиц и вирусов в наномасштабном разрешении». Нано-буквы . 6 (7): 1307–1310. Bibcode : 2006NanoL ... 6.1307B . DOI : 10.1021 / nl0610836 . PMID 16834401 . 
  40. ^ a b c Жюльен Уэль; и другие. (2007). «Сверхслабая абсорбционная микроскопия одиночной полупроводниковой квантовой точки в среднем инфракрасном диапазоне» . Письма с физическим обзором . 99 (21): 217404. Bibcode : 2007PhRvL..99u7404H . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.99.217404 . PMID 18233255 . S2CID 13225150 .  
  41. ^ a b Уэль, Жюльен; Хомейер, Эстель; Sauvage, SéBastien; Буко, Филипп; Дацци, Александр; Празерес, Руи; Ортега, Жан-Мишель (2009). «Поглощение в среднем инфракрасном диапазоне, измеренное с разрешением λ / 400 с помощью атомно-силового микроскопа» . Оптика Экспресс . 17 (13): 10887–94. Bibcode : 2009OExpr..1710887H . DOI : 10,1364 / OE.17.010887 . PMID 19550489 . S2CID 120639500 .  
  42. ^ Верити, Джоселин Э .; Чхабра, Ниту; Синнатхамби, Конесваран; Ип, Кристофер М. (2009). "Отслеживание молекулярных взаимодействий в мембранах одновременным ATR-FTIR-AFM" . Биофизический журнал . 97 (4): 1225–1231. Bibcode : 2009BpJ .... 97.1225V . DOI : 10.1016 / j.bpj.2009.06.013 . PMC 2726332 . PMID 19686671 .  
  43. ^ a b c Кьоллер, К; Felts, JR; Повар, D; Prater, CB; Кинг, WP (2010). «Высокочувствительная инфракрасная спектроскопия нанометрового диапазона с использованием микрокантилевера контактного режима с внутренней лопастью резонатора». Нанотехнологии . 21 (18): 185705. Bibcode : 2010Nanot..21r5705K . DOI : 10.1088 / 0957-4484 / 21/18/185705 . PMID 20388971 . 
  44. ^ Б с д е Craig Пратер, Кевин Kjoller, Дебра Кук, Рошан Шетти, Грегори Мейерс, Карл Reinhardt, Джонатан войлок, Уильям Кинг, Константин Водопьянов и Александр Dazzi, наноразмерных Инфракрасная спектроскопия материалов методом атомно - силовой микроскопии [ постоянная битая ссылка ] Микроскопия и анализ , 24 , 5–8 (2010)
  45. ^ a b Ярроу, Фиона; Кеннеди, Имонн; Салаун, Фредерик; Райс, Джеймс Х. (2010). «Субволновая инфракрасная визуализация липидов» . Биомедицинская оптика Экспресс . 2 (1): 37–43. DOI : 10,1364 / BOE.2.000037 . PMC 3028496 . PMID 21326633 .  
  46. ^ a b Райс, Джеймс Х. (2010). «Наноразмерные оптические изображения с помощью атомно-силовой инфракрасной микроскопии» (PDF) . Наноразмер . 2 (5): 660–7. Bibcode : 2010Nanos ... 2..660R . DOI : 10.1039 / b9nr00279k . hdl : 10197/4463 . PMID 20648306 .  
  47. ^ Бете, Х. (1944). «Теория дифракции на малых отверстиях». Физический обзор . 66 (7–8): 163–182. Полномочный код : 1944PhRv ... 66..163B . DOI : 10.1103 / PhysRev.66.163 .
  48. ^ CJ Bouwkamp, Philips Res. Респ. , 5 , 321–332 (1950)
  49. ^ Cricenti, A .; Generosi, R .; Perfetti, P .; Гиллиган, JM; Толк, штат Нью-Хэмпшир; Coluzza, C .; Маргаритондо, Г. (1998). "Наноспектроскопия ближнего поля лазером на свободных электронах". Письма по прикладной физике . 73 (2): 151. Bibcode : 1998ApPhL..73..151C . DOI : 10.1063 / 1.121739 .
  50. ^ Glotin, F (1998). «Деятельность инфракрасного объекта CLIO». Ядерные инструменты и методы в физических исследованиях Секция B: Взаимодействие пучков с материалами и атомами . 144 (1–4): 8–17. Bibcode : 1998NIMPB.144 .... 8G . DOI : 10.1016 / S0168-583X (98) 00293-6 .
  51. ^ Танимура, Такахито; Акамацу, Дайсуке; Ёкои, Ёсихико; Фурусава, Акира; Козума, Микио (2006). «Создание резонанса сжатого вакуума на линии D1 рубидия с периодически поляризованным KTiOPO4». Письма об оптике . 31 (15): 2344–6. arXiv : квант-ph / 0603214 . Bibcode : 2006OptL ... 31.2344T . DOI : 10.1364 / OL.31.002344 . PMID 16832480 . S2CID 18700111 .  
  52. ^ Сангера, JS, и Аггарваль, ID, ИК - Fiber Optics (БокаРатон, штат Флорида: CRC) 1998
  53. ^ Mossadegh, R .; Сангера, JS; Schaafsma, D .; Коул, Би Джей; Нгуен, VQ; Miklos, RE; Аггарвал, И. Д. (1998). «Изготовление одномодового халькогенидного оптического волокна». Журнал световых технологий . 16 (2): 214–217. Bibcode : 1998JLwT ... 16..214M . DOI : 10.1109 / 50.661012 .
  54. ^ Lahrech, A .; Bachelot, R .; Глейзес, П .; Боккара, AC (1997). «Инфракрасное изображение имплантированных полупроводников в ближнем поле: свидетельство чистого диэлектрического контраста» . Письма по прикладной физике . 71 (5): 575. Bibcode : 1997ApPhL..71..575L . DOI : 10.1063 / 1.119798 . S2CID 11004387 . 
  55. ^ a b Джордан, Клэр Э .; Стрэник, Стефан Дж .; Рихтер, Ли Дж .; Кавана, Ричард Р. (1999). «Удаление оптических артефактов в сканирующей оптической микроскопии ближнего поля с использованием режима трехмерного сканирования» . Журнал прикладной физики . 86 (5): 2785. Bibcode : 1999JAP .... 86.2785J . DOI : 10.1063 / 1.371126 .
  56. ^ Cricenti, A .; Generosi, R .; Barchesi, C .; Luce, M .; Ринальди, М. (1998). «Многоцелевой сканирующий оптический микроскоп ближнего поля: отражательная способность и фототок на полупроводниковых и биологических образцах». Обзор научных инструментов . 69 (9): 3240. Bibcode : 1998RScI ... 69.3240C . DOI : 10.1063 / 1.1149089 .
  57. ^ Петика, JB; Оливер, WC (1987). «Взаимодействие с поверхностью наконечника в СТМ и АСМ». Physica Scripta . T19A : 61–66. Bibcode : 1987PhST ... 19 ... 61P . DOI : 10.1088 / 0031-8949 / 1987 / T19A / 010 .
  58. ^ a b Палмер, R; Диттмар, Р. (1993). «Поступенчатое сканирование FT-IR фототермического спектрального профилирования полимерных пленок по глубине». Тонкие твердые пленки . 223 (1): 31–38. Bibcode : 1993TSF ... 223 ... 31Р . DOI : 10.1016 / 0040-6090 (93) 90724-4 .
  59. ^ Андерсон, Марк С. (2000). «Инфракрасная спектроскопия с атомно-силовым микроскопом». Прикладная спектроскопия . 54 (3): 349–352. Bibcode : 2000ApSpe..54..349A . DOI : 10.1366 / 0003702001949618 . S2CID 95187852 . 
  60. ^ Солнце, WX; Шен, ZX (2003). «Сканирующая рамановская микроскопия в ближнем поле с использованием безапертурных зондов». Журнал Рамановской спектроскопии . 34 (9): 668–676. Bibcode : 2003JRSp ... 34..668S . DOI : 10.1002 / jrs.1063 .
  61. ^ Grausem, J .; Humbert, B .; Burneau, A .; Освальт, Дж. (1997). «Субволновая рамановская спектроскопия». Письма по прикладной физике . 70 (13): 1671. Bibcode : 1997ApPhL..70.1671G . DOI : 10.1063 / 1.118665 .
  62. ^ Драгня, Богдан; Preusser, Ян; Шаде, Вольфганг; Леоне, Стивен Р .; Хинсберг, Уильям Д. (1999). «Просвечивающий сканирующий микроскоп ближнего поля для инфракрасной химической визуализации» . Журнал прикладной физики . 86 (5): 2795. Bibcode : 1999JAP .... 86.2795D . DOI : 10.1063 / 1.371127 . S2CID 12908935 . 
  63. ^ Вебстер, S .; Батчелдер, ДН; Смит, Д.А. (1998). «Измерение напряжения в кремнии с субмикронным разрешением с помощью спектроскопии комбинационного рассеяния света в ближнем поле». Письма по прикладной физике . 72 (12): 1478. Bibcode : 1998ApPhL..72.1478W . DOI : 10.1063 / 1.120598 .
  64. ^ Ахремитчев, Борис Б .; Поллак, Стивен; Уокер, Гилберт С. (2001). «Сканирующая ближнепольная инфракрасная микроскопия шероховатой полимерной поверхности без апертуры». Ленгмюра . 17 (9): 2774–2781. DOI : 10.1021 / la001401v .
  65. ^ Hayazawa N (2000). «Усиление металлического наконечника рамановского рассеяния в ближней зоне». Оптика Коммуникации . 183 (1–4): 333–336. Bibcode : 2000OptCo.183..333H . DOI : 10.1016 / S0030-4018 (00) 00894-4 .
  66. ^ Масаки, Тацухиро (2004). "Визуализация в ближнем поле инфракрасного излучения молекулярных изменений холестерилолеата с помощью лазерной абляции в инфракрасном диапазоне свободных электронов". Журнал прикладной физики . 95 (1): 334–338. Bibcode : 2004JAP .... 95..334M . DOI : 10.1063 / 1.1628380 .
  67. ^ Мэйет, Селин; Дацци, Александр; Празерес, Руи; Ортега, Жан-Мишель; Джайлард, Даниэль (2010). «Идентификация in situ и визуализация бактериальных полимерных наногранул с помощью инфракрасной наноспектроскопии». Аналитик . 135 (10): 2540–5. Bibcode : 2010Ana ... 135.2540M . DOI : 10.1039 / C0AN00290A . PMID 20820491 . 
  68. ^ Э. Романо, С. Трабаттони, М. Кампионе, Э. Мерати, А. Сасселла и Д. Нардуччи Комбинированное использование АСМ и Фурье-спектрометрии в анализе водородного обрыва поверхности Si (100) Микроскопия: Наука, Технология, Применение и образование, A. Méndez-Vilas и J. Diaz (Eds.), Vol. 3, стр. 1984–1992 (2010) ISBN 978-84-614-6191-2 
  69. ^ McDonough, Laurie A .; Драгня, Богдан; Preusser, Ян; Леоне, Стивен Р .; Хинсберг, Уильям Д. (2003). «Поглощение водяного пара в фотолитографических полимерах, наблюдаемое с помощью инфракрасной сканирующей оптической микроскопии в ближнем поле в контролируемой среде» . Журнал физической химии B . 107 (21): 4951–4954. DOI : 10.1021 / jp022489j . S2CID 18265192 .