G-паритет

В физике элементарных частиц , G-четность является мультипликативным квантовым числом , что является результат обобщения C-четность к мультиплетам частиц.

C- четность применяется только к нейтральным системам; в триплете пионов только π ⁰ имеет C- четность. С другой стороны, сильное взаимодействие не видит электрического заряда , поэтому оно не может различать π ⁺ , π ⁰ и π ^- . Мы можем обобщить C- четность, чтобы она применялась ко всем зарядовым состояниям данного мультиплета:

${\ displaystyle {\ mathcal {G}} {\ begin {pmatrix} \ pi ^ {+} \\\ pi ^ {0} \\\ pi ^ {-} \ end {pmatrix}} = \ eta _ {G } {\ begin {pmatrix} \ pi ^ {+} \\\ pi ^ {0} \\\ pi ^ {-} \ end {pmatrix}}}$

где η _G = ± 1 являются собственными значениями из G -ЧЕТНОСТИ. Оператор G- четности определяется как

${\ Displaystyle {\ mathcal {G}} = {\ mathcal {C}} \, e ^ {(я \ пи I_ {2})}}$

где - оператор C- четности, а I ₂ - оператор, связанный со 2-й компонентой "вектора" изоспина . G- четность - это комбинация зарядового сопряжения и вращения на π рад (180 °) вокруг 2-й оси изоспинового пространства. Учитывая, что зарядовое сопряжение и изоспин сохраняются за счет сильных взаимодействий, G тоже . Однако слабые и электромагнитные взаимодействия не инвариантны относительно G- четности. ${\ displaystyle {\ mathcal {C}}}$

Поскольку G- четность применяется ко всему мультиплету, зарядовое сопряжение должно рассматривать мультиплет как нейтральный объект. Таким образом, только мультиплеты со средним зарядом 0 будут собственными состояниями G , т. Е.

${\ displaystyle {\ bar {Q}} = {\ bar {B}} = {\ bar {Y}} = 0}$

(см. Q , B , Y ).

В общем

${\ displaystyle \ eta _ {G} = \ eta _ {C} \, (- 1) ^ {I}}$

где η _C - собственное значение C- четности, а I - изоспин.

Поскольку независимо от того, является ли система фермион-антифермион или бозон-антибозон, всегда равно , мы имеем${\ displaystyle \ eta _ {C}}$${\ Displaystyle (-1) ^ {L + S}}$

${\ Displaystyle \ eta _ {G} = (- 1) ^ {S + L + I} \,}$.

См. Также [ править ]

• Кварковая модель

Ссылки [ править ]

• Т. Д. Ли и Ч. Н. Ян (1956). «Зарядовое сопряжение, новое квантовое число G и правила отбора, касающиеся системы нуклон-антинуклон». Il Nuovo Cimento . 3 (4): 749–753. Bibcode : 1956NCim .... 3..749L . DOI : 10.1007 / BF02744530 .
• Чарльз Гебель (1956). «Правила выбора для уничтожения NN̅». Phys. Ред . 103 (1): 258–261. Bibcode : 1956PhRv..103..258G . DOI : 10.1103 / PhysRev.103.258 .