Проекции GSO (названные в честь Фердинандо Глиоззи , Жоэль Шерк и Дэвид И. Olive ) [1] является компонентом , используемым при построении последовательной модели в суперструн теории. Проекция является выбор подмножества возможных вершинных операторов в мировой лист конформной теории поля (CFT) -Обычно те , с конкретными мировой лист фермионное числа и периодичности условий. Такая проекция необходима для получения согласованной CFT на мировом листе. Для согласованности проекции множество A операторов, сохраняемых проекцией, должны удовлетворять:
- Закрытие - The операторного разложение (ОП) любые два операторов в A содержит только оператор , которые находятся в A .
- Взаимное местность - Там нет ветвлений в ОПЕ любых двух операторов в множестве A .
- Модульная инвариантность - Статсумма на двумерный торе теории , содержащей только оператор А уважает модульную инвариантность .
Начиная с одного и того же мирового листа CFT, разные варианты выбора в проекции ГСО приведут к теориям струн с разными физическими частицами и свойствами в пространстве-времени . Например, теории струн Типа II и Типа 0 являются результатом различных проекций ГСО на одну и ту же теорию мирового листа. Более того, две различные теории типа II, IIA и IIB, различаются своими проекциями на ГСО. При построении моделей реалистичного струнного вакуума (в отличие от игрушечных моделей ) обычно выбирают проекцию ГСО, которая устраняет тахионное основное состояние струны и сохраняет пространственно- временную суперсимметрию .
Заметки [ править ]
- ^ F. Gliozzi , J. Scherk и DI Olive , "Суперсимметрия, теории супергравитации и модель двойного спинора", Nucl. Phys. В 122 (1977), 253.
Ссылки [ править ]
- Полчинский, Джозеф (1998). Теория струн , издательство Кембриджского университета. Современный учебник.
- Vol. 2: Теория суперструн и не только. ISBN 0-521-63304-4 .
 | Эта статья по теории струн незавершена . Вы можете помочь Википедии, расширив ее . |
