Странность производство в столкновениях релятивистских тяжелых ионов является подпись и диагностический инструмент из КГП формирования и свойств (КГП). [1] В отличие от верхних и нижних кварков , из которых состоит повседневная материя, более тяжелые кварки, такие как необычность и очарование, обычно приближаются к химическому равновесию в процессе динамической эволюции. QGP (также известный как кварковая материя ) представляет собой взаимодействующую локализованную совокупность кварков и глюонов на тепловых (кинетических)и не обязательно химическое (изобилие) равновесие. Слово «плазма» сигнализирует о том, что цветные заряженные частицы (кварки и / или глюоны) могут перемещаться в объеме, занимаемом плазмой. Изобилие странных кварков образуется в процессах образования пар при столкновениях между составляющими плазмы, создавая химическое равновесие изобилия. Доминирующий механизм образования включает глюоны, которые присутствуют только тогда, когда вещество превратилось в кварк-глюонную плазму. Когда кварк-глюонная плазма распадается на адроны в процессе распада, высокая доступность странных антикварков помогает производить антивещество, содержащее несколько странных кварков, что в противном случае редко производится. Аналогичные соображения в настоящее время сделаны для более тяжелой чарма аромата, который сделан в начале процесса столкновения в первых взаимодействиях и в изобилии только в высоких энергий средах ЦЕРН «ы Большого адронного коллайдера .
Кварк-глюонная плазма в ранней Вселенной и в лаборатории
Свободные кварки, вероятно, существовали в экстремальных условиях очень ранней Вселенной примерно до 30 микросекунд после Большого взрыва [2] в очень горячем газе свободных кварков, антикварков и глюонов . Этот газ называется кварк-глюонной плазмой (КГП), поскольку заряд взаимодействия кварков ( цветной заряд ) подвижен, а кварки и глюоны перемещаются. Это возможно, потому что при высокой температуре ранняя Вселенная находится в другом состоянии вакуума , в котором нормальная материя не может существовать, но могут существовать кварки и глюоны; они деконферируются (могут существовать независимо как отдельные несвязанные частицы). Для того, чтобы воссоздать эту деконферированную фазу вещества в лаборатории, необходимо превысить минимальную температуру или ее эквивалент, минимальную плотность энергии . Ученые достигают этого, используя столкновения частиц на чрезвычайно высоких скоростях, когда энергия, выделяемая при столкновении, может поднять энергии субатомных частиц до чрезвычайно высокого уровня, достаточного для того, чтобы они на короткое время образовали крошечное количество кварк-глюонной плазмы, которую можно изучить в лабораторные эксперименты в течение немногим больше времени, необходимого свету, чтобы пересечь огненный шар QGP, то есть около 10 -22 с. По прошествии этого короткого времени горячая капля кварковой плазмы испаряется в процессе, называемом адронизацией . Это так, поскольку практически все компоненты QGP вытекают с релятивистской скоростью. Таким образом, можно изучать условия, аналогичные условиям ранней Вселенной в возрасте 10–40 микросекунд.
Об открытии этого нового состояния вещества QGP было объявлено как в ЦЕРНе [3], так и в Брукхейвенской национальной лаборатории (BNL). [4] Подготовительные работы, позволившие сделать эти открытия, были выполнены в Объединенном институте ядерных исследований (ОИЯИ) и Национальной лаборатории Лоуренса Беркли (LBNL) в Бевалаке . [5] Строятся новые экспериментальные установки FAIR в GSI Helmholtz Center for Heavy Ion Research (GSI) и NICA в ОИЯИ. Странность как признак QGP была впервые исследована в 1983 году. [6] В настоящее время собираются всесторонние экспериментальные данные о ее свойствах. Недавняя работа коллаборации ALICE [7] в ЦЕРНе открыла новый путь к изучению QGP и образования странностей в pp-столкновениях очень высоких энергий.
Странность в кварк-глюонной плазме.
Диагностика и изучение свойств кварк-глюонной плазмы могут быть предприняты с использованием кварков, которых нет в видимой вокруг нас материи. Экспериментальная и теоретическая работа основана на идее усиления странности. Это была первая наблюдаемая кварк-глюонная плазма, предложенная в 1980 году Иоганном Рафельски и Рольфом Хагедорном . [8] В отличие от верхних и нижних кварков, странные кварки не вступают в реакцию сталкивающимися ядрами. Следовательно, любые странные кварки или антикварки, наблюдаемые в экспериментах, были «недавно» созданы из кинетической энергии сталкивающихся ядер, а глюоны являются катализатором. [9] Удобно, что масса странных кварков и антикварков эквивалентна температуре или энергии, при которой протоны, нейтроны и другие адроны растворяются в кварки. Это означает, что количество странных кварков чувствительно к условиям, структуре и динамике фазы деконфайнмента материи, и если их количество велико, можно предположить, что условия деконфайнмента были достигнуты. Еще более сильным признаком увеличения странности является сильно увеличенное производство странных антибарионов . [10] [11] Кох, Мюллер и Рафельски представили ранний всесторонний обзор странностей как сигнатуры QGP, [12] который был недавно обновлен. [13] Обилие продуцируемых странных антибарионов, в частности анти-омега, позволила отличить полностью деконферированную большую область QGP [14] от переходных коллективных кварковых моделей, таких как модель цветовой веревки, предложенная Биро, Нильсеном и Кноллем. [15] Относительное обилиерешает [16] вопросы, поставленные канонической моделью усиления странности. [17]
Равновесие странностей в кварк-глюонной плазме.
Нельзя предполагать, что при всех условиях выход странных кварков находится в тепловом равновесии. В общем, кварковый ароматический состав плазмы меняется в течение ее сверхкороткого времени жизни, поскольку внутри нее приготавливаются новые ароматы кварков, такие как необычный. Верхние и нижние кварки, из которых состоит нормальная материя, легко образуются в виде кварк-антикварковых пар в горячем огненном шаре, потому что они имеют малую массу. С другой стороны, следующий самый легкий кварковый аромат - странные кварки - достигнет своего высокого теплового содержания в кварк-глюонной плазме при условии, что будет достаточно времени и температура будет достаточно высокой. [13] Эта работа развивает кинетическую теорию образования странностей, предложенную Т. Биро и Дж. Зиманьи, которые продемонстрировали, что странные кварки не могут быть достаточно быстро произведены одними только кварк-антикварковыми реакциями. [18] Был предложен новый механизм, работающий только в QGP.
Слияние глюонов в странности
Уравновешивание выхода странности в QGP возможно только благодаря новому процессу, слиянию глюонов, как показали Рафельски и Мюллер . [9] В верхней части диаграммы Фейнмана показаны новые процессы слияния глюонов: глюоны - волнистые линии; странные кварки - сплошные линии; время бежит слева направо. Нижняя часть - это процесс, в котором более тяжелая пара кварков возникает из более легкой пары кварков, показанных пунктирными линиями. Процесс слияния глюонов происходит почти в десять раз быстрее, чем процесс странности на основе кварков, и позволяет достичь высокого теплового выхода, при котором процесс на основе кварков не смог бы этого сделать во время «микровзрыва». [19]
Соотношение вновь произведенных пары с нормализованными парами легких кварков - коэффициент Вроблевского [20] - считается мерой эффективности производства странностей. Это отношение более чем удваивается при столкновениях тяжелых ионов [21], обеспечивая независимое от модели подтверждение нового механизма создания странностей, действующего в столкновениях, которые производят КГП.
Что касается очарования и аромата дна : [22] [23] глюонные столкновения здесь происходят в фазе тепловой материи и, таким образом, отличаются от высокоэнергетических процессов, которые могут возникнуть на ранних стадиях столкновений, когда ядра сталкиваются друг с другом. Здесь преимущественно образуются более тяжелые, очаровательные и нижние кварки. Изучение релятивистских ядерных (тяжелых ионов) столкновений очарованных, а вскоре и нижних адронных частиц - помимо странностей - обеспечит дополнительное и важное подтверждение механизмов образования, эволюции и адронизации кварк-глюонной плазмы в лаборатории. [7]
Странность (и очарование) адронизации
Эти недавно приготовленные странные кварки попадают в множество различных конечных частиц, которые появляются при распаде горячего кварк-глюонного плазменного огненного шара. См. Схему различных процессов на рисунке. Учитывая готовый запас антикварков в «огненном шаре», можно также обнаружить множество частиц антивещества, содержащих более одного странного кварка. С другой стороны, в системе, включающей каскад нуклон-нуклонных столкновений, много-странное антивещество производится реже, учитывая, что несколько относительно маловероятных событий должны произойти в одном и том же процессе столкновения. По этой причине можно ожидать, что выход мультистранных частиц антивещества, образующихся в присутствии кварковой материи, будет увеличиваться по сравнению с обычными сериями реакций. [24] [25] Странные кварки также связываются с более тяжелыми очаровательными и нижними кварками, которые также любят связываться друг с другом. Таким образом, в присутствии большого количества этих кварков может образоваться необычно большое количество экзотических частиц; некоторые из них никогда ранее не наблюдались. Так должно быть в предстоящем исследовании на новом Большом адронном коллайдере в ЦЕРНе частиц, которые имеют в качестве компонентов очаровательные и странные кварки и даже нижние кварки. [26]
Странный распад адрона и наблюдение
Странные кварки по своей природе радиоактивны и распадаются в результате слабого взаимодействия на более легкие кварки во времени, которое чрезвычайно велико по сравнению со временем ядерных столкновений. Это позволяет относительно легко обнаруживать странные частицы по следам, оставленным продуктами их распада. Рассмотрим в качестве примера распад отрицательно заряженного барион (зеленый на рисунке, dss) в отрицательный пион (
ты
г) и нейтральный Λ {\ displaystyle \ Lambda}
(uds) барион . Впоследствиираспадается на протон и другой отрицательный пион. В общем, это признак распада. Хотя отрицательный(sss) барион имеет аналогичную топологию распада в конечном состоянии, его можно четко отличить от потому что продукты его распада разные.
Измерение обильного образования (uss / dss), (sss) и особенно их античастицы является важным краеугольным камнем утверждения о том, что кварк-глюонная плазма была сформирована. [27] Это обильное образование часто сравнивают с масштабным ожиданием от нормальных протон-протонных столкновений; однако такое сравнение не является необходимым шагом из-за больших абсолютных урожаев, которые не оправдывают ожиданий традиционной модели. [12] Общий выход странности также больше, чем ожидалось, если была достигнута новая форма материи. Однако, учитывая, что легкие кварки также образуются в процессах слияния глюонов, можно ожидать увеличения образования всех адронов . Изучение относительных выходов странных и нестранных частиц дает информацию о конкуренции этих процессов и, следовательно, о механизме реакции образования частиц.
Систематика создания странной материи и антивещества
Работа Коха, Мюллера и Рафельски [12] предсказывает, что в процессе адронизации кварк-глюонной плазмы усиление для каждого вида частиц увеличивается с увеличением содержания странности в частице. Были измерены усиления для частиц, несущих один, два и три странных кварка или антистранных кварка, и этот эффект был продемонстрирован в эксперименте CERN WA97 [28] во время объявления ЦЕРН в 2000 году [29] о возможном образовании кварк-глюонной плазмы в своем эксперименты. [30] Эти результаты были разработаны последующей коллаборацией NA57 [31], как показано в увеличении числа антибарионов. Постепенный рост усиления в зависимости от переменной, представляющей количество ядерной материи, участвующей в столкновениях, и, таким образом, в зависимости от геометрической центральности ядерного столкновения, сильно отдает предпочтение кварк-глюонному источнику плазмы по сравнению с обычными реакциями материи.
Аналогичное улучшение было получено в эксперименте STAR на RHIC . [32] Здесь рассматриваются результаты, полученные при рассмотрении двух сталкивающихся систем на 100 А ГэВ в каждом пучке: красным - более тяжелые столкновения золота и золота, а синим - более мелкие столкновения меди и меди. Энергия в RHIC в 11 раз больше в системе отсчета CM по сравнению с более ранней работой CERN. Важным результатом является то, что усиление, наблюдаемое STAR, также увеличивается с увеличением числа участвующих нуклонов. Мы также отмечаем, что для большинства периферийных событий при наименьшем количестве участников медные и золотые системы демонстрируют при одинаковом количестве участников такое же улучшение, как и ожидалось.
Еще одна замечательная особенность этих результатов при сравнении CERN и STAR заключается в том, что усиление имеет одинаковую величину для сильно различающихся энергий столкновения, доступных в реакции. Эта почти энергетическая независимость усиления также согласуется с подходом кварк-глюонной плазмы в отношении механизма образования этих частиц и подтверждает, что кварк-глюонная плазма создается в широком диапазоне энергий столкновений, весьма вероятно, когда минимальный энергетический порог равен превышено.
ЭЛИС: Решение оставшихся вопросов о странностях как сигнатуре кварк-глюонной плазмы.
Очень высокая точность спектров (странных) частиц и большой охват поперечного импульса, о которых сообщила ALICE Collaboration на Большом адронном коллайдере (LHC), позволяет глубоко исследовать существующие проблемы, которые всегда сопровождают новую физику, и в частности вопросы, связанные с подпись странности. Среди наиболее обсуждаемых проблем был вопрос, увеличивается ли количество образующихся частиц или подавляется базовая линия сравнения. Подавление ожидается, когда квантовое число, отсутствующее в противном случае, такое как странность, возникает редко. Эта ситуация была признана Хагедорном в его раннем анализе образования частиц [37] и разрешена Рафельски и Даносом. [38] В этой работе было показано, что даже если было произведено всего несколько новых пар странных частиц, эффект исчезнет. Однако этот вопрос был возобновлен Hamieh et al. [17], которые утверждали, что, возможно, уместны небольшие подтомы в QGP. Этот аргумент может быть разрешен путем изучения конкретных чувствительных экспериментальных сигнатур, например отношения двойных странных частиц разного типа, такой выход () по сравнению с (). В эксперименте ALICE было получено это соотношение для нескольких систем столкновений в широком диапазоне объемов адронизации, что описывается общей множественностью образовавшихся частиц. Результаты показывают, что это соотношение принимает ожидаемое значение для большого диапазона объемов (два порядка величины). При небольшом объеме или множественности частиц кривая показывает ожидаемое снижение: () должен быть меньше по сравнению с () по мере уменьшения количества производимых странных пар и, таким образом, становится легче сделать () по сравнению с (), для которого требуется как минимум две пары. Однако мы также видим увеличение на очень большой громкости - это эффект на уровне одного-двух стандартных отклонений. Подобные результаты уже были признаны ранее Petran et al. . [16]
Еще один высоко оцененный результат ALICE [7] - это наблюдение такого же увеличения странности не только в AA (ядро-ядро), но также в столкновениях pA (протон-ядро) и pp (протон-протон), когда выходы образования частиц представлены как функция кратности, которая, как уже отмечалось, соответствует имеющемуся объему адронизации . Результаты ALICE отображают плавную зависимость суммарного выхода всех исследованных частиц от объема от объема, дополнительное «каноническое» подавление отсутствует. [17] Это так, поскольку выход странных пар в QGP достаточно высок и хорошо отслеживает ожидаемое увеличение численности по мере увеличения объема и продолжительности жизни QGP. Это увеличение несовместимо с гипотезой о том, что для всех объемов реакции QGP всегда находится в химическом (выходном) равновесии странностей. Вместо этого это подтверждает теоретическую кинетическую модель, предложенную Рафельски и Мюллером . [9] Производство QGP в pp-коллизиях не ожидалось всеми, но не должно вызывать удивления. Наступление деконфайнмента , естественно , является функцией как энергии и системы столкновений размера. Тот факт, что при экстремальных энергиях LHC мы пересекаем эту границу также в экспериментах с мельчайшими элементарными системами столкновений, такими как pp, подтверждает неожиданную силу процессов, ведущих к образованию QGP. Начало деконфайнмента в pp и других «малых» системных коллизиях остается активной темой исследования.
Помимо странности, большое преимущество, предлагаемое линейкой LHC energy, - это обильное производство очарования и аромата дна . [22] Когда QGP формируется, эти кварки погружаются в высокую плотность присутствующих странностей. Это должно привести к обильному образованию экзотических тяжелых частиц, например
D
s. Также вероятно появление других тяжелых ароматических частиц, некоторые из которых даже не были обнаружены в настоящее время. [39] [40]
Столкновения SS и SW в SPS-CERN с энергией снаряда 200 ГэВ на нуклон на неподвижной мишени
Оглядываясь назад на начало программы тяжелых ионов ЦЕРН, можно увидеть фактические объявления об открытиях кварк-глюонной плазмы. Экспериментальные коллаборации CERN- NA35 [25] и CERN-WA85 [42] объявилиобразование в реакциях тяжелых ионов в мае 1990 г. на конференции Quark Matter Conference, Ментон , Франция . Эти данные указывают на значительное усиление образования этой частицы антивещества, содержащей один кварк антистандального действия, а также кварки антиверх и вниз. Все три составляющиечастицы вновь образуются в реакции. Результаты WA85 совпали с теоретическими предсказаниями. [12] В опубликованном отчете WA85 интерпретировал свои результаты как QGP. [43] NA35 имел большие систематические ошибки в своих данных, которые были улучшены в последующие годы. Более того, сотрудничество необходимо для оценки pp-фона. Эти результаты представлены как функция переменной, называемой быстротой, которая характеризует скорость источника. Пик излучения указывает на то, что дополнительно образованные частицы антивещества происходят не из самих сталкивающихся ядер, а из источника, который движется со скоростью, соответствующей половине скорости налетающего ядра, которое является общим центром импульса системы координат. эталонный источник, образующийся при столкновении обоих ядер, то есть горячий огненный шар кварк-глюонной плазмы.
Рог в соотношение и начало деконфайнмента
Один из наиболее интересных вопросов заключается в том, существует ли порог энергии реакции и / или размера объема, который необходимо превысить, чтобы сформировать область, в которой кварки могут свободно перемещаться. [44] Естественно ожидать, что если такой порог существует, выходы / отношения частиц, которые мы показали выше, должны указывать на это. [45] Одной из наиболее доступных сигнатур будет относительный коэффициент доходности Каона . [46] Возможная структура была предсказана, [47] и действительно, неожиданная структура видна в соотношении частиц, содержащих положительный каон K (включающий анти s-кварки и ап-кварк) и положительные пионные частицы, видимые в цифра (сплошные символы). ЦЕРН NA49 сообщает о росте и падении (квадратные символы) отношения . [48] [49] Причина, по которой отрицательные частицы каона не проявляют эту «рогатую» особенность, состоит в том, что s-кварки предпочитают адронизировать связанные в лямбда-частице, где наблюдается аналогичная структура. Точки данных от BNL-RHIC-STAR (красные звезды) на рисунке согласуются с данными ЦЕРН.
Ввиду этих результатов цель продолжающегося эксперимента NA61 / SHINE в CERN SPS и предлагаемого низкоэнергетического эксперимента на BNL RHIC, где, в частности, детектор STAR может искать начало образования кварк-глюонной плазмы в зависимости от энергии в область, где виден максимум рупора, чтобы лучше понять эти результаты и записать поведение других связанных наблюдаемых кварк-глюонной плазмы.
Перспективы
Возникновение странностей и его диагностический потенциал как признак кварк-глюонной плазмы обсуждается в течение почти 30 лет. Теоретическая работа в этой области сегодня сосредоточена на интерпретации данных о рождении частиц в целом и получении результирующих свойств основной массы кварк-глюонной плазмы во время распада. [33] Глобальное описание всех рожденных частиц может быть предпринято на основе картины адронизирующей горячей капли кварк-глюонной плазмы или, альтернативно, картины ограниченной и уравновешенной адронной материи. В обоих случаях данные описываются в рамках статистической модели теплового производства, но значительные различия в деталях позволяют дифференцировать природу источника этих частиц. Экспериментальные группы, работающие в этой области, также любят разрабатывать свои собственные модели анализа данных, и сторонний наблюдатель видит много разных результатов анализа. Существует до 10–15 различных видов частиц, которые следуют шаблону, предсказанному для QGP, в зависимости от энергии реакции, центральности реакции и содержания странности. При еще более высоких энергиях LHC насыщение выхода странности и связывание с тяжелым ароматом открывают новые экспериментальные возможности.
Конференции и встречи
Ученые, изучающие странность как сигнатуру кварк-глюонной плазмы, обсуждают свои результаты на специализированных встречах. Хорошо известна серия «Международная конференция по странностям в кварковой материи», впервые организованная в Тусоне , штат Аризона , в 1995 году. [50] [51] Последняя конференция, 10–15 июня 2019 года, была проведена в Бари, Италия, и привлекла внимание общественности. около 300 участников. [52] [53] Более общим местом является конференция Quark Matter, которая в последний раз проходила с 4 по 9 ноября 2019 года в Ухане , Китай , и привлекла 800 участников. [54] [55]
дальнейшее чтение
- Краткая история поиска критических структур в столкновениях тяжелых ионов, Марек Газджицки, Марк Горенштейн, Питер Сейбот, 2020. [5]
- Открытие кварк-глюонной плазмы: дневники странностей, Иоганн Рафельски, 2020. [33]
- Четыре эксперимента с тяжелыми ионами на CERN-SPS: путешествие по переулку памяти, Эмануэль Кверчи, 2012. [56]
- К истории образования множества частиц в столкновениях при высоких энергиях, Марек Газдзицки, 2012. [57]
- Странность и кварк-глюонная плазма: тридцать лет открытий, Берндт Мюллер, 2012. [58]
Смотрите также
- Кварк-глюонная плазма
- Кварковая материя
- Адронизация
- Странджлет
- Странная частица
Рекомендации
- ^ Margetis, Спиридон; Сафарик, Карел; Вильялобос Бэйли, Орландо (2000). «Производство странностей при столкновении тяжелых ионов» . Ежегодный обзор ядерной науки и физики элементарных частиц . 50 (1): 299–342. Bibcode : 2000ARNPS..50..299S . DOI : 10.1146 / annurev.nucl.50.1.299 . ISSN 0163-8998 .
- ^ а б Ж. Летесье; Я. Рафельски (2002). Адроны и кварк-глюонная плазма . Издательство Кембриджского университета . ISBN 978-0-521-38536-7.
- ^ Эбботт, Элисон (2000). «ЦЕРН заявляет о первом экспериментальном создании кварк-глюонной плазмы» . Природа . 403 (6770): 581. Bibcode : 2000Natur.403..581A . DOI : 10.1038 / 35001196 . ISSN 0028-0836 . PMID 10688162 .
- ^ Жакак, Барбара; Стейнберг, Питер (2010). «Создание идеальной жидкости при столкновении тяжелых ионов». Физика сегодня . 63 (5): 39–43. Bibcode : 2010PhT .... 63e..39J . DOI : 10.1063 / 1.3431330 . ISSN 0031-9228 .
- ^ а б Газджицки, Марек; Горенштейн, Марк; Сейбот, Питер (2020-04-05). «Краткая история поиска критических структур в столкновениях тяжелых ионов». Acta Physica Polonica Б . 51 (5): 1033. arXiv : 2004.02255 . DOI : 10.5506 / APhysPolB.51.1033 . S2CID 214802159 .
- ^ Аникина, М .; Gadzicki, M .; Голохвастов, А .; Гончарова, Л .; Иовчев, К .; Хорозов, С .; Кузнецова, Е .; Lukstins, J .; Оконов, Э .; Останиевич, Т .; Сидорин, С. (1983). «Λ-гипероны, образующиеся в центральных ядро-ядерных взаимодействиях при импульсе 4,5 ГэВ / c на один нуклон-инцидент». Письма с физическим обзором . 50 (25): 1971–1974. Bibcode : 1983PhRvL..50.1971A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.50.1971 . ISSN 0031-9007 .
- ^ а б в ALICE Collaboration (2017). «Повышенное рождение многостранных адронов в протон-протонных столкновениях с большой множественностью» . Физика природы . 13 (6): 535–539. arXiv : 1606.07424 . Bibcode : 2017NatPh..13..535A . DOI : 10.1038 / nphys4111 . ISSN 1745-2473 .
- ^ Я. Рафельски; Р. Хагедорн (1981). «От адронного газа к кварковому веществу II» (PDF) . В H. Satz (ред.). Статистическая механика кварков и адронов . Северная Голландия и Эльзевир . С. 253–272. ISBN 0-444-86227-7. CERN-TH-2969 (1980).
- ^ а б в Рафельский, Иоганн; Мюллер, Берндт (1982). «Производство странностей в кварк-глюонной плазме». Письма с физическим обзором . 48 (16): 1066–1069. Bibcode : 1982PhRvL..48.1066R . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.48.1066 . ISSN 0031-9007 . (Ошибка: doi : 10.1103 / PhysRevLett.56.2334 )
- ^ Рафельски, Иоганн (2015) [1980]. "Экстремальные состояния ядерной материи - 1980: Источник:" Семинар по будущим экспериментам с релятивистскими тяжелыми ионами ", состоявшийся 7-10 октября 1980 г. в GSI, Дармштадт, Германия" . Европейский физический журнал . 51 (9): 115. Полномочный код : 2015EPJA ... 51..115R . DOI : 10.1140 / epja / i2015-15115-у . ISSN 1434-6001 .
- ^ Рафельски, Иоганн (2015) [1983]. «Странность и фазовые изменения в горячей адронной материи - 1983: Источник:« Шестое исследование тяжелых ионов высоких энергий », проведенное 28 июня - 1 июля 1983 года в: LBNL, Беркли, Калифорния, США» . Европейский физический журнал . 51 (9): 116. Bibcode : 2015EPJA ... 51..116R . DOI : 10.1140 / epja / i2015-15116-х . ISSN 1434-6001 .
- ^ а б в г П. Кох; Б. Мюллер; Я. Рафельски (1986). «Странность в столкновениях релятивистских тяжелых ионов». Отчеты по физике . 142 (4): 167. Bibcode : 1986PhR ... 142..167K . CiteSeerX 10.1.1.462.8703 . DOI : 10.1016 / 0370-1573 (86) 90096-7 .
- ^ а б Кох, Питер; Мюллер, Берндт; Рафельский, Иоганн (2017). «От увеличения странности до открытия кварк-глюонной плазмы». Международный журнал современной физики А . 32 (31): 1730024–272. arXiv : 1708.08115 . Bibcode : 2017IJMPA..3230024K . DOI : 10.1142 / S0217751X17300241 . ISSN 0217-751X . S2CID 119421190 .
- ^ Soff, S .; Bass, SA; Bleicher, M .; Bravina, L .; Горенштейн, М .; Забродин, Э .; Stöcker, H .; Грейнер, В. (1999). «Повышение странности при столкновении тяжелых ионов - свидетельство существования кварк-глюонной материи?». Физика Письма Б . 471 (1): 89–96. arXiv : nucl-th / 9907026 . Bibcode : 1999PhLB..471 ... 89S . DOI : 10.1016 / S0370-2693 (99) 01318-0 . S2CID 16805966 .
- ^ Биро, ТС; Нильсен, HB; Кнолл, Дж. (1984). «Модель цветного каната для экстремальных столкновений релятивистских тяжелых ионов». Ядерная физика Б . 245 : 449–468. Bibcode : 1984NuPhB.245..449B . DOI : 10.1016 / 0550-3213 (84) 90441-3 .
- ^ а б Петра, Михал; Рафельский, Иоганн (2010). «Многодиапазонное рождение частиц и статистическая модель адронизации». Physical Review C . 82 (1): 011901. arXiv : 0912.1689 . Bibcode : 2010PhRvC..82a1901P . DOI : 10.1103 / PhysRevC.82.011901 . ISSN 0556-2813 . S2CID 119179477 .
- ^ а б в Хамие, Салах; Редлих, Кшиштоф; Тунси, Ахмед (2000). «Каноническое описание увеличения странности от p – A до Pb – Pb-столкновений». Физика Письма Б . 486 (1–2): 61–66. arXiv : hep-ph / 0006024 . Bibcode : 2000PhLB..486 ... 61H . DOI : 10.1016 / S0370-2693 (00) 00762-0 . S2CID 8566125 .
- ^ Biró, TS; Зимани Дж. (1982). «Кваркохимия в столкновениях релятивистских тяжелых ионов» (PDF) . Физика Письма Б . 113 (1): 6–10. Bibcode : 1982PhLB..113 .... 6B . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (82) 90097-1 .
- ^ Рафельский, Иоганн (1984). «Рождение странностей в кварк-глюонной плазме» . Ядерная физика . 418 : 215–235. Bibcode : 1984NuPhA.418..215R . DOI : 10.1016 / 0375-9474 (84) 90551-7 .
- ^ Вроблевски, А. (1985). «О факторе подавления странных кварков в столкновениях высоких энергий» . Acta Phys. Полон. B . 16 : 379–392.
- ^ Бекаттини, Франческо; Fries, Rainer J. (2010), Stock, R. (ed.), "The QCD Confinement Transition: Hadron Formation" , Relativistic Heavy Ion Physics , Springer Berlin Heidelberg, 23 , стр. 208–239, arXiv : 0907.1031 , Bibcode : 2010LanB ... 23..208B , DOI : 10.1007 / 978-3-642-01539-7_8 , ISBN 978-3-642-01538-0, S2CID 14306761 , получено 20.04.2020 ,
рис.
- ^ а б Дун, Синь; Ли, Йен-Цзе; Рапп, Ральф (2019). «Открытое производство тяжелых ароматизаторов при столкновениях тяжелых ионов». Ежегодный обзор ядерной науки и физики элементарных частиц . 69 (1): 417–445. arXiv : 1903.07709 . Bibcode : 2019ARNPS..69..417D . DOI : 10.1146 / annurev-nucl-101918-023806 . ISSN 0163-8998 . S2CID 119328093 .
- ^ Клуберг, Луис; Satz, Helmut (2010), Stock, R. (ed.), «Деконфайнмент цвета и образование чармония в ядерных столкновениях» , Relativistic Heavy Ion Physics , Springer Berlin Heidelberg, 23 , стр. 373–423, arXiv : 0901.3831 , Bibcode : 2010LanB ... 23..373K , DOI : 10.1007 / 978-3-642-01539-7_13 , ISBN 978-3-642-01538-0, S2CID 13953895 , получено 20.04.2020
- ^ Петран, Михал (2013). Странность и очарование в кварк-глюонной адронизации (PhD). Университет Аризоны. arXiv : 1311.6154 .
- ^ а б Р. Шток; NA35 Collaboration (1991). «Повышение странности в центральных S + S-столкновениях при 200 ГэВ / нуклон». Ядерная физика . 525 : 221–226. Bibcode : 1991NuPhA.525..221S . DOI : 10.1016 / 0375-9474 (91) 90328-4 .
- ^ Кузнецова, И .; Рафельски, Дж. (2007). «Адроны с тяжелым ароматом в статистической адронизации КГП, богатой странностями». Европейский физический журнал C . 51 (1): 113–133. arXiv : hep-ph / 0607203 . Bibcode : 2007EPJC ... 51..113K . DOI : 10.1140 / epjc / s10052-007-0268-9 . ISSN 1434-6044 . S2CID 18266326 .
- ^ а б Сотрудничество WA97 (2000). «Поперечные масс-спектры странных и мультистранных частиц в столкновениях Pb – Pb при 158 A ГэВ / c» . Европейский физический журнал C . 14 (4): 633–641. Bibcode : 2000EPJC ... 14..633W . DOI : 10.1007 / s100520000386 . ISSN 1434-6044 . S2CID 195312472 .
- ^ Э. Андерсен; WA97 Collaboration (1999). «Повышение странности на средних скоростях в столкновениях Pb – Pb при 158 A ГэВ / c» . Физика Письма Б . 449 (3-4): 401. Bibcode : 1999PhLB..449..401W . DOI : 10.1016 / S0370-2693 (99) 00140-9 .
- ^ «Новое состояние материи создано в ЦЕРНе» . ЦЕРН . 10 февраля 2000 . Проверено 24 апреля 2020 .
- ^ Хайнц, Ульрих; Джейкоб, Морис (2000-02-16). «Свидетельства нового состояния материи: оценка результатов программы CERN Lead Beam». arXiv : nucl-th / 0002042 .
- ^ Ф. Антинори; NA57 Collaboration (2006). «Повышение образования гиперонов на центральной быстроте в столкновениях Pb + Pb 158 A ГэВ / c ». Журнал Physics G . 32 (4): 427–442. arXiv : nucl-ex / 0601021 . Bibcode : 2006JPhG ... 32..427N . DOI : 10.1088 / 0954-3899 / 32/4/003 . S2CID 119102482 .
- ^ А. Р. Тимминс; STAR Collaboration (2009). «Обзор производства странностей в эксперименте STAR». Журнал Physics G . 36 (6): 064006. arXiv : 0812.4080 . Bibcode : 2009JPhG ... 36f4006T . DOI : 10.1088 / 0954-3899 / 36/6/064006 . S2CID 12853074 .
- ^ а б в Рафельский, Иоганн (2020). «Открытие кварк-глюонной плазмы: дневники странностей». Специальные темы Европейского физического журнала . 229 (1): 1–140. arXiv : 1911.00831 . Bibcode : 2020EPJST.229 .... 1R . DOI : 10.1140 / epjst / e2019-900263-х . ISSN 1951-6355 . S2CID 207869782 .
- ^ Трипатия, Сушанта (2019). «Энергетическая зависимость образования ϕ (1020) на средней скорости в pp-столкновениях с ALICE на LHC». Ядерная физика . 982 : 180–182. arXiv : 1807.11186 . Bibcode : 2019NuPhA.982..180T . DOI : 10.1016 / j.nuclphysa.2018.09.078 . S2CID 119223653 .
- ^ Трипатия, Сушанта (01.07.2019). «Понимание странностей с образованием $ \ phi $ (1020) в малых и больших системах столкновений с ALICE на LHC». arXiv : 1907.00842 [ hep-ex ].
- ^ Альбукерке, DSD (2019). «Адронные резонансы, рождение странных и множественных странных частиц в столкновениях Xe-Xe и Pb-Pb с ALICE на LHC». Ядерная физика . 982 : 823–826. arXiv : 1807.08727 . Bibcode : 2019NuPhA.982..823A . DOI : 10.1016 / j.nuclphysa.2018.08.033 . S2CID 119404602 .
- ^ Хагедорн, Рольф (1968). «Статистическая термодинамика сильных взаимодействий при высоких энергиях - III: скорости образования тяжелых пар (кварков)» . Supplemento al Nuovo Cimento . 6 : 311–354.
- ^ Рафельский, Иоганн; Данос, Майкл (1980). «Важность реакционного объема в адронных столкновениях». Физика Письма Б . 97 (2): 279–282. Полномочный код : 1980PhLB ... 97..279R . DOI : 10.1016 / 0370-2693 (80) 90601-2 .
- ^ И. Кузнецова; Я. Рафельски (2007). «Адроны с тяжелым ароматом в статистической адронизации QGP, богатой странностями». Европейский физический журнал C . 51 (1): 113–133. arXiv : hep-ph / 0607203 . Bibcode : 2007EPJC ... 51..113K . DOI : 10.1140 / epjc / s10052-007-0268-9 . S2CID 18266326 .
- ^ Н. Арместо; и другие. (2008). «Столкновения тяжелых ионов на LHC - последний вызов для прогнозов». Журнал Physics G . 35 (5): 054001. arXiv : 0711.0974 . DOI : 10.1088 / 0954-3899 / 35/5/054001 . S2CID 118529585 .
- ^ Фока, П. (1994). Изучение создания странности в центральных ядерно-ядерных столкновениях при 200 ГэВ / нуклон путем разработки нового метода анализа изображений стримерной камеры NA35 . Диссертация № 2723. Женева: Женевский университет.
Рисунок представляет собой переработку исходного рисунка, приведенного в верхней части страницы 271.
- ^ Abatzis, S .; Барнс, РП; Benayoun, M .; Beusch, W .; Бладворт, Эй Джей; Бравар, А .; Карни, JN; Dufey, JP; Evans, D .; Fini, R .; Французский, BR (1991). «Производство Λ и анти-Λ в 32 S + W и p + W взаимодействиях при 200 A ГэВ / c». Ядерная физика . 525 : 445–448. Bibcode : 1991NuPhA.525..445A . DOI : 10.1016 / 0375-9474 (91) 90361-9 .
- ^ Abatzis, S .; Антинори, Ф .; Барнс, РП; Benayoun, M .; Beusch, W .; Бладворт, Эй Джей; Бравар, А .; Карни, JN; де ла Крус, В .; Ди Бари, Д .; Dufey, JP (1991). «производство при взаимодействии серы и вольфрама при 200 ГэВ / c на нуклон» . Физика Письма Б . 270 (1): 123–127. DOI : 10.1016 / 0370-2693 (91) 91548-A .
- ^ Газджицки, Марек; Горенштейн, Марк; Сейбот, Питер (2020). «Краткая история поиска критических структур в столкновениях тяжелых ионов». Acta Physica Polonica Б . 51 (5): 1033. arXiv : 2004.02255 . DOI : 10.5506 / APhysPolB.51.1033 . S2CID 214802159 .
- ^ Бекаттини, Ф. (2012). «Странность и начало деконфайнмента». Физика атомных ядер . 75 (5): 646–649. Bibcode : 2012PAN .... 75..646B . DOI : 10.1134 / S106377881205002X . ISSN 1063-7788 . S2CID 120504052 .
- ^ Н.К. Гленденнинг; Я. Рафельски (1985). «Каоны и кварк-глюонная плазма» . Physical Review C . 31 (3): 823–827. Bibcode : 1985PhRvC..31..823G . DOI : 10.1103 / PhysRevC.31.823 . PMID 9952591 .
- ^ М. Газджицки; М.И. Горенштейн (1999). «На ранней стадии ядерно-ядерных столкновений» . Acta Physica Polonica Б . 30 (9): 2705. arXiv : hep-ph / 9803462 . Bibcode : 1999AcPPB..30.2705G .
- ^ М. Газджицки; Сотрудничество NA49 (2004 г.). «Репортаж из NA49». Журнал Physics G . 30 (8): S701 – S708. arXiv : nucl-ex / 0403023 . Bibcode : 2004JPhG ... 30S.701G . DOI : 10.1088 / 0954-3899 / 30/8/008 . S2CID 119197566 .
- ^ C. Alt; NA49 Collaboration (2008). «Производство пионов и каонов в центральных столкновениях Pb + Pb при 20A и 30A ГэВ: свидетельство начала деконфайнмента» . Physical Review C . 77 (2): 024903. arXiv : 0710.0118 . Bibcode : 2008PhRvC..77b4903A . DOI : 10.1103 / PhysRevC.77.024903 .
- ^ Странность в адронной материи: S'95, Tucson, AZ января 1995 . Рафельский, Иоганн. Нью-Йорк: AIP Press. 1995. ISBN. 1-56396-489-9. OCLC 32993061 .CS1 maint: другие ( ссылка )
- ^ «История - странности в кварковой материи 2019» . Проверено 1 мая 2020 .
- ^ «Странность в кварковой материи 2019» . Проверено 5 мая 2020 .
- ^ «Загадки кварковой материи в поисках разгадки в Бари» . ЦЕРН Курьер . 2019-09-11 . Проверено 5 мая 2020 .
- ^ «Quark Matter 2019 - XXVIII Международная конференция по ультрарелятивистским ядерно-ядерным столкновениям» . Индико . Проверено 1 мая 2020 .
- ^ «Ионы тяжелых LHC и RHIC ласточкин хвост в Ухане» . ЦЕРН Курьер . 2020-03-14 . Проверено 5 мая 2020 .
- ^ Кверчи, Э. (2012). «Четыре эксперимента с тяжелыми ионами на CERN-SPS: путешествие по дороге памяти» . Acta Physica Polonica Б . 43 (4): 771. DOI : 10,5506 / APhysPolB.43.771 .
- ^ Газджицки, М. (2012). «К истории образования множественных частиц при столкновениях высоких энергий» . Acta Physica Polonica Б . 43 (4): 791. arXiv : 1201.0485 . Bibcode : 2012arXiv1201.0485G . DOI : 10.5506 / APhysPolB.43.791 . ISSN 0587-4254 . S2CID 118418649 .
- ^ Мюллер, Б. (2012). «Странность и кварк-глюонная плазма: тридцать лет открытий» . Acta Physica Polonica Б . 43 (4): 761. arXiv : 1112.5382 . DOI : 10.5506 / APhysPolB.43.761 . S2CID 119280137 .
{{|}}