Biconic параболического был ранний методом моделирования удержания плазмы . [1] Они были изучены в Курантовском институте в Нью - Йорке по Harold Grad в конце 1950 - х и начале 1960 - х годов.
Описание [ править ]
В магнитных полях в этой системе были сделаны электромагнитами , расположенных близко друг к другу. Эта теоретическая конструкция использовалась для моделирования сдерживания плазмы . Поля образовывались двумя витками проволоки, обращенными друг к другу. Эти электромагниты имели полюса, обращенные друг к другу, а в центре находилась нулевая точка магнитного поля. Это также было названо полем нулевой точки. Эти устройства были теоретически исследованы доктором Гарольдом Градом в Институте Куранта Нью-Йоркского университета в конце 1950-х - начале 1960-х годов. [2] [3] [4] Поскольку поля были плоско-симметричными, эту плазменную систему было просто смоделировать.
Поведение частиц [ править ]
Моделирование этих геометрий показало существование трех классов частиц. [5] Первый класс двигался вперед и назад далеко от нулевой точки . Эти частицы будут отражаться близко к полюсам электромагнитов и плоскому выступу в центре. Это отражение было связано с эффектом магнитного зеркала . [6] [7] Это очень стабильные частицы, но их движение со временем меняется, поскольку они излучают энергию. Эти радиационные потери возникают из-за ускорения или замедления под действием поля и могут быть рассчитаны по формуле Лармора . [8] Вторая частица приблизилась к нулевой точке.в центре. Поскольку частицы проходили через места без магнитного поля , их движения могли быть прямыми с бесконечным гирорадиусом . Это прямое движение заставляло частицу двигаться через поля более беспорядочно. Третий класс частиц был переходным между этими типами. Биконические выступы были недавно возрождены из-за их схожей геометрии с термоядерным реактором Polywell . [9]
Ссылки [ править ]
- ^ Сдерживание в системе cusped Plasma, др Гарольд Grad, NYO-9496
- ^ J Berowitz, H Grad и H Rubin, в работе второй Международной конференции Организации Объединенных Наций по мирному использованию атомной энергии, Женева, 1958, том 31, стр 177
- ^ Град, Х. Теория геометрий с выступами, I. Общий обзор, NYO-7969, Inst. Математика. Наук, Нью-Йоркский университет, 1 декабря 1957 г.
- ^ Берковиц, J., Теория Cusped геометрий, II. Потери частиц, NYO-2530, Inst. Математика. Sci., Нью-Йоркский университет, 6 января 1959 г.
- Перейти ↑ Van Norton R (1961). Движение заряженной частицы вблизи точки нулевого поля . Нью-Йорк: Нью-Йоркский университет: Институт математических наук Куранта.
- ↑ MP Srivastava и PK Bhat (1969). Движение заряженной частицы в полях гелиотрона и биконического возврата. Journal of Plasma Physics, 3, pp 255-267. DOI: 10.1017 / S0022377800004359.
- ↑ F. Chen, Introduction to Plasma Physics and Controlled Fusion (Plenum, New York, 1984), Vol. 1. С. 30–34. ISBN 978-0-306-41332-2
- ^ Дж. Лармор, "О динамической теории электрической и светоносной среды", Philosophical Transactions of the Royal Society 190, (1897), стр. 205–300 (третья и последняя в серии статей с тем же названием)
- ^ Низкое бета-ограничение в поливелле, смоделированное с помощью обычных теорий точки возврата, Physics of Plasma 18.112501 (2011)
Дальнейшее чтение [ править ]
Моделирование биконических бугров
