Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску

Плотная плазменный фокус ( DPF ) представляет собой тип плазмы генерирующей системы первоначально разработан как слитый мощности устройства , начиная с начала 1960 - х годов. Система продемонстрировала законы масштабирования, которые предполагали, что она не будет полезна в роли коммерческой энергии, и с 1980-х годов она использовалась в основном как обучающая система термоядерного синтеза, а также как источник нейтронов и рентгеновских лучей .

Первоначальная концепция была разработана в 1954 г. Н. В. Филипповым, который заметил этот эффект, работая над ранними пережимными машинами в СССР. [1] Крупная программа исследований DPF проводилась в СССР до конца 1950-х годов и продолжается по сей день. Другая версия той же базовой концепции была независимо открыта в США Дж. У. Мэзером в начале 1960-х годов. Эта версия получила некоторое развитие в 1970-х годах, и ее вариации продолжают развиваться.

Базовая конструкция основана на концепции Z-образного зажима . И DPF, и пинч используют большие электрические токи, проходящие через газ, чтобы заставить его ионизироваться в плазму, а затем сжимать себя, чтобы увеличить плотность и температуру плазмы. DPF сильно отличается по форме; большинство устройств используют два концентрических цилиндра и образуют защелку на конце центрального цилиндра. Напротив, системы z-пинча обычно используют один цилиндр, иногда тор, и зажимают плазму в центре.

Плазменный фокус подобен устройству высокоинтенсивной плазменной пушки (HIPGD) (или просто плазменной пушке ), которое выбрасывает плазму в виде плазмоида, не зажимая ее. Всесторонний обзор фокуса плотной плазмы и его разнообразных применений был сделан Кришнаном в 2012 году [2].

Концепция ущипнуть [ править ]

Устройства на основе пинча - самые ранние системы, которые серьезно разрабатывались для исследований в области термоядерного синтеза, начиная с очень маленьких машин, построенных в Лондоне в 1948 году. Обычно они принимали одну из двух форм; Линейные зажимные машины представляют собой прямые трубки с электродами на обоих концах для подачи тока в плазму, тогда как тороидальные зажимные машины представляют собой машины в форме пончиков с обернутыми вокруг них большими магнитами, которые подают ток посредством магнитной индукции .

В обоих типах машин к разреженному газу внутри трубки прикладывается большой импульс тока. Этот ток первоначально ионизирует газ, превращая его в плазму. После завершения ионизации, которая происходит за микросекунды, плазма начинает проводить ток. Из-за силы Лоренца этот ток создает магнитное поле, которое заставляет плазму «зажимать» себя нитью, подобно удару молнии. Этот процесс очень быстро увеличивает плотность плазмы, вызывая повышение ее температуры.

Ранние устройства быстро продемонстрировали проблему со стабильностью этого процесса. Когда в плазме начал течь ток, возникли магнитные эффекты, известные как «колбаса» и «изгиб», из-за которых плазма стала нестабильной и в конечном итоге ударилась о стенки контейнера. Когда это происходит, горячая плазма заставляет атомы металла или стекла отколоться и попадать в топливо, быстро охлаждая плазму. Если плазму не сделать стабильной, этот процесс потерь сделает синтез невозможным.

В середине 1950-х годов появилось два возможных решения. В концепции быстрого пинча линейное устройство будет подвергаться пинчу так быстро, что плазма в целом не будет двигаться, вместо этого только самый внешний слой начнет сжиматься, создавая ударную волну , которая продолжит процесс после того, как ток будет удален. . В стабилизированном пинче добавляются новые магнитные поля, которые смешиваются с полем тока и создают более стабильную конфигурацию. При тестировании ни одна из этих систем не сработала, и к началу 1960-х годов от пути к синтезу отказались. [ необходима цитата ]

Концепция DPF [ править ]

Во время экспериментов на линейной пинчевой машине Филиппов заметил, что при определенном расположении электродов и трубки плазма принимает новые формы. Это привело к концепции DPF.

В типичной машине DPF есть два цилиндрических электрода. Внутренний, часто сплошной, физически отделен от внешнего изолирующим диском на одном конце устройства. На другом конце он остается открытым. В результате получается что-то вроде кофейной кружки с наполовину хот-догом, стоящей на конце посередине кружки.

Когда подается ток, он начинает образовывать дугу на пути наименьшего сопротивления, в конце около изоляционного диска. Это приводит к быстрой ионизации газа в этой области, и через него начинает течь ток к внешнему электроду. Ток создает магнитное поле, которое начинает толкать плазму вниз по трубке к открытому концу. Достигает конца за микросекунды.

Когда он достигает конца, он продолжает движение в течение короткого времени, но конечные точки текущего листа остаются прикрепленными к концам цилиндров. Это заставляет плазменный слой изгибаться в форму, напоминающую зонтик или шляпку гриба.

В этот момент дальнейшее движение прекращается, и продолжающийся ток вместо этого начинает сжимать участок рядом с центральным электродом. В конечном итоге это приводит к тому, что бывшая кольцевая область сжимается в вертикальную стойку, отходящую от конца внутреннего электрода. В этой области сильно увеличена плотность.

Весь процесс во много раз превышает скорость звука в окружающем газе. По мере того как токовая оболочка продолжает двигаться в осевом направлении, часть, контактирующая с анодом, скользит по поверхности анода осесимметрично. Когда взрывной фронт ударной волны сливается с осью, от оси исходит отраженный фронт ударной волны, пока он не встречает оболочку управляющего тока, которая затем образует осесимметричную границу сжатого или сфокусированного столба горячей плазмы.

Плотный плазменный столб (аналог Z-пинча ) быстро сжимается, претерпевает неустойчивости и разрушается. Интенсивное электромагнитное излучение и всплески частиц, в совокупности называемые множественным излучением, возникают во время фаз плотной плазмы и развала. Эти критические фазы обычно длятся от десятков наносекунд для небольшой фокусирующей машины (кДж, 100 кА) до микросекунды для большой фокусирующей машины (МДж, несколько МА).

Процесс, включающий осевую и радиальную фазы, может длиться для машины Mather DPF от нескольких микросекунд (для малой фокусировки) до 10 микросекунд для машины с большей фокусировкой. Аппарат фокусировки Филиппова имеет очень короткую осевую фазу по сравнению с фокусом Мэзера.

Приложения [ править ]

При работе с использованием дейтерия испускаются интенсивные вспышки рентгеновского излучения и заряженных частиц, а также побочные продукты ядерного синтеза, включая нейтроны . [3] В настоящее время ведутся исследования, демонстрирующие его потенциальные возможности применения в качестве источника мягкого рентгеновского излучения [4] для литографии микроэлектроники следующего поколения , поверхностной микрообработки , импульсного рентгеновского излучения и источника нейтронов для применения в медицине и инспекции безопасности, а также для модификации материалов [5]. ] среди других.

Для применения в ядерном оружии устройства фокусировки плотной плазмы могут использоваться в качестве внешнего источника нейтронов . [6] Другие приложения включают моделирование ядерных взрывов (для тестирования электронного оборудования) и коротких и интенсивных источников нейтронов, полезных для бесконтактного обнаружения или проверки ядерных материалов (урана, плутония).

Характеристики [ править ]

Важной характеристикой фокуса плотной плазмы является то, что плотность энергии сфокусированной плазмы практически постоянна во всем диапазоне машин [7], от субкилоджоульных машин до мегаджоульных машин, когда эти машины настроены для оптимальной работы. [8] Это означает, что небольшая машина плазменного фокуса размером со столешницу производит по существу те же характеристики плазмы (температуру и плотность), что и самый большой плазменный фокус. Конечно, более крупная машина будет производить больший объем сфокусированной плазмы с соответствующим более длительным сроком службы и большим выходом излучения.

Даже самый маленький плазменный фокус имеет по существу те же динамические характеристики, что и более крупные машины, производя те же характеристики плазмы и те же продукты излучения. Это связано с масштабируемостью плазменных явлений.

См. Также плазмоид , автономный магнитный плазменный шар, который может быть создан плотным плазменным фокусом.

Параметры дизайна [ править ]

Тот факт, что плотность энергии плазмы постоянна во всем диапазоне устройств плазменной фокусировки, от больших до малых, связан со значением конструктивного параметра, который необходимо поддерживать на определенном уровне, чтобы плазменный фокус работал эффективно.

Критическим параметром конструкции «скорость» для устройств, вырабатывающих нейтроны, является , где - ток, - радиус анода и - плотность или давление газа. [7]

Например, для нейтронно-оптимизированной работы с дейтерием значение этого критического параметра, экспериментально наблюдаемое в диапазоне машин от килоджоулей до сотен килоджоулей, составляет: 9 кА / (мм · торр 0,5 ) или 780 кА / (м · торр ). Па 0,5 ) с очень малым отклонением в 10% для такого большого диапазона размеров машин.

Таким образом, если у нас есть пиковый ток 180 кА, нам потребуется радиус анода 10 мм с давлением заполнения дейтерием 4 Торр (530 Па). Затем длина анода должна соответствовать времени нарастания тока конденсатора, чтобы обеспечить среднюю осевую скорость прохождения токовой оболочки чуть более 50 мм / мкс. Таким образом, время нарастания конденсатора 3 мкс требует согласованной длины анода 160 мм.

Приведенный выше пример пикового тока 180 кА, возрастающего за 3 мкс, радиус анода и длина соответственно 10 и 160 мм близки к проектным параметрам УООН / МЦТФ PFF (установка для плазменного термоядерного синтеза Университета Организации Объединенных Наций / Международного центра теоретической физики) . [9] Это небольшое настольное устройство было разработано как недорогая интегрированная экспериментальная система для обучения и передачи с целью инициирования / усиления экспериментальных исследований плазмы в развивающихся странах. [10]

Можно отметить, что квадрат параметра возбуждения является мерой «плотности энергии плазмы».

С другой стороны, другой предложенный, так называемый «параметр плотности энергии» , где E - энергия, запасенная в конденсаторной батарее, а a - радиус анода, для нейтронно-оптимизированной работы в дейтерии - значение этого критического параметра, экспериментально наблюдаемое в течение диапазон машин от десятков джоулей до сотен килоджоулей составляет порядка Дж / м 3 . [8]Например, для конденсаторной батареи 3 кДж радиус анода составляет порядка 12 мм. Этот параметр имеет диапазон от 3,6х10 ^ 9 до 7,6х10 ^ 11 для машин, исследованных Сото. Широкий диапазон этого параметра обусловлен тем, что это «плотность энергии накопления», которая переводится в плотность энергии плазмы с разной эффективностью в зависимости от сильно различающихся характеристик различных машин. Таким образом, для получения необходимой плотности энергии плазмы (которая оказывается почти постоянной для оптимизированного производства нейтронов) требуется сильно различающаяся начальная плотность накопления.

Текущее исследование [ править ]

Сеть из десяти идентичных машин DPF работает в восьми странах мира. Эта сеть выпускает исследовательские работы по темам, включая оптимизацию и диагностику машин (мягкое рентгеновское излучение, нейтроны, электронные и ионные пучки), приложения (микролитография, микрообработка, модификация и изготовление материалов, визуализация и медицина, астрофизическое моделирование), а также моделирование и вычисления. . Сеть была организована Сингом Ли в 1986 году и координируется Азиатско-африканской ассоциацией плазменного обучения ( AAAPT) . Пакет моделирования Lee Model [11] был разработан для этой сети, но применим ко всем устройствам плазменной фокусировки. Код обычно обеспечивает отличное согласие между вычисленными и измеренными результатами [12].и доступен для загрузки как универсальная лаборатория плазменной фокусировки. Институт изучения плазменного фокуса IPFS [13] был основан 25 февраля 2008 года с целью содействия правильному и новаторскому использованию кода модели Ли и поощрения применения численных экспериментов с плазменным фокусом. Исследования IPFS уже распространили численные законы масштабирования нейтронов на многомегаджоульские эксперименты. [14] Они ждут проверки. Численные эксперименты с кодом также привели к составлению глобального закона масштабирования, показывающего, что хорошо известный эффект нейтронного насыщения лучше коррелирует с механизмом ухудшения масштабирования. Это связано с возрастающим преобладанием аксиального фазового динамического сопротивления, поскольку полное сопротивление конденсаторной батареи уменьшается с увеличением энергии батареи (емкости). В принципе, резистивное насыщение можно преодолеть, если использовать импульсную систему питания при более высоком напряжении.

Международный центр плотной намагниченной плазмы (ICDMP) в Варшаве, Польша, использует несколько машин плазменной фокусировки для международной исследовательской и учебной программы. Среди этих машин есть одна с энергоемкостью 1 МДж, что делает ее одним из крупнейших устройств плазменной фокусировки в мире.

В Аргентине с 1996 года существует Межведомственная программа исследований плазменного фокуса, которую координирует Национальная лаборатория плотной намагниченной плазмы ( www.pladema.net) в Тандиле, Буэнос-Айрес. Программа также сотрудничает с Чилийской комиссией по ядерной энергии и объединяет в сеть Национальную энергетическую комиссию Аргентины, Научный совет Буэнос-Айреса, Университет Центра, Университет Мар-дель-Плата, Университет Росарио и Институт физики плазмы г. Университет Буэнос-Айреса. Программа управляет шестью устройствами плазменной фокусировки, разрабатывая приложения, в частности, ультракороткую томографию и обнаружение веществ с помощью нейтронно-импульсного опроса. PLADEMA также внесла свой вклад в последнее десятилетие с несколькими математическими моделями Plasma Focus. Термодинамическая модель впервые смогла разработать проектные карты, сочетающие геометрические и рабочие параметры, показывающие, что всегда существует оптимальная длина пушки и давление заряда, которые максимизируют нейтронную эмиссию.В настоящее время существует полный код конечных элементов, проверенный многочисленными экспериментами, который можно уверенно использовать в качестве инструмента проектирования для Plasma Focus.

В Чили в Чилийской комиссии по ядерной энергии эксперименты с плазменным фокусом были распространены на устройства с субкилоджоулей, а правила шкалы были расширены до области менее одного джоуля [15] [16] [17] . [18] Их исследования помогли узнать, что можно масштабировать плазменный фокус в широком диапазоне энергий и размеров, сохраняя одно и то же значение плотности ионов, магнитного поля, скорости плазменного слоя, альфвеновской скорости и количества энергии, приходящейся на одну частицу. Следовательно, реакции синтеза могут быть получены даже в сверхминиатюрных устройствах (например, с генераторами 0,1 Дж), как и в более крупных устройствах (с генераторами 1 МДж). Однако стабильность плазменного пинча сильно зависит от размера и энергии устройства.[8] Богатая феноменология плазмы наблюдалась в настольных устройствах плазменной фокусировки, разработанных Чилийской комиссией по ядерной энергии: нитевидные структуры, [19] тороидальные сингулярности, [20] плазменные всплески [21] и генерации плазменных струй. [22] Кроме того, изучаются возможные применения таких небольших плазменных устройств: разработка портативного генератора в качестве нерадиоактивных источников нейтронов и рентгеновского излучения для полевых применений, [16] [17] импульсное излучение, применяемое в биологических исследованиях, плазменный фокус как источник нейтронов для гибридных ядерных реакторов синтеза-деления, [23]и использование устройств плазменного фокуса в качестве плазменных ускорителей для исследования материалов в условиях интенсивных импульсов, связанных с термоядерным синтезом. [24] Кроме того, Чилийская комиссия по ядерной энергии в настоящее время эксплуатирует установку SPEED-2, крупнейшую установку Plasma Focus в южном полушарии.

С начала 2009 года введено в эксплуатацию несколько новых плазменных фокусных машин, включая INTI Plasma Focus в Малайзии, NX3 в Сингапуре, первый плазменный фокус, введенный в эксплуатацию в последнее время в одном из университетов США, плазменный центр KSU Plasma. Фокус в Государственном университете Канзаса, который зарегистрировал свой первый нейтронный пучок термоядерного синтеза в канун Нового 2009 года и плазменный фокус IR-MPF-100 (115 кДж) в Иране.

Сила термоядерного синтеза [ править ]

Несколько групп предположили, что термоядерная энергия на основе DPF может быть экономически жизнеспособной, возможно, даже с топливными циклами с низким содержанием нейтронов, такими как p-B11. Возможность получения полезной мощности от p-B11 в DPF требует, чтобы потери на тормозное излучение были уменьшены квантово-механическими эффектами, вызванными чрезвычайно сильным магнитным полем, « вмороженным в плазму» . Сильное магнитное поле также приводит к высокой скорости испускания циклотронного излучения , но при предполагаемых плотностях, когда плазменная частота больше циклотронной частоты , большая часть этой мощности будет повторно поглощаться, прежде чем будет потеряна из плазмы. Еще одно заявленное преимущество - это возможностьпрямое преобразование энергии продуктов термоядерного синтеза в электричество с потенциальным КПД выше 70%.

Физика плазмы Лоуренсвилля [ править ]

Эксперименты и компьютерное моделирование для исследования способности DPF создавать термоядерную энергию ведутся в Lawrenceville Plasma Physics (LPP) под руководством Эрика Лернера , который объяснил свой подход «Focus Fusion» в Google Tech Talk 2007 года. [25] 14 ноября 2008 года Лернер получил финансирование на продолжение исследований, чтобы проверить научную осуществимость Focus Fusion. [26]

15 октября 2009 г. ДПФ «Фокус Фьюжн-1» впервые заработал. [27] 28 января 2011 года LPP опубликовала первые результаты, включая экспериментальные выстрелы со значительно более высокими выходами термоядерного синтеза, чем историческая тенденция DPF. [28] В марте 2012 года компания объявила, что достигла отметки в 1,8 миллиарда градусов, побив старый рекорд в 1,1 миллиарда, который сохранялся с 1978 года. [29] [30] В 2016 году компания объявила, что достигла температуры выход плавления 0,25 джоуля. [31]В 2017 году компания снизила количество примесей по массе в 3 раза и ионному числу в 10 раз. Выход Fusion увеличен на 50%. Выход термоядерного синтеза увеличился вдвое по сравнению с другими устройствами плазменной фокусировки с той же подводимой энергией 60 кДж. Кроме того, средняя энергия ионов увеличилась до рекордных 240 ± 20 кэВ для любой ограниченной термоядерной плазмы. Смесь дейтерия и азота и предварительная ионизация коронным разрядом снизили стандартное отклонение выхода термоядерного синтеза в 4 раза до примерно 15%. [32]

В 2019 году команда провела серию экспериментов по замене вольфрамовых электродов на бериллиевые (получившие название Focus Fusion 2B). После 44 выстрелов на электроде образовался намного более тонкий оксидный слой толщиной 10 нм с соответственно меньшим количеством примесей и меньшей эрозией электрода, чем с вольфрамовыми электродами. Выход плавления достиг 0,1 джоуля. Выход обычно увеличивался, а количество примесей уменьшалось с увеличением количества выстрелов. [33]

См. Также [ править ]

  • Список статей по физике плазмы

История [ править ]

  • 1958: Петров Д.П., Филиппов Н.В., Филиппова Т.И., Храбров В.А. «Мощный импульсный газовый разряд в камерех с проводящими стенками». В сб. Физика плазмы и проблемы управляемых термоядерных факторов. Изд. АН СССР, 1958, т. 4, с. 170–181.
  • 1958: Ханнес Альфвен : Труды Второй Международной конференции по использованию атомной энергии в мирных целях (Организация Объединенных Наций), 31, 3
  • 1960: Х. Альфвен, Л. Линдберг и П. Митлид, « Эксперименты с плазменными кольцами » (1961), Журнал ядерной энергии . Часть C, Физика плазмы, Ускорители, Термоядерные исследования, Том 1, Выпуск 3, стр. 116–120
  • 1960: Л. Линдберг, Э. Виталис и К. Т. Якобсен, «Эксперименты с плазменными кольцами» (1960) Nature 185: 452.
  • 1961: Ханнес Альфвен: Эксперимент с плазменным кольцом в " Происхождении космических магнитных полей " (1961) Astrophysical Journal , vol. 133, стр. 1049
  • 1961: Линдберг, Л. и Якобсен, К., " Об усилении полоидального магнитного потока в плазме " (1961) Astrophysical Journal , vol. 133, стр. 1043
  • 1962: Филиппов. Н.В. и др., «Плотная высокотемпературная плазма в нецилиндрическом двухконтактном сжатии» (1962), «Приложение для ядерного синтеза». Pt. 2, 577
  • 1969: Баквальд, Роберт Аллен, «Формирование очага плотной плазмы с помощью симметрии диска» (1969), диссертация , Университет штата Огайо .

Заметки [ править ]

  1. ^ Петров Д.П., Филиппов Н.В., Филиппова Т.И., Храбров В.А. «Мощный импульсный газовый разряд в ячейках с проводящими стенками». На солнце. Физика плазмы и управляемые термоядерные реакции. Эд. АН СССР, 1958, т. 4, с. 170-181.
  2. ↑ Кришнан, Махадеван (декабрь 2012 г.). «Фокус плотной плазмы: универсальный плотный зажим для разнообразных приложений». IEEE Transactions по науке о плазме . 40 (12): 3189–3221. Bibcode : 2012ITPS ... 40.3189K . DOI : 10.1109 / TPS.2012.2222676 .
  3. ^ Спрингхэм, SV; S Lee; MS Rafique (октябрь 2000 г.). «Коррелированные энергетические спектры дейтронов и выход нейтронов для плазменного фокуса 3 кДж». Физика плазмы и управляемый термоядерный синтез . 42 (10): 1023–1032. Bibcode : 2000PPCF ... 42.1023S . DOI : 10.1088 / 0741-3335 / 42/10/302 .
  4. ↑ Боголюбов, Е.П .; и другие. (1970). «Мощный источник мягкого рентгеновского излучения для рентгеновской литографии на основе плазменной фокусировки». Physica Scripta . 57 (4): 488–494. Bibcode : 1998PhyS ... 57..488B . DOI : 10.1088 / 0031-8949 / 57/4/003 .
  5. ^ Рават, RS; П. Арун; А.Г. Ведешвар; П. Ли (15 июня 2004 г.). «Влияние облучения энергичными ионами на CdI.2фильмы» . Журнал прикладной физики . 95 (12):. 7725-30 Arxiv : конд-мат / 0408092 . Bibcode : 2004JAP .... 95.7725R . дои : 10,1063 / 1,1738538 . Источник 2009-01-08 .
  6. ↑ Министерство обороны США , Список критически важных в военном отношении технологий, Часть II: Технологии оружия массового уничтожения (февраль 1998 г.) Раздел 5. Технология ядерного оружия ( PDF ), Таблица 5.6-2, стр. II-5-66. Проверено 8 января 2009 года.
  7. ^ а б Ли, пой; Сербан А. (июнь 1996 г.). «Размеры и время жизни пинча плазменного фокуса». IEEE Transactions по науке о плазме . 24 (3): 1101–1105. Bibcode : 1996ITPS ... 24.1101L . DOI : 10.1109 / 27.533118 . ISSN 0093-3813 . 
  8. ^ a b c Сото, Леопольдо; К. Павез; А. Тарифеньо; Дж. Морено; Ф. Велозу (20 сентября 2010 г.). «Исследования масштабируемости и законов масштабирования для плазменного фокуса: сходства и различия в устройствах от 1МДж до 0,1Дж». Наука и технологии источников плазмы . 19 (55001–055017): 055017. Bibcode : 2010PSST ... 19e5017S . DOI : 10.1088 / 0963-0252 / 19/5/055017 .
  9. ^ Lee, S и Zakaullah, M et al. и Srivastava, MP, и Gholap, AV et al. и Eissa, MA и Moo, SP et al. (1988) Двенадцать лет УООН / МЦТФ PFF - Обзор, архивированный 29 марта 2008 г. в Wayback Machine . ИК, 98 (231). Абдус Салам ICTP, Мирамаре, Триест. Проверено 8 января 2009 года.
  10. ^ Ли, Пой; Вонг, Чиоу Сан (2006). «Начало и усиление исследований плазмы в развивающихся странах» . Физика сегодня . 59 (5): 31–36. Bibcode : 2006PhT .... 59e..31L . DOI : 10.1063 / 1.2216959 . ISSN 0031-9228 . Архивировано из оригинала на 2006-05-09 . Проверено 8 января 2009 . 
  11. ^ Ли, Синг (август 2014). "Излучательная модель плазменного фокуса: обзор кода модели Ли". Журнал термоядерной энергии . 33 (4): 319–335. DOI : 10.1007 / s10894-014-9683-8 . ISSN 0164-0313 . 
  12. ^ "Универсальная лаборатория плазменного фокуса в INTI-UC" . Университетский колледж INTI (INTI-UC) Малайзия . 24 ноября 2008 года Архивировано из оригинала 28 октября 2008 года . Проверено 8 января 2009 .
  13. ^ "Институт исследований плазменного фокуса" . 19 ноября 2008 . Проверено 8 января 2009 .
  14. ^ [1] (PDF) Архивировано 25 марта 2012 г. в Wayback Machine.
  15. ↑ Сото, Леопольдо (20 апреля 2005 г.). «Новые тенденции и перспективы исследований плазменного фокуса». Физика плазмы и управляемый термоядерный синтез . 47 (5A): A361 – A381. Bibcode : 2005PPCF ... 47A.361S . DOI : 10.1088 / 0741-3335 / 47 / 5A / 027 . hdl : 10533/176861 .
  16. ^ a b Сото, Леопольдо; П. Сильва; Дж. Морено; М. Замбра; W. Kies; RE Mayer; Л. Альтамирано; К. Павез; Л. Уэрта (1 октября 2008 г.). «Демонстрация образования нейтронов в настольном устройстве для плазменного фокуса, работающем всего на десятках джоулей». Журнал физики D: Прикладная физика . 41 (202001–205503): 205215. Bibcode : 2008JPhD ... 41t5215S . DOI : 10.1088 / 0022-3727 / 41/20/205215 . hdl : 10533/141980 .
  17. ^ a b Павез, Кристиан; Леопольдо Сото (6 мая 2010 г.). «Демонстрация рентгеновского излучения сверхминиатюрного пинч-плазменного фокуса разряда, работающего при 0,1 Дж. Нанофокус». IEEE Transactions по науке о плазме . 38 (5): 1132–1135. Bibcode : 2010ITPS ... 38.1132P . DOI : 10.1109 / TPS.2010.2045110 .
  18. ^ Сильва, Патрисио .; Хосе Морено; Леопольдо Сото; Липо Бирштейн; Роберто Э. Майер; Уолтер Кис; Л. Альтамирано (15 октября 2003 г.). «Эмиссия нейтронов из быстрого плазменного фокуса 400 Джоулей». Письма по прикладной физике . 83 (16): 3269. Bibcode : 2003ApPhL..83.3269S . DOI : 10.1063 / 1.1621460 . hdl : 10533/174369 . S2CID 122201072 . 
  19. ^ Сото, Леопольдо; К. Павез; Ф. Кастильо; Ф. Велозу; Дж. Морено; СХ Аулук (1 июля 2014 г.). «Нитевидные структуры в фокусе плотной плазмы: токовые нити или вихревые нити». Физика плазмы . 21 (7): 072702. Bibcode : 2014PhPl ... 21g2702S . DOI : 10.1063 / 1.4886135 .
  20. ^ Казанова, Федерико; Ариэль Тарифеньо-Сальдивия; Фелипе Велозу; Кристиан Павез; Алехандро Клаус; Леопольдо Сото (6 сентября 2011 г.). «Тороидальные особенности высокой плотности в небольшом плазменном фокусе». Журнал термоядерной энергии . 31 (3): 279–283. Bibcode : 2012JFuE ... 31..279C . DOI : 10.1007 / s10894-011-9469-1 .
  21. ^ Сото, Леопольдо; К. Павез; Дж. Морено; MJ Инестроса-Изуриета; Ф. Велозу; Г. Гутьеррес; Дж. Вергара; А. Клаус; Х. Бруззоне; Ф. Кастильо; Л.Ф. Дельгадо-Апарисио (5 декабря 2014 г.). «Характеристика аксиального плазменного скачка в плазменном фокусе стола после пинча и его возможное применение для испытаний материалов для термоядерных реакторов». Физика плазмы . 21 (12): 122703. Bibcode : 2014PhPl ... 21l2703S . DOI : 10.1063 / 1.4903471 .
  22. ^ Павс, Кристиан; Х. Педрерос; А. Тарифеньо Сальдивия; Л. Сото (24 апреля 2015 г.). «Наблюдения плазменных струй в настольном плазменном фокусе разряда». Физика плазмы . 22 (4): 040705. Полномочный код : 2015PhPl ... 22d0705P . DOI : 10.1063 / 1.4919260 .
  23. ^ Клаус, Алехандро; Леопольдо Сото; Карлос Фридли; Луис Альтамирано (26 декабря 2014 г.). «Технико-экономическое обоснование гибридной системы докритического деления, управляемой термоядерными нейтронами Plasma-Focus». Летопись атомной энергетики . 22 : 10–14. DOI : 10.1016 / j.anucene.2014.12.028 .
  24. ^ Inestrosa-Izurieta, Мария Хосе; Э. Рамос-Мур; Л. Сото (5 августа 2015 г.). «Морфологические и структурные эффекты на вольфрамовые мишени, создаваемые импульсами термоядерной плазмы из плазменного фокуса стола». Ядерный синтез . 55 (93011): 093011. Bibcode : 2015NucFu..55i3011I . DOI : 10.1088 / 0029-5515 / 55/9/093011 .
  25. ↑ Лернер, Эрик (3 октября 2007 г.). «Focus Fusion: Самый быстрый путь к дешевой и чистой энергии» (видео) . Google TechTalks . Проверено 8 января 2009 .
  26. ^ «LPP получает крупные инвестиции, инициирует экспериментальный проект» . Физика Лоренсвилль Plasma , Inc. 22 ноября 2008 . Проверено 8 января 2009 .
  27. ^ «Focus-Fusion-1 работает! Первые кадры и первые результаты сделаны 15 октября 2009 года» . Физика Лоренсвилль Plasma , Inc. 15 октября 2009 . Проверено 18 октября 2009 .
  28. ^ Лернер, Эрик Дж .; Крупакар Мурали, С .; Хабуб, А. (28 января 2011 г.). "Теория и экспериментальная программа синтеза p-B11 с фокусом плотной плазмы". Журнал термоядерной энергии . 30 (5): 367–376. Bibcode : 2011JFuE ... 30..367L . DOI : 10.1007 / s10894-011-9385-4 .
  29. ^ Лернер, Эрик Дж .; С. Крупакар Мурали; Дерек Шеннон; Аарон М. Блейк; Фред Ван Россель (23 марта 2012 г.). «Реакции термоядерного синтеза с ионами> 150 кэВ в плазменном фокусе плотной плазмы». Физика плазмы . 19 (3): 032704. Bibcode : 2012PhPl ... 19c2704L . DOI : 10.1063 / 1.3694746 . S2CID 120207711 . 
  30. ^ Halper, Марк (28 марта 2012). «Фьюжн-прорыв» . Умная планета . Проверено 1 апреля 2012 года .
  31. ^ «Следующее большое будущее: несмотря на трудный старт и финансирование только примерно 25 выстрелов - выход LPP Fusion на 50% выше рекорда для любого устройства фокусировки плотной плазмы» . Следующее большое будущее . Архивировано из оригинала на 2016-06-06 . Проверено 5 июня 2016 .
  32. ^ Лернер, Эрик Дж .; Сайед М. Хассан; Ивана Карамитсос; Фред фон Россель (2017). «Энергия удерживаемых ионов> 200 кэВ и повышенный выход термоядерного синтеза в DPF с монолитными вольфрамовыми электродами и предварительной ионизацией». Физика плазмы . 24 (10): 102708. Bibcode : 2017PhPl ... 24j2708L . DOI : 10.1063 / 1.4989859 .
  33. ^ LPPFusion (1 июля 2019 г.). «Эксперименты с бериллием начинаются с FF-2B: низкий уровень примесей, повышение урожайности» (PDF) . lppfusion.com . Проверено 26 июля 2019 года .

Внешние ссылки [ править ]

  • Институт исследований плазменного фокуса (IPFS) .
  • Научные статьи, опубликованные в 2011 году сотрудниками IPFS. [2]
  • Перспективы развития плазменных технологий в будущем ( [3] )
  • Размеры и срок службы плазменного фокуса ( [4] )
  • Лаборатория источников плазменного излучения Национального института образования в Сингапуре
  • Лаборатория плазменного фокуса, Международный центр плотной намагниченной плазмы, Варшава, Польша
  • Группа оптики и физики плазмы, Папский католический университет Чили
  • Доклад Леопольдо Сото ( Комиссия по ядерной энергии Чили, Департамент плазмы Thermonucluar ): Новые тенденции и перспективы на будущее в исследованиях плазменного фокуса
  • Общество Фокус Фьюжн
  • Абдус Салам Лаборатория плазменного фокуса ICTP. [5]
  • Пакет численного моделирования: Универсальная лаборатория плазменного фокуса в INTI-UC. [6]
  • Сеть фокусировки плотной плазмы в Аргентине .
  • Научные статьи, опубликованные в 2011 году сотрудниками IPFS. [7]
  • Сайт Fusion Energy со ссылками .
  • Google Talk Эрика Дж. Лернера, президента Lawrenceville Plasma Physics и исполнительного директора Focus Fusion Society