Изотопы свинца

Основные изотопы свинца ( ₈₂ Pb)

Изотоп			Разлагаться
	избыток	период полураспада ( т _1/2 )	Режим	товар
²⁰² Пб	син	5,25 (28) × 10 ⁴ г	ε	²⁰² тл
²⁰⁴ Пб	1,4%	стабильный
²⁰⁵ Пб	след	1,73 (7) × 10 ⁷ лет	ε	²⁰⁵ Тл
²⁰⁶ Пб	24,1%	стабильный
²⁰⁷ Пб	22,1%	стабильный
²⁰⁸ Пб	52,4%	стабильный
²⁰⁹ Пб	след	3,253 (14) ч	β ^-	²⁰⁹ Би
²¹⁰ Pb	след	22,3 (22) года	β ^-	²¹⁰ Би
²¹¹ Пб	след	36,1 (2) мин	β ^-	²¹¹ Би
²¹² Пб	след	10,64 (1) ч	β ^-	²¹² Би
²¹⁴ Пб	след	26,8 (9) мин	β ^-	²¹⁴ Би

Изотопные содержания сильно различаются в зависимости от образца.

Стандартный атомный вес A r, стандартный (Pb)

[206.14 , 207.94 ] условный: 207,2 ± 1,1

Свинец ( ₈₂ Pb) имеет четыре стабильных изотопа : ²⁰⁴ Pb, ²⁰⁶ Pb, ²⁰⁷ Pb, ²⁰⁸ Pb. Свинец-204 полностью является первичным нуклидом, а не радиогенным нуклидом . Три изотопа свинца-206, свинца-207 и свинца-208 представляют собой концы трех цепочек распада : уранового ряда (или радиевого), актиниевого и ториевого , соответственно; четвертая цепочка распадов, серия нептуния , оканчивается изотопом таллия ²⁰⁵Tl. Три ряда, оканчивающиеся свинцом, представляют собой продукты цепочки распада долгоживущих первичных ²³⁸ U , ²³⁵ U и ²³² Th соответственно. Однако каждый из них также встречается до некоторой степени как первичные изотопы, которые образовались в сверхновых, а не радиогенно как дочерние продукты. Фиксированное соотношение свинца-204 к первичным количествам других изотопов свинца можно использовать в качестве исходных данных для оценки дополнительных количеств радиогенного свинца, присутствующего в горных породах в результате распада урана и тория. (См. Датирование свинцом и свинцом и датирование ураном свинцом ).

Самыми долгоживущими радиоизотопами являются ²⁰⁵ Pb с периодом полураспада 17,3 миллиона лет и ²⁰² Pb с периодом полураспада 52 500 лет. Более короткоживущий радиоизотоп природного происхождения, ²¹⁰ Pb с периодом полураспада 22,3 года, полезен для изучения хронологии седиментации проб окружающей среды во временных масштабах короче 100 лет. ^[1]

Относительные содержания четырех стабильных изотопов составляют приблизительно 1,5%, 24%, 22% и 52,5%, что в сумме дает стандартный атомный вес (средневзвешенное содержание стабильных изотопов) 207,2 (1). Свинец - это элемент с самым тяжелым стабильным изотопом ²⁰⁸ Pb. (Более массивный ²⁰⁹ Bi , долгое время считавшийся стабильным, на самом деле имеет период полураспада 2,01 × 10 ¹⁹ лет.) В настоящее время известно 43 изотопа свинца, включая очень нестабильные синтетические разновидности.

В полностью ионизированном состоянии изотоп ²⁰⁵ Pb также становится стабильным. ^[2]

Список изотопов

Нуклид ^[3] ^{[n 1]}	Историческое название	Z	N	Изотопная масса ( Да ) ^[4]^{[n 2]}^{[n 3]}	Период полураспада	Режим распада ^{[n 4]}	Дочерний изотоп ^{[n 5]}^{[n 6]}	Спин и четность ^{[n 7]}^{[n 8]}	Естественное изобилие (мольная доля)
Нуклид ^[3] ^{[n 1]}	Историческое название	Энергия возбуждения ^{[n 8]}			Период полураспада	Режим распада ^{[n 4]}	Дочерний изотоп ^{[n 5]}^{[n 6]}	Спин и четность ^{[n 7]}^{[n 8]}	Нормальная пропорция	Диапазон вариации
¹⁷⁸ Пб		82	96	178,003830 (26)	0,23 (15) мс	α	¹⁷⁴ рт.	0+
¹⁷⁹ Пб		82	97	179.00215 (21) #	3,9 (1,1) мс	α	¹⁷⁵ рт.	(9 / 2-)
¹⁸⁰ Пб		82	98	179.997918 (22)	4,5 (11) мс	α	¹⁷⁶ рт.	0+
¹⁸¹ Pb		82	99	180,99662 (10)	45 (20) мс	α (98%)	¹⁷⁷ рт.	(9 / 2-)
¹⁸¹ Pb		82	99	180,99662 (10)	45 (20) мс	β + (2%)	¹⁸¹ тл	(9 / 2-)
¹⁸² Pb		82	100	181.992672 (15)	60 (40) мс [55 (+ 40–35) мс]	α (98%)	¹⁷⁸ рт.	0+
¹⁸² Pb		82	100	181.992672 (15)	60 (40) мс [55 (+ 40–35) мс]	β ⁺ (2%)	¹⁸² тл	0+
¹⁸³ Пб		82	101	182.99187 (3)	535 (30) мс	α (94%)	¹⁷⁹ рт.	(3/2-)
¹⁸³ Пб		82	101	182.99187 (3)	535 (30) мс	β ⁺ (6%)	¹⁸³ тл	(3/2-)
^183m Pb		94 (8) кэВ			415 (20) мс	α	¹⁷⁹ рт.	(13/2 +)
^183m Pb		94 (8) кэВ			415 (20) мс	β ⁺ (редко)	¹⁸³ тл	(13/2 +)
¹⁸⁴ Пб		82	102	183.988142 (15)	490 (25) мс	α	¹⁸⁰ рт.	0+
¹⁸⁴ Пб		82	102	183.988142 (15)	490 (25) мс	β ⁺ (редко)	¹⁸⁴ тл	0+
¹⁸⁵ Пб		82	103	184.987610 (17)	6,3 (4) с	α	¹⁸¹ рт.	3 / 2-
¹⁸⁵ Пб		82	103	184.987610 (17)	6,3 (4) с	β ⁺ (редко)	¹⁸⁵ тл	3 / 2-
^185m Pb		60 (40) # кэВ			4.07 (15) с	α	¹⁸¹ рт.	13/2 +
^185m Pb		60 (40) # кэВ			4.07 (15) с	β ⁺ (редко)	¹⁸⁵ тл	13/2 +
¹⁸⁶ Пб		82	104	185.984239 (12)	4.82 (3) с	α (56%)	¹⁸² рт.	0+
¹⁸⁶ Пб		82	104	185.984239 (12)	4.82 (3) с	β ⁺ (44%)	¹⁸⁶ тл	0+
¹⁸⁷ Pb		82	105	186.983918 (9)	15,2 (3) с	β ⁺	¹⁸⁷ Тл	(3/2-)
¹⁸⁷ Pb		82	105	186.983918 (9)	15,2 (3) с	α	¹⁸³ рт.	(3/2-)
^187m Pb		11 (11) кэВ			18,3 (3) с	β ⁺ (98%)	¹⁸⁷ Тл	(13/2 +)
^187m Pb		11 (11) кэВ			18,3 (3) с	α (2%)	¹⁸³ рт.	(13/2 +)
¹⁸⁸ Пб		82	106	187.980874 (11)	25,5 (1) с	β ⁺ (91,5%)	¹⁸⁸ тл	0+
¹⁸⁸ Пб		82	106	187.980874 (11)	25,5 (1) с	α (8,5%)	¹⁸⁴ рт.	0+
^188м1 Pb		2578.2 (7) кэВ			830 (210) нс			(8-)
^188м2 Pb		2800 (50) кэВ			797 (21) нс
¹⁸⁹ Pb		82	107	188.98081 (4)	51 (3) с	β ⁺	¹⁸⁹ тл	(3/2-)
^189м1 Pb		40 (30) # кэВ			50,5 (2,1) с	β ⁺ (99,6%)	¹⁸⁹ тл	13/2 +
^189м1 Pb		40 (30) # кэВ			50,5 (2,1) с	α (0,4%)	¹⁸⁵ рт.	13/2 +
^189м2 Pb		2475 (30) # кэВ			26 (5) мкс			(10) +
¹⁹⁰ Пб		82	108	189.978082 (13)	71 (1) с	β ⁺ (99,1%)	¹⁹⁰ Тл	0+
¹⁹⁰ Пб		82	108	189.978082 (13)	71 (1) с	α (0,9%)	¹⁸⁶ рт.	0+
^{190 мл} Pb		2614,8 (8) кэВ			150 нс			(10) +
^190м2 Pb		2618 (20) кэВ			25 мкс			(12+)
^190м3 Pb		2658.2 (8) кэВ			7,2 (6) мкс			(11) -
¹⁹¹ Pb		82	109	190.97827 (4)	1,33 (8) мин	β ⁺ (99,987%)	¹⁹¹ тл	(3/2-)
¹⁹¹ Pb		82	109	190.97827 (4)	1,33 (8) мин	α (0,013%)	¹⁸⁷ рт.	(3/2-)
^191m Pb		20 (50) кэВ			2,18 (8) мин	β ⁺ (99,98%)	¹⁹¹ тл	13/2 (+)
^191m Pb		20 (50) кэВ			2,18 (8) мин	α (0,02%)	¹⁸⁷ рт.	13/2 (+)
¹⁹² Pb		82	110	191.975785 (14)	3,5 (1) мин	β ⁺ (99,99%)	¹⁹² тл	0+
¹⁹² Pb		82	110	191.975785 (14)	3,5 (1) мин	α (0,0061%)	¹⁸⁸ рт.	0+
^{192 мл} Pb		2581.1 (1) кэВ			164 (7) нс			(10) +
^192м2 Pb		2625.1 (11) кэВ			1,1 (5) мкс			(12+)
^192м3 Pb		2743,5 (4) кэВ			756 (21) нс			(11) -
¹⁹³ Пб		82	111	192.97617 (5)	5 мин	β ⁺	¹⁹³ тл	(3/2-)
^193м1 Pb		130 (80) # кэВ			5,8 (2) мин	β ⁺	¹⁹³ тл	13/2 (+)
^193м2 Pb		2612,5 (5) + X кэВ			135 (+ 25−15) нс			(33/2 +)
¹⁹⁴ Пб		82	112	193.974012 (19)	12,0 (5) мин	β ⁺ (100%)	¹⁹⁴ тл	0+
¹⁹⁴ Пб		82	112	193.974012 (19)	12,0 (5) мин	α (7,3 × 10 ⁻⁶ %)	¹⁹⁰ рт.	0+
¹⁹⁵ Pb		82	113	194.974542 (25)	~ 15 мин.	β ⁺	¹⁹⁵ TL	3/2 # -
^{195 мл} Pb		202,9 (7) кэВ			15,0 (12) мин	β ⁺	¹⁹⁵ TL	13/2 +
^195м2 Pb		1759.0 (7) кэВ			10,0 (7) мкс			21 / 2−
¹⁹⁶ Пб		82	114	195.972774 (15)	37 (3) мин	β ⁺	¹⁹⁶ Тл	0+
¹⁹⁶ Пб		82	114	195.972774 (15)	37 (3) мин	α (3 × 10 ⁻⁵ %)	¹⁹² рт.	0+
^196м1 Pb		1049.20 (9) кэВ			<100 нс			2+
^196м2 Pb		1738.27 (12) кэВ			<1 мкс			4+
^196м3 Pb		1797,51 (14) кэВ			140 (14) нс			5−
^196м4 Пб		2693,5 (5) кэВ			270 (4) нс			(12+)
¹⁹⁷ Pb		82	115	196.973431 (6)	8,1 (17) мин	β ⁺	¹⁹⁷ тл	3 / 2-
^{197 мл} Pb		319.31 (11) кэВ			42,9 (9) мин	β ⁺ (81%)	¹⁹⁷ тл	13/2 +
						IT (19%)	¹⁹⁷ Pb
						α (3 × 10 ⁻⁴ %)	¹⁹³ рт.
^197м2 Pb		1914.10 (25) кэВ			1,15 (20) мкс			21 / 2−
¹⁹⁸ Pb		82	116	197.972034 (16)	2,4 (1) ч	β ⁺	¹⁹⁸ Тл	0+
^{198 мл} Pb		2141,4 (4) кэВ			4,19 (10) мкс			(7) -
^198м2 Pb		2231,4 (5) кэВ			137 (10) нс			(9) -
^198м3 Pb		2820,5 (7) кэВ			212 (4) нс			(12) +
¹⁹⁹ Pb		82	117	198.972917 (28)	90 (10) мин	β ⁺	¹⁹⁹ Тл	3 / 2-
^{199 мл} Pb		429,5 (27) кэВ			12,2 (3) мин	ИТ (93%)	¹⁹⁹ Pb	(13/2 +)
^{199 мл} Pb		429,5 (27) кэВ			12,2 (3) мин	β ⁺ (7%)	¹⁹⁹ Тл	(13/2 +)
^199м2 Pb		2563,8 (27) кэВ			10,1 (2) мкс			(29 / 2-)
²⁰⁰ Пб		82	118	199.971827 (12)	21,5 (4) ч	β ⁺	²⁰⁰ Тл	0+
²⁰¹ Pb		82	119	200.972885 (24)	9,33 (3) ч	ЭК (99%)	²⁰¹ тл	5 / 2-
²⁰¹ Pb		82	119	200.972885 (24)	9,33 (3) ч	β ⁺ (1%)	²⁰¹ тл	5 / 2-
^{201 мл} Pb		629.14 (17) кэВ			61 (2) с			13/2 +
^201м2 Pb		2718,5 + X кэВ			508 (5) нс			(29 / 2-)
²⁰² Пб		82	120	201.972159 (9)	5,25 (28) × 10 ⁴ г	ЭК (99%)	²⁰² тл	0+
²⁰² Пб		82	120	201.972159 (9)	5,25 (28) × 10 ⁴ г	α (1%)	¹⁹⁸ рт.	0+
^202м1 Pb		2169.83 (7) кэВ			3,53 (1) ч	IT (90,5%)	²⁰² Пб	9−
^202м1 Pb		2169.83 (7) кэВ			3,53 (1) ч	ЭК (9,5%)	²⁰² тл	9−
^202м2 Pb		4142.9 (11) кэВ			110 (5) нс			(16+)
^202м3 Pb		5345.9 (13) кэВ			107 (5) нс			(19-)
²⁰³ Пб		82	121	202.973391 (7)	51,873 (9) ч	EC	²⁰³ тл	5 / 2-
^{203 мл} Pb		825.20 (9) кэВ			6.21 (8) с	ЭТО	²⁰³ Пб	13/2 +
^203м2 Pb		2949.47 (22) кэВ			480 (7) мс			29 / 2−
^203м3 Pb		2923,4 + X кэВ			122 (4) нс			(25 / 2-)
²⁰⁴ Пб ^{[п 9]}		82	122	203.9730436 (13)	Наблюдательно стабильный ^{[n 10]}			0+	0,014 (1)	0,0104–0,0165
^{204 мл} Pb		1274.00 (4) кэВ			265 (10) нс			4+
^204м2 Pb		2185.79 (5) кэВ			67,2 (3) мин			9−
^204м3 Pb		2264.33 (4) кэВ			0,45 (+ 10−3) мкс			7−
²⁰⁵ Пб		82	123	204.9744818 (13)	1,73 (7) × 10 ⁷ лет	EC	²⁰⁵ Тл	5 / 2-
^{205 мл} Pb		2.329 (7) кэВ			24,2 (4) мкс			1 / 2-
^205м2 Pb		1013,839 (13) кэВ			5,55 (2) мс			13/2 +
^205м3 Pb		3195,7 (5) кэВ			217 (5) нс			25 / 2−
²⁰⁶ Пб ^{[п 9]}^{[п 11]}	Радий G ^{[n 12]}	82	124	205.9744653 (13)	Наблюдательно стабильный ^{[n 13]}			0+	0,241 (1)	0,2084–0,2748
^206м1 Pb		2200.14 (4) кэВ			125 (2) мкс			7−
^206м2 Pb		4027,3 (7) кэВ			202 (3) нс			12+
²⁰⁷ Пб ^{[п 9]}^{[п 14]}	Актиний D	82	125	206.9758969 (13)	Наблюдательно стабильный ^{[n 15]}			1 / 2-	0,221 (1)	0,1762–0,2365
^207m Pb		1633,368 (5) кэВ			806 (6) мс	ЭТО	²⁰⁷ Пб	13/2 +
²⁰⁸ Пб ^{[п 16]}	Торий D	82	126	207.9766521 (13)	Наблюдательно стабильный ^{[n 17]}			0+	0,524 (1)	0,5128–0,5621
^208м Pb		4895 (2) кэВ			500 (10) нс			10+
²⁰⁹ Пб		82	127	208.9810901 (19)	3,253 (14) ч	β ^-	²⁰⁹ Би	9/2 +	След ^{[№ 18]}
²¹⁰ Pb	Радий D Radiolead Радио-свинец	82	128	209.9841885 (16)	22,3 (22) года	β ^- (100%)	²¹⁰ Би	0+	След ^{[n 19]}
²¹⁰ Pb	Радий D Radiolead Радио-свинец	82	128	209.9841885 (16)	22,3 (22) года	α (1,9 × 10 ⁻⁶ %)	²⁰⁶ рт.	0+	След ^{[n 19]}
^210m Pb		1278 (5) кэВ			201 (17) нс			8+
²¹¹ Пб	Актиний B	82	129	210.9887370 (29)	36,1 (2) мин	β ^-	²¹¹ Би	9/2 +	След ^{[n 20]}
²¹² Пб	Торий B	82	130	211.9918975 (24)	10,64 (1) ч	β ^-	²¹² Би	0+	След ^{[n 21]}
^212m Pb		1335 (10) кэВ			6,0 (0,8) мкс	ЭТО	²¹² Пб	(8+)
²¹³ Пб		82	131	212.996581 (8)	10,2 (3) мин	β ^-	²¹³ Би	(9/2 +)
²¹⁴ Пб	Радий B	82	132	213.9998054 (26)	26,8 (9) мин	β ^-	²¹⁴ Би	0+	След ^{[n 19]}
^214m Pb		1420 (20) кэВ			6,2 (0,3) мкс	ЭТО	²¹² Пб	8 + #
²¹⁵ Пб		82	133	215,00 4660 (60)	2,34 (0,19) мин	β ^-	²¹⁵ Би	9/2 + #
²¹⁶ Пб		82	134	216.008030 (210) #	1,65 (0,2) мин	β ^-	²¹⁶ Би	0+
^216m Pb		1514 (20) кэВ			400 (40) нс	ЭТО	²¹⁶ Пб	8 + #
²¹⁷ Пб		82	135	217.013140 (320) #	20 (5) с	β ^-	²¹⁷ Би	9/2 + #
²¹⁸ Пб		82	136	218.016590 (320) #	15 (7) с	β ^-	²¹⁸ Би	0+
Этот заголовок и нижний колонтитул таблицы: Посмотреть

^ ^m Pb - Возбужденный ядерный изомер .
^ () - Неопределенность (1 σ ) дана в сжатой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
^ # - Атомная масса с пометкой #: значение и погрешность получены не из чисто экспериментальных данных, а, по крайней мере, частично из тенденций, полученных с помощью массовой поверхности (TMS).
^ Режимы распада:
EC: Электронный захват
ЭТО: Изомерный переход
^ Дочерний символ выделен жирным курсивом - Дочерний продукт почти стабилен.
^ Дочерний символ жирным шрифтом - Дочерний продукт стабилен.
^ () значение спина - указывает вращение со слабыми аргументами присваивания.
^ a b # - Значения, отмеченные знаком #, получены не только из экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично из трендов соседних нуклидов (TNN).
^ a b c Используется при свидании свинца-свинца.
^ Предполагается, что претерпевает α-распад до²⁰⁰ Hg с периодом полураспада более 1,4 × 10²⁰ лет.
^ Конечный продукт распада 4n + 2 цепочки распада ( серия Radium или Uranium )
Перейти ↑ Kuhn, W. (1929). «LXVIII. Рассеяние γ-излучения тория C ″ радием G и обычным свинцом». Лондонский, Эдинбургский и Дублинский философский журнал и научный журнал . 8 (52): 628. DOI : 10.1080 / 14786441108564923 .
^ Предполагается, что претерпевает α-распад до²⁰² Hg с периодом полураспада более 2,5 × 10²¹ года
^ Конечный продукт распада 4n + 3 цепочки распада ( серия Actinium )
^ Предполагается, что претерпевает α-распад до²⁰³ Hg с периодом полураспада более 1,9 × 10²¹ года
^ Конечный продукт распада 4n цепочки распада ( серия Thorium )
^ Самый тяжелый стабильный нуклид, который, как полагают, претерпевает α-распад до²⁰⁴ Hg с периодом полураспада более 2,6 × 10²¹ год
^ Промежуточный продукт распада 237 Np
^ Б Intermediate продукт распада из 238 U
^ Промежуточный продукт распада из 235 U
^ Промежуточный продукт распада из²³² Th

Свинец-206

²⁰⁶ Pb является последней ступенью в цепочке распада 238 U , «радиевого ряда» или «уранового ряда». В закрытой системе со временем данная масса ²³⁸ U будет распадаться в результате последовательности шагов, достигающих кульминации в ²⁰⁶ Pb. Производство промежуточных продуктов в конечном итоге достигает равновесия (хотя это занимает много времени, поскольку период полураспада ²³⁴ U составляет 245 500 лет). Как только эта стабилизированная система будет достигнута, отношение ²³⁸ U к ²⁰⁶ Pb будет неуклонно уменьшаться, в то время как отношения других промежуточных продуктов друг к другу останутся постоянными.

Как и большинство радиоизотопов найдены в серии радия, ²⁰⁶ Pb был первоначально назван как изменение радия, в частности радия G . Это продукт распада как 210 Po (исторически называемого радием F ) в результате альфа-распада , так и гораздо более редкого 206 Tl ( радий E ^II ) в результате бета-распада .

Свинец-206 был предложен для использования в теплоносителе ядерного реактора деления на быстрых нейтронах вместо использования смеси природного свинца (которая также включает другие стабильные изотопы свинца) в качестве механизма для улучшения нейтронной экономии и значительного подавления нежелательного образования высокорадиоактивных побочных продуктов. ^[5]

Свинец-204, -207 и -208

²⁰⁴ Pb является полностью первичным и поэтому полезен для оценки доли других изотопов свинца в данном образце, которые также являются первичными, поскольку относительные доли различных первичных изотопов свинца везде постоянны. ^[6] Таким образом, предполагается, что любой избыток свинца-206, -207 и -208 имеет радиогенное происхождение, ^[6] что позволяет использовать различные схемы датирования урана и тория для оценки возраста горных пород (время с момента их образования) на основе об относительном содержании свинца-204 по отношению к другим изотопам.

²⁰⁷ Pb является конец ряда актиния из 235 U .

²⁰⁸ Pb - конец ториевого ряда из 232 Th . Хотя в большинстве мест на Земле он составляет лишь примерно половину состава свинца, его можно найти с естественным обогащением примерно до 90% ториевыми рудами. ^[7] ²⁰⁸ Pb - самый тяжелый из известных стабильных изотопов любого элемента, а также самое тяжелое из известных дважды магических ядер, поскольку Z = 82 и N = 126 соответствуют закрытым ядерным оболочкам . ^[8] Как следствие этого , особенно устойчивой конфигурации, ее захват нейтронов сечение является очень низким (даже ниже , чем у дейтерияв тепловом спектре), что делает его интересным для быстрых реакторов со свинцовым теплоносителем .

использованная литература

Перейти ↑ Jeter, Hewitt W. (март 2000 г.). «Определение возраста недавних отложений с помощью измерений следовой радиоактивности» (PDF) . Terra et Aqua (78): 21–28 . Проверено 23 октября 2019 года .
^ Такахаши, K; Бойд, Р.Н.; Мэтьюз, Г.Дж.; Ёкои, К. (октябрь 1987 г.). «Связанный бета-распад высокоионизированных атомов» . Physical Review C . 36 (4): 1522–1528. Bibcode : 1987PhRvC..36.1522T . DOI : 10.1103 / PhysRevC.36.1522 . ISSN 0556-2813 . OCLC 1639677 . PMID 9954244 . Проверено 20 ноября 2016 .
^ Период полураспада, мода распада, ядерный спин и изотопный состав взяты из: Audi, G .; Кондев Ф.Г .; Wang, M .; Хуанг, WJ; Наими, С. (2017). «Оценка ядерных свойств NUBASE2016» (PDF) . Китайская физика C . 41 (3): 030001. Bibcode : 2017ChPhC..41c0001A . DOI : 10.1088 / 1674-1137 / 41/3/030001 .
^ Ван, М .; Audi, G .; Кондев Ф.Г .; Хуанг, WJ; Naimi, S .; Сюй, X. (2017). «Оценка атомной массы AME2016 (II). Таблицы, графики и ссылки» (PDF) . Китайская физика C . 41 (3): 030003-1–030003-442. DOI : 10.1088 / 1674-1137 / 41/3/030003 .
^ Хорасанов, ГЛ; Иванов, АП; Блохин А.И. (2002). Проблема полония в свинцовых теплоносителях быстрых реакторов и один из путей ее решения . 10-я Международная конференция по ядерной инженерии. С. 711–717. DOI : 10.1115 / ICONE10-22330 .
^ a b Woods, GD (ноябрь 2014 г.). Изотопный анализ свинца: Удаление изобарической интерференции 204Hg из 204Pb с использованием ICP-QQQ в режиме МС / МС (PDF) (Отчет). Стокпорт, Великобритания: Agilent Technologies.
^ А.Ю. Смирнов; В.Д. Борисевич; А. Сулаберидзе (июль 2012 г.). «Оценка удельной стоимости получения изотопа свинца-208 газовыми центрифугами с использованием различного сырья». Теоретические основы химической инженерии . 46 (4): 373–378. DOI : 10.1134 / S0040579512040161 . S2CID 98821122 .
^ Пробел, B .; Реган, PH (2000). «Магические и дваждымагические ядра» . Новости ядерной физики . 10 (4): 20–27. DOI : 10.1080 / 10506890109411553 . S2CID 121966707 .

Изотопные массы из:

Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Blachot, Жан; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), " Оценка ядерных свойств и свойств распада N UBASE " , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Bibcode : 2003NuPhA.729 .... 3A , doi : 10.1016 / j.nuclphysa.2003.11 0,001

Изотопные составы и стандартные атомные массы из:

де Лаэтер, Джон Роберт ; Бёльке, Джон Карл; Де Бьевр, Поль; Хидака, Хироши; Пайзер, Х. Штеффен; Росман, Кевин-младший; Тейлор, Филип DP (2003). «Атомный вес элементов. Обзор 2000 (Технический отчет IUPAC)» . Чистая и прикладная химия . 75 (6): 683–800. DOI : 10.1351 / pac200375060683 .
Визер, Майкл Э. (2006). «Атомный вес элементов 2005 (Технический отчет IUPAC)» . Чистая и прикладная химия . 78 (11): 2051–2066. DOI : 10,1351 / pac200678112051 . Выложите резюме .

Данные о периоде полураспада, спине и изомерах выбраны из следующих источников.

Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Blachot, Жан; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), " Оценка ядерных свойств и свойств распада N UBASE " , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Bibcode : 2003NuPhA.729 .... 3A , doi : 10.1016 / j.nuclphysa.2003.11 0,001
Национальный центр ядерных данных . «База данных NuDat 2.x» . Брукхейвенская национальная лаборатория .
Холден, Норман Э. (2004). «11. Таблица изотопов». В Лиде, Дэвид Р. (ред.). CRC Справочник по химии и физике (85-е изд.). Бока-Ратон, Флорида : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9.

[4] Pb - Возбужденный ядерный изомер .

[6] () - Неопределенность (1 σ ) дана в сжатой форме в скобках после соответствующих последних цифр.

[TMS-7] # - Атомная масса с пометкой #: значение и погрешность получены не из чисто экспериментальных данных, а, по крайней мере, частично из тенденций, полученных с помощью массовой поверхности (TMS).

[8] Режимы распада:
EC: Электронный захват
ЭТО: Изомерный переход

[9] Дочерний символ выделен жирным курсивом - Дочерний продукт почти стабилен.

[10] Дочерний символ жирным шрифтом - Дочерний продукт стабилен.

[11] () значение спина - указывает вращение со слабыми аргументами присваивания.

[TNN-12] # - Значения, отмеченные знаком #, получены не только из экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично из трендов соседних нуклидов (TNN).

[rd-13] Используется при свидании свинца-свинца.

[14] Предполагается, что претерпевает α-распад до²⁰⁰ Hg с периодом полураспада более 1,4 × 10²⁰ лет.

[15] Конечный продукт распада 4n + 2 цепочки распада ( серия Radium или Uranium )

[Kuhn1929-16] Перейти ↑ Kuhn, W. (1929). «LXVIII. Рассеяние γ-излучения тория C ″ радием G и обычным свинцом». Лондонский, Эдинбургский и Дублинский философский журнал и научный журнал . 8 (52): 628. DOI : 10.1080 / 14786441108564923 .

[17] Предполагается, что претерпевает α-распад до²⁰² Hg с периодом полураспада более 2,5 × 10²¹ года

[18] Конечный продукт распада 4n + 3 цепочки распада ( серия Actinium )

[19] Предполагается, что претерпевает α-распад до²⁰³ Hg с периодом полураспада более 1,9 × 10²¹ года

[20] Конечный продукт распада 4n цепочки распада ( серия Thorium )

[21] Самый тяжелый стабильный нуклид, который, как полагают, претерпевает α-распад до²⁰⁴ Hg с периодом полураспада более 2,6 × 10²¹ год

[22] Промежуточный продукт распада 237 Np

[RS-23] Б Intermediate продукт распада из 238 U

[24] Промежуточный продукт распада из 235 U

[25] Промежуточный продукт распада из²³² Th

[1] Перейти ↑ Jeter, Hewitt W. (март 2000 г.). «Определение возраста недавних отложений с помощью измерений следовой радиоактивности» (PDF) . Terra et Aqua (78): 21–28 . Проверено 23 октября 2019 года .

[Takahashi_et_al-2] Такахаши, K; Бойд, Р.Н.; Мэтьюз, Г.Дж.; Ёкои, К. (октябрь 1987 г.). «Связанный бета-распад высокоионизированных атомов» . Physical Review C . 36 (4): 1522–1528. Bibcode : 1987PhRvC..36.1522T . DOI : 10.1103 / PhysRevC.36.1522 . ISSN 0556-2813 . OCLC 1639677 . PMID 9954244 . Проверено 20 ноября 2016 .

[3] Период полураспада, мода распада, ядерный спин и изотопный состав взяты из: Audi, G .; Кондев Ф.Г .; Wang, M .; Хуанг, WJ; Наими, С. (2017). «Оценка ядерных свойств NUBASE2016» (PDF) . Китайская физика C . 41 (3): 030001. Bibcode : 2017ChPhC..41c0001A . DOI : 10.1088 / 1674-1137 / 41/3/030001 .

[5] Ван, М .; Audi, G .; Кондев Ф.Г .; Хуанг, WJ; Naimi, S .; Сюй, X. (2017). «Оценка атомной массы AME2016 (II). Таблицы, графики и ссылки» (PDF) . Китайская физика C . 41 (3): 030003-1–030003-442. DOI : 10.1088 / 1674-1137 / 41/3/030003 .

[26] Хорасанов, ГЛ; Иванов, АП; Блохин А.И. (2002). Проблема полония в свинцовых теплоносителях быстрых реакторов и один из путей ее решения . 10-я Международная конференция по ядерной инженерии. С. 711–717. DOI : 10.1115 / ICONE10-22330 .

[pb204-27] Woods, GD (ноябрь 2014 г.). Изотопный анализ свинца: Удаление изобарической интерференции 204Hg из 204Pb с использованием ICP-QQQ в режиме МС / МС (PDF) (Отчет). Стокпорт, Великобритания: Agilent Technologies.

[28] А.Ю. Смирнов; В.Д. Борисевич; А. Сулаберидзе (июль 2012 г.). «Оценка удельной стоимости получения изотопа свинца-208 газовыми центрифугами с использованием различного сырья». Теоретические основы химической инженерии . 46 (4): 373–378. DOI : 10.1134 / S0040579512040161 . S2CID 98821122 .

[dmagic-29] Пробел, B .; Реган, PH (2000). «Магические и дваждымагические ядра» . Новости ядерной физики . 10 (4): 20–27. DOI : 10.1080 / 10506890109411553 . S2CID 121966707 .

[1]

Авторитетный контроль
Общий	Интегрированный авторитетный файл (Германия)
Национальные библиотеки	Соединенные Штаты
Другой	Microsoft Academic

EC:	Электронный захват
ЭТО:	Изомерный переход