Из Википедии, бесплатной энциклопедии
  (Перенаправлено с Thorium-232 )
Перейти к навигации Перейти к поиску
Основные изотопы тория  ( 90 Th)
ИзотопРазлагаться
избытокпериод полураспада ( т 1/2 )Режимпродукт
227 Чтслед18,68 гα223 Ra
228 Чтслед1,9116 годаα224 Ra
229 Чтслед7917 г [1]α225 Ра
230 Чт0,02%75400 гα226 Ra
231 Чтслед25,5 часовβ -231 Па
232 Чт99,98%1,405 × 10 10  летα228 Ra
234 Чтслед24,1 дняβ -234 Па
Стандартный атомный вес A r, стандартный (Th)
  • 232.0377 (4) [2]

Торий ( 90 Th) содержит семь изотопов природного происхождения, но ни один из них не является стабильным. Один изотоп, 232 Th, относительно стабилен с периодом полураспада 1,405 × 10 10 лет, что значительно превышает возраст Земли и даже немного превышает общепринятый возраст Вселенной . Этот изотоп составляет почти весь природный торий, поэтому торий считался мононуклидным . Однако в 2013 году ИЮПАК реклассифицировал торий как бинуклидный из-за большого количества 230Чё в глубокой морской воде. Торий имеет характерный земной изотопный состав, поэтому можно указать стандартный атомный вес.

Тридцать один радиоизотопы были охарактеризованы с наиболее стабильной будучи 232 Th, 230 Th с периодом полураспада 75,380 лет, 229 Th с периодом полураспада 7,917 лет, [1] и 228 Th с периодом полураспада 1,92 года. Все оставшиеся радиоактивные изотопы имеют период полураспада менее тридцати дней, а у большинства из них период полураспада менее десяти минут. Один изотоп, 229 Th, имеет ядерный изомер (или метастабильное состояние) с чрезвычайно низкой энергией возбуждения, [3] недавно измеренной и составляющей 8,28 ± 0,17 эВ. [4]Было предложено провести лазерную спектроскопию ядра 229 Th и использовать низкоэнергетический переход для создания ядерных часов чрезвычайно высокой точности. [5] [6]

Известные изотопы тория имеют массовое число от 208 [7] до 238.

Список изотопов [ править ]

Нуклид
[n 1]		Историческое
название		ZNИзотопная масса ( Да ) [n 2] [n 3]
Период полураспада
[n 4]		Режим распада
[n 5]		Дочерний изотоп
[n 6]		Спин и
четность
[n 7] [n 8]		Естественное изобилие (мольная доля)
Энергия возбужденияНормальная пропорцияДиапазон вариации
208 чт [7]90118208.01791 (4)1,7 (+ 1,7-0,6) мсα204 Ra0+
209 чт [8]90119209.01772 (11)7 (5) мс
[3,8 (+ 69−15)]		α205 Ra5 / 2- #
210 Чт90120210.015075 (27)17 (11) мс
[9 (+ 17−4) мс]		α206 Ra0+
β + (редко)210 АС
211 Чт90121211.01493 (8)48 (20) мс
[0,04 (+ 3–1) с]		α207 Ra5 / 2- #
β + (редко)211 Ас
212 Чт90122212.01298 (2)36 (15) мс
[30 (+ 20-10) мс]		α (99,7%)208 Ra0+
β + (0,3%)212 Ас
213 Чт90123213.01301 (8)140 (25) мсα209 Ra5 / 2- #
β + (редко)213 Ас
214 Чт90124214.011500 (18)100 (25) мсα210 Ra0+
215 Чт90125215.011730 (29)1,2 (2) сα211 Ra(1 / 2-)
216 Чт90126216.011062 (14)26,8 (3) мсα (99,99%)212 Ra0+
β + (0,006%)216 Ac
216м1 Чт2042 (13) кэВ137 (4) мкс(8+)
216м2 Чт2637 (20) кэВ615 (55) нс(11-)
217 Чт90127217.013114 (22)240 (5) мксα213 Ra(9/2 +)
218 Чт90128218.013284 (14)109 (13) нсα214 Ra0+
219 Чт90129219.01554 (5)1,05 (3) мксα215 Ra9/2 + #
β + ( 10-7 %)219 Ас
220 Тыс90130220.015748 (24)9,7 (6) мксα216 Ra0+
ЭК (2 × 10 -7 %)220 В переменного тока
221 Чт90131221.018184 (10)1,73 (3) мсα217 Ra(7/2 +)
222 Чт90132222.018468 (13)2,237 (13) мсα218 Ra0+
ЭК (1,3 × 10 -8 %)222 Ас
223 Чт90133223.020811 (10)0,60 (2) сα219 Ra(5/2) +
224 Чт90134224.021467 (12)1.05 (2) сα220 Ра0+
β + β + (редко)224 Ra
CD208 Pb
16 O
225 Чт90135225.023951 (5)8,72 (4) минα (90%)221 Ra(3/2) +
ЭК (10%)225 АС
226 Чт90136226.024903 (5)30,57 (10) минα222 Ra0+
227 ЧтРадиоактиний90137227.0277041 (27)18,68 (9) дα223 Ra1/2 +След [n 9]
228 ЧтРадиоторий90138228.0287411 (24)1,9116 (16) гα224 Ra0+След [n 10]
КД (1,3 × 10 −11 %)208 Pb
20 O
229 Чт90139229.031762 (3)7,34 (16) × 10 3  гα225 Ра5/2 +След [n 11]
229м Чт8,3 (2) эВ [4]7 (1) мкс [9]ЭТО229 Чт3/2 +
230 Чт [n 12]Ионий90140230.0331338 (19)7,538 (30) × 10 4  гα226 Ra0+0,0002 (2) [n 13]
КД (5,6 × 10 −11 %)206 рт. Ст.
24 Ne
SF (5 × 10 −11 %)(Разные)
231 ЧтУран Y90141231.0363043 (19)25,52 (1) чβ -231 Па5/2 +След [n 9]
α ( 10-8 %)227 Ra
232 Th [n 14]Торий90142232.0380553 (21)1,405 (6) × 10 10  летα228 Ra0+0,9998 (2)
β - β - (редко)232 U
SF (1,1 × 10 -9 %)(разные)
КД (2,78 × 10 -10 %)182 Yb
26 Ne
24 Ne
233 Чт90143233.0415818 (21)21,83 (4) минβ -233 Па1/2 +
234 ЧтУран X 190144234.043601 (4)24.10 (3) дβ -234 млн Па0+След [n 13]
235 Чт90145235,04751 (5)7,2 (1) минβ -235 Па(1/2 +) #
236 Чт90146236.04987 (21) #37,5 (2) минβ -236 Па0+
237 Чт90147237.05389 (39) #4,8 (5) минβ -237 Па5/2 + #
238 Чт90148238.0565 (3) #9,4 (20) минβ -238 Па0+
  1. ^ m Th - Возбужденный ядерный изомер .
  2. ^ () - Неопределенность (1 σ ) дана в сжатой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
  3. ^ # - Атомная масса с пометкой #: значение и погрешность получены не из чисто экспериментальных данных, а, по крайней мере, частично из трендов по массовой поверхности (TMS).
  4. ^ Жирный период полураспада  - почти стабильный, период полураспада больше возраста Вселенной .
  5. ^ Режимы распада:
    CD:Распад кластера
    EC:Электронный захват
    ЭТО:Изомерный переход
  6. ^ Дочерний символ жирным шрифтом - Дочерний продукт стабилен.
  7. ^ () значение спина - указывает вращение со слабыми аргументами присваивания.
  8. ^ # - Значения, отмеченные #, получены не только из экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично из трендов соседних нуклидов (TNN).
  9. ^ Б Intermediate продукт распада из 235 U
  10. ^ Промежуточный продукт распада 232 Th
  11. ^ Промежуточный продукт распада 237 Np
  12. ^ Используется при датировании урана и тория.
  13. ^ а б Промежуточный продукт распада 238 U
  14. ^ Первичный радионуклид

Использует [ редактировать ]

Торий был предложен для использования в ядерной энергетике на основе тория .

Он радиоактивен, во многих странах использование тория в потребительских товарах запрещено или не рекомендуется.

В настоящее время он используется в катодах электронных ламп для сочетания физической стабильности при высокой температуре и низкой рабочей энергии, необходимой для удаления электрона с его поверхности.

Уже около столетия он используется в плащах газовых и паровых ламп, таких как газовые фонари и кемпинговые фонари.

Линзы с низкой дисперсией [ править ]

Торий также использовался в некоторых стеклянных элементах линз Aero-Ektar, изготовленных Kodak во время Второй мировой войны. Таким образом, они умеренно радиоактивны. [10] Два стеклянных элемента в объективах F / 2.5 Aero-Ektar состоят из 11% и 13% тория по весу. Стекла, содержащие торий, были использованы потому, что они имеют высокий показатель преломления с низкой дисперсией (изменение показателя в зависимости от длины волны), что является очень желательным свойством. Многие уцелевшие линзы Aero-Ektar имеют оттенок чайного цвета, возможно, из-за радиационного повреждения стекла.

Поскольку эти линзы использовались для воздушной разведки, уровень радиации недостаточно высок, чтобы снимать туман в течение короткого периода времени. Это будет означать, что уровень радиации достаточно безопасен. Однако, когда они не используются, было бы разумно хранить эти линзы как можно дальше от обычно населенных мест; позволяя обратному квадрату ослабить излучение. [11]

Актиниды против продуктов деления [ править ]

Актиниды и продукты деления по периоду полураспада
  • v
  • т
  • е
Актиниды [12] по цепочке распадовПериод полураспада
( а )		Продукты деления из 235 U по доходности [13]
4 п4 п +14 п +24 п +3
4,5–7%0,04–1,25%<0,001%
228 Ра№4–6 а†155 Euþ
244 смƒ241 Puƒ250 кф227 Ас№10–29 а90 Sr85 кр113м кдþ
232 Uƒ238 Puƒ243 смƒ29–97 а137 Cs151 смþ121 м Sn
248 кн [14]249 Cfƒ242m Amƒ141–351 а

Никакие продукты деления не
имеют период полураспада
в диапазоне
100–210 тыс. Лет.

241 Amƒ251 Cfƒ [15]430–900 а
226 Ra№247 Bk1,3–1,6 тыс. Лет назад
240 Pu229 Чт246 смƒ243 Amƒ4,7–7,4 тыс. Лет
245 смƒ250 см8,3–8,5 тыс. Лет
239 Puƒ24,1 тыс. Лет назад
230 Чт№231 Па№32–76 тыс. Лет назад
236 Npƒ233 Uƒ234 У№150–250 тыс. Лет назад‡99 Tc₡126 Sn
248 см242 Pu327–375 тыс. Лет назад79 Se₡
1,53 млн лет93 Zr
237 Npƒ2,1–6,5 млн лет135 Cs₡107 Pd
236 U247 смƒ15–24 млн лет129 I₡
244 Pu80 млн лет

... не более 15,7 млн ​​лет [16]

232 Чт№238 У№235 Uƒ№0,7–14,1 млрд лет

Легенда для верхнего индекса символов
₡ имеет тепловой захват нейтронов поперечного сечение в диапазоне 8-50 барн
ƒ  делящегося
м  метастабильного изомер
№ прежде всего в природе радиоактивных материалов (NORM)
þ  нейтронных яда (захват тепловых нейтронов поперечного сечения больше , чем 3k барн)
† диапазон 4–97 a: Средноживущий продукт деления
‡ более 200 тыс. Лет назад : Долгоживущий продукт деления

Известные изотопы [ править ]

Торий-228 [ править ]

228 Th представляет собой изотоп из тория 138 нейтронов . Когда-то он был назван Radiothorium из-за его присутствия в цепочке распада тория-232. Его период полураспада составляет 1,9116 лет. Он подвергается альфа-распаду до 224 Ra . Иногда он распадается по необычному пути распада кластера , испуская ядро 20 O и производя стабильный 208 Pb . Это дочь изотоп 232 U .

228 Th имеет атомный вес 228,0287411 г / моль.

Торий-229 [ править ]

229 Th является радиоактивный изотоп из тория , что распадается альфа - излучения с периодом полураспада от 7917 года. [1] 229 Th образуется при распаде урана-233 , и его основное применение - производство медицинских изотопов актиния-225 и висмута-213 . [17]

Торий-229М [ править ]

В 1976 году гамма-спектроскопия впервые показала, что 229 Th имеет ядерный изомер , 229m Th, с чрезвычайно низкой энергией возбуждения. [18] В то время предполагалось, что энергия будет ниже 100 эВ, исключительно на основании отсутствия наблюдения прямого распада изомера. Однако в 1990 г. дальнейшие измерения привели к выводу, что энергия почти наверняка ниже 10 эВ [19], что делает изомер одним из изомеров с наименьшей известной энергией возбуждения. В последующие годы энергия была дополнительно ограничена до 3,5 ± 1,0 эВ, что долгое время было приемлемым значением энергии. [20] Такая низкая энергия вскоре вызвала некоторый интерес, поскольку она концептуально допускает прямое лазерное возбуждение ядерного состояния [21], что приводит к некоторым интересным потенциальным приложениям, например, к разработке ядерных часов очень высокой точности [5] [6] или в качестве кубит для квантовых вычислений . [22]

Ядерное лазерное возбуждение 229m Th и, следовательно, разработка ядерных часов до сих пор сдерживались недостаточными знаниями об изомерных свойствах. В этом контексте особое значение имеет точное знание изомерной энергии, поскольку оно определяет необходимую лазерную технологию и сокращает время сканирования при поиске прямого возбуждения. Это вызвало множество исследований, как теоретических, так и экспериментальных, в которых пытались точно определить энергию перехода и указать другие свойства изомерного состояния 229 Th (такие как время жизни и магнитный момент). [23]

Прямое наблюдение фотонов, испускаемых при изомерном распаде, значительно помогло бы точно определить значение изомерной энергии. К сожалению, до сегодняшнего дня не было полностью убедительного отчета об обнаружении фотонов, испускаемых при распаде 229m Th. Вместо этого в 2007 году были проведены улучшенные измерения гамма-спектроскопии с использованием усовершенствованного рентгеновского микрокалориметра высокого разрешения, в результате чего было получено новое значение энергии перехода E = 7,6 ± 0,5 эВ [24], скорректированное до E = 7,8 ± 0,5 эВ. в 2009 г. [25] Этот сдвиг изомерной энергии с 3,5 эВ до 7,8 эВ, возможно, объясняет, почему несколько первых попыток непосредственно наблюдать переход не увенчались успехом. Тем не менее, большинство недавних поисков света, излучаемого при изомерном распаде, не обнаружили никакого сигнала,[26] [27] [28] [29], указывающие на потенциально сильный канал безызлучательного распада. Прямое обнаружение фотонов, испускаемых при изомерном распаде, было заявлено в 2012 году [30] и снова в 2018 году. [31] Однако оба отчета в настоящее время являются предметом дискуссий в сообществе. [32] [33]

Прямое обнаружение электронов, испускаемых во внутреннем канале распада 229m Th, было достигнуто в 2016 году. [34] Однако в то время энергия перехода изомера могла быть лишь слабо ограничена в пределах от 6,3 до 18,3 эВ. Наконец, в 2019 году неоптическая электронная спектроскопия электронов внутренней конверсии, испускаемых при изомерном распаде, позволила определить энергию возбуждения изомера до8,28 ± 0,17 эВ , что представляет собой наиболее точное на сегодняшний день значение энергии. [4] Однако это значение не согласуется с препринтом 2018 года, показывающим, что может быть показан сигнал, подобный ксеноновому ВУФ-фотону на 8,4 эВ, но с1.3+0,2
-0,1 на эВ меньше энергии и срок службы 1880 с. [31] В этой статье 229 Th был внедрен в SiO 2, что , возможно, привело к сдвигу энергии и изменению времени жизни, хотя задействованные состояния в основном ядерные, что защищает их от электронных взаимодействий.

Особенностью чрезвычайно низкой энергии возбуждения является то, что время жизни 229m Th очень сильно зависит от электронного окружения ядра. В ионах 229 Th внутренний канал распада конверсии энергетически запрещен, так как изомерная энергия ниже энергии, необходимой для дальнейшей ионизации Th + . Это приводит к сроку службы, который может приближаться к радиационному времени жизни 229m Th, для которого не существует измерений, но который, как теоретически предсказывался, находится в диапазоне от 10 3 до 10 4 секунд. [35] [36] Экспериментально, для 229 м Th 2+ и 229 м Th3+ было обнаружено изомерное время жизни более 1 минуты. [34] В отличие от этого, в нейтральных атомах 229 Th разрешен внутренний канал распада конверсии, что приводит к изомерному времени жизни, которое сокращается на 9 порядков до примерно 10 микросекунд. [37] [35] Время жизни в диапазоне нескольких микросекунд действительно было подтверждено в 2017 году для нейтральных, связанных с поверхностью атомов 229m Th, на основе обнаружения сигнала затухания внутренней конверсии. [9]

В эксперименте 2018 года удалось провести первую лазерно-спектроскопическую характеристику ядерных свойств 229m Th. [38] В этом эксперименте, лазерная спектроскопия 229 Th атомной оболочки проводили с использованием 229 Th 2+ ионного облака с 2% ионами в ядерном возбужденном состоянии. Это позволило исследовать сверхтонкий сдвиг, вызванный различными состояниями ядерного спина основного и изомерного состояний. Таким образом, можно было вывести первое экспериментальное значение магнитного диполя и электрического квадрупольного момента 229m Th.

В 2019 году энергия возбуждения изомера была ограничена 8,28 ± 0,17 эВ на основе прямого детектирования внутренних конверсионных электронов [4] и безопасное заселение 229m Th из основного состояния ядра было достигнуто путем возбуждения возбужденного состояния ядра 29 кэВ с помощью синхротронного излучения. [39] Дополнительные измерения, проведенные другой группой в 2020 году, дали цифру8,10 ± 0,17 эВ (153,1 ± 3,2 нм ). [40] Комбинируя эти измерения, мы получаем ожидаемую энергию перехода8,12 ± 0,11 эВ . [41]

Возбужденное состояние 29189,93 эВ 229 Th распадается на изомерное состояние с вероятностью 90%. Оба измерения являются дальнейшими важными шагами на пути к развитию ядерных часов . Также эксперименты по гамма-спектроскопии подтвердили расщепление энергии 8,3 эВ от расстояния до уровня 29189,93 эВ. [42] 8,28 эВ (150 нм) достижима как 7-я гармоника иттербиевого волоконного лазера с помощью гребенки частот VUV. [43] [44] [45] Может быть доступен непрерывный фазовый синхронизм для генерации гармоник. [46]

Торий-230 [ править ]

230 Th является радиоактивным изотопом из тория , которые могут быть использованы на сегодняшний день кораллов и определить океан текущего поток. Ионием было названиеданное в начале исследования радиоактивных элементов к 230 Th изотопаполученного в цепочке распада из 238 U до тогостало ясночто ионий и торий химически идентичны. Дляэтого предполагаемого элемента использовалсясимвол Ио . (Это название до сих пор используется в ионий-ториевом датировании .)

Торий-231 [ править ]

231 Th имеет 141 нейтрон . Это продукт распада урана-235 . Он встречается на Земле в очень небольших количествахи имеет период полураспада 25,5 часов. [47] Когда он распадается, он испускает бета-луч и образует протактиний-231 . Он имеет энергию распада 0,39 МэВ. Он имеет массу 231,0363043 г / моль.

Торий-232 [ править ]

232 Th является единственным изначальное нуклидов из торий и составляет фактически все природного тория, с другими изотопами тория появляться лишь в следовых количествах как относительно короткоживущих продуктов распада из урана и тория. [48] Изотоп распадается в результате альфа-распада с периодом полураспада 1,405 × 10 10 лет, что более чем в три раза превышает возраст Земли и приблизительно соответствует возрасту Вселенной . Его цепочка распада представляет собой серию тория , которая в конечном итоге заканчивается свинцом-208.. Остальная часть цепочки - быстро; самые длинные периоды полураспада в нем составляют 5,75 года для радия-228 и 1,91 года для тория-228 , а все остальные периоды полураспада составляют менее 15 дней. [49]

232 Th является плодородным материал способен поглощать в нейтрон и претерпевает превращение в делящемся нуклид уран-233 , который является основой ториевого топливного цикла . [50] В виде торотраста , суспензии диоксида тория , он использовался в качестве контрастного вещества при ранней рентгенодиагностике . Торий-232 теперь классифицируется как канцерогенный . [51]

Торий-233 [ править ]

233 Th - изотоп тория, который распадается на протактиний-233 посредством бета-распада. Его период полураспада составляет 21,83 минуты. [52]

Торий-234 [ править ]

234 Th является изотоп из тория , чьи ядра содержит 144 нейтронов . 234 Th имеет период полураспада 24,1 дня, и когда он распадается, он испускает бета-частицу и при этом превращается в протактиний- 234. 234 Th имеет массу 234,0436 атомных единиц массы (а.е.м.) и энергию распада около 270 кэВ ( килоэлектронвольт ). Уран- 238 обычно распадается на этот изотоп тория (хотя в редких случаях он может подвергаться спонтанному делению ).

Ссылки [ править ]

  1. ^ a b c Varga, Z .; Nicholl, A .; Майер, К. (2014). «Определение периода полураспада 229 Th». Physical Review C . 89 (6): 064310. DOI : 10,1103 / PhysRevC.89.064310 .
  2. ^ Meija, Juris; и другие. (2016). «Атомный вес элементов 2013 (Технический отчет IUPAC)» . Чистая и прикладная химия . 88 (3): 265–91. DOI : 10,1515 / пак-2015-0305 .
  3. ^ E. Ruchowska (2006). «Ядерная структура 229 Th» . Phys. Ред . С. 73 (4): 044326. Bibcode : 2006PhRvC..73d4326R . DOI : 10.1103 / PhysRevC.73.044326 .
  4. ^ a b c d Seiferle, B .; von der Wense, L .; Белоус, ПВ; Amersdorffer, I .; Lemell, C .; Libisch, F .; Stellmer, S .; Schumm, T .; Düllmann, CE; Pálffy, A .; Тирольф, PG (12 сентября 2019 г.). «Энергия 229-го ядерного часового перехода». Природа . 573 (7773): 243–246. arXiv : 1905.06308 . Bibcode : 2019Natur.573..243S . DOI : 10.1038 / s41586-019-1533-4 . PMID 31511684 . 
  5. ^ a b Peik, E .; Тамм, Хр. (2003-01-15). «Ядерная лазерная спектроскопия перехода 3,5 эВ в 229 Th» (PDF) . Письма еврофизики . 61 (2): 181–186. Bibcode : 2003EL ..... 61..181P . DOI : 10.1209 / EPL / i2003-00210-х . Архивировано из оригинального (PDF) 16 декабря 2013 года . Проверено 14 мая 2014 .
  6. ^ а б Кэмпбелл, C .; Раднаев, АГ; Кузьмич, А .; Дзуба, В.А.; Flambaum, VV; Деревянко, А. (2012). «Одноионные ядерные часы для метрологии с точностью до 19 знака после запятой». Phys. Rev. Lett . 108 (12): 120802. arXiv : 1110,2490 . Bibcode : 2012PhRvL.108l0802C . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.108.120802 . PMID 22540568 . 
  7. ^ а б Кардона, JAH (2012). «Производство и распад нейтронодефицитных изотопов с N <126 и 74 ≤ Z ≤ 92 на SHIP» . Goethe Universität Frankfury Allemagne.
  8. ^ Х. Икезоэ; и другие. (1996). «Альфа-распад нового изотопа 209 Th». Physical Review C . 54 (4): 2043–2046. Bibcode : 1996PhRvC..54.2043I . DOI : 10.1103 / PhysRevC.54.2043 . PMID 9971554 . 
  9. ^ a b Seiferle, B .; von der Wense, L .; Тирольф, PG (2017). «Измерение времени жизни 229-го ядерного изомера». Phys. Rev. Lett . 118 (4): 042501. arXiv : 1801.05205 . Bibcode : 2017PhRvL.118d2501S . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.118.042501 . PMID 28186791 . 
  10. ^ f2.5 Линзы Aero Ektar Некоторые изображения.
  11. ↑ Майкл С. Бриггс (16 января 2002 г.). «Линзы Аэро-Эктар» . Архивировано из оригинального 12 августа 2015 года . Проверено 28 августа 2015 .
  12. ^ Плюс радий (элемент 88). Хотя на самом деле он является субактинидом, он непосредственно предшествует актинию (89) и следует за трехэлементным промежутком нестабильности после полония (84), где нет нуклидов с периодом полураспада не менее четырех лет (самый долгоживущий нуклид в промежутке - радон-222 с периодом полураспада менее четырех суток ). Самый долгоживущий изотоп радия, 1600 лет, поэтому заслуживает включения этого элемента в этот список.
  13. ^ В частности, отделения U-235 тепловыми нейтронами , например, в типичном ядерном реакторе .
  14. ^ Milsted, J .; Фридман, AM; Стивенс, CM (1965). «Альфа-период полураспада берклия-247; новый долгоживущий изомер берклия-248». Ядерная физика . 71 (2): 299. Bibcode : 1965NucPh..71..299M . DOI : 10.1016 / 0029-5582 (65) 90719-4 .
    «Изотопные анализы выявили вид с массой 248 в постоянной численности в трех образцах, проанализированных в течение примерно 10 месяцев. Это было приписано изомеру Bk 248 с периодом полураспада более 9 [лет]. Рост Cf не наблюдался. 248 , и нижний предел для β - периода полураспада может быть установлен на уровне примерно 10 4 [лет]. Альфа-активность, связанная с новым изомером, не обнаружена; период полураспада альфа, вероятно, превышает 300 [лет] ]. "
  15. ^ Это самый тяжелый нуклид с периодом полураспада не менее четырех лет до " моря нестабильности ".
  16. ^ Исключая " классически стабильные " нуклиды с периодом полураспада, значительно превышающим 232 Th; например, если период полураспада 113m Cd составляет всего четырнадцать лет, то период полураспада 113 Cd составляет почти восемь квадриллионов лет.
  17. ↑ Отчет Конгрессу об извлечении медицинских изотопов из U-233. Архивировано 27 сентября 2011 г. на Wayback Machine . Министерство энергетики США. Март 2001 г.
  18. ^ Крогер, Лос-Анджелес; Райх, CW (1976). «Особенности схемы низкоэнергетических уровней 229 Th, наблюдаемые в α-распаде 233 U». Nucl. Phys. . 259 (1): 29–60. Bibcode : 1976NuPhA.259 ... 29K . DOI : 10.1016 / 0375-9474 (76) 90494-2 .
  19. ^ Райх, CW; Хелмер, Р.Г. (январь 1990 г.). «Энергетическое разделение дублета собственных состояний на основном состоянии 229 Th» . Phys. Rev. Lett . Американское физическое общество. 64 (3): 271–273. Bibcode : 1990PhRvL..64..271R . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.64.271 . PMID 10041937 . 
  20. ^ Helmer, RG; Райх, CW (апрель 1994 г.). «Возбужденное состояние 229 Th при 3,5 эВ» . Physical Review C . 49 (4): 1845–1858. Bibcode : 1994PhRvC..49.1845H . DOI : 10.1103 / PhysRevC.49.1845 . PMID 9969412 . 
  21. ^ Ткаля, Е.В.; Варламов В.О .; Ломоносов, В.В.; Никулин, С.А. (1996). «Процессы резонансного возбуждения ядерного изомера 229m Th (3/2 + , 3,5 ± 1,0 эВ) оптическими фотонами». Physica Scripta . 53 (3): 296–299. Bibcode : 1996PhyS ... 53..296T . DOI : 10.1088 / 0031-8949 / 53/3/003 .
  22. ^ Редер, S .; Sonnenschein, V .; Gottwald, T .; Мур, ID; Репонен, М .; Rothe, S .; Trautmann, N .; Вендт, К. (2011). «Резонансная ионизационная спектроскопия изотопов тория - к лазерной спектроскопической идентификации низколежащего 7,6 эВ изомера 229 Th». J. Phys. Летучая мышь. Мол. Опт. Phys . 44 (16): 165005. arXiv : 1105.4646 . Bibcode : 2011JPhB ... 44p5005R . DOI : 10.1088 / 0953-4075 / 44/16/165005 .
  23. ^ фон дер Вензе, Ларс; Зайферле, Бенедикт; Тирольф, Питер Г. (март 2018 г.). «К ядерным часам на основе 229 Th». Методы измерения . 60 (12): 1178–1192. arXiv : 1811.03889 . Bibcode : 2018arXiv181103889V . DOI : 10.1007 / s11018-018-1337-1 .
  24. ^ BR Бек; и другие. (2007-04-06). «Энергетическое расщепление в дублете основного состояния в ядре 229 Th» . Письма с физическим обзором . 98 (14): 142501. Bibcode : 2007PhRvL..98n2501B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.98.142501 . PMID 17501268 . 
  25. ^ Бек Б.Р., Ву CY, Байерсдорфер П., Браун Г.В., Беккер Дж. А., Муди К.Дж., Вильгельми Дж. Б., Портер Ф. С., Килборн, Калифорния, Келли Р. Улучшенное значение энергетического расщепления дублета основного состояния в ядре 229 Th (PDF) . 12-е межд. Конф. по механизмам ядерных реакций. Варенна, Италия. LLNL-PROC-415170. Архивировано из оригинального (PDF) 27 января 2017 года . Проверено 14 мая 2014 .
  26. ^ Джит, Джастин; Шнайдер, Кристиан; Салливан, Скотт Т .; Rellergert, Wade G .; Мирзаде, Саед; Cassanho, A .; Jenssen, H.P .; Ткаля, Евгений В .; Хадсон, Эрик Р. (23 июня 2015 г.). «Результаты прямого поиска с использованием синхротронного излучения для низких энергий». Письма с физическим обзором . 114 (25): 253001. arXiv : 1502.02189 . Bibcode : 2015PhRvL.114y3001J . DOI : 10.1103 / physrevlett.114.253001 . PMID 26197124 . 
  27. ^ Ямагути, А .; Кольбе, М .; Kaser, H .; Reichel, T .; Gottwald, A .; Пейк, Э. (май 2015 г.). «Экспериментальный поиск низкоэнергетического ядерного перехода в 229 Th с использованием ондуляторного излучения» . Новый журнал физики . 17 (5): 053053. Bibcode : 2015NJPh ... 17e3053Y . DOI : 10.1088 / 1367-2630 / 17/5/053053 .
  28. ^ фон дер Венсе, Л. (2018). О прямом обнаружении 229м Th (PDF) . Тезисы Спрингера, Берлин . ISBN  978-3-319-70461-6.
  29. ^ Stellmer, S .; Казаков, Г .; Schreitl, M .; Kaser, H .; Кольбе, М .; Шумм Т. (2018). «Попытка оптически возбудить возбудить ядерный изомер в 229 Th». Phys. Rev. A . 97 : 062506. arXiv : 1803.09294 . Bibcode : 2018PhRvA..97f2506S . DOI : 10.1103 / PhysRevA.97.062506 .
  30. ^ Чжао, Синьсинь; Йенни Натали Мартинес де Эскобар; Роберт Рундберг; Эвелин М. Бонд; Аллен Муди; Дэвид Дж. Виейра (2012). "Наблюдение девозбуждения ядерного изомера 229m Th" . Письма с физическим обзором . 109 (16): 160801. Bibcode : 2012PhRvL.109p0801Z . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.109.160801 . PMID 23215066 . 
  31. ^ а б Борисюк П.В. Чубунова, ЭВ; Колачевский, Н.Н. Лебединский Ю.Ю .; Васильев, О.С.; Ткаля, Е.В. (01.04.2018). «Возбуждение ядер 229 Th в лазерной плазме: энергия и период полураспада низколежащего изомерного состояния». Arxiv : 1804,00299 [ Nucl-й ].
  32. ^ Пейк, Эккехард; Циммерманн, Кай (2013-07-03). "Комментарий к" Наблюдению за девозбуждением ядерного изомера 229m Th " ". Письма с физическим обзором . 111 (1): 018901. Bibcode : 2013PhRvL.111a8901P . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.111.018901 . PMID 23863029 . 
  33. ^ Тирольф, PG; Seiferle, B; фон дер Венсе, Л. (2019-10-28). «Изомер 229-тория: дверь на дорогу от атомных часов к ядерным часам» . Журнал физики B: атомная, молекулярная и оптическая физика . 52 (20): 203001. Bibcode : 2019JPhB ... 52t3001T . DOI : 10.1088 / 1361-6455 / ab29b8 .
  34. ^ а б фон дер Вензе, Ларс; Зайферле, Бенедикт; Лаатиауи, Мустафа; Neumayr, Jürgen B .; Майер, Ханс-Йорг; Вирт, Ганс-Фридрих; Мокри, Кристоф; Рунке, Йорг; Эберхардт, Клаус; Düllmann, Christoph E .; Траутманн, Норберт Г .; Тирольф, Питер Г. (5 мая 2016 г.). «Прямое обнаружение перехода ядерных часов 229 Th». Природа . 533 (7601): 47–51. arXiv : 1710.11398 . Bibcode : 2016Natur.533 ... 47V . DOI : 10.1038 / nature17669 . PMID 27147026 . 
  35. ^ а б Ткаля Э.В. Schneider, C .; Jeet, J .; Хадсон, ER (2015). «Излучательное время жизни и энергия низкоэнергетического изомерного уровня в 229 Th». Phys. Ред . С. 92 (5): 054324. arXiv : 1509.09101 . Bibcode : 2015PhRvC..92e4324T . DOI : 10.1103 / PhysRevC.92.054324 .
  36. ^ Миньков, Н .; Палфи, А. (2017). «Пониженные вероятности перехода для гамма-распада изомера 7,8 эВ в 229m Th». Phys. Rev. Lett . 118 (21): 212501. arXiv : 1704.07919 . Bibcode : 2017PhRvL.118u2501M . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.118.212501 . PMID 28598657 . 
  37. ^ Карпешин, Ф.Ф .; Тржасковская, МБ (2007). «Влияние электронного окружения на время жизни низколежащего изомера 229 Th m ». Phys. Ред . С. 76 (5): 054313. Bibcode : 2007PhRvC..76e4313K . DOI : 10.1103 / PhysRevC.76.054313 .
  38. ^ Thielking, J .; Охапкин М.В.; Przemyslaw, G .; Мейер, DM; von der Wense, L .; Seiferle, B .; Düllmann, CE; Тирольф, PG; Пейк, Э. (2018). «Лазерная спектроскопическая характеристика изомера ядерных часов 229m Th». Природа . 556 (7701): 321–325. arXiv : 1709.05325 . Bibcode : 2018Natur.556..321T . DOI : 10.1038 / s41586-018-0011-8 . PMID 29670266 . 
  39. ^ Масуда, Т .; Йошими, А .; Fujieda, A .; Fujimoto, H .; Haba, H .; Hara, H .; Хираки, Т .; Kaino, H .; Kasamatsu, Y .; Китао, С .; Конаши, К .; Миямото, Ю .; Okai, K .; Окубо, С .; Sasao, N .; Сето, М .; Schumm, T .; Shigekawa, Y .; Сузуки, К .; Stellmer, S .; Tamasaku, K .; Uetake, S .; Watanabe, M .; Watanabe, T .; Yasuda, Y .; Yamaguchi, A .; Йода, Й .; Yokokita, T .; Yoshimura, M .; Йошимура, К. (12 сентября 2019 г.). «Рентгеновская накачка изомера 229-го ядерных часов». Природа . 573 (7773): 238–242. arXiv : 1902.04823 . Bibcode : 2019Natur.573..238M . DOI : 10.1038 / s41586-019-1542-3 . PMID 31511686 .
  40. ^ Сикорский, Томас; Гейст, Иешуа; Хенгстлер, Даниэль; Кемпф, Себастьян; Гастальдо, Лоредана; Энсс, Кристиан; Мокри, Кристоф; Рунке, Йорг; Düllmann, Christoph E .; Вобраущек, Петр; Бикс, Кьельд; Розекер, Вероника; Sterba, Johannes H .; Казаков, Георгий; Шумм, Торстен; Флейшманн, Андреас (2 октября 2020 г.). «Измерение энергии изомера 229 Th с помощью магнитного микрокалориметра». Письма с физическим обзором . 125 (14): 142503. arXiv : 2005.13340 . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.125.142503 .
  41. ^ Фон дер Wense, Ларс (28 сентября 2020). «Переход к ядерным часам» . Физика . 13 . п. 152.
  42. ^ Ямагути, А .; Muramatsu, H .; Hayashi, T .; Yuasa, N .; Накамура, К .; Такимото, М .; Haba, H .; Конаши, К .; Watanabe, M .; Kikunaga, H .; Маэхата, К. (26 ноября 2019 г.). "Энергия изомера 229 Th ядерных часов, определяемая абсолютной разностью энергий γ-квантов". Письма с физическим обзором . 123 (22): 222501. arXiv : 1912.05395 . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.123.222501 . PMID 31868403 . 
  43. ↑ Одзава, Акира; Чжао, Чжиган; Кувата-Гоноками, Макото; Кобаяши, Йохей (15.06.2015). «Генерация когерентного ВУФ-излучения с высокой средней мощностью на частоте повторения 10 МГц путем генерации высоких гармоник внутри резонатора» . Оптика Экспресс . 23 (12): 15107–18. Bibcode : 2015OExpr..2315107O . DOI : 10,1364 / OE.23.015107 . PMID 26193495 . 
  44. ^ фон дер Вензе, Ларс; Чжан, Чуанкунь (19.11.2019). «Концепции прямой частотно-гребенчатой ​​спектроскопии 229m Th и твердотельных ядерных часов на основе внутреннего преобразования». arXiv : 1905.08060 .
  45. ↑ Одзава, Акира; Кобаяши, Йохей (19 февраля 2013 г.). "ВУФ частотно-гребенчатая спектроскопия атомарного ксенона". Physical Review . 87 (2): 022507. Bibcode : 2013PhRvA..87b2507O . DOI : 10.1103 / PhysRevA.87.022507 .
  46. ^ Nakazato, Tomoharu; Ито, Исао; Кобаяси, Йохей; Ван, Сяоянь; Чен, Чжуантиан; Ватанабэ, Шунтаро (25 июля 2016 г.). «Фазово-согласованное преобразование частоты ниже 150 нм в KBe 2 BO 3 F 2 » . Оптика Экспресс . 24 (15): 17149–58. Bibcode : 2016OExpr..2417149N . DOI : 10,1364 / OE.24.017149 . PMID 27464165 . 
  47. ^ Рыцарь, Великобритания; Маклин, Р.Л. (1 января 1949 г.). «Излучения урана Y». Физический обзор . 75 (1): 34–38. Bibcode : 1949PhRv ... 75 ... 34К . DOI : 10.1103 / PhysRev.75.34 .
  48. ^ Изотопы Project Home Page, Национальной лаборатории Лоренса Беркли . «Изотопы тория (Z = 90)» . Архивировано из оригинала на 2010-02-03 . Проверено 18 января 2010 .
  49. ^ Лаборатория Резерфорда Эпплтона . «Цепочка распада Th-232» . Архивировано из оригинала на 2012-04-19 . Проверено 25 января 2010 .
  50. ^ Всемирная ядерная ассоциация . «Торий» . Проверено 25 января 2010 .
  51. ^ Красинскас, Алисса М; Минда, Юстина; Сол, Скотт H; Шакед, Авраам; Фурт, Эмма Э (2004). «Перераспределение торотраста в аллотрансплантат печени через несколько лет после трансплантации: история болезни» . Мод. Патол . 17 (1): 117–120. DOI : 10.1038 / modpathol.3800008 . PMID 14631374 . 
  52. Перейти ↑ Georges, Audi (2003). "Оценка ядерных свойств и свойств распада NUBASE" (PDF) . Ядерная физика . Центр данных по атомным массам. 729 (1): 3–128. Bibcode : 2003NuPhA.729 .... 3A . DOI : 10.1016 / j.nuclphysa.2003.11.001 .
  • Изотопные массы из:
    • Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Blachot, Жан; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), " Оценка ядерных свойств и свойств распада N UBASE " , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Bibcode : 2003NuPhA.729 .... 3A , doi : 10.1016 / j.nuclphysa.2003.11 0,001
  • Изотопные составы и стандартные атомные массы из:
    • де Лаэтер, Джон Роберт ; Бёльке, Джон Карл; Де Бьевр, Поль; Хидака, Хироши; Пайзер, Х. Штеффен; Росман, Кевин-младший; Тейлор, Филип DP (2003). «Атомный вес элементов. Обзор 2000 (Технический отчет IUPAC)» . Чистая и прикладная химия . 75 (6): 683–800. DOI : 10.1351 / pac200375060683 .
    • Визер, Майкл Э. (2006). «Атомный вес элементов 2005 (Технический отчет IUPAC)» . Чистая и прикладная химия . 78 (11): 2051–2066. DOI : 10,1351 / pac200678112051 . Выложите резюме .
  • Данные о периоде полураспада, спине и изомерах выбраны из следующих источников.
    • G. Audi; AH Wapstra; К. Тибо; Дж. Блахот; О. Берсильон (2003). «Оценка ядерных и распадных свойств NUBASE» (PDF) . Ядерная физика . 729 : 3–128. Bibcode : 2003NuPhA.729 .... 3A . DOI : 10.1016 / j.nuclphysa.2003.11.001 . Архивировано из оригинального (PDF) 20 июля 2011 года.
    • Национальный центр ядерных данных . «База данных NuDat 2.x» . Брукхейвенская национальная лаборатория .
    • Холден, Норман Э. (2004). «11. Таблица изотопов». В Лиде, Дэвид Р. (ред.). CRC Справочник по химии и физике (85-е изд.). Бока-Ратон, Флорида : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9.