Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску

Ядерная физика
NuclearReaction.svg
Ядро  · Нуклоны  ( p , n )  · Ядерная материя  · Ядерная сила  · Ядерная структура  · Ядерная реакция
Модели ядра
Жидкая капля  · Модель ядерной оболочки  · Модель взаимодействующих бозонов  · Ab initio
Классификация нуклидов
Изотопы - равные Z
изобары - равные А
изотоны - равный N
Isodiaphers - равно N  -  Z
      Изомеры - равны все выше ,
зеркальные ядер  - Z ↔ N
Стабильного  · Магия  · чет / нечет  · гало  ( Борромео )
Ядерная стабильность
Энергия связи  · Соотношение p – n  · Капельная линия  · Остров стабильности  · Долина стабильности  · Стабильный нуклид
Радиоактивный распад
Альфа α  · Бета β  ( 2β ( 0v ), β + )  · Захват K / L  · Изомерный  ( Гамма γ  · Внутреннее преобразование )  · Спонтанное деление  · Распад кластера  · Эмиссия нейтронов  · Эмиссия протонов
Распад энергия  · Распад цепь  · Распад продукт  · Радиогенная нуклид
Ядерное деление
Спонтанное  · Продукты  ( разрыв пары )  · Фотоделение
Процессы захвата
электрон ( 2 × )  · нейтрон  ( s  · r )  · протон  ( p  · rp )
Высокоэнергетические процессы
Расщепление ( космическими лучами )  · Фотодезинтеграция
Нуклеосинтез и
ядерная астрофизика

Процессы ядерного синтеза : звездные  · Большой взрыв  · Нуклиды сверхновых
: изначальные  · космогенные  · искусственные
Ядерная физика высоких энергий
Кварк-глюонная плазма  · RHIC  · LHC
Ученые
Альварес  · Беккерель  · Бете  · А. Бор  · Н. Бор  · Чедвик  · Кокрофт  · Ир. Кюри  · о. Кюри  · Пи. Кюри  · Склодовская-Кюри  · Дэвиссон  · Ферми  · Хан  · Йенсен  · Лоуренс  · Майер  · Мейтнер  · Олифант  · Оппенгеймер  · Прока  · Перселл  · Раби  · Резерфорд  · Содди · Штрассманн  · Свинтецкий  · Сцилард  · Теллер  · Томсон  · Уолтон  · Вигнер
  • v
  • т
  • е

Ядерный изомер является метастабильное состояние из атомного ядра , в которых один или более нуклоны (протоны или нейтроны) занимают более высокие уровни энергии , чем в основном состоянии одного и того же ядра. «Метастабильные» описывают ядра, чьи возбужденные состояния имеют периоды полураспада в 100-1000 раз больше, чем периоды полураспада возбужденных ядерных состояний, которые распадаются с «быстрым» периодом полураспада (обычно порядка 10 -12 секунд). Термин «метастабильный» обычно ограничивается изомерами с периодом полураспада 10 -9 секунд или более. В некоторых источниках рекомендуется 5 × 10 −9.секунд, чтобы отличить метастабильный период полураспада от обычного «быстрого» периода полураспада гамма-излучения . [1] Иногда период полураспада намного больше, чем этот, и может длиться минуты, часы или годы. Например,180м 73Таядерный изомер выживает так долго, что его распад никогда не наблюдался (по крайней мере 10-15 лет). Период полураспада ядерного изомера может даже превышать период полураспада основного состояния того же нуклида, как показано180м
73Та
 а также 210м 83Би, 242м 95Являюсьи множественные изомеры гольмия .

Иногда гамма-распад из метастабильного состояния называют изомерным переходом, но этот процесс обычно напоминает более короткоживущие гамма-распады во всех внешних аспектах, за исключением долгоживущей природы метастабильного родительского ядерного изомера. Более продолжительное время жизни метастабильных состояний ядерных изомеров часто связано с большей степенью изменения ядерного спина, которое должно быть вовлечено в их гамма-излучение, чтобы достичь основного состояния. Это сильное изменение спина приводит к тому, что эти распады становятся запрещенными переходами и задерживаются. Задержки излучения вызваны низкой или высокой доступной энергией распада.

Первый ядерный изомер и дочерняя система распада (уран X 2 / уран Z, теперь известный как234м
91Па
/234 91Па) был открыт Отто Ганом в 1921 году. [2]

Ядра ядерных изомеров [ править ]

Ядро ядерного изомера занимает более высокое энергетическое состояние, чем невозбужденное ядро, находящееся в основном состоянии . В возбужденном состоянии один или несколько протонов или нейтронов в ядре занимают ядерную орбиталь с более высокой энергией, чем доступная ядерная орбиталь. Эти состояния аналогичны возбужденным состояниям электронов в атомах.

Когда возбужденные атомные состояния распадаются, энергия высвобождается за счет флуоресценции . При электронных переходах этот процесс обычно включает излучение света в видимом диапазоне. Количество высвобождаемой энергии связано с энергией диссоциации связи или энергией ионизации и обычно находится в диапазоне от нескольких до нескольких десятков эВ на связь.

Однако в ядерных процессах участвует гораздо более сильный тип энергии связи , ядерная энергия связи . Из-за этого большинство возбужденных состояний ядра распадаются под действием гамма- излучения. Например, хорошо известным ядерным изомером, используемым в различных медицинских процедурах, является99м 43Tc, который распадается с периодом полураспада около 6 часов, испуская гамма-излучение с энергией 140 кэВ; это близко к энергии медицинских диагностических рентгеновских лучей.

Ядерные изомеры имеют длительный период полураспада, потому что их гамма-распад «запрещен» из-за большого изменения ядерного спина, необходимого для испускания гамма-излучения. Например,180м
73Та
 имеет спин 9 и должен гамма-распад, чтобы 180
73Та
 со спином 1. Аналогично, 99м
43Tc
 имеет спин 1/2 и должен гамма-распад, чтобы 99
43Tc
 со спином 9/2.

Хотя большинство метастабильных изомеров распадаются из-за гамма-излучения, они также могут распадаться за счет внутреннего преобразования . Во время внутреннего преобразования энергия девозбуждения ядра не испускается как гамма-луч, а вместо этого используется для ускорения одного из внутренних электронов атома. Эти возбужденные электроны затем уходят с высокой скоростью. Это происходит потому, что внутренние атомные электроны проникают в ядро, где они подвергаются сильным электрическим полям, создаваемым, когда протоны ядра перестраиваются по-другому.

В ядрах, далеких от стабильности по энергии, известно еще больше мод распада.

Метастабильные изомеры [ править ]

Метастабильные изомеры могут быть получены посредством ядерного синтеза или других ядерных реакций . Ядро, полученное таким образом, обычно начинает свое существование в возбужденном состоянии, которое релаксирует за счет испускания одного или нескольких гамма-лучей или конверсионных электронов . Иногда девозбуждение не происходит полностью быстро до основного состояния ядра . Обычно это происходит, когда образование промежуточного возбужденного состояния имеет спинсильно отличается от основного состояния. Гамма-излучение затруднено, если спин состояния после излучения сильно отличается от спина состояния излучения, особенно если энергия возбуждения мала. Возбужденное состояние в этой ситуации является хорошим кандидатом на роль метастабильного, если нет других состояний с промежуточным спином с энергией возбуждения меньше, чем у метастабильного состояния.

Метастабильные изомеры определенного изотопа обычно обозначаются буквой «m». Это обозначение ставится после массового числа атома; например, кобальт-58m1 сокращенно58м1
27Co
, где 27 - атомный номер кобальта. Для изотопов с более чем одним метастабильным изомером «индексы» ставятся после обозначения, и маркировка становится m1, m2, m3 и т. Д. Возрастающие индексы m1, m2 и т. Д. Коррелируют с увеличением уровней энергии возбуждения, запасенной в каждом из изомерных состояний (например, гафний-178m2 или178м2
72Hf
).

Другой вид метастабильного состояния ядра (изомер) - изомер деления или изомер формы . Большинство ядер актинидов в своих основных состояниях не сферические, а скорее вытянутые сфероидальные с осью симметрии, более длинной, чем другие оси, как в американском футболе или мяче для регби . Эта геометрия может привести к квантово-механическим состояниям, в которых распределение протонов и нейтронов настолько далеко от сферической геометрии, что девозбуждение в основное состояние ядра сильно затруднено. В общем, эти состояния либо выводят из возбуждения в основное состояние намного медленнее, чем «обычное» возбужденное состояние, либо подвергаются спонтанному делению спериод полураспада порядка наносекунд или микросекунд - очень короткое время, но на много порядков больше, чем период полураспада более обычного возбужденного состояния ядра. Изомеры деления могут быть обозначены припиской или надстрочным индексом «f», а не «m», так что изомер деления, например плутоний- 240, может быть обозначен как плутоний-240f или240f
94Пу
.

Почти стабильные изомеры [ править ]

Большинство возбужденных ядерных состояний очень нестабильны и "сразу" излучают лишнюю энергию после того, как существуют порядка 10 -12  секунд. В результате определение «ядерный изомер» обычно применяется только к конфигурациям с периодом полураспада 10 -9  секунд или более. Квантовая механика предсказывает, что определенные виды атомов должны обладать изомерами с необычно долгим временем жизни даже по этому более строгому стандарту и обладать интересными свойствами. Некоторые ядерные изомеры настолько долгоживущие, что относительно стабильны и могут производиться и наблюдаться в большом количестве.

Самый стабильный ядерный изомер, встречающийся в природе, - это 180м 73Та, который присутствует во всех образцах тантала в количестве примерно 1 из 8 300. Его период полураспада составляет не менее 10–15 лет, что значительно превышает возраст Вселенной . Низкая энергия возбуждения изомерного состояния вызывает гамма-девозбуждение180
Та
основное состояние (которое само по себе является радиоактивным в результате бета-распада, с периодом полураспада всего 8 часов) и прямой бета-распад на гафний или вольфрам, который должен подавляться из-за несоответствия спинов. Происхождение этого изомера загадочно, хотя считается, что он образовался при сверхновых (как и большинство других тяжелых элементов). Если бы он релаксировал в свое основное состояние, он бы испустил фотон с энергией фотона 75  кэВ .

Впервые в 1988 г. CB Collins [3] сообщил, что180 м
Та
может быть вынужден высвободить свою энергию более слабым рентгеновским излучением. Такой способ снятия возбуждения никогда не наблюдался; однако снятие возбуждения180 м
Та
резонансным фотовозбуждением промежуточных высоких уровней этого ядра ( E  ~ 1 МэВ) было обнаружено в 1999 году Беличем и его сотрудниками в группе ядерной физики Штутгарта. [4]

178м2 72Hf- еще один достаточно стабильный ядерный изомер. Он обладает периодом полураспада 31 год и самой высокой энергией возбуждения из всех сравнительно долгоживущих изомеров. Один грамм чистого178м2
Hf
содержит примерно 1,33 гигаджоулей энергии, что эквивалентно взрыву около 315 кг (694 фунтов) тротила . В естественном распаде178м2
Hf
, энергия выделяется в виде гамма-лучей с полной энергией 2,45 МэВ. Как и в случае с180 м
Та
, есть спорные сообщения о том, что 178м2
Hf
можно стимулировать высвобождение своей энергии. В связи с этим вещество изучается как возможный источник гамма-лазеров . Эти отчеты показывают, что энергия высвобождается очень быстро, так что178м2
Hf
может производить чрезвычайно высокую мощность (порядка эксаватт ). Другие изомеры также были исследованы как возможные среды для излучения, стимулированного гамма-излучением . [1] [5]

Ядерный изомер гольмия166м1 67Хоимеет период полураспада 1200 лет, что является почти самым продолжительным периодом полураспада любого радионуклида гольмия. Только163
Хо
с периодом полураспада 4570 лет, более стабильна.

229 90Чтимеет чрезвычайно низколежащий метастабильный изомер, оцениваемый всего в 8,28 ± 0,17 эВ над основным состоянием. [6] После нескольких лет неудач и одной заметной ложной тревоги [7] [8] этот спад непосредственно наблюдался в 2016 году, основываясь на затухании внутреннего преобразования . [9] [10] Это прямое обнаружение позволило впервые измерить время жизни изомера при распаде внутренней конверсии [11], определить магнитный диполь и электрический квадрупольный момент изомера с помощью спектроскопии электронной оболочки [12] и улучшить измерение энергии возбуждения. [6]Ожидается, что из-за его низкой энергии изомер позволит использовать прямую ядерную лазерную спектроскопию и разработать ядерные часы беспрецедентной точности. [13] [14]

Подавление распада при высоких скоростях вращения [ править ]

Наиболее распространенный механизм подавления гамма-распада возбужденных ядер и, следовательно, существования метастабильного изомера - это отсутствие маршрута распада возбужденного состояния, который изменяет угловой момент ядра в любом заданном направлении на наиболее обычную величину в 1 квант. единица ħ по спиновому угловому моменту. Это изменение необходимо для излучения гамма-фотона, у которого в этой системе спин равен 1 единице. Возможны интегральные изменения углового момента на 2 и более единиц, но испускаемые фотоны уносят дополнительный угловой момент. Изменения более чем на 1 единицу известны как запрещенные переходы . Каждая дополнительная единица изменения спина больше 1, которую должен нести испускаемый гамма-луч, снижает скорость распада примерно на 5 порядков. [15]Наибольшее известное изменение спина в 8 единиц происходит при распаде 180m Ta, что подавляет его распад в 10 35 раз по сравнению с тем, что связано с 1 единицей. Вместо естественного периода полураспада гамма-распада, равного 10 -12 секунд, он имеет период полураспада более 10 23 секунд или, по крайней мере, 3 × 10 15 лет, и, следовательно, его распад еще не наблюдался.

Гамма-излучение невозможно, когда ядро ​​начинается в состоянии с нулевым спином, поскольку такое излучение не сохранит угловой момент. [ необходима цитата ]

Приложения [ править ]

Изомеры гафния [16] [17] (в основном 178м2 Hf) рассматривались как оружие, которое можно было использовать для обхода Договора о нераспространении ядерного оружия , поскольку утверждается, что они могут быть индуцированы к испусканию очень сильного гамма-излучения . Это утверждение обычно не принимается во внимание. [18] У DARPA была программа по исследованию использования обоих ядерных изомеров. [19] Возможность вызвать резкое высвобождение энергии из ядерных изотопов, что является предпосылкой для их использования в таком оружии, является предметом споров. Тем не менее, в 2003 году была создана группа из 12 членов по производству изомера гафния (HIPP) для оценки средств массового производства изотопа. [20]

Изомеры технеция99м 43Tc (с периодом полураспада 6,01 часа) и 95м
43Tc
(с периодом полураспада 61 день) используются в медицине и промышленности .

Ядерные батареи [ править ]

Пути ядерного распада для превращения лютеция-177 m в гафний-177

Ядерные батареи используют небольшие количества (миллиграммы и микрокюри ) радиоизотопов с высокой плотностью энергии. В одной конструкции бета-гальванического устройства радиоактивный материал находится поверх устройства со смежными слоями кремния P-типа и N-типа . Ионизирующее излучение напрямую проникает в переход и создает электронно-дырочные пары . Ядерные изомеры могут заменить другие изотопы, и при дальнейшем развитии их можно будет включать и выключать, запуская распад по мере необходимости. Текущие кандидаты для такого использования включают 108 Ag , 166 Ho , 177 Lu и 242 Am.. По состоянию на 2004 год единственным успешно сработавшим изомером был 180m Ta , для срабатывания которого требовалось больше энергии фотона, чем было выделено. [21]

Изотоп, такой как 177 Lu, испускает гамма-лучи в результате распада через ряд уровней внутренней энергии в ядре, и считается, что, изучив сечения запуска с достаточной точностью, можно создать запасы энергии, которые в 10 6 раз больше более концентрированный, чем взрывчатые вещества или другие традиционные химические аккумуляторы энергии. [21]

Процессы распада [ править ]

Изомерного перехода (ИТ) является распад ядерного изомера ядерного государства с более низкой энергией. Фактический процесс имеет два типа (режима): [22] [23]

  • γ (гамма) излучение (излучение фотона высокой энергии),
  • внутреннее преобразование (энергия используется для выброса одного из электронов атома).

Изомеры могут распадаться на другие элементы, хотя скорость распада может различаться для разных изомеров. Например, 177m Lu может бета-распад до 177 Hf с периодом полураспада 160,4 дня, или он может претерпеть изомерный переход до 177 Lu с периодом полураспада 160,4 дня, который затем бета-распад до 177 Hf с половиной -жизнь 6,68 дн. [21]

Излучение гамма-излучения из возбужденного состояния ядра позволяет ядру терять энергию и достигать состояния с более низкой энергией, иногда его основного состояния . В некоторых случаях возбужденное ядерное состояние после ядерной реакции или другого типа радиоактивного распада может стать метастабильным ядерным возбужденным состоянием. Некоторые ядра способны оставаться в этом метастабильном возбужденном состоянии в течение минут, часов, дней, а иногда и гораздо дольше.

Процесс [ какой? ] изомерного перехода похоже на гамма-излучение из любого возбужденного состояния ядра, но отличается тем, что включает возбужденные метастабильные состояния ядер с более длинными периодами полураспада. Как и в других возбужденных состояниях, ядро ​​может оставаться в изомерном состоянии после испускания альфа-частицы , бета-частицы или какого-либо другого типа частиц.

Гамма-излучение может передавать свою энергию непосредственно одному из наиболее сильно связанных электронов , вызывая выброс этого электрона из атома - процесс, называемый фотоэлектрическим эффектом . Это не следует путать с процессом внутреннего преобразования , в котором гамма-фотон не образуется в качестве промежуточной частицы.

См. Также [ править ]

  • Индуцированное гамма-излучение
  • Изомерный сдвиг

Ссылки [ править ]

  1. ^ a b Уокер, Филип М .; Кэрролл, Джеймс Дж. (2007). «Ядерные изомеры: рецепты прошлого и ингредиенты на будущее» (PDF) . Новости ядерной физики . 17 (2): 11–15. DOI : 10.1080 / 10506890701404206 .
  2. ^ Хан, Отто (1921). "Über ein neues radioaktives Zerfallsprodukt im Uran" . Die Naturwissenschaften . 9 (5): 84. Bibcode : 1921NW ...... 9 ... 84H . DOI : 10.1007 / BF01491321 .
  3. ^ CB Коллинз; и другие. (1988). «Депопуляция изомерного состояния 180 Ta m по реакции 180 Ta m (γ, γ ') 180 Ta» (PDF) . Physical Review C . 37 (5): 2267–2269. Bibcode : 1988PhRvC..37.2267C . DOI : 10.1103 / PhysRevC.37.2267 . PMID 9954706 . Архивировано из оригинального (PDF) 21 января 2019 года.  
  4. ^ Д. Белич; и другие. (1999). «Фотоактивация 180 Ta m и ее значение для нуклеосинтеза самого редкого природного изотопа». Письма с физическим обзором . 83 (25): 5242–5245. Bibcode : 1999PhRvL..83.5242B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.83.5242 .
  5. ^ "Исследователи UNH ищут стимулированное гамма-излучение" . Группа ядерной физики ООНГ . 1997. Архивировано из оригинала 5 сентября 2006 года . Источник +1 Июнь 2 006 .
  6. ^ a b Seiferle, B .; von der Wense, L .; Белоус, ПВ; Amersdorffer, I .; Lemell, C .; Libisch, F .; Stellmer, S .; Schumm, T .; Düllmann, CE; Pálffy, A .; Тирольф, PG (12 сентября 2019 г.). «Энергия 229-го ядерного часового перехода». Природа . 573 (7773): 243–246. arXiv : 1905.06308 . DOI : 10.1038 / s41586-019-1533-4 . PMID 31511684 . 
  7. ^ Шоу, RW; Янг, JP; Купер, ИП; Webb, OF (8 февраля 1999 г.). «Спонтанное ультрафиолетовое излучение образцов 233 урана / 229 тория» . Письма с физическим обзором . 82 (6): 1109–1111. Bibcode : 1999PhRvL..82.1109S . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.82.1109 .
  8. ^ Utter, SB; и другие. (1999). «Повторное исследование распада оптического гамма-излучения в 229 Th» . Phys. Rev. Lett . 82 (3): 505–508. Bibcode : 1999PhRvL..82..505U . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.82.505 .
  9. ^ фон дер Вензе, Ларс; Зайферле, Бенедикт; Лаатиауи, Мустафа; Neumayr, Jürgen B .; Майер, Ханс-Йорг; Вирт, Ганс-Фридрих; Мокри, Кристоф; Рунке, Йорг; Эберхардт, Клаус; Düllmann, Christoph E .; Траутманн, Норберт Г .; Тирольф, Питер Г. (5 мая 2016 г.). «Прямое обнаружение перехода ядерных часов 229 Th» . Природа . 533 (7601): 47–51. arXiv : 1710.11398 . Bibcode : 2016Natur.533 ... 47V . DOI : 10.1038 / nature17669 . PMID 27147026 . 
  10. ^ «Результаты на 229m тори , опубликованные в„Nature “ » (пресс - релиз). Мюнхенский университет Людвига-Максимилиана . 6 мая 2016 года Архивировано из оригинала 27 августа 2016 года . Проверено 1 августа +2016 .
  11. ^ Seiferle, B .; von der Wense, L .; Тирольф, PG (2017). «Измерение времени жизни 229-го ядерного изомера». Phys. Rev. Lett . 118 : 042501. arXiv : 1801.05205 . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.118.042501 . PMID 28186791 . 
  12. ^ Thielking, J .; Охапкин М.В.; Przemyslaw, G .; Мейер, DM; von der Wense, L .; Seiferle, B .; Düllmann, CE; Тирольф, PG; Пейк, Э. (2018). «Лазерная спектроскопическая характеристика изомера ядерных часов 229m Th». Природа . 556 (7701): 321–325. arXiv : 1709.05325 . DOI : 10.1038 / s41586-018-0011-8 . PMID 29670266 . 
  13. ^ Peik, E .; Тамм, Хр. (15 января 2003 г.). «Ядерная лазерная спектроскопия перехода 3,5 эВ в 229 Th» (PDF) . Письма еврофизики . 61 (2): 181–186. Bibcode : 2003EL ..... 61..181P . DOI : 10.1209 / EPL / i2003-00210-х . Архивировано из оригинального (PDF) 16 декабря 2013 года . Проверено 12 сентября 2019 .
  14. ^ Кэмпбелл, C .; Раднаев, АГ; Кузьмич, А .; Дзуба, В.А.; Flambaum, VV; Деревянко, А. (2012). «Одноионные ядерные часы для метрологии с точностью до 19 знака после запятой». Phys. Rev. Lett . 108 (12): 120802. arXiv : 1110,2490 . Bibcode : 2012PhRvL.108l0802C . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.108.120802 . PMID 22540568 . 
  15. ↑ Леон ван Доммелен, Квантовая механика для инженеров. Архивировано 5 апреля 2014 года в Wayback Machine (глава 14).
  16. ^ Дэвид Hambling (16 августа 2003). «Гамма-оружие» . Reuters EurekAlert . Новый ученый . Проверено 12 декабря 2010 года .
  17. ↑ Джефф Хехт (19 июня 2006 г.). «Извращенная военная стратегия» . Новый ученый . Проверено 12 декабря 2010 года .
  18. ^ Дэвидсон, Сэй. «Супербомба разжигает научный спор» . Архивировано 10 мая 2005 года.CS1 maint: bot: исходный статус URL неизвестен ( ссылка )
  19. ↑ С. Вайнбергер (28 марта 2004 г.). «Страшные вещи приходят в маленьких упаковках» . Вашингтон Пост .
  20. ^ "Супербомба зажигает научный спор" . Хроники Сан-Франциско . 28 сентября 2003 года Архивировано из оригинала 15 июня 2012.
  21. ^ a b c М. С. Литц и Г. Меркель (декабрь 2004 г.). «Контролируемое извлечение энергии из ядерных изомеров» (PDF) .
  22. ^ Дорогой, Дэвид. «изомерный переход» . Энциклопедия науки . Проверено 16 августа 2019 .
  23. Рианна Гардинер, Стивен (12 августа 2017 г.). «Как читать схемы ядерного распада из WWW-таблицы радиоактивных изотопов» (PDF) . Калифорнийский университет . Проверено 16 августа 2019 .

Внешние ссылки [ править ]

  • Исследовательская группа, которая представила первоначальные заявления о контроле девозбуждения ядерного изомера гафния. - Центр квантовой электроники Техасского университета в Далласе.
  • Отчет JASON Defense Advisory Group по высокоэнергетическим ядерным материалам, упомянутым в статье Washington Post выше
  • Бертрам Шварцшильд (май 2004 г.). «Противоречивые результаты по долгоживущему ядерному изомеру гафния имеют более широкие последствия» . Физика сегодня . 57 (5): 21–24. Bibcode : 2004PhT .... 57e..21S . DOI : 10.1063 / 1.1768663 . требуется вход в систему?
  • Уверенность в срабатывании изомера гафния в 2006 году. - Центр квантовой электроники, Техасский университет в Далласе.
  • Отпечатки статей о ядерных изомерах в рецензируемых журналах. - Центр квантовой электроники Техасского университета в Далласе.