Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску
Ядерная физика
NuclearReaction.svg
Ядро  · Нуклоны  ( p , n )  · Ядерная материя  · Ядерная сила  · Ядерная структура  · Ядерная реакция
Модели ядра
Жидкая капля  · Модель ядерной оболочки  · Модель взаимодействующих бозонов  · Ab initio
Классификация нуклидов
Изотопы - равные Z
изобары - равные А
изотоны - равный N
Isodiaphers - равно N  -  Z
      Изомеры - равны все выше ,
зеркальные ядер  - Z ↔ N
Стабильного  · Магия  · чет / нечет  · гало  ( Борромео )
Ядерная стабильность
Энергия связи  · Соотношение p – n  · Капельная линия  · Остров стабильности  · Долина стабильности  · Стабильный нуклид
Радиоактивный распад
Альфа α  · Бета β  ( 2β ( 0v ), β + )  · Захват K / L  · Изомерный  ( Гамма γ  · Внутреннее преобразование )  · Спонтанное деление  · Распад кластера  · Эмиссия нейтронов  · Эмиссия протонов
Распад энергия  · Распад цепь  · Распад продукт  · Радиогенная нуклид
Ядерное деление
Спонтанное  · Продукты  ( разрыв пары )  · Фотоделение
Процессы захвата
электрон ( 2 × )  · нейтрон  ( s  · r )  · протон  ( p  · rp )
Высокоэнергетические процессы
Расщепление ( космическими лучами )  · Фотодезинтеграция
Нуклеосинтез и
ядерная астрофизика

Процессы ядерного синтеза : звездные  · Большой взрыв  · Нуклиды сверхновых
: изначальные  · космогенные  · искусственные
Ядерная физика высоких энергий
Кварк-глюонная плазма  · RHIC  · LHC
Ученые
Альварес  · Беккерель  · Бете  · А. Бор  · Н. Бор  · Чедвик  · Кокрофт  · Ир. Кюри  · о. Кюри  · Пи. Кюри  · Склодовская-Кюри  · Дэвиссон  · Ферми  · Хан  · Йенсен  · Лоуренс  · Майер  · Мейтнер  · Олифант  · Оппенгеймер  · Прока  · Перселл  · Раби  · Резерфорд  · Содди · Штрассманн  · Свинтецкий  · Сцилард  · Теллер  · Томсон  · Уолтон  · Вигнер
  • v
  • т
  • е

В ядерной физике , двойной бета - распад является одним из видов радиоактивного распада , в котором два нейтрона одновременно превращаются в двух протонов , или наоборот, внутри атомного ядра . Как и при одиночном бета-распаде , этот процесс позволяет атому приблизиться к оптимальному соотношению протонов и нейтронов. В результате этого преобразования ядро ​​испускает две обнаруживаемые бета-частицы , которые являются электронами или позитронами .

В литературе различают два типа двойного бета-распада: обычный двойной бета-распад и безнейтринный двойной бета-распад. В обычном двойном бета-распаде, который наблюдался у нескольких изотопов, два электрона и два электронных антинейтрино испускаются из распадающегося ядра. В безнейтринном двойном бета-распаде, гипотетическом процессе, который никогда не наблюдался, будут испускаться только электроны.

История [ править ]

Идея двойного бета-распада была впервые предложена Марией Гепперт-Майер в 1935 году. [1] [2] В 1937 году Этторе Майорана продемонстрировал, что все результаты теории бета-распада остаются неизменными, если нейтрино было собственной античастицей, теперь известной как Майорановская частица . [3] В 1939 году Венделл Х. Ферри предположил, что если нейтрино являются майорановскими частицами, то двойной бета-распад может происходить без испускания каких-либо нейтрино, посредством процесса, который теперь называется безнейтринным двойным бета-распадом. [4] Пока не известно, является ли нейтрино майорановской частицей и, соответственно, существует ли в природе безнейтринный двойной бета-распад. [5]

В 1930–40-х годах нарушение четности в слабых взаимодействиях не было известно, и, следовательно, расчеты показали, что безнейтринный двойной бета-распад должен иметь гораздо большую вероятность, чем обычный двойной бета-распад, если нейтрино были майорановскими частицами. Прогнозируемый период полураспада был порядка 10 15–16  лет. [5] Усилия по наблюдению за процессом в лаборатории относятся как минимум к 1948 году, когда Эдвард Л. Файерман предпринял первую попытку напрямую измерить период полураспада124Snизотоп со счетчиком Гейгера . [6] Радиометрические эксперименты примерно в 1960 году дали отрицательные или ложноположительные результаты, не подтвержденные более поздними экспериментами. В 1950 году впервые был обнаружен период полураспада двойного бета-распада130Teбыло измерено геохимическими методами и составило 1,4 × 10 21  года [7], что достаточно близко к современному значению. Это включало определение концентрации в минералах ксенона, образующегося при распаде.

В 1956 году, после того, как была установлена VA-природа слабых взаимодействий , стало ясно, что период полураспада безнейтринного двойного бета-распада значительно превышает период полураспада обычного двойного бета-распада. Несмотря на значительный прогресс в экспериментальной технике в 1960–70-х годах, двойной бета-распад не наблюдался в лаборатории до 1980-х годов. Эксперименты смогли установить только нижнюю границу периода полураспада - около 10 21  года. В то же время геохимические эксперименты обнаружили двойной бета-распад82Se и 128Te. [5]

Двойной бета - распад впервые был обнаружен в лаборатории в 1987 году группой Майкла Моэ на UC Irvine в82Se. [8] С тех пор во многих экспериментах наблюдали обычный двойной бета-распад других изотопов. Ни один из этих экспериментов не дал положительных результатов для безнейтринного процесса, подняв нижнюю границу периода полураспада примерно до 10 25  лет. Геохимические эксперименты продолжались в течение 1990-х годов и дали положительные результаты для нескольких изотопов. [5] Двойной бета-распад - самый редкий из известных видов радиоактивного распада; по состоянию на 2019 год он наблюдался только в 14 изотопах (включая двойной захват электронов в130Ба наблюдалось в 2001 г., 78Kr наблюдалось в 2013 году, и 124Xeнаблюдалось в 2019 г.), и все они имеют средний срок службы более 10 18  лет (таблица ниже). [5]

Обычный двойной бета-распад [ править ]

В типичном двойном бета-распаде два нейтрона в ядре превращаются в протоны, и испускаются два электрона и два электронных антинейтрино . Этот процесс можно представить как два одновременных бета-минус-распада . Чтобы (двойной) бета-распад был возможен, конечное ядро ​​должно иметь большую энергию связи, чем исходное ядро. Для некоторых ядер, таких как германий-76 , изобара на один атомный номер выше ( мышьяк-76 ) имеет меньшую энергию связи, предотвращая одиночный бета-распад. Однако изобара с атомным номером два выше, селен-76 , имеет большую энергию связи, поэтому допускается двойной бета-распад.

Спектр излучения двух электронов может быть вычислен аналогично спектру излучения бета-излучения с использованием Золотого правила Ферми . Дифференциальная ставка определяется как

где нижние индексы относятся к каждому электрону, T - кинетическая энергия, w - полная энергия, F ( Z , T ) - функция Ферми, где Z - заряд ядра в конечном состоянии, p - импульс, v - скорость в единицах c , cosθ - угол между электронами, Q - величина Q распада.

Для некоторых ядер процесс происходит как преобразование двух протонов в нейтроны с испусканием двух электронных нейтрино и поглощением двух орбитальных электронов (двойной захват электронов). Если разница масс между родительским и дочерним атомами превышает 1,022 МэВ / c 2 (две массы электрона), возможен другой распад, захват одного орбитального электрона и испускание одного позитрона . Когда разница масс превышает 2,044 МэВ / c 2 (четыре массы электрона), возможно испускание двух позитронов. Эти теоретические ветви распада не наблюдались.

Известные изотопы двойного бета-распада [ править ]

Существует 35 изотопов природного происхождения, способных к двойному бета-распаду [ необходима ссылка ] . На практике распад можно наблюдать, когда одиночный бета-распад запрещен по закону сохранения энергии. Это происходит с элементами с четным атомным номером и четным числом нейтронов , которые более стабильны из-за спиновой связи. Когда также происходит одиночный бета-распад или альфа-распад, скорость двойного бета-распада обычно слишком мала, чтобы ее можно было наблюдать. Однако двойной бета-распад238U(также альфа-излучатель) был измерен радиохимически. Два других нуклида, в которых наблюдался двойной бета-распад,48Ca и 96Zr, также теоретически может одиночный бета-распад, но этот распад чрезвычайно подавлен и никогда не наблюдался.

Четырнадцать изотопов были экспериментально обнаружены в процессе двойного бета-распада с двумя нейтрино (β - β - ) или двойного захвата электрона (εε). [9] В таблице ниже указаны нуклиды с последними экспериментально измеренными периодами полураспада по состоянию на декабрь 2016 года, за исключением 124 Xe (для которого двойной захват электронов впервые наблюдался в 2019 году). Если указаны две неопределенности, первая является статистической неопределенностью, а вторая - систематической.

НуклидПериод полураспада, 10 21 годРежимПереходМетодикаЭксперимент
48Ca0,064+0,007
−0,006 ± 0,012
-0,009		β - β -непосредственныйНЕМО-3 [10]
76Ge1,926 ± 0,094β - β -непосредственныйGERDA [9]
78Kr9.2 +5,5
-2,6 ± 1,3		εεнепосредственныйБАКСАН [9]
82Se0,096 ± 0,003 ± 0,010β - β -непосредственныйНЕМО-3 [9]
96Zr0,0235 ± 0,0014 ± 0,0016β - β -непосредственныйНЕМО-3 [9]
100Пн0,00693 ± 0,00004β - β -непосредственныйНЕМО-3 [9]
0,69+0,10
-0,08 ± 0,07		β - β -0 + → 0 + 1Ge совпадение [9]
116CD0,028 ± 0,001 ± 0,003
0,0260,009
-0,005		β - β -непосредственныйНЕМО-3 [9]
ЭЛЕГАНТ IV [9]
128Te7200 ± 400
1800 ± 700		β - β -геохимический[9]
130Te0,82 ± 0,02 ± 0,06β - β -непосредственныйCUORE-0 [11]
124Xe18 ± 5 ± 1εεнепосредственныйXENON1T [12]
136Xe2,165 ± 0,016 ± 0,059β - β -непосредственныйEXO-200 [9]
130Ба(0,5 - 2,7)εεгеохимический[13] [14]
150Nd0,00911+0,00025
−0,00022 ± 0,00063		β - β -непосредственныйНЕМО-3 [9]
0,107+0,046
-0,026		β - β -0 + → 0 + 1Ge совпадение [9]
238U2,0 ± 0,6β - β -радиохимический[9]

Поиски двойного бета-распада в изотопах, которые представляют значительно большие экспериментальные проблемы, продолжаются. Одним из таких изотопов является 134Xe, который, как ожидается, будет распадаться в дополнение к136Xe. [15]

Следующие известные нуклиды с A ≤ 260 теоретически способны к двойному бета-распаду, где красный цвет - это изотопы, у которых скорость двойного бета измерена экспериментально, а черный цвет еще не измерен экспериментально: 46 Ca, 48 Ca , 70 Zn, 76 Ge , 80 Se, 82 Se , 86 Kr, 94 Zr, 96 Zr , 98 Mo, 100 Mo , 104 Ru, 110 Pd, 114 Cd, 116 Cd , 122 Sn,124 Sn, 128 Te , 130 Te , 134 Xe, 136 Xe , 142 Ce, 146 Nd, 148 Nd, 150 Nd , 154 Sm, 160 Gd, 170 Er, 176 Yb, 186 W, 192 Os, 198 Pt, 204 Hg , 216 Po, 220 Rn, 222 Rn, 226 Ra, 232 Th, 238 U , 244 Pu,248 Cm, 254 Cf, 256 Cf и 260 Fm. [16]

Следующие известные нуклиды с A ≤ 260 теоретически способны к двойному захвату электронов, где красный цвет - это изотопы, у которых измерена скорость двойного захвата электронов, а черный цвет еще не измерен экспериментально: 36 Ar, 40 Ca, 50 Cr, 54 Fe, 58 Ni, 64 Zn, 74 Se, 78 Kr , 84 Sr, 92 Mo, 96 Ru, 102 Pd, 106 Cd, 108 Cd, 112 Sn, 120 Te, 124 Xe , 126Xe, 130 Ba , 132 Ba, 136 Ce, 138 Ce, 144 Sm, 148 Gd, 150 Gd, 152 Gd, 154 Dy, 156 Dy, 158 Dy, 162 Er, 164 Er, 168 Yb, 174 Hf, 180 Вт, 184 Os, 190 Pt, 196 Hg, 212 Rn, 214 Rn, 218 Ra, 224 Th, 230 U, 236 Pu,242 Cm, 252 Fm и 258 No. [16]

Безнейтринный двойной бета-распад [ править ]

Основная статья: безнейтринный двойной бета-распад
Диаграмма Фейнмана безнейтринного двойного бета-распада с двумя нейтронами, распадающимися на два протона. Единственными испускаемыми продуктами в этом процессе являются два электрона, которые могут возникнуть, если нейтрино и антинейтрино являются одной и той же частицей (например, нейтрино Майорана), поэтому одно и то же нейтрино может испускаться и поглощаться внутри ядра. В обычном двойном бета-распаде два антинейтрино - по одному из каждой W-вершины - испускаются из ядра в дополнение к двум электронам. Таким образом, обнаружение безнейтринного двойного бета-распада является чувствительной проверкой того, являются ли нейтрино майорановскими частицами.

Если нейтрино является майорановской частицей (т. Е. Антинейтрино и нейтрино на самом деле являются одной и той же частицей), и хотя бы один тип нейтрино имеет ненулевую массу (что было установлено экспериментами по осцилляциям нейтрино ), то это возможно для безнейтринного двойного бета-распада. Безнейтринный двойной бета-распад - это процесс, нарушающий лептонное число . В простейшем теоретическом подходе, известном как обмен легкими нейтрино, нуклон поглощает нейтрино, испускаемое другим нуклоном. Обмениваемые нейтрино - виртуальные частицы .

Если в конечном состоянии находятся всего два электрона, полная кинетическая энергия электронов будет приблизительно равна разнице энергий связи начального и конечного ядер, а остальное будет составлять отдача ядер. Из-за сохранения импульса электроны обычно испускаются встречно. Скорость затухания этого процесса определяется выражением

где G - двухчастичный фактор фазового пространства, M - ядерный матричный элемент, а m ββ - эффективная майорановская масса электронного нейтрино. В контексте обмена легких майорановских нейтрино m ββ определяется выражением

где m i - массы нейтрино, а U ei - элементы матрицы Понтекорво – Маки – Накагавы – Сакаты (PMNS) . Следовательно, наблюдение безнейтринного двойного бета-распада, помимо подтверждения майорановской природы нейтрино, может дать информацию об абсолютном масштабе массы нейтрино и майорановских фазах в матрице PMNS, подлежащих интерпретации с помощью теоретических моделей ядра, которые определяют элементы ядерной матрицы. , и модели распада. [17] [18]

Наблюдение безнейтринного двойного бета-распада потребует, чтобы по крайней мере одно нейтрино было майорановской частицей , независимо от того, вызван ли этот процесс обменом нейтрино. [19]

Эксперименты [ править ]

Многочисленные эксперименты были посвящены поиску безнейтринного двойного бета-распада. Наиболее эффективные эксперименты имеют высокую массу распадающегося изотопа и низкий фон, а в некоторых экспериментах можно проводить дискриминацию частиц и отслеживание электронов. Чтобы удалить фон от космических лучей, большинство экспериментов проводится в подземных лабораториях по всему миру.

Недавние и предлагаемые эксперименты включают:

  • Завершенные эксперименты:
    • Gotthard TPC
    • Гейдельберг-Москва, 76 Ge детекторов (1997–2001).
    • IGEX, 76 Ge детекторов (1999–2002 гг.) [20]
    • NEMO , различные изотопы с использованием трековых калориметров (2003–2011)
    • Куоричино , 130 Te в ультрахолодных кристаллах TeO 2 (2003–2008 гг.) [21]
  • Эксперименты с данными по состоянию на ноябрь 2017 г .:
    • COBRA , 116 Cd в кристаллах CdZnTe при комнатной температуре
    • CUORE , 130 Te в ультрахолодных кристаллах TeO 2
    • EXO , поиск 136 Xe и 134 Xe
    • GERDA , детектор на 76 Ge
    • KamLAND-Zen , поиск 136 Xe. Сбор данных с 2011 г. [21]
    • Майорана с использованиемточечных детекторов 76 Ge p-типавысокой чистоты. [22]
    • XMASS с использованием жидкого Xe
  • Предлагаемые / будущие эксперименты:
    • CUPID, безнейтринный двойной бета-распад 100 Mo
    • СВЕЧИ, 48 Ca в CaF 2, в обсерватории Камиока
    • MOON, разработка детекторов на 100 Mo
    • AMoRE, кристаллы CaMoO 4, обогащенные 100 Mo, в подземной лаборатории Ян-Ян [23]
    • nEXO, с использованием жидкого 136 Xe в камере временной проекции [24]
    • ЛЕГЕНДА, безнейтринный двойной бета-распад 76 Ge.
    • LUMINEU изучает кристаллы ZnMoO 4, обогащенные 100 Mo, в LSM, Франция.
    • ДАЛЕЕ, ксеноновая TPC. NEXT-DEMO был запущен, а NEXT-100 будет запущен в 2016 году.
    • Жидкий сцинтиллятор СНО + будет изучать 130 Те
    • SuperNEMO , обновление NEMO, будет изучать 82 Se
    • TIN.TIN, детектор на 124 Sn в ИНО
    • PandaX- III, эксперимент с 200-1000 кг 90% -ного обогащенного 136 Xe

Статус [ править ]

В то время как некоторые эксперименты заявили об открытии безнейтринного двойного бета-распада, современные поиски не нашли никаких доказательств этого распада.

Противоречие между Гейдельбергом и Москвой [ править ]

Некоторые члены коллаборации Гейдельберг-Москва заявили об обнаружении безнейтринного бета-распада 76 Ge в 2001 году. [25] Это утверждение подверглось критике со стороны внешних физиков [1] [26] [27] [28], а также других членов группы. сотрудничество. [29] В 2006 году уточненная оценка тех же авторов показала, что период полураспада составлял 2,3 × 10 25  лет. [30] Этот период полураспада был исключен с высокой степенью достоверности в других экспериментах, в том числе в 76 Ge, проведенном GERDA. [31]

Текущие результаты [ править ]

По состоянию на 2017 год самые строгие ограничения на безнейтринный двойной бета-распад были получены от GERDA в 76 Ge, CUORE в 130 Te и EXO-200 и KamLAND-Zen в 136 Xe.

Одновременный бета-распад высшего порядка [ править ]

Для массовых чисел с более чем двумя бета-стабильными изобарами четырехкратный бета-распад и его обратный четырехкратный электронный захват были предложены в качестве альтернативы двойному бета-распаду в изобарах с наибольшим избытком энергии. Эти распады энергетически возможны в восьми ядрах, хотя частичные периоды полураспада по сравнению с одиночным или двойным бета-распадом, по прогнозам, будут очень длинными; следовательно, четырехкратный бета-распад вряд ли будет наблюдаться. Восемь ядер-кандидатов на четырехкратный бета-распад включают 96 Zr, 136 Xe и 150 Nd, способные к четырехкратному бета-минус распаду, и 124 Xe, 130 Ba, 148 Gd и 154Dy способен к четырехкратному распаду бета-плюс или захвату электронов. Теоретически четырехкратный бета-распад можно экспериментально наблюдать в трех из этих ядер, причем наиболее многообещающим кандидатом является 150 Nd. Тройной бета-распад также возможен для 48 Ca, 96 Zr и 150 Nd.

Более того, такая мода распада может быть безнейтринной в физике за пределами стандартной модели. [32] Безнейтринный четырехкратный бета-распад нарушит лептонное число на 4 единицы, в отличие от нарушения лептонного числа на две единицы в случае безнейтринного двойного бета-распада. Следовательно, не существует «теоремы о черном ящике», и нейтрино могут быть частицами Дирака, хотя и допускают процессы такого типа. В частности, если безнейтринный четырехкратный бета-распад будет обнаружен до безнейтринного двойного бета-распада, то ожидается, что нейтрино будут дираковскими частицами. [33]

Поиски тройного и четверного бета-распада в 150 Nd пока не увенчались успехом. [34]

См. Также [ править ]

  • Двойной захват электронов
  • Бета-распад
  • Нейтрино
  • Излучение частиц
  • Радиоактивный изотоп

Ссылки [ править ]

  1. ^ a b Джулиани, А .; Повес А. (2012). «Безнейтринный двойной бета-распад» (PDF) . Успехи физики высоких энергий . 2012 : 1–38. DOI : 10.1155 / 2012/857016 .
  2. ^ Гепперт-Майер, М. (1935). «Двойной бета-распад». Phys. Ред. 48 (6): 512–516. Полномочный код : 1935PhRv ... 48..512G . DOI : 10.1103 / PhysRev.48.512 .
  3. ^ Майорана, Э. (1937). "Теория симметрической дель-эллеттроне и позитроне". Il Nuovo Cimento (на итальянском языке). 14 (4): 171–184. Bibcode : 1937NCim ... 14..171M . DOI : 10.1007 / BF02961314 . S2CID 18973190 . 
  4. Перейти ↑ Furry, WH (1939). «О переходных вероятностях при двойном бета-распаде». Физический обзор . 56 (12): 1184–1193. Bibcode : 1939PhRv ... 56.1184F . DOI : 10.1103 / PhysRev.56.1184 .
  5. ^ а б в г е Барабаш, А.С. (2011). «Эксперимент двойного бета-распада: исторический обзор 75-летних исследований». Физика атомных ядер . 74 (4): 603–613. arXiv : 1104.2714 . Bibcode : 2011PAN .... 74..603B . DOI : 10.1134 / S1063778811030070 . S2CID 118716672 . 
  6. Перейти ↑ Fireman, E. (1948). «Двойной бета-распад». Физический обзор . 74 (9): 1201–1253. Bibcode : 1948PhRv ... 74,1201. . DOI : 10.1103 / PhysRev.74.1201 .
  7. ^ Ингрэм, MG; Рейнольдс, Дж. Х (1950). «Двойной бета-распад Те 130 ». Физический обзор . 78 (6): 822–823. Полномочный код : 1950PhRv ... 78..822I . DOI : 10.1103 / PhysRev.78.822.2 .
  8. ^ Эллиотт, SR; Хан, AA; Мо; МК (1987). «Прямое свидетельство двойного бета-распада двух нейтрино в 82 Se». Письма с физическим обзором . 59 (18): 2020–2023. Bibcode : 1987PhRvL..59.2020E . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.59.2020 . PMID 10035397 . 
  9. ^ a b c d e f g h i j k l m n Patrignani, C .; и другие. ( Группа данных по частицам ) (2016). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF) . Китайская физика C . 40 (10): 100001. Bibcode : 2016ChPhC..40j0001P . DOI : 10.1088 / 1674-1137 / 40/10/100001 . См. Стр. 768
  10. ^ Арнольд, Р .; и другие. ( Сотрудничество NEMO-3 ) (2016). «Измерение периода полураспада двойного бета-распада и поиск безнейтринного двойного бета-распада 48 Ca с помощью детектора NEMO-3». Physical Review D . 93 (11): 112008. arXiv : 1604.01710 . Bibcode : 2016PhRvD..93k2008A . DOI : 10.1103 / PhysRevD.93.112008 . S2CID 55485404 . 
  11. ^ Alduino, C .; и другие. ( Сотрудничество CUORE-0 ) (2016). "Измерение периода полураспада двойного бета-распада двух нейтрино 130 Te с помощью эксперимента CUORE-0". Европейский физический журнал C . 77 (1): 13. arXiv : 1609.01666 . Bibcode : 2017EPJC ... 77 ... 13 . DOI : 10.1140 / epjc / s10052-016-4498-6 . S2CID 73575079 . 
  12. ^ "Наблюдение двойного захвата электрона двумя нейтрино в 124 Xe с XENON1T". Природа . 568 (7753): 532–535. 2019. arXiv : 1904.11002 . DOI : 10.1038 / s41586-019-1124-4 .
  13. ^ А.П. Мешик; CM Hohenberg; О.В. Правдивцева; Я. С. Капуста (2001). «Слабый распад 130 Ba и 132 Ba: геохимические измерения» . Physical Review C . 64 (3): 035205 [6 страниц]. Bibcode : 2001PhRvC..64c5205M . DOI : 10.1103 / PhysRevC.64.035205 .
  14. ^ М. Пуйоль; Б. Марти; П. Бернард; П. Филиппот (2009). «Ксенон в архейском барите: слабый распад 130 Ba, массовое фракционирование изотопов и влияние на образование барита». Geochimica et Cosmochimica Acta . 73 (22): 6834–6846. Bibcode : 2009GeCoA..73.6834P . DOI : 10.1016 / j.gca.2009.08.002 .
  15. ^ Альберт, JB; и другие. (Сотрудничество EXO-200) (3 ноября 2017 г.). «Поиски двойного бета-распада 134 Xe с помощью EXO-200». Physical Review D . 96 (9): 092001. arXiv : 1704.05042 . Bibcode : 2017PhRvD..96i2001A . DOI : 10.1103 / PhysRevD.96.092001 . S2CID 28537166 . 
  16. ^ а б Третьяк В.И.; Здесенко, Ю.Г. (2002). «Таблицы данных о двойном бета-распаде - обновление». В. Data Nucl. Таблицы данных . 80 (1): 83–116. Bibcode : 2002ADNDT..80 ... 83T . DOI : 10.1006 / adnd.2001.0873 .
  17. ^ Grotz, K .; Клапдор, HV (1990). Слабое взаимодействие в ядерной, элементарной и астрофизике . CRC Press . ISBN 978-0-85274-313-3.
  18. ^ Klapdor-Kleingrothaus, HV; Штаудт, А. (1998). Неускорительная физика элементарных частиц (PDF) (Переиздание). IOP Publishing . ISBN  978-0-7503-0305-7.
  19. ^ Schechter, J .; Валле, JWF (1982). «Безнейтринный двойной β-распад в SU (2) × U (1) теориях». Physical Review D . 25 (11): 2951–2954. Bibcode : 1982PhRvD..25.2951S . DOI : 10.1103 / PhysRevD.25.2951 . ЛВП : 10550/47205 .
  20. ^ Aalseth, CE; и другие. (2000). "Последние результаты эксперимента по двойному бета-распаду IGEX 76 Ge". Физика атомных ядер . 63 (7): 1225–1228. Bibcode : 2000PAN .... 63.1225A . DOI : 10.1134 / 1.855774 . S2CID 123335600 . 
  21. ^ a b Швингенхойер, Б. (2013). «Состояние и перспективы поиска безнейтринного двойного бета-распада». Annalen der Physik . 525 (4): 269–280. arXiv : 1210,7432 . Bibcode : 2013AnP ... 525..269S . CiteSeerX 10.1.1.760.5635 . DOI : 10.1002 / andp.201200222 . S2CID 117129820 .  
  22. ^ Xu, W .; и другие. (2015). "Демонстратор Майораны: поиски безнейтринного двойного бета-распада 76Ge". Журнал физики: Серия конференций . 606 (1): 012004. arXiv : 1501.03089 . Bibcode : 2015JPhCS.606a2004X . DOI : 10.1088 / 1742-6596 / 606/1/012004 . S2CID 119301804 . 
  23. ^ Khanbekov, ND (2013). «AMoRE: Сотрудничество в поисках безнейтринного двойного бета-распада изотопа 100 Mo с помощью 40 Ca 100 MoO 4 в качестве криогенного сцинтилляционного детектора». Физика атомных ядер . 76 (9): 1086–1089. Bibcode : 2013PAN .... 76.1086K . DOI : 10.1134 / S1063778813090093 . S2CID 123287005 . 
  24. ^ Альберт, JB; и другие. (Сотрудничество nEXO) (2018). «Чувствительность и потенциал обнаружения nEXO к безнейтринному двойному бета-распаду». Physical Review C . 97 (6): 065503. arXiv : 1710.05075 . Bibcode : 2018PhRvC..97f5503A . DOI : 10.1103 / PhysRevC.97.065503 . S2CID 67854591 . 
  25. ^ Klapdor-Kleingrothaus, HV; Dietz, A .; Харни, HL; Кривошеина И.В. (2001). «Доказательства двойного бета-распада без нейтрино». Современная физика Буква A . 16 (37): 2409–2420. arXiv : hep-ph / 0201231 . Bibcode : 2001MPLA ... 16.2409K . DOI : 10.1142 / S0217732301005825 . S2CID 18771906 . 
  26. ^ Feruglio, F .; Strumia, A .; Виссани, Ф. (2002). «Колебания и сигналы нейтрино в экспериментах beta и 0nu2beta». Ядерная физика . 637 (1): 345–377. arXiv : hep-ph / 0201291 . Bibcode : 2002NuPhB.637..345F . DOI : 10.1016 / S0550-3213 (02) 00345-0 . S2CID 15814788 . 
  27. ^ Aalseth, CE; и другие. (2002). «Прокомментируйте« свидетельства двойного безейтринного распада бета » ». Современная физика Буква A . 17 (22): 1475–1478. arXiv : hep-ex / 0202018 . Bibcode : 2002MPLA ... 17.1475A . DOI : 10.1142 / S0217732302007715 . S2CID 27406915 . 
  28. ^ Здесенко, Ю.Г .; Даневич Ф.А.; Третьяк, В.И. (2002). « Действительно ли наблюдался безнейтринный двойной β-распад 76 Ge?» . Физика Письма Б . 546 (3-4): 206. Bibcode : 2002PhLB..546..206Z . DOI : 10.1016 / S0370-2693 (02) 02705-3 .
  29. ^ Бакаляров, AM; Балыш, А.Ю .; Беляев СТ; Лебедев В.И.; Жуков, С.В. (2005). «Результаты эксперимента по исследованию двойного бета-распада германия-76». Физика частиц и ядер. Письма . 2 (2005): 77–81. arXiv : hep-ex / 0309016 . Bibcode : 2003hep.ex .... 9016B .
  30. ^ Klapdor-Kleingrothaus, HV; Кривошеина И.В. (2006). «Свидетельства для наблюдения распада 0νββ: идентификация событий 0νββ по полному спектру». Современная физика Буква A . 21 (20): 1547. Bibcode : 2006MPLA ... 21,1547K . DOI : 10.1142 / S0217732306020937 .
  31. ^ Agostini, M .; и другие. ( Сотрудничество GERDA ) (2017). « Безфоновый поиск безнейтринного двойного β-распада 76 Ge с помощью GERDA». Природа . 544 (7648): 47–52. arXiv : 1703.00570 . Bibcode : 2017Natur.544 ... 47А . DOI : 10,1038 / природа21717 . PMID 28382980 . S2CID 4456764 .  
  32. ^ Heeck, J .; Родейоханн, В. (2013). «Безнейтринный четверной бета-распад». Письма еврофизики . 103 (3): 32001. arXiv : 1306.0580 . Bibcode : 2013EL .... 10332001H . DOI : 10.1209 / 0295-5075 / 103/32001 . S2CID 118632700 . 
  33. ^ Hirsch, M .; Srivastava, R .; Валле, JWF. (2018). «Можно ли когда-нибудь доказать, что нейтрино - это дираковские частицы?» . Физика Письма Б . 781 : 302–305. arXiv : 1711.06181 . Bibcode : 2018PhLB..781..302H . DOI : 10.1016 / j.physletb.2018.03.073 .
  34. ^ Барабаш, AS; Hubert, Ph .; Nachab, A .; Уматов В.И. (2019). «Поиски тройного и четверного β-распада Nd150». Physical Review C . 100 (4): 045502. arXiv : 1906.07180 . DOI : 10.1103 / PhysRevC.100.045502 . S2CID 189999159 . 

Внешние ссылки [ править ]

  • Двойной бета-распад на arxiv.org