Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску
Распад каона  (
K+
) на три пиона  (2 
π+
, 1 
π-
) - это процесс, который включает как слабые, так и сильные взаимодействия .

Слабые взаимодействия : Странный антикварк  (
s
) каона превращается в верхний антикварк  (
ты
) излучением
W+
бозон ; в
W+
бозон впоследствии распадается на нижний антикварк  (
d
) и ап-кварк  (
ты
).

Сильные взаимодействия : восходящий кварк (
ты
) излучает глюон  (
грамм
), который распадается на нижний кварк (
d
) и антикварк вниз (
d
).
Это список всех известных и предсказанных скалярных , псевдоскалярных и векторных мезонов . См. Список частиц для более подробного списка частиц, найденных в физике элементарных частиц .

Эта статья содержит список мезонов , нестабильных субатомных частиц, состоящих из одного кварка и одного антикварка . Они являются частью семейства адронных частиц - частиц, состоящих из кварков. Остальные члены семейства адронов - это барионы - субатомные частицы, состоящие из трех кварков. Основное различие между мезонами и барионами состоит в том, что мезоны имеют целочисленный спин (таким образом, являются бозонами ), в то время как барионы являются фермионами (полуцелые спины). Поскольку мезоны являются бозонами , принцип исключения Паулик ним не относится. Из-за этого они могут действовать как частицы, передающие силу на короткие расстояния, и, таким образом, играть роль в таких процессах, как ядерное взаимодействие .

Поскольку мезоны состоят из кварков, они участвуют как в слабом, так и в сильном взаимодействиях . Мезоны с чистым электрическим зарядом также участвуют в электромагнитном взаимодействии . Они классифицируются в соответствии с их кварковым содержанием, полным угловым моментом , четностью и различными другими свойствами, такими как C-четность и G-четность . Хотя ни один из мезонов не является стабильным, мезоны с меньшей массой , тем не менее, более стабильны, чем самые массивные мезоны, и их легче наблюдать и изучать на ускорителях частиц или в космических лучах.эксперименты. Кроме того, они обычно менее массивны, чем барионы, а это означает, что их легче получить в экспериментах, и они будут демонстрировать явления более высоких энергий раньше, чем барионы. Например, очарованный кварк впервые был обнаружен в J / Psi-мезоне (
Дж / ψ
) в 1974 г. [1] [2] и нижний кварк в ипсилонном мезоне (
ϒ
) в 1977 г. [3] Топ-кварк (последний и самый тяжелый кварк, открытый до настоящего времени) был впервые обнаружен в Фермилабе в 1995 году.

Каждому мезону соответствует своя античастица (антимезон), в которой кварки заменяются соответствующими им антикварками, и наоборот. Например, положительный пион (
π+
) состоит из одного верхнего кварка и одного нижнего антикварка; и соответствующая ему античастица отрицательный пион (
π-
), состоит из одного верхнего антикварка и одного нижнего кварка. Хотя тетракварки с двумя кварками и двумя антикварками могут считаться мезонами, они здесь не перечислены.

В этих списках встречаются следующие символы: I ( изоспин ), J ( полный угловой момент ), P ( четность ), C ( C-четность ), G ( G-четность ), u ( верхний кварк ), d ( нижний кварк ). , s ( странный кварк ), c ( очаровательный кварк ), b ( нижний кварк ), Q ( заряд ), B ( барионное число ), S ( странность ), C ( очарование ) и B ′ ( нижность ), а также широкий спектр субатомных частиц (наведите указатель мыши на название).

Сводная таблица [ править ]

Поскольку эта таблица была первоначально получена из опубликованных результатов, и многие из этих результатов были предварительными, до 64 мезонов в следующей таблице могут не существовать или иметь неправильную массу или квантовые числа.

Сводная таблица мезонов [4]
Легкий без запаха
(S = C = B = 0)		Странно
(S = ± 1, C = B = 0)		Очарованный, странный
(C = S = ± 1)		c
c
I G (J PC )I G (J PC )I G (J P )I G (J P )I G (J PC )

π±
1 - (0 - )Φ (1680)0 - (1 −− )
K±
1 / 2 (0 - )
D±
с		0 (0 - )
η
c(1S)		0 + (0 - + )

π0
1 - (0 - + )
ρ
3(1690)		1 + (3 −− )
K0
1 / 2 (0 - )
D* ±
с		0 ( ?? )Дж / ψ (1S)0 - (1 −− )
η0 + (0 - + )ρ (1700)1 + (1 −− )
K0
ю.ш.		1 / 2 (0 - )
D*
s0(2317) ±		0 (0 + )
χ
c0(1P)		0 + (0 ++ )

ж
0(500)		0 + (0 ++ )
а
2(1700)		1 - (2 ++ )
K0
л		1 / 2 (0 - )
D
s1(2460) ±		0 (1 + )
χ
c1(1P)		0 + (1 ++ )
ρ (770)1 + (1 −− )f 0 (1710)0 + (0 ++ )
K*
0(800)		1 / 2 (0 + )
D
s1(2536) ±		0 (1 + )
час
c(1P)		? ? (1 + - )
ω (782)0 - (1 −− )η (1760)0 + (0 - + )
K*
(892)		1 / 2 (1 - )
D
s2(2573)		0 ( ?? )
χ
c2(1P)		0 + (2 ++ )
η ′ (958)0 + (0 - + )π (1800)1 - (0 - + )
K
1(1270)		1 / 2 (1 + )
D*
s1(2700) ±		0 (1 - )
η
c(2S)		0 + (0 - + )

ж
0(980)		0 + (0 ++ )
ж
2(1810)		0 + (2 ++ )
K
1(1400)		1 / 2 (1 + )
D*
sJ(2860) ±		0 ( ?? )ψ (2S)0 - (1 −− )

а
0(980)		1 - (0 ++ )Х (1835 г.)? ? (? - + )
K*
(1410)		1 / 2 (1 - )
D
sJ(3040) ±		0 ( ?? )ψ (3770)0 - (1 −− )
φ (1020)0 - (1 −− )Х (1840 г.)? ? (? ?? )
K*
0(1430)		1 / 2 (0 + )Внизу
(B = ± 1)		Х (3823)? ? ( ?? - )

час
1(1170)		0 - (1 + - )
φ
3(1850)		0 - (3 −− )
K*
2(1430)		1 / 2 (2 + )Х (3872)0 + (1 ++ )

б
1(1235)		1 + (1 + - )
η
2(1870)		0 + (2 - + )К (1460)1 / 2 (0 - )
B±
1 / 2 (0 - )Х (3900) ±? (1 + )

а
1(1260)		1 - (1 ++ )
π
2(1880)		1 - (2 - + )
K
2(1580)		1 / 2 (2 - )
B0
1 / 2 (0 - )Х (3900) 0? ( ?? )

ж
2(1270)		0 + (2 ++ )ρ (1900)1 + (1 −− )К (1630)1 / 2 (? ? )
B±
/
B0
 Примесь
χ
c0(2P)		0 + (0 ++ )

ж
1(1285)		0 + (1 ++ )
ж
2(1910)		0 + (2 ++ )
K
1(1650)		1 / 2 (1 + )
B±
/
B0
/
B0
с/ b-барионная
смесь
χ
c2(2P)		0 + (2 ++ )
η (1295)0 + (0 - + )
ж
2(1950)		0 + (2 ++ )
K*
(1680)		1 / 2 (1 - )Х (3940)? ? (? ?? )
π (1300)1 - (0 - + )
ρ
3(1990)		1 + (3 −− )
K
2(1770)		1 / 2 (2 - )V cb и V ub Матричная
добавка CKM		Х (4020) ±? ( ?? )

а
2(1320)		1 - (2 ++ )
ж
2(2010)		0 + (2 ++ )
K*
3(1780)		1 / 2 (3 - )ψ (4040)0 - (1 −− )

ж
0(1370)		0 + (0 ++ )
ж
0(2020)		0 + (0 ++ )
K
2(1820)		1 / 2 (2 - )
B*
1 / 2 (1 - )Х (4050) ±? ( ?? )

час
1(1380)		? - (1 + - )
а
4(2040)		1 - (4 ++ )К (1830)1 / 2 (0 - )
B*
J(5732)		? ( ?? )Х (4140)0 + ( ?? + )

π
1(1400)		1 - (1 - + )
ж
4(2050)		0 + (4 ++ )
K*
0(1950)		1 / 2 (0 + )
B
1(5721) 0		1 / 2 (1 + )ψ (4160)0 - (1 −− )
η (1405)0 + (0 - + )
π
2(2100)		1 - (2 - + )
K*
2(1980)		1 / 2 (2 + )
B*
1(5721) 0		1 / 2 (2 + )Х (4160)? ? (? ?? )

ж
1(1420)		0 + (1 ++ )
ж
0(2100)		0 + (0 ++ )
K*
0(2045)		1 / 2 (4 + )Низ, странный
(B = ± 1, S = ∓1)		Х (4250) ±? ( ?? )
ω (1420)0 - (1 −− )
ж
2(2150)		0 + (2 ++ )
K
2(2250)		1 / 2 (2 - )Х (4260)? ? (1 −− )

ж
2(1430)		0 + (2 ++ )ρ (2150)1 + (1 −− )
K
3(2320)		1 / 2 (3 + )
B0
с		0 (0 - )Х (4350)0 + ( ?? + )

а
0(1450)		1 - (0 ++ )φ (2170)0 - (1 −− )
K*
5(2380)		1 / 2 (5 - )
B*
с		0 (1 - )Х (4360)? ? (1 −− )
ρ (1450)1 + (1 −− )
ж
0(2200)		0 + (0 ++ )
k
4(2500)		1 / 2 (4 - )
B
s1(5830) 0		0 (1 + )ψ (4415)0 - (1 −− )
η (1475)0 + (0 - + )f J (2200)0 + (2 ++
или 4 ++ )		К (3100)? ? (? ?? )
B*
s2(5840) 0		0 (2 + )Х (4430) ±? (1 + )

ж
0(1500)		0 + (0 ++ )Зачарованный
(C = ± 1)
B*
sJ(5850)		? ( ?? )Х (4660)? ? (1 −− )

ж
1(1510)		0 + (1 ++ )η (2225)0 + (0 - + )Внизу, очарованный
(B = C = ± 1)		б
б

f ′
1(1525)		0 + (2 ++ )
ρ
3(2250)		1 + (3 −− )
D±
1 / 2 (0 - )
η
б(1S)		0 + (0 - + )

ж
2(1565)		0 + (2 ++ )ж 2 (2300)0 + (2 ++ )
D0
1 / 2 (0 - )
B±
c		0 (0 - )Υ (1S)0 - (1 −− )
ρ (1570)1 + (1 −− )
ж
4(2300)		0 + (4 ++ )
D*
(2007) 0		1 / 2 (1 - )
χ
b0(1P)		0 + (0 ++ )

час
1(1595)		0 - (1 + - )
ж
0(2330)		0 + (0 ++ )
D*
(2010) ±		1 / 2 (1 - )
χ
b1(1P)		0 + (1 ++ )

π
1(1600)		1 - (1 - + )
ж
2(2340)		0 + (2 ++ )
D*
0(2400) 0		1 / 2 (0 + )
χ
b0(2P)		0 + (0 ++ )

а
1(1640)		1 - (1 ++ )
ρ
5(2350)		1 + (5 −− )
D*
0(2400) ±		1 / 2 (0 + )
час
б(1P)		? ? (1 + - )

ж
2(1640)		0 + (2 ++ )
а
6(2450)		1 - (6 ++ )
D
1(2420) 0		1 / 2 (1 + )
χ
Би 2(1P)		0 + (2 ++ )

η
2(1645)		0 + (2 - + )
ж
6(2510)		0 + (6 ++ )
D
1(2420) ±		1 / 2 (? ? )
η
б(2S)		0 + (0 - + )
ω (1650)0 - (1 −− )Другой свет
D
1(2430) 0		1 / 2 (1 + )Υ (2S)0 - (1 −− )

ω
3(1670)		0 - (3 −− )Дальнейшие государства
D*
2(2460) 0		1 / 2 (2 + )Υ (1D)0 - (2 −− )

π
2(1670)		1 - (2 - + )
D*
2(2460) ±		1 / 2 (2 + )
χ
b0(2P)		0 + (0 ++ )
Д (2550) 01 / 2 (0 - )
χ
b1(2P)		0 + (1 ++ )
Д (2600)1 / 2 (? ? )
час
б(2P)		? ? (1 + - )

D*
(2640) ±		1 / 2 (? ? )
χ
Би 2(2P)		0 + (2 ++ )
D (2750)1 / 2 (? ? )Υ (3S)0 - (1 −− )

χ
б(3P)		? ? ( ?? + )
Υ (4S)0 - (1 −− )
Х (10610) ±1 + (1 + )
Х (10610) 01 + (1 + )
Х (10650) ±? + (1 + )
Υ (10860)0 - (1 −− )
Υ (11020)0 - (1 −− )

Буква «f» в названии мезона означает, что это скалярный мезон (в отличие от псевдоскалярного мезона), а буква «a» в названии мезона означает, что это аксиально-векторный мезон. (в отличие от обычного векторного мезона), также известного как изоскалярный векторный мезон, в то время как буквы «b» и «h» относятся к аксиально-векторным мезонам с положительной четностью, отрицательной C-четностью и квантовыми числами I G, равными 1 + и 0. - соответственно. [5] Мезоны «f», «a», «b» и «h» не перечислены в таблицах ниже, а их внутренняя структура и кварковое содержание - предмет продолжающихся исследований. [6] [7] Частица, описанная в таблице выше как f 0(500) исторически был известен под двумя другими названиями: f 0 (600) и σ (сигма). [8]

Полный набор соглашений об именовании мезонов изложен в обзорной статье 2017 года для группы данных частиц, которая также содержит таблицу, отображающую общие имена до 2016 года в новые стандартные соглашения об именах групп данных частиц для мезонов XYZ. [9]

Свойства мезона [ править ]

Ниже перечислены подробности для всех известных и предсказанных псевдоскалярных ( J P = 0 - ) и векторных ( J P = 1 - ) мезонов.

Свойства и кварковое содержание частиц приведены в таблице ниже; для соответствующих античастиц просто замените кварки на антикварки (и наоборот) и поменяйте знак Q, B, S, C и B '. Частицы, помеченные знаком † рядом с их именами, были предсказаны стандартной моделью, но еще не наблюдались. Значения, выделенные красным цветом , не были точно установлены экспериментально, но предсказываются кварковой моделью и согласуются с измерениями.

Псевдоскалярные мезоны [ править ]

Псевдоскалярные мезоны

Имя частицы
Символ частицы
Символ античастицы
Содержание кварка		Масса покоя ( МэВ / c 2 )I GJ P CSCB 'Средний срок службы ( а )Обычно распадается до
(> 5% распадов)
Пион [10]π+π-тыd139,570 18 ± 0,000 351 -0 -000(2,6033 ± 0,0005) × 10 −8μ+ + νμ
Пион [11]π0Себя[а]134,9766 ± 0,00061 -0 - +000(8,52 ± 0,18) × 10 −17γ + γ
Эта-мезон [12]ηСебя[а]547,862 ± 0,0180 +0 - +000(5,02 ± 0,19) × 10 −19 [б]γ + γ или же
π0 + π0 + π0 или же
π+ + π0 + π-
Это простой мезон [13]η ′(958)Себя[а]957,78 ± 0,060 +0 - +000(3,32 ± 0,15) × 10 −21 [б]π+ + π- + ηили
(ρ0 + γ) / (π+ + π- + γ) или же
π0 + π0 + η
Очарованный эта-мезон [14]ηc(1S)Себяcc2 983 0,6 ± 0,70 +0 - +000(2,04 ± 0,05) × 10 -23 [б]Видеть ηc режимы распада
Нижний эта-мезон [15]ηб(1S)Себябб9 398 0,0 ± 3,20 +0 - +000НеизвестныйВидеть ηб режимы распада
Каон [16]K+K-тыs493,677 ± 0,0161 / 20 -100(1,2380 ± 0,0021 ) × 10 −8μ+ + νμ или же
π+ + π0 или же
π0 + е+ + νе или же
π+ + π+ + π-
Каон [17]K0K0ds497,614 ± 0,0241 / 20 -100[c][c]
K-шорт [18]K0 ю.ш.Себя[e]497,614 ± 0,024 [д]1 / 20 -(*)00(8,954 ± 0,004) × 10 −11π+ + π- или же

π0 + π0

K-Long [19]K0 лСебя[e]497,614 ± 0,024 [д]1 / 20 -(*)00(5,116 ± 0,021) × 10 −8π± + е∓ + νе или же
π± + μ∓ + νμ или же
π0 + π0 + π0 или же
π+ + π0 + π-
D-мезон [20]D+D-cd1 869 0,61 ± 0,101 / 20 -0+10(1,040 ± 0,007) × 10 −12Видеть D+ режимы распада
D-мезон [21]D0D0cты1 864 0,84 ± 0,071 / 20 -0+10(4,101 ± 0,015) × 10 −13Видеть D0 режимы распада
странный D-мезон [22]D+ сD- сcs1 968 .30 ± 0,1100 -+1+10(5,00 ± 0,07) × 10 −13Видеть D+ с режимы распада
В-мезон [23]B+B-тыб5 279 0,26 ± 0,171 / 20 -00+1(1,638 ± 0,004) × 10 −12Видеть B+ режимы распада
В-мезон [24]B0B0dб5 279 0,58 ± 0,171 / 20 -00+1(1,519 ± 0,009) × 10 −12Видеть B0 режимы распада
Странный B-мезон [25]B0 сB0 сsб5 366 0,77 ± 0,2400 -−10+1(1,512 ± 0,007) × 10 −12Видеть B0 с режимы распада
Зачарованный B-мезон [26]B+ cB- сcб6 275 0,6 ± 1,100 -0+1+1(4,52 ± 0,33) × 10 −13Видеть B+ c режимы распада

[a] ^ Состав неточен из-за ненулевых масс кварков.
[b] ^ PDG сообщает ширину резонанса (Γ). При этом преобразование τ = ħ / Γ дается вместо этого.
[c] ^ Сильное собственное состояние . Нет определенного срока службы (см. Примечания к каонам ниже)
[d] ^ Масса
K0
л и
K0
ю.ш. даны как
K0
. Однако известно, что разница в массах
K0
л и
K0
ю.ш. в порядке 2,2 × 10 −11  МэВ / c 2 . [19]
[e] ^ Слабое собственное состояние . В макияже отсутствует небольшой член, нарушающий CP (см. Примечания к нейтральным каонам ниже).

Векторные мезоны [ править ]

Векторные мезоны

Имя частицы
Символ частицы
Символ античастицы
Содержание кварка		Масса покоя ( МэВ / c 2 )I GJ P CSCB 'Средний срок службы ( а )Обычно распадается до
(> 5% распадов)
Заряженный ро-мезон [27]ρ+(770)ρ-(770)тыd775,11 ± 0,341 +1 -000(4,41 ± 0,02) × 10 -24 [f] [г]π± + π0
Нейтральный ро-мезон [27]ρ0(770)Себя775,26 ± 0,251 +1 −−000(4,45 ± 0,03) × 10 -24 [f] [г]π+ + π-
Омега-мезон [28]ω(782)Себя782,65 ± 0,120 -1 −−000(7,75 ± 0,07) × 10 -23 [f]π+ + π0 + π- или же
π0 + γ
Фи-мезон [29]ϕ(1020)Себяss1 019 0,461 ± 0,0190 -1 −−000(1,54 ± 0,01) × 10 −22 [f]K+ + K- или же
K0 ю.ш. + K0 лили
(ρ + π) / (π+ + π0 + π-)
Дж / пси [30]Дж / ψСебяcc3 096 0,916 ± 0,0110 -1 −−000(7,09 ± 0,21) × 10 −21 [f]Видеть Дж / ψ(1S) режимы распада
Ипсилон-мезон [31]ϒ(1S)Себябб9 460 0,30 ± 0,260 -1 −−000(1,22 ± 0,03) × 10 -20 [f]Видеть ϒ(1S) режимы распада
Каон [32]K∗ +K∗ -тыs891,66 ± 0,261 / 21 -100(3,26 ± 0,06) × 10 -23 [f] [г]Видеть K*(892) моды распада
Каон [32]K∗ 0K∗ 0ds895,81 ± 0,191 / 21 -100(1,39 ± 0,02) × 10 -23 [f]Видеть K*(892) моды распада
D-мезон [33]D∗ +(2010)D∗ -(2010)cd2 010 0,26 ± 0,071 / 21 -0+10(7,89 ± 0,17) × 10 −21 [f]D0 + π+ или же
D+ + π0
D-мезон [34]D∗ 0(2007)D∗ 0(2007)cты2 006 0,96 ± 0,101 / 21 -0+10>3,1 × 10 −22 [f]D0 + π0 или же
D0 + γ
Странный D-мезон [35]D∗ + sD∗ - scs2 112 0,1 ± 0,401 -+1+10>3,4 × 10 −22 [f]D∗ + + γ или же
D∗ + + π0
B-мезон [36]B∗ +B∗ -тыб5 325 0,2 ± 0,41 / 21 -00+1НеизвестныйB+ + γ
B-мезон [36]B∗ 0B∗ 0dб5 325 0,2 ± 0,41 / 21 -00+1НеизвестныйB0 + γ
Странный B-мезон [37]B∗ 0 сB∗ 0 сsб5 415 0,4+2,4
-2,1		01 -−10+1НеизвестныйB0 с+γ
Зачарованный B-мезон †B∗ + cB∗ - ccбНеизвестный01 -0+1+1НеизвестныйНеизвестный

[f] ^ PDG сообщает ширину резонанса (Γ). При этом преобразование τ = ħ / Γ дается вместо этого.
[g] ^ Точное значение зависит от используемого метода. См. Данную ссылку для подробностей.

Заметки о нейтральных каонах [ править ]

С нейтральными каонами есть две сложности : [38]

  • Из - за нейтральное перемешивание каонного , тоK0 ю.ш. и K0 лне собственные из необычности . Однако они являются собственными состояниями слабого взаимодействия, которое определяет, как они распадаются , поэтому это частицы с определенным временем жизни .
  • Приведенные в таблице линейные комбинации дляK0 ю.ш. и K0 лне совсем корректны, так как есть небольшая поправка из-за нарушения CP . См. Нарушение CP в каонах .

Обратите внимание, что эти проблемы в принципе существуют и для других нейтральных ароматизированных мезонов; однако слабые собственные состояния считаются отдельными частицами только для каонов из-за их резко различающихся времен жизни. [38]

См. Также [ править ]

  • Список барионов
  • Список частиц
  • Хронология открытий частиц

Ссылки [ править ]

  1. ^ JJ Aubert et al. (1974)
  2. ^ JE Огюстин и др. (1974)
  3. ^ SW Herb et al. (1977)
  4. ^ KA Olive et al . (2014): Сводная таблица мезонов
  5. ^ Кан Чен и др., "Легкие аксиальные векторные мезоны" Phys. Ред. D 91, 074025 (2015) doi: 10.1103 / PhysRevD.91.074025 копия в открытом доступе доступна по адресу https://arxiv.org/abs/1501.07766
  6. ^ М. Танабаши и др. (Группа данных по частицам), Phys. Ред. D 98, 030001 (2018) http://pdg.lbl.gov/2019/reviews/rpp2018-rev-scalar-mesons.pdf
  7. ^ Eef ван Беверен, Джордж Рапп, «Скалярные и аксиально-векторных мезонов» (2007) (пленарный доклад на IV Международной конференции по Кварки и ядерной физики (QNP06), Мадрид, 5-10 июня 2006 с последующими поправками) по протоколу HTTPS: / /arxiv.org/abs/hep-ph/0610199
  8. ^ JR Pelaez (2016) (копия в открытом доступе доступна по адресу https://arxiv.org/abs/1510.00653 ) («Существование и свойства сигма-мезона вызывали споры в течение почти шести десятилетий, несмотря на то, что он играл центральную роль в спонтанном киральная симметрия КХД или в притяжении нуклон-нуклон. Эта полемика также подпитывается убедительными указаниями на то, что это не обычный кварк-антикварковый мезон »).
  9. ^ C. Patrignani et al. (Группа данных по частицам), Chin. Phys. C, 40, 100001 (2016) и обновление 2017 г. http://pdg.lbl.gov/2017/reviews/rpp2017-rev-naming-scheme-hadrons.pdf
  10. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -π±
  11. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -π0
  12. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -η
  13. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -η ′
  14. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -ηc
  15. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -ηб
  16. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -K±
  17. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -K0
  18. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -K0 ю.ш.
  19. ^ а б К.А. Olive et al . (2014): Списки частиц -K0 л
  20. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -D±
  21. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -D0
  22. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -D± с
  23. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -B±
  24. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -B0
  25. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -B0 с
  26. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -B± c
  27. ^ а б К.А. Olive et al . (2014): Списки частиц -ρ
  28. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -ω(782)
  29. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -ϕ
  30. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц - J / Ψ
  31. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -ϒ(1S)
  32. ^ а б К.А. Olive et al . (2014): Списки частиц -K*(892)
  33. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -D∗ ±(2010)
  34. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -D∗ 0(2007)
  35. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -D∗ ± s
  36. ^ а б К.А. Olive et al . (2014): Списки частиц -B*
  37. ^ KA Olive et al . (2014): Списки частиц -B* s
  38. ^ а б Дж. Кронин (1980)

Библиография [ править ]

  • Дж. Р. Пелаэз (2016). «От противоречия к точности сигма-мезона: обзор состояния необычного резонанса f0 (500)» (PDF) . Отчеты по физике . 658 : 1–111. DOI : 10.1016 / j.physrep.2016.09.001 . S2CID  118569293 .
  • KA Olive; и другие. ( Группа данных по частицам ) (2014). «Обзор физики элементарных частиц». Китайская физика C . 38 (9): 1–708. arXiv : 1412.1408 . DOI : 10.1088 / 1674-1137 / 38/9/090001 . PMID  10020536 .
  • МС Соцци (2008a). «Паритет». Дискретные симметрии и нарушение CP: от эксперимента к теории . Издательство Оксфордского университета . стр.  15 -87. ISBN 978-0-19-929666-8.
  • МС Соцци (2008a). «Спряжение зарядов». Дискретные симметрии и нарушение CP: от эксперимента к теории . Издательство Оксфордского университета . стр.  88 -120. ISBN 978-0-19-929666-8.
  • МС Соцци (2008c). «CP-симметрия». Дискретные симметрии и нарушение CP: от эксперимента к теории . Издательство Оксфордского университета . стр.  231 -275. ISBN 978-0-19-929666-8.
  • К. Амслер; и другие. ( Группа данных по частицам ) (2008). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF) . Физика Письма Б . 667 (1): 1–1340. Bibcode : 2008PhLB..667 .... 1A . DOI : 10.1016 / j.physletb.2008.07.018 . PMID  10020536 .
  • SSM Wong (1998). «Структура нуклона». Вводная ядерная физика (2-е изд.). Джон Вили и сыновья . С. 21–56. ISBN 0-471-23973-9.
  • Р. Шанкар (1994). Принципы квантовой механики (2-е изд.). Пленум Пресс . ISBN 0-306-44790-8.
  • К. Готфрид, В. Ф. Вайскопф (1986). «Адронная спектроскопия: G-четность». Концепции физики элементарных частиц . 2 . Издательство Оксфордского университета . стр.  303 -311. ISBN 0-19-503393-0.
  • Дж. В. Кронин (1980). «Нарушение симметрии CP - поиск его происхождения» (PDF) . Нобелевская лекция . Нобелевский фонд . 212 (4500): 1221–8. DOI : 10.1126 / science.212.4500.1221 . PMID  17738818 .
  • В.Л. Фитч (1980). "Открытие заряда - асимметрии четности сопряжения" (PDF) . Нобелевская лекция . Нобелевский фонд . 212 (4498): 989–93. DOI : 10.1126 / science.212.4498.989 . PMID  17779955 .
  • SW Herb; и другие. (1977). «Наблюдение димюонного резонанса на энергии 9,5 Гэв в столкновениях протонов с ядрами с энергией 400 ГэВ». Письма с физическим обзором . 39 (5): 252–255. Bibcode : 1977PhRvL..39..252H . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.39.252 . ОСТИ  1155396 .
  • JJ Aubert; и другие. (1974). «Экспериментальное наблюдение тяжелой частицы J» . Письма с физическим обзором . 33 (23): 1404–1406. Bibcode : 1974PhRvL..33.1404A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.33.1404 .
  • JE Augustin; и другие. (1974). «Открытие узкого резонанса в е + е - аннигиляции» . Письма с физическим обзором . 33 (23): 1406–1408. Bibcode : 1974PhRvL..33.1406A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.33.1406 .
  • М. Гелл-Манн (1964). «Схема барионов и мезонов». Письма по физике . 8 (3): 214–215. Bibcode : 1964PhL ..... 8..214G . DOI : 10.1016 / S0031-9163 (64) 92001-3 .
  • Э. Вигнер (1937). «О последствиях симметрии ядерного гамильтониана на спектроскопию ядер». Физический обзор . 51 (2): 106–119. Bibcode : 1937PhRv ... 51..106W . DOI : 10.1103 / PhysRev.51.106 .
  • В. Гейзенберг (1932). "Über den Bau der Atomkerne I". Zeitschrift für Physik (на немецком языке). 77 (1–2): 1–11. Bibcode : 1932ZPhy ... 77 .... 1H . DOI : 10.1007 / BF01342433 . S2CID  186218053 .
  • В. Гейзенберг (1932). "Убер ден Бау дер Атомкерне II". Zeitschrift für Physik (на немецком языке). 78 (3–4): 156–164. Bibcode : 1932ZPhy ... 78..156H . DOI : 10.1007 / BF01337585 . S2CID  186221789 .
  • В. Гейзенберг (1932). «Убер ден Бау дер Атомкерне III». Zeitschrift für Physik (на немецком языке). 80 (9–10): 587–596. Bibcode : 1933ZPhy ... 80..587H . DOI : 10.1007 / BF01335696 . S2CID  126422047 .

Внешние ссылки [ править ]

  • Группа данных по частицам - Обзор физики элементарных частиц (2008)
  • Мезоны стали понятными , интерактивная визуализация, позволяющая сравнивать физические свойства