В физике высоких энергий , А векторный мезон представляет собой мезон с полным спином 1 и нечетной четности (обычно , как отмечалось J P = 1 - ). Векторные мезоны наблюдались в экспериментах с 1960-х годов и хорошо известны своей спектральной картиной масс. [1]
Векторные мезоны контрастируют с псевдовекторными мезонами , которые также имеют полный спин 1, но вместо этого имеют четность. Векторные и псевдовекторные мезоны также различаются тем, что спектроскопия векторных мезонов имеет тенденцию показывать почти чистые состояния составляющих ароматов кварков , тогда как псевдовекторные мезоны и скалярные мезоны имеют тенденцию выражаться как композиты смешанных состояний.
Уникально чистые вкусовые качества
Поскольку развитие кварковой модели по Мюррей Гелл-Манн (и независимо друг от друга Джорджа Цвейга , а), [2] [3] [4] вектор - мезонов продемонстрировали спектроскопии чистых состояний. Тот факт, что ро-мезон I = 1 (ρ) и омега-мезон I = 0 (ω) имеют примерно одинаковую массу с центром на 770– 780 МэВ / c 2 , в то время как фи-мезон (φ) имеет большую массу около1020 МэВ / c 2 , указывает на то, что векторные мезоны из легких кварков появляются в почти чистых состояниях, причем φ-мезон имеет почти 100-процентную амплитуду скрытой странности .
Эти почти чистые состояния, характерные для векторных мезонов, совсем не проявляются в мультиплетах псевдоскалярных или скалярных мезонов и могут лишь незначительно реализовываться среди мультиплетов тензорных и псевдовекторных мезонов. Этот факт делает векторные мезоны отличным средством исследования кваркового аромата других типов мезонов, измеряемого по соответствующим скоростям распада не-векторных мезонов на различные типы векторных мезонов. Подобные эксперименты очень показательны для теоретиков, которые стремятся определить ароматический состав мезонов в смешанном состоянии.
Основа мезонной спектроскопии
При более высоких массах векторные мезоны включают в свою структуру очаровательные и нижние кварки . В этой области, как правило, выделяются радиационные процессы , при этом тяжелые тензорные и скалярные мезоны преимущественно распадаются на векторные мезоны из-за испускания фотонов . Псевдовекторные мезоны аналогичным образом переходят в псевдоскалярные мезоны. Поскольку большая часть спектра тяжелых мезонов связана с радиационными процессами с векторными мезонами, можно думать, что векторные мезоны образуют своего рода основу для спектроскопии мезонов в целом.
Некоторые векторные мезоны могут быть измерены с очень высокой точностью по сравнению с другими мезонами. Это связано с тем, что они имеют те же квантовые числа, что и фотон, J PC = 1 −− . Поэтому они возникают в электрон-позитронных столкновениях в процессе, что дает экспериментально более четкий сигнал по сравнению с другими измерениями, в которых используются адронные процессы. Векторные мезоны играют огромную роль в изучении сильной адронной силы.
Список векторных мезонов
Смотрите также
Рекомендации
- ^ Nichitiu, F. (2 ноября 1995). «Введение в векторный мезон» (PDF) . Проверено 1 июня 2021 года .
- ^ Гелл-Манн, М. (4 января 1964 г.). «Схематическая модель барионов и мезонов». Письма по физике . 8 (3): 214–215. Bibcode : 1964PhL ..... 8..214G . DOI : 10.1016 / S0031-9163 (64) 92001-3 .
- ^ Цвейг, Г. (17 января 1964 г.). Модель SU (3) для симметрии сильного взаимодействия и ее нарушения (PDF) (Отчет). Отчет ЦЕРН № 8182 / TH.401.
- ^ Цвейг, Г. (1964). Модель SU (3) для симметрии сильного взаимодействия и ее нарушения: II (PDF) (Отчет). Отчет ЦЕРН № 8419 / TH.412.