Диаграмма Фейнмана наиболее распространенных ϕ распад мезона | |
Сочинение | ϕ0 : s s |
---|---|
Статистика | Бозонный |
Взаимодействия | Сильный , Слабый |
Символ | ϕ , ϕ0 |
Античастица | Себя |
Масса | 1 019 0,461 ± 0,020 МэВ / c 2 |
Электрический заряд | 0 |
В физике элементарных частиц , то фи-мезон или
ϕ
мезон - векторный мезон, образованный странным кварком и странным антикварком . Это было
ϕ
необычная склонность мезона распадаться на
K0
и
K0
это привело к открытию правила OZI . Имеет массу1 019 0,461 ± 0,020 МэВ / c 2 и среднее время жизни 1,55 ± 0,01 · 10 −22 с .
Свойства [ править ]
Наиболее распространенные режимы распада
ϕ
мезон
K+
K-
в 48,9% ± 0,5% ,
K0
ю.ш.
K0
л в 34,2% ± 0,4% , и различные неразличимые комбинации
ρ
с и пионы на15,3% ± 0,3% . [1] Во всех случаях он распадается из-за сильного взаимодействия . Пионный канал наивно был бы доминирующим каналом распада, потому что коллективная масса пионов меньше, чем масса каонов, что делает его энергетически выгодным; однако он подавляется правилом OZI.
Имя частицы | Символ частицы | Символ античастицы | Содержание кварка | Масса покоя ( МэВ / c 2 ) | I G | J P C | S | C | B ' | Среднее время жизни ( лет ) | Обычно распадается на (> 5% распадов) |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Фи-мезон [2] | ϕ (1020) | Себя | ss | 1 019,461 ± 0,020 | 0 - | 1 −− | 0 | 0 | 0 | 1,55 ± 0,01 × 10 −22 [f] | K+ + K- или же K0 ю.ш. + K0 лили (ρ + π) / (π+ + π0 + π-) |
Кварковый состав
ϕ
мезон можно рассматривать как смесь между
s
s
, тыты, и dd заявляет, но это очень почти чистый
s
s
государственный. [3] Это может быть показано деконструируя волновую функцию из
ϕ
на составные части. Мы видим, что
ϕ
и
ω
мезоны представляют собой смеси волновых функций SU (3) следующим образом.
- ,
- ,
куда
- - угол смешивания нонет,
- и
- .
Угол смешивания, при котором компоненты полностью разъединяются, может быть рассчитан как примерно 35,3˚. Угол смешивания
ϕ
и
ω
состояний рассчитывается исходя из масс каждого состояния примерно 35˚, что очень близко к максимальной развязке. Следовательно
ϕ
мезон почти чистый
s
s
государственный. [3]
История [ править ]
Существование
ϕ
мезон был впервые предложен японским американским физиком элементарных частиц Дж. Дж. Сакураи в 1962 г. как резонансное состояние междуK0 и K0. [4] Это было обнаружено позже в 1962 году Коннолли и др. в 20-дюймовой водородной пузырьковой камере в синхротроне с переменным градиентом (AGS) в Брукхейвенской национальной лаборатории в Аптауне, штат Нью-Йорк, пока они изучалиK-п+столкновения примерно при 2,23 ГэВ / c . [5] [6] По сути, реакция включала пучок
K-
s ускоряется до высоких энергий для столкновения с протонами.
В
ϕ
мезон имеет несколько возможных режимов распада. Наиболее энергетически предпочтительный режим включает в себя
ϕ
мезон распадается на 3 пиона , чего наивно ожидать. Однако вместо этого мы наблюдаем, что он чаще всего распадается на 2 каона . [7] Между 1963 и 1966 годами 3 человека, Сусуму Окубо , Джордж Цвейг и Югоро Иидзука, независимо друг от друга предложили правило для объяснения наблюдаемого подавления распада трех пионов. [8] [9] [10] Это правило теперь известно как правило OZI и также является общепринятым объяснением необычно долгого срока службыДж / ψ и ϒмезоны. [7] А именно, в среднем они длятся ~ 7 · 10 −21 с и ~ 1,5 · 10 −20 с соответственно. [7] Это сравнивается со средним нормальным временем жизни мезона, распадающегося под действием сильного взаимодействия, которое составляет порядка 10 -23 с . [7]
В 1999 г.
ϕ
завод под названием DAFNE (или DA
ϕ
NE, поскольку F означает "
ϕ
Завод ») начал работу по изучению распада
ϕ
мезон во Фраскати , Италия . [6] Он производит
ϕ
мезонов через электрон - позитронных столкновений. Он имеет множество детекторов, в том числе детектор KLOE, который работал в начале своей работы.
См. Также [ править ]
- Чармониум
- Список мезонов
- Список частиц
- Кварковая модель
Ссылки [ править ]
- ^ Накамура, К .; и другие. "Списки частиц -ϕ" (PDF) . Дата обращения 5 мая 2017 .
- ^ Танабаши, М .; и другие. "Списки частиц -ϕ" . Проверено 17 фев 2019 .
- ^ a b Накамура, К. "14. Модель кварка" (PDF) . Дата обращения 5 мая 2017 .
- ↑ Сакураи, JJ (1 декабря 1962 г.). «Возможное существование векторного мезона с T = 0 при энергии 1020 МэВ» . Письма с физическим обзором . 9 (11): 472–475. Полномочный код : 1962PhRvL ... 9..472S . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.9.472 . Дата обращения 5 мая 2017 .
- ^ Коннолли, Польша; Hart, EL; Лай, кВт; Лондон, G .; Moneti, GC; Рау, RR; Самиос, Н. П.; Skillicorn, IO; Ямамото, СС; Goldberg, M .; Гундзик, М .; Leitner, J .; Лихтман, С. (15 апреля 1963 г.). «Существование и свойстваϕМезон» . Physical Review Letters : 371-376. Bibcode : 1963PhRvL..10..371C . Дои : 10,1103 / PhysRevLett.10.371 . Osti 12491318 . Retrieved +5 May +2017 .
- ^ a b "K для KLOE ... ... и Z для Zweig - CERN Courier" . cerncourier.com . Дата обращения 6 мая 2017 .
- ^ а б в г Гриффитс, Дэвид (2008). Введение в элементарные частицы (2-е изд.). Вайнхайм: Wiley-VCH. ISBN 978-3-527-40601-2.
- ^ С. Окубо, Phys. Lett. 5 , 1975 (1963).
- ^ Г. Цвейг, Отчет ЦЕРН № 8419 / TH412 (1964).
- ^ J. Иизука, Prog. Теор. Phys. Дополнение 37 , 21 (1966).