Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску
Рис. 1. Базовый интерферометр Майкельсона без оптического источника и детектора.
Это изображение демонстрирует простой, но типичный интерферометр Майкельсона. Ярко-желтая линия указывает путь света.

Интерферометр Майкельсона является общей конфигурации для оптической интерферометрии и была изобретена Альберт Абрахам Майкельсона . С помощью светоделителя источник света разделяется на два плеча. Каждый из этих световых лучей отражается обратно к светоделителю, который затем объединяет их амплитуды, используя принцип суперпозиции . Результирующая интерференционная картина, которая не направлена ​​обратно к источнику, обычно направляется на фотоэлектрический детектор или камеру какого-либо типа. Для различных применений интерферометра два световых пути могут иметь разную длину или включать оптические элементы или даже тестируемые материалы.

Интерферометр Майкельсона (среди других конфигураций интерферометра) используется во многих научных экспериментах и ​​стал хорошо известен благодаря его использованию Альбертом Майкельсоном и Эдвардом Морли в знаменитом эксперименте Майкельсона – Морли (1887 г.) [1] в конфигурации, которая позволила бы обнаружить земные колебания. движение через предполагаемый светоносный эфир, который большинство физиков того времени считали средой распространения световых волн. Нулевой результат этого эксперимента по существу опроверг существование такого эфира, что в конечном итоге привело к специальной теории относительности и революции в физике в начале двадцатого века. В 2015 году еще одно применение интерферометра Майкельсона,LIGO , провел первое прямое наблюдение гравитационных волн . [2] Это наблюдение подтвердило важное предсказание общей теории относительности , подтвердив предсказание теории об искажении пространства-времени в контексте крупномасштабных космических событий (известных как испытания сильного поля ).

Конфигурация [ править ]

Рис. 2. Путь света в интерферометре Майкельсона.

Интерферометр Майкельсона состоит минимально из зеркал M 1 & M 2 и расщепитель лучей M . На рисунке 2, источник S излучает свет , который попадает на светоделитель (в данном случае, пластина светоделитель) поверхности М в точке С . М является частично отражающим, так что часть света проходит через к точке B , в то время как некоторые находит свое отражение в направлении A . Оба луча рекомбинируют в точке C ', чтобы создать интерференционную картину, падающую на детектор в точке E(или на сетчатке глаза человека). Если, например, между двумя возвращающимися лучами есть небольшой угол, то детектор изображения будет регистрировать синусоидальную полосу, как показано на рис. 3b. Если существует идеальное пространственное выравнивание между возвращающимися лучами, тогда не будет никакого такого рисунка, а скорее будет постоянная интенсивность по лучу, зависящая от дифференциальной длины пути; это сложно, требуя очень точного контроля траектории луча.

На рис. 2 показано использование когерентного (лазерного) источника. Также можно использовать узкополосный спектральный свет от разряда или даже белый свет, однако для получения значительного интерференционного контраста требуется, чтобы дифференциальная длина пути была меньше длины когерентности источника света. Это может быть только микрометр для белого света, как обсуждается ниже.

Если использовать светоделитель без потерь, то можно показать, что оптическая энергия сохраняется . В каждой точке интерференционной картины мощность, которая не направляется на детектор в точке E , скорее присутствует в луче (не показан), возвращающемся в направлении источника.

Рис. 3. Формирование полос в интерферометре Майкельсона.
На этой фотографии показан узор полос, сформированный интерферометром Майкельсона с использованием монохроматического света (D-линии натрия).

Как показано на фиг. 3a и 3b, наблюдатель имеет прямой вид на зеркало M 1, видимое через светоделитель, и видит отраженное изображение M ' 2 зеркала M 2 . Полосы могут быть интерпретированы как результат интерференции между светом , идущей от виртуальных двух изображений S « 1 и S» , 2 из оригинального источника S . Характеристики интерференционной картины зависят от типа источника света и точной ориентации зеркал и светоделителя. На рис. 3а оптические элементы ориентированы так, что S ' 1 и S' 2находятся на одной линии с наблюдателем, и результирующая интерференционная картина состоит из кругов с центром по нормали к M 1 и M ' 2 (полосы с одинаковым наклоном ). Если, как на рис. 3b, M 1 и M ' 2 наклонены относительно друг друга, интерференционные полосы обычно принимают форму конических участков (гипербол), но если M 1 и M' 2перекрываются, полосы около оси будут прямыми, параллельными и равномерно разнесенными (полосы одинаковой толщины). Если S представляет собой протяженный источник, а не точечный источник, как показано, полосы на рис. 3a должны наблюдаться с помощью телескопа, установленного на бесконечность, в то время как полосы на рис. 3b будут локализованы на зеркалах. [3] : 17

Пропускная способность источника [ править ]

Рис. 4. Интерферометры Майкельсона с использованием источника белого света.

Белый свет имеет крошечную длину когерентности и его трудно использовать в интерферометре Майкельсона (или Маха – Цендера ). Даже узкополосный (или «квазимонохроматический») спектральный источник требует пристального внимания к вопросам хроматической дисперсии при использовании для освещения интерферометра. Два оптических пути должны быть практически одинаковыми для всех длин волн, присутствующих в источнике. Это требование может быть выполнено, если оба световых пути пересекают стекло одинаковой толщины с одинаковой дисперсией.. На рис. 4а горизонтальный луч трижды пересекает светоделитель, а вертикальный луч один раз пересекает светоделитель. Для выравнивания дисперсии на пути вертикального луча может быть вставлена ​​так называемая компенсирующая пластина, идентичная подложке светоделителя. [3] : 16 На рис. 4b мы видим, что использование кубического светоделителя уже выравнивает длины пути в стекле. Требование выравнивания дисперсии устраняется за счет использования очень узкополосного света от лазера.

Размер полос зависит от длины когерентности источника. На рис. 3b желтый натриевый свет, используемый для иллюстрации полос, состоит из пары близко расположенных линий, D 1 и D 2 , подразумевая, что картина интерференции будет размыта после нескольких сотен полос. Лазеры с одной продольной модой обладают высокой когерентностью и могут создавать высококонтрастные помехи с разной длиной оптического пути в миллионы или даже миллиарды длин волн. С другой стороны, при использовании белого (широкополосного) света центральная кайма резкая, но вдали от центральной каймы полосы становятся цветными и быстро становятся нечеткими для глаза.

Ранние экспериментаторы, пытающиеся обнаружить скорость Земли относительно предполагаемого светоносного эфира , такие как Майкельсон и Морли (1887) [1] и Миллер (1933), [4], использовали квазимонохроматический свет только для начального выравнивания и грубого выравнивания траектории движения света. интерферометр. После этого они переключились на белый (широкополосный) свет, поскольку с помощью интерферометрии белого света они могли измерить точку абсолютного фазового выравнивания (а не фазу по модулю 2π), тем самым установив равные длины пути двух плеч. [5] [примечание 1] [6] [примечание 2] Что еще более важно, в интерферометре белого света любой последующий «скачок полосы» (дифференциальный сдвиг длины пути на одну длину волны) будет всегда обнаруживаться.

Приложения [ править ]

Рисунок 5. Спектроскопия с преобразованием Фурье.

Конфигурация интерферометра Майкельсона используется в ряде различных приложений.

Спектрометр с преобразованием Фурье [ править ]

Основная статья: спектроскопия с преобразованием Фурье

На рис. 5 показана работа спектрометра с преобразованием Фурье, который по сути представляет собой интерферометр Майкельсона с одним подвижным зеркалом. (Практический спектрометр с преобразованием Фурье заменил бы плоские зеркала обычного интерферометра Майкельсона угловые кубические отражатели , но для простоты на рисунке это не показано.) Интерферограмма создается путем измерения сигнала во многих дискретных положениях движущегося объекта. зеркало. Преобразование Фурье преобразует интерферограмму в реальный спектр. [7] Спектрометры с преобразованием Фурье могут предложить значительные преимущества перед дисперсионными ( т.е.решетки и призмы) спектрометров при определенных условиях. (1) Детектор интерферометра Майкельсона фактически отслеживает все длины волн одновременно на протяжении всего измерения. При использовании зашумленного детектора, например, на инфракрасных длинах волн, это обеспечивает увеличение отношения сигнал / шум при использовании только одного элемента детектора; (2) интерферометр не требует ограниченной апертуры, как решетчатые или призменные спектрометры, которым требуется, чтобы входящий свет проходил через узкую щель для достижения высокого спектрального разрешения. Это преимущество, когда входящий свет не относится к одной пространственной моде. [8] Для получения дополнительной информации см . Преимущество Феллгетта .

Интерферометр Тваймана – Грина [ править ]

Рис. 6. Интерферометр Тваймена – Грина.

Твимэн-зеленый Интерферометр это разновидность интерферометра Майкельсона используется для тестирования небольших оптических компонентов, изобретен и запатентован Твимэном и Грином в 1916 году Основные характеристики , отличающие его от конфигурации Майкельсона являются использование источника света монохроматического точечного и коллиматором . Майкельсон (1918) критиковал конфигурацию Тваймена – Грина как непригодную для тестирования больших оптических компонентов, поскольку доступные источники света имели ограниченную длину когерентности . Майкельсон указал, что ограничения на геометрию, вызванные ограниченной длиной когерентности, требуют использования эталонного зеркала того же размера, что и тестовое зеркало, что делает модель Тваймана – Грина непрактичной для многих целей. [9] Спустя десятилетия появление лазерных источников света ответило на возражения Майкельсона.

Использование фигурного эталонного зеркала в одном плече позволяет использовать интерферометр Тваймана – Грина для тестирования различных форм оптических компонентов, таких как линзы или зеркала телескопов. [10] На рис. 6 показан интерферометр Тваймана – Грина, предназначенный для проверки линзы. Точечный источник монохроматического света расширяется рассеивающей линзой (не показана), а затем коллимируется в параллельный пучок. Выпуклое сферическое зеркало располагается так, чтобы его центр кривизны совпадал с фокусом исследуемой линзы. Выходящий луч регистрируется системой визуализации для анализа. [11]

Лазерный интерферометр с неравным ходом [ править ]

"LUPI" - это интерферометр Тваймена – Грина, в котором используется когерентный лазерный источник света. Высокая длина когерентности лазера допускает неравные длины пути в тестовом и эталонном плечах и позволяет экономично использовать конфигурацию Тваймана – Грина при тестировании крупных оптических компонентов. Похожая схема была использована Таджаммалом М. в его докторской диссертации (Манчестерский университет, Великобритания, 1995) для уравновешивания двух ветвей системы LDA. В этой системе использовался волоконно-оптический ответвитель.

Звездные измерения [ править ]

Звездный интерферометр Майкельсона используется для измерения диаметра звезд. В 1920 году Майкельсон и Фрэнсис Г. Пиз использовали его для измерения диаметра Бетельгейзе , впервые измерив диаметр звезды, отличной от Солнца.

Обнаружение гравитационных волн [ править ]

Интерферометрия Майкельсона - ведущий метод прямого обнаружения гравитационных волн . Это включает в себя обнаружение крошечных деформаций в самом космосе, неодинаково влияющих на два длинных плеча интерферометра из-за проходящей сильной гравитационной волны. В 2015 году первое обнаружение гравитационных волн было осуществлено с помощью двух интерферометров Майкельсона, каждый с плечом 4 км, которые составляют обсерваторию гравитационных волн с лазерным интерферометром . [12] Это была первая экспериментальная проверка гравитационных волн, предсказанный Альберт Эйнштейн «с общей теорией относительности . С добавлением интерферометра Девыв Европе стало возможным вычислить направление, откуда исходят гравитационные волны, используя крошечные различия во времени прибытия между тремя детекторами. [13] [14] [15] В 2020 году Индия строила четвертый интерферометр Майкельсона для обнаружения гравитационных волн.

Разные приложения [ править ]

Рис. 7. Доплерограмма гелиосейсмического магнитного сканера (HMI), показывающая скорость газовых потоков на поверхности Солнца. Красный цвет указывает на движение от наблюдателя, а синий указывает на движение к наблюдателю.

На рис. 7 показано использование интерферометра Майкельсона в качестве настраиваемого узкополосного фильтра для создания допплерограмм поверхности Солнца. При использовании в качестве настраиваемого узкополосного фильтра интерферометры Майкельсона демонстрируют ряд преимуществ и недостатков по сравнению с конкурирующими технологиями, такими как интерферометры Фабри – Перо или фильтры Лио.. Интерферометры Майкельсона имеют наибольшее поле зрения для заданной длины волны и относительно просты в эксплуатации, поскольку настройка осуществляется посредством механического вращения волновых пластин, а не посредством управления высоким напряжением пьезоэлектрических кристаллов или оптических модуляторов ниобата лития, которые используются в системе Фабри-Перо. . По сравнению с фильтрами Лио, в которых используются двулучепреломляющие элементы, интерферометры Майкельсона имеют относительно низкую температурную чувствительность. С другой стороны, интерферометры Майкельсона имеют относительно ограниченный диапазон длин волн и требуют использования предварительных фильтров, которые ограничивают пропускание. Надежность интерферометров Майкельсона способствовала их использованию в космических приложениях, в то время как широкий диапазон длин волн и общая простота интерферометров Фабри – Перо благоприятствовали их использованию в наземных системах.[16]

Рисунок 8. Типичная оптическая схема одноточечного ОКТ.

Еще одно применение интерферометра Майкельсона - оптическая когерентная томография.(ОКТ), метод медицинской визуализации с использованием низкокогерентной интерферометрии для томографической визуализации микроструктур внутренних тканей. Как видно на рис. 8, ядром типичной системы ОКТ является интерферометр Майкельсона. Одно плечо интерферометра фокусируется на образце ткани и сканирует образец в виде продольного растрового шаблона XY. Другой интерферометр рычаг отскочил от опорного зеркала. Отраженный свет от образца ткани объединяется с отраженным светом от эталона. Из-за низкой когерентности источника света интерферометрический сигнал наблюдается только на ограниченной глубине образца. Таким образом, XY-сканирование регистрирует по одному тонкому оптическому срезу образца за раз. Выполняя несколько сканирований, перемещая эталонное зеркало между каждым сканированием, можно восстановить полное трехмерное изображение ткани.[17] [18] Недавние достижения были направлены на объединение нанометрового восстановления фазы когерентной интерферометрии с возможностью измерения дальности низкокогерентной интерферометрии. [19]

Другие приложения включают в себя интерферометр с линией задержки, который преобразует фазовую модуляцию в амплитудную модуляцию в сетях DWDM , определение характеристик высокочастотных цепей [20] [21] и низкозатратное производство энергии в ТГц диапазоне . [22]

Атмосферные и космические приложения [ править ]

Интерферометр Майкельсона сыграл важную роль в исследованиях верхних слоев атмосферы , обнаруживая температуры и ветры, используя как космические, так и наземные инструменты, путем измерения доплеровской ширины и сдвигов в спектрах свечения атмосферы и полярных сияний. Например, интерферометр Wind Imaging, WINDII, [23]на спутнике для исследования верхних слоев атмосферы UARS (запущенном 12 сентября 1991 г.) измерял глобальные характеристики ветра и температуры на расстоянии от 80 до 300 км, используя в качестве цели видимое свечение атмосферы с этих высот и используя оптическую доплеровскую интерферометрию для измерения малых сдвиги длин волн узких эмиссионных линий атомов и молекул в воздухе, вызванные объемной скоростью атмосферы, несущей излучающие частицы. Прибор представлял собой цельностеклянный ахроматически и термокомпенсированный интерферометр Майкельсона с шаговым шагом по фазе, полностью стеклянный, а также голый ПЗС-детектор, который отображал световой пучок через интерферометр. Последовательность пошаговых изображений была обработана для определения скорости ветра для двух ортогональных направлений обзора, что дало горизонтальный вектор ветра.

Принцип использования поляризационного интерферометра Майкельсона в качестве узкополосного фильтра был впервые описан Эвансом [24], который разработал двулучепреломляющий фотометр, в котором падающий свет разделяется на две ортогонально поляризованные компоненты с помощью поляризационного светоделителя, помещенного между двумя половинами фильтра Майкельсона. куб. Это привело к появлению первого поляризационного интерферометра Майкельсона с широким полем, описанного Титулом и Рэмси [25], который использовался для наблюдений за Солнцем; и привела к разработке усовершенствованного прибора, применяемого для измерения колебаний в атмосфере Солнца, с использованием сети обсерваторий вокруг Земли, известной как Группа глобальных колебаний (GONG). [26]

Рис. 9. Магнитограмма (магнитное изображение) Солнца, показывающая области с интенсивным магнитным полем (активные области) в черно-белом цвете, полученные с помощью гелиосейсмического и магнитного формирователя изображений (HMI) на обсерватории солнечной динамики.

Поляризационный Атмосферный Интерферометр Майкельсона, ПАМИ, разработанный Bird и др., [27] и обсуждены в спектральной визуализации атмосферы , [28] сочетает в себе технику настройки поляризации Название и Рэмси [25] с Пастырь и др. [29] метод определения ветра и температуры из измерений интенсивности выбросов при последовательных разностях трасс, но система сканирования, используемая PAMI, намного проще, чем системы с движущимися зеркалами, поскольку в ней нет внутренних движущихся частей, вместо этого сканирование осуществляется с помощью поляризатора, внешнего по отношению к интерферометр. PAMI был продемонстрирован в ходе наблюдательной кампании [30] где его характеристики сравнивались со спектрометром Фабри – Перо и использовались для измерения ветра в Е-области.

Совсем недавно гелиосейсмический и магнитный формирователь изображений ( HMI ) на обсерватории солнечной динамики использует два интерферометра Майкельсона с поляризатором и другими настраиваемыми элементами для изучения солнечной изменчивости и характеристики внутренней части Солнца, а также различных компонентов магнитной активности. HMI выполняет измерения продольного и векторного магнитного поля с высоким разрешением по всему видимому диску, таким образом расширяя возможности своего предшественника, прибора MDI SOHO (см. Рис. 9). [31]HMI производит данные для определения внутренних источников и механизмов солнечной изменчивости и того, как физические процессы внутри Солнца связаны с поверхностным магнитным полем и активностью. Он также предоставляет данные, позволяющие оценить корональное магнитное поле для изучения изменчивости в протяженной солнечной атмосфере. Наблюдения с помощью HMI помогут установить взаимосвязь между внутренней динамикой и магнитной активностью, чтобы понять солнечную изменчивость и ее эффекты. [32]

В одном из примеров использования MDI ученые из Стэнфорда сообщили об обнаружении нескольких областей солнечных пятен в глубоких недрах Солнца, за 1-2 дня до их появления на солнечном диске. [33] Обнаружение солнечных пятен в недрах Солнца может, таким образом, дать ценные предупреждения о предстоящей поверхностной магнитной активности, которые могут быть использованы для улучшения и расширения прогнозов космической погоды.

Технические темы [ править ]

Шаговый интерферометр [ править ]

Это интерферометр Майкельсона, в котором зеркало в одном плече заменено эталоном Жира – Турнуа . [34] Высокодисперсная волна, отраженная эталоном Жира – Турнуа, интерферирует с исходной волной, отраженной другим зеркалом. Поскольку изменение фазы эталона Жира – Турнуа является почти ступенчатой ​​функцией длины волны, полученный интерферометр имеет особые характеристики. Он находит применение в волоконно-оптической связи в качестве оптического перемежителя .

Оба зеркала в интерферометре Майкельсона можно заменить эталонами Жира – Турнуа. Таким образом, ступенчатое отношение фазы к длине волны становится более выраженным, и это может быть использовано для создания асимметричного оптического перемежителя. [ необходима цитата ]

Фазовращающая интерферометрия [ править ]

Отражение от ОВП двух световых пучков инвертирует их разность фаз на противоположную . По этой причине интерференционная картина в двухлучевом интерферометре резко меняется. По сравнению с обычной интерференционной кривой Майкельсона с периодом полуволны :

,

где - корреляционная функция второго порядка, интерференционная кривая в ОВФ [35] имеет гораздо больший период, определяемый сдвигом частоты отраженных лучей:

, где кривая видимости отлична от нуля, когда разность оптических путей превышает длину когерентности световых лучей. Нетривиальные особенности фазовых флуктуаций в оптическом ОВФ-зеркале исследовались с помощью интерферометра Майкельсона с двумя независимыми ПК-зеркалами. [36] ОВФ-интерферометрия Майкельсона является многообещающей технологией когерентного суммирования лазерных усилителей. [37] Конструктивная интерференция в матрице, содержащей светоделители лазерных лучей, синхронизированных с помощью фазового сопряжения, может увеличить яркость усиленных лучей, как . [38]

См. Также [ править ]

  • Список типов интерферометров
  • Гравитационно-волновая обсерватория с лазерным интерферометром LIGO
  • NPOI
  • GEO600
  • ДЕВА

Заметки [ править ]

  1. ^ Майкельсон (1881) писал: «... когда они [полосы с использованием натриевого света] имели подходящую ширину и максимальную резкость, натриевое пламя убирали и снова заменяли лампу. Затем винт m медленно поворачивался до тех пор, пока полосы они снова появились. Тогда они, конечно, были цветными, за исключением центральной полосы, которая была почти черной ».
  2. ^ Шенкленд (1964) писал об эксперименте 1881 года, стр. 20: « Интерференционные полосы были обнаружены сначала с использованием натриевого источника света, а после регулировки для максимальной видимости источник был изменен на белый свет, а затем обнаружены цветные полосы. Полосы белого света использовались для облегчения наблюдения за изменениями положения картина интерференции ». А относительно эксперимента 1887 г., стр. 31: « С этим новым интерферометром величина ожидаемого сдвига интерференционной картины белого света составляла 0,4 полосы при повороте прибора на угол 90 ° в горизонтальной плоскости (соответствующий сдвиг в интерферометре Потсдама. было 0,04 балла.) "

Ссылки [ править ]

  1. ^ а б Альберт Михельсон; Эдвард Морли (1887). «Об относительном движении Земли и светоносного эфира» . Американский журнал науки . 34 (203): 333–345. Bibcode : 1887AmJS ... 34..333M . DOI : 10.2475 / ajs.s3-34.203.333 .
  2. ^ Abbott, BP; и другие. (Научное сотрудничество LIGO и сотрудничество Virgo) (15 июня 2016 г.). "GW151226: Наблюдение гравитационных волн при слиянии двойной черной дыры с массой 22 Солнца". Письма с физическим обзором . 116 (24): 241103. arXiv : 1606.04855 . Bibcode : 2016PhRvL.116x1103A . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.116.241103 . PMID 27367379 . 
  3. ^ а б Харихаран, П. (2007). Основы интерферометрии, второе издание . Эльзевир. ISBN 978-0-12-373589-8.
  4. ^ Дейтон С. Миллер, "Эксперимент с эфирным дрейфом и определение абсолютного движения Земли", Rev. Mod. Phys. , V5, N3, стр. 203–242 (июль 1933 г.).
  5. Перейти ↑ Michelson, AA (1881). «Относительное движение Земли и светоносного эфира» . Американский журнал науки . 22 (128): 120–129. Bibcode : 1881AmJS ... 22..120M . DOI : 10.2475 / ajs.s3-22.128.120 .
  6. ^ Шенкленд, RS (1964). «Эксперимент Майкельсона – Морли». Американский журнал физики . 31 (1): 16–35. Bibcode : 1964AmJPh..32 ... 16S . DOI : 10.1119 / 1.1970063 .
  7. ^ "Спектрометрия преобразованием Фурье" . OPI - Optique pour l'Ingénieur . Проверено 3 апреля 2012 года .
  8. ^ «Работа интерферометра Майкельсона» . Блочная инженерия . Проверено 26 апреля 2012 года .
  9. Перейти ↑ Michelson, AA (1918). «О коррекции оптических поверхностей» . Труды Национальной академии наук Соединенных Штатов Америки . 4 (7): 210–212. Полномочный код : 1918PNAS .... 4..210M . DOI : 10.1073 / pnas.4.7.210 . PMC 1091444 . PMID 16576300 .  
  10. ^ Malacara, D. (2007). "Интерферометр Тваймена – Грина". Тестирование в оптическом цехе . С. 46–96. DOI : 10.1002 / 9780470135976.ch2 . ISBN 9780470135976.
  11. ^ "Интерференционные устройства - интерферометр Тваймана-Грина" . OPI - Optique pour l'Ingénieur . Проверено 4 апреля 2012 года .
  12. ^ "Что такое интерферометр?" . LIGO Lab - Калтех . Проверено 23 апреля 2018 года .
  13. ^ «Гравитационные волны, обнаруженные через 100 лет после предсказания Эйнштейна» . caltech.edu . Проверено 23 апреля 2018 года .
  14. ↑ Nature , «Рассвет новой астрономии», М. Коулман Миллер, Том 531, выпуск 7592, стр. 40, 3 марта 2016 г.
  15. ↑ The New York Times , «Ученые доказывают, что Эйнштейн прав при слабом щебетании», Деннис Оверби, 12 февраля 2016 г., стр. A1, Нью-Йорк
  16. ^ Гэри, Джорджия; Баласубраманиам, К.С. «Дополнительные примечания относительно выбора многоэталонной системы для ATST» (PDF) . Солнечный телескоп передовых технологий. Архивировано из оригинального (PDF) 10 августа 2010 года . Проверено 29 апреля 2012 года .
  17. ^ Хуанг, Д .; Суонсон, EA; Lin, CP; Schuman, JS; и другие. (1991). «Оптическая когерентная томография» (PDF) . Наука . 254 (5035): 1178–81. Bibcode : 1991Sci ... 254.1178H . DOI : 10.1126 / science.1957169 . PMC 4638169 . PMID 1957169 . Проверено 10 апреля 2012 года .   
  18. ^ Fercher, А. Ф. (1996). «Оптическая когерентная томография» (PDF) . Журнал биомедицинской оптики . 1 (2): 157–173. Bibcode : 1996JBO ..... 1..157F . DOI : 10.1117 / 12.231361 . PMID 23014682 . Архивировано из оригинального (PDF) 25 сентября 2018 года . Проверено 10 апреля 2012 года .  
  19. ^ Olszak, AG; Schmit, J .; Хитон, М.Г. "Интерферометрия: технология и приложения" (PDF) . Bruker . Проверено 1 апреля 2012 года . [ постоянная мертвая ссылка ]
  20. ^ Сок, Ынён и др. «КМОП-осциллятор с частотой 410 ГГц и патч-антенной на кристалле». 2008 IEEE International Solid-State Circuits Conference - Digest of Technical Papers. IEEE, 2008. | https://doi.org/10.1109/ISSCC.2008.4523262
  21. ^ Арены, DJ; и другие. (2011). «Характеристика почти терагерцовых дополнительных металл-оксидных полупроводниковых схем с использованием интерферометра с преобразованием Фурье». Обзор научных инструментов . 82 (10): 103106. DOI : 10,1063 / 1,3647223 .
  22. ^ Шим, Донга и др. «Выработка энергии в ТГц диапазоне сверх fмакс. Генерация ВЧ и миллиметровых волн в кремнии. Academic Press, 2016. 461-484. DOI : 10.1016 / B978-0-12-408052-2.00017-7
  23. ^ Шеперд, GG; и другие. (1993). "WINDII, интерферометр изображения ветра на спутнике исследования верхних слоев атмосферы". J. Geophys. Res. 98 (D6): 10, 725–10, 750.
  24. ^ Эванс, JW (1947). «Двулучепреломляющий фильтр». J. Opt. Soc. Являюсь. 39 229.
  25. ^ a b Название, AM; Рэмси, HE (1980). «Улучшения в двулучепреломляющих фильтрах. 6: Аналоговые двулучепреломляющие элементы». Прил. Опт. 19, стр. 2046.
  26. ^ Харви, Дж .; и другие. (1996). «Проект Глобальной сети колебаний (GONG)» . Наука . 272 (5266): 1284–1286. Bibcode : 1996Sci ... 272.1284H . DOI : 10.1126 / science.272.5266.1284 .
  27. ^ Bird, J .; и другие. (1995). «Поляризационный интерферометр Майкельсона для измерения термосферного ветра». Измер. Sci. Technol. 6 (9): 1368–1378. Bibcode : 1995MeScT ... 6.1368B . DOI : 10.1088 / 0957-0233 / 6/9/019 .
  28. Перейти ↑ Shepherd, GG (2002). Спектральные изображения атмосферы . Академическая пресса . ISBN 0-12-639481-4.
  29. ^ Шеперд, GG; и другие. (1985). «WAMDII: широкоугольный интерферометр Майкельсона с доплеровской визуализацией для Spacelab». Прил. Опт. 24, стр. 1571.
  30. ^ Bird, J .; Г.Г. Шепард; CA Tepley (1995). «Сравнение нижних термосферных ветров, измеренных поляризационным интерферометром Майкельсона и спектрометром Фабри-Перо во время кампании AIDA». Журнал атмосферной и земной физики . 55 (3): 313–324. Bibcode : 1993JATP ... 55..313B . DOI : 10.1016 / 0021-9169 (93) 90071-6 .
  31. ^ Дин Песнелл; Кевин Аддисон (5 февраля 2010 г.). «SDO - Обсерватория солнечной динамики: инструменты SDO» . НАСА . Проверено 13 февраля 2010 .
  32. ^ Группа исследований солнечной физики. «Гелиосейсмические и магнитные исследования» . Стэнфордский университет . Проверено 13 февраля 2010 .
  33. ^ Ilonidis, S .; Zhao, J .; Косовичев, А. (2011). «Обнаружение появляющихся областей солнечных пятен в недрах Солнца». Наука . 333 (6045): 993–996. Bibcode : 2011Sci ... 333..993I . DOI : 10.1126 / science.1206253 . PMID 21852494 . 
  34. ^ Ф. Жирес и П. Турнуа (1964). «Интерферометр, используемый для частичного сжатия люминесцентных импульсов». Comptes Rendus de l'Académie des Sciences de Paris . 258 : 6112–6115.
  35. ^ Басов, Н.Г .; Зубарев И.Г .; Миронов, АБ; Михайлов С.И.; Окулов, А Ю (1980). «Лазерный интерферометр с зеркалами, обращающими волновой фронт». Сов. Phys. ЖЭТФ . 52 (5): 847. Bibcode : 1980ZhETF..79.1678B .
  36. ^ Басов, Н.Г .; Зубарев И.Г .; Миронов, АБ; Михайлов С.И.; Окулов, А Ю (1980). «Фазовые колебания волны Стокса, возникающие в результате вынужденного рассеяния света». Сов. Phys. JETP Lett . 31 (11): 645. Bibcode : 1980JETPL..31..645B .
  37. ^ Бауэрс, МВт; Бойд, RW; Ханкла, АК (1997). «Зеркало с четырьмя волновыми векторами смешения и ОВФ с усилением Бриллюэна с возможностью объединения лучей». Письма об оптике . 22 (6): 360–362. DOI : 10.1364 / OL.22.000360 .
  38. ^ Окулов, А Ю (2014). «Когерентная чирпированная импульсная лазерная сеть с фазовым преобразователем Микельсона». Прикладная оптика . 53 (11): 2302–2311. arXiv : 1311.6703 . DOI : 10,1364 / AO.53.002302 .

Внешние ссылки [ править ]

  • Схемы интерферометров Майкельсона
  • Применение ступенчатого интерферометра в оптической связи
  • Спутниковый снимок интерферометра ДЕВА
  • Бесплатное программное обеспечение для моделирования и понимания принципов работы интерферометра Майкельсона, разработанное студентами инженерного факультета Университета Порту.