Квантовая информация наивысшей скорости может быть отправлена по шумному квантовому каналу.
В теории квантовой связи , то квантовая емкость является высокой скоростью , при которой квантовой информация может быть передана в течение многих независимого использования шумного квантового канала от отправителя к получателю. Он также равен наивысшей скорости, с которой может возникнуть запутанность по каналу, и прямая классическая коммуникация не может ее улучшить. Теорема о квантовой емкости важна для теории квантовой коррекции ошибок и в более широком смысле для теории квантовых вычислений . Теорема, дающая нижнюю границу квантовой пропускной способности любого канала, в просторечии известна как теорема LSD, в честь авторов Ллойда., [1] Шор , [2] и Деветак [3], которые доказали это с растущими стандартами строгости.
Ограничение хеширования для каналов Паули [ править ]
LSD теорема утверждает , что когерентная информация о квантовом канале достижимая скорость для надежной квантовой связи. Для Паули канала , то когерентная информация имеет простую форму [ править ] и доказательство того, что это достижимо является особенно простым , а также. Мы [ кто? ] докажите теорему для этого особого случая, используя случайные коды стабилизатора и исправляя только вероятные ошибки, которые производит канал.
Теорема (оценка хеширования). Существует стабилизирующий квантовый код исправления ошибок, который достигает предела хеширования для канала Паули следующей формы:
где и - энтропия этого вектора вероятности.
Доказательство . Попробуйте исправить только типичные ошибки. То есть рассмотрите возможность определения типичного набора ошибок следующим образом:
где - некоторая последовательность, состоящая из букв, а - вероятность того, что канал Паули IID выдаст некоторую ошибку тензорного произведения . Этот типичный набор состоит из вероятных ошибок в том смысле, что
для всех и достаточно большой . Условия исправления ошибок [4] для кода стабилизатора в этом случае заключаются в том, что это исправляемый набор ошибок, если
для всех пар ошибок и таким образом, что , когда это нормализатор из . Также рассматривается математическое ожидание вероятности ошибки при случайном выборе кода стабилизатора.
Действуйте следующим образом:
Первое равенство следует по определению - это индикаторная функция, равная единице, если она не исправима, и равна нулю в противном случае. Первое неравенство следует, так как мы исправляем только типичные ошибки, потому что набор нетипичных ошибок имеет пренебрежимо малую массу вероятности. Второе равенство следует путем обмена математическим ожиданием и суммой. Третье равенство следует из того, что ожидание индикаторной функции - это вероятность того, что событие, которое она выбирает, произойдет. Продолжая, у нас есть
Первое равенство следует из условий исправления ошибок для кода квантового стабилизатора, где - нормализатор . Первое неравенство следует из игнорирования любого потенциального вырождения в коде - мы считаем ошибку неисправимой, если она лежит в нормализаторе, а вероятность может быть только больше, потому что . Второе равенство следует из понимания того, что вероятности критерия существования и совокупности событий эквивалентны. Второе неравенство следует из оценки объединения. Третье неравенство следует из того факта, что вероятность для фиксированного оператора, не равного тождественному, коммутирующего с операторами стабилизатора случайного стабилизатора, может быть ограничена сверху следующим образом:
Обоснование здесь состоит в том, что случайный выбор кода стабилизатора эквивалентен фиксированию операторов ... и выполнению равномерно случайной унитарной системы Клиффорда. Вероятность того, что фиксированный оператор коммутирует с , ..., тогда равна просто количеству нетождественных операторов в нормализаторе ( ), деленному на общее количество нетождественных операторов ( ). После применения вышеуказанной границы мы используем следующие границы типичности:
Мы заключаем, что до тех пор, пока скорость , математическое ожидание вероятности ошибки становится сколь угодно малым, так что существует по крайней мере один выбор кода стабилизатора с той же самой границей вероятности ошибки.
- Уайльд, Марк М., 2017, Quantum Information Theory, Cambridge University Press , также доступно в eprint arXiv: 1106.1145
|
- Критерии Ди Винченцо
- Квантовые вычисления
- Квантовая информация
- Квантовое программирование
- Кубит
- физический против логического
- Квантовые процессоры
|
|
- Белла
- Глисона
- Готтесман – Книл
- Холево
- Марголус – Левитин
- Нет трансляции
- Без клонирования
- Нет связи
- Без удаления
- Не прячется
- Нет телепортации
- PBR
- Квантовый порог
- Соловай – Китаев
|
- Классическая емкость
- запутанный
- Квантовая емкость
- Дистилляция сцепления
- LOCC
- Квантовый канал
- Квантовая криптография
- Квантовое распределение ключей
- BB84
- SARG04
- Протокол трехэтапной квантовой криптографии
- Квантовая телепортация
- Сверхплотное кодирование
|
- Бернштейн – Вазирани
- Deutsch – Jozsa
- Гровера
- Квантовый счет
- Квантовая оценка фазы
- Шора
- Саймона
- Усиление амплитуды
- Линейные системы уравнений
- Квантовый отжиг
- Квантовое преобразование Фурье
- Квантовая нейронная сеть
- Универсальный квантовый симулятор
|
|
- Адиабатические квантовые вычисления
- Дифференцируемые квантовые вычисления
- Односторонний квантовый компьютер
- Квантовая схема
- Квантовый логический вентиль
- Квантовая машина Тьюринга
- Топологический квантовый компьютер
|
- Коды
- CSS
- Квантовый сверточный
- стабилизатор
- Шор
- Steane
- Торический
- GNU
- Квантовая коррекция ошибок с помощью запутывания
|
- Отбор проб бозона
- Полость QED
- Схема QED
- Линейные оптические квантовые вычисления
- KLM протокол
| - Оптическая решетка
- Квантовый компьютер с захваченными ионами
| - Кейн КК
- Спиновый кубит QC
- Азотно-вакансионный центр
- Ядерный магнитный резонанс QC
| - Зарядить кубит
- Поток кубита
- Фазовый кубит
- Трансмон
|
|
- OpenQASM - Qiskit - IBM QX
- Quil - Forest / Rigetti QCS
- Cirq
- Q #
- libquantum
- многие другие...
|
- Темы квантовой механики
|