Предметы, над которыми я работаю
<br style = "clear: both;" />
- Ссылки {{note_label | Wood1992 ||}} {{ref_harvard | Wood1992 | Wood, 1992 |}}
- Ссылки <ref name = "???"> ссылка </ref>, <ref name = "???" />, <links />, {{rp | p.103}}
- Ссылки (Гарвард со страницами)
<ref name = "Rybicki 1979 22"> {{harvnb | Rybicki | Lightman | 1979 | p = 22}} </ref>== Ссылки =={{Reflist | # столбцов}} === Библиография ==={{ref begin}}* {{Цитировать книгу | etc | ref = harv}}{{ref end}}
- История Уэйна, штат Нью-Йорк
- Австралийский стол для прыжков трилобита
- RGB
- -
- Дальтонизм с потерей пигмента
- Персик
- Работа7
- Работа8
- Расширение теста Куммера
- Работа10
- Модули упругости
- Работа 12
- Принцип максимальной энтропии
- Принцип максимальной работы
- Принцип минимума энергии
- Принцип минимальной полной потенциальной энергии
- Обсуждение шаблона: распределение вероятностей # Статус использования
- Обсуждение шаблона: Prettytable и обсуждение MediaWiki: Common.css
- проверить, что μ - это мода распределения Леви
- Сочетание распределения тяжелых хвостов и длинных хвостов
- Баланс мутации-отбора | Модель квазивидов | http://www.biomedcentral.com/1471-2148/5/44
Термодинамика [ править ]
- Термодинамические уравнения
- Законы термодинамики
- Идеальный газ
- Уравнение Сакура-Тетрода
- Парадокс гиббса
Распределения хи-квадрат [ править ]
распределение | ||
шкала-обратное распределение хи-квадрат | ||
распределение обратного хи-квадрат 1 | ||
обратное распределение хи-квадрат 2 | ||
обратное гамма-распределение | ||
Распределение Леви |
Распределения тяжелых хвостов [ править ]
Распределение тяжелых хвостов
Распределение | персонаж | |
Альфа-стабильное распределение Леви с перекосом | непрерывный, стабильный | |
Распределение Коши | непрерывный, стабильный | |
Распределение фойгта | непрерывный | |
Распределение Леви | непрерывный, стабильный | |
шкала-обратное распределение хи-квадрат | непрерывный | |
обратное распределение хи-квадрат | непрерывный | |
обратное гамма-распределение | непрерывный | |
Распределение Парето | непрерывный | |
Закон Ципфа | дискретный | |
Закон Ципфа-Мандельброта | дискретный | |
Дзета-распределение | дискретный | |
Распределение Стьюдента | непрерывный | |
Распределение Юла-Саймона | дискретный | |
? распределение | непрерывный | |
Логнормальное распределение ??? | непрерывный | |
Распределение Вейбулла ??? | ? | |
Гамма-экспоненциальное распределение ??? | ? |
Статистическая механика [ править ]
Максвелл Больцманн | Бозе-Эйнштейн | Ферми-Дирак | |
---|---|---|---|
Частицы | Бозон | Фермион | |
Статистика | Функция | ||
Статистика | Статистика | Статистика Бозе-Эйнштейна | Статистика Ферми-Дирака |
Приближение Томаса-Ферми | газ в ящике газ в гармонической ловушке | ||
Газ | Идеальный газ | Бозе-газ | Ферми газ |
Химическое равновесие | Классическое химическое равновесие |
Другие:
- Энтропия
- Принцип максимальной энтропии
Механика сплошной среды [ править ]
- Уравнение Больцмана
- Уравнения Навье-Стокса
- Гидравлическая механика
- http://online.physics.uiuc.edu/courses/phys598OS/fall04/lectures/
Рабочие страницы [ править ]
Чинить:
- Вырожденное распределение
- Статистика Ферми-Дирака - не обязательно, не непрерывно
- Бозе-газ (определить критическую температуру)
- Спектральная плотность -SPD Cat: Physics = Power Spectrum -Cat: обработка сигналов
(вычесть среднее) | (без среднего вычитания) |
Ковариация | Корреляция |
Перекрестная ковариация | Взаимная корреляция см. Доп. |
Автоковариация | Автокорреляция |
Ковариационная матрица | Корреляционная матрица |
Оценка ковариационных матриц |
Доказательство : ввести дополнительный резервуар тепла при произвольной температуре T 0 , а также N циклов со следующим свойством: j-й такой цикл работает между резервуаром T 0 и резервуаром T j , передавая ему энергию dQ j . Из приведенного выше определения температуры энергия, извлекаемая из резервуара T 0 в j -м цикле, равна
Теперь рассмотрим один цикл тепловой машины, сопровождаемый одним циклом каждого из меньших циклов. В конце этого процесса каждый из N резервуаров имеет нулевые чистые потери энергии (поскольку энергия, извлекаемая двигателем, заменяется меньшими циклами), а тепловой двигатель выполнил объем работы, равный энергии, извлеченной из Резервуар Т 0 ,
Если эта величина положительна, этот процесс будет вечным двигателем второго рода , что невозможно. Таким образом,
Теперь повторите приведенный выше аргумент для обратного цикла. Результат
- (обратимые циклы)
В математике часто желательно выразить функциональную взаимосвязь как другую функцию, аргумент которой является производной от f , а не x . Если мы позволим y = df / dx быть аргументом этой новой функции, тогда эта новая функция будет записана и называется преобразованием Лежандра исходной функции.
- Случайная переменная
- Случайная последовательность
- Случайное число
- Генератор псевдослучайных чисел
- СТОХАСТИЧЕСКИЙ ПРОЦЕСС
- Временная последовательность
- Стационарный процесс
- Категория: Случайные числа
- Категория: Случайные процессы
- Категория: Шум
- Категория: Статистика
- Категория: Теория вероятностей </nowiki>
Рекомендации
- ^ Herrmann, F .; Вюрфель, П. (2005). «Свет с ненулевым химическим потенциалом» . Являюсь. J. Phys . Американская ассоциация учителей физики. 78 (3): 717–721. DOI : 10.1119 / 1.1904623 . Проверено 20 декабря 2012 .Необходимым условием выполнения закона Планка является то, что число фотонов не сохраняется, что означает, что химический потенциал фотонов равен нулю. Хотя это может быть неизбежно верно в очень длительных временных масштабах, есть много практических случаев, которые решаются путем допущения ненулевого химического потенциала, что приводит к равновесному распределению, которое не является планковским.
Стена (непроницаемая) | |||||||||||
Жесткий | T-Ins | Нет IW | Внешний | ||||||||
δQh | δWx | dT | dS | dP | dV | dN | dV = 0 | δQh = 0 | δWx = 0 | ||
Процесс | |||||||||||
Изобарический процесс | - | - | - | - | 0 | - | 0 | нет | - | - | резервуар постоянного давления |
Изохорический процесс | - | - | - | - | - | 0 | 0 | - | да | - | - |
Изотермический процесс | - | - | 0 | - | - | - | 0 | - | нет | - | резервуар постоянной температуры |
Изэнтропический процесс | 0 | 0 | - | 0 | - | - | 0 | - | да | да | - |
Адиабатический процесс | 0 | - | - | - | - | - | 0 | - | да | - | - |
x-изолированная система | |||||||||||
Механически есть. (Гуха) | - | - | - | - | - | 0 | 0 | да | - | - | - |
Адиабатический | 0 | - | - | - | - | - | 0 | - | да | - | - |
Тепло есть. | 0 | 0 | - | 0 | - | - | 0 | - | да | да | - |
Закрытая система | - | - | - | - | - | - | 0 | - | - | - | - |
Изолированная система | 0 | 0 | - | 0 | - | 0 | 0 | да | да | да | - |
Открытая система | - | - | - | - | - | - | - | нет | нет | нет | - |
Сохраненный термодинамический потенциал | |||||||||||
U: внутренняя энергия | 0 | 0 | - | 0 | - | 0 | 0 | да | да | да | - |
F: свободная энергия Гельмгольца | - | - | 0 | - | - | 0 | 0 | да | нет | - | резервуар постоянной температуры |
H: энтальпия | 0 | 0 | - | 0 | 0 | - | 0 | нет | да | да | резервуар постоянного давления |
G: свободная энергия Гиббса | - | - | 0 | - | 0 | - | 0 | нет | нет | - | резервуар постоянного давления и температуры |
δQh - тепло, δWx - необратимая работа, поэтому TdS = δQh + δWx. Если оба равны нулю, то dS = 0. Для трех возможных стен «T ins» означает теплоизоляцию, а «No IW» означает отсутствие необратимых работ. «Внешний» указывает регион, внешний по отношению к системе.