Парниковый эффект возникает , когда атмосфера планеты содержит парниковый газ в количестве , достаточном , чтобы блокировать тепловое излучение от ухода планеты, предотвращая планету от охлаждения и от наличия жидкой воды на ее поверхность. Неудержимая версия парникового эффекта может быть определена ограничением исходящего длинноволнового излучения планеты, которое асимптотически достигается из-за более высоких температур поверхности, испаряющих конденсируемые частицы (часто водяной пар) в атмосферу, увеличивая их оптическую глубину . [1] Эта положительная обратная связь означает, что планета не может охлаждаться из-за длинноволнового излучения (по закону Стефана-Больцмана) и продолжает нагреваться до тех пор, пока не сможет излучать за пределы полос поглощения [2] конденсируемых частиц.
Ускользающий парниковый эффект часто формулируется с водяным паром в качестве конденсируемого вещества. В этом случае водяной пар достигает стратосферы и уходит в космос в результате гидродинамического ускользания , что приводит к иссушенной планете. [3] Это могло произойти в ранней истории Венеры .
История
Хотя этот термин был введен ученым из Калифорнийского технологического института Эндрю Ингерсоллом в статье, описывающей модель атмосферы Венеры [4], первоначальная идея ограничения исходящего инфракрасного излучения Земли была опубликована Джорджем Симпсоном (метеорологом) в 1927 году [5]. ] Физика, относящаяся к так называемому «беглому парниковому эффекту», была исследована Макото Комабаяси в университете Нагоя. [6] Предполагая, что стратосфера насыщена водяным паром, Комабаяши и Ингерсолл независимо вычислили предел исходящего инфракрасного излучения, который определяет состояние «неуправляемого парникового эффекта». Этот лимит теперь известен как лимит Комабаяси – Ингерсолла для признания их вклада. [3]
Физика сбежавшей теплицы
Ускользающий парниковый эффект часто формулируется в терминах того, как температура поверхности планеты изменяется с различным количеством принимаемого звездного света. [7] Если предполагается, что планета находится в радиационном равновесии , то состояние «беглого парникового эффекта» рассчитывается как состояние равновесия, при котором вода не может существовать в жидкой форме. [3] Водяной пар затем уходит в космос за счет гидродинамической утечки . [8] В радиационном равновесии исходящее длинноволновое излучение планеты (OLR) должно уравновешивать входящий звездный поток.
Закон Стефана – Больцмана является примером отрицательной обратной связи, которая стабилизирует климатическую систему планеты. Если бы Земля получила больше солнечного света, это привело бы к временному нарушению равновесия (больше энергии поступает, чем выходит) и к потеплению. Однако, поскольку реакция Стефана-Больцмана требует, чтобы эта более горячая планета испускала больше энергии, в конечном итоге может быть достигнут новый баланс радиации, и температура будет поддерживаться на своем новом, более высоком значении. [2] Положительные обратные связи по изменению климата усиливают изменения в климатической системе и могут привести к дестабилизирующим последствиям для климата. [2] Повышение температуры из-за парниковых газов, приводящее к увеличению водяного пара (который сам по себе является парниковым газом), вызывающим дальнейшее потепление, является положительной обратной связью, но не побочным эффектом на Земле. [7] Положительные эффекты обратной связи являются обычным явлением (например, обратная связь лед-альбедо ), но побочные эффекты не обязательно возникают из-за их присутствия. Хотя вода играет важную роль в этом процессе, неуправляемый парниковый эффект не является результатом обратной связи водяного пара . [8]
Ускользающий парниковый эффект можно рассматривать как предел исходящей длинноволновой радиации планеты, превышение которого приводит к состоянию, когда вода не может существовать в жидкой форме (следовательно, все океаны «выкипели»). [3] Уходящая длинноволновая радиация планеты ограничивается этой испаренной водой, которая является эффективным парниковым газом и блокирует дополнительное инфракрасное излучение, когда оно накапливается в атмосфере. [9] Предполагая радиационное равновесие, пределы убегающих парниковых газов на исходящую длинноволновую радиацию соответствуют ограничениям на увеличение звездного потока, получаемого планетой, чтобы вызвать убегающий парниковый эффект. [10] Были рассчитаны два предела уходящей с планеты длинноволновой радиации, которые соответствуют началу неуправляемого парникового эффекта: предел Комабаяси – Ингерсолла [4] [6] и предел Симпсона – Накадзима. [11] [3] [7] При этих значениях неуправляемый парниковый эффект преодолевает обратную связь Стефана – Больцмана, поэтому повышение температуры поверхности планеты не приведет к увеличению исходящей длинноволновой радиации. [2]
Предел Комабаяси-Ингерсолла был первым, который был получен аналитически, и учитывает только серую стратосферу в радиационном равновесии. [4] [6] Серая стратосфера (или атмосфера) - это подход к моделированию переноса излучения , который не учитывает частотную зависимость поглощения газом. В случае серой стратосферы или атмосферы приближение Эддингтона можно использовать для расчета потоков излучения. Этот подход фокусируется на балансе между уходящим длинноволновым излучением в тропопаузе ,, и оптическая толщина водяного пара,, в тропопаузе, которая определяется температурой и давлением в тропопаузе в соответствии с давлением насыщенного пара . Этот баланс представлен следующими уравнениями [3]
Предел Симпсона – Накадзима ниже, чем предел Комабаяси – Ингерсолла, и, таким образом, обычно более реалистичен для значения, при котором планета переходит в состояние неконтролируемого парникового эффекта. [8] Например, с учетом параметров, используемых для определения предела Комабаяси – Ингерсолла 385 Вт / м 2 , соответствующий предел Симпсона – Накадзима составляет всего около 293 Вт / м 2 . [3] [7] Предел Симпсона – Накадзима основан на выводе предела Комабаяси – Ингерсолла, предполагая наличие конвективной тропосферы с поверхностной температурой и поверхностным давлением, которые определяют оптическую глубину и исходящее длинноволновое излучение в тропопаузе. [3] [7]
Предел влажности теплицы
Поскольку модель, использованная для вывода предела Симпсона-Накадзимы (серая стратосфера в радиационном равновесии и конвектирующая тропосфера), может определять концентрацию воды как функцию высоты, модель также можно использовать для определения температуры поверхности (или, наоборот, количества звездного потока), что приводит к высокому коэффициенту смешивания воды в стратосфере. [7] Хотя это критическое значение уходящей длинноволновой радиации меньше предела Симпсона – Накадзима, оно все же оказывает драматическое влияние на климат планеты. Высокое соотношение смешивания воды в стратосфере преодолело бы эффекты холодной ловушки и привело бы к «влажной» стратосфере, что привело бы к фотолизу воды в стратосфере, что, в свою очередь, разрушило бы озоновый слой и в конечном итоге привело бы к драматическому потеря воды из-за гидродинамической утечки. [2] [8] Это состояние климата было названо влажным парниковым эффектом, поскольку конечным состоянием является планета без воды, хотя во время этого процесса на поверхности планеты может существовать жидкая вода. [7]
Связь с обитаемостью
Концепция обитаемой зоны использовалась планетологами и астробиологами для определения орбитальной области вокруг звезды, в которой планета (или луна) может поддерживать жидкую воду. [12] Согласно этому определению, внутренний край обитаемой зоны (т. Е. Ближайшая точка к звезде, в которой может находиться планета до тех пор, пока она больше не может выдерживать жидкую воду), определяется пределом исходящей длинноволновой радиации, за пределами которого неконтролируемая теплица происходит процесс (например, предел Симпсона – Накадзима). Это связано с тем, что расстояние от планеты до звезды-хозяина определяет количество звездного потока, который получает планета, который, в свою очередь, определяет количество исходящего длинноволнового излучения, которое планета излучает обратно в космос. [2] В то время как внутренняя обитаемая зона обычно определяется с использованием предела Симпсона – Накадзима, она также может быть определена по отношению к пределу влажности теплицы [10], хотя разница между ними часто невелика. [13]
Расчет внутреннего края жилой зоны сильно зависит от модели, используемой для расчета предела Симпсона – Накадзима или влажного парникового эффекта. [2] Климатические модели, используемые для расчета этих пределов, эволюционировали с течением времени, при этом некоторые модели предполагали простую одномерную серую атмосферу [3], а другие использовали решение полного переноса излучения для моделирования полос поглощения воды и углекислого газа. . [7] Эти более ранние модели, которые использовали перенос излучения, выводили коэффициенты поглощения для воды из базы данных HITRAN , в то время как новые модели [14] используют более актуальную и точную базу данных HITEMP, что привело к различным расчетным значениям пределов теплового излучения. Более точные расчеты были выполнены с использованием трехмерных климатических моделей [15], которые учитывают такие эффекты, как вращение планет и местные коэффициенты смешивания воды, а также обратную связь облаков. [16] Влияние облаков на расчет пределов теплового излучения все еще обсуждается (в частности, представляют ли водяные облака эффект положительной или отрицательной обратной связи). [2]
В солнечной системе
Венера
На Венере мог произойти внезапный парниковый эффект с участием углекислого газа и водяного пара . [17] В этом сценарии ранняя Венера могла иметь глобальный океан, если исходящее тепловое излучение было ниже предела Симпсона-Накадзима, но выше предела влажного парникового эффекта. [2] По мере того, как яркость раннего Солнца увеличивалась, количество водяного пара в атмосфере увеличивалось, повышая температуру и, следовательно, увеличивая испарение океана, что в конечном итоге привело к ситуации, в которой океаны закипели, а вся вода пар попал в атмосферу. Этот сценарий помогает объяснить, почему сегодня в атмосфере Венеры мало водяного пара. Если бы Венера изначально сформировалась из воды, побочный парниковый эффект гидратировал бы стратосферу Венеры [7], и вода ускользнула бы в космос. [4] Некоторое доказательство этого сценария исходит из чрезвычайно высокого отношения дейтерия к водороду в атмосфере Венеры, примерно в 150 раз больше, чем у Земли, поскольку легкий водород улетучится из атмосферы легче, чем его более тяжелый изотоп , дейтерий . [18] [19] Венера достаточно сильно нагревается Солнцем, поэтому водяной пар может подниматься намного выше в атмосфере и расщепляться на водород и кислород ультрафиолетовым светом. Затем водород может улетучиваться из атмосферы, в то время как кислород рекомбинирует или связывается с железом на поверхности планеты. [2] Считается, что дефицит воды на Венере из-за неуправляемого парникового эффекта объясняет, почему Венера не демонстрирует поверхностные особенности, согласующиеся с тектоникой плит, [20] что означает, что это планета с застойной крышкой . [21] Углекислый газ, доминирующий парниковый газ в нынешней атмосфере Венеры, обязан своей большей концентрацией слабости рециркуляции углерода по сравнению с Землей , где углекислый газ, испускаемый вулканами, эффективно погружается в Землю за счет тектоники плит в геологическое время. весы через карбонатно-силикатного цикла , [22] , который требует осаждения к функции. [23]
земля
Ранние исследования влияния уровней углекислого газа в атмосфере на предел выбросов парниковых газов показали, что потребуется на несколько порядков большее количество углекислого газа, чтобы привести Землю в состояние безудержного парникового эффекта. [7] Это связано с тем, что углекислый газ не так эффективен в блокировании исходящего длинноволнового излучения, как вода. [4] В рамках существующих моделей неуправляемого парникового эффекта двуокись углерода (особенно антропогенная двуокись углерода) не кажется способной обеспечить необходимую изоляцию для Земли, чтобы достичь предела Симпсона – Накадзима. [7] [8]
Однако по-прежнему ведутся споры о том, может ли двуокись углерода подтолкнуть температуру поверхности к пределу влажности теплицы. [24] [25] Ученый-климатолог Джон Хоутон написал, что «[нет] возможности возникновения на Земле неконтролируемых парниковых условий [Венеры]». [26] МГЭИК (Межправительственная группа экспертов по изменению климата) также заявил , что ««парниковый effect'-аналогично [у] Венера-видимому , не имеют практически никаких шансов быть индуцируется антропогенной деятельности.» [27] Однако климатолог Джеймс Хансен не согласен. В своих « Штормах моих внуков» он говорит, что сжигание угля и добыча нефтеносных песков приведет к появлению на Земле безудержной теплицы. [28] Переоценка в 2013 году эффекта водяного пара в климатических моделях показала, что результат Джеймса Хансена потребует в десять раз больше CO 2, которое мы могли бы высвободить при сжигании всей нефти, угля и природного газа в земной коре. . [24] Как и в случае с неопределенностями при расчете внутренней границы жилой зоны, неопределенность в том, может ли CO 2 вызывать влажный парниковый эффект, связана с различиями в вариантах моделирования и неопределенностями в нем. [8] [2] Переход от использования HITRAN к более актуальным спискам линий поглощения HITEMP в расчетах переноса излучения показал, что предыдущие пределы выбросов парниковых газов были слишком высокими, но необходимое количество углекислого газа сделало бы антропогенное влажное состояние теплицы маловероятным. [29] Полные трехмерные модели показали, что предельное значение влажной теплицы для температуры поверхности выше, чем в одномерных моделях, и, следовательно, для создания влажной теплицы потребуется большее количество углекислого газа, чем в одномерных моделях. [15] Другие сложности включают то, является ли атмосфера насыщенной или недонасыщенной при некоторой влажности, [15] более высокие уровни CO 2 в атмосфере, приводящие к менее горячей Земле, чем ожидалось, из-за рэлеевского рассеяния, [2] и стабилизация обратной связи облаков. или дестабилизировать климатическую систему. [16] [15]
Ситуация усложняется тем, что в исследованиях истории климата Земли часто используется термин «неуправляемый парниковый эффект» для описания крупномасштабных климатических изменений, когда это не является подходящим описанием, поскольку оно не зависит от исходящей с Земли длинноволновой радиации. Хотя Земля испытала множество экстремальных климатических явлений, они не являются конечными состояниями климатической эволюции, а вместо этого представляют собой климатическое равновесие, отличное от того, которое наблюдается на Земле сегодня. [2] Например, была выдвинута гипотеза, что большие выбросы парниковых газов могли произойти одновременно с пермско-триасовым вымиранием [30] [31] или палеоцен-эоценовым термическим максимумом . Кроме того, считается, что в течение 80% из последних 500 миллионов лет Земля находилась в парниковом состоянии из-за парникового эффекта , когда на планете не было континентальных ледников , уровней углекислого газа и других парниковых газов (например, в качестве водяного пара и метана ) были высокими, а на поверхности моря температура (ТПМ) в диапазоне от 28 ° C (82,4 ° F) в тропиках до 0 ° C (32 ° F) в полярных областях . [32]
Далекое будущее
Большинство ученых считают, что внезапный парниковый эффект на самом деле неизбежен в долгосрочной перспективе, поскольку Солнце с возрастом постепенно становится больше и горячее. Это потенциально может означать конец всей жизни на Земле. Когда примерно через один миллиард лет Солнце станет на 10% ярче, температура поверхности Земли достигнет 47 ° C (117 ° F), что приведет к быстрому повышению температуры Земли и к выкипанию ее океанов, пока она не станет парниковой планетой. , похожий на сегодняшнюю Венеру.
По астробиологов Питер Уорд и Дональд Браунли в своей книге Жизнь и смерть планеты Земля , [33] текущий уровень потерь составляет примерно один миллиметр океана на миллион лет, но скорость постепенно ускоряется, как солнце становится теплее, до одного миллиметра каждые 1000 лет. Уорд и Браунли предсказывают, что будет два варианта обратной связи по потеплению в будущем: «влажная теплица», в которой водяной пар доминирует в тропосфере и начинает накапливаться в стратосфере, и «беглая теплица», в которой водяной пар становится доминирующим компонентом атмосфера такая, что Земля начинает подвергаться быстрому нагреванию, что может привести к тому, что температура ее поверхности превысит 900 ° C (1650 ° F), что приведет к расплавлению всей ее поверхности и уничтожению всего живого, возможно, через три миллиарда лет. В обоих случаях влажная и беглая оранжерея заявляет, что потеря океанов превратит Землю в мир преимущественно пустынный. Единственная вода, которая останется на планете, будет в нескольких прудах-испарителях, разбросанных возле полюсов, а также в огромных солончаках вокруг того, что когда-то было дном океана, как в пустыне Атакама в Чили или в бассейне Бэдуотер в Долине Смерти. Небольшие резервуары с водой могут позволить жизни сохраняться еще на несколько миллиардов лет.
Когда Солнце становится ярче, уровни CO 2 должны уменьшаться из-за увеличения активности углеродно-силикатного цикла, соответствующего повышению температуры. Это смягчило бы часть нагрева, который Земля испытала бы из-за увеличения яркости Солнца. [2] В конце концов, однако, когда вода ускользнет, углеродный цикл прекратится, поскольку тектоника плит остановится из-за потребности в воде в качестве смазки для тектонической активности. [21]
Смотрите также
- Атмосфера Венеры , пример безудержного парникового эффекта
- Переломные моменты в климатической системе
- Теплица и ледник Земля
Рекомендации
- ^ Кальтенеггер, Лиза (2015). "Парниковый эффект". В Гарго, Мюриэль; Ирвин, Уильям М .; Амилс, Рикардо; Кливз, Хендерсон Джеймс (ред.). Энциклопедия астробиологии . Springer Berlin Heidelberg. п. 1018. DOI : 10.1007 / 978-3-662-44185-5_673 . ISBN 9783662441848.
- ^ Б с д е е г ч я J к л м п о Кэтлинг, Дэвид С .; Кастинг, Джеймс Ф. (13 апреля 2017 г.). Эволюция атмосферы в обитаемых и безжизненных мирах . Кембридж. ISBN 9780521844123. OCLC 956434982 .
- ^ Б с д е е г ч я J K Накадзима, Шиничи; Хаяси, Йоши-Юки; Абэ, Ютака (1992). "Исследование" убегающего парникового эффекта "с помощью одномерной радиационно-конвективной модели равновесия" . J. Atmos. Sci . 49 (23): 2256–2266. Bibcode : 1992JAtS ... 49.2256N . DOI : 10.1175 / 1520-0469 (1992) 049 <2256: asotge> 2.0.co; 2 .
- ^ а б в г д Ингерсолл, Эндрю П. (1969). «Сбежавшая оранжерея: история воды на Венере» (PDF) . Журнал атмосферных наук . 26 (6): 1191–1198. Bibcode : 1969JAtS ... 26.1191I . DOI : 10.1175 / 1520-0469 (1969) 026 <1191: TRGAHO> 2.0.CO; 2 .
- ^ "GC SIMPSON, CB, FRS, О НЕКОТОРЫХ ИССЛЕДОВАНИЯХ ЗЕМНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ Том 2, № 16. Опубликован в марте 1928 года". Ежеквартальный журнал Королевского метеорологического общества . 55 (229): 73. 1929. Полномочный код : 1929QJRMS..55Q..73. . DOI : 10.1002 / qj.49705522908 . ISSN 1477-870X .
- ^ а б в Комабаяси, М. (1967). «Дискретные равновесные температуры гипотетической планеты с атмосферой и гидросферой однокомпонентно-двухфазной системы при постоянном солнечном излучении» . Журнал Метеорологического общества Японии . Серия II. 45 (1): 137–139. DOI : 10,2151 / jmsj1965.45.1_137 . ISSN 0026-1165 .
- ^ Б с д е е г ч я J K Кастинг, Дж. Ф. (1988). «Убегающая и влажная парниковая атмосфера и эволюция Земли и Венеры» . Икар . 74 (3): 472–494. Bibcode : 1988Icar ... 74..472K . DOI : 10.1016 / 0019-1035 (88) 90116-9 . PMID 11538226 .
- ^ а б в г д е Голдблатт Колин; Уотсон Эндрю Дж. (13 сентября 2012 г.). «Сбежавшая теплица: последствия для будущего изменения климата, геоинженерии и планетарных атмосфер». Философские труды Королевского общества A: математические, физические и инженерные науки . 370 (1974): 4197–4216. arXiv : 1201,1593 . Bibcode : 2012RSPTA.370.4197G . DOI : 10,1098 / rsta.2012.0004 . PMID 22869797 .
- ^ «Парниковые газы | Справочные материалы по мониторингу | Национальные центры экологической информации (НЦЭИ)» . www.ncdc.noaa.gov . Проверено 6 июня 2019 .
- ^ а б Коппарапу, Рави Кумар; Рамирес, Рамзес; Кастинг, Джеймс Ф .; Эймет, Винсент; Робинсон, Тайлер Д .; Махадеван, Суврат; Терриен, Райан С .; Домагал-Гольдман, Шон; Луга, Виктория (26 февраля 2013 г.). «Жилые зоны вокруг звезд главной последовательности: новые оценки». Астрофизический журнал . 765 (2): 131. arXiv : 1301.6674 . Bibcode : 2013ApJ ... 765..131K . DOI : 10.1088 / 0004-637X / 765/2/131 . ISSN 0004-637X .
- ^ "GC SIMPSON, CB, FRS, О НЕКОТОРЫХ ИССЛЕДОВАНИЯХ ЗЕМНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ Том 2, № 16. Опубликован в марте 1928 года". Ежеквартальный журнал Королевского метеорологического общества . 55 (229): 73. 1929. Полномочный код : 1929QJRMS..55Q..73. . DOI : 10.1002 / qj.49705522908 . ISSN 1477-870X .
- ^ Кастинг, Джеймс Ф .; Whitmire, Daniel P .; Рейнольдс, Рэй Т. (январь 1993 г.). «Жилые зоны вокруг звезд главной последовательности». Икар . 101 (1): 108–128. Bibcode : 1993Icar..101..108K . DOI : 10.1006 / icar.1993.1010 . PMID 11536936 .
- ^ Коппарапу, Рави Кумар; Рамирес, Рамзес М .; SchottelKotte, Джеймс; Кастинг, Джеймс Ф .; Домагал-Гольдман, Шон; Эймет, Винсент (15 мая 2014 г.). «Обитаемые зоны вокруг звезд главной последовательности: зависимость от планетной массы». Астрофизический журнал . 787 (2): L29. arXiv : 1404,5292 . Bibcode : 2014ApJ ... 787L..29K . DOI : 10.1088 / 2041-8205 / 787/2 / L29 . ISSN 2041-8205 .
- ^ Крисп, Дэвид; Кевин Дж. Занле; Робинсон, Тайлер Д .; Голдблатт, Колин (август 2013). «Низкий расчетный предел радиации для неуправляемого парникового климата» . Природа Геонауки . 6 (8): 661–667. Bibcode : 2013NatGe ... 6..661G . DOI : 10.1038 / ngeo1892 . ЛВП : 2060/20160002421 . ISSN 1752-0908 .
- ^ а б в г Леконт, Жереми; Забудь, Франсуа; Чарней, Бенджамин; Вордсворт, Робин; Поттье, Ализе (декабрь 2013 г.). «Повышенный порог инсоляции для неуправляемых парниковых процессов на планетах земного типа». Природа . 504 (7479): 268–271. arXiv : 1312,3337 . Bibcode : 2013Natur.504..268L . DOI : 10,1038 / природа12827 . ISSN 0028-0836 . PMID 24336285 .
- ^ а б Ян, июнь; Коуэн, Николас Б .; Аббат, Дориан С. (27.06.2013). «Стабилизация обратной связи с облаками значительно расширяет обитаемую зону планет, заблокированных приливом». Астрофизический журнал . 771 (2): L45. arXiv : 1307.0515 . Bibcode : 2013ApJ ... 771L..45Y . DOI : 10.1088 / 2041-8205 / 771/2 / L45 . ISSN 2041-8205 .
- ^ С. И. Расонл и К. де Берг (1970). «Убегающий парниковый эффект и накопление CO 2 в атмосфере Венеры». Природа . 226 (5250): 1037–1039. Bibcode : 1970Natur.226.1037R . DOI : 10.1038 / 2261037a0 . PMID 16057644 .
- ^ TM Donahue, JH Hoffmann, RR Hodges Jr, AJ Watson, Венера была влажной: измерение отношения дейтерия к водороду, Science, 216 (1982), стр. 630–633
- ^ . Де Берг, Б. Безар, Т. Оуэн, Д. Крисп, Ж.-П. Майяр, Б.Л. Латц, Дейтерий на Венере - наблюдения с Земли, Science, 251 (1991), стр. 547–549
- ^ Тейлор, Фредрик В .; Сведхем, Хакан; Глава, Джеймс У. (февраль 2018 г.). «Венера: атмосфера, климат, поверхность, интерьер и околоземное пространство планеты земного типа» . Обзоры космической науки . 214 (1): 35. Bibcode : 2018SSRv..214 ... 35T . DOI : 10.1007 / s11214-018-0467-8 . ISSN 0038-6308 .
- ^ а б Driscoll, P .; Берковичи, Д. (ноябрь 2013 г.). «Дивергентная эволюция Земли и Венеры: влияние дегазации, тектоники и магнитных полей». Икар . 226 (2): 1447–1464. Bibcode : 2013Icar..226.1447D . DOI : 10.1016 / j.icarus.2013.07.025 .
- ^ Ник Штробель. «Венера» . Архивировано из оригинального 12 февраля 2007 года . Проверено 17 февраля 2009 года .
- ^ Уокер, Джеймс К.Г.; Hays, PB; Кастинг, Дж. Ф. (1981). «Механизм отрицательной обратной связи для долговременной стабилизации температуры поверхности Земли». Журнал геофизических исследований: океаны . 86 (C10): 9776–9782. Bibcode : 1981JGR .... 86.9776W . DOI : 10.1029 / JC086iC10p09776 . ISSN 2156-2202 .
- ^ a b Кунциг, Роберт. "Выкипит ли океан Земли?" National Geographic Daily News (29 июля 2013 г.)
- ^ «Насколько вероятен побегший парниковый эффект на Земле?» . Обзор технологий Массачусетского технологического института . Дата обращения 1 июня 2015 .
- ^ Хоутон, Дж. (4 мая 2005 г.). "Глобальное потепление". Rep. Prog. Phys . 68 (6): 1343–1403. Bibcode : 2005RPPh ... 68.1343H . DOI : 10.1088 / 0034-4885 / 68/6 / R02 .
- ^ https://archive.ipcc.ch/meetings/session31/inf3.pdf
- ^ «Насколько вероятен побегший парниковый эффект на Земле?» . Обзор технологий Массачусетского технологического института . Дата обращения 1 июня 2015 .
- ^ Гольдблатт, Колин; Робинсон, Тайлер Д .; Zahnle, Кевин Дж .; Крисп, Дэвид (август 2013). «Низкий расчетный предел радиации для неуправляемого парникового климата» . Природа Геонауки . 6 (8): 661–667. Bibcode : 2013NatGe ... 6..661G . DOI : 10.1038 / ngeo1892 . ЛВП : 2060/20160002421 . ISSN 1752-0894 .
- ^ Бентон, MJ; Твитчет, Р.Дж. (2003). «Как убить (почти) все живое: конец пермского вымирания» (PDF) . Тенденции в экологии и эволюции . 18 (7): 358–365. DOI : 10.1016 / S0169-5347 (03) 00093-4 .
- ^ Моранте, Ричард (1996). «Пермские и раннетриасовые изотопные записи углерода и стронция в Австралии и сценарий событий на границе перми и триаса». Историческая биология: международный журнал палеобиологии . 11 (1): 289–310. DOI : 10.1080 / 10292389609380546 .
- ^ Прайс, Грегори; Пол Дж. Вальдес; Брюс В. Селлвуд (1998). «Сравнение смоделированного GCM« тепличного »и« ледникового климата мелового периода: последствия для записи осадочных пород ». Палеогеография, палеоклиматология, палеоэкология . 142 (3–4): 123–138. Bibcode : 1998PPP ... 142..123P . DOI : 10.1016 / s0031-0182 (98) 00061-3 .
- ^ Браунли, Дэвид и Питер Д. Уорд, Жизнь и смерть планеты Земля, Холт в мягкой обложке, 2004, ISBN 978-0805075120
дальнейшее чтение
- Штеффен, Уилл; Рокстрём, Йохан; Ричардсон, Кэтрин; Лентон, Тимоти М .; Фольке, Карл; Ливерман, Диана; Саммерхейз, Колин П .; Барноски, Энтони Д .; Корнелл, Сара Э .; Распятие, Мишель; Донж, Джонатан Ф .; Фетцер, Инго; Лейд, Стивен Дж .; Шеффер, Мартен; Винкельманн, Рикарда; Шелльнхубер, Ханс Иоахим (6 августа 2018 г.). «Траектории земной системы в антропоцене» . Труды Национальной академии наук . 115 (33): 8252–8259. Bibcode : 2018PNAS..115.8252S . DOI : 10.1073 / pnas.1810141115 . ISSN 0027-8424 . PMC 6099852 . PMID 30082409 .
Мы исследуем риск того, что самоусиливающиеся обратные связи могут подтолкнуть Земную систему к планетарному порогу, который, если он будет преодолен, может предотвратить стабилизацию климата при промежуточных повышениях температуры и вызвать продолжающееся потепление на пути «тепличной Земли» даже при сокращении выбросов человека. . Преодоление порога приведет к гораздо более высокой глобальной средней температуре, чем любое межледниковье за последние 1,2 миллиона лет, и к значительному повышению уровня моря, чем когда-либо в голоцене.