Из Википедии, бесплатной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску

Рубиновая лазерная головка. На фото слева показана головка в разобранном виде, на которой видна полость откачки, шток и фонари. На фото справа изображена голова в сборе.

Лазер накачки является акт передачи энергии от внешнего источника в усиливающей среде в виде лазера . Энергия поглощается средой, вызывая возбужденные состояния в ее атомах. Когда количество частиц в одном возбужденном состоянии превышает количество частиц в основном состоянии или в менее возбужденном состоянии, достигается инверсия населенности . В этом состоянии может иметь место механизм вынужденного излучения, и среда может действовать как лазер или оптический усилитель . Мощность накачки должна быть выше порога генерации лазера.

Энергия накачки обычно предоставляется в виде света или электрического тока , но использовались и более экзотические источники, такие как химические или ядерные реакции .

Оптическая накачка [ править ]

Основная статья: Оптическая накачка

Насосные полости [ править ]

Лазер, накачиваемый дуговой лампой или лампой-вспышкой, обычно накачивается через боковую стенку лазерной среды, которая часто имеет форму кристаллического стержня, содержащего металлическую примесь, или стеклянной трубки, содержащей жидкий краситель, в состоянии, известном как "боковая накачка". Для наиболее эффективного использования энергии лампы лампы и среда генерации содержатся в отражающей полости, которая перенаправляет большую часть энергии лампы в стержень или краситель.

Различные конфигурации резонатора лазерной накачки.

В наиболее распространенной конфигурации усиливающая среда представляет собой стержень, расположенный в одном фокусе зеркальной полости, состоящей из эллиптического сечения, перпендикулярного оси стержня. Фонарик представляет собой трубку, расположенную в другом фокусе эллипса. Часто покрытие зеркала выбирают для отражения длин волн , которые короче, чем выходная мощность генерации, при поглощении или передаче длин волн, которые одинаковы или длиннее, чтобы минимизировать тепловое линзирование.. В других случаях используется поглотитель для более длинных волн. Часто лампа окружена цилиндрической рубашкой, называемой расходомерной трубкой. Эта расходомерная трубка обычно изготавливается из стекла, которое поглощает волны неподходящей длины, такие как ультрафиолет, или обеспечивает путь для охлаждающей воды, которая поглощает инфракрасное излучение. Часто на рубашку наносят диэлектрическое покрытие, которое отражает свет неподходящих длин волн обратно в лампу. Этот свет поглощается, и часть его переизлучается с подходящими длинами волн. Расходомерная трубка также служит для защиты стержня в случае сильного отказа лампы.

Эллипсы меньшего размера создают меньше отражений (состояние, называемое «тесная связь»), что дает более высокую интенсивность в центре стержня. [1] Для одиночной лампы-вспышки, если лампа и стержень одинакового диаметра, эллипс, ширина которого вдвое больше высоты, обычно наиболее эффективна для отражения света в стержне. Стержень и лампа относительно длинные, чтобы минимизировать влияние потерь на торцах и обеспечить достаточную длину усиливающей среды. Более длинные лампы-вспышки также более эффективны в передаче электрической энергии в свет из-за более высокого импеданса . [2] Однако, если стержень слишком длинный по сравнению с его диаметром, может произойти состояние, называемое «предварительная лазерная генерация», при котором энергия стержня истощается до того, как он сможет нарастить должным образом. [3]Концы стержней часто имеют просветляющее покрытие или обрезаны под углом Брюстера, чтобы минимизировать этот эффект. [4] Плоские зеркала также часто используются на концах полости насоса для уменьшения потерь. [5]

В вариациях этой конструкции используются более сложные зеркала, состоящие из перекрывающихся эллиптических форм, что позволяет нескольким лампам-вспышкам накачивать один стержень. Это обеспечивает большую мощность, но менее эффективен, поскольку не весь свет правильно отображается в стержне, что приводит к увеличению тепловых потерь. Эти потери можно свести к минимуму, используя герметичный резонатор. Однако такой подход может обеспечить более симметричную накачку, повышая качество луча. [5]

Другая конфигурация использует стержень и лампу-вспышку в полости, сделанной из материала диффузного отражения , такого как спектралон или порошковый сульфат бария . Эти полости часто имеют круглую или продолговатую форму, поскольку фокусировка света не является основной задачей. Это не так хорошо направляет свет в среду, излучающую лазер, поскольку свет делает много отражений, прежде чем достигнет стержня, но часто требует меньшего обслуживания, чем металлизированные отражатели. [6] Повышенное количество отражений компенсируется более высокой отражательной способностью диффузной среды: 99% по сравнению с 97% для золотого зеркала. [7] Этот подход более совместим с неполированными стержнями или несколькими лампами.

Паразитные режимы возникают, когда отражения генерируются в направлениях, отличных от длины стержня, которые могут использовать энергию, которая в противном случае была бы доступна лучу. Это может быть особой проблемой, если ствол стержня отполирован. Цилиндрические лазерные стержни поддерживают режимы шепчущей галереи из-за полного внутреннего отражения между стержнем и охлаждающей водой, которые непрерывно отражаются по окружности стержня. Световод режимы могут отражать по всей длине стержня в зигзагообразной траектории. Если стержень имеет просветляющее покрытие или погружен в жидкость, которая соответствует его показателю преломления, это может значительно уменьшить эти паразитные отражения. Аналогично, если ствол стержня имеет грубую шлифовку (матовый) или имеет бороздки, внутренние отражения могут быть рассеяны. [8]

При накачке одной лампой большая часть энергии фокусируется на одной стороне, что ухудшает профиль луча. Обычно стержни имеют матовый корпус для рассеивания света и более равномерного распределения света по стержню. Это обеспечивает большее поглощение энергии в усиливающей среде для лучшей поперечной моды . Матовая расходомерная трубка или диффузный отражатель, хотя и снижает эффективность переноса, помогают усилить этот эффект, улучшая коэффициент усиления . [9]

Материалы-хозяева лазера выбираются так, чтобы они имели низкое поглощение; абсорбирует только легирующая добавка. Следовательно, любой свет на частотах, не поглощаемых легированием, будет возвращаться в лампу и повторно нагревать плазму, сокращая срок службы лампы.

Накачка фонарей [ править ]

Лампы лазерной накачки. Верхняя тройка - ксеноновые лампы-фонари, а нижняя - криптоновая дуговая лампа.
В этом чрезвычайно быстром разряде использовался внешний запуск. Из-за очень высокой скорости (3,5 микросекунды) ток не только не может полностью нагреть ксенон и заполнить трубку, но и все еще находится в прямом контакте со стеклом.
Спектральные выходы для ламп-вспышек, использующих различные газы, при плотности тока, приближающейся к плотности излучения серого тела.

Фонарики были первым источником энергии для лазеров. Они используются для получения высоких импульсных энергий как в твердотельных лазерах, так и в лазерах на красителях. Они излучают широкий спектр света, в результате чего большая часть энергии расходуется в виде тепла в усиливающей среде. Фонарики также имеют короткий срок службы. [10] Первый лазер состоял из спиральной лампы-вспышки, окружавшей рубиновый стержень.

Кварцевые лампы-вспышки являются наиболее распространенным типом, используемым в лазерах, и при низкой энергии или высокой частоте следования импульсов могут работать при температурах до 900 ° C. Более высокая средняя мощность или частота повторения требуют водяного охлаждения. Вода обычно должна омывать не только длину дуги лампы, но и электродную часть стекла. Лампы-вспышки с водяным охлаждением обычно производятся со стеклом вокруг электрода, усаженным для прямого охлаждения вольфрама . Если позволить электроду нагреваться намного больше, чем тепловое расширение стекла, уплотнение может треснуть. [11]

Срок службы лампы зависит в первую очередь от энергетического режима, используемого для конкретной лампы. Низкая энергия вызывает распыление , которое может удалить материал с катода и повторно отложить его на стекло, создавая темный зеркальный вид. Продолжительность жизни при низких энергиях может быть довольно непредсказуемой. Высокая энергия вызывает абляцию стенок , которая не только придает стеклу мутный вид, но также ослабляет его структурно и высвобождает кислород , влияя на давление, но на этих уровнях энергии продолжительность жизни может быть рассчитана с большой точностью. [11]

Продолжительность импульса также может влиять на срок службы. Очень длинные импульсы могут удалить большое количество материала с катода, осаждая его на стенках. При очень короткой длительности импульса необходимо следить за тем, чтобы дуга находилась в центре лампы, вдали от стекла, что предотвращает серьезную абляцию стен. [11] Внешний запуск обычно не рекомендуется для коротких импульсов. [11] Запуск по напряжению медленного режима обычно используется для чрезвычайно быстрых разрядов, как в лазерах на красителях, и часто сочетается с «техникой предимпульса», когда небольшая вспышка запускается всего за миллисекунды до основной вспышки для предварительного нагрева газ для более быстрого нарастания . [12]

В лазерах на красителях иногда используется «осевая накачка», которая состоит из полой лампы-вспышки кольцевой формы с зеркальной внешней оболочкой, отражающей подходящий свет обратно в центр. Ячейка с красителем расположена посередине, что обеспечивает более равномерное распределение света накачки и более эффективную передачу энергии. Полая лампа-вспышка также имеет более низкую индуктивность, чем обычная лампа-вспышка, что обеспечивает более короткий разряд. В редких случаях для лазеров на красителях используется «коаксиальная» конструкция, которая состоит из обычной лампы-вспышки, окруженной ячейкой с красителем кольцевой формы. Это обеспечивает лучшую эффективность передачи, устраняя необходимость в отражателе, но дифракционные потери вызывают меньшее усиление. [13]

Спектр излучения лампы-вспышки в первую очередь зависит от ее плотности тока . [11] После определения «энергии взрыва» для продолжительности импульса (количество энергии, которое разрушит его за одну-десять вспышек) и выбора безопасного уровня энергии для работы, баланс напряжения и емкости можно отрегулировать до центрируйте выход в любом месте от ближнего инфракрасного до дальнего ультрафиолета. Низкая плотность тока является результатом использования очень высокого напряжения и низкого тока. [11] [14] Это дает уширенные спектральные линии с выходом, сосредоточенным в ближнем ИК-диапазоне, и лучше всего подходит для накачки инфракрасных лазеров, таких как Nd: YAG и эрбий: YAG.. Более высокие плотности тока расширяют спектральные линии до точки, где они начинают смешиваться друг с другом, и возникает непрерывное излучение. Более длинные волны достигают уровней насыщения при более низких плотностях тока, чем более короткие длины волн, поэтому при увеличении тока выходной центр будет смещаться в сторону видимого спектра, что лучше для накачки лазеров видимого света, таких как рубин . [2] В этот момент газ становится почти идеальным " радиатором серого тела ". [14] Даже более высокие плотности тока будут производить излучение черного тела , центрируя выходное излучение в ультрафиолете.

Ксенон широко используется из-за его хорошей эффективности [11], хотя криптон часто используется для накачки лазерных стержней, легированных неодимом . Это связано с тем, что спектральные линии в ближнем ИК-диапазоне лучше соответствуют линиям поглощения неодима, что обеспечивает лучшую эффективность переноса криптона, даже если его общая выходная мощность ниже. [11] [15] [16] Это особенно эффективно с Nd: YAG, который имеет узкий профиль поглощения. Накачанные криптоном, эти лазеры могут достигать выходной мощности в два раза больше, чем у ксенона. [17]Спектральная линия излучения обычно выбирается при накачке Nd: YAG криптоном, но поскольку все спектральные линии ксенона пропускают полосы поглощения Nd: YAG, при накачке ксеноном используется непрерывное излучение. [18]

Накачка дуговой лампы [ править ]

Оптическая накачка лазерного стержня (внизу) дуговой лампой (вверху). Красный: горячий. Синий: холодный. Зеленый свет. Не зеленые стрелки: поток воды. Сплошные цвета: металл. Цвета света: плавленый кварц . [19] [20]
Эти газоразрядные лампы показывают выходы спектральных линий различных благородных газов.

Дуговые лампы используются для накачки стержней, которые могут поддерживать непрерывную работу, и могут быть любого размера и мощности. Типичные дуговые лампы работают при достаточно высоком напряжении, чтобы поддерживать определенный уровень тока, на который они рассчитаны. Часто это диапазон от 10 до 50 ампер. Из-за очень высокого давления дуговые лампы требуют специально разработанной схемы для запуска или «зажигания» дуги. Забастовка обычно проходит в три этапа. В фазе запуска чрезвычайно высокий импульс напряжения от «последовательного запускающего» трансформатора создает искровую косу между электродами, но полное сопротивление слишком велико, чтобы основное напряжение могло взять верх. Затем инициируется фаза «повышенного напряжения», когда напряжение выше, чем падение напряжения.между электродами пропускается лампа, пока газ не нагреется до плазменного состояния. Когда полное сопротивление становится достаточно низким, вступает в действие фаза «контроля тока», когда основное напряжение начинает доводить ток до стабильного уровня. [11]

Накачка дуговыми лампами происходит в резонаторе, подобном лазеру с ламповой накачкой, со стержнем и одной или несколькими лампами в резонаторе отражателя. Точная форма полости часто зависит от того, сколько ламп используется. Главное отличие в охлаждении. Дуговые лампы необходимо охлаждать водой, чтобы вода не выходила за пределы стекла, а также через разъемы электродов. Это требует использования деионизированной воды с удельным сопротивлением не менее 200 кОм, чтобы избежать короткого замыкания в цепи и коррозии электродов в результате электролиза . Вода обычно проходит через расходомерную трубку со скоростью от 4 до 10 литров в минуту. [11]

Дуговые лампы бывают почти всех типов благородных газов , включая ксенон , криптон , аргон , неон и гелий , которые излучают спектральные линии , очень характерные для этого газа. Спектр излучения дуговой лампы в основном зависит от типа газа, так как спектральные линии с узкой полосой очень похожи на световую лампу, работающую при низкой плотности тока. Выходная мощность наиболее высока в ближнем инфракрасном диапазоне и обычно используется для накачки инфракрасных лазеров, таких как Nd: YAG.

Внешняя лазерная накачка [ править ]

Лазер на красителе, настроенный на 589 нм (янтарно-желтый), накачанный внешним лазером Nd: YAG с удвоенной частотой @ 532 нм (желтовато-зеленый). Близость длин волн приводит к очень небольшому стоксову сдвигу , уменьшая потери энергии.

Лазер подходящего типа может быть использован для перекачки другого лазера. Узкий спектр лазера накачки позволяет точно согласовать его с линиями поглощения лазерной среды, что обеспечивает гораздо более эффективную передачу энергии, чем широкополосное излучение ламп-вспышек. Диодные лазеры накачивают твердотельные лазеры и лазеры на жидких красителях . Кольцевой лазер конструкции часто используют, особенно в лазеров на красителях. Кольцевой лазер использует три или более зеркала для отражения света по круговой траектории. Это помогает устранить стоячую волну, генерируемую большинством резонаторов Фабри – Перо , что приводит к лучшему использованию энергии усиливающей среды. [21]

Другие методы оптической накачки [ править ]

Для возбуждения газовых лазеров можно использовать микроволны или радиочастотное электромагнитное излучение.

В лазере с солнечной накачкой в качестве источника накачки используется солнечное излучение . [22] [23]

Электрическая накачка [ править ]

Электрический тлеющий разряд широко используется в газовых лазерах . Например, в гелий-неоновом лазере электроны разряда сталкиваются с атомами гелия , возбуждая их. Затем возбужденные атомы гелия сталкиваются с атомами неона , передавая энергию. Это позволяет наращивать инверсную населенность атомов неона.

Электрический ток обычно используется для накачки лазерных диодов и лазеров на кристаллах полупроводников (например, германия [24] ).

Электронные пучки накачивают лазеры на свободных электронах и некоторые эксимерные лазеры .

Газодинамическая закачка [ править ]

Основная статья: Газодинамический лазер

Газодинамические лазеры построены с использованием сверхзвукового потока газов, таких как углекислый газ , для возбуждения молекул за порог. Газ сжимается и затем нагревается до 1400 кельвинов . Затем газу дают возможность быстро расширяться через сопла специальной формы до очень низкого давления. Это расширение происходит при сверхзвуковых скоростях, иногда достигающих 4 махов . Горячий газ имеет много молекул в верхних возбужденных состояниях, в то время как гораздо больше молекул находится в нижних состояниях. Быстрое расширение вызывает адиабатическое охлаждение, что снижает температуру до 300 К. Это снижение температуры заставляет молекулы в верхнем и нижнем состояниях ослаблять свое равновесие до значения, более подходящего для более низкой температуры. Однако молекулы в нижних состояниях релаксируют очень быстро, тогда как молекулам верхнего состояния требуется гораздо больше времени, чтобы расслабиться. Поскольку большое количество молекул остается в верхнем состоянии, создается инверсия населенностей, которая часто распространяется на значительное расстояние ниже по потоку. Выходные мощности непрерывных волн до 100 киловатт были получены от динамических лазеров на диоксиде углерода. [25]

Подобные методы сверхзвукового расширения используются для адиабатического охлаждения лазеров на оксиде углерода , которые затем накачиваются посредством химической реакции, электрической или радиочастотной накачки. Адиабатическое охлаждение заменяет громоздкое и дорогостоящее криогенное охлаждение жидким азотом, повышая эффективность лазера на оксиде углерода. Лазеры этого типа могут производить мощность до гигаватта с эффективностью до 60%. [26]

Другие типы [ править ]

Самоканалирование смещения заряда может привести к высокой концентрации энергии вдоль столба, создаваемой и поддерживаемой пондеромоторным выбросом электронов. Канал также будет излучать вторичное излучение с более короткими длинами волн и, в конечном итоге, с генерацией с очень короткими длинами волн. [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [36] [37] [38] [39] [40] [41] »

Химическая реакция используется в качестве источника энергии в химических лазерах . Это позволяет добиться очень высокой выходной мощности, которую трудно достичь другими способами.

Ядерное деление используется в экзотических лазерах с ядерной накачкой (NPL), где напрямую используется энергия быстрых нейтронов, высвобождаемых в ядерном реакторе . [42] [43]

Военные Соединенных Штатов испытали рентгеновский лазер с накачкой от ядерного оружия в 1980-х годах, но результаты испытаний были неубедительными, и они больше не повторялись. [44] [45]

См. Также [ править ]

  • Лазерная конструкция

Ссылки [ править ]

  1. ↑ Твердотельная лазерная инженерия Вальтера Кехнера - Springer-Verlag, 1965, стр. 376
  2. ^ а б Оливер, младший; Барнс, Ф.С. (май 1969 г.). "Сравнение газовых фонарей". Журнал IEEE по квантовой электронике . 5 (5): 232–7. Bibcode : 1969IJQE .... 5..232O . DOI : 10,1109 / JQE.1969.1075765 . ISSN  0018-9197 .
  3. ↑ Твердотельная лазерная инженерия Вальтера Кехнера - Springer-Verlag, 1965, стр.192.
  4. ^ Твердотельная лазерная инженерия Вальтером Кехнером - Springer-Verlag 1965, стр. 194
  5. ^ a b Разработка твердотельных лазеров Вальтером Кехнером - Springer-Verlag, 1965 г., стр. 368-376
  6. ^ Твердотельная лазерная инженерия Вальтером Кехнером - Springer-Verlag 1965, стр. 368-373
  7. ^ "Экономичные зеркала заднего вида" . Thorlabs.com . Проверено 1 марта 2009 года .
  8. ↑ Твердотельная лазерная инженерия Вальтера Кехнера - Springer-Verlag, 1965, стр. 193-194.
  9. ^ Технология твердотельного лазера Вальтером Кехнером - Springer-Verlag 1965, стр. 380-381
  10. ^ Эдгертон, Гарольд Э. Электронный стробоскоп . MIT Press. ISBN 978-0-262-55008-6.
  11. ^ a b c d e f g h i j "Высокопроизводительные импульсные и дуговые лампы" (PDF) . PerkinElmer . Проверено 3 февраля 2009 года .
  12. ^ Holzrichter, JF; Шавлов, А. Л. (февраль 1969 г.). «Разработка и анализ систем импульсных ламп для накачки лазеров на органических красителях». Летопись Нью-Йоркской академии наук . 168 (3): 703–14. Bibcode : 1969NYASA.168..703H . DOI : 10.1111 / j.1749-6632.1969.tb43155.x . PMID 5273396 . S2CID 34719312 .  
  13. ^ "Принципы лазеров", Орацио Свелто
  14. ^ a b Клипштейн, Дон. «Общие рекомендации по проектированию ксеноновой вспышки и стробоскопа» . Проверено 3 февраля 2009 года .
  15. ^ Дишингтон, RH; Крюк, WR; Хильберг, Р.П. (1974). «Ламповый разряд и эффективность лазера». Прикладная оптика . 13 (10): 2300–2312. Bibcode : 1974ApOpt..13.2300D . DOI : 10,1364 / AO.13.002300 . PMID 20134680 . 
  16. ^ "Лазеры с ламповой накачкой" . Энциклопедия лазерной физики и техники . RP Photonics . Проверено 3 февраля 2009 года .
  17. ^ Твердотельная лазерная инженерия Вальтером Кехнером - Springer-Verlag 1965, стр. 335
  18. ^ Твердотельные лазеры: дипломный текст Вальтера Кехнера, Майкла Басса - Springer-Verlag 2003 Page 190
  19. ^ "Лампа 4462" (gif) . Sintec Optronics . Проверено 1 марта 2009 года .
  20. ^ "Лампа 5028" (gif) . Sintec Optronics . Проверено 1 марта 2009 года .
  21. ^ Лазерные основы по Уильям Томас Silfvast - Cambridge University Press 1996 Страница 397-399
  22. ^ Де Янг, RJ; Уивер, WR (18 августа 1986 г.). «Низкопороговый лазер с солнечной накачкой на C2F5I». Письма по прикладной физике . 49 (7): 369–370. Bibcode : 1986ApPhL..49..369D . DOI : 10.1063 / 1.97589 .
  23. ^ Ябэ, Т .; Окубо, Т .; Uchida, S .; Yoshida, K .; Nakatsuka, M .; Funatsu, T .; Мабути, А .; Ояма, А .; Nakagawa, K .; Оиси, Т .; Daito, K .; Бехгол, Б .; Nakayama, Y .; Yoshida, M .; Motokoshi, S .; Sato, Y .; Баасандаш, К. (25 июня 2007 г.). «Высокоэффективный и экономичный лазер с накачкой от солнечной энергии с линзой Френеля и лазерной средой, легированной хромом». Appl. Phys. Lett . 90 (26): 261120. Bibcode : 2007ApPhL..90z1120Y . DOI : 10.1063 / 1.2753119 .
  24. ^ "Виртуальная лазерная выставка SPIE: 1980–1989" . Проверено 24 сентября 2010 года . фото 3
  25. ^ Принципы лазеров Орацио Свелто - Plenum Press 1998, стр. 203
  26. ^ Принципы лазеров Орацио Свелто - Plenum Press 1998, стр. 442-443
  27. ^ Boyer, K .; Лук, ТС; Solem, JC; Родос, СК (1988). «Самоканализация смещения заряда как метод концентрации энергии» . Материалы тематического совещания OSA по коротковолновому когерентному излучению: генерация и применение, 26–29 сентября 1988 г., Кейп-Код, Массачусетс, Фальконе, Р. У. и Кирц, Дж. Эдс, (Оптическое общество Америки) . 2 : 233–235.
  28. ^ Solem, JC; Лук, ТС; Boyer, K .; Родос, СК (1989). «Самоканализация смещения заряда высокой интенсивности» . Труды тематического совещания по физике высоких плотностей энергии с субпикосекундными лазерными импульсами, 11–13 сентября 1989 г., Snowbird, Юта, (Оптическое общество Америки) . 17 (LA-UR-89-2051 Лос-Аламосская национальная лаборатория). ISBN 9781557521026.
  29. ^ Solem, JC; Лук, ТС; Boyer, K .; Родос, СК (1989). «Перспективы усиления рентгеновского излучения с самоканалированием смещения заряда». Журнал IEEE по квантовой электронике . 25 (12): 2423–2430. Bibcode : 1989IJQE ... 25.2423S . DOI : 10.1109 / 3.40625 .
  30. ^ Boyer, K .; Лук, ТС; McPherson, A .; Ши, X .; Solem, JC; Родос, СК; Борисов, АБ; Боровский, А .; Ширяев, О .; Коробкин, В. (1992). "Масштабирование распределения энергии рентгеновского усилителя с каналированным распространением" (PDF) . Материалы 14-й Международной конференции по лазерам '91, Сан-Диего, Калифорния, 9–13 декабря 1991 г., Дуарте, Ф. Дж. Harris, DG; Ред. : 9–13.
  31. ^ Борисов, АБ; Боровский, А .; Ширяев, О .; Коробкин, В .; Прохоров, А .; Solem, JC; Boyer, K .; Родос, СК (1992). «Релятивистское и зарядово-смещенное самоканалирование интенсивных ультракоротких лазерных импульсов в плазме». Physical Review . 45 (8): 5830–5845. Bibcode : 1992PhRvA..45.5830B . DOI : 10.1103 / PhysRevA.45.5830 . PMID 9907685 . 
  32. ^ Борисов, АБ; Боровский, А .; Коробкин, В .; Прохоров, А .; Ширяев, О .; Ши, X .; Лук, ТС; McPherson, A .; Solem, JC; Boyer, K .; Родос, СК (1992). «Наблюдение релятивистского / зарядового самоканала интенсивного субпикосекундного ультрафиолетового (248 нм) излучения в плазме». Письма с физическим обзором . 68 (15): 2309–2312. Bibcode : 1992PhRvL..68.2309B . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.68.2309 . PMID 10045362 . 
  33. ^ Борисов, АБ; Боровский, А .; Ширяев, О .; Карпов В.Б .; Коробкин, В .; Прохоров, А .; Solem, JC; McPherson, A .; Ши, X .; Лук, ТС; Boyer, K .; Родос, СК (1992). «Исследование релятивистского и зарядового самоканалирования интенсивного субпикосекундного ультрафиолетового (248 нм) излучения в плазме» . Труды 3-го Международного коллоквиума по рентгеновским лазерам, X-Ray Lasers '92, Шлирзее, Германия, 18–22 мая 1992 г. (Институт физики, CRC Press, Бристол, Англия) . 125 : 229. ISBN 9780854984152.
  34. ^ Борисов, АБ; Боровский, А .; Ширяев, О .; Коробкин, В .; Прохоров, А .; Solem, JC; Лук, ТС; Boyer, K .; Родос, СК (1992). «Релятивистское и зарядовое самоканалирование интенсивных короткоживущих лазерных импульсов в плазме» . Труды SPIE 1551, Ультракоротковолновые лазеры (Международное общество оптики и фотоники) . 1551 : 224–233.
  35. ^ Зиглер, А .; Борисов, АБ; Burkhalter, P .; Nagel, D .; Boyer, K .; Лук, ТС; McPherson, A .; Solem, JC; Родос, СК (1992). «Генерация интенсивного киловольтного излучения для возбуждения рентгеновского усилителя». Материалы конференции SOQE, декабрь 1992 г. (Общество оптической и квантовой электроники) .
  36. ^ Solem, JC (1992). "Применение электронно-управляемого рентгеновского лазера 10 ГэВ в исследованиях гамма-лазера" (PDF) . Труды семинара по научному применению коротковолновых источников когерентного света, Стэнфорд, Калифорния, 21 октября 1992 г. (Отчет Лос-Аламосской национальной лаборатории LAUR-92-3695): 57–64.
  37. ^ Борисов, АБ; Боровский, А .; Коробкин, В .; Прохоров, А .; Ширяев, О .; Ши, X .; Лук, ТС; McPherson, A .; Solem, JC; Boyer, K .; Родос, СК (1993). «Наблюдение релятивистского и зарядового самоканалирования интенсивного субпикосекундного ультрафиолетового излучения в плазме». Труды Восемнадцатая Международной конференции по квантовой электронике IQEC '92, Вена, Австрия, 14-19 июня 1992 года .
  38. ^ Boyer, K .; Лук, ТС; McPherson, A .; Ши, X .; Solem, JC; Родос, СК; Борисов, АБ; Боровский, А .; Ширяев, О .; Коробкин, В. (1992). "Масштабирование распределения энергии рентгеновского усилителя с каналированным распространением" (PDF) . Материалы 14-й Международной конференции по лазерам '91, Сан-Диего, Калифорния, 9–13 декабря 1991 г., Дуарте, Ф. Дж. Harris, DG; Ред. : 9–13.
  39. ^ Зиглер, А .; Burkhalter, P .; Nagel, D .; Boyer, K .; Лук, ТС; McPherson, A .; Solem, JC; Родос, СК (1993). «Наблюдение интенсивного киловольтного излучения для возбуждения рентгеновского усилителя». Труды Международной конференции по квантовой электронике, Вена, Австрия, 1993 .
  40. ^ Борисов, АБ; Коробкин, В .; Карпов В.Б .; Ширяев О.Б .; Ши, X .; Лук, Т .; McPherson, A .; Boyer, K .; Solem, JC; Родос, СК (1993). «Анализ устойчивости релятивистского и зарядово-смещенного самоканалирования интенсивных лазерных импульсов» . Труды по короткой длине волны V: Физика с интенсивными лазерными импульсами, Сан-Диего, Калифорния, 29–31 марта 1993 г. Коркум П. и Перри М. Редакторы; (Оптическое общество Америки) : 220.
  41. ^ Борисов, АБ; Ши, X .; Карпов В.Б .; Коробкин, В .; Solem, JC; Ширяев О.Б .; McPherson, A .; Boyer, K .; Родос, СК (1994). «Стабильная самоканализация интенсивных ультрафиолетовых импульсов в каналах, создающих разреженную плазму, превышающих 100 рэлеевских длин». Журнал Оптического общества Америки B . 11 (10): 1941–1947. Bibcode : 1994JOSAB..11.1941B . DOI : 10.1364 / JOSAB.11.001941 .
  42. ^ "Принцип лазера с ядерной накачкой" . Обнинск, Россия: Физико-энергетический институт . Проверено 1 марта 2009 года .
  43. ^ "Физика ядерно-индуцированной плазмы и лазеров с ядерной накачкой" . Физико-энергетический институт. Архивировано из оригинального 31 октября 2005 года . Проверено 19 января 2006 года .
  44. ^ Броуд, Уильям Дж. (15 ноября 1983 г.). «Рентгеновское лазерное оружие пользуется популярностью» . Нью-Йорк Таймс .
  45. ↑ Уолтер, Кэти (сентябрь 1998 г.). «Рентгеновский лазер: от земли к столу» . Обзор науки и технологий . Ливерморская национальная лаборатория Лоуренса: 21–3.