Мессбауэровская спектроскопия - это спектроскопический метод, основанный на эффекте Мессбауэра . Этот эффект, открытый Рудольфом Мёссбауэром (иногда называемым «Мёссбауэр», немецкий: «Мёссбауэр») в 1958 году, состоит из испускания и поглощения ядерных гамма-лучей в твердых телах практически без отдачи . Последующий метод ядерной спектроскопии чрезвычайно чувствителен к небольшим изменениям химического окружения определенных ядер.
Обычно могут наблюдаться три типа ядерных взаимодействий : изомерный сдвиг из-за различий в ближайших электронных плотностях (также называемый химическим сдвигом в более ранней литературе), квадрупольное расщепление из-за градиентов электрического поля атомного масштаба; и магнитное зеемановское расщепление из-за неядерных магнитных полей. Из-за высокой энергии и чрезвычайно узкой ширины линий ядерных гамма-лучей мессбауэровская спектроскопия является высокочувствительным методом с точки зрения энергетического (и, следовательно, частотного) разрешения, способного обнаруживать изменения всего в несколько частей из 10 11 . Это метод, совершенно не связанный со спектроскопией ядерного магнитного резонанса..
Основной принцип
Подобно тому, как ружье отскакивает при выстреле пули, для сохранения импульса требуется, чтобы ядро (например, в газе) отскочило во время испускания или поглощения гамма-излучения. Если покоящееся ядро излучает гамма-излучение, энергия гамма-излучения немного меньше естественной энергии перехода, но для того, чтобы покоящееся ядро могло поглотить гамма-излучение, энергия гамма-излучения должна быть немного больше, чем естественная энергия, потому что в обоих случаях энергия теряется на отдачу. Это означает, что ядерный резонанс (излучение и поглощение одного и того же гамма-излучения идентичными ядрами) не наблюдается со свободными ядрами, потому что сдвиг энергии слишком велик, а спектры излучения и поглощения не имеют значительного перекрытия.
Однако ядра в твердом кристалле не могут отскочить, потому что они связаны в кристаллической решетке. Когда ядро в твердом теле излучает или поглощает гамма-излучение, некоторая энергия все еще может быть потеряна в виде энергии отдачи, но в этом случае это всегда происходит в дискретных пакетах, называемых фононами (квантованные колебания кристаллической решетки). Может быть испущено любое целое количество фононов, включая ноль, что известно как событие "без отдачи". В этом случае закону импульса удовлетворяет импульс всего кристалла в целом, поэтому потеря энергии практически не происходит. [1]
Мессбауэр обнаружил, что значительная часть событий излучения и поглощения будет происходить без отдачи, что количественно определяется с помощью фактора Лэмба – Мессбауэра . [2] Этот факт делает возможной мессбауэровскую спектроскопию, потому что это означает, что гамма-лучи, испускаемые одним ядром, могут резонансно поглощаться образцом, содержащим ядра того же изотопа, и это поглощение может быть измерено.
Доля отдачи мессбауэровского поглощения анализируется методом ядерно-резонансной колебательной спектроскопии .
Типичный метод
В ее наиболее распространенной форме, мессбауэровской абсорбционной спектроскопии, твердый образец подвергается воздействию пучка гамма-излучения , а детектор измеряет интенсивность пучка, прошедшего через образец. Атомы в источнике, излучающем гамма-лучи, должны быть того же изотопа, что и поглощающие их атомы в образце.
Если бы излучающие и поглощающие ядра находились в идентичных химических средах, энергии ядерных переходов были бы точно равны, и резонансное поглощение наблюдалось бы при обоих материалах в состоянии покоя. Однако различие в химической среде заставляет уровни ядерной энергии сдвигаться несколькими разными способами, как описано ниже. Хотя эти энергетические сдвиги крошечная (часто меньше , чем микро- электронвольт ), чрезвычайно узкие ширины спектральных линий гамма - излучения для некоторых радионуклидов сделать небольшие энергетические сдвиги соответствуют большим изменениям оптической плотности . Чтобы вернуть два ядра в резонанс, необходимо немного изменить энергию гамма-излучения, и на практике это всегда делается с помощью доплеровского сдвига .
Во время мессбауэровской абсорбционной спектроскопии источник ускоряется в диапазоне скоростей с помощью линейного двигателя для создания эффекта Доплера и сканирования энергии гамма-лучей в заданном диапазоне. Типичный диапазон скоростей , например, для 57 Fe может быть ±11 мм / с (1 мм / с =48,075 нэВ ). [2] [3]
В полученных спектрах интенсивность гамма-излучения представлена как функция скорости источника. При скоростях, соответствующих резонансным уровням энергии образца, часть гамма-лучей поглощается, что приводит к падению измеренной интенсивности и соответствующему провалу в спектре. Число, положение и интенсивность провалов (также называемых пиками; провалы в передаваемой интенсивности - это пики оптической плотности) предоставляют информацию о химическом окружении поглощающих ядер и могут использоваться для характеристики образца.
Выбор подходящего источника
Подходящие источники гамма-излучения состоят из радиоактивного родительского элемента, который распадается до желаемого изотопа. Например, источник 57 Fe состоит из 57 Co , который распадается путем захвата электрона с возбужденного состояния из 57 Fe, который , в свою очередь , затухает до состояния через серию выбросов гамма-лучей , которые включают один проявляющий эффект мессбауэровской . Радиоактивный кобальт готовят на фольге, часто из родия. [4] В идеале родительский изотоп должен иметь удобный период полураспада. Кроме того, энергия гамма-излучения должна быть относительно низкой, в противном случае система будет иметь низкую долю без отдачи, что приведет к плохому соотношению сигнал / шум и потребует длительного времени сбора. В таблице Менделеева ниже указаны элементы, имеющие изотоп, подходящий для мессбауэровской спектроскопии. Из них 57 Fe является наиболее распространенным элементом, изучаемым с помощью этого метода, хотя также часто изучаются 129 I , 119 Sn и 121 Sb .
ЧАС | Он | |||||||||||||||||||||||||||||||||
Ли | Быть | B | C | N | О | F | Ne | |||||||||||||||||||||||||||
Na | Mg | Al | Si | п | S | Cl | Ar | |||||||||||||||||||||||||||
K | Ca | Sc | Ti | V | Cr | Mn | Fe | Co | Ni | Cu | Zn | Ga | Ge | В виде | Se | Br | Kr | |||||||||||||||||
Руб. | Sr | Y | Zr | Nb | Пн | Tc | RU | Rh | Pd | Ag | CD | В | Sn | Sb | Te | я | Xe | |||||||||||||||||
CS | Ба | Ла | Hf | Та | W | Re | Операционные системы | Ir | Pt | Au | Hg | Tl | Pb | Би | По | В | Rn | |||||||||||||||||
Пт | Ра | Ac | Rf | Db | Sg | Bh | Hs | Mt | Ds | Rg | Cn | Nh | Fl | Mc | Ур. | Ц | Og | |||||||||||||||||
Ce | Pr | Nd | Вечера | См | Евросоюз | Б-г | Tb | Dy | Хо | Э | Тм | Yb | Лу | |||||||||||||||||||||
Чт | Па | U | Np | Пу | Являюсь | См | Bk | Cf | Es | FM | Мкр | Нет | Lr | |||||||||||||||||||||
|
Анализ мессбауэровских спектров
Как описано выше, мессбауэровская спектроскопия имеет чрезвычайно высокое разрешение по энергии и может обнаруживать даже незначительные изменения в ядерном окружении соответствующих атомов. Обычно наблюдаются три типа ядерных взаимодействий : изомерный сдвиг , квадрупольное расщепление и сверхтонкое магнитное расщепление. [5] [6]
Изомерный сдвиг
Изомерный сдвиг (δ) (также иногда называемый химическим сдвигом , особенно в более ранней литературе) - это относительная мера, описывающая сдвиг резонансной энергии ядра (см. Рис. 2) из-за перехода электронов в пределах его s- орбиталей. Весь спектр сдвинут в положительную или отрицательную сторону в зависимости от плотности заряда s- электрона в ядре. Это изменение возникает из-за изменений в электростатическом отклике между орбитальными электронами с ненулевой вероятностью s и ядром ненулевого объема, по которому они вращаются.
Только электроны на s- орбиталях имеют ненулевую вероятность быть обнаруженными в ядре (см. Атомные орбитали ). Однако p- , d- и f- электроны могут влиять на плотность s- электронов посредством эффекта экранирования .
Изомерный сдвиг можно выразить с помощью приведенной ниже формулы, где K - ядерная постоянная, разность между R e 2 и R g 2 - разность эффективных радиусов заряда ядра между возбужденным и основным состоянием, а разница между [Ψ s 2 (0)] a и [Ψ s 2 (0)] b - разность электронной плотности в ядре (a = источник, b = образец). Химический изомерный сдвиг, описанный здесь, не изменяется с температурой, однако мессбауэровские спектры обладают температурной чувствительностью из-за релятивистского эффекта, известного как эффект Доплера второго порядка. Как правило, влияние этого эффекта невелико, и стандарт IUPAC позволяет сообщать изомерный сдвиг без его корректировки. [7]
Физический смысл этого уравнения можно пояснить на примерах:
- В то время как увеличение плотности s-электронов в спектре 57 Fe дает отрицательный сдвиг, поскольку изменение эффективного заряда ядра отрицательно (из-за R e < R g ), увеличение плотности s-электронов в 119 Sn дает положительный сдвиг из-за положительного изменения общего заряда ядра (из-за R e > R g ).
- Окисленные ионы трехвалентного железа (Fe 3+ ) имеют более низкие изомерные сдвиги, чем ионы двухвалентного железа (Fe 2+ ), поскольку плотность s-электронов в ядрах ионов трехвалентного железа выше из-за более слабого экранирующего эффекта d- электронами. [8]
Изомерный сдвиг полезен для определения степени окисления, валентных состояний, защиты от электронов и силы притяжения электронов электроотрицательными группами. [5]
Квадрупольное расщепление
Квадрупольное расщепление отражает взаимодействие между уровнями ядерной энергии и окружающим градиентом электрического поля (EFG). Ядра в состояниях с несферическим распределением заряда, т.е. все ядра со спиновым квантовым числом ( I ) больше 1/2, могут иметь ядерный квадрупольный момент. В этом случае асимметричное электрическое поле (создаваемое асимметричным распределением электронного заряда или расположением лигандов) расщепляет уровни ядерной энергии. [5]
В случае изотопа с возбужденным состоянием I = 3/2, такого как 57 Fe или 119 Sn, возбужденное состояние разделяется на два подсостояния m I = ± 1/2 и m I = ± 3/2 . Переходы из основного состояния в возбужденное состояние проявляются в виде двух определенных пиков в спектре, иногда называемых «дублетом». Квадрупольное расщепление измеряется как расстояние между этими двумя пиками и отражает характер электрического поля в ядре.
Квадрупольное расщепление можно использовать для определения степени окисления, состояния спина, симметрии сайта и расположения лигандов. [5]
Магнитное сверхтонкое расщепление
Магнитное сверхтонкое расщепление является результатом взаимодействия ядра с любым окружающим магнитным полем, как это описывается эффектом Зеемана . Ядро со спином I расщепляется на 2 подуровня I + 1 в присутствии магнитного поля. Например, первое возбужденное состояние ядра 57 Fe со спиновым состоянием I = 3/2 будет разделено на 4 невырожденных подсостояния со значениями m I +3/2, +1/2, −1/2 и −3/2. Равномерно расположенные расщепления называются сверхтонкими, порядка 10 −7 эВ. Правило отбора для магнитных дипольных переходов означают , что переходы между возбужденным состоянием и основным состоянием могут происходить только там , где м я изменяется на 0 или 1 или -1. Это дает 6 возможных переходов с 3/2 на 1/2. [5]
Степень расщепления пропорциональна силе магнитного поля в ядре, которое, в свою очередь, зависит от распределения электронов («химического окружения») ядра. Расщепление можно измерить, например, с помощью образца фольги, помещенного между источником колебаний и детектором фотонов (см. Рис. 5), в результате чего будет получен спектр поглощения, как показано на рис. 4. Магнитное поле может быть определено из расстояние между пиками, если известны квантовые «g-факторы» ядерных состояний. В ферромагнитных материалах, включая многие соединения железа, естественные внутренние магнитные поля довольно сильны, и их эффекты доминируют в спектрах.
Сочетание всех
Три мессбауэровских параметра: изомерный сдвиг, квадрупольное расщепление и сверхтонкое расщепление часто можно использовать для идентификации конкретного соединения по сравнению со спектрами для стандартов. [9] В некоторых случаях соединение может иметь более одной возможной позиции для мессбауэровского активного атома. Например, кристаллическая структура магнетита (Fe 3 O 4 ) поддерживает два разных места для атомов железа. Его спектр имеет 12 пиков, секстет для каждого потенциального атомного узла, что соответствует двум наборам мессбауэровских параметров.
Часто наблюдаются все эффекты: изомерный сдвиг, квадрупольное расщепление и магнитный эффект Зеемана. В таких случаях изомерный сдвиг определяется как среднее значение всех линий. Квадрупольное расщепление, когда все четыре возбужденных подсостояния одинаково сдвинуты (два подсостояния подняты, а другие два опущены), задается сдвигом двух внешних линий относительно внутренних четырех строк (все четыре внутренние линии смещаются противоположно внешней две строчки). Обычно для получения точных значений используется программное обеспечение для подгонки.
Кроме того, относительные интенсивности различных пиков отражают относительные концентрации соединений в образце и могут использоваться для полуколичественного анализа. Кроме того, поскольку ферромагнитные явления зависят от размера, в некоторых случаях спектры могут дать представление о размере кристаллитов и зеренной структуре материала.
Мессбауэровская эмиссионная спектроскопия
Мессбауэровская эмиссионная спектроскопия - это специализированный вариант мессбауэровской спектроскопии, когда излучающий элемент находится в исследуемом образце, а поглощающий элемент - в эталонном. Чаще всего этот метод применяется к паре 57 Co / 57 Fe. Типичное применение - характеристика центров кобальта в аморфных Со-Мо катализаторах, используемых при гидрообессеривании . В таком случае образец легируют 57 Со [10].
Приложения
К недостаткам метода можно отнести ограниченное количество источников гамма-излучения и требование, чтобы образцы были твердыми, чтобы исключить отдачу ядра. Мессбауэровская спектроскопия уникальна своей чувствительностью к тонким изменениям химического окружения ядра, включая изменения степени окисления, влияние различных лигандов на конкретный атом и магнитное окружение образца.
В качестве аналитического инструмента мессбауэровская спектроскопия оказалась особенно полезной в области геологии для определения состава железосодержащих образцов, включая метеоры и лунные породы. Сбор данных in situ мессбауэровских спектров также проводился на богатых железом породах Марса. [11] [12]
В другом приложении мессбауэровская спектроскопия используется для характеристики фазовых превращений в железных катализаторах, например, используемых для синтеза Фишера-Тропша . Первоначально состоящие из гематита (Fe 2 O 3 ), эти катализаторы превращаются в смесь магнетита (Fe 3 O 4 ) и нескольких карбидов железа . Образование карбидов, по-видимому, улучшает каталитическую активность, однако оно также может привести к механическому разрушению и истиранию частиц катализатора, что может вызвать трудности при окончательном отделении катализатора от продуктов реакции. [13]
Мессбауэровская спектроскопия также использовалась для определения изменения относительной концентрации в степени окисления сурьмы ( Sb ) во время селективного окисления олефинов . Во время прокаливания все ионы Sb в катализаторе из диоксида олова, содержащего сурьму, переходят в степень окисления +5. После каталитической реакции почти все ионы Sb переходят из состояния окисления +5 в состояние +3. Существенное изменение химической среды, окружающей ядро сурьмы, происходит во время изменения степени окисления, которое можно легко отслеживать по изомерному сдвигу в мессбауэровском спектре. [14]
Этот метод также использовался для наблюдения поперечного эффекта Доплера второго порядка, предсказанного теорией относительности , из-за очень высокого разрешения по энергии. [15]
Биоинорганическая химия
Мёссбауэровская спектроскопия широко применяется в биоорганической химии, особенно для изучения железосодержащих белков и ферментов. Часто этот метод используется для определения степени окисления железа. Примерами известных железосодержащих биомолекул являются белки железо-сера , ферритин и гемы, включая цитохромы . Эти исследования часто дополняются анализом связанных модельных комплексов. [16] [17] Особый интерес представляет характеристика промежуточных продуктов, участвующих в активации кислорода белками железа. [18]
Колебательные спектры биомолекул, обогащенных 57 Fe, могут быть получены с помощью ядерно-резонансной колебательной спектроскопии (NRVS), в которой образец сканируется с помощью диапазона генерируемых синхротроном рентгеновских лучей с центром на частоте мессбауэровского поглощения. Стоксовые и антистоксовые пики в спектре соответствуют низкочастотным колебаниям, многие из которых ниже 600 см -1, а некоторые ниже 100 см -1 .
Мессбауэровские спектрометры
Мессбауэровской спектрометр представляет собой устройство , которое выполняет мессбауэровская спектроскопию, или устройство , которое использует эффект Мессбауэра , чтобы определить химическую среду мессбауэровских ядер , присутствующий в образце. Он состоит из трех основных частей; источник, который движется вперед и назад для создания эффекта Доплера , коллиматор , отфильтровывающий непараллельные гамма-лучи, и детектор.
Миниатюрный мессбауэровской Спектрометр, названный (MB) MIMOS II , были использованы два марсоходов в НАСА «s Mars Exploration Rover миссиях. [19]
57 Fe мессбауэровская спектроскопия
Химический изомерный сдвиг и квадрупольное расщепление обычно оценивают по сравнению с эталонным материалом. Например, в соединениях железа мессбауэровские параметры оценивали с использованием железной фольги (толщиной менее 40 микрометров). Центроид спектра из шести линий фольги металлического железа составляет -0,1 мм / с (для источника Co / Rh ). Все сдвиги в других соединениях железа рассчитываются относительно этого значения –0,10 мм / с (при комнатной температуре), т.е. в этом случае изомерные сдвиги относятся к источнику Co / Rh. Другими словами, центральная точка мессбауэровского спектра равна нулю. Значения сдвига также могут быть указаны относительно 0,0 мм / с, здесь сдвиги относятся к железной фольге.
Чтобы вычислить расстояние до внешней линии по шестилинейному спектру железа:
где c - скорость света, B int - внутреннее магнитное поле металлического железа (33 Тл ), μ N - ядерный магнетон (3,152 451 2605 × 10 −8 эВ / Тл ), E γ - энергия возбуждения (14,412497 (3) кэВ [20] ), g n - фактор ядерного расщепления в основном состоянии (0,090 604 / ( I ), где Изоспин I = 1 ⁄ 2 ) и гe
nкоэффициент расщепления возбужденного состояния 57 Fe (-0,15532 / ( I ), где I = 3 ⁄ 2 ).
Подставив указанные выше значения, получим V = 10,6258 мм / с .
Иногда используются другие значения, чтобы отразить разные качества железной фольги. Во всех случаях любое изменение V влияет только на изомерный сдвиг, а не на квадрупольное расщепление. Поскольку IBAME , орган по мессбауэровской спектроскопии, не указывает конкретное значение, можно использовать любое значение от 10,60 мм / с до 10,67 мм / с. По этой причине настоятельно рекомендуется предоставлять значения изомерного сдвига по отношению к используемому источнику, указывая детали источника (центр тяжести свернутого спектра), а не по отношению к железной фольге.
Смотрите также
- Спектроскопия альфа-частиц
- Гамма-зонд
- Гамма-спектрометр
- Изомерный сдвиг
- Жидкостный сцинтилляционный счет
- Масс-спектрометрии
- Эффект Мёссбауэра
- Возмущенная угловая корреляция
- Эффект пандемониума
- Спектроскопия полного поглощения
- Сцинтилляционный счетчик
- Рентгеновская спектроскопия
Рекомендации
- ^ Международный совет по применению эффекта Мёссбауэра (IBAME) и Центр данных по эффекту Мёссбауэра (MEDC), веб-сайт эффекта Мёссбауэра, дата обращения3 июня 2010 г.
- ^ а б Gütlich, JM; Принцип эффекта Мессбауэра и основные концепции мессбауэровской спектрометрии. Архивировано 29 ноября 2011 г. в Wayback Machine .
- ^ Mössbauer Spectroscopy Group,Веб-сайт Королевского химического общества (RSC), Введение в мессбауэровскую спектроскопию, часть 1, доступ 3 июня 2010 г.
- ^ Лонгворт, G; Окно, B (1 июня 1971 г.). «Получение узкополосных мессбауэровских источников 57Co в металлических матрицах». Журнал Physics D . 4 (6): 835–839. Bibcode : 1971JPhD .... 4..835L . DOI : 10.1088 / 0022-3727 / 4/6/316 . ISSN 0022-3727 . S2CID 122392089 . Викиданные Q56601097 .
- ^ a b c d e Группа мессбауэровской спектроскопии, веб-сайт Королевского химического общества (RSC), Введение в мессбауэровскую спектроскопию, часть 2, доступ 3 июня 2010 г.
- ^ П. Гютлих, Дж. М. Гренече, Ф. Дж. Берри; Мессбауэровская спектроскопия: мощный инструмент в научных исследованиях. Архивировано 29ноября 2011 г.на Wayback Machine, доступ осуществлен 3 июня 2010 г.
- ^ Международный совет по применению эффекта Мёссбауэра (IBAME) и Центр данных по эффекту Мёссбауэра (MEDC), веб-сайт эффекта Мёссбауэра, по состоянию на 20 декабря 2017 г.
- ^ Walker, L .; Wertheim, G .; Жаккарино, В. (1961). «Интерпретация изомерного сдвига Fe 57 ». Письма с физическим обзором . 6 (3): 98. Bibcode : 1961PhRvL ... 6 ... 98W . DOI : 10.1103 / PhysRevLett.6.98 .
- ^ Центр данных эффекта Мёссбауэра .
- ^ Надь, DL (1994). «Тенденции мессбауэровской эмиссионной спектроскопии 57 Co / 57 Fe». Сверхтонкие взаимодействия . 83 (1): 1–19. Bibcode : 1994HyInt..83 .... 1N . DOI : 10.1007 / BF02074255 .
- ^ Клингельхёфер, Г. (ноябрь 2004 г.). «Мессбауэровские исследования поверхности Марса in situ». Сверхтонкие взаимодействия . 158 (1–4): 117–124. Bibcode : 2004HyInt.158..117K . DOI : 10.1007 / S10751-005-9019-1 . ISSN 0304-3843 . S2CID 97528576 . Викиданные Q29042404 .
- ^ Шредер, Кристиан (2015). «Мёссбауэровская спектроскопия в астробиологии» . Спектроскопия Европы . 27 (2): 10 . Проверено 8 января 2018 .
- ^ Саркар, А .; и другие. (2007). "Синтез Фишера-Тропша: характеристика катализатора железа, промотированного Rb". Письма о катализе . 121 (1–2): 1–11. DOI : 10.1007 / s10562-007-9288-1 .
- ^ Burger, K .; Nemes-Vetéssy, Zs .; Vértes, A .; Афанасов М.И. (апрель 1986 г.). «Мессбауэровское спектроскопическое исследование степени окисления сурьмы в сульфидах сурьмы различного состава». Журнал химической кристаллографии . 16 (2): 295–299. DOI : 10.1007 / BF01161115 . ISSN 1074-1542 . S2CID 95821984 . Викиданные Q30054185 .
- ^ Chen, Y.-L .; Ян, Д.-П. (2007). «Безоткатная фракция и эффект Доплера второго порядка». Эффект Мёссбауэра в динамике решетки . Джон Вили и сыновья . DOI : 10.1002 / 9783527611423.ch5 . ISBN 978-3-527-61142-3.
- ^ Мартиньо, Марлен; Мюнк, Эккард (2010). "57Fe Мессбауэровская спектроскопия в химии и биологии". Физическая неорганическая химия . С. 39–67. DOI : 10.1002 / 9780470602539.ch2 . ISBN 9780470602539.
- ^ Schuenemann, V .; Полсен, Х. (2007-12-10). «Мессбауэровская спектроскопия». В Scott, Robert A .; Люкхарт, Чарльз М. (ред.). Применение физических методов в неорганической и биоинорганической химии . ISBN 978-0-470-03217-6.
- ^ Костас, Микель; Mehn, Mark P .; Дженсен, Майкл П .; Ку, Лоуренс (1 февраля 2004 г.). «Активация кислорода на мононуклеарных негемовых железных активных сайтах: ферменты, модели и промежуточные продукты». Химические обзоры . 104 (2): 939–986. DOI : 10.1021 / CR020628N . ISSN 0009-2665 . PMID 14871146 . S2CID 33300052 . Викиданные Q35660894 .
- ^ Klingelhöfer, G .; и другие. (2002). «Миниатюрный мессбауэровский спектрометр MIMOS II для внеземных и наземных приложений: отчет о состоянии». Сверхтонкие взаимодействия . 144 (1–4): 371–379. Bibcode : 2002HyInt.144..371K . DOI : 10,1023 / A: 1025444209059 .
- ^ Центр данных эффекта Мёссбауэра 20.08.2013
Внешние ссылки
- Страница Центра данных по эффекту Мёссбауэра, включая периодическую таблицу изотопов Мёссбауэра
- Введение в мессбауэровскую спектроскопию - сайт RSC
- Мессбауэровская спектроскопия: мощный инструмент научных исследований
- «Мёссбауэровская спектроскопия - отличное исследование морфологической структуры полупроводниковых стекол», П. Булчанд в «Физических свойствах аморфных материалов» (серия Института аморфных исследований), Springer, США, ред .: Дэвид Адлер, Брайан Б. Шварц, Мартин С. Стил
- Программа MossA обеспечивает прямой подход к подгонке традиционных и синхротронных мессбауэровских спектров 57 Fe.
- MossA написан на языке программирования MATLAB. Исходный код можно получить из его репозитория на github
- Мессбауэровская спектроскопия - Принципы и применение - Профессор доктор Филипп Гютлих Заслуженный профессор Майнцского университета - Institut für Anorganische Chemie und Analytische Chemie Johannes Gutenberg-Universität Mainz