Под давлением поршня находится давление, оказываемое на тело, движущееся через жидкую среду, вызванное относительным объемным движением жидкости, а не случайным тепловым движением. [1] Это вызывает действие силы сопротивления на тело. Плунжерное давление представлено в тензорной форме как
,
где - плотность жидкости; это поток импульса в секунду в направление через поверхность с нормалью в направление. - компоненты скорости жидкости в этих направлениях. Тензор суммарных напряжений Коши представляет собой сумму этого давления плунжера и изотропного теплового давления (в отсутствие вязкости ).
В простом случае, когда относительная скорость нормальна к поверхности, а импульс полностью передан объекту, давление поршня становится равным
.
Вывод
Эйлерово формы из уравнения импульса Коши для жидкости [1]
для изотропного давления , где скорость жидкости, плотность жидкости, и ускорение свободного падения. Эйлерова скорость изменения количества движения в направлениив точке, таким образом (используя обозначения Эйнштейна ):
Подставляя сохранение массы, выраженное как
,
это эквивалентно
используя правило произведения и дельту Кронекера . Первое слагаемое в скобках - изотропное тепловое давление, а второе - давление плашки.
В этом контексте ударное давление - это передача импульса посредством адвекции (поток вещества, переносящий импульс через поверхность в тело). Масса единицы секунды, втекающей в объем ограниченный поверхностью является
и импульс в секунду, который он передает в тело, равен
равняется члену давления поршня. Это обсуждение может быть расширено до сил «сопротивления»; если вся материя, падающая на поверхность, передает весь свой импульс объему, это эквивалентно (с точки зрения передачи импульса) материи, входящей в объем (контекст выше). С другой стороны, если передается только скорость, перпендикулярная поверхности, поперечные силы отсутствуют, и эффективное давление на этой поверхности увеличивается на
,
где - компонента скорости, перпендикулярная поверхности.
Пример - давление набегающего воздуха на уровне моря
Какое давление набегающего воздуха на уровне моря на скорости 100 миль в час ?
Имперские единицы
ρ = 0,0023769 плотность воздуха на уровне моря ( снаряды / фут 3 )
v 2 = 147 2 (100 миль / ч = 147 фут / сек)
P = 0,5 * ρ * v 2
P = 25,68 (давление в фунт-сила / фут 2 )
Единицы СИ
ρ = 1,2250 Плотность воздуха на уровне моря (кг / м 3 )
v 2 = 44,7 2 (100 миль / ч = 44,7 м / с)
P = 0,5 * ρ * v 2
P = 1224 (давление в Па = Н / м 2 )
Высота (футы) | Плотность воздуха (снаряды / фут 3 ) | Высота (м) | Плотность воздуха (кг / м 3 ) |
---|---|---|---|
уровень моря | 0,0023769 | 0 | 1,2250 |
5000 | 0,0020482 | 1524 | 1,0556 |
10 000 | 0,0017555 | 3048 | 0,9047 |
20 000 | 0,0012673 | 6096 | 0,6531 |
50 000 | 0,0003817 | 15240 | 0,1967 |
100 000 | 0,0000331 | 30480 | 0,0171 |
Астрофизические примеры давления плунжера
Снятие давления с галактического плунжера
В области астрономии и астрофизики Джеймс Э. Ганн и Дж. Ричард Готт впервые предположили, что галактики в скоплении галактик, движущиеся через горячую среду внутри скопления, будут испытывать давление
где это давление поршня, плотность внутрикластерного газа, и скорость галактики относительно среды. [4] Это давление может удалить газ из галактики, где, по сути, газ гравитационно связан с галактикой менее сильно, чем сила внутрикластерной среды «ветер» из-за ударного давления. [5] [4] Свидетельства этого разрушения под давлением плунжера можно увидеть на изображении NGC 4402 . [6] Эти галактики, лишенные давления тарана, часто имеют большой хвостовой хвост, и из-за этого их обычно называют «галактиками-медузами». [7]
Считается, что снятие давления с барана оказывает сильное влияние на эволюцию галактик. По мере того, как галактики падают к центру скопления, все больше и больше их газа удаляется, включая более холодный, более плотный газ, который является источником продолжающегося звездообразования . В спиральных галактиках, которые упали, по крайней мере, в ядро скоплений Девы и Кома , газ (нейтральный водород) истощился таким образом [8], и моделирование показывает, что этот процесс может происходить относительно быстро, причем 100% истощение происходит в 100%. миллионов лет [9] до более постепенных нескольких миллиардов лет. [10]
Недавние радионаблюдения за эмиссией окиси углерода (CO) из трех галактик ( NGC 4330 , NGC 4402 и NGC 4522 ) в скоплении Virgo указывают на то, что молекулярный газ не удаляется, а вместо этого сжимается под действием ударного давления. Повышенная эмиссия Hα , признак звездообразования, соответствует сжатой области CO, предполагая, что звездообразование может быть ускорено, по крайней мере временно, пока происходит удаление нейтрального водорода под давлением. [11]
Совсем недавно было показано, что ударное давление может также привести к удалению газа в изолированных карликовых галактиках, которые проникают через космическую паутину (так называемый процесс разрыва космической паутины). [12] Хотя типичная избыточная плотность в космической паутине значительно ниже, чем в среде скоплений галактик , высокая относительная скорость между карликом и космической паутиной обеспечивает эффективное давление тарана. Это привлекательный механизм, объясняющий не только присутствие изолированных карликовых галактик вдали от скоплений галактик с особенно низким отношением содержания водорода к звездной массе [13] [14], но также и сжатие газа в центре карликовой галактики и последующее повторное зажигание звездообразования . [15]
Давление в плашке и атмосферный (повторный) вход
Метеороид путешествия сверхзвукового через атмосферу Земли создает ударную волну , генерируемую чрезвычайно быстрым сжатие воздуха в передней части метеороида. В первую очередь это давление поршня (а не трение ) нагревает воздух, который, в свою очередь, нагревает метеороид, когда он обтекает его. [16]
Гарри Джулиан Аллен и Альфред Дж. Эггерс из NACA использовали представление о давлении тарана, чтобы предложить концепцию тупого тела : большое тупое тело, входящее в атмосферу, создает пограничный слой сжатого воздуха, который служит буфером между поверхностью тела и телом. воздух, нагретый сжатием. Другими словами, кинетическая энергия преобразуется в нагретый воздух за счет давления поршня, и этот нагретый воздух быстро удаляется от поверхности объекта с минимальным физическим взаимодействием и, следовательно, с минимальным нагревом тела. Это было нелогично в то время, когда считалось, что лучше резкие обтекаемые профили. [17] [18] Эта концепция тупого тела использовалась в капсулах Apollo -era.
Рекомендации
- ^ a b Кларк, Кэти; Карсуэлл, Боб (2007). Принципы астрофизической гидродинамики . Издательство Кембриджского университета. п. 18. ISBN 978-0521853316.
- ^ «Переход по воде» . www.spacetelescope.org . Проверено 28 января 2019 .
- ^ Крамер, Уильям Дж .; и другие. (Янв 2019). "Захватывающие наблюдения космического телескопа Хаббла галактики D100 и звездообразования в ее хвосте, лишенном давления барана". Астрофизический журнал . 870 : 2. arXiv : 1811.04916 . DOI : 10,3847 / 1538-4357 / aaefff .
- ^ а б Ганн, Джеймс Э .; Ричард, Дж .; Готт, III (1972-08-01). «О попадании вещества в скопления галактик и некоторых последствиях их эволюции» . Астрофизический журнал . 176 : 1. Bibcode : 1972ApJ ... 176 .... 1G . DOI : 10.1086 / 151605 . ISSN 0004-637X .
- ^ "Процессы обогащения металлов - С. Шиндлер и А. Диаферио" . ned.ipac.caltech.edu . Проверено 25 февраля 2017 .
- ^ «Отгонка под давлением | КОСМОС» . Astronomy.swin.edu.au . Проверено 25 февраля 2017 .
- ^ «КАНДИДАТЫ МЕДУЗНОЙ ГАЛАКТИКИ НА НИЗКОМ КРАСНОМ СДВИГЕ Поггианти1 и др.» . iopscience.iop.org . Источник 2021-05-22 .
- ^ Спарк, Л .; Галлахер, III, Дж. (2007). Галактики во Вселенной . Кембридж: Кембриджский университет. С. 295–296. ISBN 9780521671866.
- ^ Куилис, Висент; Мур, Бен; Бауэр, Ричард (2000-06-01). «Унесенные ветром: происхождение галактик S0 в скоплениях» (Представленная рукопись) . Наука . 288 (5471): 1617–1620. arXiv : astro-ph / 0006031 . Bibcode : 2000Sci ... 288.1617Q . DOI : 10.1126 / science.288.5471.1617 . ISSN 0036-8075 .
- ^ Балог, Майкл Л .; Наварро, Хулио Ф .; Моррис, Саймон Л. (2001-09-01). "Происхождение градиентов звездообразования в богатых скоплениях галактик". Астрофизический журнал . 540 (1): 113–121. arXiv : astro-ph / 0004078 . Bibcode : 2000ApJ ... 540..113B . DOI : 10.1086 / 309323 . ISSN 0004-637X .
- ^ Ли, Бомхён; Чанг, Ари; Тоннесен, Стефани; Кенни, Джеффри Д.П.; Вонг, О. Айви; Vollmer, B .; Petitpas, Glen R .; Краул, Хью Х .; ван Горком, Жаклин (2017-04-01). «Влияние давления на молекулярный газ галактик: три тематических исследования в скоплении Девы». Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества . 466 (2): 1382–1398. arXiv : 1701.02750 . Bibcode : 2017MNRAS.466.1382L . DOI : 10.1093 / MNRAS / stw3162 . ISSN 0035-8711 .
- ^ Бенитес-Лламбай, Алехандро; Наварро, Хулио Ф .; Абади, Марио Дж .; Готтлёбер, Стефан; Йепес, Густаво; Хоффман, Иегуда; Штейнмец, Маттиас (17 января 2013 г.). «ДВАРФ-ГАЛАКТИКИ И КОСМИЧЕСКАЯ Паутина» . Астрофизический журнал . 763 (2): L41. DOI : 10.1088 / 2041-8205 / 763/2 / L41 . Проверено 23 марта 2021 года .
- ^ Караченцев Игорь Д .; Кайсина, Елена И .; Макаров Дмитрий Иванович (3 декабря 2013 г.). «КОСТЮМЫ ДВАРФОВ ВОКРУГ ГИГАНСКИХ ГАЛАКТИК». Астрономический журнал . 147 (1): 13. arXiv : 1310.6838 . DOI : 10.1088 / 0004-6256 / 147/1/13 .
- ^ Papastergis, E .; Адамс, EAK; Романовский, AJ (май 2017 г.). «Содержание HI в изолированных ультрадиффузных галактиках: признак множественных механизмов формирования?» . Астрономия и астрофизика . 601 : L10. DOI : 10.1051 / 0004-6361 / 201730795 .
- ^ Райт, Анна С; Брукс, Элисон М; Weisz, Daniel R; Кристенсен, Шарлотта Р. (1 января 2019 г.). «Возобновление звездообразования в карликовых галактиках» . Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества . 482 (1): 1176–1189. DOI : 10.1093 / MNRAS / sty2759 .
- ^ Лиссауэр, Джек Дж .; де Патер, Имке (2013). Фундаментальная планетология: физика, химия и пригодность для жизни . Нью-Йорк, Нью-Йорк: Издательство Кембриджского университета. п. 293. ISBN 978-0-521-61855-7.
- ^ Винченти, Уолтер Г. (2007). "Х. Джулиан Аллен: Признательность" (PDF) . Управление истории Эймса НАСА . Проверено 6 марта 2017 .
- ^ Винченти, Уолтер Г .; Бойд, Джон В .; Багос, Гленн Э. (01.01.2007). «Х. Джулиан Аллен: Признательность». Ежегодный обзор гидромеханики . 39 (1): 1–17. Bibcode : 2007AnRFM..39 .... 1V . DOI : 10.1146 / annurev.fluid.39.052506.084853 .