Поверхностный слой представляет собой слой турбулентной жидкости , наиболее пострадавших от взаимодействия с твердой поверхностью или поверхностью , разделяющей газом и жидкостью , где характеристика турбулентности зависит от расстояния от границы раздела. Поверхностные слои характеризуются большими нормальными градиентами от тангенциальной скорости и больших градиентов концентрации любых веществ ( температур , влажности , осадки и так далее) , транспортируемой в или из интерфейса.
Термин « пограничный слой» используется в метеорологии и физической океанографии . Поверхностный слой атмосферы - это самая нижняя часть атмосферного пограничного слоя (обычно нижние 10%, где действителен профиль бревенчатого ветра ). Океан имеет два поверхностных слоя: бентосный , расположенный непосредственно над морским дном, и морской поверхностный слой на границе раздела воздух-море .
Математическая формулировка [ править ]
Простую модель поверхностного слоя можно получить, сначала исследуя турбулентный поток импульса через поверхность. [1] Использование разложения Рейнольдса для выражения горизонтального потока в направлении как суммы медленно меняющейся составляющей , и турбулентной составляющей,, :
и вертикальный поток аналогично:
мы можем выразить поток турбулентного количества движения через поверхность как усредненную по времени величину вертикального турбулентного переноса горизонтального турбулентного количества движения :
.
Если поток в пределах области однороден, мы можем установить произведение вертикального градиента среднего горизонтального потока на коэффициент вихревой вязкости равным :
,
где определяется в терминах гипотезы длины смешения Прандтля :
где - длина перемешивания.
Тогда мы можем выразить это как:
.
Предположения о длине смешивания [ править ]
Из рисунка выше мы можем видеть, что размер турбулентного водоворота у поверхности ограничен его близостью к поверхности; турбулентные вихри, центрированные около поверхности, не могут быть такими же большими, как вихри, центрированные дальше от поверхности. Из этого рассмотрения, и в нейтральных условиях, разумно предположить , что смешивание длины , пропорционально глубине вихревой в поверхности:
,
где - глубина, известная как постоянная Кармана . Таким образом, градиент можно интегрировать для решения :
.
Итак, мы видим, что средний поток в поверхностном слое имеет логарифмическую связь с глубиной. В ненейтральных условиях на длину перемешивания также влияют силы плавучести, и для описания профиля горизонтального ветра требуется теория подобия Монина-Обухова .
Поверхностный слой в океанографии [ править ]
Поверхностный слой изучается в океанографии [3], поскольку как ветровое напряжение, так и действие поверхностных волн могут вызывать турбулентное перемешивание, необходимое для образования поверхностного слоя.
Мировой океан состоит из множества различных водных масс . Каждый из них имеет определенные характеристики температуры и солености в результате того места, в котором они образовались. Образовавшись в определенном источнике, водная масса будет перемещаться на некоторое расстояние посредством крупномасштабной циркуляции океана. Обычно поток воды в океане описывается как турбулентный (т. Е. Не следует по прямым линиям). Водные массы могут перемещаться через океан в виде турбулентных водоворотов или водоворотов, обычно вдоль поверхностей постоянной плотности (изопикнических), где расход энергии наименьший. Когда эти турбулентные водовороты разных водных масс взаимодействуют, они смешиваются друг с другом. При достаточном перемешивании достигается некоторое устойчивое равновесие и образуется смешанный слой. [4]Турбулентные водовороты также могут быть вызваны ветровым воздействием атмосферы океана. Этот вид взаимодействия и перемешивания за счет плавучести на поверхности океана также играет роль в образовании поверхностного перемешанного слоя.
Расхождения с традиционной теорией [ править ]
Логарифмический профиль потока давно наблюдается в океане, но недавние высокочувствительные измерения выявили подслой в поверхностном слое, в котором турбулентные водовороты усиливаются действием поверхностных волн. [5] Становится ясно, что поверхностный слой океана плохо смоделирован как упирающийся в «стену» взаимодействия воздух-море. [6] Наблюдения турбулентности в озере Онтарио показывают, что в условиях обрушения волн традиционная теория значительно недооценивает производство турбулентной кинетической энергии в поверхностном слое. [6]
Суточный цикл [ править ]
На глубину поверхностного перемешанного слоя влияет солнечная инсоляция и, таким образом, он связан с суточным циклом. Обнаружено, что после ночной конвекции над океаном турбулентный поверхностный слой полностью разрушается и ограничивается. Распад вызван уменьшением солнечной инсоляции , дивергенцией турбулентного потока и релаксацией боковых градиентов. [7]В ночное время поверхность океана охлаждается, потому что атмосферная циркуляция уменьшается из-за изменения температуры с заходом солнца каждый день. Более прохладная вода менее плавучая и будет тонуть. Этот эффект плавучести вызывает перенос водных масс на более низкие глубины, даже меньшие, чем в дневное время. В течение следующего дня вода на глубине ограничена или не перемешана из-за нагревания морской поверхности и плавучести, заставляющей нагретую воду подниматься вверх. Весь цикл будет повторяться, и вода будет перемешиваться в течение следующей ночи. [8]
Обычно поверхностный перемешанный слой занимает только первые 100 метров океана, но может достигать 150 метров в конце зимы. Суточный цикл не меняет существенно глубину перемешанного слоя по сравнению с сезонным циклом, который вызывает гораздо большие изменения температуры поверхности моря и плавучести. С помощью нескольких вертикальных профилей можно оценить глубину смешанного слоя, задав заданную разницу в температуре или плотности воды между наземными и глубоководными наблюдениями - это известно как «пороговый метод». [8]
Однако этот суточный цикл не имеет такого же эффекта в средних широтах, как в тропических широтах. В тропических регионах менее вероятно, чем в регионах средних широт, чтобы иметь смешанный слой, зависящий от суточных изменений температуры. В одном исследовании изучалась суточная изменчивость глубины смешанного слоя в западной экваториальной части Тихого океана. Результаты свидетельствуют об отсутствии заметного изменения глубины смешанного слоя со временем суток. Значительные осадки в этой тропической зоне приведут к дальнейшему расслоению смешанного слоя. [9] Другое исследование, сосредоточенное на центральной экваториальной части Тихого океана, обнаружило тенденцию к увеличению глубины смешанного слоя в ночное время. [10]В одном исследовании было показано, что внетропический или среднеширотный смешанный слой больше подвержен влиянию суточной изменчивости, чем результаты двух исследований тропического океана. В течение 15-дневного периода исследований в Австралии суточный цикл смешанного слоя повторялся последовательно с затухающей турбулентностью в течение дня. [7]
См. Также [ править ]
- Пограничный слой
- Смешанный слой
- Плотность
- Соленость
Ссылки [ править ]
- ^ Холтон, Джеймс Р. (2004). «Глава 5 - Планетарный пограничный слой». Динамическая метеорология . Международная серия по геофизике. 88 (4-е изд.). Берлингтон, Массачусетс: Elsevier Academic Press. С. 129–130. ISBN 9780123540157.
- ^ "Разложение Рейнольдса" . Государственный университет Флориды . 6 декабря 2008 . Проверено 6 декабря 2008 .
- ^ "Лаборатория динамики морских и прибрежных флюидов" . ВОЗI . 10 декабря 2008 . Проверено 10 декабря 2008 .
- ^ «Циркуляция океана» . Открытый университет . 2001 г.
- ^ Крейг, Питер Д .; Майкл Л. Баннер (1994). «Моделирование волновой турбулентности в поверхностном слое океана» . Журнал физической океанографии . 24 (12): 2546–2559. Bibcode : 1994JPO .... 24.2546C . DOI : 10,1175 / 1520-0485 (1994) 024 <2546: MWETIT> 2.0.CO; 2 .
- ^ а б Агравал, YC; Террей, EA; Донелан, Массачусетс; Хван, Пенсильвания; Уильямс, AJ; Дреннан, ВМ; Kahma, KK; Кртайгородский, С.А. (1992). «Повышенная диссипация кинетической энергии под поверхностными волнами». Природа . 359 (6392): 219–220. Bibcode : 1992Natur.359..219A . DOI : 10.1038 / 359219a0 . ISSN 0028-0836 .
- ^ а б Колдуэлл, DR; Lien, RC .; Moum, JN; Грегг, MC (1997). «Затухание и ограничение турбулентности в поверхностном слое экваториального океана после ночной конвекции» . Журнал физической океанографии . 27 (6): 1120–1132. Bibcode : 1997JPO .... 27.1120C . DOI : 10,1175 / 1520-0485 (1997) 027 <1120: TDARIT> 2.0.CO; 2 . ISSN 0022-3670 .
- ^ a b Тэлли, Линн (2011). «Глава 4 - Типичное распределение характеристик воды». Описательная физическая океанография: введение (6-е изд.). Берлингтон, Массачусетс: Elsevier Academic Press. С. 74–76.
- ^ Лукас, Роджер; Линдстрем, Эрик (1991). «Смешанный слой западной экваториальной части Тихого океана». Журнал геофизических исследований . 96 (S01): 3343–3357. Bibcode : 1991JGR .... 96.3343L . DOI : 10.1029 / 90jc01951 .
- ^ Грегг, MC; ПЕТЕРС Х .; WESSON JC; ДУБ НС; ШЕЙ Т.Дж. (1985). «Интенсивные измерения турбулентности и сдвига в экваториальном подводном течении». Природа . 318 (6042): 140–144. Bibcode : 1985Natur.318..140G . DOI : 10.1038 / 318140a0 .