Эта статья поднимает множество проблем. Пожалуйста, помогите улучшить его или обсудите эти проблемы на странице обсуждения . ( Узнайте, как и когда удалить эти сообщения-шаблоны )
|
В физике , дефазировка представляет собой механизм , который восстанавливает классическое поведение из квантовой системы. Это относится к способам, с помощью которых когерентность, вызванная возмущением, затухает со временем, и система возвращается в состояние до возмущения. Это важный эффект в молекулярной и атомной спектроскопии , так и в физике конденсированных сред из мезоскопических устройств.
Причину можно понять, описав проводимость в металлах как классическое явление с квантовыми эффектами, все встроенными в эффективную массу, которую можно вычислить квантово-механически, как также происходит с сопротивлением, которое можно рассматривать как эффект рассеяния электронов проводимости . Когда температура понижается и размеры устройства значительно уменьшаются, это классическое поведение должно исчезнуть, и законы квантовой механики должны управлять поведением проводящих электронов, рассматриваемых как волны, которые движутся баллистически внутри проводника без какой-либо диссипации. Чаще всего именно это и наблюдают. Но это оказалось сюрпризом [ для кого?], чтобы обнаружить, что так называемое время дефазировки , то есть время, которое требуется проводящим электронам, чтобы потерять свое квантовое поведение, становится конечным, а не бесконечным, когда температура приближается к нулю в мезоскопических устройствах, что противоречит ожиданиям теории Бориса Альтшулера , Аркадий Аронов и Давид Э. Хмельницкий. [1] Такой вид насыщения времени дефазировки при низких температурах является открытой проблемой даже после того, как было выдвинуто несколько предложений.
Согласованность образца объясняется недиагональными элементами матрицы плотности . Внешнее электрическое или магнитное поле может создать когерентность между двумя квантовыми состояниями в образце, если частота соответствует энергетической щели между двумя состояниями. Члены когерентности затухают со временем сбоя фазы или спин-спиновой релаксации , T 2 .
После создания когерентности в образце светом образец излучает волну поляризации , частота которой равна, а фаза инвертируется относительно падающего света. Кроме того, образец возбуждается падающим светом и генерируется популяция молекул в возбужденном состоянии. Свет, проходящий через образец, поглощается из-за этих двух процессов, и это выражается в спектре поглощения . Когерентность уменьшается с постоянной времени T 2 , и интенсивность волны поляризации уменьшается. Население возбужденного состояния также распадается с постоянной времени продольной релаксации , T 1 . Постоянная времениT 2 обычно намного меньше, чем T 1 , и ширина полосы спектра поглощения связана с этими постоянными времени преобразованием Фурье , поэтому постоянная времени T 2 является основным вкладом в ширину полосы. Постоянная времени T 2 измерялась непосредственно с помощью сверхбыстрой спектроскопии с временным разрешением , например, в экспериментах с фотонным эхо .
Какова скорость дефазировки частицы с энергией E, если она находится в флуктуирующей среде с температурой T ? В частности, какова скорость дефазировки, близкая к равновесной ( E ~ T ), и что происходит в пределе нулевой температуры? Этот вопрос интересовал мезоскопическое сообщество в течение последних двух десятилетий (см. Ссылки ниже).