Гравитационная линза

Часть цикла статей о
Гравитационное линзирование
Кольцо Эйнштейна Формализм Сильное линзирование Микролинзирование Слабое линзирование
Системы сильных линз Abell 1689  · Abell 2218 CL0024 + 17  · Пули связки QSO2237 + 0305  · SDSSJ0946 + 1006 B1359 + 154  · QSO 0957 + 561
Обзоры Сильный: CLASS  · SLACS ( SDSS ) Micro: OGLE  · Gaia Слабый: DLS  · Pan-STARRS  · CFHTLS  · DES  · LSST  · SNAP  · DESTINY
v т е

Часть цикла статей о
Общая теория относительности
${\ Displaystyle G _ {\ mu \ nu} + \ Lambda g _ {\ mu \ nu} = {\ frac {8 \ pi G} {c ^ {4}}} T _ {\ mu \ nu}}$
Вступление История Математическая формулировка Тесты
Основные концепции Принцип относительности Теория относительности Общая ковариация Одновременность Относительность одновременности Относительное движение Мероприятие Точка зрения Инерциальная система отсчета Масса Инертная масса Рама отдыха Кадр с центром импульса Кривизна Геодезический Геон Принцип эквивалентности Масса в общей теории относительности Эквивалентность массы и энергии Инвариантный Инвариантная масса Симметрии пространства-времени Специальная теория относительности Двойная специальная теория относительности инвариант де Ситтера специальная теория относительности Масштаб относительности Скорость света Производная по времени Подходящее время Правильная длина Уменьшение длины Действия на расстоянии Принцип локальности Риманова геометрия Энергетическое состояние
Явления Гравитоэлектромагнетизм Проблема Кеплера Сила тяжести Гравитационное поле Гравитационный колодец Гравитационное линзирование Гравитационные волны Гравитационное красное смещение Красное смещение Синий сдвиг Замедление времени Гравитационное замедление времени Задержка Шапиро Гравитационный потенциал Гравитационное сжатие Гравитационный коллапс Перетаскивание кадра Геодезический эффект Видимый горизонт Горизонт событий Гравитационная сингулярность Обнаженная особенность Черная дыра Белая дыра Пространство-время Стрела времени Световой конус Мировая линия Трехмерное пространство Четырехмерное пространство Космос Время Многообразие Гладкий коллектор Риманово многообразие Пространство конфигурации Государственное пространство Фазовое пространство Гильбертово пространство Евклидово пространство Топологическое пространство Топологический дефект Диаграммы пространства-времени Пространство-время Минковского Скаляр Лоренца Замкнутая времениподобная кривая (CTC) Червоточина Червоточина Эллиса
Уравнения Формализмы Уравнения Линеаризованная гравитация Уравнения поля Эйнштейна Фридман Геодезические Матиссон – Папапетру – Диксон Гамильтон – Якоби – Эйнштейн Инвариант кривизны (общая теория относительности) Преобразование Лоренца Лоренцево многообразие Глобально гиперболическое многообразие Условия причинности Причинная структура Формализмы ADM БССН Ньюман – Пенроуз Постньютоновский Продвинутая теория Теория Бранса – Дике Гипотеза космической цензуры Теория Калуцы – Клейна Квантовая гравитация Супергравитация
Решения Релятивистский диск Шварцшильд ( интерьер ) Рейсснер-Нордстрём Гёдель Керр Керр – Ньюман Kasner Лемэтр – Толман Тауб-ОРЕХ Milne Робертсон – Уокер pp-волна van Stockum пыль Вейль – Льюис – Папапетру Вакуумный раствор
Теоремы Теорема Биркгофа Теорема Героха о расщеплении Теорема Гольдберга – Сакса. Теорема Лавлока Теорема об отсутствии волос Теоремы Пенроуза – Хокинга об особенностях Теорема положительной энергии
Ученые Эйнштейн Лоренц Гильберта Пуанкаре Шварцшильд де Ситтер Рейсснер Nordström Weyl Эддингтон Фридман Milne Цвикки Лемэтр Гёдель Уиллер Робертсон Bardeen Уокер Керр Чандрасекхар Элерс Пенроуз Хокинг Райчаудхури Тейлор Hulse van Stockum Тауб Новичок Яу Торн другие
v т е

Гравитационная линза представляет собой распределение вещества (например, скопления галактик ) между удаленным источником света и наблюдателем, который способен сгибая свет от источника , как свет проходит по направлению к наблюдателю. Этот эффект известен как гравитационная линза , а величина изгиба является одним из предсказаний Альберта Эйнштейн «с общей теорией относительности . ^{[1] [2]} ( Классическая физика также предсказывает искривление света, но только половину того, что предсказывает общая теория относительности.) ^[3]

Хотя Эйнштейн сделал неопубликованные вычисления по этому поводу в 1912 году, ^[4] Орест Хвольсон (1924) ^[5] и Франтишек Линк (1936) ^[6], как правило, считаются первыми, кто обсудил этот эффект в печати. Однако этот эффект чаще связывают с Эйнштейном, опубликовавшим статью на эту тему в 1936 году ^[7].

В 1937 году Фриц Цвикки утверждал, что этот эффект может позволить скоплениям галактик действовать как гравитационные линзы. Только в 1979 году этот эффект был подтвержден наблюдением так называемого Twin QSO SBS 0957 + 561.

Описание [ править ]

В отличие от оптической линзы , точечная гравитационная линза обеспечивает максимальное отклонение света, проходящего ближе всего к его центру, и минимальное отклонение света, который распространяется дальше всего от его центра. Следовательно, у гравитационной линзы нет единой точки фокусировки , а есть линия фокусировки. Термин «линза» в контексте гравитационного отклонения света был впервые использован О. Дж. Лоджем, который заметил, что «недопустимо говорить, что солнечное гравитационное поле действует как линза, поскольку у него нет фокусного расстояния». ^{[8] [ необходима страница ]}Если источник (света), массивный линзирующий объект и наблюдатель лежат на прямой линии, исходный источник света будет выглядеть как кольцо вокруг массивного линзирующего объекта (при условии, что линза имеет круговую симметрию). Если есть какое-либо несовпадение, наблюдатель вместо этого увидит сегмент дуги. Это явление было впервые упоминается в 1924 году в Санкт - Петербурге физик Хвольсон , ^[9] и количественно Альберт Эйнштейн в 1936 году, как правило , упоминается в литературе как кольца Эйнштейна , так как Хвольсон не касается себя с потоком или радиус кольцевого изображения. Чаще всего, когда линзирующая масса сложна (например, группа галактик или скопление) и не вызывает сферического искажения пространства-времени, источник будет напоминать частичные дуги, рассеянные вокруг линзы. Тогда наблюдатель может увидеть несколько искаженных изображений одного и того же источника; их количество и форма зависят от относительного положения источника, линзы и наблюдателя, а также от формы гравитационной ямы линзирующего объекта.

Существует три класса гравитационного линзирования: ^{[8] [ требуется страница ] [10]}

1. Сильное линзирование : там, где есть хорошо заметные искажения, такие как образование колец Эйнштейна , дуг и множественных изображений. Несмотря на то, что этот эффект считается «сильным», эффект в целом относительно невелик, так что даже галактика с массой более чем в 100 миллиардов раз больше массы Солнца будет давать несколько изображений, разделенных всего несколькими угловыми секундами . Скопления галактик могут давать расстояния в несколько угловых минут. В обоих случаях галактики и источники находятся довольно далеко, на многие сотни мегапарсеков от нашей Галактики.

2. Слабое линзирование : искажения фоновых источников намного меньше и могут быть обнаружены только путем статистического анализа большого количества источников и выявления когерентных искажений всего в несколько процентов. Линзирование статистически проявляется как предпочтительное растяжение фоновых объектов перпендикулярно направлению к центру линзы. Измеряя формы и ориентацию большого числа далеких галактик, их ориентации можно усреднить для измерения сдвига линзирующего поля в любой области. Это, в свою очередь, может быть использовано для восстановления распределения массы в области: в частности, фонового распределения темной материи.можно реконструировать. Поскольку галактики по своей природе эллиптические, а слабый сигнал гравитационного линзирования невелик, в этих обзорах необходимо использовать очень большое количество галактик. Эти обзоры с использованием слабого линзирования должны тщательно избегать ряда важных источников систематических ошибок : необходимо понимать внутреннюю форму галактик, тенденцию функции рассеяния точки камеры искажать форму галактики и тенденцию атмосферного видения искажать изображения и тщательно учтены. Результаты этих обзоров важны для оценки космологических параметров, чтобы лучше понять и улучшить модель Lambda-CDM., а также для проверки согласованности других космологических наблюдений. Они также могут стать важным сдерживающим фактором для темной энергии в будущем .

3. Микролинзирование : при котором не видно искажений формы, но количество света, получаемого от фонового объекта, изменяется во времени. В одном типичном случае линзирующим объектом могут быть звезды в Млечном Пути , а источником фона могут быть звезды в удаленной галактике или, в другом случае, еще более далекий квазар . В крайних случаях звезда в далекой галактике может действовать как микролинза и увеличивать другую звезду намного дальше. Первым примером этого была звезда MACS J1149 с линзой 1 (также известная как Икар), которая на сегодняшний день является самой далекой из когда-либо наблюдаемых звезд благодаря усилению потока из-за эффекта микролинзирования.

Гравитационные линзы одинаково действуют на все виды электромагнитного излучения , не только на видимый свет, но и на неэлектромагнитное излучение, такое как гравитационные волны. Эффекты слабого линзирования изучаются для космического микроволнового фона, а также в обзорах галактик . Сильные линзы наблюдались также в радио и рентгеновском режимах. Если сильная линза дает несколько изображений, между двумя путями будет относительная временная задержка: то есть на одном изображении объект в линзе будет наблюдаться раньше, чем на другом.

История [ править ]

Генри Кавендиш в 1784 году (в неопубликованной рукописи) и Иоганн Георг фон Зольднер в 1801 году (опубликовано в 1804 году) указали, что ньютоновская гравитация предсказывает, что звездный свет будет огибать массивный объект ^[11], как уже предполагал Исаак Ньютон в 1704 году. в его « Запросы № 1» в книге « Оптика» . ^[12] То же значение, что и у Сольднера, было вычислено Эйнштейном в 1911 году, основываясь только на принципе эквивалентности . ^{[8] [ необходима страница ]}Однако Эйнштейн заметил в 1915 году, в процессе завершения общей теории относительности, что его (и, следовательно, результат Зольднера) 1911 года составляет лишь половину правильного значения. Эйнштейн стал первым, кто рассчитал правильную величину изгиба света. ^[13]

Первое наблюдение отклонения света было выполнено путем наблюдения за изменением положения звезд, когда они проходили около Солнца на небесной сфере . Наблюдения были выполнены в 1919 году Артуром Эддингтоном , Фрэнком Уотсоном Дайсоном и их сотрудниками во время полного солнечного затмения 29 мая . ^[14] Солнечное затмение позволило наблюдать звезды около Солнца. Наблюдения проводились одновременно в городах Собрал, Сеара , Бразилия, а также в Сан-Томе и Принсипи на западном побережье Африки. ^[15] Наблюдения показали, что свет звездпроходя близко к Солнцу, он был слегка изогнут, так что звезды казались немного смещенными. ^[16]

Результат был признан впечатляющей новостью и попал на первые полосы большинства крупных газет. Это сделало Эйнштейна и его общую теорию относительности всемирно известной. На вопрос его помощника, какова была бы его реакция, если бы общая теория относительности не была подтверждена Эддингтоном и Дайсоном в 1919 году, Эйнштейн сказал: «Тогда мне было бы жаль дорогого Господа. Теория в любом случае верна». ^[17]В 1912 году Эйнштейн предположил, что наблюдатель может видеть несколько изображений одного источника света, если свет отклоняется от массы. Этот эффект заставит массу действовать как своего рода гравитационная линза. Однако, поскольку он рассматривал только эффект отклонения вокруг одиночной звезды, он, похоже, пришел к выводу, что это явление вряд ли будет наблюдаться в обозримом будущем, поскольку необходимое выравнивание между звездами и наблюдателем будет крайне маловероятным. Несколько других физиков также размышляли о гравитационном линзировании, но все пришли к такому же выводу, что его почти невозможно наблюдать. ^[7]

Хотя Эйнштейн сделал неопубликованные расчеты по этому поводу, ^[4] первое обсуждение гравитационной линзы в печати было сделано Хвольсоном в короткой статье, в которой обсуждается «эффект гало» гравитации, когда источник, линза и наблюдатель находятся в почти идеальном состоянии. выравнивание ^[5] теперь называется кольцом Эйнштейна .

В 1936 году, по настоянию Руди В. Мандла, Эйнштейн неохотно опубликовал в журнале Science короткую статью «Линзовидное действие звезды из-за отклонения света в гравитационном поле» . ^[7]

В 1937 году Фриц Цвикки впервые рассмотрел случай, когда недавно открытые галактики (которые в то время назывались `` туманностями '') могли действовать и как источник, и как линза, и что из-за их массы и размеров эффект был гораздо более вероятным. быть замеченным. ^[18]

В 1963 году Ю. Г. Климов, С. Либес и Сюр Рефсдал независимо друг от друга признали, что квазары являются идеальным источником света для эффекта гравитационной линзы. ^[19]

Только в 1979 году была открыта первая гравитационная линза. Он стал известен как " Twin QSO ", поскольку изначально выглядел как два идентичных квазизвездных объекта. (Официальное название - SBS 0957 + 561. ) Эта гравитационная линза была открыта Деннисом Уолшем , Бобом Карсвеллом и Рэем Вейманном с помощью 2,1-метрового телескопа Национальной обсерватории Китт-Пик . ^[20]

В 1980-х годах астрономы поняли, что комбинация ПЗС-формирователей изображений и компьютеров позволит измерять яркость миллионов звезд каждую ночь. В плотном поле, таком как центр Галактики или Магеллановы облака, потенциально может быть обнаружено множество событий микролинзирования в год. Это привело к таким усилиям, как эксперимент по оптическому гравитационному линзированию , или OGLE, которые охарактеризовали сотни таких событий, в том числе OGLE-2016-BLG-1190Lb и OGLE-2016-BLG-1195Lb .

Объяснение в терминах кривизны пространства-времени [ править ]

В общей теории относительности свет следует кривизне пространства-времени, поэтому, когда свет проходит вокруг массивного объекта, он искривляется. Это означает, что свет от объекта на другой стороне будет направлен в сторону глаза наблюдателя, как обычная линза. В общей теории относительности скорость света зависит от гравитационного потенциала (также известного как метрика), и это изгибание можно рассматривать как следствие движения света по градиенту скорости света. Световые лучи - это граница между будущим, космосом и прошлым. Гравитационное притяжение можно рассматривать как движение невозмущенных объектов в изогнутой геометрии фона или, альтернативно, как реакцию объектов на силу в плоской геометрии . Угол отклонения составляет:

${\ displaystyle \ theta = {\ frac {4GM} {rc ^ {2}}}}$

к массе M на расстоянии r от воздействующего излучения, где G - универсальная гравитационная постоянная, а c - скорость света в вакууме.

Поскольку радиус Шварцшильда определяется как, а космическая скорость определяется как , это также можно выразить в простой форме как${\ displaystyle r _ {\ mathrm {s}}}$${\ displaystyle r _ {\ mathrm {s}} = {2Gm} / {c ^ {2}}}$ ${\ displaystyle v _ {\ mathrm {e}}}$${\ displaystyle v _ {\ mathrm {e}} = {\ sqrt {2Gm / r}} = \ beta _ {e} c}$

${\displaystyle \theta =2{\frac {r_{\mathrm {s} }}{r}}=2({\frac {v_{\mathrm {e} }}{c}})^{2}=2\beta _{e}^{2}}$

Поиск гравитационных линз [ править ]

Большинство гравитационных линз в прошлом были обнаружены случайно. Поиск гравитационных линз в северном полушарии (Cosmic Lens All Sky Survey, CLASS), проведенный в радиочастотах с использованием очень большой матрицы (VLA) в Нью-Мексико, привел к открытию 22 новых систем линзирования, что стало важной вехой. Это открыло совершенно новый путь для исследований, начиная от поиска очень далеких объектов до определения значений космологических параметров, чтобы мы могли лучше понять Вселенную.

Подобный поиск в южном полушарии был бы очень хорошим шагом к дополнению поиска в северном полушарии, а также к достижению других целей для изучения. Если такой поиск проводится с использованием хорошо откалиброванных и хорошо параметризованных инструментов и данных, можно ожидать результата, аналогичного северной съемке. Использование данных обзора Австралийского телескопа 20 ГГц (AT20G), собранных с помощью Австралийского телескопа Compact Array (ATCA), является таким набором данных. Поскольку данные были собраны с использованием одного и того же инструмента, поддерживающего очень строгое качество данных, мы должны ожидать получения хороших результатов от поиска. Обзор AT20G - это слепой обзор на частоте 20 ГГц в радиодиапазоне электромагнитного спектра. Из-за использования высокой частотышансы найти гравитационные линзы возрастают по мере увеличения относительного числа компактных ядерных объектов (например, квазаров) (Sadler et al. 2006). Это важно, поскольку линзирование легче обнаружить и идентифицировать в простых объектах по сравнению со сложными объектами. Этот поиск включает использование интерферометрических методов для идентификации кандидатов и последующего наблюдения за ними с более высоким разрешением для их идентификации. Полная информация о проекте в настоящее время находится в разработке для публикации.Полная информация о проекте в настоящее время находится в разработке для публикации.Полная информация о проекте в настоящее время находится в разработке для публикации.

Методы микролинзирования использовались для поиска планет за пределами Солнечной системы. Статистический анализ конкретных случаев наблюдаемого микролинзирования за период с 2002 по 2007 год показал, что у большинства звезд в галактике Млечный Путь находилась по крайней мере одна планета, вращающаяся по орбите в пределах от 0,5 до 10 а.е. ^[22]

В статье 2009 года в Science Daily группа ученых во главе с космологом из Национальной лаборатории Лоуренса Беркли Министерства энергетики США достигла большого прогресса в расширении использования гравитационного линзирования для изучения гораздо более старых и меньших структур, чем это было возможно ранее. утверждение, что слабое гравитационное линзирование улучшает измерения далеких галактик. ^[23]

Астрономы из Института астрономии Макса Планка в Гейдельберге , Германия , результаты которого приняты к публикации 21 октября 2013 года в Astrophysical Journal Letters (arXiv.org), обнаружили то, что в то время было самой далекой галактикой с гравитационной линзой. а J1000 + 0221 с помощью НАСА «s космического телескопа Хаббла . ^{[24] [25]} Хотя она остается самой далекой из известных галактик с линзированием с четырьмя изображениями, еще более далекая галактика с линзированием с двумя изображениями была впоследствии обнаружена международной группой астрономов с помощью комбинации космического телескопа Хаббл и телескопа Кека.визуализация и спектроскопия. Об открытии и анализе линзы IRC 0218 было опубликовано в Astrophysical Journal Letters 23 июня 2014 г. ^[26]

Исследование , опубликованное 30 сентября 2013 в интернет - издании журнала Physical Review Letters , во главе университета Макгилла в Монреале , Квебек , Канада, обнаружила B-режимы , которые образуются в результате гравитационного линзирования эффекта, используя Национальный научный фонд «s Южный полюс Телескоп и с помощью космической обсерватории Herschel. Это открытие откроет возможности для проверки теорий происхождения нашей Вселенной. ^{[27] [28]}

Солнечная гравитационная линза [ править ]

Альберт Эйнштейн предсказал в 1936 году, что лучи света с того же направления, что огибают края Солнца, будут сходиться к фокусной точке примерно в 542 а.е. от Солнца. ^[31] Таким образом, зонд, расположенный на таком (или более) расстоянии от Солнца, может использовать Солнце в качестве гравитационной линзы для увеличения далеких объектов на противоположной стороне от Солнца. ^[32] Местоположение зонда может изменяться по мере необходимости для выбора различных целей относительно Солнца.

Это расстояние намного превосходит прогресс и возможности оборудования космических зондов, таких как « Вояджер-1» , и выходит за рамки известных планет и карликовых планет, хотя через тысячи лет Седна 90377 будет двигаться дальше по своей высокоэллиптической орбите. Высокое усиление для потенциального обнаружения сигналов через эту линзу, таких как микроволны на 21-сантиметровой линии водорода , привело к предположению Фрэнка Дрейка в первые дни SETI, что зонд может быть отправлен на такое расстояние. Многоцелевой зонд SETISAIL, а затем и FOCAL был предложен ЕКА в 1993 году, но ожидается, что это будет трудная задача. ^[33] Если зонд действительно проходит 542 а.е., увеличивающие возможности линзы будут продолжать действовать на больших расстояниях, поскольку лучи, которые попадают в фокус на больших расстояниях, проходят дальше от искажений короны Солнца. ^[34] Критика концепции была дана Лэндисом ^[35], который обсудил такие вопросы, как интерференция солнечной короны, большое увеличение цели, которое затрудняет проектирование фокальной плоскости миссии, и анализ присущая линзе сферическая аберрация .

В 2020 году физик НАСА Слава Турышев представил свою идею прямого многопиксельного изображения и спектроскопии экзопланеты с помощью миссии с солнечной гравитационной линзой. Линза может реконструировать изображение экзопланеты с разрешением поверхности в масштабе ~ 25 км, достаточным, чтобы увидеть особенности поверхности и признаки обитаемости. ^[36]

Измерение слабого линзирования [ править ]

Kaiser, Squires и Broadhurst (1995), ^[38] Luppino & Kaiser (1997) ^[39] и Hoekstra et al. (1998) предписали метод инвертировать эффекты размытия и сдвига функции рассеяния точки (PSF), восстановив оценщик сдвига, не загрязненный систематическим искажением PSF. Этот метод (KSB +) является наиболее широко используемым методом измерения сдвига при слабом линзировании. ^{[40] [41]}

Галактики имеют случайное вращение и наклон. В результате эффекты сдвига при слабом линзировании должны определяться статистически предпочтительными ориентациями. Основной источник ошибок в измерениях линзирования связан с сверткой PSF с линзируемым изображением. Метод KSB измеряет эллиптичность изображения галактики. Сдвиг пропорционален эллиптичности. Объекты на линзовых изображениях параметризованы в соответствии с их взвешенными квадрупольными моментами. Для идеального эллипса взвешенные квадрупольные моменты связаны с взвешенной эллиптичностью. KSB вычисляет, как взвешенная мера эллиптичности связана со сдвигом, и использует тот же формализм для устранения эффектов PSF. ^[42]

Основными преимуществами KSB являются его математическая простота и относительно простая реализация. Однако KSB основан на ключевом предположении, что PSF имеет форму круга с анизотропным искажением. Это разумное предположение для съемок космического сдвига, но для съемок следующего поколения (например, LSST ) может потребоваться гораздо лучшая точность, чем может обеспечить KSB.

Галерея [ править ]

Викискладе есть медиафайлы, связанные с гравитационным линзированием .

• Галактика Sunburst Arc. ^[43]

• Квазар с гравитационной линзой. ^[44]

• В SDSS J0952 + 3434 нижняя дугообразная галактика имеет характерную форму галактики, подвергшейся гравитационной линзе. ^[45]

• Искажено и искажено вокруг SDSS J1050 + 0017. ^[46]

• Галактика SPT0615-JD существовала, когда Вселенной было всего 500 миллионов лет. ^[47]

• Гравитационные линзы, обнаруженные в данных исследования DESI Legacy ^[48]

• Гравитационные линзы, обнаруженные в данных исследования DESI Legacy ^[49]

• Феномен линзирования учитывает детали размером всего около 100 световых лет или меньше. ^[50]

• Детальный взгляд на сверхновую типа Ia с гравитационной линзой iPTF16geu . ^[51]

• "Смайлик" изображение скопления галактик (SDSS J1038 + 4849) и гравитационное линзирование ( кольцо Эйнштейна ) ( HST ). ^[52]

• Abell 1689 - фактические эффекты гравитационного линзирования ( космический телескоп Хаббл ).

• Распределение темной материи - слабое гравитационное линзирование ( космический телескоп Хаббла ).

• Гравитационная линза обнаружена на красном смещении z = 1.53. ^[53]

• Гравитационная линза с уравнениями Эйнштейна, Музей Бурхаве , Лейден

• Графика гравитационного линзирования (8 января 2020 г.)

См. Также [ править ]

• Земная атмосферная линза
• Формализм гравитационного линзирования
• Сильное гравитационное линзирование
• Слабое гравитационное линзирование
• Гравитационное микролинзирование
• Крест Эйнштейна
• Кольцо Эйнштейна
• С. Н. Рефсдал

Исторические документы и ссылки [ править ]

• Хвольсон, О (1924). "Über eine mögliche Form fiktiver Doppelsterne". Astronomische Nachrichten . 221 (20): 329–330. Bibcode : 1924AN .... 221..329C . DOI : 10.1002 / asna.19242212003 .
• Эйнштейн, Альберт (1936). «Линзовидное действие звезды при отклонении света в гравитационном поле». Наука . 84 (2188): 506–7. Bibcode : 1936Sci .... 84..506E . DOI : 10.1126 / science.84.2188.506 . JSTOR  1663250 . PMID  17769014 . S2CID  38450435 .
• Ренн, Юрген; Тильман Зауэр; Джон Стэйчел (1997). «Происхождение гравитационного линзирования: постскриптум к научной статье Эйнштейна 1936 года». Наука . 275 (5297): 184–6. Bibcode : 1997Sci ... 275..184R . DOI : 10.1126 / science.275.5297.184 . PMID  8985006 . S2CID  43449111 .

Ссылки [ править ]

Заметки

Библиография

• « Случайные астрофизики ». Новости науки, 13 июня 2008 г.
• « XFGLenses ». Компьютерная программа для визуализации гравитационных линз, Франсиско Фрутос-Альфаро
• « Г-ЛенС ». Моделирование точечной гравитационной линзы, Марк Буген.
• Ньюбери, Пит, « Гравитационное линзирование ». Институт прикладной математики Университета Британской Колумбии.
• Коэн, Н., "Линза гравитации: взгляд на новую космологию", Wiley and Sons, 1988.
• « Q0957 + 561 Гравитационная линза ». Harvard.edu.
• Бриджес, Эндрю, « Обнаружен самый далекий известный объект во Вселенной ». Ассошиэйтед Пресс . 15 февраля 2004 г. (Самая дальняя галактика, обнаруженная методом гравитационного линзирования с помощью Abell 2218 и космического телескопа Хаббла.)
• Анализируя корпорации ... и космос Необычный карьерный путь в области гравитационного линзирования.
• « HST-изображения сильных гравитационных линз ». Гарвард-Смитсоновский центр астрофизики.
• « Событие планетарного микролинзирования » и « Планета с массой Юпитера в событии микролинзирования OGLE-2005-BLG-071 », первые обнаружения планет за пределами Солнца с использованием микролинзирования.
• Гравитационное линзирование на arxiv.org
• Домашняя страница НРАО КЛАСС
• Обзор AT20G
• Предел дифракции на эффект гравитационной линзы (Бонц, Р. Дж. И Хауган, член парламента «Астрофизика и космическая наука», том 78, № 1, стр. 199–210. Август 1981)

дальнейшее чтение

• Блэндфорд и Нараян; Нараян, Р. (1992). «Космологические приложения гравитационного линзирования». Ежегодный обзор астрономии и астрофизики . 30 (1): 311–358. Bibcode : 1992ARA & A..30..311B . DOI : 10.1146 / annurev.aa.30.090192.001523 .
• Маттиас Бартельманн; Питер Шнайдер (17 августа 2000 г.). «Слабое гравитационное линзирование» (PDF) . Архивировано из оригинального (PDF) 26 февраля 2007 года. Cite journal requires |journal= (help)
• Хавинсон, Дмитрий; Нойман, Женевра (июнь – июль 2008 г.). «От фундаментальной теоремы алгебры к астрофизике:« Гармоничный »путь» (PDF) . Уведомления AMS . 55 (6): 666–675..
• Петтерс, Арли О .; Левин, Гарольд; Вамбсгансс, Иоахим (2001). Теория сингулярностей и гравитационное линзирование . Успехи математической физики. 21 . Birkhäuser.
• Инструменты для оценки возможностей использования измерений параллакса гравитационно линзированных источников (Stein Vidar Hagfors Haugan. Июнь 2008 г.)

Внешние ссылки [ править ]

Викискладе есть медиафайлы, связанные с гравитационным линзированием .

• Видео: Эвелин Гейтс - Телескоп Эйнштейна: поиск темной материи и темной энергии во Вселенной. Архивировано 2 сентября 2018 года на Wayback Machine , презентация в Портленде, штат Орегон, 19 апреля 2009 года, из недавнего книжного тура автора.
• Аудио: Фрейзер Кейн и доктор Памела Гей - Астрономический состав: гравитационное линзирование, май 2007 г.

Показан в научно-фантастических произведениях [ править ]

• Существование , Дэвид Брин, 2012