В математике , особенно в функциональном анализе , каждый ограниченный линейный оператор в комплексном гильбертовом пространстве имеет соответствующий эрмитов сопряженный (или сопряженный оператор ). Сопряженные операторы обобщают сопряженные Транспонирует из квадратных матриц в (возможно) бесконечномерным ситуации. Если рассматривать операторы в комплексном гильбертовом пространстве как обобщенные комплексные числа, то сопряженный к оператору играет роль комплексно сопряженного комплексного числа.
В аналогичном смысле можно определить сопряженный оператор для линейных (и, возможно, неограниченных) операторов между банаховыми пространствами .
Сопряженный оператора А может быть также называется эрмитово сопряжение, эрмитова или эрмитову транспонированную [1] (после того, как Эрмит ) из А и обозначается через A * или A † (последний особенно при использовании в сочетании с бюстгальтером-кет обозначение ). Смешения, * также могут быть использованы для представления конъюгата A .
Неофициальное определение [ править ]
Рассмотрим линейный оператор между гильбертовыми пространствами . Не вдаваясь в подробности, сопряженный оператор - это (в большинстве случаев однозначно определенный) линейный оператор, выполняющий
где - скалярное произведение в гильбертовом пространстве , которое линейно по первой координате и антилинейно по второй координате. Обратите внимание на особый случай, когда оба гильбертовых пространства идентичны и являются оператором в этом гильбертовом пространстве.
Когда кто-то меняет двойное спаривание на внутренний продукт, можно определить сопряженное, также называемое транспонированием , оператора , где - банаховы пространства с соответствующими нормами . Здесь (опять же без учета технических деталей) сопряженный оператор определяется как с
Т.е. для .
Обратите внимание, что приведенное выше определение в контексте гильбертова пространства на самом деле является просто приложением случая банахова пространства, когда мы отождествляем гильбертово пространство с его двойственным. Тогда вполне естественно, что мы также можем получить сопряженный оператор , где - гильбертово пространство, а - банахово пространство. Тогда двойственный определяется как с таким, что
Определение неограниченных операторов между нормированными пространствами [ править ]
Позвольте быть банаховы пространства . Предположим, и , и предположим, что это (возможно, неограниченный) линейный оператор, который плотно определен (т. Е. Плотно в ). Тогда его сопряженный оператор определяется следующим образом. Домен
- .
Теперь для произвольных, но фиксированных мы устанавливаем с . По выбору и определению f (равномерно) непрерывна на as . Тогда по теореме Хана – Банаха или, альтернативно, через расширение по непрерывности это дает расширение , называемое определенным на всех . Обратите внимание, что эту техническую особенность необходимо получить позже в качестве оператора вместо. Замечание также, что это не означает, что это может быть расширено для всех, но расширение работает только для определенных элементов .
Теперь мы можем определить сопряженный к как
Таким образом, основная определяющая идентичность
- за
Определение ограниченных операторов между гильбертовыми пространствами [ править ]
Предположим, H - комплексное гильбертово пространство со скалярным произведением . Рассмотрим непрерывный линейный оператор A : H → H (для линейных операторов непрерывность эквивалентна ограниченному оператору ). Тогда сопряженным к A является непрерывный линейный оператор A ∗ : H → H, удовлетворяющий
Существование и единственность этого оператора следует из теоремы Рисса о представлении . [2]
Это можно рассматривать как обобщение сопряженной матрицы квадратной матрицы, которая имеет аналогичное свойство, связанное со стандартным комплексным внутренним произведением.
Свойства [ править ]
Следующие свойства эрмитова сопряженного ограниченного оператора очевидны: [2]
- Инволютивность : A ∗∗ = A
- Если A обратимо, то обратимо и A ∗ , причем
- Антилинейность :
- ( А + В ) * = А * + В *
- ( ХА ) * = λ A * , где λ обозначает комплексное сопряжение из комплексного числа Л
- « Антидистрибутивность »: ( AB ) ∗ = B ∗ A ∗
Если мы определим оператор норму в А по
тогда
- [2]
Более того,
- [2]
Говорят, что норма, удовлетворяющая этому условию, ведет себя как «наибольшее значение», экстраполируя из случая самосопряженных операторов.
Множество ограниченных линейных операторов в комплексном гильбертовом пространстве H вместе с присоединенной операцией и операторной нормой образуют прототип C * -алгебры .
Сопряжение плотно определенных неограниченных операторов между гильбертовыми пространствами [ править ]
Плотно определенный оператор из комплексного гильбертова пространства Н в себя линейный оператор, область D ( ) является плотным линейным подпространством из H и значение которого лежит в H . [3] По определению, область определения D ( A ∗ ) сопряженного к нему A ∗ - это множество всех y ∈ H, для которых существует z ∈ H, удовлетворяющий
а A ∗ ( y ) определяется как найденный таким образом z . [4]
Свойства 1. – 5. с соответствующими пунктами о доменах и кодоменах . [ требуется пояснение ] Например, последнее свойство теперь утверждает, что ( AB ) ∗ является расширением B ∗ A ∗, если A , B и AB - плотно определенные операторы. [5]
Связь между образом A и ядром его сопряженного определяется выражением:
Эти утверждения эквивалентны. См. Ортогональное дополнение для доказательства этого и определения .
Доказательство первого уравнения: [6] [ требуется пояснение ]
Второе уравнение следует из первого за счет ортогонального дополнения с обеих сторон. Обратите внимание, что в общем случае изображение не обязательно должно быть замкнутым, но всегда является ядро непрерывного оператора [7] . [ требуется разъяснение ]
Эрмитовы операторы [ править ]
Ограниченный оператор : Н → Н называется эрмитова или самосопряженным , если
что эквивалентно
- [8]
В некотором смысле эти операторы играют роль действительных чисел (равных их собственному «комплексно сопряженному») и образуют вещественное векторное пространство . Они служат моделью действительных наблюдаемых в квантовой механике . См. Статью о самосопряженных операторах для полного описания.
Сопряжения антилинейных операторов [ править ]
Для антилинейного оператора определение сопряженного необходимо скорректировать, чтобы компенсировать комплексное сопряжение. Сопряженный оператор антилинейного оператора A в комплексном гильбертовом пространстве H - это антилинейный оператор A ∗ : H → H со свойством:
Другие прилегающие [ править ]
Уравнение
формально аналогичен определяющим свойствам пар сопряженных функторов в теории категорий , и отсюда присоединенные функторы получили свое название.
См. Также [ править ]
- Математические понятия
- Эрмитов оператор
- Норма (математика)
- Транспонировать линейные карты
- Физические приложения
- Оператор (физика)
- †-алгебра
Ссылки [ править ]
- ^ Миллер, Дэвид AB (2008). Квантовая механика для ученых и инженеров . Издательство Кембриджского университета. С. 262, 280.
- ^ a b c d Рид и Саймон 2003 , стр. 186–187; Рудин 1991 , §12.9
- ^ См. Подробности в неограниченном операторе .
- ^ Рид и Саймон 2003 , стр. 252; Рудин 1991 , §13.1
- ^ Рудин 1991 , Thm 13.2
- ^ См. Рудин 1991 , Теорема 12.10 для случая ограниченных операторов.
- ^ То же, что и ограниченный оператор.
- ^ Рид и Саймон 2003 , стр 187; Рудин 1991 , §12.11
- Брезис, Хаим (2011), Функциональный анализ, пространства Соболева и уравнения с частными производными (первое издание), Springer, ISBN 978-0-387-70913-0.
- Рид, Майкл; Саймон, Барри (2003), Функциональный анализ , Elsevier, ISBN 981-4141-65-8.
- Рудин, Вальтер (1991). Функциональный анализ . Международная серия по чистой и прикладной математике. 8 (Второе изд.). Нью-Йорк, штат Нью-Йорк: McGraw-Hill Science / Engineering / Math . ISBN 978-0-07-054236-5. OCLC 21163277 .