Электромагнитное поле

Электромагнетизм
Статьи о

Электричество Магнетизм История Учебники
Электростатика Электрический заряд Закон Кулона Дирижер Плотность заряда Разрешающая способность Электрический дипольный момент Электрическое поле Электрический потенциал Электрический поток / потенциальная энергия Электростатический разряд Закон Гаусса Индукция Изолятор Плотность поляризации Статичное электричество Трибоэлектричество
Магнитостатика Закон Ампера Закон Био – Савара Закон Гаусса для магнетизма Магнитное поле Магнитный поток Магнитный дипольный момент Магнитная проницаемость Магнитный скалярный потенциал Намагничивание Магнитодвижущая сила Магнитостатический потенциал Правило правой руки
Электродинамика Закон силы Лоренца Электромагнитная индукция Закон Фарадея Закон Ленца Ток смещения Магнитный векторный потенциал Уравнения Максвелла Электромагнитное поле Электромагнитный импульс Электромагнитное излучение Тензор Максвелла Вектор Пойнтинга Потенциал Льенара – Вихерта Уравнения Ефименко Вихревой ток Уравнения Лондона Математические описания электромагнитного поля.
Электрическая сеть Переменный ток Емкость Постоянный ток Электрический ток Электролиз Плотность тока Джоулевое нагревание Электродвижущая сила Импеданс Индуктивность Закон Ома Параллельная схема Сопротивление Резонансные полости Последовательная схема Напряжение Волноводы
Ковариантная формулировка Электромагнитный тензор ( тензор энергии-импульса ) Четырехтоковый Электромагнитный четырехпотенциальный
Ученые Ампер Биот Кулон Дэви Эйнштейн Фарадей Физо Гаусс Хевисайд Генри Герц Джоуль Ленц Лоренц Максвелл Ørsted Ом Ричи Savart Певица Тесла Вольта Вебер
v т е

Электромагнитное поле (также электромагнитного поля ) является классическим (т.е. неквантовая) поля производится за счет ускорения электрических зарядов . ^[1] Это поле, описываемое классической электродинамикой, является классическим аналогом квантованного тензора электромагнитного поля в квантовой электродинамике . Электромагнитное поле распространяется со скоростью света (фактически, это поле можно идентифицировать как свет) и взаимодействует с зарядами и токами. Его квантовый аналог - одна из четырех фундаментальных сил природы (остальные - гравитация., слабое взаимодействие и сильное взаимодействие .)

Поле можно рассматривать как комбинацию электрического и магнитного полей . Электрическое поле создается неподвижными зарядами, а магнитное поле - движущимися зарядами (токами); эти два часто описываются как источники поля. Способ взаимодействия зарядов и токов с электромагнитным полем описывается уравнениями Максвелла и законом силы Лоренца . ^[2] Сила, создаваемая электрическим полем, намного сильнее, чем сила, создаваемая магнитным полем. ^[3]

С классической точки зрения истории электромагнетизма , электромагнитное поле можно рассматривать как гладкое, непрерывное поле , распространяющееся волнообразно. Напротив, с точки зрения квантовой теории поля это поле рассматривается как квантованное; Это означает, что свободное квантовое поле (т.е. невзаимодействующее поле) может быть выражено как сумма Фурье операторов рождения и уничтожения в пространстве энергии-импульса, в то время как эффекты взаимодействующего квантового поля могут быть проанализированы в теории возмущений через S-матрицу с помощь целого ряда математических технологий, таких как серия Дайсона ,Теорема Вика , корреляционные функции , операторы временной эволюции , диаграммы Фейнмана и т. Д. Обратите внимание, что квантованное поле все еще является пространственно непрерывным; однако его энергетические состояния дискретны (энергетические состояния поля не следует путать с его значениями энергии , которые являются непрерывными; операторы создания квантового поля создают несколько дискретных состояний энергии, называемых фотонами ).

Структура [ править ]

Электромагнитное поле можно рассматривать двумя разными способами: непрерывную структуру или дискретную структуру.

Непрерывная структура [ править ]

Классически считается, что электрические и магнитные поля создаются плавными движениями заряженных объектов. Например, колеблющиеся заряды вызывают изменения электрических и магнитных полей, которые можно рассматривать «плавно», непрерывно, волнообразно. В этом случае энергия рассматривается как непрерывная передача через электромагнитное поле между любыми двумя точками. Например, атомы металла в радио передатчика , по всей видимости передавать энергию непрерывно. Этот вид в определенной степени полезен (излучение низкой частоты), но проблемы обнаруживаются на высоких частотах (см. Ультрафиолетовая катастрофа ). ^[4]

Дискретная структура [ править ]

Электромагнитное поле можно рассматривать более «грубо». Эксперименты показывают, что в некоторых случаях передача электромагнитной энергии лучше описывается как переносимая в форме пакетов, называемых квантами (в данном случае фотонами ) с фиксированной частотой . Соотношение Планка связывает энергию фотона E фотона с его частотой f посредством уравнения: ^[5]

E=\,hf

где h - постоянная Планка , а f - частота фотона. Хотя современная квантовая оптика говорит нам, что существует также полуклассическое объяснение фотоэлектрического эффекта - испускания электронов с металлических поверхностей, подверженных электромагнитному излучению, - фотон исторически (хотя и не обязательно) использовался для объяснения некоторых наблюдений. Обнаружено, что увеличение интенсивности падающего излучения (до тех пор, пока человек остается в линейном режиме) увеличивает только количество выброшенных электронов и практически не влияет на распределение энергии их выброса. Только частота излучения имеет отношение к энергии выброшенных электронов.

Эта квантовая картина электромагнитного поля (которая рассматривает его как аналог гармонических осцилляторов ) оказалась очень успешной, положив начало квантовой электродинамике , квантовой теории поля, описывающей взаимодействие электромагнитного излучения с заряженной материей. Это также дает начало квантовой оптике , которая отличается от квантовой электродинамики тем, что сама материя моделируется с использованием квантовой механики, а не квантовой теории поля.

Динамика [ править ]

Раньше считалось , что электрически заряженные объекты создают два разных, несвязанных типа поля, связанных с их зарядовой способностью. Электрическое поле производится , когда заряд находится в неподвижном состоянии по отношению к наблюдателю измерения свойств заряда, а магнитное поле , а также электрическое поле создается при движении заряда, создавая электрический ток относительно этого наблюдателя. Со временем стало ясно, что электрическое и магнитное поля лучше рассматривать как две части единого целого - электромагнитного поля. До 1820 года, когда датский физик Х. Эрстед показал влияние электрического тока на стрелку компаса, электричество и магнетизм считались не связанными друг с другом явлениями.^[6] В 1831 году Майкл Фарадей сделал плодотворное наблюдение, что изменяющиеся во времени магнитные поля могут индуцировать электрические токи, а затем, в 1864 году, Джеймс Клерк Максвелл опубликовал свою знаменитую статью «Динамическая теория электромагнитного поля» .^[7]

Как только это электромагнитное поле было создано из данного распределения заряда, другие заряженные или намагниченные объекты в этом поле могут испытывать силу. Если эти другие заряды и токи сопоставимы по размеру с источниками, производящими указанное выше электромагнитное поле, то будет создано новое чистое электромагнитное поле. Таким образом, электромагнитное поле можно рассматривать как динамическую сущность, которая заставляет перемещаться другие заряды и токи, и на которую они также влияют. Эти взаимодействия описываются уравнениями Максвелла и законом силы Лоренца . Это обсуждение игнорирует силу реакции излучения .

Обратная связь [ править ]

Поведение электромагнитного поля можно разделить на четыре различные части петли: ^[8]

электрические и магнитные поля создаются движущимися электрическими зарядами,
электрическое и магнитное поля взаимодействуют друг с другом,
электрические и магнитные поля создают силы на электрические заряды,
электрические заряды движутся в пространстве.

Распространенное заблуждение состоит в том, что (а) кванты полей действуют так же, как (б) заряженные частицы, такие как электроны, которые генерируют поля. В нашем повседневном мире электроны медленно движутся через проводники со скоростью дрейфа в доли сантиметра (или дюйма) в секунду и через вакуумную трубку со скоростью около 1 тысячи км / с ^[9], но поля распространяются со скоростью света , примерно 300 тысяч километров (или 186 тысяч миль) в секунду. Соотношение скоростей между заряженными частицами в проводнике и квантами поля составляет порядка одного к миллиону. Уравнения Максвелласвязывают (а) присутствие и движение заряженных частиц с (б) генерацией полей. Эти поля могут затем воздействовать на силу и затем перемещать другие медленно движущиеся заряженные частицы. Заряженные частицы могут двигаться при релятивистских скоростях , приближающейся скорость распространения поля, но, как Альберт Эйнштейн показал ^{[ править ]} , это требует энергии огромных полей, которые не присутствуют в нашем повседневном опыте с электричеством, магнетизмом, материей и временем и пространством.

Цикл обратной связи можно обобщить в виде списка, включая явления, принадлежащие каждой части цикла: ^{[ необходима ссылка ]}

заряженные частицы создают электрические и магнитные поля
поля взаимодействуют друг с другом
- изменяющееся электрическое поле действует как ток, создавая «вихрь» магнитного поля
- Индукция Фарадея : изменение магнитного поля индуцирует (отрицательный) вихрь электрического поля
- Закон Ленца : петля отрицательной обратной связи между электрическим и магнитным полями
поля действуют на частицы
- Сила Лоренца: сила из-за электромагнитного поля
  - электрическая сила: то же направление, что и электрическое поле
  - магнитная сила: перпендикулярна как магнитному полю, так и скорости заряда
заряженные частицы движутся
- ток - это движение частиц
заряженные частицы создают больше электрических и магнитных полей; цикл повторяется

Математическое описание [ править ]

Есть разные математические способы представления электромагнитного поля. Первый рассматривает электрическое и магнитное поля как трехмерные векторные поля . Каждое из этих векторных полей имеет значение, определенное в каждой точке пространства и времени, и поэтому часто рассматриваются как функции пространственных и временных координат. Таким образом, они часто записываются как E (x, y, z, t) ( электрическое поле ) и B (x, y, z, t) ( магнитное поле ).

Если только электрическое поле ( E ) не равно нулю и постоянно во времени, то говорят, что это электростатическое поле . Точно так же, если только магнитное поле ( B ) не равно нулю и постоянно во времени, поле называется магнитостатическим полем . Однако, если электрическое или магнитное поле зависит от времени, то оба поля должны рассматриваться вместе как связанное электромагнитное поле с использованием уравнений Максвелла . ^[10]

С появлением специальной теории относительности физические законы стали восприимчивы к формализму тензоров . Уравнения Максвелла можно записать в тензорной форме, которая обычно рассматривается физиками как более элегантное средство выражения физических законов.

Поведение электрических и магнитных полей, будь то электростатика, магнитостатика или электродинамика (электромагнитные поля), регулируется уравнениями Максвелла. В формализме векторного поля это:

\nabla \cdot \mathbf {E} ={\frac {\rho }{\varepsilon _{0}}}

( Закон Гаусса )

\nabla \cdot \mathbf {B} =0

( Закон Гаусса для магнетизма )

\nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}

( Закон Фарадея )

\nabla \times \mathbf {B} =\mu _{0}\mathbf {J} +\mu _{0}\varepsilon _{0}{\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}

( Закон Максвелла – Ампера )

где - плотность заряда, которая может (и часто зависит) от времени и положения, - диэлектрическая проницаемость свободного пространства, - проницаемость свободного пространства, а J - вектор плотности тока, также являющийся функцией времени и положения. Вышеуказанные единицы являются стандартными единицами СИ. Внутри линейного материала уравнения Максвелла изменяются путем переключения проницаемости и диэлектрической проницаемости свободного пространства с проницаемостью и диэлектрической проницаемостью рассматриваемого линейного материала. В других материалах, которые обладают более сложной реакцией на электромагнитные поля, эти члены часто представлены комплексными числами или тензорами. $\rho$ $\epsilon _{0}$ $\mu _{0}$

Закон силы Лоренца регулирует взаимодействие электромагнитного поля с заряженным веществом.

Когда поле перемещается в другую среду, свойства поля меняются в соответствии с различными граничными условиями. Эти уравнения получены из уравнений Максвелла. Тангенциальные составляющие электрического и магнитного полей на границе двух сред следующие: ^[11]

\mathbf {E} _{1}=\mathbf {E} _{2}

\mathbf {H} _{1}=\mathbf {H} _{2}

(без тока)

\mathbf {D} _{1}=\mathbf {D} _{2}

(бесплатно)

\mathbf {B} _{1}=\mathbf {B} _{2}

Угол преломления электрического поля между средами связан с диэлектрической проницаемостью каждой среды: $(\varepsilon )$

{\frac {\tan \theta _{1}}{\tan \theta _{2}}}={\frac {\varepsilon _{r2}}{\varepsilon _{r1}}}

Угол преломления магнитного поля между средами связан с проницаемостью каждой среды: $(\mu )$

{\frac {\tan \theta _{1}}{\tan \theta _{2}}}={\frac {\mu _{r2}}{\mu _{r1}}}

Свойства поля [ править ]

Взаимное поведение электрического и магнитного полей [ править ]

Два уравнения Максвелла, закон Фарадея и закон Ампера-Максвелла, иллюстрируют очень практическую особенность электромагнитного поля. Закон Фарадея можно грубо сформулировать как «изменяющееся магнитное поле создает электрическое поле». Это принцип, лежащий в основе электрического генератора .

Закон Ампера примерно гласит, что «изменяющееся электрическое поле создает магнитное поле». Таким образом, этот закон можно применить для создания магнитного поля и запуска электродвигателя .

Поведение полей при отсутствии зарядов или токов [ править ]

Уравнения Максвелла принимают форму электромагнитной волны в объеме пространства, не содержащем зарядов или токов ( свободное пространство ), то есть где и J равны нулю. В этих условиях электрическое и магнитное поля удовлетворяют уравнению электромагнитной волны : ^[12] $\rho$

\left(\nabla ^{2}-{1 \over {c}^{2}}{\partial ^{2} \over \partial t^{2}}\right)\mathbf {E} \ \ =\ \ 0

\left(\nabla ^{2}-{1 \over {c}^{2}}{\partial ^{2} \over \partial t^{2}}\right)\mathbf {B} \ \ =\ \ 0

Джеймс Клерк Максвелл был первым, кто получил это соотношение, завершив уравнения Максвелла с добавлением члена тока смещения к закону обхода Ампера .

Связь и сравнение с другими физическими полями [ править ]

Этот раздел нуждается в расширении . Вы можете помочь, добавив к нему . ( Июнь 2008 г. )

Электромагнитное поле, являющееся одной из четырех фундаментальных сил природы, полезно сравнивать с гравитационным , сильным и слабым полями. Слово «сила» иногда заменяется словом «взаимодействие», потому что современная физика элементарных частиц моделирует электромагнетизм как обмен частицами, известный как калибровочные бозоны .

Электромагнитные и гравитационные поля [ править ]

Источники электромагнитного поля состоят из двух типов заряда - положительного и отрицательного. Это контрастирует с источниками гравитационного поля - массами. Массы иногда называют гравитационными зарядами , важной особенностью которых является то, что существуют только положительные массы и нет отрицательных масс . Кроме того, гравитация отличается от электромагнетизма тем, что положительные массы притягивают другие положительные массы, тогда как одинаковые заряды в электромагнетизме отталкиваются друг от друга.

Относительные сильные стороны и диапазоны четырех взаимодействий и другая информация представлены в таблице ниже:

Теория	Взаимодействие	посредник	Относительная величина	Поведение	Классифицировать
Хромодинамика	Сильное взаимодействие	глюон	10 ³⁸	1	10 ⁻¹⁵ м
Электродинамика	Электромагнитное взаимодействие	фотон	10 ³⁶	1 / r ²	бесконечный
Флаводинамика	Слабое взаимодействие	W- и Z-бозоны	10 ²⁵	От 1 / r ⁵ до 1 / r ⁷	10 ⁻¹⁶ м
Геометродинамика	Гравитация	гравитон (предположительно)	10 ⁰	1 / r ²	бесконечный

Приложения [ править ]

Статические поля E и M и статические поля EM [ править ]

Когда электромагнитное поле (см. Электромагнитный тензор ) не меняется во времени, его можно рассматривать как чисто электрическое поле или чисто магнитное поле, или как смесь того и другого. Однако в общем случае статическое электромагнитное поле, в котором присутствуют как электрические, так и магнитные компоненты, представляется большинству наблюдателей. Наблюдатели, которые видят только электрическую или магнитную составляющую статического электромагнитного поля, подавляют другую (электрическую или магнитную) составляющую из-за особого случая неподвижного состояния зарядов, которые в этом случае создают электромагнитное поле. В таких случаях другой компонент проявляется в других кадрах наблюдателя.

Следствием этого является то, что любой случай, который, кажется, состоит из «чистого» статического электрического или магнитного поля, может быть преобразован в электромагнитное поле с присутствующими как E-, так и M-компонентами, просто перемещая наблюдателя в систему отсчета. который движется относительно кадра, в котором появляется только «чистое» электрическое или магнитное поле. То есть чистое статическое электрическое поле покажет знакомое магнитное поле, связанное с током, в любой системе отсчета, в которой движется заряд. Точно так же любое новое движение заряда в области, которая раньше казалась содержащей только магнитное поле, покажет, что пространство теперь также содержит электрическое поле, которое, как будет обнаружено, создает дополнительную силу Лоренца на движущийся заряд.

Таким образом, электростатика , а также магнетизм и магнитостатика теперь рассматриваются как исследования статического электромагнитного поля, когда конкретная рамка была выбрана для подавления другого типа поля, и поскольку электромагнитное поле как с электрическим, так и с магнитным В другом кадре эти «более простые» эффекты - всего лишь следствие наблюдателя. «Приложения» всех таких не изменяющихся во времени (статических) полей обсуждаются в основных статьях, ссылки на которые приведены в этом разделе.

Изменяющиеся во времени электромагнитные поля в уравнениях Максвелла [ править ]

У электромагнитного поля, которое изменяется во времени, есть две «причины» в уравнениях Максвелла. Одна из них - это заряды и токи (так называемые «источники»), а другая причина для поля E или M - это изменение поля другого типа (эта последняя причина также появляется в «свободном пространстве», очень далеко от токов и зарядов. ).

Электромагнитное поле, находящееся очень далеко от токов и зарядов (источников), называется электромагнитным излучением (ЭМИ), поскольку оно исходит от зарядов и токов в источнике и не оказывает на них эффекта «обратной связи», а также не подвергается прямому воздействию в настоящее время (скорее, оно косвенно вызвано последовательностью изменений полей, исходящих от них в прошлом). ЭМИ состоит из излучений в электромагнитном спектре , включая радиоволны , микроволновые , инфракрасные , видимые , ультрафиолетовые , рентгеновские и гамма-лучи.. Многие коммерческие применения этих излучений обсуждаются в названных статьях и ссылках на них.

Заметное применение видимого света заключается в том, что этот тип солнечной энергии питает все живое на Земле, которое либо производит, либо использует кислород.

Изменяющееся электромагнитное поле, которое физически близко к токам и зарядам (см. Ближнее и дальнее поле для определения «близкого»), будет иметь дипольную характеристику, в которой доминирует либо изменяющийся электрический диполь , либо изменяющийся магнитный диполь . Этот тип дипольного поля вблизи источников называется электромагнитным ближним полем .

Изменяющиеся электрические дипольные поля, как таковые, коммерчески используются как ближние поля, главным образом как источник диэлектрического нагрева . В противном случае они появляются паразитно вокруг проводников, поглощающих ЭМИ, и вокруг антенн, предназначенных для генерации ЭМИ на больших расстояниях.

Изменяющиеся магнитные дипольные поля (т. Е. Магнитные ближние поля) коммерчески используются для многих типов устройств магнитной индукции . К ним относятся двигатели и электрические трансформаторы на низких частотах, а также устройства, такие как металлоискатели и катушки сканера МРТ на более высоких частотах. Иногда эти высокочастотные магнитные поля изменяются на радиочастотах, не будучи волнами дальнего поля и, следовательно, радиоволнами; см. RFID- метки. См. Также связь ближнего поля . Дальнейшее коммерческое использование электромагнитных эффектов ближнего поля можно найти в статье о виртуальных фотонах., поскольку на квантовом уровне эти поля представлены этими частицами. Эффекты дальнего поля (ЭМИ) в квантовой картине излучения представлены обычными фотонами .

Другое [ править ]

Электромагнитное поле можно использовать для записи данных о статическом электричестве.
Старые телевизоры можно проследить с помощью электромагнитных полей.

Здоровье и безопасность [ править ]

Потенциальное воздействие электромагнитных полей на здоровье человека широко варьируется в зависимости от частоты и интенсивности полей.

Потенциальные последствия для здоровья ЭМП очень низкой частоты, окружающих линии электропередач и электрические устройства, являются предметом текущих исследований и значительного количества общественных дискуссий. США Национальный институт по охране труда и здоровья (NIOSH) и другие государственные органы США не считают EMFs доказанный вред здоровью. NIOSH выпустил несколько предостерегающих рекомендаций, но подчеркивает, что данные в настоящее время слишком ограничены, чтобы делать хорошие выводы. ^[13]

Всегда можно предположить, что сотрудники, работающие с электрическим оборудованием и установками, подвергаются воздействию электромагнитных полей. Воздействие на офисных работников полей, создаваемых компьютерами, мониторами и т. Д., Незначительно из-за низкой напряженности поля. Однако промышленные установки для индукционной закалки и плавления или на сварочном оборудовании могут создавать значительно более высокие значения напряженности поля и требуют дальнейшего изучения. Если воздействие не может быть определено на основании информации производителя, сравнений с аналогичными системами или аналитических расчетов, необходимо провести измерения. Результаты оценки помогают оценить возможные опасности для безопасности и здоровья рабочих и определить меры защиты. Поскольку электромагнитные поля могут влиять на пассивные или активные имплантатырабочих, важно учитывать воздействие на их рабочих местах отдельно при оценке риска . ^[14]

С другой стороны, известно, что излучение из других частей электромагнитного спектра , таких как ультрафиолетовый свет и гамма-лучи , при некоторых обстоятельствах причиняет значительный вред. Дополнительные сведения о влиянии на здоровье определенных электромагнитных явлений и частей электромагнитного спектра см. В следующих статьях:

Статические электрические поля: см. Поражение электрическим током.
Статические магнитные поля: см. МРТ # Безопасность
Чрезвычайно низкая частота (ELF): см. Линии электропередач # Проблемы со здоровьем
Радиочастота (RF): см. Электромагнитное излучение и здоровье
Мобильная телефония: см. Излучение мобильных телефонов и здоровье
Свет: см. Лазерная безопасность
Ультрафиолет (УФ): см. Солнечный ожог , Фотокератит.
Гамма-лучи: см. Гамма-лучи

См. Также [ править ]

Плазма послесвечения
Коэффициент антенны
Классификация электромагнитных полей
Электрическое поле
Электромагнетизм
Электромагнитное распространение
Электромагнитный тензор
Электромагнитная терапия
Свободное место
Фундаментальное взаимодействие
Электромагнитное излучение
Электромагнитный спектр
Измерения электромагнитного поля
Гравитационное поле
Список тем окружения
Магнитное поле
Уравнения Максвелла
Фотоэлектрический эффект
Фотон
Квантование электромагнитного поля
Квантовая электродинамика
Вектор Римана – Зильберштейна.
Единицы СИ

Ссылки [ править ]

^ Ричард Фейнман (1970). Лекции Фейнмана по физике Том II . Эддисон Уэсли Лонгман. ISBN 978-0-201-02115-8. «Поле» - это любая физическая величина, которая принимает разные значения в разных точках пространства.
^ Перселл. п5-11; п61; п277-296
^ Перселл, p235: Затем мы вычисляем электрическое поле, обусловленное движением заряда с постоянной скоростью; оно не равно сферически-симметричному кулоновскому полю.
^ Гриффитс, Дэвид Дж. (1999). Введение в электродинамику . Аппер-Сэдл-Ривер, Нью-Джерси, 07458: Прентис-Холл. С. 364 . ISBN 0-13-805326-X.CS1 maint: location (link)
^ Спенсер, Джеймс Н .; и другие. (2010). Химия: структура и динамика . Джон Вили и сыновья. п. 78. ISBN 9780470587119.
^ Стауффер, Роберт К. (1957). «Спекуляции и эксперимент на фоне открытия Эрстедом электромагнетизма». Исида . 48 (1): 33–50. DOI : 10.1086 / 348537 . JSTOR 226900 . S2CID 120063434 .
^ Максвелл 1864 5, стр. 499; также Дэвид Дж. Гриффитс (1999), Введение в электродинамику, третье издание, изд. Прентис Холл, стр. 559-562 "(цитируется по Габриэле, 2009 г.)
^ Гриффит, Дэвид Дж. (1999). Введение в электродинамику . Аппер-Сэдл-Ривер, Нью-Джерси, 07458: Прентис. стр. 321, глава 7.3, Уравнения Максвелла . ISBN 0-13-805326-X.CS1 maint: location (link)
^ ХОГА, JB (2009). «Скорость электронов в вакуумной трубке» . Базовое радио . Проверено 22 июня 2019 .
^ Электромагнитные поля (2-е издание), Роальд К. Вангснесс, Wiley, 1986. ISBN 0-471-81186-6 (учебник среднего уровня)
^ Обзор теории и проблем электромагнетизма Шаумом (2-е издание), Джозеф А. Эдминистер, McGraw-Hill, 1995. ISBN 0070212341 (Примеры и проблемная практика)
^ Поле и волновая электромагнетизм (2-е издание), Дэвид К. Ченг, Prentice Hall, 1989. ISBN 978-0-201-12819-2 (учебник среднего уровня)
^ "Информационный бюллетень NIOSH: ЭМП на рабочем месте" . Национальный институт безопасности и гигиены труда США. 1996 . Проверено 31 августа 2015 года .
^ Институт охраны труда и здоровья Немецкого социального страхования от несчастных случаев. «Электромагнитные поля: ключевые темы и проекты» .

Дальнейшее чтение [ править ]

Гриффитс, Дэвид Дж. (1999). Введение в электродинамику (3-е изд.). Река Аппер Сэдл, штат Нью-Джерси: Prentice Hall. ISBN 978-0138053260.
Максвелл, Дж. К. (1 января 1865 г.). «Динамическая теория электромагнитного поля». Философские труды Лондонского королевского общества . 155 : 459–512. DOI : 10,1098 / rstl.1865.0008 . S2CID 186207827 . (Эта статья сопровождала презентацию Максвелла Королевскому обществу 8 декабря 1864 г.)
Перселл, Эдвард М .; Морин, Дэвид Дж. (2012). Электричество и магнетизм (3-е изд.). Кембридж: Cambridge Univ. Нажмите. ISBN 9781-10701-4022.
Грин, Брайан. Ткань Космоса . Нью-Йорк, Нью-Йорк: Random House. (Глава 3: подразделы Сила, Материя и Поле Хиггса)

Внешние ссылки [ править ]

СМИ, связанные с электромагнитным полем, на Викискладе?
«Об электродинамике движущихся тел » Альберта Эйнштейна , 30 июня 1905 г.
- По электродинамике движущихся тел (pdf)
Неионизирующее излучение, Часть 1: Статические и крайне низкочастотные (СНЧ) электрические и магнитные поля (2002) , подготовлено МАИР .
Чжан Дж., Клемент Д., Тонтон Дж. (Январь 2000 г.). «Эффективность Farabloc, электромагнитного щита, в ослаблении отсроченной болезненности мышц». Clin J Sport Med . 10 (1): 15–21. DOI : 10.1097 / 00042752-200001000-00004 . PMID 10695845 . S2CID 36115711 .
Национальный институт охраны труда и здоровья - Тематическая страница EMF
Биологические эффекты электрических и магнитных полей промышленной частоты (май 1989 г.) (110 страниц), подготовленные для офиса Конгресса США по оценке технологий Индирой Наир, М. Грейнджер Морган, Кейт Флориг, Департамент инженерии и государственной политики Университета Карнеги-Меллона
Оценка ЭМП (на немецком языке) в соответствии с директивами ЕС 2013/35 / EU

[1] Ричард Фейнман (1970). Лекции Фейнмана по физике Том II . Эддисон Уэсли Лонгман. ISBN 978-0-201-02115-8. «Поле» - это любая физическая величина, которая принимает разные значения в разных точках пространства.

[2] Перселл. п5-11; п61; п277-296

[3] Перселл, p235: Затем мы вычисляем электрическое поле, обусловленное движением заряда с постоянной скоростью; оно не равно сферически-симметричному кулоновскому полю.

[4] Гриффитс, Дэвид Дж. (1999). Введение в электродинамику . Аппер-Сэдл-Ривер, Нью-Джерси, 07458: Прентис-Холл. С. 364 . ISBN 0-13-805326-X.CS1 maint: location (link)

[5] Спенсер, Джеймс Н .; и другие. (2010). Химия: структура и динамика . Джон Вили и сыновья. п. 78. ISBN 9780470587119.

[6] Стауффер, Роберт К. (1957). «Спекуляции и эксперимент на фоне открытия Эрстедом электромагнетизма». Исида . 48 (1): 33–50. DOI : 10.1086 / 348537 . JSTOR 226900 . S2CID 120063434 .

[7] Максвелл 1864 5, стр. 499; также Дэвид Дж. Гриффитс (1999), Введение в электродинамику, третье издание, изд. Прентис Холл, стр. 559-562 "(цитируется по Габриэле, 2009 г.)

[8] Гриффит, Дэвид Дж. (1999). Введение в электродинамику . Аппер-Сэдл-Ривер, Нью-Джерси, 07458: Прентис. стр. 321, глава 7.3, Уравнения Максвелла . ISBN 0-13-805326-X.CS1 maint: location (link)

[Hoag_2009-9] ХОГА, JB (2009). «Скорость электронов в вакуумной трубке» . Базовое радио . Проверено 22 июня 2019 .

[10] Электромагнитные поля (2-е издание), Роальд К. Вангснесс, Wiley, 1986. ISBN 0-471-81186-6 (учебник среднего уровня)

[11] Обзор теории и проблем электромагнетизма Шаумом (2-е издание), Джозеф А. Эдминистер, McGraw-Hill, 1995. ISBN 0070212341 (Примеры и проблемная практика)

[12] Поле и волновая электромагнетизм (2-е издание), Дэвид К. Ченг, Prentice Hall, 1989. ISBN 978-0-201-12819-2 (учебник среднего уровня)

[13] "Информационный бюллетень NIOSH: ЭМП на рабочем месте" . Национальный институт безопасности и гигиены труда США. 1996 . Проверено 31 августа 2015 года .

[14] Институт охраны труда и здоровья Немецкого социального страхования от несчастных случаев. «Электромагнитные поля: ключевые темы и проекты» .