В математике , Бохнер пространства являются обобщением концепции L р пространств к функциям , чьи значения лежат в банаховом пространстве , которое не является обязательно пространство К или С вещественных или комплексных чисел.
Пространство L p (X) состоит из (классов эквивалентности) всех измеримых по Бохнеру функций f со значениями в банаховом пространстве X , норма которых || f || X лежит в стандартном пространстве L p . Таким образом, если X - множество комплексных чисел, это стандартное L p- пространство Лебега .
Почти все стандартные результаты о пространствах L p верны и для пространств Бохнера; в частности, пространства Бохнера L p (X) являются банаховыми пространствами для .
Фон [ править ]
Бохнера пространство названы по - польски - американский математик Бохнер .
Приложения [ править ]
Пространства Бохнера часто используются в подходе функционального анализа к изучению уравнений в частных производных, которые зависят от времени, например уравнения теплопроводности : если температура является скалярной функцией времени и пространства, можно записать, чтобы сделать f семейством f (t ) (параметризованные временем) функций пространства, возможно, в некотором пространстве Бохнера.
Определение [ править ]
Для пространства с мерой ( T , Σ, μ ), банахова пространства ( X , || · || X ) и 1 ≤ p ≤ + ∞ пространство Бохнера L p ( T ; X ) определяется как фактор- пространство Колмогорова (по равенству почти всюду ) пространства всех измеримых по Бохнеру функций u : T → X таких, что соответствующая норма конечна:
Другими словами, как это обычно бывает при изучении л р пространств, л р ( Т ; Х ) представляет собой пространство классов эквивалентности функций, где две функции определены эквивалентными , если они равны всюду , за исключением при виде ц - мера нулевое подмножество T . Как это обычно бывает при изучении таких пространств, обычно злоупотребляют обозначениями и говорят о «функции» в L p ( T ; X ), а не о классе эквивалентности (что было бы более технически правильным).
Применение к теории PDE [ править ]
Очень часто пространство T представляет собой интервал времени, в течение которого мы хотим решить какое-либо уравнение в частных производных, а μ будет одномерной мерой Лебега . Идея состоит в том, чтобы рассматривать функцию времени и пространства как совокупность функций пространства, которая параметризуется временем. Например, при решении уравнения теплопроводности в области Ω в R n и интервале времени [0, T ] ищутся решения
с производной по времени
Здесь обозначено гильбертово пространство Соболева некогда слабо дифференцируемых функций с первой слабой производной в L ² (Ω), обращающихся в нуль на границе Ω (в смысле следа или, что то же самое, являются пределами гладких функций с компактным носителем в Ω. ); обозначает двойственное пространство к .
(« Частная производная » по времени t, указанная выше, на самом деле является полной производной , поскольку использование пространств Бохнера устраняет пространственную зависимость.)
См. Также [ править ]
- Векторозначные функции
Ссылки [ править ]
- Эванс, Лоуренс К. (1998). Уравнения с частными производными . Провиденс, Род-Айленд: Американское математическое общество. ISBN 0-8218-0772-2.