Электростатика

Статьи о
Электромагнетизм
Электричество Магнетизм История Учебники
Электростатика Электрический заряд Закон Кулона Дирижер Плотность заряда Разрешающая способность Электрический дипольный момент Электрическое поле Электрический потенциал Электрический поток  / потенциальная энергия Электростатический разряд Закон Гаусса Индукция Изолятор Плотность поляризации Статическое электричество Трибоэлектричество
Магнитостатика Закон Ампера Закон Био – Савара Закон Гаусса для магнетизма Магнитное поле Магнитный поток Магнитный дипольный момент Магнитная проницаемость Магнитный скалярный потенциал Намагничивание Магнитодвижущая сила Магнитный векторный потенциал Правило правой руки
Электродинамика Закон силы Лоренца Электромагнитная индукция Закон Фарадея Закон Ленца Ток смещения Уравнения Максвелла Электромагнитное поле Электромагнитный импульс Электромагнитное излучение Тензор Максвелла Вектор Пойнтинга Потенциал Льенара – Вихерта Уравнения Ефименко Вихревой ток Уравнения Лондона Математические описания электромагнитного поля.
Электрическая сеть Переменный ток Емкость Постоянный ток Электрический ток Электролиз Плотность тока Джоулевое нагревание Электродвижущая сила Импеданс Индуктивность Закон Ома Параллельная схема Сопротивление Резонансные полости Последовательная схема Напряжение Волноводы
Ковариантная формулировка Электромагнитный тензор ( тензор энергии-импульса ) Четырехтоковый Электромагнитный четырехпотенциальный
Ученые Ампер Биот Кулон Дэви Эйнштейн Фарадей Физо Гаусс Хевисайд Генри Герц Джоуль Ленц Лоренц Максвелл Ørsted Ом Ричи Savart Певица Тесла Вольта Вебер
v т е

Электростатика - это раздел физики , изучающий электрические заряды в состоянии покоя .

С классической физикой , было известно , что некоторые материалы, такие как янтарь , привлекают легкие частицы после растирания . Греческое слово , амбры, ήλεκτρον , или электрона , был , таким образом , источником слова « электричества ». Электростатические явления возникают из-за сил, которые электрические заряды действуют друг на друга. Такие силы описываются законом Кулона . Несмотря на то, что электростатические силы кажутся довольно слабыми, некоторые электростатические силы, такие как сила между электроном и протоном , которые вместе составляют атом водорода , примерно на 36 порядков сильнее действующей между ними гравитационной силы.

Существует множество примеров электростатических явлений, от таких простых, как притяжение пластиковой пленки к руке после ее извлечения из упаковки, до очевидного самопроизвольного взрыва зернохранилищ, повреждения электронных компонентов во время производства, а также фотокопировального устройства и лазера. работа принтера . Электростатика предполагает накопление заряда на поверхности объектов из-за контакта с другими поверхностями. Хотя перезарядка происходит всякий раз, когда любые две поверхности соприкасаются и разделяются, эффекты перезарядки обычно заметны только тогда, когда хотя бы одна из поверхностей имеет высокое сопротивление.к электрическому потоку. Это связано с тем, что переносимые заряды задерживаются там на время, достаточное для наблюдения за их действием. Эти заряды затем остаются на объекте до тех пор, пока они не стекут на землю или не будут быстро нейтрализованы разрядом : например, знакомое явление статического «шока» вызвано нейтрализацией заряда, накопленного в теле от контакта с изолированными поверхностями. .

Закон Кулона [ править ]

Закон Кулона гласит, что:

«Величина электростатической силы притяжения или отталкивания между двумя точечными зарядами прямо пропорциональна произведению величин зарядов и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними».

Сила проходит по соединяющей их прямой линии. Если два заряда имеют одинаковый знак, электростатическая сила между ними является отталкивающей; если у них разные знаки, сила между ними притягательна.

Если - расстояние (в метрах ) между двумя зарядами, то сила (в ньютонах ) между двумя точечными зарядами и (в кулонах ) равна:${\ displaystyle r}$${\ displaystyle q}$${\ displaystyle Q}$

${\ displaystyle F = {\ frac {1} {4 \ pi \ varepsilon _ {0}}} {\ frac {qQ} {r ^ {2}}} = k_ {0} {\ frac {qQ} {r ^ {2}}} \ ,,}$

где ε ₀ - диэлектрическая проницаемость вакуума или диэлектрическая проницаемость свободного пространства: ^[1]

${\ displaystyle \ varepsilon _ {0} \ приблизительно 8,854 \ 187 \ 817 \ times 10 ^ {- 12} \; \; \ mathrm {C ^ {2} \ N ^ {- 1} \ m ^ {- 2} }.}$

В СИ единиц е ₀ являются эквивалентными   ² с ⁴ кг ^-1 м ^-3 или С ² Н ^-1 м ^-2 или Р м ^-1 . Постоянная Кулона :

${\ displaystyle k_ {0} = {\ frac {1} {4 \ pi \ varepsilon _ {0}}} \ приблизительно 8.987 \ 551 \ 792 \ times 10 ^ {9} \; \; \ mathrm {N \ m ^ {2} \ C} ^ {- 2}.}$

Один протон имеет заряд е , а электрон - е , где,

${\ displaystyle e \ приблизительно 1,602 \ 176 \ 565 \ times 10 ^ {- 19} \; \; \ mathrm {C}.}$

Эти физические константы (ε ₀ , k ₀ , e) в настоящее время определены так, что ε ₀ и k ₀ определены точно, а e - измеряемая величина.

Электрическое поле [ править ]

Электрическое поле , в единицах ньютонов на кулоны или вольт на метр, является векторным полем , которое может быть определенно всюду, за исключением того, в месте расположения точечных зарядов (где она расходится к бесконечности). ^[2] Она определяется как электростатическая сила в ньютонах, действующая на гипотетический небольшой пробный заряд в точке согласно закону Кулона , деленная на величину заряда в кулонах.${\ displaystyle {\ vec {E}}}$${\ displaystyle {\ vec {F}} \,}$${\ displaystyle q \,}$

${\ displaystyle {\ vec {E}} = {{\ vec {F}} \ над q} \,}$

Линии электрического поля полезны для визуализации электрического поля. Полевые линии начинаются при положительном заряде и заканчиваются при отрицательном заряде. Они параллельны направлению электрического поля в каждой точке, и плотность этих силовых линий является мерой величины электрического поля в любой данной точке.

Рассмотрим набор заряженных частиц , расположенных в точках (называемых точками источника ), электрическое поле в которых (называемое точкой поля ) составляет: ^[2]${\ displaystyle N}$${\displaystyle Q_{i}}$${\displaystyle {\vec {r}}_{i}}$${\displaystyle {\vec {r}}}$

${\displaystyle {\vec {E}}({\vec {r}})={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\sum _{i=1}^{N}{\frac {{\widehat {\mathcal {R}}}_{i}Q_{i}}{\left\|{\mathcal {\vec {R}}}_{i}\right\|^{2}}},}$

где вектор смещения от точки источника к точке поля , и представляет собой единичный вектор , который указывает направление поля. Для единственного точечного заряда в начале координат величина этого электрического поля равна и указывает от этого заряда, если он положительный. Тот факт, что силу (и, следовательно, поле) можно вычислить путем суммирования всех вкладов, вносимых отдельными исходными частицами, является примером принципа суперпозиции . Электрическое поле, создаваемое распределением зарядов, определяется объемной плотностью заряда и может быть получено путем преобразования этой суммы в тройной интеграл :${\displaystyle {\vec {\mathcal {R}}}_{i}={\vec {r}}-{\vec {r}}_{i},}$${\displaystyle {\vec {r}}_{i}}$${\displaystyle {\vec {r}}}$${\displaystyle {\widehat {\mathcal {R}}}_{i}={\vec {\mathcal {R}}}_{i}/\left\|{\vec {\mathcal {R}}}_{i}\right\|}$${\displaystyle E=k_{e}Q/{\mathcal {R}}^{2},}$ ${\displaystyle \rho ({\vec {r}})}$

${\displaystyle {\vec {E}}({\vec {r}})={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\iiint {\frac {{\vec {r}}-{\vec {r}}\,'}{\left\|{\vec {r}}-{\vec {r}}\,'\right\|^{3}}}\rho ({\vec {r}}\,')\operatorname {d} ^{3}r\,'}$

Закон Гаусса [ править ]

Закон Гаусса гласит, что «полный электрический поток через любую замкнутую поверхность в свободном пространстве любой формы, нарисованный в электрическом поле, пропорционален общему электрическому заряду, заключенному в поверхности». Математически закон Гаусса принимает форму интегрального уравнения:

${\displaystyle \oint _{S}{\vec {E}}\cdot \mathrm {d} {\vec {A}}={\frac {1}{\varepsilon _{0}}}\,Q_{enclosed}=\int _{V}{\rho \over \varepsilon _{0}}\cdot \operatorname {d} ^{3}r,}$

где - элемент объема. Если заряд распределяется по поверхности или вдоль линии, замените на или . Теорема о расходимости позволяет записать закон Гаусса в дифференциальной форме:${\displaystyle \operatorname {d} ^{3}r=\mathrm {d} x\ \mathrm {d} y\ \mathrm {d} z}$${\displaystyle \rho \mathrm {d} ^{3}r}$${\displaystyle \sigma \mathrm {d} A}$${\displaystyle \lambda \mathrm {d} \ell }$

${\displaystyle {\vec {\nabla }}\cdot {\vec {E}}={\rho \over \varepsilon _{0}}.}$

где - оператор дивергенции .${\displaystyle {\vec {\nabla }}\cdot }$

Уравнения Пуассона и Лапласа [ править ]

Определение электростатического потенциала в сочетании с дифференциальной формой закона Гаусса (см. Выше) обеспечивает связь между потенциалом Φ и плотностью заряда ρ:

${\displaystyle {\nabla }^{2}\phi =-{\rho \over \varepsilon _{0}}.}$

Это соотношение является формой уравнения Пуассона . В отсутствие неспаренного электрического заряда уравнение превращается в уравнение Лапласа :

${\displaystyle {\nabla }^{2}\phi =0,}$

Электростатическое приближение [ править ]

Справедливость электростатического приближения основывается на предположении, что электрическое поле является безвихревым :

${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times {\vec {E}}=0.}$

Из закона Фарадея это предположение подразумевает отсутствие или почти полное отсутствие изменяющихся во времени магнитных полей:

${\displaystyle {\partial {\vec {B}} \over \partial t}=0.}$

Другими словами, электростатика не требует отсутствия магнитных полей или электрических токов. Напротив, если магнитные поля или электрические токи действительно существуют, они не должны изменяться со временем, или, в худшем случае, они должны изменяться со временем очень медленно . В некоторых задачах для точных прогнозов могут потребоваться как электростатика, так и магнитостатика , но связь между ними все же можно игнорировать. И электростатику, и магнитостатику можно рассматривать как галилеевы пределы электромагнетизма. ^{[3] [ требуется проверка ]}

Электростатический потенциал [ править ]

Поскольку электрическое поле является безвихревым , электрическое поле можно выразить как градиент скалярной функции , называемой электростатическим потенциалом (также известным как напряжение ). Электрическое поле направлено от областей с высоким электрическим потенциалом к ​​областям с низким электрическим потенциалом, что математически выражается как${\displaystyle \phi }$${\displaystyle E}$

${\displaystyle {\vec {E}}=-{\vec {\nabla }}\phi .}$

Теорема о градиенте может использоваться, чтобы установить, что электростатический потенциал - это количество работы на единицу заряда, необходимое для перемещения заряда из точки в точку со следующим линейным интегралом :${\displaystyle a}$${\displaystyle b}$

${\displaystyle -\int _{a}^{b}{{\vec {E}}\cdot \mathrm {d} {\vec {\ell }}}=\phi ({\vec {b}})-\phi ({\vec {a}}).}$

Из этих уравнений мы видим, что электрический потенциал постоянен в любой области, для которой электрическое поле исчезает (например, внутри проводящего объекта).

Электростатическая энергия [ править ]

Потенциальная энергия отдельной пробной частицы ,, может быть вычислена из линейного интеграла работы ,. Мы интегрируем из бесконечно удаленной точки и предполагаем, что набор заряженных частиц уже находится в этих точках . Эта потенциальная энергия (в Джоулях ) равна:${\displaystyle U_{\mathrm {E} }^{\text{single}}}$${\displaystyle q_{n}{\vec {E}}\cdot \mathrm {d} {\vec {\ell }}}$${\displaystyle N}$${\displaystyle Q_{n}}$${\displaystyle {\vec {r}}_{i}}$

${\displaystyle U_{\mathrm {E} }^{\text{single}}=q\phi ({\vec {r}})={\frac {q}{4\pi \varepsilon _{0}}}\sum _{i=1}^{N}{\frac {Q_{i}}{\left\|{\mathcal {{\vec {R}}_{i}}}\right\|}}}$

где - расстояние каждого заряда от испытательного заряда , находящегося в точке , и - электрический потенциал, который был бы равен, если бы испытательный заряд отсутствовал. Если присутствуют только два заряда, потенциальная энергия равна . Полная электрическая потенциальная энергия из-за набора N зарядов вычисляется путем сборки этих частиц по одной за раз :${\displaystyle {\vec {\mathcal {R_{i}}}}={\vec {r}}-{\vec {r}}_{i}}$${\displaystyle Q_{i}}$ ${\displaystyle q}$${\displaystyle {\vec {r}}}$${\displaystyle \phi ({\vec {r}})}$${\displaystyle {\vec {r}}}$${\displaystyle k_{e}Q_{1}Q_{2}/r}$

${\displaystyle U_{\mathrm {E} }^{\text{total}}={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\sum _{j=1}^{N}Q_{j}\sum _{i=1}^{j-1}{\frac {Q_{i}}{r_{ij}}}={\frac {1}{2}}\sum _{i=1}^{N}Q_{i}\phi _{i},}$

где следующая сумма от j = 1 до N исключает i = j :

${\displaystyle \phi _{i}={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\sum _{j=1(j\neq i)}^{N}{\frac {Q_{j}}{r_{ij}}}.}$

Этот электрический потенциал - это то, что можно было бы измерить, если бы заряд отсутствовал. Эта формула, очевидно, исключает (бесконечную) энергию, которая потребовалась бы для сборки каждого точечного заряда из дисперсного облака зарядов. Сумму по зарядам можно преобразовать в интеграл по плотности заряда, используя рецепт :${\displaystyle \phi _{i}}$${\displaystyle {\vec {r}}_{i}}$${\displaystyle Q_{i}}$${\displaystyle \sum (\cdots )\rightarrow \int (\cdots )\rho \mathrm {d} ^{3}r}$

${\displaystyle U_{\mathrm {E} }^{\text{total}}={\frac {1}{2}}\int \rho ({\vec {r}})\phi ({\vec {r}})\operatorname {d} ^{3}r={\frac {\varepsilon _{0}}{2}}\int \left|{\mathbf {E} }\right|^{2}\operatorname {d} ^{3}r}$,

Это второе выражение для электростатической энергии использует тот факт, что электрическое поле представляет собой отрицательный градиент электрического потенциала, а также тождества векторного исчисления, которые напоминают интегрирование по частям . Эти два интеграла для энергии электрического поля, по-видимому, указывают на две взаимоисключающие формулы для плотности электростатической энергии, а именно и ; они дают равные значения для полной электростатической энергии, только если оба объединены по всему пространству. ^[4]${\displaystyle {\frac {1}{2}}\rho \phi }$${\displaystyle {\frac {\varepsilon _{0}}{2}}E^{2}}$

Электростатическое давление [ править ]

На проводник , поверхностный заряд будет испытывать усилие в присутствии электрического поля . Эта сила представляет собой среднее значение прерывистого электрического поля у поверхностного заряда. Это среднее значение поля вне поверхности составляет:

${\displaystyle P={\frac {\varepsilon _{0}}{2}}E^{2}}$,

Это давление имеет тенденцию втягивать проводник в поле независимо от знака поверхностного заряда.

Трибоэлектрическая серия [ править ]

Трибоэлектрического эффект представляет собой тип контактной электризации , в котором некоторые материалы становятся электрически заряженным , когда они вступают в контакт с другим материалом , а затем раздел ют. Один из материалов приобретает положительный заряд, а другой - такой же отрицательный. Полярность и сила создаваемых зарядов различаются в зависимости от материалов, шероховатости поверхности, температуры, деформации и других свойств. Янтарь, например, может приобретать электрический заряд при трении с таким материалом, как шерсть. Это свойство, впервые записанное Фалесом Милетским., был первым электрическим явлением, исследованным людьми. Другие примеры материалов, которые могут приобретать значительный заряд при трении друг о друга, включают стекло, натертое шелком, и твердую резину, натертую мехом.

Электростатические генераторы [ править ]

Наличие дисбаланса поверхностного заряда означает, что объекты будут проявлять силы притяжения или отталкивания. Этот дисбаланс поверхностных зарядов, который приводит к статическому электричеству, может быть создан путем соприкосновения двух различных поверхностей вместе, а затем их разделения из-за явления контактной электризации и трибоэлектрического эффекта . Трение двух непроводящих предметов создает большое количество статического электричества. Это не просто результат трения; две непроводящие поверхности могут стать заряженными, если их просто положить друг на друга. Поскольку большинство поверхностей имеют шероховатую текстуру, зарядка при контакте занимает больше времени, чем при трении. Трение предметов друг о друга увеличивает адгезионный контакт между двумя поверхностями. Обычноизоляторы , например вещества, не проводящие электричество, хороши как для генерирования, так и для удержания поверхностного заряда. Некоторыми примерами этих веществ являются резина , пластик , стекло и пробка . Проводящие объекты редко создают дисбаланс заряда, за исключением, например, случаев, когда на металлическую поверхность воздействуют твердые или жидкие непроводники. Заряд, который передается при контактной электризации, сохраняется на поверхности каждого объекта. Электростатические генераторы , устройства, которые вырабатывают очень высокое напряжение при очень низком токе и используются для демонстрации физики в классе, полагаются на этот эффект.

Наличие электрического тока не уменьшает электростатические силы, искрение, коронный разряд или другие явления. Оба явления могут существовать одновременно в одной и той же системе.

См. Также: машина Вимшерста и генератор Ван де Граафа .

Нейтрализация заряда [ править ]

Природные электростатические явления наиболее известны как случайные раздражители в сезоны низкой влажности, но в некоторых ситуациях могут быть разрушительными и вредными (например, при производстве электроники). При работе в прямом контакте с электроникой интегральной схемы (особенно чувствительными полевыми МОП-транзисторами ). При наличии горючего газа необходимо соблюдать осторожность, чтобы избежать накопления и внезапного разряда статического заряда (см. Электростатический разряд ).

Электростатическая индукция [ править ]

Электростатическая индукция, открытая британским ученым Джоном Кантоном в 1753 году и шведским профессором Йоханом Карлом Вилке в 1762 году ^{[5] [6] [7],} представляет собой перераспределение зарядов в объекте, вызванное электрическим полем ближайшего заряда. Например, если положительно заряженный объект поднести к незаряженному металлическому объекту, подвижные отрицательно заряженные электроны в металле будут притягиваться внешним зарядом и перемещаться в сторону металла, обращенную к нему, создавая отрицательный заряд на поверхности. поверхность. Когда электроны покидают область, они оставляют положительный заряд из-за ядер атомов металла , поэтому сторона металлического объекта, обращенная от заряда, приобретает положительный заряд. Этииндуцированные заряды исчезают при удалении внешнего заряда. Индукция также отвечает за притяжение легких предметов, таких как воздушные шары, обрывки бумаги и арахис из пенопласта, к статическим зарядам. Поверхностные заряды, индуцированные в проводящих объектах, в точности нейтрализуют внешние электрические поля внутри проводника, поэтому внутри металлического объекта нет электрического поля. Это основа экранирования электрического поля клетки Фарадея . Поскольку электрическое поле представляет собой градиент напряжения, электростатическая индукция также отвечает за постоянство электрического потенциала ( напряжения ) во всем проводящем объекте.

Статическое электричество [ править ]

До 1832 года, когда Майкл Фарадей опубликовал результаты своего эксперимента по идентификации электричества, физики думали, что «статическое электричество» чем-то отличалось от других электрических зарядов. Майкл Фарадей доказал, что электричество, индуцированное магнитом, гальваническое электричество, вырабатываемое батареей, и статическое электричество - это одно и то же.

Статическое электричество обычно возникает, когда определенные материалы трутся друг о друга, например, шерсть о пластик или подошва обуви о ковер. В результате этого процесса электроны отрываются от поверхности одного материала и перемещаются на поверхность другого материала.

Статический шок возникает, когда поверхность второго материала, отрицательно заряженная электронами, касается положительно заряженного проводника или наоборот.

Статическое электричество обычно используется в ксерографии , воздушных фильтрах и некоторых процессах нанесения покрытий, используемых в производстве. Статическое электричество - это накопление электрических зарядов на двух объектах, которые оказались отделенными друг от друга. Небольшие электрические компоненты могут быть повреждены статическим электричеством, и производители компонентов используют ряд антистатических устройств, чтобы избежать этого.

Статическое электричество и химическая промышленность [ править ]

Когда различные материалы объединяются, а затем разделяются, может происходить накопление электрического заряда, в результате которого один материал остается заряженным положительно, а другой - отрицательно. Легкий шок, который вы получаете при прикосновении к заземленному предмету после прогулки по ковру, является примером избыточного электрического заряда, накапливаемого в вашем теле в результате фрикционного заряда между вашей обувью и ковром. В результате накопление заряда на вашем теле может вызвать сильный электрический разряд. Хотя эксперименты со статическим электричеством могут быть интересными, подобные искры создают серьезную опасность в тех отраслях, которые имеют дело с горючими веществами, где небольшая электрическая искра может воспламенить взрывоопасные смеси с разрушительными последствиями.

Подобный механизм зарядки может происходить в жидкостях с низкой проводимостью, протекающих по трубопроводам - ​​процесс, называемый электризацией потока. Жидкости с низкой электропроводностью (ниже 50 пикосименс на метр) называются аккумуляторами. Жидкости, имеющие удельную проводимость выше 50 пСм / м, называются неаккумулирующими. В неаккумуляторных батареях заряды рекомбинируют так же быстро, как и разделяются, и, следовательно, генерация электростатического заряда не имеет значения. В нефтехимической промышленности рекомендуется минимальное значение электропроводности 50 пСм / м для адекватного удаления заряда из жидкости.

Важным понятием для изоляционных жидкостей является время статической релаксации. Это похоже на постоянную времени (тау) в RC-цепи . Для изоляционных материалов это отношение статической диэлектрической проницаемости к электропроводности материала. Для углеводородных жидкостей это иногда приблизительно определяется путем деления числа 18 на электропроводность жидкости. Таким образом, жидкость с электропроводностью 1 пСм / см (100 пСм / м) будет иметь расчетное время релаксации около 18 секунд. Избыточный заряд в жидкости будет почти полностью рассеиваться по истечении времени релаксации, в 4-5 раз превышающего время релаксации, или 90 секунд для жидкости в приведенном выше примере.

Образование заряда увеличивается при более высоких скоростях жидкости и большем диаметре трубы, становясь весьма значительным в трубах 8 дюймов (200 мм) или больше. Генерация статического заряда в этих системах лучше всего контролируется ограничением скорости жидкости. Британский стандарт BS PD CLC / TR 50404: 2003 (ранее BS-5958-Часть 2) Свод правил по контролю нежелательного статического электричества предписывает пределы скорости. Из-за большого влияния на диэлектрическую проницаемость рекомендуемая скорость для углеводородных жидкостей, содержащих воду, должна быть ограничена до 1 м / с.

Соединение и заземление - обычные способы предотвращения накопления заряда. Для жидкостей с электропроводностью ниже 10 пСм / м связывание и заземление недостаточно для рассеивания заряда, и могут потребоваться антистатические добавки.

Применимые стандарты [ править ]

• BS PD CLC / TR 50404: 2003 Свод правил по контролю нежелательного статического электричества
• NFPA 77 (2007) Рекомендуемая практика по статическому электричеству
• API RP 2003 (1998) Защита от возгораний, возникающих из-за статического электричества, молнии и блуждающих токов

Электростатическая индукция в коммерческих приложениях [ править ]

Электростатическая индукция использовалась в прошлом для создания генераторов высокого напряжения, известных как машины влияния . Главный компонент, появившийся в то время, - это конденсатор . Электростатическая индукция также используется для электромеханического осаждения или проецирования. В таких технологиях заряженные частицы небольшого размера намеренно собираются или осаждаются на поверхности. Области применения варьируются от электростатических фильтров до электростатических покрытий и струйной печати . Недавно новая технология беспроводной передачи энергии была основана на электростатической индукции между колеблющимися удаленными диполями.

См. Также [ править ]

• Электромагнетизм
• Электроотрицательность
• Электростатический разряд
• Электростатический сепаратор
• Электростатический вольтметр
• Ионная связь
• Диэлектрический и относительная диэлектрическая проницаемость
• Квантование заряда

Сноски [ править ]

Ссылки [ править ]

Эта статья включает в себя список общих ссылок , но он остается в значительной степени непроверенным, поскольку в нем отсутствует достаточное количество соответствующих встроенных ссылок . Пожалуйста, помогите улучшить эту статью, добавив более точные цитаты. ( Сентябрь 2019 г. ) ( Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения )

• Фарадей, Майкл (1839). Экспериментальные исследования в электричестве . Лондон: Королевский институт.
• Майкл Фарадей. Экспериментальные исследования в области электричества, том 1 в Project Gutenberg
• Холлидей, Дэвид; Роберт Резник; Кеннет С. Крейн (1992). Физика . Нью-Йорк: Джон Вили и сыновья. ISBN 0-471-80457-6.
• Гриффитс, Дэвид Дж. (1999). Введение в электродинамику . Река Аппер Сэдл, штат Нью-Джерси: Prentice Hall. ISBN 0-13-805326-X.
• Герман А. Хаус; Джеймс Р. Мелчер (1989). Электромагнитные поля и энергия . Энглвуд Клиффс, Нью-Джерси: Прентис-Холл. ISBN 0-13-249020-X.

Дальнейшее чтение [ править ]

Эссе

• Уильям Дж. Бити (1997) « Люди и искры: причина, прекращение боли и« электрические люди »

Книги

• Уильям Сесил Дампьер (1905) Теория экспериментального электричества , Cambridge University Press , (Кембриджская физическая серия). xi, 334 с. илл., диагр. 23 см. LCCN 05040419 // r33
• Уильям Томсон Кельвин (1872 г.) Перепечатка статей по электростатике и магнетизму Уильяма Томсона Кельвина , Macmillan
• Александр МакОлай (1893) Использование кватернионов в физике , электростатике - общая проблема . Macmillan
• Александр Рассел (1904) Трактат по теории переменного тока , Cambridge University Press, второе издание, 1914, том 1 . Второе издание, 1916, том 2 через Internet Archive

Внешние ссылки [ править ]

• СМИ, связанные с электростатикой, на Викискладе?

Поищите информацию об электростатике в Викисловаре, бесплатном словаре.

• Лекции Фейнмана по физике Vol. II гл. 4: Электростатика
• Неподвижная мужская куртка вызывает тревогу ". BBC News, 16 сентября 2005 г.
• Статическое электричество и пластмассы
• « Могут ли разряды статического электричества повредить вашему здоровью? ». Страницы новостей Wolfson Electrostatics
• Невидимая электростатическая стена на заводе по производству клейкой ленты 3М
• Загружаемые электростатические БЭМ-модули в MATLAB для решения простых задач емкости
• Введение в электростатику: точечные заряды можно рассматривать как распределение с использованием дельта-функции Дирака.

Учебные материалы по электростатике в Викиверситете