Явное тепло

Явное тепло - это теплообмен тела или термодинамической системы, в которой теплообмен изменяет температуру тела или системы и некоторые макроскопические переменные тела или системы, но оставляет неизменными некоторые другие макроскопические переменные тела или системы, такие как как объем или давление. ^{[1] [2] [3] [4]}

Использование [ править ]

Термодинамика
Классический тепловой двигатель Карно
ветви Классический Статистическая Химическая Квантовая термодинамика Равновесие  / Неравновесие
Законы Zeroth Первый Второй В третьих
Системы Закрытая система Изолированная система Состояние Уравнение состояния Идеальный газ Настоящий газ Состояние вопроса Фаза (материя) Равновесие Контрольный объем Инструменты Процессы Изобарический Изохорический Изотермический Адиабатический Изэнтропический Изентальпический Квазистатический Политропный Бесплатное расширение Обратимость Необратимость Необратимость Циклы Тепловые двигатели Тепловые насосы Тепловая эффективность
Свойства системы Примечание: Сопряженные переменные в курсивом Диаграммы свойств Интенсивные и обширные свойства Функции процесса Работа Высокая температура Функции государства Температура  / энтропия  ( введение ) Давление  / Объем Химический потенциал  / число частиц Качество пара Сниженные свойства
Свойства материала Базы данных недвижимости Удельная теплоемкость  ${\ displaystyle c =}$ ${\ displaystyle T}$ ${\ displaystyle \ partial S}$ ${\ displaystyle N}$ ${\ displaystyle \ partial T}$ Сжимаемость  ${\ displaystyle \ beta = -}$ ${\ displaystyle 1}$ ${\ displaystyle \ partial V}$ ${\ displaystyle V}$ ${\ displaystyle \ partial p}$ Тепловое расширение  ${\displaystyle \alpha =}$ ${\displaystyle 1}$ ${\displaystyle \partial V}$ ${\displaystyle V}$ ${\displaystyle \partial T}$
Уравнения Теорема Карно Теорема Клаузиуса Фундаментальное отношение Закон идеального газа Максвелл отношения Онсагер взаимные отношения Уравнения Бриджмена Таблица термодинамических уравнений
Возможности Свободная энергия Свободная энтропия Внутренняя энергия ${\displaystyle U(S,V)}$ Энтальпия ${\displaystyle H(S,p)=U+pV}$ Свободная энергия Гельмгольца ${\displaystyle A(T,V)=U-TS}$ Свободная энергия Гиббса ${\displaystyle G(T,p)=H-TS}$
История Культура История Общий Энтропия Газовые законы Машины "вечный двигатель" Философия Энтропия и время Энтропия и жизнь Броуновская трещотка Демон Максвелла Парадокс тепловой смерти Парадокс лошмидта Синергетика Теории Теория калорийности Теория тепла Vis viva («живая сила») Механический эквивалент тепла Сила мотивации Ключевые публикации " Экспериментальное исследование ... тепла " « О равновесии неоднородных веществ » « Размышления о движущей силе огня » Сроки Термодинамика Тепловые двигатели Изобразительное искусство Образование Термодинамическая поверхность Максвелла Энтропия как рассеивание энергии
Ученые Бернулли Больцман Карно Клапейрон Клаузиус Каратеодори Duhem Гиббс фон Гельмгольц Джоуль Максвелл фон Майер Онсагер Ренкин Смитон Шталь Томпсон Томсон ван дер Ваальс Waterston
Другой Зарождение Самостоятельная сборка Самоорганизация Порядок и беспорядок
Книга Категория
v т е

Этот термин используется в отличие от скрытого тепла , которое представляет собой количество скрытого теплообмена , что означает, что он происходит без изменения температуры. Например, во время фазового перехода, такого как таяние льда, температура системы, содержащей лед и жидкость, остается постоянной, пока весь лед не растает. Термины «скрытый» и «разумный» соотносительны.

Явная теплота термодинамического процесса может быть рассчитана как произведение массы тела ( m ) на его удельную теплоемкость ( c ) и изменение температуры ( ):${\displaystyle \Delta T}$

${\displaystyle Q_{sensible}=mc\Delta T\,.}$

Явное тепло и скрытое тепло - это не особые формы энергии. Скорее, они описывают теплообмен в условиях, определенных с точки зрения их воздействия на материал или термодинамическую систему.

В трудах первых ученых, заложивших основы термодинамики , явное тепло имело ясное значение в калориметрии . Джеймс Прескотт Джоуль охарактеризовал его в 1847 году как энергию, показываемую термометром. ^[5]

Как явная, так и скрытая теплота наблюдается во многих процессах при переносе энергии в природе. Скрытое тепло связано с изменениями состояния, измеряемыми при постоянной температуре, особенно с фазовыми изменениями водяного пара в атмосфере , в основном с испарением и конденсацией , тогда как явное тепло напрямую влияет на температуру атмосферы.

В метеорологии термин «поток явного тепла» означает кондуктивный поток тепла от поверхности Земли в атмосферу . ^[6] Это важный компонент баланса энергии поверхности Земли. Явный тепловой поток обычно измеряется методом вихревой ковариации .

См. Также [ править ]

• Вихревой ковариационный поток (вихревая корреляция, вихревой поток)
• Энтальпия
• Термодинамические базы данных для чистых веществ

Ссылки [ править ]