Найдите barycenter в Викисловаре, бесплатном словаре. |
Часть серии по |
Астродинамика |
---|
В астрономии , то барицентр (или барицентр , из Древнегреческого βαρύς тяжелого κέντρον центра [1] ) является центром масс два или более тел , что орбиты друг друг , и это точка , вокруг которой тело орбиты. Это важное понятие в таких областях, как астрономия и астрофизика . Расстояние от центра масс тела до центра масс можно рассчитать как задачу двух тел .
Если одно из двух движущихся по орбите тел намного массивнее другого и тела расположены относительно близко друг к другу, центр масс обычно будет расположен внутри более массивного объекта. В этом случае, вместо двух тел, вращающихся вокруг точки между ними, будет казаться, что менее массивное тело вращается вокруг более массивного тела, в то время как более массивное тело может слегка раскачиваться. Так обстоит дело с системой Земля-Луна , в которой барицентр расположен в среднем на 4 671 км (2 902 мили) от центра Земли, 75% от радиуса Земли 6 378 км (3 963 мили). Когда два тела имеют одинаковую массу, центр масс обычно находится между ними, и оба тела вращаются вокруг него. Это случай Плутона и Харона., один из естественных спутников Плутона , а также многих двойных астероидов и двойных звезд . Когда менее массивный объект находится далеко, барицентр может быть расположен вне более массивного объекта. Так обстоит дело с Юпитером и Солнцем ; Несмотря на то, что Солнце в тысячу раз массивнее Юпитера, их барицентр находится немного за пределами Солнца из-за относительно большого расстояния между ними. [2]
В астрономии барицентрические координаты - это невращающиеся координаты с началом в барицентре двух или более тел. Международная справочная система Celestial (ICRS) представляет собой систему барицентрических координат с центром на Солнечной систему барицентра «s.
Проблема двух тел [ править ]
Барицентра является одним из очагов на эллиптической орбите каждого тела. Это важное понятие в области астрономии и астрофизики . Если a - большая полуось системы, r 1 - большая полуось орбиты первичного элемента вокруг центра масс, а r 2 = a - r 1 - большая полуось орбиты вторичного элемента. Когда барицентр расположен внутричем более массивное тело, тем оно будет казаться «раскачивающимся», а не движущимся по видимой орбите. В простом случае с двумя телами расстояние от центра первичной обмотки до центра масс, r 1 , определяется как:
куда :
- r 1 - расстояние от тела 1 до центра масс
- а - расстояние между центрами двух тел
- m 1 и m 2 - массы двух тел.
Первичные – вторичные примеры [ править ]
В следующей таблице приведены некоторые примеры из Солнечной системы . Цифры округлены до трех значащих цифр . Термины «первичный» и «вторичный» используются для различения вовлеченных участников, причем более крупный является основным, а меньший - второстепенным.
- м 1 масса первичного в массах Земли ( М ⊕ )
- м 2 масса вторичного в массах Земли ( М ⊕ )
- a (км) - среднее орбитальное расстояние между двумя телами
- r 1 (км) - расстояние от центра первичной обмотки до центра масс.
- R 1 (км) - радиус первичного
- r 1/R 1 значение меньше единицы означает, что центр масс находится внутри первичного
Первичные – вторичные примеры Начальный м 1
( M ⊕ )Вторичный м 2
( M ⊕ )а
( км )r 1
(км)R 1
(км)r 1/R 1 земной шар 1 Луна 0,0123 384 000 4 670 6,380 0,732 [А] Плутон 0,0021 Харон 0.000254
(0,121 М ♇ )19 600 2 110 1,150 1,83 [В] солнце 333 000 земной шар 1 150 000 000
(1 AU )449 696 000 0,000646 [C] солнце 333 000 Юпитер 318
(0,000955 М ☉ )778 000 000 (5,20 австралийских единиц
)742 000 696 000 1,07 [D]
- A Земля имеет заметное «колебание». Также смотритеприливы.
- B Плутони Харон иногда считаютдвойной системой,потому что их барицентр не находится ни в одном из тел. [3]
- C Колебание Солнца практически незаметно.
- D Солнце вращается вокруг барицентра прямо над своей поверхностью. [4]
Внутри или вне Солнца? [ редактировать ]
Если m 1 ≫ m 2 - что верно для Солнца и любой планеты - тогда соотношениеr 1/R 1 приблизительно:
Следовательно, барицентр системы Солнце – планета будет находиться вне Солнца, только если:
- то есть там, где планета массивная и далеко от Солнца.
Если бы Юпитер находился на орбите Меркурия (57 900 000 км, 0,387 а.е.), барицентр Солнце-Юпитер находился бы примерно в 55 000 км от центра Солнца (r 1/R 1≈ 0,08 ). Но даже если бы Земля имела орбиту Эриды (1,02 × 10 10 км, 68 а.е.), барицентр Солнце – Земля все равно находился бы внутри Солнца (чуть более 30 000 км от центра).
Чтобы вычислить фактическое движение Солнца, необходимо учитывать движения только четырех планет-гигантов (Юпитера, Сатурна, Урана, Нептуна). Вклад всех других планет, карликовых планет и т. Д. Незначителен. Если бы четыре планеты-гиганты находились на прямой линии с одной стороны от Солнца, общий центр масс находился бы примерно на 1,17 радиуса Солнца или чуть более 810 000 км над поверхностью Солнца. [5]
Приведенные выше расчеты основаны на среднем расстоянии между телами и дают среднее значение r 1 . Но все небесные орбиты эллиптические, а расстояние между телами колеблется между апсидами , в зависимости от эксцентриситета , эл . Следовательно, положение центра масс также меняется, и в некоторых системах возможно, чтобы центр масс иногда находился внутри, а иногда и снаружи более массивного тела. Это происходит там, где
Система Солнце – Юпитер с е Юпитера = 0,0484 просто не соответствует требованиям: 1,05 <1,07> 0,954 .
Галерея [ править ]
Изображения репрезентативны (сделаны вручную), а не смоделированы.
- Два тела с одинаковой массой, вращающиеся вокруг общего барицентра (аналогично системе 90 Антиопы )
- Два тела с разницей в массе орбит общего барицентр внешнего по отношению к обеим органам, как в Плутоне - Харон система
- Два тела с одним из основных различий в массе орбитальных общий барицентра внутреннего к одному телу ( по аналогии с Землей - система Moon )
- Два тела с крайней разницей в массе орбитальной общий барицентр внутреннего для одного тела ( по аналогии с Солнцем - система Земли )
- Два тела с одинаковой массой, вращающиеся вокруг общего барицентра, внешнего по отношению к обоим телам, с эксцентрическими эллиптическими орбитами (обычная ситуация для двойных звезд )
- Масштабная модель системы Плутона : Плутон и его пять спутников , включая расположение барицентра системы. Размеры, расстояния и видимая величина тел указаны в масштабе.
- Вид сбоку звезды, вращающейся вокруг барицентра планетной системы. Метод лучевых скоростей использует колебание звезды для обнаружения внесолнечных планет.
Релятивистские поправки [ править ]
В классической механике это определение упрощает вычисления и не создает известных проблем. В общей теории относительности проблемы возникают из-за того, что, хотя можно в разумных приближениях определить центр масс, соответствующая система координат не полностью отражает неравенство тактовой частоты в разных местах. Брумберг объясняет, как установить барицентрические координаты в общей теории относительности. [6]
Системы координат включают мировое время, то есть глобальную координату времени, которая может быть установлена с помощью телеметрии . Индивидуальные часы подобной конструкции не будут соответствовать этому стандарту, потому что они подвержены различным гравитационным потенциалам или движутся с разными скоростями, поэтому мировое время должно быть синхронизировано с некоторыми идеальными часами, которые, как предполагается, очень далеки от всего самого себя. гравитационная система. Этот стандарт времени называется барицентрическим координатным временем или TCB.
Выбранные барицентрические орбитальные элементы [ править ]
Барицентрические соприкасающиеся орбитальные элементы для некоторых объектов Солнечной системы следующие: [7]
Объект | Большая полуось (в AU ) | Апоапсис (в Австралии) | Период обращения (в годах) |
---|---|---|---|
C / 2006 P1 (McNaught) | 2,050 | 4 100 | 92 600 |
C / 1996 B2 (Хякутакэ) | 1,700 | 3 410 | 70 000 |
C / 2006 M4 (SWAN) | 1,300 | 2600 | 47 000 |
(308933) 2006 SQ 372 | 799 | 1,570 | 22 600 |
(87269) 2000 OO 67 | 549 | 1,078 | 12 800 |
90377 Седна | 506 | 937 | 11 400 |
2007 ТГ 422 | 501 | 967 | 11 200 |
Для объектов с таким высоким эксцентриситетом барицентрические координаты более стабильны, чем гелиоцентрические координаты. [8]
См. Также [ править ]
Викискладе есть медиафайлы по теме центра тяжести . |
- Барицентрическое динамическое время
- Центры тяжести в неоднородных полях
- Центр массы
- Центр масс (релятивистский)
- Точка лагранжиана
- Геометрия точки массы
- Центр валков
- Распределение веса
Ссылки [ править ]
- ^ Оксфордский словарь английского языка, второе издание.
- Перейти ↑ MacDougal, Douglas W. (декабрь 2012 г.). Гравитация Ньютона: вводное руководство по механике Вселенной . Берлин: Springer Science & Business Media . п. 199 . ISBN 978-1-4614-5444-1.
- ^ Olkin, CB; Янг, Лос-Анджелес; Borncamp, D .; и другие. (Январь 2015 г.). «Доказательства того, что атмосфера Плутона не разрушается из-за покрытий, включая событие 4 мая 2013 года» . Икар . 246 : 220–225. Bibcode : 2015Icar..246..220O . DOI : 10.1016 / j.icarus.2014.03.026 .
- ^ "Что такое барицентр?" . Space Place @ НАСА. 8 сентября 2005 года архивации с оригинала на 23 декабря 2010 года . Проверено 20 января 2011 года .
- ^ Meeus, Жан (1997), математическая астрономия Morsels , Ричмонд, Вирджиния: Willmann-Белл, С. 165-168,. ISBN 0-943396-51-4
- ^ Брумберг, Виктор А. (1991). Основы релятивистской небесной механики . Лондон: Адам Хильгер. ISBN 0-7503-0062-0.
- ^ Horizons выход (30 января 2011). "Барицентрические оскулирующие орбитальные элементы для 2007 TG422" . Архивировано из оригинального 28 марта 2014 года . Проверено 31 января 2011 года . (Выберите тип эфемерид: элементы и центр: @ 0)
- ^ Kaib, Натан А .; Беккер, Эндрю С .; Джонс, Р. Линн; Пакетт, Эндрю В .; Бизяев Дмитрий; Дилдей, Бенджамин; Frieman, Joshua A .; Оравец, Дэниел Дж .; Пан, Кайке; Куинн, Томас; Schneider, Donald P .; Уоттерс, Шеннон (2009). «2006 SQ 372 : Вероятная долгопериодическая комета из внутреннего облака Оорта». Астрофизический журнал . 695 (1): 268–275. arXiv : 0901.1690 . Bibcode : 2009ApJ ... 695..268K . DOI : 10.1088 / 0004-637X / 695/1/268 . S2CID 16987581 .